Есть

Есть
Состав	; К + ; : ; в ; ; с ; ; ; К 0 ; : ; д ; ; с ; ; ; К − ; : ; с ; ; в ;
Статистика	бозонный
Семья	Мезоны
Взаимодействия	Сильная , слабая , электромагнитная , гравитационная.
Символ	; К + ; , ; К 0 ; , ; К − ;
Античастица	; К + ; : ; К − ; ; ; К 0 ; : ; К 0 ; ; ; К − ; : ; К + ;
Обнаруженный	1947
Типы	4
Масса	; К ± ; : 493,677 ± 0,016 МэВ/ c 2 ; ; К 0 ; : 497,611 ± 0,013 МэВ/ c 2
Средний срок службы	; К ± ; : (1.2380 ± 0.0020) × 10 −8 с ; ; К ; С : (8,954 ± 0,004) × 10 −11 с ; ; К ; Л : (5,116 ± 0,021) × 10 −8 с
Электрический заряд	; К ± ; : ±1 и ; ; К 0 ; : 0 и
Вращаться	0 ч.
Странность	; К + ; , ; К 0 ; : +1 ; ; К − ; , ; К 0 ; : −1
Изоспин	; К + ; , ; К 0 ; : + 1 / 2 ; ; К 0 ; , ; К − ; : − 1 / 2
Паритет	−1

Распад каона (
К ⁺
) на три пиона (2
Пи ⁺
, 1
Пи ⁻
) представляет собой процесс, в котором участвуют как слабые , так и сильные взаимодействия . *Слабые взаимодействия* : Странный антикварк (
с
) каона трансмутирует в ап-антикварк (
в
) выбросом
В ⁺
бозон ; тот
В ⁺
бозон впоследствии распадается на даун-антикварк (
д
) и ап-кварк (
в
). *Сильные взаимодействия* : ап-кварк (
в
) испускает глюон (
г
), который распадается на даун-кварк (
д
) и даун-антикварк (
д
).

В физике элементарных частиц каон K - ( / ˈ k eɪ . ɒ n / ), также называемый мезоном и обозначаемый
К
, ^[а]— это любой мезон из группы из четырех мезонов , отличающийся квантовым числом , называемым странностью . В кварковой модели под ними понимаются связанные состояния странного кварка (или антикварка) и верхнего или нижнего антикварка (или кварка).

Каоны оказались обильным источником информации о природе фундаментальных взаимодействий с момента их открытия в космических лучах Они сыграли важную роль в создании основ Стандартной модели физики элементарных частиц, таких как кварковая модель адронов в 1947 году . и теория смешения кварков (последнее было отмечено Нобелевской премией по физике в 2008 году). Каоны сыграли выдающуюся роль в нашем понимании фундаментальных законов сохранения : CP-нарушение , явление, порождающее наблюдаемую асимметрию вещества и антивещества во Вселенной, было обнаружено в каонной системе в 1964 году (что было отмечено Нобелевской премией в 1980 году). Более того, прямое CP-нарушение было обнаружено в распадах каонов в начале 2000-х годов экспериментом NA48 в ЦЕРН и экспериментом KTeV в Фермилабе .

Основные свойства [ править ]

Четыре каона:

К ⁻
, отрицательно заряженный (содержащий странный кварк и ап-антикварк ) имеет массу 493,677 ± 0,013 МэВ и среднее время жизни (1,2380 ± 0,0020) × 10 ⁻⁸ с .
К ⁺
( античастица , указанная выше) положительно заряженная (содержащая ап-кварк и странный антикварк ) должна (в силу CPT-инвариантности ) иметь массу и время жизни, равные массе и времени жизни, равным времени жизни
К ⁻
. Экспериментально разница масс составляет 0,032 ± 0,090 МэВ , что соответствует нулю; разница во временах жизни составляет (0,11 ± 0,09) × 10 ⁻⁸ s , также согласующийся с нулем.
К ⁰
, нейтрально заряженный (содержащий даун-кварк и странный антикварк ) имеет массу 497,648 ± 0,022 МэВ . Он имеет среднеквадратичный радиус заряда -0,076 ± 0,01 фм . ².
К ⁰
, нейтрально заряженная (античастица, описанная выше) (содержащая странный кварк и нижний антикварк ) имеет одинаковую массу.

