Интерферометр Майкельсона

Интерферометр Майкельсона является распространенной конфигурацией для оптической интерферометрии и был изобретен американским физиком 19-20-го века Альбертом Абрахамом Майкельсоном . С помощью светоделителя источник света разделяется на два плеча. Каждый из этих световых лучей отражается обратно к светоделителю, который затем объединяет их амплитуды, используя принцип суперпозиции . Результирующая интерференционная картина , не направленная обратно к источнику, обычно направляется на какой-либо фотоэлектрический детектор или камеру . Для различных применений интерферометра два световых пути могут иметь разную длину или включать в себя оптические элементы или даже тестируемые материалы.

Интерферометр Майкельсона (среди других конфигураций интерферометра) используется во многих научных экспериментах и стал широко известен благодаря его использованию Майкельсоном и Эдвардом Морли в знаменитом эксперименте Майкельсона-Морли (1887 г.). ^[1] в конфигурации, которая позволила бы обнаружить движение Земли через предполагаемый светоносный эфир , который, по мнению большинства физиков того времени, был средой, в которой распространялись световые волны . Нулевой результат этого эксперимента по существу опроверг существование такого эфира, что в конечном итоге привело к созданию специальной теории относительности и революции в физике в начале двадцатого века. В 2015 году другое применение интерферометра Майкельсона, LIGO , позволило провести первое прямое наблюдение гравитационных волн . ^[2] Это наблюдение подтвердило важное предсказание общей теории относительности , подтвердив предсказание теории об искажении пространства-времени в контексте крупномасштабных космических событий (известных как сильные полевые испытания ).

Конфигурация

Интерферометр Майкельсона состоит как минимум из зеркал М ₁ и М ₂ и светоделителя М (хотя дифракционная решетка) . используется и ^[3]).На рис. 2 источник S светоделителя (в данном случае пластинчатого светоделителя) поверхность M в точке C. излучает свет, который попадает на М частично отражает, поэтому часть света передается в точку Б, часть отражается в направлении А. а Оба луча рекомбинируются в точке С', образуя интерференционную картину, падающую на детектор в точке Е (или на сетчатку человеческого глаза). Если, например, существует небольшой угол между двумя возвращающимися лучами, то детектор изображения зарегистрирует синусоидальную картину полос , как показано на рис. 3b. Если между возвращающимися лучами существует идеальное пространственное выравнивание, то такой картины не будет, а будет постоянная интенсивность в луче, зависящая от дифференциальной длины пути; это сложно и требует очень точного контроля траектории лучей.

На рис. 2 показано использование когерентного (лазерного) источника. Также можно использовать узкополосный спектральный свет от разряда или даже белый свет, однако для получения значительного интерференционного контраста требуется, чтобы дифференциальная длина пути была меньше длины когерентности источника света. Для белого света это могут быть только микрометры , как обсуждается ниже.

Если используется светоделитель без потерь, можно показать, что оптическая энергия сохраняется . В каждой точке интерференционной картины мощность, которая не направлена на детектор в точке E, скорее присутствует в луче (не показан), возвращающемся в направлении источника.

Как показано на фиг.3а и 3b, наблюдатель имеет прямой вид на зеркало М1 _, через светоделитель, и видит отраженное М'2 _{изображение} зеркала М2 _{наблюдаемое} . Полосы можно интерпретировать как результат интерференции света, исходящего от двух виртуальных изображений S' ₁ и S' ₂ исходного источника S . Характеристики интерференционной картины зависят от природы источника света и точной ориентации зеркал и светоделителя. На рис. 3а оптические элементы ориентированы так, что S' ₁ и S' ₂ находятся на одной линии с наблюдателем, а результирующая интерференционная картина состоит из окружностей с центрами по нормали к M ₁ и M' ₂ (полосы одинакового наклона ). Если, как на рис. 3б, М ₁ и М' ₂ наклонены относительно друг друга, интерференционные полосы, как правило, примут форму конических участков (гипербол), а если М ₁ и М' ₂ перекрываются, то полосы вблизи ось будет прямой, параллельной и равноотстоящей (полосы одинаковой толщины). Если S является протяженным источником, а не точечным источником, как показано на рисунке, полосы на рис. 3а необходимо наблюдать в телескоп, установленный на бесконечность, тогда как полосы на рис. 3б будут локализованы на зеркалах. ^[4]^: 17

Исходная полоса пропускания

Белый свет имеет небольшую длину когерентности , и его трудно использовать в интерферометре Майкельсона (или Маха – Цендера ). Даже узкополосный (или «квазимонохроматический») спектральный источник требует пристального внимания к проблемам хроматической дисперсии при использовании для освещения интерферометра. Два оптических пути должны быть практически одинаковыми для всех длин волн, присутствующих в источнике. Это требование может быть выполнено, если оба световых пути пересекают стекло одинаковой толщины с одинаковой дисперсией . На рис. 4а горизонтальный луч пересекает светоделитель три раза, а вертикальный луч пересекает светоделитель один раз. Для выравнивания дисперсии на пути вертикального луча можно вставить так называемую компенсирующую пластину, идентичную подложке светоделителя. ^[4]^: 16 На рис. 4б мы видим, что использование кубического светоделителя уже выравнивает длины путей в стекле. Требование выравнивания дисперсии устраняется за счет использования чрезвычайно узкополосного света лазера.

Протяженность полос зависит от длины когерентности источника. На рис. 3b желтый натриевый свет, использованный для иллюстрации полос, состоит из пары близко расположенных линий D ₁ и D ₂ , что означает, что интерференционная картина станет размытой после нескольких сотен полос. с одной продольной модой Лазеры обладают высокой когерентностью и могут создавать высококонтрастную интерференцию с дифференциальными длинами пути в миллионы или даже миллиарды длин волн. С другой стороны, при использовании белого (широкополосного) света центральная полоса становится резкой, но вдали от центральной полосы полосы окрашиваются и быстро становятся неразличимыми для глаза.

Ранние экспериментаторы, пытавшиеся определить скорость Земли относительно предполагаемого светоносного эфира , такие как Майкельсон и Морли (1887 г.) ^[1] и Миллер (1933), ^[5] использовал квазимонохроматический свет только для первоначального выравнивания и грубой коррекции траектории интерферометра. После этого они перешли на белый (широкополосный) свет, поскольку с помощью интерферометрии белого света они могли измерить точку абсолютного фазового выравнивания (а не фазы по модулю 2π), тем самым установив равные длины пути двух плеч. ^[6]^{[примечание 1]}^[7]^{[примечание 2]} Что еще более важно, в интерферометре белого света всегда будет обнаружен любой последующий «скачок полосы» (дифференциальный сдвиг длины пути на одну длину волны).

Приложения

Конфигурация интерферометра Майкельсона используется в ряде различных приложений.

Спектрометр с преобразованием Фурье

На рис. 5 показана работа спектрометра с преобразованием Фурье, который по существу представляет собой интерферометр Майкельсона с одним подвижным зеркалом. (Практический спектрометр с преобразованием Фурье заменил бы плоские зеркала обычного интерферометра Майкельсона угловыми кубическими отражателями , но для простоты на рисунке это не показано.) Интерферограмма генерируется путем измерения сигнала во многих дискретных положениях движущегося зеркало. преобразует Преобразование Фурье интерферограмму в реальный спектр. ^[8] Спектрометры с преобразованием Фурье могут иметь значительные преимущества перед дисперсионными (т.е. решеточными и призматическими) спектрометрами при определенных условиях. (1) Детектор интерферометра Майкельсона фактически контролирует все длины волн одновременно на протяжении всего измерения. При использовании шумного детектора, например, в инфракрасном диапазоне, это обеспечивает увеличение отношения сигнал/шум при использовании только одного детекторного элемента; (2) интерферометр не требует ограниченной апертуры, как решеточные или призматические спектрометры, которым для достижения высокого спектрального разрешения требуется, чтобы входящий свет проходил через узкую щель. Это преимущество, когда падающий свет не имеет одной пространственной моды. ^[9] Для получения дополнительной информации см. Преимущество Феллгетта .

Интерферометр Тваймана – Грина

Интерферометр Тваймана -Грина представляет собой разновидность интерферометра Майкельсона, используемого для тестирования небольших оптических компонентов, изобретенного и запатентованного Твайманом и Грином в 1916 году. Основными характеристиками, отличающими его от конфигурации Майкельсона, являются использование монохроматического точечного источника света и коллиматора. . Майкельсон (1918) раскритиковал конфигурацию Тваймана-Грина как непригодную для тестирования больших оптических компонентов, поскольку доступные источники света имели ограниченную длину когерентности . Майкельсон отметил, что ограничения на геометрию, вызванные ограниченной длиной когерентности, требуют использования эталонного зеркала такого же размера, что и тестовое зеркало, что делает метод Тваймана-Грина непрактичным для многих целей. ^[10] Десятилетия спустя появление лазерных источников света ответило на возражения Майкельсона.

Использование фигурного эталонного зеркала в одном плече позволяет использовать интерферометр Тваймана – Грина для тестирования различных форм оптических компонентов, таких как линзы или зеркала телескопа. ^[11] На рис. 6 показан интерферометр Тваймана – Грина, установленный для проверки линзы. Точечный источник монохроматического света расширяется рассеивающей линзой (не показана), затем коллимируется в параллельный луч. Выпуклое сферическое зеркало располагают так, чтобы центр его кривизны совпадал с фокусом испытуемой линзы. Выходящий луч регистрируется системой визуализации для анализа. ^[12]

Лазерный интерферометр неравных путей

«LUPI» представляет собой интерферометр Тваймана-Грина, в котором используется источник когерентного лазерного света. Высокая длина когерентности лазера допускает неравную длину пути в испытательном и эталонном плечах и позволяет экономично использовать конфигурацию Тваймана-Грина при тестировании крупных оптических компонентов. Похожая схема была использована Таджаммалом М. в его докторской диссертации (Манчестерский университет, Великобритания, 1995 г.) для балансировки двух плеч системы LDA. В этой системе использовался оптоволоконный ответвитель.

Обнаружение гравитационных волн

Интерферометрия Майкельсона — ведущий метод прямого обнаружения гравитационных волн . Это предполагает обнаружение крошечных деформаций в самом пространстве, которые неодинаково влияют на два длинных плеча интерферометра из-за сильной проходящей гравитационной волны. В 2015 году первое обнаружение гравитационных волн было осуществлено с помощью двух интерферометров Майкельсона, каждый с плечами по 4 км, которые входят в состав Лазерной интерферометрической гравитационно-волновой обсерватории . ^[13] Это было первое экспериментальное подтверждение гравитационных волн, предсказанных Альберта Эйнштейна Общей теорией относительности . С появлением интерферометра Virgo в Европе стало возможным рассчитать направление происхождения гравитационных волн, используя крошечную разницу во времени прибытия между тремя детекторами. ^[14]^[15]^[16] В 2020 году Индия строила четвертый интерферометр Майкельсона для обнаружения гравитационных волн.

Разные приложения

На рис. 7 показано использование интерферометра Майкельсона в качестве перестраиваемого узкополосного фильтра для создания допплерограмм поверхности Солнца. При использовании в качестве перестраиваемого узкополосного фильтра интерферометры Майкельсона демонстрируют ряд преимуществ и недостатков по сравнению с конкурирующими технологиями, такими как интерферометры Фабри-Перо или фильтры Лио . Интерферометры Майкельсона имеют наибольшее поле зрения для заданной длины волны и относительно просты в эксплуатации, поскольку настройка осуществляется посредством механического вращения волновых пластин, а не посредством управления высоким напряжением пьезоэлектрических кристаллов или оптических модуляторов из ниобата лития, как это используется в системе Фабри – Перо. . По сравнению с фильтрами Лио, в которых используются двулучепреломляющие элементы, интерферометры Майкельсона имеют относительно низкую температурную чувствительность. С другой стороны, интерферометры Майкельсона имеют относительно ограниченный диапазон длин волн и требуют использования предварительных фильтров, которые ограничивают пропускание. Надежность интерферометров Майкельсона способствовала их использованию в космических приложениях, а широкий диапазон длин волн и общая простота интерферометров Фабри – Перо способствовали их использованию в наземных системах. ^[17]

Другое применение интерферометра Майкельсона — оптическая когерентная томография (ОКТ), метод медицинской визуализации, использующий низкокогерентную интерферометрию для томографической визуализации микроструктур внутренних тканей. Как видно на рис. 8, ядром типичной системы ОКТ является интерферометр Майкельсона. Одно плечо интерферометра фокусируется на образце ткани и сканирует его в продольном растровом режиме XY. Другое плечо интерферометра отражается от эталонного зеркала. Отраженный свет от образца ткани объединяется с отраженным светом от эталона. Из-за низкой когерентности источника света интерферометрический сигнал наблюдается только на ограниченной глубине образца. Таким образом, сканирование XY фиксирует один тонкий оптический срез образца за раз. Выполняя несколько сканирований и перемещая эталонное зеркало между каждым сканированием, можно восстановить полное трехмерное изображение ткани. ^[18]^[19] Недавние достижения были направлены на объединение нанометрового восстановления фазы когерентной интерферометрии с возможностью определения дальности низкокогерентной интерферометрии. ^[20]

Другие приложения включают интерферометр линии задержки , который преобразует фазовую модуляцию в амплитудную модуляцию в сетях DWDM , определение характеристик высокочастотных цепей, ^[21]^[22] и дешевая выработка ТГц электроэнергии. ^[23]

Атмосферные и космические применения

Интерферометр Майкельсона сыграл важную роль в исследованиях верхних слоев атмосферы , определяя температуру и ветер с использованием как космических, так и наземных приборов, измеряя доплеровские ширины и сдвиги в спектрах свечения воздуха и полярных сияний. Например, интерферометр для визуализации ветра WINDII. ^[24] на ВерхнемСпутник исследования атмосферы UARS (запущен 12 сентября 1991 г.) измерял глобальные характеристики ветра и температуры на расстоянии от 80 до 300 км, используя видимое излучение свечения воздуха с этих высот в качестве цели и используя оптическую доплеровскую интерферометрию для измерения небольших сдвигов длины волны узкие атомные и молекулярные линии свечения воздуха, индуцированныеобъемная скорость атмосферы, несущей излучающие вещества. Прибор представлял собой цельностеклянный ахроматический интерферометр Майкельсона с фазовым расширением и термической компенсацией, а также пустой ПЗС-детектор, который отображал лимб свечения воздуха через интерферометр. Последовательность изображений с фазовым сдвигом была обработана для определения скорости ветра для двух ортогональных направлений обзора, что позволило получить горизонтальный вектор ветра.

Принцип использования поляризационного интерферометра Майкельсона в качестве узкополосного фильтра был впервые описан Эвансом. ^[25] который разработал двулучепреломляющий фотометр, в котором падающий свет разделяется на две ортогонально поляризованные компоненты с помощью поляризационного светоделителя, зажатого между двумя половинками куба Майкельсона. Это привело к созданию первого поляризационного интерферометра Майкельсона с широким полем зрения, описанного Титлом и Рэмси. ^[26] который использовался для наблюдений за Солнцем; и привело к разработке усовершенствованного инструмента, применяемого для измерения колебаний в атмосфере Солнца, с использованием сети обсерваторий вокруг Земли, известной как Группа сети глобальных колебаний (GONG). ^[27]

Поляризационный атмосферный интерферометр Майкельсона, PAMI, разработанный Бердом и др., ^[28] и обсуждается в разделе «Спектральные изображения атмосферы» , ^[29] сочетает в себе технику настройки поляризации Титла и Рэмси. ^[26] с Шепердом и др. ^[30] метод определения ветра и температуры на основе измерений скорости выбросов при последовательных разностях путей, но система сканирования, используемая PAMI, намного проще, чем системы с подвижными зеркалами, поскольку она не имеет внутренних движущихся частей, вместо этого используется сканирование с помощью поляризатора, внешнего по отношению к интерферометру. ПАМИ был продемонстрирован в ходе наблюдательной кампании ^[31] где его характеристики сравнивались со спектрометром Фабри – Перо и использовались для измерения ветров в регионе E.

Совсем недавно гелиосейсмический и магнитный формирователь изображений ( HMI ) в Обсерватории солнечной динамики использует два интерферометра Майкельсона с поляризатором и другими настраиваемыми элементами для изучения солнечной изменчивости и определения характеристик внутренней части Солнца, а также различных компонентов магнитной активности. HMI производит измерения продольного и векторного магнитного поля с высоким разрешением по всему видимому диску, тем самым расширяя возможности своего предшественника, прибора SOHO MDI (см. рис. 9). ^[32] HMI производит данные для определения внутренних источников и механизмов солнечной изменчивости, а также того, как физические процессы внутри Солнца связаны с поверхностным магнитным полем и активностью. Он также производит данные, позволяющие оценить корональное магнитное поле для изучения изменчивости в расширенной солнечной атмосфере. Наблюдения HMI помогут установить взаимосвязь между внутренней динамикой и магнитной активностью, чтобы понять солнечную изменчивость и ее последствия. ^[33]

В одном из примеров использования MDI ученые Стэнфорда сообщили об обнаружении нескольких областей солнечных пятен в глубоких недрах Солнца, за 1–2 дня до их появления на солнечном диске. ^[34] Таким образом, обнаружение солнечных пятен в недрах Солнца может дать ценные предупреждения о предстоящей приземной магнитной активности, которые можно использовать для улучшения и расширения прогнозов космической погоды.

Технические темы

Ступенчатый интерферометр

Это интерферометр Майкельсона, в котором зеркало в одном плече заменено эталоном Жира-Турнуа . ^[35] Высокодисперсная волна, отраженная эталоном Жира–Турнуа, интерферирует с исходной волной, отраженной другим зеркалом. Поскольку изменение фазы от эталона Жира – Турнуа является почти ступенчатой функцией длины волны, полученный интерферометр имеет особые характеристики. Он применяется в оптоволоконной связи в качестве оптического перемежителя .

Оба зеркала в интерферометре Майкельсона можно заменить эталонами Жира–Турнуа. Таким образом, ступенчатая зависимость фазы от длины волны становится более выраженной, и это можно использовать для построения асимметричного оптического перемежителя. ^{[ нужна ссылка ]}

ОВФ-интерферометрия

Отражение от ОВФ зеркала двух световых лучей инвертирует их разность фаз. $\Delta \varphi$ на противоположный $-\Delta \varphi$ . По этой причине интерференционная картина в двухлучевом интерферометре кардинально меняется. По сравнению с обычной интерференционной кривой Майкельсона с периодом в полволны $\lambda /2$ : $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)],$ где $\gamma (\Delta L)$ — корреляционная функция второго порядка, интерференционная кривая в фазово-сопрягающем интерферометре ^[36]имеет гораздо более длительный период, определяемый сдвигом частоты $\delta \omega =\Delta kc$ отраженных лучей: $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)],$ где кривая видимости не равна нулю при оптической разности хода $\Delta L>\ell _{\text{coh}}$ превышает длину когерентности световых лучей. Нетривиальные особенности фазовых флуктуаций в оптическом ОВФ-зеркале исследованы с помощью интерферометра Майкельсона с двумя независимыми ПК-зеркалами. . ^[37] ОВФ-интерферометрия Майкельсона является перспективной технологией когерентного суммирования лазерных усилителей. ^[38]Конструктивная интерференция в массиве, содержащем $N/2$ светоделители $N$ лазерные лучи, синхронизированные ОВФ может увеличить яркость усиленных лучей, поскольку $N^{2}$ . ^[39]

См. также

Список типов интерферометров
Лазерный интерферометр LIGO Гравитационно-волновая обсерватория
НПОИ
ГЕО600
ДЕВА
КАГРА
Звездный интерферометр Майкельсона

Примечания

^ Майкельсон (1881) писал: «... когда они [полосы, использующие натриевый свет] приобрели удобную ширину и максимальную резкость, натриевое пламя убрали и снова заменили лампу. Затем винт m медленно поворачивали до тех пор, пока полосы не исчезли . затем они снова появились, конечно, цветные, за исключением центральной полосы, которая была почти черной».
^ Шенкленд (1964) писал об эксперименте 1881 года, стр. 20: « Интерференционные полосы были обнаружены с помощью натриевого источника света, а после настройки на максимальную видимость источник был заменен на белый свет, а затем обнаружены цветные полосы. Полосы белого света использовались для облегчения наблюдения за сдвигами в положении интерференционная картина » А по поводу эксперимента 1887 года, с. 31: « В этом новом интерферометре величина ожидаемого смещения интерференционной картины белого света составила 0,4 полосы при повороте прибора на угол 90° в горизонтальной плоскости. (Соответствующее смещение в Потсдамском интерферометре) была граница 0,04.) "

Ссылки

^ Перейти обратно: ^а ^б Альберт Майкельсон; Эдвард Морли (1887). «Об относительном движении Земли и светоносном эфире» . Американский научный журнал . 34 (203): 333–345. Бибкод : 1887AmJS...34..333M . дои : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 . S2CID 124333204 .
^ Эбботт, BP; и др. (Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo) (15 июня 2016 г.). «GW151226: Наблюдение гравитационных волн от слияния двойных черных дыр с массой 22 Солнца». Письма о физических отзывах . 116 (24): 241103. arXiv : 1606.04855 . Бибкод : 2016PhRvL.116x1103A . doi : 10.1103/PhysRevLett.116.241103 . ПМИД 27367379 . S2CID 118651851 .
^ Колесниченко Павел; Виттенбехер, Лукас; Зигмантас, Донатас (2020). «Полностью симметричный бездисперсионный стабильный интерферометр Майкельсона с пропускающей решеткой» . Оптика Экспресс . 28 (25): 37752–37757. дои : 10.1364/OE.409185 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Харихаран, П. (2007). Основы интерферометрии, второе издание . Эльзевир. ISBN 978-0-12-373589-8 .
^ Дейтон К. Миллер, «Эксперимент по эфирному дрейфу и определение абсолютного движения Земли», Rev. Mod. Физ. , V5, N3, стр. 203-242 (июль 1933 г.).
^ Майкельсон, А.А. (1881). «Относительное движение Земли и светоносный эфир» . Американский научный журнал . 22 (128): 120–129. Бибкод : 1881AmJS...22..120M . дои : 10.2475/ajs.s3-22.128.120 . S2CID 130423116 .
^ Шенкленд, RS (1964). «Эксперимент Майкельсона-Морли». Американский журнал физики . 31 (1): 16–35. Бибкод : 1964AmJPh..32...16S . дои : 10.1119/1.1970063 .
^ «Спектрометрия методом преобразования Фурье» . ОПИ – Оптика для инженеров . Проверено 3 апреля 2012 г.
^ «Операция интерферометра Майкельсона» . Блок-инжиниринг . Проверено 26 апреля 2012 г.
^ Майкельсон, А.А. (1918). «О коррекции оптических поверхностей» . Труды Национальной академии наук Соединенных Штатов Америки . 4 (7): 210–212. Бибкод : 1918PNAS....4..210M . дои : 10.1073/pnas.4.7.210 . ПМК 1091444 . ПМИД 16576300 .
^ Малакара, Д. (2007). «Интерферометр Тваймана – Грина». Тестирование оптического цеха . стр. 46–96. дои : 10.1002/9780470135976.ch2 . ISBN 9780470135976 .
^ «Интерференционные устройства - Интерферометр Тваймана – Грина» . OPI – Оптика для инженера . Проверено 4 апреля 2012 г.
^ «Что такое интерферометр?» . Лаборатория ЛИГО – Калифорнийский технологический институт . Проверено 23 апреля 2018 г.
^ «Гравитационные волны обнаружены через 100 лет после предсказания Эйнштейна» . Caltech.edu . Проверено 23 апреля 2018 г.
↑ Nature , «Рассвет новой астрономии», М. Коулман Миллер, том 531, выпуск 7592, стр. 40, 3 марта 2016 г.
↑ The New York Times , «Учёные со слабым щебетанием доказывают правоту Эйнштейна», Деннис Овербай, 12 февраля 2016 г., страница A1, Нью-Йорк
^ Гэри, Джорджия; Баласубраманиам, Канзас (11 июня 2004 г.). «Дополнительные примечания относительно выбора многоэталонной системы для ATST» (PDF) . Передовые технологии солнечного телескопа. Архивировано из оригинала (PDF) 10 августа 2010 года . Проверено 29 апреля 2012 г.
^ Хуанг, Д.; Суонсон, Э.А.; Лин, КП; Шуман, Дж.С.; и др. (1991). «Оптическая когерентная томография» (PDF) . Наука . 254 (5035): 1178–81. Бибкод : 1991Sci...254.1178H . дои : 10.1126/science.1957169 . ПМЦ 4638169 . ПМИД 1957169 . Проверено 10 апреля 2012 г.
^ Ферчер, А.Ф. (1996). «Оптическая когерентная томография» (PDF) . Журнал биомедицинской оптики . 1 (2): 157–173. Бибкод : 1996JBO.....1..157F . дои : 10.1117/12.231361 . ПМИД 23014682 . Архивировано из оригинала (PDF) 25 сентября 2018 года . Проверено 10 апреля 2012 г.
^ Ольшак, АГ; Шмит, Дж.; Хитон, М.Г. «Интерферометрия: технологии и приложения» (PDF) . Брукер . Проверено 1 апреля 2012 г. {{cite web}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка ) ^{[ постоянная мертвая ссылка ]}
^ Сок, Ынён и др. «КМОП-генератор с частотой 410 ГГц и встроенной патч-антенной». Международная конференция IEEE по твердотельным схемам, 2008 г., сборник технических статей. IEEE, 2008.| https://doi.org/10.1109/ISSCC.2008.4523262
^ Аренас, диджей; и др. (2011). «Характеристика комплементарных металлооксидных полупроводниковых схем ближнего терагерцового диапазона с использованием интерферометра с преобразованием Фурье». Обзор научных инструментов . 82 (10): 103106–103106–6. Бибкод : 2011RScI...82j3106A . дои : 10.1063/1.3647223 . ОСТИ 1076453 . ПМИД 22047279 .
^ Шим, Донха и др. «Генерация ТГц мощности за пределами транзистора fmax». Генерация радиочастотной и миллиметровой энергии в кремнии. Академическое издательство, 2016. 461-484. два : 10.1016/B978-0-12-408052-2.00017-7
^ Шепард, Г.Г.; и др. (1993). «WINDII, интерферометр для получения изображений ветра на спутнике исследования верхних слоев атмосферы». Дж. Геофиз. Рез. 98(Д6): 10, 725–10, 750.
^ Эванс, JW (1947). «Двулучепреломляющий фильтр». J. Опт. Соц. Являюсь. 39 229.
^ Перейти обратно: ^а ^б Название, AM; Рэмси, HE (1980). «Усовершенствования в двулучепреломляющих фильтрах. 6: Аналоговые двулучепреломляющие элементы». Прил. Опция 19, с. 2046 (12): 2046–2058. Бибкод : 1980ApOpt..19.2046T . дои : 10.1364/AO.19.002046 . ПМИД 20221180 .
^ Харви, Дж.; и др. (1996). «Проект Группы глобальной сети колебаний (GONG)» . Наука . 272 (5266): 1284–1286. Бибкод : 1996Sci...272.1284H . дои : 10.1126/science.272.5266.1284 . ПМИД 8662455 . S2CID 41026039 .
^ Берд, Дж.; и др. (1995). «Поляризационный интерферометр Майкельсона для измерения термосферных ветров». Измер. наук. Технол. 6 (9): 1368–1378. Бибкод : 1995MeScT...6.1368B . дои : 10.1088/0957-0233/6/9/019 . S2CID 250737166 .
^ Шепард, Г.Г. (2002). Спектральные изображения атмосферы . Академическая пресса . ISBN 0-12-639481-4 .
^ Шепард, Г.Г.; и др. (1985). «WAMDII: широкоугольный доплеровский интерферометр Майкельсона для Spacelab». Прил. Опция 24, с. 1571.
^ Берд, Дж.; Г.Г. Шепард; К. А. Тепли (1995). «Сравнение ветров в нижней термосфере, измеренных поляризационным интерферометром Майкельсона и спектрометром Фабри – Перо во время кампании AIDA». Журнал физики атмосферы и Земли . 55 (3): 313–324. Бибкод : 1993JATP...55..313B . дои : 10.1016/0021-9169(93)90071-6 .
^ Дин Песнелл; Кевин Аддисон (5 февраля 2010 г.). «SDO – Обсерватория солнечной динамики: инструменты SDO» . НАСА . Проверено 13 февраля 2010 г.
^ Группа исследований солнечной физики. «Гелиосейсмические и магнитные исследования» . Стэнфордский университет . Проверено 13 февраля 2010 г.
^ Илонидис, С.; Чжао, Дж.; Косовичев, А. (2011). «Обнаружение новых областей солнечных пятен во внутренней части Солнца». Наука . 333 (6045): 993–996. Бибкод : 2011Sci...333..993I . дои : 10.1126/science.1206253 . ПМИД 21852494 . S2CID 19790107 .
^ Ф. Жирес и П. Турнуа (1964). «Интерферометр, пригодный для сжатия частотно-модулированных световых импульсов». Доклады Парижской академии наук . 258 :6112–6115.
^ Басов Н.Г.; Зубарев И.Г.; Миронов А.Б.; Михайлов С.И.; Окулов, А Ю (1980). «Лазерный интерферометр с зеркалами, обращающими волновой фронт». Сов. Физ. ЖЭТФ . 52 (5):847. Бибкод : 1980ЖЭТФ..79.1678Б .
^ Басов Н.Г.; Зубарев И.Г.; Миронов А.Б.; Михайлов С.И.; Окулов, А Ю (1980). «Фазовые флуктуации волны Стокса, возникающие в результате вынужденного рассеяния света». Сов. Физ. Письмо в ЖЭТФ . 31 (11): 645. Бибкод : 1980JETPL..31..645B .
^ Бауэрс, МВт; Бойд, RW; Ханкла, АК (1997). «Обратное зеркало с четырехволновым вектором смешения и возможностью объединения лучей» с усилением Бриллюэна. Оптические письма . 22 (6): 360–362. Бибкод : 1997OptL...22..360B . дои : 10.1364/OL.22.000360 . ПМИД 18183201 . S2CID 25530526 .
^ Окулов, А Ю (2014). «Лазерная сеть когерентных чирпированных импульсов с фазовым преобразователем Микельсона». Прикладная оптика . 53 (11): 2302–2311. arXiv : 1311.6703 . Бибкод : 2014ApOpt..53.2302O . дои : 10.1364/AO.53.002302 . ПМИД 24787398 . S2CID 118343729 .

Внешние ссылки

[7] Майкельсон (1881) писал: «... когда они [полосы, использующие натриевый свет] приобрели удобную ширину и максимальную резкость, натриевое пламя убрали и снова заменили лампу. Затем винт m медленно поворачивали до тех пор, пока полосы не исчезли . затем они снова появились, конечно, цветные, за исключением центральной полосы, которая была почти черной».

[9] Шенкленд (1964) писал об эксперименте 1881 года, стр. 20: « Интерференционные полосы были обнаружены с помощью натриевого источника света, а после настройки на максимальную видимость источник был заменен на белый свет, а затем обнаружены цветные полосы. Полосы белого света использовались для облегчения наблюдения за сдвигами в положении интерференционная картина » А по поводу эксперимента 1887 года, с. 31: « В этом новом интерферометре величина ожидаемого смещения интерференционной картины белого света составила 0,4 полосы при повороте прибора на угол 90° в горизонтальной плоскости. (Соответствующее смещение в Потсдамском интерферометре) была граница 0,04.) "

[Michelson1887-1] Перейти обратно: ^а ^б Альберт Майкельсон; Эдвард Морли (1887). «Об относительном движении Земли и светоносном эфире» . Американский научный журнал . 34 (203): 333–345. Бибкод : 1887AmJS...34..333M . дои : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 . S2CID 124333204 .

