Условия гравитационного контакта

В квантовой теории поля контактный член представляет собой радиационно-индуцированное точечное взаимодействие. Обычно это происходит, когда вершина испускания безмассовой частицы, такой как фотон , гравитон или глюон , пропорциональна $q^{2}$ (инвариантный импульс излучаемой частицы).Этот фактор отменяет $1/q^{2}$ Фейнмановского пропагатора и вызывает обмен безмассовой частицы с образованием точечной $\delta$-функция эффективного взаимодействия, а не обычного $\sim 1/r$ дальнобойный потенциал. Яркий пример имеет место в слабых взаимодействиях, когда радиационная поправка W-бозона к глюонной вершине приводит к $q^{2}$ срок, приводящий ктак называемое взаимодействие «пингвина». Контактный член затем генерирует поправку на полное действие теории.

Условия контакта возникают в гравитации, когда есть неминимальные взаимодействия, $(M_{Planck}^{2}+\alpha \phi ^{2})R$или в теории Бранса-Дике , $(M_{Planck}^{2}+\kappa M_{Planck}\Phi )R$.Неминимальные связи квантово эквивалентны «рамке Эйнштейна» с чистым действием Эйнштейна-Гильберта . $M_{Planck}^{2}R$,из-за гравитационных условий контакта. Они возникают классически из-за обменных взаимодействий гравитонов. Условия контакта являются важной, но скрытой частью действия, и, если их игнорировать, циклы диаграммы Фейнмана в разных кадрах дают разные результаты. По ведущему заказу в ${1}/{M_{Planck}^{2}}$ включение контактных членов эквивалентно выполнению преобразования Вейля для удаления неминимальных связей и приведения теории к форме Эйнштейна-Гильберта. В этом смысле форма действия Эйнштейна-Гильберта уникальна, и «неоднозначностей кадра» в циклических вычислениях не существует.