✖


Jump to content

Интерферометр общего пути

Интерферометр с общим лучом — это класс интерферометров , в которых опорный луч и пучки образца движутся по одному и тому же пути. Примеры включают интерферометр Саньяка , фазово-контрастный интерферометр Цернике и точечный дифракционный интерферометр . Интерферометр с общим путем, как правило, более устойчив к вибрациям окружающей среды, чем «интерферометр с двойным путем», такой как интерферометр Майкельсона или интерферометр Маха – Цендера . [1] Несмотря на то, что опорный и пробный лучи движутся по одному и тому же пути, они могут двигаться в противоположных направлениях или могут двигаться в одном направлении, но с одинаковой или разной поляризацией.

Двухлучевые интерферометры очень чувствительны к фазовым сдвигам или изменениям длины между опорным плечом и плечом образца. Благодаря этому двухлучевые интерферометры нашли широкое применение в науке и промышленности для измерения малых смещений. [2] изменения показателя преломления, [3] неровности поверхности и тому подобное. Однако существуют приложения, в которых чувствительность к относительному смещению или разнице показателей преломления между траекторией эталона и образца нежелательна; альтернативно, кто-то может быть заинтересован в измерении какого-либо другого свойства.

Избранные примеры

[ редактировать ]
Рисунок 1. Отдельные примеры интерферометров общего пути.

Саньяк

[ редактировать ]
Основная статья: Интерферометр Саньяка

Интерферометры Саньяка совершенно непригодны для измерения длин или их изменений. В интерферометре Саньяка оба луча, выходящие из светоделителя, одновременно огибают все четыре стороны прямоугольника в противоположных направлениях и рекомбинируются в исходном светоделителе. В результате интерферометр Саньяка, по сути, совершенно нечувствителен к любому движению своих оптических компонентов. Действительно, чтобы сделать интерферометр Саньяка полезным для измерения фазовых изменений, лучи интерферометра должны быть немного разделены, чтобы они больше не следовали совершенно общим путем. Даже при небольшом разделении лучей интерферометры Саньяка обеспечивают превосходный контраст и стабильность полос. [4] Возможны две основные топологии интерферометра Саньяка, различающиеся тем, четное или нечетное количество отражений на каждом пути. В интерферометре Саньяка с нечетным числом отражений, таком как показанный на рисунке, волновые фронты встречно движущихся лучей инвертированы в поперечном направлении относительно друг друга на большей части пути света, поэтому топология не является строго общей. [5]

Самое известное применение интерферометра Саньяка заключается в его чувствительности к вращению. Первые отчеты о влиянии вращения на интерферометр этой формы были опубликованы в 1913 году Жоржем Саньяком, который ошибочно полагал, что его способность обнаруживать «вихрение эфира» опровергает теорию относительности. [6] Чувствительность современных интерферометров Саньяка намного превышает чувствительность оригинальной конструкции Саньяка. Чувствительность к вращению пропорциональна площади, ограниченной вращающимися в противоположных направлениях лучами, а волоконно-оптические гироскопы , современные потомки интерферометра Саньяка, используют тысячи витков оптического волокна, а не зеркала, так что даже малые и средние размеры агрегаты легко обнаруживают вращение Земли. [7] Кольцевые лазерные гироскопы (не показаны) представляют собой еще одну разновидность датчиков вращения Саньяка, которые имеют важное применение в инерциальных системах наведения. [6]

