Клей

Клей
	Диаграмма 1: На диаграммах Фейнмана испускаемые глюоны представлены в виде спиралей. Эта диаграмма изображает аннигиляцию электрона и позитрона .
Состав	Элементарная частица
Статистика	бозонный
Семья	Калибровочный бозон
Взаимодействия	Сильное взаимодействие
Символ	г
Теоретический	Мюррей Гелл-Манн (1962)
Обнаруженный	и + и − → Υ(9.46) → 3g: 1978 год в ДОРИС ( DESY ) по экспериментам ПЛУТОНА (см. диаграмму 2 и воспоминания ) ; и ; и + и − → q q g: 1979 год в PETRA ( DESY ) в ходе TASSO , MARK-J , JADE и экспериментов PLUTO (см. диаграмму 1 и обзор )
Типы	8
Масса	0 (теоретическое значение) ; < 1,3 МэВ/ c 2 (экспериментальный предел)
Электрический заряд	0 и
Цветовой заряд	октет (8 линейно независимых типов)
Вращаться	1 час
Паритет	-1

Глюон ) — ( / ˈ ɡ l uː ɒ n / GLOO -on это тип безмассовой элементарной частицы , которая опосредует сильное взаимодействие между кварками , действуя как обменная частица для взаимодействия. Глюоны — это безмассовые векторные бозоны , поэтому их спин равен 1. ^[7] Благодаря сильному взаимодействию глюоны связывают кварки в группы в соответствии с квантовой хромодинамикой (КХД) , образуя адроны, такие как протоны и нейтроны .

Глюоны несут цветовой заряд сильного взаимодействия, тем самым участвуя в сильном взаимодействии, а также опосредуя его. Поскольку глюоны несут цветовой заряд, КХД сложнее анализировать по сравнению с квантовой электродинамикой (КЭД) , где фотон не несет электрического заряда.

Этот термин был придуман Мюрреем Гелл-Манном в 1962 году. ^[а] потому что он похож на клей или клей, который удерживает ядро вместе. ^[9] назвал партонами Вместе с кварками эти частицы Ричард Фейнман . ^[10]

Свойства [ править ]

Глюон является векторным бозоном , что означает, что он имеет спин 1. В то время как массивные частицы со спином 1 имеют три состояния поляризации, безмассовые калибровочные бозоны, такие как глюон, имеют только два состояния поляризации, поскольку калибровочная инвариантность требует, чтобы поляризация поля была поперечной к направление, в котором движется глюон. В квантовой теории поля непрерывная калибровочная инвариантность требует, чтобы калибровочные бозоны имели нулевую массу. Эксперименты ограничивают массу покоя глюона (если таковая имеется) величиной менее нескольких МэВ/ с. ². Глюон имеет отрицательную внутреннюю четность .

Подсчет глюонов [ править ]

В отличие от фотона КЭД или трех W- и Z-бозонов слабого взаимодействия , в КХД существует восемь независимых типов глюонов.

Однако глюоны подвержены феномену цветового заряда (из которого они имеют комбинации цвета и антицвета). Кварки несут три типа цветового заряда; Антикварки несут три типа антицвета. Глюоны можно рассматривать как носители как цвета, так и антицвета. Это дает девять возможных комбинаций цвета и антицвета в глюонах. Ниже приводится список этих комбинаций (и их схематические названия):

красно-антипятившийся ( $r{\bar {r}}$ ), красно-антизеленый ( $r{\bar {g}}$ ), красно-антисиний ( $r{\bar {b}}$ )
зелено-антикрасный ( $g{\bar {r}}$ ), зелено-антизеленый ( $g{\bar {g}}$ ), зелено-антисиний ( $g{\bar {b}}$ )
сине-антикрасный ( $b{\bar {r}}$ ), сине-антизеленый ( $b{\bar {g}}$ ), синий–антисиний ( $b{\bar {b}}$ )

Это не реальные цветовые состояния наблюдаемых глюонов, а скорее эффективные состояния. Чтобы правильно понять, как они сочетаются, необходимо более подробно рассмотреть математику цветового заряда.