Как показывает кварковая модель , предполагается, что каоны образуют два дублета изоспина ; то есть они принадлежат фундаментальному представлению SU (2), называемому 2 . Один дублет странности +1 содержит
К ⁺
и
К ⁰
. Античастицы образуют другой дублет (странности -1).

Свойства каонов
Частица имя	Частица символ	Античастица символ	Кварк содержание	Оставшаяся масса ( МэВ / c ²)	я ^г	С	Средний срок службы ( с )	Обычно распадается на (>5% распадов)
Есть ^[1]	К ⁺	К ⁻	в с	493.677 ± 0.016	1 ⁄ 2	1	(1.2380 ± 0.0020) × 10 ⁻⁸	$м + + н μ$ или $Пи + + Пи 0$ или $Пи + + Пи + + Пи -$ или $Пи 0 + Это + + н Это$
Есть ^[2]	К ⁰	К ⁰	д с	497.611 ± 0.013	1 ⁄ 2	1	^{^[§]}	^{^[§]}
K-короткий ^[3]	К ⁰ _С	Себя	$\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ^{^[†]}^[4]^[5]	497.611 ± 0.013 ^{^[‡]}	1 ⁄ 2	^[*]	(8.954 ± 0.004) × 10 ⁻¹¹	$Пи + + Пи -$ или $Пи 0 + Пи 0$
К-длинный ^[6]	К ⁰ _л	Себя	$\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$ ^{^[†]}^[4]^[5]	497.611 ± 0.013 ^{^[‡]}	1 ⁄ 2	^[*]	(5.116 ± 0.021) × 10 ⁻⁸	$Пи \pm + Это \mp + н е$ или $Пи \pm + м \mp + н μ$ или $Пи 0 + Пи 0 + Пи 0$ или $Пи + + Пи 0 + Пи -$

^[*] См. Примечания о нейтральных каонах в статье « Список мезонов и смешивание нейтральных каонов » ниже.
^[§]^ Сильное собственное состояние . Нет определенного времени жизни (см. смешивание нейтральных каонов ).
^[†]^ Слабое собственное состояние . В макияже отсутствует небольшой член , нарушающий CP (см. Смешивание нейтральных каонов ).
^[‡]^ Масса
К ⁰
_Земля
К ⁰
_S даны как
К ⁰
. Однако известно, что сравнительно незначительная разница между массами
К ⁰
_Земля
К ⁰
_S порядка 3,5 × 10 ⁻⁶ эВ/ c ² существует. ^[6]

Хотя
К ⁰
и ее античастица
К ⁰
обычно производятся посредством сильного взаимодействия , они распадаются слабо . Таким образом, после создания их лучше рассматривать как суперпозиции двух слабых собственных состояний , время жизни которых сильно различается:

Долгоживущий называется нейтральный каон
К
_L («K-длинный») распадается в основном на три пиона и имеет среднее время жизни 5,18 × 10. ⁻⁸ с .
Короткоживущий нейтральный каон называется
К
_S («K-короткий») распадается в основном на два пиона и имеет среднее время жизни 8,958 × 10. ⁻¹¹ с .
Кварковая структура антикаона (K ⁻).

( См. обсуждение смешивания нейтральных каонов ниже. )

Экспериментальное наблюдение, сделанное в 1964 году, что K-длинные пионы редко распадаются на два пиона, стало открытием CP-нарушения (см. ниже).

