Мюон

Мюон

Луны Тень космических лучей , виденная во вторичных мюонах, генерируемых космическими лучами в атмосфере, и обнаруженная на глубине 700 метров под землей Судан-2. детектором
Состав	Элементарная частица
Статистика	фермионный
Семья	Лептон
Поколение	Второй
Взаимодействия	Гравитационное , электромагнитное , слабый
Символ	м −
Античастица	Антимюон ( м + )
Обнаруженный	Карл Д. Андерсон , Сет Неддермейер (1936)
Масса	1.883 531 627 (42) × 10 −28 кг 0,113 428 9257 (22) Да 105,658 3755 (23)   МэВ/ c 2
Средний срок службы	2.196 9811 (22) × 10 −6  с
Распадается на	и − , н и , н м (наиболее распространенный)
Электрический заряд	−1 и
Цветовой заряд	Никто
Вращаться	1/2 ​ ​   часа
Слабый изоспин	ЛХ : − 1/2 , 0 : высота правая
Слабый гиперзаряд	Левая : -1, Правая : -2

Мюон греческой ( / ˈ m ( j ) uː ɑː n / M(Y)OO -on ; от (μ) , буквы mu используемой для его обозначения) — элементарная частица, подобная электрону , с электрическим зарядом −1. e и спин 1/2 с , но гораздо большей массой. Его классифицируют как лептон . Как и другие лептоны, мюон не считается состоящим из каких-либо более простых частиц.

Мюон — нестабильная субатомная частица со средним временем жизни 2,2 мкс , что намного дольше, чем у многих других субатомных частиц. Как и распад свободного нейтрона ( со временем жизни около 15 минут), распад мюона происходит медленно (по субатомным меркам), поскольку распад опосредован только слабым взаимодействием (а не более мощным сильным взаимодействием или электромагнитным взаимодействием ), и потому что разница масс между мюоном и набором продуктов его распада мала, что обеспечивает мало кинетических степеней свободы для распада. Распад мюона почти всегда производит как минимум три частицы, которые должны включать электрон того же заряда, что и мюон, и два типа нейтрино .

Как и все элементарные частицы, мюон имеет соответствующую античастицу с противоположным зарядом (+1 e ), но равной массой и спином: антимюон (также называемый положительным мюоном ). Мюоны обозначаются
м ⁻
и антимюоны
м ⁺
. Раньше мюоны назывались мю-мезонами не классифицируют их как мезоны . , но современные физики элементарных частиц (см. § Историю ) , и это имя больше не используется физическим сообществом.

Мюоны имеют массу 105,66 с   МэВ/ . ² , что примерно равно 206,768 2827 (46) чем у электрона, me _{раз больше ,} . Существует также третий лептон, тау , примерно в 17 раз тяжелее мюона.

Из-за своей большей массы мюоны ускоряются медленнее, чем электроны в электромагнитных полях, и излучают меньше тормозного излучения (замедляющего излучения). Это позволяет мюонам данной энергии проникать гораздо глубже в материю, поскольку торможение электронов и мюонов происходит в первую очередь за счет потери энергии по механизму тормозного излучения. Например, так называемые вторичные мюоны, создаваемые космическими лучами , попадающими в атмосферу, могут проникать в атмосферу и достигать поверхности Земли и даже глубоких шахт.

Поскольку мюоны имеют большую массу и энергию, чем энергия распада радиоактивности, они не образуются в результате радиоактивного распада . Тем не менее, они производятся в больших количествах при высокоэнергетических взаимодействиях с обычной материей, в некоторых на ускорителях частиц экспериментах с адронами и при взаимодействии космических лучей с веществом. Эти взаимодействия обычно первоначально производят пи-мезоны , которые почти всегда распадаются на мюоны.

Как и другие заряженные лептоны, мюон имеет связанное с ним мюонное нейтрино , обозначаемое
н
_μ , который отличается от электронного нейтрино и участвует в различных ядерных реакциях.

