Jump to content

Подчиненный бозон

Метод ведомого бозона — это метод работы с моделями сильно коррелированных систем , обеспечивающий метод вторичного квантования флуктуаций валентности в ограничительном многообразии состояний. В 1960-х годах физик Джон Хаббард представил оператор, который теперь называется «оператор Хаббарда». [ 1 ] для описания создания электрона внутри ограничительного множества валентных конфигураций. Рассмотрим, например, ион редкоземельного элемента или актинида, в котором сильные кулоновские взаимодействия ограничивают флуктуации заряда двумя валентными состояниями, такими как Ce 4+ (4f 0 ) и Се 3+ (4f 1 смешанной валентности ) конфигурации соединения церия . Соответствующими квантовыми состояниями этих двух состояний являются синглетные состояние и магнитное государство, где это вращение. Фермионные операторы Хаббарда, связывающие эти состояния, тогда будут

( 1 )

Алгебра операторов замыкается введением двух бозонных операторов

. ( 2 )

Вместе эти операторы удовлетворяют градуированной алгебре Ли

( 3 )

где и знак выбран отрицательным, если только оба и являются фермионами, и в этом случае он положителен. Операторы Хаббарда являются генераторами супергруппы SU(2|1). Эта неканоническая алгебра означает, что эти операторы не удовлетворяют теореме Вика , что препятствует традиционному диаграммному или теоретико-полевому рассмотрению.

В 1983 году Пирс Коулман представил формулировку операторов Хаббарда с подчиненным бозоном: [ 2 ] что позволило рассматривать флуктуации валентности в рамках теоретико-полевого подхода. [ 3 ] В этом подходе бесспиновая конфигурация иона представлена ​​бесспиновым «ведомым бозоном». , тогда как магнитная конфигурация представлен подчиненным фермионом Абрикосова. Из этих соображений видно, что операторы Хаббарда можно записать в виде

( 4 )

и

. ( 5 )

Эта факторизация операторов Хаббарда точно сохраняет градуированную алгебру Ли. Более того, записанные таким образом операторы Хаббарда коммутируют с сохраняющейся величиной

. ( 5 )

В оригинальном подходе Хаббарда , но путем обобщения этой величины на большие значения генерируются более высокие неприводимые представления SU(2|1). Представление подчиненного бозона можно расширить с двухкомпонентного до компонентные фермионы, где индекс спина переезжает ценности. Позволяя стать большим, сохраняя при этом соотношение , можно разработать управляемый крупномасштабный расширение.

С тех пор подход ведомого бозона широко применялся к сильно коррелированным электронным системам и оказался полезным при разработке теории резонирующих валентных связей (RVB) высокотемпературной сверхпроводимости. [ 4 ] [ 5 ] и понимание соединений тяжелых фермионов . [ 6 ]

Библиография

[ редактировать ]
  1. ^ Хаббард, Джон (1964). «Электронные корреляции в узких энергетических зонах. II. Случай вырожденной зоны». Учеб. Р. Сок. Лонд. А. 277 (1369). Королевское общество: 237–259. Бибкод : 1964RSPSA.277..237H . дои : 10.1098/rspa.1964.0019 . S2CID   122573530 .
  2. ^ Пирс Коулман (1984). «Новый подход к проблеме смешанной валентности». Физ. Преподобный Б. 29 (6). Американское физическое общество: 3035–3044. Бибкод : 1984PhRvB..29.3035C . дои : 10.1103/PhysRevB.29.3035 .
  3. ^ Н. Рид и Д. М. Ньюнс (1983). «Новый функциональный интегральный формализм для вырожденной модели Андерсона». Журнал физики C: Физика твердого тела . 16 (29): Л1055–Л1060. дои : 10.1088/0022-3719/16/29/007 .
  4. ^ П.В. Андерсон; Г. Баскаран; З. Чжоу; Т. Сюй (1987). «Резонансно-валентная теория фазовых переходов и сверхпроводимости в соединениях на основе La2CuO4». Письма о физических отзывах . 58 (26). Американское физическое общество: 2790–2793. Бибкод : 1987PhRvL..58.2790A . doi : 10.1103/PhysRevLett.58.2790 . ПМИД   10034850 .
  5. ^ Г. Котляр и Дж. Лю (1988). «Механизм сверхобмена и d-волновая сверхпроводимость». Физический обзор B . 38 (7). Американское физическое общество: 5142–5145. Бибкод : 1988PhRvB..38.5142K . дои : 10.1103/PhysRevB.38.5142 . ПМИД   9946940 .
  6. ^ Эй Джей Миллис; П.А. Ли (1986). «Разложение по большим орбитальным вырождениям для решеточной модели Андерсона». Физический обзор B . 35 (7). Американское физическое общество: 3394–3414. дои : 10.1103/PhysRevB.35.3394 . ПМИД   9941843 .


Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: e01f72b1fa99c618d0844c2dd2bdc91d__1683474600
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/e0/1d/e01f72b1fa99c618d0844c2dd2bdc91d.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Slave boson - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)