Список барионов
Барионы — это составные частицы, состоящие из трех кварков , в отличие от мезонов , которые представляют собой составные частицы, состоящие из одного кварка и одного антикварка. Барионы и мезоны — это адроны , частицы, состоящие исключительно из кварков или как из кварков, так и из антикварков. Термин «барион » происходит от греческого «βαρύς» ( барис ), что означает «тяжелый», поскольку на момент их названия считалось, что барионы характеризуются большей массой, чем другие частицы, которые классифицировались как материя.
Еще несколько лет назад считалось, что некоторые эксперименты показали существование пентакварков – барионов, состоящих из четырех кварков и одного антикварка. [1] [2] До 2006 года сообщество физиков элементарных частиц в целом не считало существование пентакварков вероятным. [3] 13 июля 2015 года коллаборация LHCb в ЦЕРН сообщила о результатах, согласующихся с состояниями пентакварка при распаде нижних лямбда-барионов (Λ 0
б ). [4]
Поскольку барионы состоят из кварков, они участвуют в сильном взаимодействии . Лептоны же не состоят из кварков и как таковые не участвуют в сильном взаимодействии. Самыми известными барионами являются протоны и нейтроны , которые составляют большую часть массы видимого вещества во Вселенной , тогда как электроны , другой основной компонент атомов , являются лептонами. Каждому бариону соответствует античастица , известная как антибарион, в которой кварки заменены соответствующими антикварками. Например, протон состоит из двух верхних кварков и одного нижнего кварка, а соответствующая ему античастица, антипротон , состоит из двух верхних антикварков и одного нижнего антикварка.
Барионные свойства
[ редактировать ]В этих списках подробно описаны все известные и предсказанные барионы с полным угловым моментом J = 1/2 и J = 3/2 конфигурации положительной с четностью . [5]
- Барионы, состоящие из кварков одного типа (uuu, ddd,...), могут существовать в J = 3/2 , но конфигурация J = 1/2 . запрещено Паули принципом
- Барионы, состоящие из двух типов кварков (uud, uus,...), могут существовать как в J = 1/2 и J = 3/2 конфигурации .
- Барионы, состоящие из трех типов кварков (uds, udc,...), могут существовать как в J = 1/2 и J = 3/2 конфигурации . Два Дж = 1/2 Для . этих барионов возможны конфигурации
Символы, встречающиеся в этих списках: I ( изоспин ), J ( полный угловой момент ), P ( четность ), u ( верхний кварк ), d ( нижний кварк ), s ( странный кварк ), c ( очаровательный кварк ), b ( нижний кварк ), Q ( заряд ), B ( барионное число ), S ( странность ), C ( очарование ), B ′ ( нижность ), а также широкий набор субатомных частиц (наведите курсор на название). ( см. в разделе «Барион Подробное объяснение этих символов ».)
Антибарионы в таблицах не указаны; однако они просто заменили бы все кварки антикварками, а Q , B , S , C , B ' имели бы противоположные знаки. Частицы с † рядом с их именами были предсказаны Стандартной моделью , но еще не наблюдались. Значения в скобках не были твердо установлены экспериментами, но предсказаны кварковой моделью и согласуются с измерениями. [6] [7]
Дж П = 1 / 2 + барионы
[ редактировать ]| Название частицы | Символ | Содержание кварка | Масса покоя ( МэВ / c 2 ) | я | Дж П | Вопрос ( е ) | С | С | Б ' | Средний срок службы ( с ) | Обычно распадается на |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| протон [8] | п , п + , Н + | в в д | 938.272 0813 (58) [а] | 1 / 2 | 1 / 2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | стабильный [б] | незамеченный |
| нейтрон [9] | н , н 0 , Н 0 | в д д | 939.565 4133 (58) [а] | 1 / 2 | 1 / 2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | (8.794 ± 0.006) × 10 +2 [с] | п + + и − + н и |
| лямбда [10] | л 0 | в д с | 1 115 .683 ± 0.006 | 0 | 1 / 2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | (2.632 ± 0.020) × 10 −10 | п + + п − или н 0 + п 0 |
| очарованная лямбда [11] | л + с | в д с | 2 286 .46 ± 0.14 | 0 | 1 / 2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | (2.024 ± 0.031) × 10 −13 | видеть л + c моды распада |