[2] Эбботт, BP; и др. (Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo) (15 июня 2016 г.). «GW151226: Наблюдение гравитационных волн от слияния двойных черных дыр с массой 22 Солнца». Письма о физических отзывах . 116 (24): 241103. arXiv : 1606.04855 . Бибкод : 2016PhRvL.116x1103A . doi : 10.1103/PhysRevLett.116.241103 . ПМИД 27367379 . S2CID 118651851 .

[3] Колесниченко Павел; Виттенбехер, Лукас; Зигмантас, Донатас (2020). «Полностью симметричный бездисперсионный стабильный интерферометр Майкельсона с пропускающей решеткой» . Оптика Экспресс . 28 (25): 37752–37757. дои : 10.1364/OE.409185 .

[Hariharan2007-4] Перейти обратно: ^а ^б Харихаран, П. (2007). Основы интерферометрии, второе издание . Эльзевир. ISBN 978-0-12-373589-8 .

[5] Дейтон К. Миллер, «Эксперимент по эфирному дрейфу и определение абсолютного движения Земли», Rev. Mod. Физ. , V5, N3, стр. 203-242 (июль 1933 г.).

[Michelson1881-6] Майкельсон, А.А. (1881). «Относительное движение Земли и светоносный эфир» . Американский научный журнал . 22 (128): 120–129. Бибкод : 1881AmJS...22..120M . дои : 10.2475/ajs.s3-22.128.120 . S2CID 130423116 .

[8] Шенкленд, RS (1964). «Эксперимент Майкельсона-Морли». Американский журнал физики . 31 (1): 16–35. Бибкод : 1964AmJPh..32...16S . дои : 10.1119/1.1970063 .

[OPIFourier-10] «Спектрометрия методом преобразования Фурье» . ОПИ – Оптика для инженеров . Проверено 3 апреля 2012 г.

[Block-11] «Операция интерферометра Майкельсона» . Блок-инжиниринг . Проверено 26 апреля 2012 г.

[Michelson1918-12] Майкельсон, А.А. (1918). «О коррекции оптических поверхностей» . Труды Национальной академии наук Соединенных Штатов Америки . 4 (7): 210–212. Бибкод : 1918PNAS....4..210M . дои : 10.1073/pnas.4.7.210 . ПМК 1091444 . ПМИД 16576300 .

[Malacara2006_2-13] Малакара, Д. (2007). «Интерферометр Тваймана – Грина». Тестирование оптического цеха . стр. 46–96. дои : 10.1002/9780470135976.ch2 . ISBN 9780470135976 .

[OPITwyman-14] «Интерференционные устройства - Интерферометр Тваймана – Грина» . OPI – Оптика для инженера . Проверено 4 апреля 2012 г.

[15] «Что такое интерферометр?» . Лаборатория ЛИГО – Калифорнийский технологический институт . Проверено 23 апреля 2018 г.

[16] «Гравитационные волны обнаружены через 100 лет после предсказания Эйнштейна» . Caltech.edu . Проверено 23 апреля 2018 г.

[nat-17] Nature , «Рассвет новой астрономии», М. Коулман Миллер, том 531, выпуск 7592, стр. 40, 3 марта 2016 г.

[18] The New York Times , «Учёные со слабым щебетанием доказывают правоту Эйнштейна», Деннис Овербай, 12 февраля 2016 г., страница A1, Нью-Йорк

[Gary2004-19] Гэри, Джорджия; Баласубраманиам, Канзас (11 июня 2004 г.). «Дополнительные примечания относительно выбора многоэталонной системы для ATST» (PDF) . Передовые технологии солнечного телескопа. Архивировано из оригинала (PDF) 10 августа 2010 года . Проверено 29 апреля 2012 г.

[Huang1991-20] Хуанг, Д.; Суонсон, Э.А.; Лин, КП; Шуман, Дж.С.; и др. (1991). «Оптическая когерентная томография» (PDF) . Наука . 254 (5035): 1178–81. Бибкод : 1991Sci...254.1178H . дои : 10.1126/science.1957169 . ПМЦ 4638169 . ПМИД 1957169 . Проверено 10 апреля 2012 г.

[Fercher1996-21] Ферчер, А.Ф. (1996). «Оптическая когерентная томография» (PDF) . Журнал биомедицинской оптики . 1 (2): 157–173. Бибкод : 1996JBO.....1..157F . дои : 10.1117/12.231361 . ПМИД 23014682 . Архивировано из оригинала (PDF) 25 сентября 2018 года . Проверено 10 апреля 2012 г.

[Olszak-22] Ольшак, АГ; Шмит, Дж.; Хитон, М.Г. «Интерферометрия: технологии и приложения» (PDF) . Брукер . Проверено 1 апреля 2012 г. {{cite web}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка ) ^{[ постоянная мертвая ссылка ]}

[23] Сок, Ынён и др. «КМОП-генератор с частотой 410 ГГц и встроенной патч-антенной». Международная конференция IEEE по твердотельным схемам, 2008 г., сборник технических статей. IEEE, 2008.| https://doi.org/10.1109/ISSCC.2008.4523262

[24] Аренас, диджей; и др. (2011). «Характеристика комплементарных металлооксидных полупроводниковых схем ближнего терагерцового диапазона с использованием интерферометра с преобразованием Фурье». Обзор научных инструментов . 82 (10): 103106–103106–6. Бибкод : 2011RScI...82j3106A . дои : 10.1063/1.3647223 . ОСТИ 1076453 . ПМИД 22047279 .

[25] Шим, Донха и др. «Генерация ТГц мощности за пределами транзистора fmax». Генерация радиочастотной и миллиметровой энергии в кремнии. Академическое издательство, 2016. 461-484. два : 10.1016/B978-0-12-408052-2.00017-7

[26] Шепард, Г.Г.; и др. (1993). «WINDII, интерферометр для получения изображений ветра на спутнике исследования верхних слоев атмосферы». Дж. Геофиз. Рез. 98(Д6): 10, 725–10, 750.

[27] Эванс, JW (1947). «Двулучепреломляющий фильтр». J. Опт. Соц. Являюсь. 39 229.

[Title_1980-28] Перейти обратно: ^а ^б Название, AM; Рэмси, HE (1980). «Усовершенствования в двулучепреломляющих фильтрах. 6: Аналоговые двулучепреломляющие элементы». Прил. Опция 19, с. 2046 (12): 2046–2058. Бибкод : 1980ApOpt..19.2046T . дои : 10.1364/AO.19.002046 . ПМИД 20221180 .

[29] Харви, Дж.; и др. (1996). «Проект Группы глобальной сети колебаний (GONG)» . Наука . 272 (5266): 1284–1286. Бибкод : 1996Sci...272.1284H . дои : 10.1126/science.272.5266.1284 . ПМИД 8662455 . S2CID 41026039 .

[30] Берд, Дж.; и др. (1995). «Поляризационный интерферометр Майкельсона для измерения термосферных ветров». Измер. наук. Технол. 6 (9): 1368–1378. Бибкод : 1995MeScT...6.1368B . дои : 10.1088/0957-0233/6/9/019 . S2CID 250737166 .

[31] Шепард, Г.Г. (2002). Спектральные изображения атмосферы . Академическая пресса . ISBN 0-12-639481-4 .

[32] Шепард, Г.Г.; и др. (1985). «WAMDII: широкоугольный доплеровский интерферометр Майкельсона для Spacelab». Прил. Опция 24, с. 1571.

[33] Берд, Дж.; Г.Г. Шепард; К. А. Тепли (1995). «Сравнение ветров в нижней термосфере, измеренных поляризационным интерферометром Майкельсона и спектрометром Фабри – Перо во время кампании AIDA». Журнал физики атмосферы и Земли . 55 (3): 313–324. Бибкод : 1993JATP...55..313B . дои : 10.1016/0021-9169(93)90071-6 .

[34] Дин Песнелл; Кевин Аддисон (5 февраля 2010 г.). «SDO – Обсерватория солнечной динамики: инструменты SDO» . НАСА . Проверено 13 февраля 2010 г.

[35] Группа исследований солнечной физики. «Гелиосейсмические и магнитные исследования» . Стэнфордский университет . Проверено 13 февраля 2010 г.

[36] Илонидис, С.; Чжао, Дж.; Косовичев, А. (2011). «Обнаружение новых областей солнечных пятен во внутренней части Солнца». Наука . 333 (6045): 993–996. Бибкод : 2011Sci...333..993I . дои : 10.1126/science.1206253 . ПМИД 21852494 . S2CID 19790107 .

[37] Ф. Жирес и П. Турнуа (1964). «Интерферометр, пригодный для сжатия частотно-модулированных световых импульсов». Доклады Парижской академии наук . 258 :6112–6115.

[Okulov,_A_YU_1980-38] Басов Н.Г.; Зубарев И.Г.; Миронов А.Б.; Михайлов С.И.; Окулов, А Ю (1980). «Лазерный интерферометр с зеркалами, обращающими волновой фронт». Сов. Физ. ЖЭТФ . 52 (5):847. Бибкод : 1980ЖЭТФ..79.1678Б .

[Okulov,_A_YU_1980J-39] Басов Н.Г.; Зубарев И.Г.; Миронов А.Б.; Михайлов С.И.; Окулов, А Ю (1980). «Фазовые флуктуации волны Стокса, возникающие в результате вынужденного рассеяния света». Сов. Физ. Письмо в ЖЭТФ . 31 (11): 645. Бибкод : 1980JETPL..31..645B .

[Boyd,_R_W_1997-40] Бауэрс, МВт; Бойд, RW; Ханкла, АК (1997). «Обратное зеркало с четырехволновым вектором смешения и возможностью объединения лучей» с усилением Бриллюэна. Оптические письма . 22 (6): 360–362. Бибкод : 1997OptL...22..360B . дои : 10.1364/OL.22.000360 . ПМИД 18183201 . S2CID 25530526 .

[Okulov,_A_Yu_2014-41] Окулов, А Ю (2014). «Лазерная сеть когерентных чирпированных импульсов с фазовым преобразователем Микельсона». Прикладная оптика . 53 (11): 2302–2311. arXiv : 1311.6703 . Бибкод : 2014ApOpt..53.2302O . дои : 10.1364/AO.53.002302 . ПМИД 24787398 . S2CID 118343729 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[примечание 1]

[7]

[примечание 2]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]