История

Мюоны были открыты Карлом Д. Андерсоном и Сетом Неддермейером в Калифорнийском технологическом институте в 1936 году во время изучения космического излучения . Андерсон заметил частицы, которые изгибались иначе, чем электроны и другие известные частицы, когда проходили через магнитное поле . Они были отрицательно заряжены, но изогнуты менее резко, чем электроны, но более резко, чем протоны , для частиц с одинаковой скоростью. Предполагалось, что величина их отрицательного электрического заряда равна величине отрицательного электрического заряда электрона, и поэтому для учета разницы в кривизне предполагалось, что их масса больше, чем у электрона, но меньше, чем у протона. Таким образом, Андерсон первоначально назвал новую частицу мезотроном , взяв приставку мезо- от греческого слова, означающего «середина». Существование мюона было подтверждено в 1937 году экспериментом Дж. К. Стрита и Э. К. Стивенсона с камерой Вильсона .

Частица с массой в диапазоне мезонов еще до открытия мезонов была предсказана теоретиком Хидеки Юкавой :

Представляется естественным модифицировать теорию Гейзенберга и Ферми следующим образом. Переход тяжелой частицы из нейтронного состояния в протонное не всегда сопровождается испусканием легких частиц. Иногда переход захватывается другой тяжелой частицей.

Из-за своей массы мю-мезон первоначально считался частицей Юкавы, а некоторые ученые, в том числе Нильс Бор , первоначально назвали его юконом . Тот факт, что мезотрон (т.е. мюон) не был частицей Юкавы, был установлен в 1946 году экспериментом, проведенным Марчелло Конверси , Оресте Пиччиони и Этторе Панчини в Риме. В этом эксперименте, который Луис Вальтер Альварес в своей Нобелевской лекции 1968 года назвал «началом современной физики элементарных частиц», они показали, что мюоны космических лучей распадаются, не захватываясь атомными ядрами, вопреки ожиданиям медиатора ядерного взаимодействия, постулируемого Юкавой. Предсказанная Юкавой частица, пи-мезон , была наконец идентифицирована в 1947 году (опять же благодаря взаимодействиям космических лучей).

Поскольку теперь известны две частицы с промежуточной массой, более общий термин «мезон» был принят для обозначения любой такой частицы в правильном диапазоне масс между электронами и нуклонами. Далее, чтобы различать два разных типа мезонов после открытия второго мезона, первоначальную мезотронную частицу переименовали в мю-мезон (греческая буква ц [ му ] соответствует м ), а новый мезон 1947 года (частица Юкавы ) был назван пи-мезоном .

Поскольку позже в экспериментах на ускорителях было обнаружено больше типов мезонов, в конечном итоге выяснилось, что мю-мезон существенно отличается не только от пи-мезона (примерно той же массы), но и от всех других типов мезонов. Разница, в частности, заключалась в том, что мю-мезоны не взаимодействовали с ядерными силами, как это делали пи-мезоны (и должны были это делать, согласно теории Юкавы). Новые мезоны также продемонстрировали доказательства того, что ведут себя в ядерных взаимодействиях как пи-мезон, но не как мю-мезон. Кроме того, продукты распада мю-мезона включали как нейтрино , так и антинейтрино , а не только одно или другое, как наблюдалось при распаде других заряженных мезонов.

В окончательной Стандартной модели физики элементарных частиц, систематизированной в 1970-х годах, все мезоны, кроме мю-мезона, считались адронами , то есть частицами, состоящими из кварков , и, таким образом, подчинялись ядерному взаимодействию. В кварковой модели мезон больше не определялся массой (поскольку были обнаружены очень массивные частицы — больше, чем нуклоны ), а вместо этого представлял собой частицы, состоящие ровно из двух кварков (кварка и антикварка), в отличие от барионов , которые определяются как частицы, состоящие из трех кварков (протоны и нейтроны были самыми легкими барионами). Однако мю-мезоны оказались фундаментальными частицами (лептонами), подобными электронам, без кварковой структуры. Таким образом, мю-мезоны вообще не были мезонами в новом смысле и использовании термина « мезон », используемого в кварковой модели структуры частиц.

С этим изменением определения термин «мю-мезон» был оставлен и заменен, когда это возможно, современным термином «мюон» , в результате чего термин «мю-мезон» стал лишь исторической сноской. В новой кварковой модели другие типы мезонов иногда продолжали называться более короткой терминологией (например, пи-мезон вместо пи-мезона), но в случае мюона он сохранил более короткое название и никогда больше не упоминался должным образом более старыми моделями. терминология «мю-мезон».

Окончательное признание мюона простым «тяжелым электроном», не играющим никакой роли в ядерном взаимодействии, казалось в то время настолько нелепым и удивительным, что нобелевский лауреат И.И. Раби пошутил: «Кто это приказал?»

В эксперименте Росси-Холла (1941) мюоны были впервые использованы для наблюдения замедления времени (или, альтернативно, сокращения длины ), предсказанного специальной теорией относительности .

Источники мюонов

Мюон космических лучей проходит сквозь свинец в камере Вильсона

Мюоны, попадающие на поверхность Земли, создаются косвенно как продукты распада столкновений космических лучей с частицами земной атмосферы.

Около 10 000 мюонов достигают каждого квадратного метра земной поверхности в минуту; эти заряженные частицы образуются как побочные продукты космических лучей, сталкивающихся с молекулами в верхних слоях атмосферы. Двигаясь с релятивистскими скоростями, мюоны могут проникать на десятки метров в камни и другие вещества, прежде чем затухать в результате поглощения или отклонения другими атомами.

Когда протон космических лучей сталкивается с атомными ядрами в верхних слоях атмосферы, пионы создаются . Они распадаются на относительно небольшом расстоянии (метры) на мюоны (их предпочтительный продукт распада) и мюонные нейтрино . Мюоны этих высокоэнергетических космических лучей обычно движутся примерно в том же направлении, что и первоначальный протон, со скоростью, близкой к скорости света . Хотя их время жизни без релятивистских эффектов позволило бы преодолеть расстояние полувыживания всего лишь около 456 метров (2,197 мкс × ln(2) × 0,9997 × c ) самое большее (как видно с Земли), замедления времени эффект специальной теории относительности (из с точки зрения Земли) позволяет вторичным мюонам космических лучей пережить полет к поверхности Земли, поскольку в земной системе мюоны имеют более длительный период полураспада из-за их скорости. С другой стороны, с точки зрения ( инерциальной системы отсчета ) мюона, именно эффект сжатия длины специальной теории относительности позволяет это проникновение, поскольку в системе мюона его время жизни не затрагивается, но сокращение длины приводит к увеличению расстояний через атмосферу и Земля должна быть намного короче этих расстояний в системе отсчета покоя Земли. Оба эффекта являются одинаково действенными способами объяснения необычного выживания быстрого мюона на расстоянии.

Поскольку мюоны, как и нейтрино, необычно проникают в обычное вещество, их также можно обнаружить глубоко под землей (700 метров на детекторе Судан-2 ) и под водой, где они составляют основную часть естественного фонового ионизирующего излучения. Как уже отмечалось, подобно космическим лучам, это вторичное мюонное излучение также является направленным.

Та же самая ядерная реакция, описанная выше (т.е. адрон-адронные удары для создания пучков пионов, которые затем быстро распадаются на пучки мюонов на коротких расстояниях), используется физиками элементарных частиц для создания пучков мюонов, таких как пучок, использованный в эксперименте мюонов g -2. .

Распад мюона

Самый распространённый распад мюона

Мюоны являются нестабильными элементарными частицами и тяжелее электронов и нейтрино, но легче всех других частиц материи. Они распадаются за счет слабого взаимодействия . Поскольку лептонные семейные числа сохраняются в отсутствие крайне маловероятной немедленной осцилляции нейтрино , одно из нейтрино, образующихся при распаде мюона, должно быть нейтрино мюонного типа, а другое — антинейтрино электронного типа (распад антимюона приводит к образованию соответствующих античастиц, как подробно описано). ниже).