Цветовые синглетные состояния

Часто говорят, что стабильные сильно взаимодействующие частицы (такие как адроны, такие как протон и нейтрон), наблюдаемые в природе, «бесцветны», но, точнее, они находятся в «цветном синглетном» состоянии, которое математически аналогично спиновому синглетному состоянию. . ^[11] Такие состояния допускают взаимодействие с синглетами других цветов, но не с другими состояниями цвета; поскольку дальнодействующих глюонных взаимодействий не существует, это показывает, что глюонов в синглетном состоянии тоже не существует. ^[11]

Цветовое синглетное состояние: ^[11]

(r{\bar {r}}+b{\bar {b}}+g{\bar {g}})/{\sqrt {3}}.

Другими словами, если бы можно было измерить цвет состояния, то с одинаковой вероятностью оно было бы красно-антижелтым, сине-антисиним или зелено-антизеленым.

Восемь цветовых состояний [ править ]

Осталось восемь независимых цветовых состояний, которые соответствуют «восьми типам» или «восьми цветам» глюонов. Поскольку состояния можно смешивать, как обсуждалось выше, существует множество способов представления этих состояний, которые известны как «цветовой октет». Один часто используемый список: ^[11]

$(r{\bar {b}}+b{\bar {r}})/{\sqrt {2}}$		$-i(r{\bar {b}}-b{\bar {r}})/{\sqrt {2}}$
$(r{\bar {g}}+g{\bar {r}})/{\sqrt {2}}$		$-i(r{\bar {g}}-g{\bar {r}})/{\sqrt {2}}$
$(b{\bar {g}}+g{\bar {b}})/{\sqrt {2}}$		$-i(b{\bar {g}}-g{\bar {b}})/{\sqrt {2}}$
$(r{\bar {r}}-b{\bar {b}})/{\sqrt {2}}$		$(r{\bar {r}}+b{\bar {b}}-2g{\bar {g}})/{\sqrt {6}}.$

Они эквивалентны матрицам Гелл-Манна . Критической особенностью этих восьми состояний является то, что они линейно независимы , а также независимы от синглетного состояния, следовательно, 3 ² − 1 или 2 ³. Невозможно сложить любую комбинацию этих состояний для создания любого другого, а также невозможно сложить их для r r , g g или b b создания ^[12] Запрещенное синглетное состояние . Есть много других возможных вариантов, но все они математически эквивалентны, по крайней мере, одинаково сложны и дают одни и те же физические результаты.

групп Подробности теории

Формально КХД является калибровочной теорией с калибровочной симметрией SU(3) . Кварки вводятся как спиноры в N _f ароматах , каждый в фундаментальном представлении (триплете, обозначенном 3 ) группы цветовых калибровок SU(3). Глюоны — это векторы в присоединенном представлении (октеты, обозначаемые 8 ) цвета SU(3). Для общей калибровочной группы количество носителей силы (таких как фотоны или глюоны) всегда равно размерности присоединенного представления. Для простого случая SU( N ) размерность этого представления равна N ² − 1 .

С точки зрения теории групп утверждение об отсутствии цветных синглетных глюонов — это просто утверждение о том, что квантовая хромодинамика обладает симметрией SU(3), а не U(3) . Не существует априорной причины предпочтения одной группы другой, но, как обсуждалось выше, экспериментальные данные подтверждают SU(3). ^[11] Если бы группа была U(3), девятый (бесцветный синглетный) глюон вел бы себя как «второй фотон», а не как остальные восемь глюонов. ^[13]

Заключение [ править ]

Поскольку глюоны сами несут цветовой заряд, они участвуют в сильных взаимодействиях. Эти глюон-глюонные взаимодействия ограничивают цветовые поля струнообразными объектами, называемыми « трубками потока », которые при растяжении оказывают постоянное воздействие. Благодаря этой силе кварки удерживаются , внутри составных частиц называемых адронами . Это эффективно ограничивает диапазон сильного взаимодействия до 1 × 10 ⁻¹⁵ метров, что примерно равно нуклону . За пределами определенного расстояния энергия силовой трубки, связывающей два кварка, возрастает линейно. На достаточно большом расстоянии становится энергетически выгоднее вытянуть пару кварк-антикварк из вакуума, чем увеличивать длину силовой трубки.

Одним из следствий свойства глюонов удерживать адроны является то, что они не участвуют напрямую в ядерных взаимодействиях между адронами. Силовыми посредниками для них являются другие адроны, называемые мезонами .

Хотя в нормальной фазе КХД одиночные глюоны не могут перемещаться свободно, предсказано, что существуют адроны, которые полностью состоят из глюонов — называемые глюболами . Существуют также предположения о других экзотических адронах реальные глюоны (в отличие от виртуальных , в которых первичными составляющими будут , встречающихся в обычных адронах). За пределами нормальной фазы КХД (при экстремальных температурах и давлениях) кварк-глюонная плазма образуется . В такой плазме нет адронов; кварки и глюоны становятся свободными частицами.

Экспериментальные наблюдения [ править ]

Кварки и глюоны (цветные) проявляются путем фрагментации на большее количество кварков и глюонов, которые, в свою очередь, адронизируются в нормальные (бесцветные) частицы, коррелирующие в струях. Как выяснилось на летних конференциях 1978 года, ^[2] Детектор ПЛУТО на электрон-позитронном коллайдере DORIS ( DESY ) предоставил первое свидетельство того, что адронные распады очень узкого резонанса Υ(9,46) можно интерпретировать как топологии трехструйных событий, создаваемых тремя глюонами. Позже опубликованные анализы того же эксперимента подтвердили эту интерпретацию, а также природу глюона со спином = 1. ^[14]^[15] (см. также воспоминания ^[2] и эксперименты ПЛУТО ).

Летом 1979 года при более высоких энергиях на электрон-позитронном коллайдере PETRA ) снова наблюдались трехструйные топологии, теперь ясно видимые и интерпретированные ТАССО как q глюонное тормозное излучение q ( DESY . ^[16] МАРК-J ^[17] и эксперименты ПЛУТОНА ^[18] (позже, в 1980 году, также автором JADE ^[19]). Свойство глюона спин = 1 было подтверждено в 1980 году ТАССО. ^[20] и эксперименты ПЛУТОНА ^[21] (см. также обзор ^[3]). В 1991 году последующий эксперимент на LEP накопителе в ЦЕРН снова подтвердил этот результат. ^[22]

Глюоны играют важную роль в элементарных сильных взаимодействиях между кварками и глюонами, описываемых КХД и изучаемых, в частности, на электрон-протонном коллайдере HERA в DESY. Число и импульсное распределение глюонов в протоне (плотность глюонов) были измерены в двух экспериментах, H1 и ZEUS . ^[23] в 1996–2007 годах. Вклад глюонов в спин протона был изучен в эксперименте HERMES в HERA. ^[24] Плотность глюонов в протоне (когда он ведет себя адронно) также была измерена. ^[25]

Удержание цвета подтверждается неудачей поиска свободных кварков (поиска дробных зарядов). Кварки обычно производятся парами (кварк + антикварк), чтобы компенсировать квантовые числа цвета и аромата; однако в Фермилабе единичное образование топ-кварков . было показано ^[б]^[26] Никакого глюбола не было продемонстрировано.

О снятии ограничения было заявлено в 2000 году в CERN SPS. ^[27] в столкновениях тяжелых ионов , и это подразумевает новое состояние материи: кварк-глюонную плазму , менее интерактивную, чем в ядре , почти как в жидкости. Он был обнаружен на релятивистском коллайдере тяжелых ионов (RHIC) в Брукхейвене в 2004–2010 годах в результате четырех одновременных экспериментов. ^[28] Состояние кварк-глюонной плазмы было подтверждено на Большом адронном коллайдере ЦЕРН (LHC) тремя экспериментами ALICE , ATLAS и CMS в 2010 году. ^[29]

Джефферсона лаборатории Ускоритель непрерывного электронного пучка в Ньюпорт-Ньюсе, штат Вирджиния , ^[с] является одним из 10 объектов Министерства энергетики , занимающихся исследованиями глюонов. Лаборатория Вирджинии конкурировала с другим учреждением – Брукхейвенской национальной лабораторией на Лонг-Айленде, штат Нью-Йорк – за средства на строительство нового электрон-ионного коллайдера . ^[30] В декабре 2019 года Министерство энергетики США выбрало Брукхейвенскую национальную лабораторию для размещения электрон-ионного коллайдера . ^[31]

См. также [ править ]

Сноски [ править ]

↑ В интервью Гелл-Манн сказал, что, по его мнению, этот термин был придуман Эдвардом Теллером . ^[8]
^ Технически производство одиночного топ-кварка в Фермилабе по-прежнему предполагает парное производство, но кварк и антикварк имеют разные вкусы.
^ Лаборатория Джефферсона — прозвище Национального ускорительного центра Томаса Джефферсона в Ньюпорт-Ньюсе, штат Вирджиния .