Из-за своего исключительного контраста и стабильности интерферометров, использующих конфигурацию Саньяка, сыграли важную роль в экспериментах, приведших к открытию Эйнштейном специальной теории относительности , а также в последующей защите теории относительности от теоретических и экспериментальных проблем. Например, за год до своего знаменитого эксперимента 1887 года Майкельсон и Морли (1886) повторили эксперимент Физо 1851 года, заменив установку Физо интерферометром Саньяка с равномерным отражением и такой высокой стабильностью, что даже помещение зажженной спички в путь света не вызывал искусственного смещения полос. [8] В 1935 году Густав Вильгельм Хаммар опроверг теоретическую задачу специальной теории относительности, которая пыталась объяснить нулевые результаты экспериментов типа Майкельсона-Морли как простой артефакт увлечения эфира , используя интерферометр Саньяка с нечетным отражением. Он мог эксплуатировать этот интерферометр на открытом воздухе, на высокой вершине холма без контроля температуры, и при этом получать показания с точностью до 1/10. [9] [10]

Точечная дифракция

[ редактировать ]
Основная статья: Точечный дифракционный интерферометр
Рисунок 2. Эксперимент Янга – схемы с одной и двумя щелями

Еще один интерферометр общего пути, полезный при тестировании линз и диагностике потока жидкости, - это точечный дифракционный интерферометр (PDI), изобретенный Линником в 1933 году. [11] [12] Опорный луч генерируется путем дифракции от небольшого отверстия диаметром примерно в половину диаметра диска Эйри в полупрозрачной пластине. На рис. 1 показан аберрированный волновой фронт, сфокусированный на точечном отверстии. Дифрагированный опорный луч и прошедшая тестовая волна интерферируют, образуя полосы. Конструкция PDI с общим путем дает ему ряд важных преимуществ. (1) Требуется только один путь лазера, а не два пути, требуемые в конструкциях Маха-Цендера или Майкельсона. Это преимущество может быть очень важным в больших интерферометрических установках, таких как аэродинамические трубы, которые имеют длинные оптические пути через турбулентную среду. (2) В конструкции с общим трактом используется меньше оптических компонентов, чем в конструкциях с 2 путями, что значительно упрощает центровку, а также снижает стоимость, размер и вес, особенно для больших установок. [13] (3) Хотя точность конструкции с двойным лучом зависит от точности расчета опорного элемента, тщательное проектирование позволяет генерируемому опорному лучу PDI иметь гарантированную точность. [14] Недостатком является то, что количество света, проходящего через точечное отверстие, зависит от того, насколько хорошо свет может быть сфокусирован на точечном отверстии. Если падающий волновой фронт сильно аберрирован, через него может пройти очень мало света. [15] PDI нашел применение в различных приложениях адаптивной оптики . [16] [17]

Боковой сдвиг

[ редактировать ]
Основная статья: Интерферометр сдвига

Интерферометрия бокового сдвига - это самостоятельный метод измерения волнового фронта. Вместо сравнения волнового фронта с волновым фронтом отдельного эталонного пути интерферометрия бокового сдвига интерферирует волновой фронт со смещенной версией самого себя. В результате он чувствителен к наклону волнового фронта, а не к форме волнового фронта как таковой . Изображенный плоскопараллельный пластинчатый интерферометр имеет неравную длину пути для тестового и опорного пучков; из-за этого его необходимо использовать с высокомонохроматическим (лазерным) светом. Обычно он используется без какого-либо покрытия на обеих поверхностях, чтобы минимизировать паразитные отражения. Аберрированный волновой фронт от испытуемой линзы отражается от передней и задней части пластины, образуя интерференционную картину. Вариации этой базовой конструкции позволяют тестировать зеркала. Другие формы интерферометра бокового сдвига, основанные на конструкциях интерферометров Жамина , Майкельсона , Маха-Цендера и других, имеют компенсированные пути и могут использоваться с белым светом. [18] Помимо оптических испытаний, применения интерферометрии бокового сдвига включают анализ тонких пленок, массовую и термическую диффузию в прозрачных материалах, измерение показателя преломления и градиента показателя преломления, коллимационные испытания и адаптивную оптику. [19] [20] Интерферометры сдвига, общая конструкция, включающая интерферометры бокового сдвига, Гартмана, Шака-Хартмана , вращательного сдвига, складчатого сдвига и интерферометры с маскировкой апертуры , используются в большинстве промышленно разработанных датчиков волнового фронта. [21]

Бипризма Френеля

[ редактировать ]
Рисунок 3. Бипризма, используемая в системе электронной голографии.

