Жидкая плитка

Жидкость Карро в физике представляет собой тип обобщенной ньютоновской жидкости , в которой вязкость, $\mu _{\operatorname {eff} }$ , зависит от скорости сдвига , ${\dot {\gamma }}$ , по следующему уравнению:

\mu _{\operatorname {eff} }({\dot {\gamma }})=\mu _{\operatorname {\inf } }+(\mu _{0}-\mu _{\operatorname {\inf } })\left(1+\left(\lambda {\dot {\gamma }}\right)^{2}\right)^{\frac {n-1}{2}}

Где: $\mu _{0}$ , $\mu _{\operatorname {\inf } }$ , $\lambda$ и $n$ являются материальными коэффициентами.

$\mu _{0}$ = вязкость при нулевой скорости сдвига (Па·с)

$\mu _{\operatorname {\inf } }$ = вязкость при бесконечной скорости сдвига (Па·с)

$\lambda$ = характерное время (с)

$n$ = индекс мощности

Динамика движения жидкости — важная область физики, имеющая множество важных и коммерчески значимых приложений.

Компьютеры часто используются для расчета движения жидкостей, особенно когда приложения имеют критический характер с точки зрения безопасности.

Скорость сдвига жидкости Карро

При низкой скорости сдвига ( ${\dot {\gamma }}\ll 1/\lambda$ ) жидкость Карро ведет себя как ньютоновская жидкость с вязкостью $\mu _{0}$ .
При средних скоростях сдвига ( ${\dot {\gamma }}\gtrsim 1/\lambda$ ), жидкость Карро ведет себя как степенная жидкость .
При высокой скорости сдвига, которая зависит от показателя мощности $n$ и бесконечная вязкость при скорости сдвига $\mu _{\operatorname {\inf } }$ , жидкость Карро снова ведет себя как ньютоновская жидкость с вязкостью $\mu _{\operatorname {\inf } }$ .

Модель была впервые предложена Пьером Карро .

Кеннеди, П.К., Анализ течения литьевых форм . Нью-Йорк. Хансер. ISBN 1-56990-181-3

Эта физикой статья, связанная с , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .