Прием

В электротехнике — это мера того , проводимость насколько легко цепь или устройство пропускает ток. Он определяется как величина, , аналогично обратная импедансу тому, как проводимость и сопротивление определяются . Единицей в системе СИ допуска является сименс (обозначение S); более старая синонимичная единица — mho , а ее символ — ℧ (перевернутая заглавная омега Ω). Оливер Хевисайд ввел термин «допуск» в декабре 1887 года. ^[1] Хевисайд использовал Y для обозначения величины допуска, но он быстро стал общепринятым символом самого допуска благодаря публикациям Чарльза Протеуса Штайнмеца . Хевисайд, вероятно, выбрал Y он находится рядом с Z , общепринятым символом импеданса. просто потому, что в алфавите ^[2]

Прием определяется как

Y\equiv {\frac {1}{Z}}\,

где

Y - проводимость, измеряется в сименсах.

Z — импеданс , измеряемый в Омах.

Сопротивление — это мера противодействия цепи протеканию постоянного тока, тогда как импеданс учитывает не только сопротивление, но и динамические эффекты (известные как реактивное сопротивление ). Точно так же адмиттанс - это не только мера легкости, с которой может течь постоянный ток, но и динамические эффекты восприимчивости материала к поляризации:

Y=G+jB\,

где

$Y$ — адмиттанс, измеряемый в сименсах.
$G$ — проводимость , измеряемая в сименсах.
$B$ — проводимость , измеряемая в сименсах.
$j^{2}=-1$

Динамические эффекты проводимости материала связаны с универсальным диэлектрическим откликом , степенным законом масштабирования проводимости системы с частотой в условиях переменного тока.

Преобразование импеданса в адмиттанс

Части этой статьи или раздела основаны на знаниях читателя о комплексного импеданса представлении конденсаторов и катушек индуктивности , а также на знании в частотной области представления сигналов .

Импеданс Z состоит из действительной и мнимой частей:

Z=R+jX\,

где

R — сопротивление , измеряемое в Омах.
X — реактивное сопротивление , измеряемое в Омах.

Y=Z^{-1}={\frac {1}{R+jX}}=\left({\frac {1}{R^{2}+X^{2}}}\right)\left(R-jX\right)

Адмиттанс, как и импеданс, представляет собой комплексное число, состоящее из действительной части (проводимость G ) и мнимой части (электропроводность B ), таким образом:

Y=G+jB\,\!

где G (проводимость) и B (электропроводность) определяются формулами:

{\begin{aligned}G&=\Re (Y)={\frac {R}{R^{2}+X^{2}}}\\B&=\Im (Y)=-{\frac {X}{R^{2}+X^{2}}}\end{aligned}}

Величина и фаза адмиттанса определяются выражением:

{\begin{aligned}\left|Y\right|&={\sqrt {G^{2}+B^{2}}}={\frac {1}{\sqrt {R^{2}+X^{2}}}}\\\angle Y&=\arctan \left({\frac {B}{G}}\right)=\arctan \left(-{\frac {X}{R}}\right)\end{aligned}}

где

G — проводимость , измеряемая в сименсах.
B — проводимость , также измеряется в Сименсах.

Обратите внимание, что (как показано выше) знаки реактивных сопротивлений меняются местами в области проводимости; т.е. емкостная проводимость положительна, а индуктивная проводимость отрицательна.

Допуск шунта при моделировании электроэнергетических систем

В контексте электрического моделирования трансформаторов и линий электропередачи шунтирующие компоненты, которые обеспечивают пути наименьшего сопротивления в определенных моделях, обычно указываются с точки зрения их проводимости. Каждая сторона большинства моделей трансформаторов содержит шунтирующие компоненты, моделирующие ток намагничивания и потери в сердечнике. Эти шунтирующие компоненты могут относиться к первичной или вторичной стороне. Для упрощения анализа трансформатора проводимостью шунтирующих элементов можно пренебречь. Если компоненты шунта оказывают существенное влияние на работу системы, необходимо учитывать проводимость шунта. На диаграмме ниже все шунтирующие входы относятся к первичной стороне. Действительные и мнимые компоненты проводимости, проводимости и проводимости шунта представлены Gc и B соответственно.

^[3]

Линии электропередачи могут простираться на сотни километров, и емкость линии может влиять на уровни напряжения. Для анализа линий электропередачи малой длины, который применяется к линиям длиной менее 80 километров, эту емкость можно игнорировать, и в модели нет необходимости использовать шунтирующие компоненты. Линии длиной от 80 до примерно 250 километров, которые обычно относятся к категории средних линий, имеют шунтирующий доступ, регулируемый

$Y=yl=j\omega Cl$

где

Y = общий доступ шунта
y = проходимость шунта на единицу длины
l = длина строки
C = емкость линии

^[4]

^[5]

См. также

Ссылки

^ Ушида, Джун; Токусима, Масатоши; Ширане, Масаюки; Гомё, Акико; Ямада, Хирохито (2003). «Согласование иммитанса многомерных фотонных кристаллов открытой системы». Физический обзор B . 68 (15): 155115. arXiv : cond-mat/0306260 . Бибкод : 2003PhRvB..68o5115U . дои : 10.1103/PhysRevB.68.155115 . S2CID 119500762 .
^ Рональд Р. Клайн, Штайнмец: инженер и социалист , стр. 88, Издательство Университета Джонса Хопкинса, 1992 г. ISBN 0801842980 .
^ Грейнджер, Джон Дж.; Стивенсон, Уильям Д. (1994). Анализ энергосистемы . Нью-Йорк: МакГроу-Хилл.
^ Дж. Гловер, М. Сарма и Т. Овербай, Анализ и проектирование энергосистем, пятое издание , Cengage Learning, Коннектикут, 2012 г., ISBN 978-1-111-42577-7 , Глава 5 Линии передачи: Стационарная работа
^ Гош, Ариндам. «Эквивалент-π-представление длинной линии» . Проверено 30 апреля 2018 г.

[1] Ушида, Джун; Токусима, Масатоши; Ширане, Масаюки; Гомё, Акико; Ямада, Хирохито (2003). «Согласование иммитанса многомерных фотонных кристаллов открытой системы». Физический обзор B . 68 (15): 155115. arXiv : cond-mat/0306260 . Бибкод : 2003PhRvB..68o5115U . дои : 10.1103/PhysRevB.68.155115 . S2CID 119500762 .

[2] Рональд Р. Клайн, Штайнмец: инженер и социалист , стр. 88, Издательство Университета Джонса Хопкинса, 1992 г. ISBN 0801842980 .

[3] Грейнджер, Джон Дж.; Стивенсон, Уильям Д. (1994). Анализ энергосистемы . Нью-Йорк: МакГроу-Хилл.

[4] Дж. Гловер, М. Сарма и Т. Овербай, Анализ и проектирование энергосистем, пятое издание , Cengage Learning, Коннектикут, 2012 г., ISBN 978-1-111-42577-7 , Глава 5 Линии передачи: Стационарная работа

[5] Гош, Ариндам. «Эквивалент-π-представление длинной линии» . Проверено 30 апреля 2018 г.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]