С современной точки зрения результат эксперимента Янга с двумя щелями (см. рис. 2) ясно указывает на волновую природу света, но в начале 1800-х годов это было не так. В конце концов, Ньютон наблюдал то, что сейчас называют явлением дифракции, и написал о них в своей Третьей книге по оптике: [22] интерпретируя их с точки зрения своей корпускулярной теории света . Современники Янга возражали, что его результаты могут просто отражать эффекты дифракции от краев щелей, в принципе ничем не отличающиеся от полос, которые ранее наблюдал Ньютон. Огюстен Френель , который поддерживал волновую теорию, провел серию экспериментов, чтобы продемонстрировать интерференционные эффекты, которые нельзя было просто объяснить как результат краевой дифракции. Самым примечательным из них было использование им бипризмы для создания двух виртуальных интерферирующих источников путем преломления.

Электронная версия бипризмы Френеля используется в электронной голографии — методе визуализации, который фотографически записывает картину электронной интерференции объекта. Затем голограмму можно осветить лазером, что приведет к значительному увеличению изображения исходного объекта, хотя в настоящее время предпочтение отдается численной реконструкции голограмм. [23] Этот метод был разработан для обеспечения более высокого разрешения в электронной микроскопии, чем это возможно при использовании традиционных методов визуализации. Разрешение традиционной электронной микроскопии ограничено не длиной волны электронов, а большими аберрациями электронных линз. [24]

На рис. 3 показано основное устройство интерференционного электронного микроскопа. Электронная бипризма состоит из тонкой положительно заряженной электрической нити (представленной на рисунке точкой), заключенной в скобки двумя пластинчатыми электродами с потенциалом земли. Нить, обычно диаметром не более 1 мкм, обычно представляет собой кварцевое волокно с золотым покрытием. При размещении образца вне оси электронного луча дифрагированный волновой фронт образца и опорный волновой фронт объединяются, образуя голограмму.

Нулевая площадь Саньяк

[ редактировать ]

Лазерная интерферометрическая гравитационно-волновая обсерватория (LIGO) состояла из двух 4-километровых интерферометров Майкельсона-Фабри-Перо и работала на уровне мощности около 100 Вт мощности лазера на светоделителе. Продолжающаяся в настоящее время модернизация до Advanced LIGO потребует несколько киловатт мощности лазера, и ученым придется бороться с тепловыми искажениями, изменением частоты лазеров, смещением зеркал и термоиндуцированным двойным лучепреломлением .

В настоящее время изучаются различные конкурирующие оптические системы на предмет усовершенствований третьего поколения, помимо Advanced LIGO. Одной из этих конкурирующих топологий была конструкция Саньяка с нулевой площадью. Как отмечалось выше, интерферометры Саньяка в первом порядке нечувствительны к любому статическому или низкочастотному смещению их оптических компонентов, а на полосы не влияют незначительные изменения частоты в лазерах или двойное лучепреломление. Вариант интерферометра Саньяка с нулевой площадью был предложен для LIGO третьего поколения. На рис. 1 показано, как, направляя свет через две петли противоположного направления, можно получить нулевую эффективную площадь. Таким образом, этот вариант интерферометра Саньяка нечувствителен к вращению или низкочастотному дрейфу его оптических компонентов, сохраняя при этом высокую чувствительность к переходным процессам, представляющим астрономический интерес. [25] Однако при выборе оптической системы учитывается множество соображений, и, несмотря на превосходство Саньяка с нулевой площадью в определенных областях, до сих пор не существует единого мнения о выборе оптической системы для LIGO третьего поколения. [26] [27]

Рассеянная пластина

[ редактировать ]

Альтернативой интерферометру Тваймана – Грина с общей траекторией является интерферометр с пластиной рассеяния. [28] изобретен Дж. М. Берчем в 1953 году. [29] Интерферометр Тваймана-Грина, двухлучевой интерферометр, представляет собой вариант интерферометра Майкельсона, который обычно используется для проверки точности оптических поверхностей и линз. [30] [31] Поскольку пути эталона и образца расходятся, эта форма интерферометра чрезвычайно чувствительна к вибрации и атмосферной турбулентности на путях света, которые мешают оптическим измерениям. Прецизионные измерения оптической поверхности также чрезвычайно зависят от качества вспомогательной оптики.