| нижняя лямбда [12] | л 0 б | в д б | 5 619 .6 ± 0.17 | (0) | ( 1 / 2 + ) | 0 | 0 | 0 | −1 | (1.471 ± 0.009) × 10 −12 | видеть л 0 б моды распада |
| сигма [13] | С + | в в с | 1 189 .37 ± 0.07 | 1 | 1 / 2 + | +1 | −1 | 0 | 0 | (8.018 ± 0.026) × 10 −11 | п + + п 0 или н 0 + п + |
| сигма [14] | С 0 | в д с | 1 192 .642 ± 0.024 | 1 | 1 / 2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | (7.4 ± 0.7) × 10 −20 | л 0 + с |
| сигма [15] | С − | д д с | 1 197 .449 ± 0.030 | 1 | 1 / 2 + | −1 | −1 | 0 | 0 | (1.479 ± 0.011) × 10 −10 | н 0 + п − |
| очарованная сигма [16] | С ++ в (2455) | в в с | 2 453 .97 ± 0.14 | 1 | 1 / 2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 3.48 +0.37 −0.16 × 10 −22 [д] | л + с + п + |
| очарованная сигма [16] | С + в (2455) | в д с | 2 452 .9 ± 0.4 | 1 | 1 / 2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | > 1,43 × 10 −22 [д] | л + с + п 0 |
| очарованная сигма [16] | С 0 в (2455) | д д с | 2 453 .75 ± 0.14 | 1 | 1 / 2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 3.60 +0.42 −0.20 × 10 −22 [д] | л + с + п − |
| нижняя сигма [17] | С + б | в в б | 5 810 .56 ± 0.25 | (1) | ( 1 / 2 + ) | +1 | 0 | 0 | −1 | (1.32 ± 0.13) × 10 −22 [д] | л 0 б + п + |
| нижняя сигма † | С 0 б | в д б | неизвестный | (1) | ( 1 / 2 + ) | 0 | 0 | 0 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| нижняя сигма [17] | С − б | д д б | 5 815 .64 ± 0.27 | (1) | ( 1 / 2 + ) | −1 | 0 | 0 | −1 | (1.24 ± 0.12) × 10 −22 [д] | л 0 б + п − |
| xi [18] | Х 0 | в с с | 1 314 .86 ± 0.20 | 1 / 2 | 1 / 2 (+) | 0 | −2 | 0 | 0 | (2.90 ± 0.09) × 10 −10 | л 0 + п 0 |
| xi [19] | Х − | д с с | 1 321 .71 ± 0.07 | 1 / 2 | 1 / 2 (+) | −1 | −2 | 0 | 0 | (1.639 ± 0.015) × 10 −10 | л 0 + п − |
| очарованный Си [20] | Х + с | в с с | 2 467 .94 +0.17 −0.20 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | +1 | −1 | +1 | 0 | (4.56 ± 0.05) × 10 −13 | видеть Х + c моды распада |
| очарованный Си [21] | Х 0 с | д с с | 2 470 .90 +0.22 −0.29 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −1 | +1 | 0 | (1.53 ± 0.06) × 10 −13 | видеть Х 0 c моды распада |
| очарованный Си Прайм [22] | Х' + с | в с с | 2 578 .4 ± 0.5 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | +1 | −1 | +1 | 0 | неизвестный | Х + с + с (видимый) |
| очарованный Си Прайм [23] | Х' 0 с | д с с | 2 579 .2 ± 0.5 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −1 | +1 | 0 | неизвестный | Х 0 с + с (видимый) |
| двойное очарование xi [24] | Х ++ копия | в с с | 3 621 .2 ± 0.7 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | +2 | 0 | +2 | 0 | неизвестный | видеть Х ++ cc режимы распада |
| двойное очарование xi [и] | Х + копия | д с с | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | +1 | 0 | +2 | 0 | неизвестный | неизвестный |
| нижний xi [25] или каскад Б | Х 0 б | в с б | 5 791 .9 ± 0.5 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −1 | 0 | −1 | (1.480 ± 0.030) × 10 −12 | видеть Х 0 б моды распада |
| нижний xi [25] или каскад Б | Х − б | д с б | 5 797 .0 ± 0.6 | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | −1 | −1 | 0 | −1 | (1.572 ± 0.040) × 10 −12 | видеть Х − б моды распада |
| нижний xi Prime † | Х' 0 б | в с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −1 | 0 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| нижний xi Prime † | Х' − б | д с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | −1 | −1 | 0 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| двойное дно xi † | Х 0 бб | в б б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | 0 | 0 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| двойное дно xi † | Х − бб | д б б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | −1 | 0 | 0 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованное дно xi † | Х + CB | в с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | +1 | 0 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованное дно xi † | Х 0 CB | д с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | 0 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованное дно xi Prime † | Х' + CB | в с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | +1 | 0 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованное дно xi Prime † | Х' 0 CB | д с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 1 / 2 + ) | 0 | 0 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| очарованная омега [26] | Ой 0 с | с с с | 2 695 .2 ± 1.7 | (0) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −2 | +1 | 0 | ( 2.68 ± 0.24 ± 0.10) × 10 −13 | видеть Ой 0 c моды распада |
