Уравнение Фруассара – Сторы

Уравнение Фруассара – Сторы описывает изменение поляризации пучок заряженных частиц высокой энергии в накопительном кольце. , которому подвергнется когда он проходит через резонанс в спиновой настройке. Он назван в честь французских физиков Марселя Фруассара и Раймона Стора . Поляризация после прохождения через резонанс определяется выражением

$P_{y}=P_{y0}\left[2\exp \left({-{\frac {\pi |\epsilon |^{2}}{2\alpha _{0}}}}\right)-1\right]$

где $\epsilon$ - сила резонанса и $\alpha _{0}$ - скорость пересечения резонанса. $P_{y0}$ — начальная поляризация перед пересечением резонанса.

Резонанс можно преодолеть, увеличив энергию так, чтобы спиновая мелодия прошла через резонанс, или привести в действие поперечным магнитным полем на частоте, которая находится в резонансе со спиновыми колебаниями.

Уравнение Фруассара–Сторы имеет прямую аналогию в физике конденсированного состояния в эффекте Ландау–Цинера .

Другие эффекты спин-динамики

Исходное уравнение Фруассара – Сторы было получено для поляризованных протонов. Его также можно применить к поляризованным электронам в накопителях. В этом случае возникают дополнительные поляризационные эффекты, обусловленные синхротронным излучением. В частности, эффект Соколова–Тернова описывает поляризацию, обусловленную излучением с переворотом спина. В случае неплоского кольца это необходимо обобщить, как это сделали Дербенев и Кондратенко.