Плачек временный

— Переходный процесс Плачека явление, изучаемое в ядерной технике . Переходный процесс Плачека возникает, когда популяция моноэнергетических нейтронов с энергией E упруго рассеивается в однородной среде. При каждом столкновении нейтроны передают часть своей энергии ядрам среды, теряя максимум до

$\Delta E_{max}=(1-\alpha )E$

$\alpha =\left({\frac {A-1}{A+1}}\right)^{2}$

где А — атомный номер среды. В ядерной энергетике нейтроны, еще не подвергшиеся столкновению, называются 1-м поколением, те, которые претерпели одно столкновение, — 2-м поколением, те, которые претерпели два столкновения — 3-м поколением и так далее. Нейтроны каждого поколения вместе образуют общую популяцию нейтронов в среде.

Переходный процесс Плачека представляет собой разрыв нейтронного потока и производных потока при целых числах, кратных $\alpha E$. Переходный процесс обусловлен тем, что после первого поколения каждый нейтрон может иметь как минимум энергию $E_{min}=\alpha E$ за счет упругого рассеяния. Те нейтроны, которые имеют энергию меньше $E_{min}$ может состоять только из нейтронов 2-го, 3-го или последних поколений. Эта тенденция повторяется при каждом кратном $\alpha E$. Таким образом, разрыв потока возникает из-за того, что при каждом кратном $\alpha E$ поток нейтронов накапливается от генерации на одну нейтронов меньше слева от разрыва, чем справа.

Переходный процесс Плачека может быть получен аналитически путем решения нейтронного потока с использованием кусочно-функционального решения дифференциального уравнения, включающего ступенчатую функцию Хевисайда в энергетических интервалах шириной $(1-\alpha )E$. Переходный процесс также можно наблюдать в некоторых особых случаях кодов моделирования нейтронного транспорта Монте-Карло.

Ссылки

• Ройсс, Пол (2008). Нейтронная физика . стр. 213–214 .