| нижняя омега [27] | Ой − б | с с б | 6 046 .1 ± 1.7 | (0) | ( 1 / 2 + ) | −1 | −2 | 0 | −1 | 1.64 +0.18 −0.17 × 10 −12 | Ой − + Дж/п (видимый) |
| дважды очарованная омега † | Ой + копия | с с с | неизвестный | (0) | ( 1 / 2 + ) | +1 | −1 | +2 | 0 | неизвестный | неизвестный |
| очарованная нижняя омега † | Ой 0 CB | с с б | неизвестный | (0) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −1 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованная нижняя Омега Прайм † | Ой 0 CB | с с б | неизвестный | (0) | ( 1 / 2 + ) | 0 | −1 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| двойное дно омега † | Ой − бб | с б б | неизвестный | (0) | ( 1 / 2 + ) | −1 | −1 | 0 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| двойная зачарованная нижняя омега † | Ой + ccb | с с б | неизвестный | (0) | ( 1 / 2 + ) | +1 | 0 | +2 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| очарованная омега с двойным дном † | Ой 0 КББ | с б б | неизвестный | (0) | ( 1 / 2 + ) | 0 | 0 | +1 | −2 | неизвестный | неизвестный |
† ^ Частица еще не наблюдалась.
[а] ^ Массы протона и нейтрона известны с гораздо большей точностью в дальтонах (Да), чем в МэВ / с. 2 . В атомных единицах массы масса протона равна 1,007 276 466 5789 [28] тогда как у нейтрона 1,008 664 916 06 (40) Да . [29]
[б] ^ Не менее 10 35 годы. См. распад протона .
[с] ^ Для свободных нейтронов ; в большинстве распространенных ядер нейтроны стабильны.
[д] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь преобразование τ = ħ / Γ Вместо этого дается .
[и] ^ Существует спорное утверждение об открытии, опровергаемое другими экспериментальными данными. [30]
Дж П = 3 / 2 + барионы
[ редактировать ]| Название частицы | Символ | Кварк содержание | Масса покоя ( МэВ / c 2 ) | я | Дж П | Вопрос ( е ) | С | С | Б ' | Средний срок службы ( с ) | Обычно распадается на |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| дельта [31] | Д ++ (1232) | в в в | 1232 ± 2 | 3 / 2 | 3 / 2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | (5.63 ± 0.14) × 10 −24 [час] | п + + п + |
| дельта [31] | Д + (1232) | в в д | 1232 ± 2 | 3 / 2 | 3 / 2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | (5.63 ± 0.14) × 10 −24 [час] | п + + н 0 или п 0 + п + |
| дельта [31] | Д 0 (1232) | в д д | 1232 ± 2 | 3 / 2 | 3 / 2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | (5.63 ± 0.14) × 10 −24 [час] | п 0 + н 0 или п − + п + |
| дельта [31] | Д − (1232) | д д д | 1232 ± 2 | 3 / 2 | 3 / 2 + | −1 | 0 | 0 | 0 | (5.63 ± 0.14) × 10 −24 [час] | п − + н 0 |
| сигма [32] | С ∗+ (1385) | в в с | 1 382 .80 ± 0.35 | 1 | 3 / 2 + | +1 | −1 | 0 | 0 | (1.828 ± 0.036) × 10 −23 [час] | л 0 + п + или С + + п 0 или С 0 + п + |
| сигма [32] | С ∗0 (1385) | в д с | 1 383 .7 ± 1.0 | 1 | 3 / 2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | (1.83 ± 0.26) × 10 −23 [час] | л 0 + п 0 или С + + п − или С 0 + п 0 |
| сигма [32] | С ∗− (1385) | д д с | 1 387 .2 ± 0.5 | 1 | 3 / 2 + | −1 | −1 | 0 | 0 | (1.671 ± 0.089) × 10 −23 [час] | л 0 + п − или С 0 + п − или С − + п 0 |
| очарованная сигма [33] | С ∗++ в (2520) | в в с | 2 518 .41 +0.21 −0.19 | 1 | ( 3 / 2 + ) | +2 | 0 | +1 | 0 | 4.45 +0.12 −0.09 × 10 −23 [час] | л + с + п + |
| очарованная сигма [33] | С ∗+ в (2520) | в д с | 2 517 .5 ± 2.3 | 1 | ( 3 / 2 + ) | +1 | 0 | +1 | 0 | > 3,87 × 10 −23 [час] | л + с + п 0 |
| очарованная сигма [33] | С ∗0 в (2520) | д д с | 2 518 .48 ± 0.20 | 1 | ( 3 / 2 + ) | 0 | 0 | +1 | 0 | 4.30 +0.15 −0.11 × 10 −23 [час] | л + с + п − |
