Кинетический срок

В физике кинетический член — это часть лагранжиана , билинейная по полям (а для нелинейных сигма-моделей они даже не билинейны ), и обычно содержит две производные по времени (или пространству); в случае фермионов кинетический член обычно имеет только одну производную. Уравнение движения, полученное из такого лагранжиана, содержит дифференциальные операторы, порождаемые кинетическим членом. Унитарность требует, чтобы кинетические члены были положительными.

В механике кинетический термин – это

$T={\frac {1}{2}}{\dot {x}}^{2}={\frac {1}{2}}\left({\frac {\partial x}{\partial t}}\right)^{2}.$

В квантовой теории поля кинетические члены для реальных скалярных полей , электромагнитного поля и поля Дирака имеют вид

$T={\frac {1}{2}}\partial _{\mu }\Phi \partial ^{\mu }\Phi +{\frac {1}{4g^{2}}}F_{\mu \nu }F^{\mu \nu }+i{\bar {\psi }}\gamma ^{\mu }\partial _{\mu }\psi .$