Слияние государств

В квантовой теории информации слияние квантовых состояний ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]} — это передача квантового состояния, когда у получателя уже есть часть состояния. Этот процесс оптимально передает частичную информацию, используя запутанность и классическую коммуникацию. Он позволяет отправлять информацию, используя степень запутанности, определяемую условной квантовой энтропией , $H(A|B)\,=\,H(AB)-H(B)\,.$ с $H(A)$ энтропия фон Неймана , $H(A):=-Tr\rho _{A}\log \rho _{A}$ . Таким образом, это придает операциональный смысл этой величине.

В отличие от своего классического аналога, квантовая условная энтропия может быть отрицательной. В этом случае отправитель может передать состояние получателю, не используя запутанность, и в качестве дополнительного бонуса эту степень запутанности можно получить, а не использовать. Таким образом, квантовая информация может быть отрицательной.

Необходимое количество классической информации — это взаимная информация. $I(A:R):=H(A)+H(R)-H(AR)$ . В статье рассмотрен случай, когда классическая связь заменяется квантовой. ^{[ 3 ]} Это известно как полностью квантовая теорема Слепиана-Вольфа, поскольку все передается по квантовому каналу . Однократный вариант слияния государств был найден Бертой. ^{[ 4 ]} и была найдена многопартийная одноразовая версия. ^{[ 5 ]} Квантовый диссонанс был интерпретирован с помощью слияния состояний. ^{[ 6 ]}

Ссылки

^ Городецкий, М.; Оппенгейм, Дж.; Зима, А. (2005). «Частичная квантовая информация». Природа . 436 (7051): 673–676. arXiv : Quant-ph/0505062 . Бибкод : 2005Natur.436..673H . дои : 10.1038/nature03909 . ПМИД 16079840 . S2CID 4413693 .
^ Городецкий, М.; Оппенгейм, Дж.; Зима, А. (2007). «Слияние квантовых состояний и негативная информация». Связь в математической физике . 269 (1): 107–136. arXiv : Quant-ph/0512247 . Бибкод : 2007CMaPh.269..107H . дои : 10.1007/s00220-006-0118-x . S2CID 119421959 .
^ Абейесингхе, А.; Деветак, И.; Хайден, П; Зима, А. (2009). «Мать всех протоколов: реструктуризация генеалогического древа квантовой информации». Учеб. Р. Сок. А. 465 (2108): 2537–2563. arXiv : Quant-ph/0606225 . Бибкод : 2009RSPSA.465.2537A . дои : 10.1098/rspa.2009.0202 . S2CID 44021187 .
^ Берта, М. (2009). «Однократное слияние квантовых состояний». arXiv : 0912.4495 [ квант-ph ].
^ Дутиль, Н.; Хайден, П. (2010). «Однократное многопартийное государственное слияние». arXiv : 1011.1974 [ квант-ф ].
^ Мадхок, В.; Датта, А. (2011). «Интерпретация квантового разногласия через слияние квантовых состояний». Физический обзор А. 83 (3): 032323. arXiv : 1008.4135 . Бибкод : 2011PhRvA..83c2323M . дои : 10.1103/PhysRevA.83.032323 . S2CID 10898479 .

[1] Городецкий, М.; Оппенгейм, Дж.; Зима, А. (2005). «Частичная квантовая информация». Природа . 436 (7051): 673–676. arXiv : Quant-ph/0505062 . Бибкод : 2005Natur.436..673H . дои : 10.1038/nature03909 . ПМИД 16079840 . S2CID 4413693 .

[2] Городецкий, М.; Оппенгейм, Дж.; Зима, А. (2007). «Слияние квантовых состояний и негативная информация». Связь в математической физике . 269 (1): 107–136. arXiv : Quant-ph/0512247 . Бибкод : 2007CMaPh.269..107H . дои : 10.1007/s00220-006-0118-x . S2CID 119421959 .

[3] Абейесингхе, А.; Деветак, И.; Хайден, П; Зима, А. (2009). «Мать всех протоколов: реструктуризация генеалогического древа квантовой информации». Учеб. Р. Сок. А. 465 (2108): 2537–2563. arXiv : Quant-ph/0606225 . Бибкод : 2009RSPSA.465.2537A . дои : 10.1098/rspa.2009.0202 . S2CID 44021187 .

[4] Берта, М. (2009). «Однократное слияние квантовых состояний». arXiv : 0912.4495 [ квант-ph ].

[5] Дутиль, Н.; Хайден, П. (2010). «Однократное многопартийное государственное слияние». arXiv : 1011.1974 [ квант-ф ].

[6] Мадхок, В.; Датта, А. (2011). «Интерпретация квантового разногласия через слияние квантовых состояний». Физический обзор А. 83 (3): 032323. arXiv : 1008.4135 . Бибкод : 2011PhRvA..83c2323M . дои : 10.1103/PhysRevA.83.032323 . S2CID 10898479 .

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]