Поскольку заряд должен сохраняться, одним из продуктов распада мюона всегда является электрон с тем же зарядом, что и мюон (позитрон, если это положительный мюон). Таким образом, все мюоны распадаются как минимум на электрон и два нейтрино. Иногда, помимо этих необходимых продуктов, образуются дополнительные частицы, не имеющие суммарного заряда и нулевого спина (например, пара фотонов или пара электрон-позитрон).

Доминирующий режим распада мюона (иногда называемый распадом Мишеля в честь Луи Мишеля ) является самым простым из возможных: мюон распадается на электрон, электронное антинейтрино и мюонное нейтрино. Антимюоны зеркальным образом чаще всего распадаются на соответствующие античастицы: позитрон , электронное нейтрино и мюонное антинейтрино. В формульных терминах эти два распада таковы:

м ⁻
→
и ⁻
+
н
_и +
н
_м

м ⁺
→
и ⁺
+
н
_и +
н
_м

Среднее время жизни τ = ħ / Γ (положительного) мюона составляет 2,196 9811 ± 0,000 0022   мкс . Установлено равенство времен жизни мюонов и антимюонов с точностью менее одной из 10. ⁴ .

Запрещенные распады

Определенные безнейтринные режимы распада кинематически разрешены, но практически запрещены в Стандартной модели , даже учитывая, что нейтрино имеют массу и колеблются. Примеры, запрещенные сохранением лептонного аромата:

м ⁻
→
и ⁻
+
с

и

м ⁻
→
и ⁻
+
и ⁺
+
и ⁻
.

С учетом массы нейтрино распад типа
м ⁻
→
и ⁻
+
с
технически возможен в Стандартной модели (например, путем нейтринной осцилляции виртуального мюонного нейтрино в электронное нейтрино), но такой распад крайне маловероятен и поэтому должен быть экспериментально ненаблюдаем. Менее одного из 10 ⁵⁰ Распады мюонов должны привести к такому распаду.

Наблюдение таких режимов распада могло бы стать четким доказательством существования теорий, выходящих за рамки Стандартной модели . Верхние пределы долей ветвления таких мод распада были измерены во многих экспериментах, начавшихся более 60 лет назад. Текущий верхний предел
м ⁺
→
и ⁺
+
с
доля ветвления измерена в 2009–2013 гг. в эксперименте МЭГ и составляет 4,2 × 10 ⁻¹³ .

скорость

См. также: Параметры Мишеля.

мюона Ширина распада , следующая из золотого правила Ферми , имеет размерность энергии и должна быть пропорциональна квадрату амплитуды и, следовательно, квадрату константы связи Ферми ( $G_{\text{F}}$), с габаритной размерностью обратной четвертой степени энергии. Путем анализа размерностей это приводит к правилу Сарджента о зависимости пятой степени от m _μ ,

$\Gamma ={\frac {G_{\text{F}}^{2}m_{\mu }^{5}}{192\pi ^{3}}}~I\left({\frac {m_{\text{e}}^{2}}{m_{\mu }^{2}}}\right),$

где $I(x)=1-8x-12x^{2}\ln x+8x^{3}-x^{4}$, и:

$x={\frac {2\,E_{\text{e}}}{m_{\mu }\,c^{2}}}$ – доля максимальной энергии, передаваемая электрону.

Распределения электронов при распадах мюонов параметризовались с использованием так называемых параметров Мишеля. Значения этих четырех параметров однозначно предсказываются в Стандартной модели физики элементарных частиц, поэтому распады мюонов представляют собой хорошую проверку пространственно-временной структуры слабого взаимодействия . Никаких отклонений от предсказаний Стандартной модели пока не обнаружено.