Поскольку интерферометр с пластиной рассеяния представляет собой интерферометр с общим лучом, опорный и тестовый пути автоматически совпадают, так что полосу нулевого порядка можно легко получить даже при использовании белого света. Он относительно нечувствителен к вибрации и турбулентности, а качество вспомогательной оптики не так критично, как в установке Тваймана-Грина. [28] Контраст полос, однако, ниже, и характерное горячее пятно может сделать интерферометр с рассеивающей пластиной непригодным для различных целей. Описано множество других интерферометров общего пути, полезных для оптических испытаний. [15] [32]

На рис. 1 показан интерферометр, установленный для проверки сферического зеркала. Рассеивающую пластину устанавливают вблизи центра кривизны испытуемого зеркала. Эта пластина имеет узор из крошечных непрозрачных пятен, которые расположены на пластине с инверсионной симметрией, но в остальном имеют случайную форму и распределение. (1) Определенная часть света проходит непосредственно через рассеивающую пластину, отражается от зеркала, но затем рассеивается при повторном столкновении с рассеивающей пластиной. Этот пряморассеянный свет образует опорный луч. (2) Определенная часть света рассеивается при прохождении через рассеивающую пластину, отражается от зеркала, но затем проходит непосредственно через рассеивающую пластину, когда он сталкивается с рассеивающей пластиной во второй раз. Этот рассеянный прямой свет образует тестовый луч, который в сочетании с опорным лучом образует интерференционные полосы. (3) Определенная часть света проходит непосредственно через рассеивающую пластинку при обоих ее встречах. Это прямо-прямо свет создает небольшую нежелательную горячую точку. (4) Определенная часть света рассеивается при обоих контактах с рассеивающей пластинкой. Этот рассеянно-рассеянный свет снижает общий контраст интерференционной картины. [33]

Рисунок 4. Интерферометр Бата

Интерферометр ванны

[ редактировать ]
Основная статья: Интерферометр Бата (общий путь)

Интерферометр Бата (рис. 4) можно использовать для проверки зеркал телескопа. Обычно он состоит из светоделителя, оптической пластины, двояковыпуклого рассеивателя с коротким фокусным расстоянием и источника света, например полупроводникового лазера. [34]

Другие конфигурации

[ редактировать ]

В литературе описаны и другие конфигурации интерферометра с общим лучом, такие как двухфокусный интерферометр и интерферометр с призмой Сондерса. [15] и многие другие. Интерферометры общего пути доказали свою полезность в самых разных приложениях, включая оптическую когерентную томографию, [1] цифровая голография, [35] и измерение фазовых задержек. [36] Их относительная устойчивость к вибрации окружающей среды является их общей выдающейся особенностью, и иногда их можно использовать, когда нет опорного луча; однако, в зависимости от их топологии, их интерференционные картины могут быть более сложными для интерпретации, чем те, которые генерируются двухлучевыми интерферометрами.

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Перейти обратно: а б Вахтин А.Б.; Кейн, диджей; Вуд, WR; Петерсон, К.А. (2003). «Интерферометр общего пути для оптической когерентной томографии в частотной области» (PDF) . Прикладная оптика . 42 (34): 6953–6957. Бибкод : 2003ApOpt..42.6953V . дои : 10.1364/AO.42.006953 . ПМИД   14661810 . Проверено 29 марта 2012 г.
  2. ^ Лин, Цзюн-Ю; Чен, Кунь-Хуан; Чен, Цзин-Хэн (1 июля 2011 г.). «Измерение малых смещений на основе гетеродинной интерферометрии поверхностного плазмонного резонанса». Оптика и лазеры в технике . 49 (7): 811–815. Бибкод : 2011OptLE..49..811L . дои : 10.1016/j.optlaseng.2011.03.005 . ISSN   0143-8166 .
  3. ^ Нг, Сиу Панг; Лоо, Фонг Чуен; Ву, Шу Юэнь; Конг, Сиу Кай; Ву, Чи Ман Лоуренс; Хо, Хо Пуи (26 августа 2013 г.). «Спектральная интерферометрия общего пути с временным носителем для высокочувствительного зондирования поверхностного плазмонного резонанса» . Оптика Экспресс . 21 (17): 20268–20273. Бибкод : 2013OExpr..2120268N . дои : 10.1364/OE.21.020268 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   24105572 .
  4. ^ «Интерферометр Саньяка» (PDF) . Колледж оптических наук Университета Аризоны . Проверено 30 марта 2012 г. [ постоянная мертвая ссылка ]
  5. ^ Харихаран, П. (2007). Основы интерферометрии, 2-е издание . Эльзевир. п. 19. ISBN  978-0-12-373589-8 .
  6. ^ Перейти обратно: а б Андерсон, Р.; Билгер, HR; Стедман, GE (1994). « Эффект Саньяка. Век вращающихся вокруг Земли интерферометров» (PDF) . Являюсь. Дж. Физ . 62 (11): 975–985. Бибкод : 1994AmJPh..62..975A . дои : 10.1119/1.17656 . Проверено 30 марта 2012 г.
  7. ^ Лин, Южная Каролина; Джяллоренци, Т.Г. (1979). «Анализ чувствительности кольцевого оптоволоконного интерферометра на эффекте Саньяка». Прикладная оптика . 18 (6): 915–931. Бибкод : 1979ApOpt..18..915L . дои : 10.1364/AO.18.000915 . ПМИД   20208844 .
  8. ^ Майкельсон, А.А.; Морли, EW (1886 г.). «Влияние движения среды на скорость света» . Являюсь. J. Sci . 31 (185): 377–386. Бибкод : 1886AmJS...31..377M . дои : 10.2475/ajs.s3-31.185.377 . S2CID   131116577 .
  9. ^ Г.В. Хаммар (1935). «Скорость света внутри массивного корпуса». Физический обзор . 48 (5): 462–463. Бибкод : 1935PhRv...48..462H . дои : 10.1103/PhysRev.48.462.2 .
  10. ^ HP Робертсон; Томас В. Нунан (1968). «Опыт Хаммара». Относительность и космология . Филадельфия: Сондерс. стр. 36–38 .
  11. ^ Миллерд, Дж. Э.; Брок, Нью-Джерси; Хейс, Дж.Б.; Вайант, Дж. К. (2004). Крит, Кэтрин; Шмит, Джоанна (ред.). «Мгновенный фазовый сдвиг, точечный дифракционный интерферометр» (PDF) . Труды SPIE . Интерферометрия XII: методы и анализ. 5531 : 264–272. Бибкод : 2004SPIE.5531..264M . дои : 10.1117/12.560959 . S2CID   125388913 . Архивировано из оригинала (PDF) 8 октября 2010 года . Проверено 31 марта 2012 г.
  12. ^ Мерсер, ЧР; Рашидня, Н.; Крит, К. (1996). «Измерение температуры с высокой плотностью данных для квазистационарных потоков» (PDF) . Эксперименты с жидкостями . 21 (1): 11–16. Бибкод : 1996ExFl...21...11M . дои : 10.1007/BF00204630 . hdl : 2060/19960033183 . S2CID   55927553 . Проверено 31 марта 2012 г.