Основные моды распада для
К ⁺
:

Полученные результаты	Режим	Коэффициент разветвления
$м + н м$	лептонический	63.55 ± 0.11%
$Пи + Пи 0$	адронный	20.66 ± 0.08%
$Пи + Пи + Пи -$	адронный	5.59 ± 0.04%
$Пи + Пи 0 Пи 0$	адронный	1.761 ± 0.022%
$Пи 0 Это + н Это$	полулептонный	5.07 ± 0.04%
$Пи 0 м + н м$	полулептонный	3.353 ± 0.034%

Режимы затухания
К ⁻
являются зарядово-сопряженными с указанными выше.

Нарушение четности [ править ]

Для заряженных странных мезонов были обнаружены два разных распада:

че ⁺	→	Пи ⁺ + Пи ⁰
т ⁺	→	Пи ⁺ + Пи ⁺ + Пи ⁻

Внутренняя четность пиона равна P = −1, а четность — это мультипликативное квантовое число. Следовательно, два конечных состояния имеют разную четность (P = +1 и P = -1 соответственно). Считалось, что начальные состояния также должны иметь разную четность и, следовательно, представлять собой две разные частицы. Однако при более точных измерениях не было обнаружено никакой разницы между массами и временем жизни каждой из них соответственно, что указывает на то, что это одна и та же частица. Это было известно как головоломка τ–θ . Она разрешилась лишь открытием нарушения четности в слабых взаимодействиях . Поскольку мезоны распадаются в результате слабых взаимодействий, четность не сохраняется, и оба распада фактически являются распадами одной и той же частицы. ^[7] теперь называется
К ⁺
.

История [ править ]

Открытие адронов со «странностью» внутреннего квантового числа знаменует собой начало самой захватывающей эпохи в физике элементарных частиц, которая даже сейчас, пятьдесят лет спустя, еще не нашла своего завершения... в целом эксперименты стимулировали развитие, и что крупные открытия произошли неожиданно или даже вопреки ожиданиям теоретиков. - Биги и Санда (2016) ^[8]

В поисках гипотетического ядерного мезона Луи Лепренс-Ренге в 1944 году нашел доказательства существования положительно заряженной более тяжелой частицы. ^[9]^[10]

В 1947 году Дж. Д. Рочестер и К. С. Батлер из Манчестерского университета опубликовали две помощью камеры Вильсона фотографии событий, вызванных космическими лучами, с : одна показала то, что выглядело как нейтральная частица, распадающаяся на два заряженных пиона, а другая, которая, по всей видимости, представляла собой распад заряженной частицы. на заряженный пион и что-то нейтральное. Предполагаемая масса новых частиц была очень приблизительной — около половины массы протона. Новые примеры этих «V-частиц» появлялись медленно.

В 1949 году Розмари Браун (позже Розмари Фаулер ), студентка-исследователь Бристольской группы К. Ф. Пауэлла, заметила свой «k»-трек, оставленный частицей очень похожей массы, которая распалась на три пиона. ^[11]^{(стр. 82)} Это привело к так называемой проблеме «тау-тэта»: то, что казалось одними и теми же частицами (теперь называемыми
К ⁺
) распался на две разные моды: Тета на два пиона (четность +1), Тау на три пиона (четность -1). ^[11] Решение этой загадки оказалось в том, что слабые взаимодействия не сохраняют четность .

Первый прорыв был достигнут в Калифорнийском технологическом институте была установлена камера Вильсона , где на горе Вильсон для большего воздействия космических лучей. В 1950 году было зарегистрировано 30 заряженных и 4 нейтральных «V-частицы». Вдохновленные этим, в течение следующих нескольких лет на вершинах гор были проведены многочисленные наблюдения, и к 1953 году использовалась следующая терминология: «L-мезон» для мюона или заряженного пиона ; «К-мезон» означал частицу, промежуточную по массе между пионом и нуклоном .