Для распада мюона ожидаемое распределение распада для значений параметров Мишеля Стандартной модели равно

${\frac {\partial ^{2}\Gamma }{\partial x\,\partial {\cos \theta }}}\sim x^{2}[(3-2x)+P_{\mu }\cos \theta \,(1-2x)]$

где $\theta$ - угол между вектором поляризации мюона $\mathbf {P} _{\mu }$ и вектор импульса распадного электрона, и $P_{\mu }=|\mathbf {P} _{\mu }|$ - это доля мюонов, поляризованных вперед. Интегрирование этого выражения по энергии электронов дает угловое распределение дочерних электронов:

${\frac {\mathrm {d} \Gamma }{\mathrm {d} {\cos \theta }}}\sim 1-{\frac {1}{3}}P_{\mu }\cos \theta .$

Распределение энергии электронов, интегрированное по полярному углу (справедливо для $x<1$) является

${\frac {\mathrm {d} \Gamma }{\mathrm {d} x}}\sim (3x^{2}-2x^{3}).$

Поскольку направление, в котором испускается электрон (полярный вектор), предпочтительно направлено напротив спина мюона ( аксиальный вектор ), распад является примером несохранения четности из-за слабого взаимодействия. По сути, это та же самая экспериментальная сигнатура, которая использовалась в оригинальной демонстрации . В более общем смысле в Стандартной модели все заряженные лептоны распадаются в результате слабого взаимодействия и аналогичным образом нарушают симметрию четности.

Мюонные атомы

Мюон был первой открытой элементарной частицей , не встречающейся в обычных атомах .

Отрицательные атомы мюонов

Отрицательные мюоны могут образовывать мюонные атомы (ранее называемые мю-мезоатомами), замещая электрон в обычных атомах. Мюонные атомы водорода намного меньше типичных атомов водорода, потому что гораздо большая масса мюона придает ему гораздо более локализованную в основном состоянии волновую функцию , чем наблюдается у электрона. В многоэлектронных атомах, когда только один из электронов заменяется мюоном, размер атома продолжает определяться остальными электронами, и размер атома практически не изменяется. Тем не менее, в таких случаях орбиталь мюона продолжает оставаться меньше и гораздо ближе к ядру, чем атомные орбитали электронов.

Спектроскопические измерения в мюонном водороде были использованы для точной оценки радиуса протона . Результаты этих измерений отклонились от принятого тогда значения, что привело к так называемой загадке радиуса протона . Позже эта загадка нашла свое решение, когда стали доступны новые улучшенные измерения радиуса протона в электронном водороде.

Мюонный гелий создается путем замены мюоном одного из электронов в гелии-4. Мюон вращается гораздо ближе к ядру, поэтому мюонный гелий можно рассматривать как изотоп гелия, ядро ​​которого состоит из двух нейтронов, двух протонов и мюона с одним электроном снаружи. Химически мюонный гелий, обладающий неспаренным валентным электроном , может связываться с другими атомами и ведет себя скорее как атом водорода, чем как инертный атом гелия.

Мюонные тяжелые атомы водорода с отрицательным мюоном могут подвергаться ядерному синтезу в процессе мюон-катализируемого синтеза после того, как мюон может покинуть новый атом, чтобы вызвать синтез в другой молекуле водорода. Этот процесс продолжается до тех пор, пока отрицательный мюон не будет захвачен ядром гелия, где он и остается до распада.

Отрицательные мюоны, связанные с обычными атомами, могут быть захвачены ( мюонный захват ) посредством слабого взаимодействия протонами в ядрах, что является своего рода процессом, подобным захвату электронов. Когда это происходит, происходит ядерная трансмутация : протон становится нейтроном и испускается мюонное нейтрино.

Положительные атомы мюонов

мюон Положительный , остановленный в обычном веществе, не может быть захвачен протоном, поскольку два положительных заряда могут только отталкиваться. Положительный мюон также не притягивается к ядрам атомов. Вместо этого он связывает случайный электрон и с этим электроном образует экзотический атом, известный как атом мюония (мю). В этом атоме мюон действует как ядро. Положительный мюон в этом контексте можно считать псевдоизотопом водорода с одной девятой массы протона. Поскольку масса электрона намного меньше массы как протона, так и мюона, приведенная масса мюония и, следовательно, его боровский радиус очень близки к массе водорода . Поэтому эту связанную пару мюон-электрон можно рассматривать в первом приближении как короткоживущий «атом», который ведет себя по химическому составу как изотопы водорода ( протий , дейтерий и тритий ).

Как положительные, так и отрицательные мюоны могут входить в состав короткоживущего пи-мю-атома, состоящего из мюона и противоположно заряженного пиона. Эти атомы наблюдались в 1970-х годах в экспериментах в Брукхейвенской национальной лаборатории и Фермилабе .

дипольный

Аномальный магнитный дипольный момент представляет собой разницу между экспериментально наблюдаемым значением магнитного дипольного момента и теоретическим значением, предсказанным уравнением Дирака . Измерение и прогнозирование этой величины очень важно в прецизионных тестах QED . Эксперимент E821 в Брукхейвене и эксперимент «Мюон g-2» в Фермилабе изучали прецессию спина мюона в постоянном внешнем магнитном поле, когда мюоны циркулируют в удерживающем кольце. Об этом сообщила коллаборация Muon g-2. в 2021 году:

$a={\frac {g-2}{2}}=0.00116592061(41).$

Прогноз значения аномального магнитного момента мюона включает в себя три части:

а _мкм ^СМ = а _мкм ^{ЯВЛЯЕТСЯ} + а _мкм ^{ВОН ТОТ} + а _мкм ^имел .

Разница между g -факторами мюона и электрона обусловлена ​​разницей их масс. Из-за большей массы мюона вклад в теоретический расчет его аномального магнитного дипольного момента от Стандартной модели слабых взаимодействий и вкладов с участием адронов важен на современном уровне точности, тогда как эти эффекты не важны для электрона. Аномальный магнитный дипольный момент мюона также чувствителен к вкладам новой физики за пределами Стандартной модели , такой как суперсимметрия . По этой причине аномальный магнитный момент мюона обычно используется в качестве исследования новой физики за пределами Стандартной модели, а не как проверка КЭД . Мюон g -2 , новый эксперимент в Фермилабе с использованием магнита E821 улучшил точность этого измерения.

В 2020 году международная группа из 170 физиков рассчитала наиболее точное предсказание теоретического значения аномального магнитного момента мюона.

Мюон g-2

Мюон g-2 — это эксперимент по физике элементарных частиц в Фермилабе, направленный на измерение аномального магнитного дипольного момента мюона с точностью 0,14 частей на миллион. это чувствительный тест Стандартной модели. Это также может предоставить доказательства существования совершенно новых частиц.

В 2021 году эксперимент Muon g-2 представил свои первые результаты нового экспериментального среднего значения, которое увеличило разницу между экспериментом и теорией до 4,2 стандартных отклонений.

дипольный

Текущий экспериментальный предел электрического дипольного момента мюона | д _мкм | < 1,9 × 10 ⁻¹⁹ e·cm, установленное экспериментом E821 в Брукхейвене, на порядки превышает предсказания Стандартной модели. Наблюдение ненулевого электрического дипольного момента мюона могло бы стать дополнительным источником CP-нарушения . В результате экспериментов в Фермилабе ожидается улучшение чувствительности на два порядка по сравнению с пределом Брукхейвена.

и

Основная статья: Мюонная томография

Поскольку мюоны проникают гораздо глубже, чем рентгеновские лучи или гамма-лучи , мюонную визуализацию можно использовать для гораздо более толстого материала или, в случае источников космических лучей, для более крупных объектов. Одним из примеров является коммерческая мюонная томография, используемая для получения изображений целых грузовых контейнеров с целью обнаружения экранированных ядерных материалов , а также взрывчатых веществ и другой контрабанды.

Методика мюонной трансмиссионной радиографии на основе источников космических лучей была впервые использована в 1950-х годах для измерения глубины вскрышных пород туннеля в Австралии. а в 1960-е годы — для поиска возможных скрытых помещений в пирамиде Хефрена в Гизе . В 2017 году сообщалось об открытии большой пустоты (длиной минимум 30 метров) путем наблюдения мюонов космических лучей.

В 2003 году учёные Лос-Аламосской национальной лаборатории разработали новый метод визуализации: мюонную томографию . С помощью мюонной томографии реконструируются как входящие, так и выходящие траектории для каждой частицы, например, с помощью герметичных алюминиевых дрейфовых трубок . С момента разработки этой технологии ее начали использовать несколько компаний.

В августе 2014 года Decision Sciences International Corporation объявила, что получила контракт от Toshiba на использование ее детекторов слежения за мюонами при восстановлении ядерного комплекса Фукусима . С помощью системы отслеживания Фукусима-дайити было предложено провести в течение нескольких месяцев измерения мюонов, чтобы показать распределение активных зон реактора. В декабре 2014 года Tepco сообщила, что на Фукусиме они будут использовать два разных метода получения мюонных изображений: «метод мюонного сканирования» на энергоблоке № 1 (самый сильно поврежденный, где топливо могло покинуть корпус реактора) и «метод рассеяния мюонов» на Блок 2. Международный научно-исследовательский институт ядерного вывода из эксплуатации IRID в Японии и Исследовательская организация ускорителей высоких энергий KEK называют метод, разработанный ими для энергоблока 1, «методом мюонного проникновения»; 1200 оптических волокон для преобразования длины волны загораются при контакте с ними мюонов. Ожидается, что после месяца сбора данных будет обнаружено местонахождение и количество остатков топлива, все еще находящихся внутри реактора. Измерения начались в феврале 2015 года.

См. также

• Комета (эксперимент) в поисках неуловимого когерентного безнейтринного преобразования мюона в электрон в J-PARC
• Список частиц
• Mu2e , эксперимент по обнаружению безнейтринного преобразования мюонов в электроны
• Муометрическая навигация
• Мюонная спиновая спектроскопия
• Мюонная томография

Дальнейшее чтение

• Неддермейер, С.Х.; Андерсон, компакт-диск (1937). «Заметки о природе частиц космических лучей» (PDF) . Физический обзор . 51 (10): 884–886. Бибкод : 1937PhRv...51..884N . дои : 10.1103/PhysRev.51.884 .
• Стрит, Джей Си; Стивенсон, ЕС (1937). «Новые доказательства существования частицы промежуточной массы между протоном и электроном». Физический обзор . 52 (9): 1003–1004. Бибкод : 1937PhRv...52.1003S . дои : 10.1103/PhysRev.52.1003 . S2CID   1378839 .
• Файнберг, Г.; Вайнберг, С. (1961). «Закон сохранения мюонов». Письма о физических отзывах . 6 (7): 381–383. Бибкод : 1961PhRvL...6..381F . дои : 10.1103/PhysRevLett.6.381 .
• Сервей; Фон (1995). Колледж физики (4-е изд.). Сондерс . п. 841.
• Кнехт, М. (2003). «Аномальные магнитные моменты электрона и мюона» . В Дюплантье, Б.; Ривассо, В. (ред.). Семинар Пуанкаре 2002: Энергия вакуума – перенормировка . Прогресс математической физики. Том. 30. Биркхойзер Верлаг . п. 265. ИСБН  978-3-7643-0579-6 .
• Дерман, Э. (2004). Моя жизнь как квант . Уайли . стр. 58–62.

Внешние ссылки

• СМИ, связанные с мюонами, на Викискладе?
• Астрономическая картина дня НАСА: аномальный магнитный момент и суперсимметрия мюона (28 августа 2005 г.)
• «эксперимент г-2» . аномальный магнитный момент мюона
• «Эксперимент МуЛан» . Архивировано Измерение 2 сентября 2006 года. времени жизни положительного мюона.
• «Обзор физики элементарных частиц» .
• «Тест симметрии слабого взаимодействия TRUMF» .
• «Эксперимент МЭГ» . Архивировано из оригинала 25 марта 2002 года. Поиск распада Мюон → Позитрон + Гамма.
• Кинг, Филипп. «Создание мюонов» . Закулисная наука . Брэйди Харан .