Ссылки [ править ]

^ М. Гелл-Манн (1962). «Симметрии барионов и мезонов» (PDF) . Физический обзор . 125 (3): 1067–1084. Бибкод : 1962PhRv..125.1067G . дои : 10.1103/PhysRev.125.1067 . Архивировано (PDF) из оригинала 21 октября 2012 г. . Однако это без привязки к цвету. Для современного использования см. Фрич, Х.; Гелл-Манн, М.; Лейтвайлер, Х. (ноябрь 1973 г.). «Преимущества цветного октетно-глюонного изображения». Буквы по физике Б. 47 (4): 365–368. Бибкод : 1973PhLB...47..365F . CiteSeerX 10.1.1.453.4712 . дои : 10.1016/0370-2693(73)90625-4 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б ^с Б.Р. Стелла и Х.-Ж. Мейер (2011). «Υ(9,46 ГэВ) и открытие глюона (критическое воспоминание о результатах ПЛУТО)». Европейский физический журнал H . 36 (2): 203–243. arXiv : 1008.1869v3 . Бибкод : 2011EPJH...36..203S . дои : 10.1140/epjh/e2011-10029-3 . S2CID 119246507 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б П. Сёдинг (2010). «Об открытии глюона» . Европейский физический журнал H . 35 (1): 3–28. Бибкод : 2010EPJH...35....3S . дои : 10.1140/epjh/e2010-00002-5 . S2CID 8289475 .
^ «Почему существует восемь глюонов?» .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б ^с В.-М. Яо; и др. ( Группа данных о частицах ) (2006). «Обзор физики элементарных частиц» . Журнал физики Г. 33 (1): 1. arXiv : astro-ph/0601168 . Бибкод : 2006JPhG...33....1Y . дои : 10.1088/0954-3899/33/1/001 .
^ Ф. Индурайн (1995). «Ограничения на массу глюона». Буквы по физике Б. 345 (4): 524. Бибкод : 1995PhLB..345..524Y . дои : 10.1016/0370-2693(94)01677-5 .
^ «Глюоны» . гиперфизика.phy-astr.gsu.edu . Проверено 2 сентября 2023 г.
^ Гелл-Манн, Мюррей (1997). «Партон Фейнмана» (Интервью). № 131. Беседует Джеффри Уэст.
^ Гаристо, Даниэль (30 мая 2017 г.). «Краткая этимология физики элементарных частиц | журнал симметрии» . Журнал «Симметрия» . Проверено 2 февраля 2024 г.
^ Фельтесс, Жоэль (2010). «Введение в функции распределения партонов» . Схоларпедия . 5 (11): 10160. Бибкод : 2010SchpJ...510160F . doi : 10.4249/scholarpedia.10160 . ISSN 1941-6016 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Дэвид Гриффитс (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Уайли и сыновья . стр. 280–281. ISBN 978-0-471-60386-3 .
^ Дж. Баэз. «Почему существует восемь глюонов, а не девять?» . math.ucr.edu . Проверено 13 сентября 2009 г.
^ «Почему существует только 8 глюонов?» . Форбс .
^ Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1979). «Струйный анализ распада Υ(9.46) на заряженные адроны». Буквы по физике Б. 82 (3–4): 449. Бибкод : 1979PhLB...82..449B . дои : 10.1016/0370-2693(79)90265-X .
^ Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1981). «Топология распада Υ». Журнал физики С. 8 (2): 101. Бибкод : 1981ZPhyC...8..101B . дои : 10.1007/BF01547873 . S2CID 124931350 .
^ Бранделик, Р.; и др. ( сотрудничество ТАССО ) (1979). «Свидетельства планарных событий в e ⁺и ⁻ аннигиляция при высоких энергиях». Physics Letters B. 86 ( 2): 243–249. Bibcode : 1979PhLB...86..243B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90830-X .
^ Барбер, ДП; и др. (сотрудничество MARK-J) (1979). «Открытие трехструйных событий и испытание квантовой хромодинамики в PETRA». Письма о физических отзывах . 43 (12): 830. Бибкод : 1979PhRvL..43..830B . doi : 10.1103/PhysRevLett.43.830 . S2CID 13903005 .
^ Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1979). «Доказательства существования тормозного света глюона в электронной ⁺и ⁻ Аннигиляции при высоких энергиях». Physics Letters B. 86 ( 3–4): 418. Бибкод : 1979PhLB...86..418B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90869-4 .
^ Бартель, В.; и др. (сотрудничество JADE) (1980). «Наблюдение плоских трехструйных событий в e ⁺и ⁻ аннигиляция и доказательства тормозного излучения глюонов» . Physics Letters B. 91 ( 1): 142. Bibcode : 1980PhLB...91..142B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90680-2 .
^ Бранделик, Р.; и др. ( сотрудничество ТАССО ) (1980). «Доказательства существования глюона со спином 1 в трехструйных событиях». Буквы по физике Б. 97 (3–4): 453. Бибкод : 1980PhLB...97..453B . дои : 10.1016/0370-2693(80)90639-5 .
^ Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1980). «Исследование многореактивных событий в э. ⁺и ⁻ аннигиляция». Physics Letters B. 97 ( 3–4): 459. Бибкод : 1980PhLB...97..459B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90640-1 .
^ Александр, Г.; и др. ( сотрудничество OPAL ) (1991). «Измерение трехструйных распределений, чувствительных к спину глюона в e ⁺и ⁻ 91 PDF при » ( = ) Аннигиляции ГэВ √s « :10.1007/BF01562326. S2CID 51746005.
^ Линдеман, Л.; и др. (сотрудничество H1 и ZEUS) (1997). «Структурные функции протона и плотность глюонов в HERA». Ядерная физика Б: Приложения к сборнику трудов . 64 (1): 179–183. Бибкод : 1998НуФС..64..179Л . дои : 10.1016/S0920-5632(97)01057-8 .
^ «Вращающийся мир в DESY» . www-hermes.desy.de . Архивировано из оригинала 25 мая 2021 года . Проверено 26 марта 2018 г.
^ Адлофф, К.; и др. (сотрудничество H1) (1999). «Сечения заряженных частиц при фоторождении и выделении глюонной плотности в фотоне». Европейский физический журнал C . 10 (3): 363–372. arXiv : hep-ex/9810020 . Бибкод : 1999EPJC...10..363H . дои : 10.1007/s100520050761 . S2CID 17420774 .
^ Чалмерс, М. (6 марта 2009 г.). «Лучший результат для Тэватрона» . Мир физики . Проверено 2 апреля 2012 г.
^ Абреу, MC; и др. (сотрудничество NA50) (2000). «Доказательства отделения кварка и антикварка из картины подавления J / Ψ, измеренной в столкновениях Pb-Pb в CERN SpS» . Буквы по физике Б. 477 (1–3): 28–36. Бибкод : 2000PhLB..477...28A . дои : 10.1016/S0370-2693(00)00237-9 .
^ Овербай, Д. (15 февраля 2010 г.). «В Брукхейвенском коллайдере ученые ненадолго нарушают закон природы» . Нью-Йорк Таймс . Архивировано из оригинала 2 января 2022 года . Проверено 2 апреля 2012 г.
^ «Эксперименты БАКа открывают новое понимание первозданной Вселенной» (Пресс-релиз). ЦЕРН . 26 ноября 2010 года . Проверено 20 ноября 2016 г. .
^ Нолан, Джим (19 октября 2015 г.). «Государство надеется на большой экономический взрыв, поскольку лаборатория Джеффа подает заявку на создание ионного коллайдера» . Ричмонд Таймс-Диспетчер . стр. А1, А7 . Проверено 19 октября 2015 г. Эти подсказки могут дать ученым лучшее понимание того, что удерживает Вселенную вместе.
^ «Министерство энергетики США выбирает Брукхейвенскую национальную лабораторию для размещения нового крупного объекта ядерной физики» (пресс-релиз). ДОУ . 9 января 2020 г. Проверено 1 июня 2020 г.

Дальнейшее чтение [ править ]

А. Али и Г. Крамер (2011). «СТРУИ и КХД: исторический обзор открытия кварковых и глюонных струй и их влияние на КХД». Европейский физический журнал H . 36 (2): 245–326. arXiv : 1012.2288 . Бибкод : 2011EPJH...36..245A . дои : 10.1140/epjh/e2011-10047-1 . S2CID 54062126 .

Кембриджский раздаточный материал 8: Квантовая хромодинамика – физика элементарных частиц

Внешние ресурсы [ править ]

[9] В интервью Гелл-Манн сказал, что, по его мнению, этот термин был придуман Эдвардом Теллером . ^[8]

[27] Технически производство одиночного топ-кварка в Фермилабе по-прежнему предполагает парное производство, но кварк и антикварк имеют разные вкусы.

[32] Лаборатория Джефферсона — прозвище Национального ускорительного центра Томаса Джефферсона в Ньюпорт-Ньюсе, штат Вирджиния .

[1] М. Гелл-Манн (1962). «Симметрии барионов и мезонов» (PDF) . Физический обзор . 125 (3): 1067–1084. Бибкод : 1962PhRv..125.1067G . дои : 10.1103/PhysRev.125.1067 . Архивировано (PDF) из оригинала 21 октября 2012 г. . Однако это без привязки к цвету. Для современного использования см. Фрич, Х.; Гелл-Манн, М.; Лейтвайлер, Х. (ноябрь 1973 г.). «Преимущества цветного октетно-глюонного изображения». Буквы по физике Б. 47 (4): 365–368. Бибкод : 1973PhLB...47..365F . CiteSeerX 10.1.1.453.4712 . дои : 10.1016/0370-2693(73)90625-4 .

[SMY-2] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б ^с Б.Р. Стелла и Х.-Ж. Мейер (2011). «Υ(9,46 ГэВ) и открытие глюона (критическое воспоминание о результатах ПЛУТО)». Европейский физический журнал H . 36 (2): 203–243. arXiv : 1008.1869v3 . Бибкод : 2011EPJH...36..203S . дои : 10.1140/epjh/e2011-10029-3 . S2CID 119246507 .

[SOE-3] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б П. Сёдинг (2010). «Об открытии глюона» . Европейский физический журнал H . 35 (1): 3–28. Бибкод : 2010EPJH...35....3S . дои : 10.1140/epjh/e2010-00002-5 . S2CID 8289475 .

[4] «Почему существует восемь глюонов?» .

[pdg-5] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б ^с В.-М. Яо; и др. ( Группа данных о частицах ) (2006). «Обзор физики элементарных частиц» . Журнал физики Г. 33 (1): 1. arXiv : astro-ph/0601168 . Бибкод : 2006JPhG...33....1Y . дои : 10.1088/0954-3899/33/1/001 .

[6] Ф. Индурайн (1995). «Ограничения на массу глюона». Буквы по физике Б. 345 (4): 524. Бибкод : 1995PhLB..345..524Y . дои : 10.1016/0370-2693(94)01677-5 .

[7] «Глюоны» . гиперфизика.phy-astr.gsu.edu . Проверено 2 сентября 2023 г.

[8] Гелл-Манн, Мюррей (1997). «Партон Фейнмана» (Интервью). № 131. Беседует Джеффри Уэст.

[10] Гаристо, Даниэль (30 мая 2017 г.). «Краткая этимология физики элементарных частиц | журнал симметрии» . Журнал «Симметрия» . Проверено 2 февраля 2024 г.

[11] Фельтесс, Жоэль (2010). «Введение в функции распределения партонов» . Схоларпедия . 5 (11): 10160. Бибкод : 2010SchpJ...510160F . doi : 10.4249/scholarpedia.10160 . ISSN 1941-6016 .

[Griff-12] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Дэвид Гриффитс (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Уайли и сыновья . стр. 280–281. ISBN 978-0-471-60386-3 .

[13] Дж. Баэз. «Почему существует восемь глюонов, а не девять?» . math.ucr.edu . Проверено 13 сентября 2009 г.

[14] «Почему существует только 8 глюонов?» . Форбс .

[15] Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1979). «Струйный анализ распада Υ(9.46) на заряженные адроны». Буквы по физике Б. 82 (3–4): 449. Бибкод : 1979PhLB...82..449B . дои : 10.1016/0370-2693(79)90265-X .

[16] Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1981). «Топология распада Υ». Журнал физики С. 8 (2): 101. Бибкод : 1981ZPhyC...8..101B . дои : 10.1007/BF01547873 . S2CID 124931350 .

[17] Бранделик, Р.; и др. ( сотрудничество ТАССО ) (1979). «Свидетельства планарных событий в e ⁺и ⁻ аннигиляция при высоких энергиях». Physics Letters B. 86 ( 2): 243–249. Bibcode : 1979PhLB...86..243B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90830-X .

[18] Барбер, ДП; и др. (сотрудничество MARK-J) (1979). «Открытие трехструйных событий и испытание квантовой хромодинамики в PETRA». Письма о физических отзывах . 43 (12): 830. Бибкод : 1979PhRvL..43..830B . doi : 10.1103/PhysRevLett.43.830 . S2CID 13903005 .

[19] Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1979). «Доказательства существования тормозного света глюона в электронной ⁺и ⁻ Аннигиляции при высоких энергиях». Physics Letters B. 86 ( 3–4): 418. Бибкод : 1979PhLB...86..418B . doi : 10.1016/0370-2693(79)90869-4 .

[20] Бартель, В.; и др. (сотрудничество JADE) (1980). «Наблюдение плоских трехструйных событий в e ⁺и ⁻ аннигиляция и доказательства тормозного излучения глюонов» . Physics Letters B. 91 ( 1): 142. Bibcode : 1980PhLB...91..142B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90680-2 .

[21] Бранделик, Р.; и др. ( сотрудничество ТАССО ) (1980). «Доказательства существования глюона со спином 1 в трехструйных событиях». Буквы по физике Б. 97 (3–4): 453. Бибкод : 1980PhLB...97..453B . дои : 10.1016/0370-2693(80)90639-5 .

[22] Бергер, Ч.; и др. (сотрудничество ПЛУТО) (1980). «Исследование многореактивных событий в э. ⁺и ⁻ аннигиляция». Physics Letters B. 97 ( 3–4): 459. Бибкод : 1980PhLB...97..459B . doi : 10.1016/0370-2693(80)90640-1 .

[23] Александр, Г.; и др. ( сотрудничество OPAL ) (1991). «Измерение трехструйных распределений, чувствительных к спину глюона в e ⁺и ⁻ 91 PDF при » ( = ) Аннигиляции ГэВ √s « :10.1007/BF01562326. S2CID 51746005.

[24] Линдеман, Л.; и др. (сотрудничество H1 и ZEUS) (1997). «Структурные функции протона и плотность глюонов в HERA». Ядерная физика Б: Приложения к сборнику трудов . 64 (1): 179–183. Бибкод : 1998НуФС..64..179Л . дои : 10.1016/S0920-5632(97)01057-8 .

[25] «Вращающийся мир в DESY» . www-hermes.desy.de . Архивировано из оригинала 25 мая 2021 года . Проверено 26 марта 2018 г.

[26] Адлофф, К.; и др. (сотрудничество H1) (1999). «Сечения заряженных частиц при фоторождении и выделении глюонной плотности в фотоне». Европейский физический журнал C . 10 (3): 363–372. arXiv : hep-ex/9810020 . Бибкод : 1999EPJC...10..363H . дои : 10.1007/s100520050761 . S2CID 17420774 .

[28] Чалмерс, М. (6 марта 2009 г.). «Лучший результат для Тэватрона» . Мир физики . Проверено 2 апреля 2012 г.

[29] Абреу, MC; и др. (сотрудничество NA50) (2000). «Доказательства отделения кварка и антикварка из картины подавления J / Ψ, измеренной в столкновениях Pb-Pb в CERN SpS» . Буквы по физике Б. 477 (1–3): 28–36. Бибкод : 2000PhLB..477...28A . дои : 10.1016/S0370-2693(00)00237-9 .

[30] Овербай, Д. (15 февраля 2010 г.). «В Брукхейвенском коллайдере ученые ненадолго нарушают закон природы» . Нью-Йорк Таймс . Архивировано из оригинала 2 января 2022 года . Проверено 2 апреля 2012 г.

[31] «Эксперименты БАКа открывают новое понимание первозданной Вселенной» (Пресс-релиз). ЦЕРН . 26 ноября 2010 года . Проверено 20 ноября 2016 г. .

[33] Нолан, Джим (19 октября 2015 г.). «Государство надеется на большой экономический взрыв, поскольку лаборатория Джеффа подает заявку на создание ионного коллайдера» . Ричмонд Таймс-Диспетчер . стр. А1, А7 . Проверено 19 октября 2015 г. Эти подсказки могут дать ученым лучшее понимание того, что удерживает Вселенную вместе.

[34] «Министерство энергетики США выбирает Брукхейвенскую национальную лабораторию для размещения нового крупного объекта ядерной физики» (пресс-релиз). ДОУ . 9 января 2020 г. Проверено 1 июня 2020 г.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[а]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[б]

[26]

[27]

[28]

[29]

[с]

[30]

[31]

[8]