Лепренс-Ринке ввел термин « гиперон », который до сих пор используется для обозначения любой частицы тяжелее нуклона. ^[9]^[10] Частицей Лепренса-Ренге оказалась частица К ⁺ мезон. ^[9]^[10]

Распад был чрезвычайно медленным; типичный срок службы составляет порядка 10 ⁻¹⁰с . Однако образование пион - протонных реакций происходит гораздо быстрее, с временным масштабом 10 ⁻²³с . Проблема этого несоответствия была решена Абрахамом Пайсом , который постулировал новое квантовое число, названное « странностью », которое сохраняется в сильных взаимодействиях , но нарушается при слабых взаимодействиях . Странные частицы появляются в большом количестве из-за «связанного образования» странной и антистранной частиц вместе. Вскоре было показано, что это не может быть мультипликативное квантовое число , поскольку оно позволило бы проводить реакции, которые никогда не наблюдались в новых синхротронах , введенных в эксплуатацию в Брукхейвенской национальной лаборатории в 1953 году и в лаборатории Лоуренса Беркли в 1955 году.

нарушение в колебаниях мезонов CP - нейтральных

Первоначально считалось, что хотя четность и нарушена, симметрия CP (зарядовой четности) сохраняется. Чтобы понять открытие CP-нарушения , необходимо понять смешивание нейтральных каонов; это явление не требует нарушения CP, но это контекст, в котором нарушение CP было впервые обнаружено.

Смешение нейтральных каонов [ править ]

Два разных нейтральных К-мезона, несущих разную странность, могут превращаться один в другой посредством слабых взаимодействий , поскольку эти взаимодействия не сохраняют странность. Странный кварк в анти-
К ⁰
превращается в даун-кварк путем последовательного поглощения двух W-бозонов противоположного заряда. Нижний антикварк в анти-
К ⁰
испуская их, превращается в странный антикварк.

Поскольку нейтральные каоны несут в себе странность, они не могут быть собственными античастицами. Тогда должно быть два разных нейтральных каона, отличающихся двумя единицами странности. Тогда встал вопрос, как установить наличие этих двух мезонов. В решении использовалось явление, называемое осцилляциями нейтральных частиц , благодаря которому эти два типа мезонов могут превращаться один в другой посредством слабых взаимодействий, которые заставляют их распадаться на пионы (см. рисунок рядом).

Эти колебания были впервые исследованы Мюрреем Гелл-Манном и Абрахамом Пайсом вместе. Они рассмотрели CP-инвариантную во времени эволюцию состояний с противоположной странностью. В матричной записи можно написать

\psi (t)=U(t)\psi (0)={\rm {e}}^{iHt}{\begin{pmatrix}a\\b\end{pmatrix}},\qquad H={\begin{pmatrix}M&\Delta \\\Delta &M\end{pmatrix}},

где ψ — квантовое состояние системы, определяемое амплитудами пребывания в каждом из двух базисных состояний (которые представляют собой a и b в момент времени t = 0). Диагональные элементы ( M ) гамильтониана обусловлены физикой сильных взаимодействий , которая сохраняет странность. Два диагональных элемента должны быть равны, поскольку частица и античастица имеют равные массы в отсутствие слабых взаимодействий. Недиагональные элементы, которые смешивают противоположные частицы странности, возникают из-за слабых взаимодействий ; CP-симметрия требует, чтобы они были реальными.

Следствием того, что матрица H реальна, является то, что вероятности двух состояний будут всегда колебаться взад и вперед. Однако если какая-либо часть матрицы была мнимой, что запрещено CP-симметрией , то часть комбинации со временем уменьшится. Убывающая часть может представлять собой либо один компонент ( а ), либо другой компонент ( б ), либо их смесь.

Смешивание [ править ]

Собственные состояния получаются путем диагонализации этой матрицы. Это дает новые собственные векторы, которые мы можем назвать K ₁ , который представляет собой разность двух состояний противоположной странности, и K ₂ , который представляет собой сумму. Эти два состояния являются собственными состояниями CP с противоположными собственными значениями; K ₁ имеет CP = +1, а K ₂ имеет CP = −1. Поскольку конечное состояние двух пионов также имеет CP = +1, только K ₁ может распасться таким образом. K 2 _должен распасться на три пиона. ^[12]

Поскольку масса К ₂ лишь немногим превышает сумму масс трех пионов, этот распад протекает очень медленно, примерно в 600 раз медленнее, чем распад К ₁ на два пиона. Эти два разных режима распада наблюдались Леоном Ледерманом и его коллегами в 1956 году, установив существование двух слабых собственных состояний (состояний с определенным временем жизни при распаде под действием слабого взаимодействия ) нейтральных каонов.

