Соотношение Кадоваки-Вудса
Коэффициент Кадоваки-Вудса представляет собой отношение A , квадратичного члена удельного сопротивления и γ. 2 , линейный член теплоемкости . Установлено, что это соотношение является постоянным для переходных металлов и соединений тяжелых фермионов , хотя и имеет разные значения.
В 1968 году М.Дж. Райс отметила [ 1 ] что коэффициент A должен изменяться преимущественно как квадрат линейного коэффициента электронной удельной теплоемкости γ; в частности, он показал, что отношение A/γ 2 не зависит от материала для чистых переходных металлов 3d, 4d и 5d. Соединения тяжелых фермионов характеризуются очень большими значениями A и γ. Кадоваки и Вудс [ 2 ] показал, что A/γ 2 не зависит от материала в соединениях тяжелых фермионов и примерно в 25 раз больше, чем в вышеупомянутых переходных металлах.
Его показали К. Мияке, Т. Мацуура и К. М. Варма. [ 3 ] что локальные ферми-жидкости , масса квазичастицы и время жизни связаны между собой в соответствии с A/γ 2 соотношение. Это позволяет предположить, что соотношение Кадоваки-Вудса отражает связь между массой квазичастицы и перенормировкой времени жизни как функцию силы электрон-электронного взаимодействия.
Согласно теории электрон-электронного рассеяния [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] отношение A/γ 2 действительно содержит несколько неуниверсальных факторов, в том числе квадрат силы эффективного электрон-электронного взаимодействия. Поскольку в целом характер взаимодействий от одной группы материалов к другой различен, одинаковые значения A/γ 2 ожидаются только внутри определенной группы. В 2005 году Хасси [ 7 ] предложил повторное масштабирование A/γ 2 для учета объема элементарной ячейки, размерности, плотности носителей и многозонных эффектов. В 2009 году Джеко, Фьерестад и Пауэлл [ 8 ] продемонстрировал f dx (n)A/γ 2 иметь одно и то же значение в переходных металлах, тяжелых фермионах, органических веществах и оксидах с A, изменяющимся более чем на 10 порядков, где f dx (n) можно записать через размерность системы, электронную плотность и, в слоистых системах, , межслоевое расстояние или интеграл межслоевого перескока.
См. также
[ редактировать ]
Ссылки
[ редактировать ]- ^ М. Дж. Райс (1968). «Электронно-электронное рассеяние в переходных металлах». Физ. Преподобный Летт. 20 (25): 1439–1441. Бибкод : 1968PhRvL..20.1439R . дои : 10.1103/PhysRevLett.20.1439 .
- ^ К. Кадоваки; С.Б. Вудс (1986). «Универсальная связь удельного сопротивления и теплоемкости в соединениях тяжелых фермионов». Твердотельные коммуникации . 58 (8): 507–509. Бибкод : 1986SSCom..58..507K . дои : 10.1016/0038-1098(86)90785-4 .
- ^ Мияке, К.; Мацуура, Т.; Варма, CM (1989). «Связь между удельным сопротивлением и эффективной массой в соединениях тяжелых фермионов и А15». Твердотельные коммуникации . 71 (12): 1149–1153. дои : 10.1016/0038-1098(89)90729-1 .
- ^ В. Г. Бабер (1937). «Вклад в электрическое сопротивление металлов столкновений между электронами» . Учеб. Р. Сок. А. 158 (894): 383–396. Бибкод : 1937RSPSA.158..383B . дои : 10.1098/rspa.1937.0027 .
- ^ П. Нозьер; Д. Пайнс (1966). Теория квантовых жидкостей, Vol. 1 . Нью-Йорк: Бенджамин.
- ^ МЫ Лоуренс; Дж. Уилкинс (1973). «Электрон-электронное рассеяние в коэффициентах переноса простых металлов». Физ. Преподобный Б. 7 (6): 2317. Бибкод : 1973PhRvB...7.2317L . дои : 10.1103/PhysRevB.7.2317 .
- ^ Н. Э. Хасси (2005). «Необщность отношения Кадоваки-Вудса в коррелирующих оксидах». Дж. Физ. Соц. Япония. 74 (4): 1107–1110. arXiv : cond-mat/0409252 . Бибкод : 2005JPSJ...74.1107H . дои : 10.1143/JPSJ.74.1107 . S2CID 119361004 .
- ^ АС Джако; Ж. О. Фьерестад; Би Джей Пауэлл (2009). «Единое объяснение соотношения Кадоваки-Вудса в сильно коррелированных металлах». Физика природы . 5 (6): 422–425. arXiv : 0805.4275 . Бибкод : 2009NatPh...5..422J . дои : 10.1038/nphys1249 . S2CID 118423595 .
 | Эта физике конденсированного состояния, статья, посвященная незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее . |