Модель Латтинджера-Кона представляет собой разновидность k·p, теории возмущений используемую для расчета структуры множества вырожденных электронных зон в объемных полупроводниках и с квантовыми ямами полупроводниках . Метод является обобщением однозонной k · p- теории.
В этой модели влияние всех остальных полос учитывается с помощью . метода возмущений Лёвдина [1]
Предыстория [ править ]
Все полосы можно разделить на два класса:
- Класс А : шесть валентных зон (тяжелая дырка, легкая дырка, отщепленная зона и их спиновые аналоги) и две зоны проводимости.
- Класс B : все остальные диапазоны.
Метод концентрируется на полосах класса A и пертурбативно учитывает класса B. полосы
Мы можем записать возмущенное решение, , как линейная комбинация невозмущенных собственных состояний :
Предполагая, что невозмущенные собственные состояния ортонормированы, собственные уравнения имеют вид:
- ,
где
- .
Из этого выражения мы можем написать:
- ,
где первая сумма в правой части относится только к состояниям класса A, а вторая сумма относится к состояниям класса B. Поскольку нас интересуют коэффициенты для m в классе A мы можем исключить те из класса B с помощью итерационной процедуры, чтобы получить:
- ,
Эквивалентно, для ( ):
и
- .
Когда коэффициенты принадлежность к классу А определяется, как и .
Шредингера и функции Уравнение базисные
Гамильтониан , включающий спин-орбитальное взаимодействие, можно записать как:
- ,
где – вектор матрицы спина Паули . Подставив в уравнение Шрёдингера в приближении Блоха, получим
- ,
где
а гамильтониан возмущения можно определить как
Невозмущенный гамильтониан относится к спин-орбитальной системе на краю зоны (при k =0). На краю зоны блоховские волны зоны проводимости обладают s-образной симметрией, а состояния валентной зоны — p-подобными (3-кратное вырождение без спина). Обозначим эти состояния как , и , и соответственно. Эти функции Блоха можно представить как периодическое повторение атомных орбиталей, повторяющееся с интервалами, соответствующими шагу решетки. Функцию Блоха можно расширить следующим образом:
- ,
где j' находится в классе A и находится в классе B. Базисные функции могут быть выбраны так:
- .
Используя метод Лёвдина, необходимо решить только следующую проблему собственных значений:
где
- ,
Второй срок можно пренебречь по сравнению с аналогичным членом с p вместо k . Аналогично однозонному случаю мы можем написать для
Теперь мы определяем следующие параметры
а параметры зонной структуры (или параметры Латтинджера ) можно определить как
Эти параметры очень тесно связаны с эффективными массами дырок в различных валентных зонах. и описать связь между , и штатов в другие штаты. Третий параметр связано с анизотропией зонной энергетической структуры вокруг точка, когда .
Явная Гамильтона матрица
Гамильтониан Латтинджера-Кона можно явно записать в виде матрицы 8X8 (с учетом 8 зон - 2 проводимости, 2 тяжелых дырок, 2 легких дырок и 2 отщепления)
| Этот раздел пуст. Вы можете помочь, дополнив это . ( июль 2010 г. ) |
2. Латтинджер, Дж. М. Кон, В., "Движение электронов и дырок в возмущенных периодических полях", Phys. Откр. 97,4. стр. 869–883, (1955). https://journals.aps.org/pr/abstract/10.1103/PhysRev.97.869