Эти два слабых собственных состояния называются
К
_L (K-длина, τ) и
К
_S (К-короткий, θ). CP-симметрия , которая предполагалась в то время, подразумевает, что
К
_S = К ₁ и
К
_{Л знак} равно К ₂ .

Колебания [ править ]

Изначально чистый пучок
К ⁰
превратится в свою античастицу,
К ⁰
, распространяясь, которая снова превратится в исходную частицу,
К ⁰
, и так далее. Это называется колебанием частицы. При наблюдении слабого распада на лептоны было обнаружено, что
К ⁰
всегда распадался на позитрон, тогда как античастица
К ⁰
распался на электрон. Более ранний анализ выявил связь между скоростью образования электронов и позитронов из источников чистого
К ⁰
и ее античастица
К ⁰
. Анализ временной зависимости этого полулептонного распада показал явление осцилляций и позволил извлечь массовое расщепление между
К
_Песок
К
_Л. Поскольку это связано со слабыми взаимодействиями, оно очень мало, 10 ⁻¹⁵ раз массу каждого состояния, а именно $∆M K = M(K L) - M(K S) = 3,484(6)\times10 -12 МэВ$ . ^[13]

Регенерация [ править ]

Пучок нейтральных каонов распадается в полете, так что недолговечные
К
_S исчезает, оставляя луч чистого долгоживущего
К
_Л. Если этот луч выстрелить в материю, то
К ⁰
и ее античастица
К ⁰
по-разному взаимодействуют с ядрами.
К ⁰
подвергается квазиупругому рассеянию на нуклонах , тогда как его античастица может создавать гипероны . Квантовая когерентность между двумя частицами теряется из-за различных взаимодействий, в которых участвуют два компонента по отдельности. Возникающий луч тогда содержит различные линейные суперпозиции
К ⁰
и
К ⁰
. Такая суперпозиция представляет собой смесь
К
_Земля
К
_С ; тот
К
_S регенерируется путем пропускания пучка нейтральных каонов через вещество. ^[14] Регенерацию наблюдали Оресте Пиччиони и его сотрудники в Национальной лаборатории Лоуренса Беркли . ^[15] Вскоре после этого Роберт Адэр и его коллеги сообщили об избытке
К
_S регенерации, открывая тем самым новую главу в этой истории.

Нарушение CP [ править ]

Пытаясь проверить результаты Адэра, Дж. Кристенсон, Джеймс Кронин , Вэл Фитч и Рене Терлей из Принстонского университета обнаружили распады
К
_L на два пиона ( CP = +1) в эксперименте, проведенном в 1964 году на синхротроне переменного градиента в Брукхейвенской лаборатории . ^[16]Как объяснялось в предыдущем разделе , это требовало, чтобы предполагаемые начальное и конечное состояния имели разные значения CP , и, следовательно, сразу предполагалось нарушение CP . Альтернативные объяснения, такие как нелинейная квантовая механика и новая ненаблюдаемая частица ( гиперфотон ), вскоре были исключены, оставив нарушение CP единственной возможностью. Кронин и Fitch получили Нобелевскую премию по физике За это открытие в 1980 году.

Оказывается, хотя
К
_Земля
К
_S являются слабыми собственными состояниями (поскольку они имеют определенное время жизни для распада под действием слабого взаимодействия), они не совсем являются CP- собственными состояниями. Вместо этого для малых ε (и с точностью до нормировки)

К
_L = К ₂ + ε К ₁

и аналогично для
К
_С. Таким образом, иногда
К
_L распадается как K ₁ с CP = +1, и аналогично
К
_S может распадаться с CP = −1. Это известно как косвенное нарушение CP , нарушение CP из-за смешивания
К ⁰
и ее античастица. Существует также прямой эффект нарушения CP , при котором нарушение CP происходит во время самого распада. Оба присутствуют, потому что и смешивание, и распад возникают в результате одного и того же взаимодействия с W-бозоном и, следовательно, имеют нарушение CP, предсказанное матрицей CKM . Прямое CP-нарушение было обнаружено в распадах каонов в начале 2000-х годов в экспериментах NA48 и KTeV в ЦЕРН и Фермилаб. ^[17]

См. также [ править ]

Сноски [ править ]

^ До 1960-х годов положительно заряженный каон назывался τ. ⁺ или θ ⁺, поскольку считалось, что это две разные частицы. См. § Нарушение четности .

Ссылки [ править ]

^ Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ^±
" (PDF) .
^ Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ⁰
" (PDF) .
^ Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ⁰
_С » (PDF) .
^ Перейти обратно: ^а ^б М. А. Томсон. «Матрица CKM и нарушение CP» (PDF) . Кембриджская группа HEP . Проверено 2 июня 2024 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б «Четность, сопряжение зарядов и CP» (PDF) . Университет Саутгемптона . Проверено 2 июня 2024 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ⁰
_Л » (PDF) .
^ Ли, ТД ; Ян, Китай (1 октября 1956 г.). «Вопрос о сохранении четности в слабых взаимодействиях» . Физический обзор . 104 (1): 254. Бибкод : 1956PhRv..104..254L . дои : 10.1103/PhysRev.104.254 . Один из способов решения этой проблемы состоит в том, чтобы предположить, что четность не сохраняется строго, так что
че ⁺
и
т ⁺
Это две разные моды распада одной и той же частицы, которая обязательно имеет одно значение массы и одно время жизни.
^ Биги, II; Санда, AI (06 октября 2016 г.). Нарушение КП . Кембриджские монографии по физике элементарных частиц, ядерной физике и космологии. Том. 28 (5-е изд.). Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-44349-4 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Дегранж, Бернар; Фонтен, Жерар; Флери, Патрик (2013). «Отслеживание вклада Луи Лепренса-Ренге в физику космических лучей» . Физика сегодня . 66 (6): 8. Бибкод : 2013ФТ....66ф...8Д . дои : 10.1063/PT.3.1989 . ISSN 0031-9228 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Равель, Оливье (2012). «Ранние исследования космических лучей во Франции» . В Ормсе, Джонатан Ф. (ред.). Столетний симпозиум 2012: Открытие космических лучей . Материалы конференции AIP. Том. 1516. Денвер, Колорадо: Американский институт физики . стр. 67–71. Бибкод : 2013AIPC.1516...67R . дои : 10.1063/1.4792542 . ISBN 978-0-7354-1137-1 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Браун, Р.; Камерини, Ю.; Фаулер, PH; Мюрхед, Х.; Пауэлл, CF; Ритсон, DM (1949). «Часть 2: Наблюдения с электронно-чувствительными пластинами, подвергшимися воздействию космического излучения». Природа . 163 (4133): 82–87. Бибкод : 1949Natur.163...82B . дои : 10.1038/163082a0 . S2CID 12974912 .
обратите внимание на ту же проблему:
Коричневый; и другие. (1949). «Часть 1». Природа . 163 (4133): 47–51. дои : 10.1038/163047a0 . S2CID 4097342 .
^ * Гриффитс, диджей (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Уайли и сыновья . ISBN 0-471-60386-4 .
^ Аоки, С.; Аоки, Ю.; Бечиревич, Д.; Блюм, Т.; Коланджело, Дж.; Коллинз, С.; и другие. (2020). «ФЛАГ Обзор 2019». Европейский физический журнал C . 80 (2): 113. arXiv : 1902.08191 . Бибкод : 2020EPJC...80..113A . doi : 10.1140/epjc/s10052-019-7354-7 . S2CID 119401756 .
^ Паис, А.; Пиччиони, О. (1 декабря 1955 г.). «Заметка о распаде и поглощении θ⁰». Физический обзор . 100 (5): 1487–1489. дои : 10.1103/PhysRev.100.1487 .
^ Хорошо, Р.Х.; Мацен, Р.П.; Мюллер, Ф.; Пиччиони, О.; Пауэлл, В.М.; Белый, ХС; Фаулер, ВБ; Бирге, RW (15 ноября 1961 г.). «Регенерация нейтральных K-мезонов и разница их масс». Физический обзор . 124 (4): 1223–1239. Бибкод : 1961PhRv..124.1223G . дои : 10.1103/PhysRev.124.1223 .
^ Кристенсон, Дж. Х.; Кронин, Дж.В.; Фитч, В.Л.; Терли, Р. (27 июля 1964 г.). «Доказательства 2π-распада K ₂⁰ Мезон» . Physical Review Letters . 13 (4): 138–140. Bibcode : 1964PhRvL..13..138C . doi : 10.1103/physrevlett.13.138 .
^ АНЗИВИНО, ДЖУЗЕППИНА (2001). «Измерение прямого нарушения Cp с помощью Na48». Многочастичная динамика . стр. 7–14. arXiv : hep-ph/0111393 . дои : 10.1142/9789812778048_0002 . ISBN 978-981-02-4844-4 . S2CID 15184466 .