  13. ^ Ферраро, П.; Патурзо, М.; Грилли, С. (2007). «Измерение оптического волнового фронта с использованием нового фазосдвигающего точечного дифракционного интерферометра» . ШПИОН . Проверено 26 мая 2012 г. {{cite web}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
  14. ^ Наулло, ПП; Гольдберг, Калифорния; Ли, Ш.; Чанг, К.; Эттвуд, Д.; Бокор, Дж. (1999). «Точечный дифракционный интерферометр с фазосдвигающим сдвигом в крайнем ультрафиолете: инструмент для метрологии волнового фронта с субангстремовой точностью опорной волны». Прикладная оптика . 38 (35): 7252–7263. Бибкод : 1999ApOpt..38.7252N . дои : 10.1364/AO.38.007252 . ПМИД   18324274 .
  15. ^ Перейти обратно: а б с Маллик, С.; Малакара, Д. (2007). «Интерферометры общего пути». Тестирование оптического цеха . п. 97. дои : 10.1002/9780470135976.ch3 . ISBN  9780470135976 .
  16. ^ С любовью, ГД; Эндрюс, Н.; Берч, П.; Бушер, Д.; Доэль, П.; Данлоп, К.; Майор, Дж.; Майерс, Р.; Первис, А.; Шарплс, Р.; Вик, А.; Задрожный А.; Рестайно, СР; Глиндеманн, А. (1995). «Бинарная адаптивная оптика: коррекция атмосферного волнового фронта с помощью полуволнового фазовращателя» (PDF) . Прикладная оптика . 34 (27): 6058–6066. Бибкод : 1995ApOpt..34.6058L . дои : 10.1364/AO.34.006058 . ПМИД   21060444 . Архивировано из оригинала (PDF) 7 ноября 2012 года . Проверено 31 марта 2012 г.
  17. ^ Патерсон, К.; Нотарас, Дж. (2007). «Демонстрация замкнутой адаптивной оптики с точечным дифракционным интерферометром в условиях сильных сцинтилляций с оптическими вихрями» . Оптика Экспресс . 15 (21): 13745–13756. Бибкод : 2007OExpr..1513745P . дои : 10.1364/OE.15.013745 . ПМИД   19550645 .
  18. ^ Стройник, М.; Паес, Г.; Мантравади, М. (2007). «Интерферометры бокового сдвига». Тестирование оптического цеха . п. 122. дои : 10.1002/9780470135976.ch4 . ISBN  9780470135976 .
  19. ^ Шантелуп, JC (2005). «Многоволновая интерферометрия бокового сдвига для измерения волнового фронта». Прикладная оптика . 44 (9): 1559–1571. Бибкод : 2005ApOpt..44.1559C . дои : 10.1364/AO.44.001559 . ПМИД   15818859 .
  20. ^ Рыбак Е.Н. «Интерферометрия в духе адаптивной оптики» (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 25 февраля 2013 года . Проверено 14 апреля 2012 г.
  21. ^ Примот, Дж.; Гернино, Н. «Сдвиговая интерферометрия для измерения волнового фронта» (PDF) . ОпSciTech. Архивировано из оригинала (PDF) 3 марта 2012 г. Проверено 15 апреля 2012 г. {{cite web}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
  22. ^ Ньютон, Исаак (1730). Оптика: или Трактат об отражениях, преломлениях, изгибах и цветах света . Проект Гутенберг. стр. 317–406.
  23. ^ М. Леманн, Х. Лихте, Учебное пособие по внеосевой электронной голографии, Microsc. Микроанал. 8(6), 447–466 (2002)
  24. ^ Тономура, А. (1999). Электронная голография, 2-е изд . Спрингер. ISBN  3540645551 .
  25. ^ Вс, К.-Х.; Фейер, ММ; Густафсон, Э.; Байер Р.Л. (1996). «Интерферометр Саньяка для обнаружения гравитационных волн» (PDF) . Письма о физических отзывах . 76 (17): 3053–3056. Бибкод : 1996PhRvL..76.3053S . doi : 10.1103/PhysRevLett.76.3053 . ПМИД   10060864 . Проверено 31 марта 2012 г.