| нижняя сигма [34] | С ∗+ б | в в б | 5 830 .32 ± 0.27 | (1) | ( 3 / 2 + ) | +1 | 0 | 0 | −1 | (7.0 ± 0.4) × 10 −23 [час] | л 0 б + п + |
| нижняя сигма [и] | С ∗0 б | в д б | неизвестный | (1) | ( 3 / 2 + ) | 0 | 0 | 0 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| нижняя сигма [34] | С ∗− б | д д б | 5 834 .74 ± 0.30 | (1) | ( 3 / 2 + ) | −1 | 0 | 0 | −1 | (6.3 ± 0.5) × 10 −23 [час] | л 0 б + п − |
| xi [35] | Х ∗0 (1530) | в с с | 1 531 .80 ± 0.32 | 1 / 2 | 3 / 2 + | 0 | −2 | 0 | 0 | (7.23 ± 0.40) × 10 −23 [час] | Х 0 + п 0 или Х − + п + |
| xi [35] | Х ∗− (1530) | д с с | 1 535 .0 ± 0.6 | 1 / 2 | 3 / 2 + | −1 | −2 | 0 | 0 | 6.6 +1.3 −1.1 × 10 −23 [час] | Х 0 + п − или Х − + п 0 |
| очарованный Си [36] | Х ∗+ в (2645) | в с с | 2 645 .56 +0.24 −0.30 | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | +1 | −1 | +1 | 0 | (3.08 ± 0.28) × 10 −22 [час] | Х + с + п 0 (видимый) |
| очарованный Си [36] | Х ∗0 в (2645) | д с с | 2 646 .38 +0.20 −0.23 | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | 0 | −1 | +1 | 0 | ( 2.80 ± 0.22 ± 0.16) × 10 −22 [час] | Х + с + п − (видимый) |
| двойное очарование xi † | Х ∗++ копия | в с с | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | +2 | 0 | +2 | 0 | неизвестный | неизвестный |
| двойное очарование xi † | Х ∗+ копия | д с с | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | +1 | 0 | +2 | 0 | неизвестный | неизвестный |
| нижний xi [37] | Х ∗0 б | в с б | 5 952 .3 ± 0.6 | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | 0 | −1 | 0 | −1 | ( 7.31 ± 1.34 ± 0.66) × 10 −22 [час] | Х − б + п + (видимый) |
| нижний xi [38] | Х ∗− б | д с б | 5 955 .33 ± 0.12 ± 0.05 | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | −1 | −1 | 0 | −1 | ( 3.99 ± 0.78 ± 0.24) × 10 −22 [час] | видеть Х ∗− б моды распада |
| двойное дно xi † | Х ∗0 бб | в б б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | 0 | 0 | 0 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| двойное дно xi † | Х ∗− бб | д б б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | −1 | 0 | 0 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованное дно xi † | Х ∗+ CB | в с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | +1 | 0 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| Очарованное дно xi † | Х ∗0 CB | д с б | неизвестный | ( 1 / 2 ) | ( 3 / 2 + ) | 0 | 0 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| омега [39] | Ой − | с с с | 1 672 .45 ± 0.29 | 0 | 3 / 2 + | −1 | −3 | 0 | 0 | (8.21 ± 0.11) × 10 −11 [час] | л 0 + К − или Х 0 + п − или Х − + п 0 |
| очарованная омега [40] | Ой ∗0 в (2770) | с с с | 2 765 .9 ± 2.0 | 0 | ( 3 / 2 + ) | 0 | −2 | +1 | 0 | неизвестный | Ой 0 с + с |
| нижняя омега † | Ой ∗− б | с с б | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | −1 | −2 | 0 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| дважды очарованная омега † | Ой ∗+ копия | с с с | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | +1 | −1 | +2 | 0 | неизвестный | неизвестный |
| очарованная нижняя омега † | Ой ∗0 CB | с с б | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | 0 | −1 | +1 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| двойное дно омега † | Ой ∗− бб | с б б | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | −1 | −1 | 0 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| тройное очарование омеги † | Ой ++ ссс | с с с | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | +2 | 0 | +3 | 0 | неизвестный | неизвестный |
| двойная зачарованная нижняя омега † | Ой ∗+ ccb | с с б | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | +1 | 0 | +2 | −1 | неизвестный | неизвестный |
| очарованная омега с двойным дном † | Ой ∗0 КББ | с б б | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | 0 | 0 | +1 | −2 | неизвестный | неизвестный |
| тройное дно омега † | Ой − ббб | б б б | неизвестный | (0) | ( 3 / 2 + ) | −1 | 0 | 0 | −3 | неизвестный | неизвестный |
† ^ Частица еще не наблюдалась.
[час] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь преобразование τ = ħ / Γ Вместо этого дается .
Частицы барионного резонанса
[ редактировать ]В этой таблице приведены название, квантовые числа (если они известны) и экспериментальный статус барионных резонансов, подтвержденный PDG . [41] Частицы барионного резонанса представляют собой возбужденные барионные состояния с коротким периодом полураспада и более высокими массами. Несмотря на значительные исследования, фундаментальные степени свободы, лежащие в основе спектров барионного возбуждения, все еще плохо изучены. [42] Спиновая четность J П (если известно) задается для каждой частицы. Для сильно распадающихся частиц J П значения считаются частью названий, как и масса всех резонансов.
| Нуклоны | Δ частицы | Λ частицы | Σ-частицы | Ξ и Ω частицы | Очарованные частицы | Нижние частицы | ||||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| п | 1 ⁄ 2 + | **** | Д(1232) | 3 ⁄ 2 + | **** | л | 1 ⁄ 2 + | **** | С + | 1 ⁄ 2 + | **** | Х 0 | 1 ⁄ 2 + | **** | л + с | 1 ⁄ 2 + | **** | л 0 б | 1 ⁄ 2 + | *** |
| н | 1 ⁄ 2 + | **** | Д(1600) | 3 ⁄ 2 + | **** | Л(1405) | 1 ⁄ 2 − | **** | С 0 | 1 ⁄ 2 + | **** | Х − | 1 ⁄ 2 + | **** | Λ c (2595) + | 1 ⁄ 2 − | *** | Λ б (5912) 0 | 1 ⁄ 2 − | *** |
| Н(1440) | 1 ⁄ 2 + | **** | Д(1620) | 1 ⁄ 2 − | **** | Л(1520) | 3 ⁄ 2 − | **** | С − | 1 ⁄ 2 + | **** | Х(1530) | 3 ⁄ 2 + | **** | Λ c (2625) + | 3 ⁄ 2 − | *** | Λ б (5920) 0 | 3 ⁄ 2 − | *** |
| Н(1520) | 3 ⁄ 2 − | **** | Д(1700) | 3 ⁄ 2 − | **** | Л(1600) | 1 ⁄ 2 + | *** | С(1385) | 3 ⁄ 2 + | **** | Х(1620) | * | Λ c (2765) + | * | Σ б | 1 ⁄ 2 + | *** | ||
| Н(1535) | 1 ⁄ 2 − | **** | Д(1750) | 1 ⁄ 2 + | * | Л(1670) | 1 ⁄ 2 − | **** | С(1480) | * | Х(1690) | *** | Λ c (2860) + | 3 ⁄ 2 + | *** | С * б | 3 ⁄ 2 + | *** | ||
| Н(1650) | 1 ⁄ 2 − | **** | Д(1900) | 1 ⁄ 2 − | *** | Л(1690) | 3 ⁄ 2 − | **** | С(1560) | ** | Х(1820) | 3 ⁄ 2 − | *** | Λ c (2880) + | 5 ⁄ 2 + | *** | Х 0 б , Х − б | 1 ⁄ 2 + | *** | |
| Н(1675) | 5 ⁄ 2 − | **** | Д (1905) | 5 ⁄ 2 + | **** | Л(1710) | 1 ⁄ 2 + | * | С(1580) | 3 ⁄ 2 − | * | Х (1950) | *** | Λ c (2940) + | 3 ⁄ 2 − | *** | Х'б ) (5935 − | 1 ⁄ 2 + | *** | |
| Н(1680) | 5 ⁄ 2 + | **** | Д (1910) | 1 ⁄ 2 + | **** | Л(1800) | 1 ⁄ 2 − | *** | С(1620) | 1 ⁄ 2 − | * | Х(2030) | ≥ 5 / 2 ? | *** | Σ с (2455) | 1 ⁄ 2 + | **** | Ξ б (5945) 0 | 3 ⁄ 2 + | *** |
| Н(1700) | 3 ⁄ 2 − | *** | Д (1920) | 3 ⁄ 2 + | *** | Л(1810) | 1 ⁄ 2 + | *** | С(1660) | 1 ⁄ 2 + | *** | Х(2120) | * | Σ с (2520) | 3 ⁄ 2 + | *** | Ξ б (5955) − | 3 ⁄ 2 + | *** | |
| Н(1710) | 1 ⁄ 2 + | **** | Д (1930) | 5 ⁄ 2 − | *** | Л(1820) | 5 ⁄ 2 + | **** | С(1670) | 3 ⁄ 2 − | **** | Х(2250) | ** | Σ с (2800) | *** | Ой − б | 1 ⁄ 2 + | *** | ||
| Н(1720) | 3 ⁄ 2 + | **** | Д (1940) | 3 ⁄ 2 − | ** | Л (1830) | 5 ⁄ 2 − | **** | С(1690) | ** | Х(2370) | ** | ПК ) (4380 + | * | ||||||
| Н(1860) | 5 ⁄ 2 + | ** | Д (1950) | 7 ⁄ 2 + | **** | Л (1890) | 3 ⁄ 2 + | **** | С(1730) | 3 ⁄ 2 + | * | Х(2500) | * | Х + с | 1 ⁄ 2 + | *** | ПК ) (4450 + | * | ||
| Н(1875) | 3 ⁄ 2 − | *** | Д(2000) | 5 ⁄ 2 + | ** | Л (2000) | * | С(1750) | 1 ⁄ 2 − | *** | Х 0 с | 1 ⁄ 2 + | *** | |||||||
| Н(1880) | 1 ⁄ 2 + | *** | Д(2150) | 1 ⁄ 2 − | * | Л (2020) | 7 ⁄ 2 + | * | С(1770) | 1 ⁄ 2 + | * | Ой − | 3 ⁄ 2 + | **** | Х ' + с | 1 ⁄ 2 + | *** | |||
| Н(1895) | 1 ⁄ 2 − | **** | Д(2200) | 7 ⁄ 2 − | *** | Л(2050) | 3 ⁄ 2 − | * | С(1775) | 5 ⁄ 2 − | **** | Ом(2250) − | *** | Х ' 0 с | 1 ⁄ 2 + | *** | ||||
| Н(1900) | 3 ⁄ 2 + | **** | Д(2300) | 9 ⁄ 2 + | ** | Л(2100) | 7 ⁄ 2 − | **** | С(1840) | 3 ⁄ 2 + | * | Ох(2380) − | ** | Ξ c (2645) | 3 ⁄ 2 + | *** | ||||
| Н(1990) | 7 ⁄ 2 + | ** | Д(2350) | 5 ⁄ 2 − | * | Л(2110) | 5 ⁄ 2 + | *** | С (1880) | 1 ⁄ 2 + | ** | Ох(2470) − | ** | Ξ c (2790) | 1 ⁄ 2 − | *** | ||||
| Н(2000) | 5 ⁄ 2 + | ** | Д(2390) | 7 ⁄ 2 + | * | Л(2325) | 3 ⁄ 2 − | * | С(1900) | 1 ⁄ 2 − | * | Ξ c (2815) | 3 ⁄ 2 − | *** | ||||||
| Н(2040) | 3 ⁄ 2 + | * | Д(2400) | 9 ⁄ 2 − | ** | Л(2350) | 9 ⁄ 2 + | *** | С (1915) | 5 ⁄ 2 + | **** | Ξ c (2930) | * | |||||||
| Н(2060) | 5 ⁄ 2 − | *** | Д(2420) | 11 ⁄ 2 + | **** | Л(2585) | ** | С (1940) | 3 ⁄ 2 + | * | Ξ c (2980) | *** | ||||||||
| Н(2100) | 1 ⁄ 2 + | *** | Д(2750) | 13 ⁄ 2 − | ** | С (1940) | 3 ⁄ 2 − | *** | Ξ с (3055) | *** | ||||||||||
| Н(2120) | 3 ⁄ 2 − | *** | Д(2950) | 15 ⁄ 2 + | ** | С (2000) | 1 ⁄ 2 − | * | Ξ с (3080) | *** | ||||||||||
| Н(2190) | 7 ⁄ 2 − | **** | С(2030) | 7 ⁄ 2 + | **** | Ξ с (3123) | * | |||||||||||||
| Н(2220) | 9 ⁄ 2 + | **** | С(2070) | 5 ⁄ 2 + | * | |||||||||||||||
| Н(2250) | 9 ⁄ 2 − | **** | С(2080) | 3 ⁄ 2 + | ** | Ой 0 с | 1 ⁄ 2 + | *** | ||||||||||||
| Н(2300) | 1 ⁄ 2 + | ** | С(2100) | 7 ⁄ 2 − | * | Ом с (2770) 0 | 3 ⁄ 2 + | *** | ||||||||||||
| Н(2570) | 5 ⁄ 2 − | ** | С(2250) | *** | Ом с (3000) 0 | *** | ||||||||||||||
| Н(2600) | 11 ⁄ 2 − | *** | С(2455) | ** | Ом с (3050) 0 | *** | ||||||||||||||
| Н(2700) | 13 ⁄ 2 + | ** | С(2620) | ** | Ом с (3065) 0 | *** | ||||||||||||||
| С(3000) | * | Ом с (3090) 0 | *** | |||||||||||||||||
| Ом с (3120) 0 | *** | |||||||||||||||||||
Х + копия | * | |||||||||||||||||||
Х ++ копия | *** | |||||||||||||||||||
| **** | Существование несомненно, и свойства, по крайней мере, достаточно хорошо изучены. |
| *** | Существование варьируется от вполне достоверного до достоверного, но желательно дальнейшее подтверждение, и/или квантовые числа, доли ветвления и т. д. точно не определены. |
| ** | Доказательства существования справедливы. |
| * | Доказательства существования скудны. |
См. также
[ редактировать ]- Барионы
- Восьмеричный путь (физика)
- Список мезонов
- Список частиц
- Резонанс (физика элементарных частиц)
- Роперский резонанс
- Хронология открытия частиц
Ссылки
[ редактировать ]- ^ Х. Мьюир (2003)
- ^ К. Картер (2003)
- ^ В.-М. Яо и др. (2006): Списки частиц - Позитивная Тета
- ^ Р. Аай и др . (2015)
- ^ Гриффитс, Дэвид Дж. (2008), Введение в элементарные частицы (2-е исправленное издание), WILEY-VCH, стр. 181–188, ISBN 978-3-527-40601-2
- ^ PA Zyla et al. (2020): Сводные таблицы частиц - Барионы
- ^ JG Körner et al. (1994)
- ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
п + - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
н 0 - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
л - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
л
с - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
л
б - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
С + - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
С 0 - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
С − - ^ Перейти обратно: а б с П.А. Зила и др. (2020): Списки частиц -
С
в (2455) - ^ Перейти обратно: а б П.А. Зила и др. (2020): Списки частиц -
С
б - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х 0 - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х − - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х +
с - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х 0
с - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х' +
с - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х' 0
с - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Х ++
копия - ^ Перейти обратно: а б П.А. Зила и др. (2020): Списки частиц -
Х
б - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Ой 0
с - ^ PA Zyla et al. (2020): Списки частиц -
Ой −
б - ^ «Значение CODATA 2022: масса протона в единицах измерения» . Справочник NIST по константам, единицам измерения и неопределенности . НИСТ . Май 2024 года . Проверено 18 мая 2024 г.
- ^ «Значение CODATA 2022: масса нейтрона в u» . Справочник NIST по константам, единицам измерения и неопределенности . НИСТ . Май 2024 года . Проверено 18 мая 2024 г.
- ^ Дж. Берингер и др. (2012): Списки частиц -
Х +
копия - ^ Перейти обратно: а б с д П.А. Зила и др. (2020): Списки частиц -
Д
(1232) - ^ Перейти обратно: а б с П.А. Зила и др . (2020): Списки частиц -
С
(1385) - ^ Перейти обратно: а б с П.А. Зила и др . (2020): Списки частиц -
С
в (2520) - ^ Перейти обратно: а б П.А. Зила и др . (2020): Списки частиц -
С ∗
б - ^ Перейти обратно: а б П.А. Зила и др . (2020): Списки частиц -
Х
(1530) - ^ Перейти обратно: а б П.А. Зила и др . (2020): Списки частиц -
Х
в (2645) - ^ PA Zyla et al . (2020): Списки частиц -
Х 0
б (5945) - ^ PA Zyla et al . (2020): Списки частиц -
Х 0
б (5955) - ^ Дж. Берингер и др. (2012): Списки частиц -
Ой − - ^ Дж. Берингер и др . (2012): Списки частиц -
Ой 0
в (2770) - ^ К. Патриньяни и др . ( Группа данных о частицах ) (2018). «Сводная таблица барионов» (PDF) . Подбородок. Физ. С. 40 :100001 . Проверено 27 сентября 2018 г.
- ^ Креде, Волкер; Робертс, Уинстон (2013). «Прогресс в понимании барионных резонансов». Реп. прог. Физ . 76 (7): 076301. arXiv : 1302.7299 . Бибкод : 2013РПФ...76г6301С . дои : 10.1088/0034-4885/76/7/076301 . ПМИД 23787948 . S2CID 24922824 .
Библиография
[ редактировать ]- Р. Аайдж и др. ( Коллаборация LHCb ) (2015). «Наблюдение резонансов J/ψp, соответствующих состояниям пентакварка в Λ 0
б → Дж/ψK −
p распадается». Physical Review Letters . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A . doi : 10.1103/PhysRevLett.115.072001 . PMID 26317714. . S2CID 119204136 . - Дж. Берингер и др. ( Группа данных о частицах ) (2012). «Обзор физики элементарных частиц» . Физический обзор D . 86 (1): 010001. Бибкод : 2012PhRvD..86a0001B . дои : 10.1103/PhysRevD.86.010001 . hdl : 10481/34377 .
- К. Накамура и др. ( Группа данных о частицах ) (2010). «Обзор физики элементарных частиц» . Журнал физики Г. 37 (7A): 075021. Бибкод : 2010JPhG...37g5021N . дои : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . hdl : 10481/34593 .
- К. Амслер и др. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Буквы по физике Б. 667 (1): 1–1340. Бибкод : 2008PhLB..667....1A . дои : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . hdl : 1854/LU-685594 . S2CID 227119789 .
- В.М. Абазов и др. ( Сотрудничество DØ ) (2008). «Наблюдение дважды странного b-бариона
Ой −
б » (PDF) . Fermilab-Pub-08/335-E. - К. Картер (2006). «Взлет и падение пентакварка» . Журнал «Симметрия» . Фермилаб / SLAC . Архивировано из оригинала 8 июля 2007 г. Проверено 27 мая 2008 г.
- В.-М. Яо и др. ( Группа данных о частицах ) (2006). «Обзор физики элементарных частиц» . Журнал физики Г. 33 (1): 1–1232. arXiv : astro-ph/0601168 . Бибкод : 2006JPhG...33....1Y . дои : 10.1088/0954-3899/33/1/001 .
- Х. Мьюир (2003). «Открытие пентакварка сбивает с толку скептиков» . Новый учёный . Проверено 27 мая 2008 г.
- Дж. Г. Кернер; М. Кремер и Д. Пирьол (1994). «Тяжелые барионы». Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph/9406359 . Бибкод : 1994ПрПНП..33..787К . дои : 10.1016/0146-6410(94)90053-1 . S2CID 118931787 .
Дальнейшее чтение
[ редактировать ]- Х. Гарсиласо; Дж. Видханде и А. Валькарсе (2007). «Фаддеевские исследования спектроскопии тяжелых барионов». Журнал физики Г. 34 (5): 961–976. arXiv : hep-ph/0703257 . дои : 10.1088/0954-3899/34/5/014 . S2CID 15445714 .
- С. Роббинс (2006). «Обзор физических частиц – барионы» . Путешествие по Галактике . Архивировано из оригинала 28 февраля 2008 г. Проверено 20 апреля 2008 г.
- Д. М. Мэнли (2005). «Состояние барионной спектроскопии» . Физический журнал: серия конференций . 5 (1): 230–237. Бибкод : 2005JPhCS...9..230M . дои : 10.1088/1742-6596/9/1/043 .
- ССМ Вонг (1998). Вводная ядерная физика (2-е изд.). Нью-Йорк (Нью-Йорк): Джон Уайли и сыновья . ISBN 978-0-471-23973-4 .
- Р. Шанкар (1994). Принципы квантовой механики (2-е изд.). Нью-Йорк (Нью-Йорк): Пленум Пресс . ISBN 978-0-306-44790-7 .
- Э. Вигнер (1937). «О влиянии симметрии ядерного гамильтониана на спектроскопию ядер». Физический обзор . 51 (2): 106–119. Бибкод : 1937PhRv...51..106W . дои : 10.1103/PhysRev.51.106 .
- М. Гелл-Манн (1964). «Схема барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Бибкод : 1964PhL.....8..214G . дои : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .
- В. Гейзенберг (1932). «О построении атомных ядер I». Журнал физики (на немецком языке). 77 (1–2): 1–11. Бибкод : 1932ZPhy...77....1H . дои : 10.1007/BF01342433 . S2CID 186218053 .
- В. Гейзенберг (1932). «О построении атомных ядер II». Журнал физики (на немецком языке). 78 (3–4): 156–164. Бибкод : 1932ZPhy...78..156H . дои : 10.1007/BF01337585 . S2CID 186221789 .
- В. Гейзенберг (1932). «О построении атомных ядер III». Журнал физики (на немецком языке). 80 (9–10): 587–596. Бибкод : 1933ZPhy...80..587H . дои : 10.1007/BF01335696 . S2CID 126422047 .
Внешние ссылки
[ редактировать ]- Группа данных о частицах - Обзор физики элементарных частиц (2018)
- Государственный университет Джорджии – гиперфизика
- Барионы стали мыслимыми : интерактивная визуализация, позволяющая сравнивать физические свойства