Библиография [ править ]

Амслер, К.; Дозер, М.; Антонелли, М.; Аснер, Д.; Бабу, К.; Баер, Х.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Буквы по физике Б. 667 (1): 1–1340. Бибкод : 2008PhLB..667....1A . дои : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . hdl : 1854/LU-685594 . S2CID 227119789 . Архивировано из оригинала (PDF) 7 сентября 2020 г. Проверено 13 декабря 2019 г.
Эйдельман, С.; Хейс, КГ; Олив, Калифорния; Агилар-Бенитес, М.; Амслер, К.; Аснер, Д.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2004). «Обзор физики элементарных частиц». Буквы по физике Б. 592 (1): 1. arXiv : astro-ph/0406663 . Бибкод : 2004PhLB..592....1P . дои : 10.1016/j.physletb.2004.06.001 .
Кварковая модель Дж. Дж. Коккеди. ^{[ нужна полная цитата ]}
Соцци, М.С. (2008). Дискретные симметрии и CP-нарушение . Издательство Оксфордского университета . ISBN 978-0-19-929666-8 .
Биги, II; Санда, А.И. (2000). Нарушение КП . Издательство Кембриджского университета . ISBN 0-521-44349-0 .
Гриффитс, диджей (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Уайли и сыновья . ISBN 0-471-60386-4 .

Внешние ссылки [ править ]

Нейтральный К-мезон – Фейнмановские лекции по физике
медиафайлы по теме: Каон Викискладе есть

[1] До 1960-х годов положительно заряженный каон назывался τ. ⁺ или θ ⁺, поскольку считалось, что это две разные частицы. См. § Нарушение четности .

[PDGKaon-2] Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ^±
" (PDF) .

[PDGKaon0-3] Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ⁰
" (PDF) .

[PDGK-short-4] Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ⁰
_С » (PDF) .

[cambridge-5] Перейти обратно: ^а ^б М. А. Томсон. «Матрица CKM и нарушение CP» (PDF) . Кембриджская группа HEP . Проверено 2 июня 2024 г.

[southampton-6] Перейти обратно: ^а ^б «Четность, сопряжение зарядов и CP» (PDF) . Университет Саутгемптона . Проверено 2 июня 2024 г.

[PDGK-long-7] Перейти обратно: ^а ^б Зила, Пенсильвания; и другие. (2020). «Списки частиц –
К ⁰
_Л » (PDF) .

[8] Ли, ТД ; Ян, Китай (1 октября 1956 г.). «Вопрос о сохранении четности в слабых взаимодействиях» . Физический обзор . 104 (1): 254. Бибкод : 1956PhRv..104..254L . дои : 10.1103/PhysRev.104.254 . Один из способов решения этой проблемы состоит в том, чтобы предположить, что четность не сохраняется строго, так что
че ⁺
и
т ⁺
Это две разные моды распада одной и той же частицы, которая обязательно имеет одно значение массы и одно время жизни.