  26. ^ Фрайзе, А.; Челковский, С.; Хильд, С.; Поццо, штат Вашингтон; Перрека, А.; Веккьо, А. (2009). «Тройной интерферометр Майкельсона для детектора гравитационных волн третьего поколения». Классическая и квантовая гравитация . 26 (8): 085012. arXiv : 0804.1036 . Бибкод : 2009CQGra..26h5012F . дои : 10.1088/0264-9381/26/8/085012 . S2CID   7535227 .
  27. ^ Эберле, Т.; Штайнлехнер, С.; Баухровиц-младший; Хендхен, В.; Вальбрух, Х.; Мехмет, М.; Мюллер-Эбхардт, Х.; Шнабель, Р. (2010). «Квантовое улучшение топологии интерферометра Саньяка с нулевой площадью для обнаружения гравитационных волн». Письма о физических отзывах . 104 (25): 251102. arXiv : 1007.0574 . Бибкод : 2010PhRvL.104y1102E . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.251102 . ПМИД   20867358 . S2CID   9929939 .
  28. ^ Перейти обратно: а б «Тестирование изогнутых поверхностей и линз» (PDF) . Колледж оптических наук Университета Аризоны. Архивировано из оригинала (PDF) 25 июля 2010 года . Проверено 30 марта 2012 г.
  29. ^ Берч, Дж. М. (1953). «Разброс полос одинаковой толщины». Природа . 171 (4359): 889–890. Бибкод : 1953Natur.171..889B . дои : 10.1038/171889a0 . S2CID   24650839 .
  30. ^ «Интерферометр Тваймана-Грина» . ШПИОН . Проверено 30 марта 2012 г.
  31. ^ «Интерферометр Тваймана-Грина» . Оптика 4 Инженера . Проверено 30 марта 2012 г.
  32. ^ Дайсон, Дж. (1957). «Интерферометр общего пути для целей тестирования». Журнал Оптического общества Америки . 47 (5): 386–387. Бибкод : 1957JOSA...47..386D . дои : 10.1364/josa.47.000386 .
  33. ^ Вайант, Дж. К. (2002). «Интерферометрия белого света» (PDF) . Труды SPIE . 4737 : 98–107. Бибкод : 2002SPIE.4737...98W . дои : 10.1117/12.474947 . S2CID   123532345 . Архивировано из оригинала (PDF) 6 сентября 2006 года . Проверено 30 марта 2012 г.
  34. ^ Патент DE 2300958 , Карл-Людвиг Бат, «Интерферометр с общим путем для опорного и измерительного луча (интерферометр с общим путем)», опубликован 1 июля 1974 г.  
  35. ^ Мико, В.; Залефский, З; Гарсия, Дж. (2006). «Оптическая система сверхразрешения, основанная на интерферометрии общего пути» (PDF) . Оптика Экспресс . 14 (12): 5168–5177. Бибкод : 2006OExpr..14.5168M . дои : 10.1364/oe.14.005168 . ПМИД   19516681 . Проверено 31 марта 2012 г.
  36. ^ Маркес, А.С.; Ямаути, М.; Дэвис, Дж.А.; Франич, диджей (2001). «Фазовые измерения витого нематического жидкокристаллического пространственного модулятора света с интерферометром общего пути». Оптические коммуникации . 190 (1–6): 129–133. Бибкод : 2001OptCo.190..129M . дои : 10.1016/S0030-4018(01)01091-4 .
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Common-path_interferometer&oldid=1190592132#Selected_examples"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 0bc8428294df34d50dd238e184f93d49__1702917660
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/0b/49/0bc8428294df34d50dd238e184f93d49.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Common-path interferometer - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)