Изоспиновый мультиплет

В физике элементарных частиц изоспиновые мультиплеты представляют собой семейства адронов с примерно равными массами. Все частицы в мультиплете имеют одинаковый спин , четность и барионное число, но различаются электрическими зарядами.

Изоспин формально ведет себя как оператор углового момента. ^[1] и, таким образом, удовлетворяет соответствующим каноническим коммутационным соотношениям. Для данного квантового числа изоспина I разрешено 2I + 1 состояние, как если бы они были третьими компонентами оператора углового момента Î. Набор этих состояний называется изоспиновым мультиплетом и используется для размещения частиц.

Примером изоспинового мультиплета является нуклонный мультиплет, состоящий из протона и нейтрона . В этом случае I = 1/2 и по соглашению протону соответствует I ₃ = +1/2, а нейтрону I ₃ = -1/2. Другой пример дают дельта-барионы . В этом случае я = 3/2.

Существование мультиплетов с примерно равными массами обусловлено тем, что массы верхних и нижних кварков примерно равны. ^[2] (по сравнению с типичной адронной массой), а сильное взаимодействие слепо к кварковому аромату . Это делает изоспиновую симметрию хорошим приближением.

Ссылки

^ Парих, Джитендра К. (1978), Парих, Джитендра К. (редактор), «Угловой момент и изоспин», Групповые симметрии в ядерной структуре , Монографии по ядерной физике, Springer US, стр. 113–141, doi : 10.1007/978 -1-4684-2376-1_8 , ISBN 978-1-4684-2376-1
^ http://pdg.lbl.gov/2017/reviews/rpp2017-rev-quark-masses.pdf . ^{[ пустой URL PDF ]}

Эта физике элементарных частиц статья, посвященная , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .

[1] Парих, Джитендра К. (1978), Парих, Джитендра К. (редактор), «Угловой момент и изоспин», Групповые симметрии в ядерной структуре , Монографии по ядерной физике, Springer US, стр. 113–141, doi : 10.1007/978 -1-4684-2376-1_8 , ISBN 978-1-4684-2376-1

[2] ttp://pdg.lbl.gov/2017/reviews/rpp2017-rev-quark-masses.pdf . ^{[ пустой URL PDF ]}

[1]

[2]