[9] Биги, II; Санда, AI (06 октября 2016 г.). Нарушение КП . Кембриджские монографии по физике элементарных частиц, ядерной физике и космологии. Том. 28 (5-е изд.). Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-44349-4 .

[:0-10] Перейти обратно: ^а ^б ^с Дегранж, Бернар; Фонтен, Жерар; Флери, Патрик (2013). «Отслеживание вклада Луи Лепренса-Ренге в физику космических лучей» . Физика сегодня . 66 (6): 8. Бибкод : 2013ФТ....66ф...8Д . дои : 10.1063/PT.3.1989 . ISSN 0031-9228 .

[:1-11] Перейти обратно: ^а ^б ^с Равель, Оливье (2012). «Ранние исследования космических лучей во Франции» . В Ормсе, Джонатан Ф. (ред.). Столетний симпозиум 2012: Открытие космических лучей . Материалы конференции AIP. Том. 1516. Денвер, Колорадо: Американский институт физики . стр. 67–71. Бибкод : 2013AIPC.1516...67R . дои : 10.1063/1.4792542 . ISBN 978-0-7354-1137-1 .

[Brown-Camerini-etal-1949-12] Перейти обратно: ^а ^б Браун, Р.; Камерини, Ю.; Фаулер, PH; Мюрхед, Х.; Пауэлл, CF; Ритсон, DM (1949). «Часть 2: Наблюдения с электронно-чувствительными пластинами, подвергшимися воздействию космического излучения». Природа . 163 (4133): 82–87. Бибкод : 1949Natur.163...82B . дои : 10.1038/163082a0 . S2CID 12974912 .
обратите внимание на ту же проблему:
Коричневый; и другие. (1949). «Часть 1». Природа . 163 (4133): 47–51. дои : 10.1038/163047a0 . S2CID 4097342 .

[13] * Гриффитс, диджей (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Уайли и сыновья . ISBN 0-471-60386-4 .

[14] Аоки, С.; Аоки, Ю.; Бечиревич, Д.; Блюм, Т.; Коланджело, Дж.; Коллинз, С.; и другие. (2020). «ФЛАГ Обзор 2019». Европейский физический журнал C . 80 (2): 113. arXiv : 1902.08191 . Бибкод : 2020EPJC...80..113A . doi : 10.1140/epjc/s10052-019-7354-7 . S2CID 119401756 .

[15] Паис, А.; Пиччиони, О. (1 декабря 1955 г.). «Заметка о распаде и поглощении θ⁰». Физический обзор . 100 (5): 1487–1489. дои : 10.1103/PhysRev.100.1487 .

[16] Хорошо, Р.Х.; Мацен, Р.П.; Мюллер, Ф.; Пиччиони, О.; Пауэлл, В.М.; Белый, ХС; Фаулер, ВБ; Бирге, RW (15 ноября 1961 г.). «Регенерация нейтральных K-мезонов и разница их масс». Физический обзор . 124 (4): 1223–1239. Бибкод : 1961PhRv..124.1223G . дои : 10.1103/PhysRev.124.1223 .

[17] Кристенсон, Дж. Х.; Кронин, Дж.В.; Фитч, В.Л.; Терли, Р. (27 июля 1964 г.). «Доказательства 2π-распада K ₂⁰ Мезон» . Physical Review Letters . 13 (4): 138–140. Bibcode : 1964PhRvL..13..138C . doi : 10.1103/physrevlett.13.138 .

[18] АНЗИВИНО, ДЖУЗЕППИНА (2001). «Измерение прямого нарушения Cp с помощью Na48». Многочастичная динамика . стр. 7–14. arXiv : hep-ph/0111393 . дои : 10.1142/9789812778048_0002 . ISBN 978-981-02-4844-4 . S2CID 15184466 .

[а]

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]