F-термин

В теоретической физике часто анализируют теории с суперсимметрией , в которых F-члены важную роль играют . В четырех измерениях минимальная суперсимметрия N=1 может быть записана с использованием суперпространства . Это суперпространство включает в себя четыре дополнительные фермионные координаты. $\theta ^{1},\theta ^{2},{\bar {\theta }}^{1},{\bar {\theta }}^{2}$ , преобразующийся как двухкомпонентный спинор и его сопряженный.

Каждое суперполе, т. е. поле, зависящее от всех координат суперпространства, может быть расширено по новым фермионным координатам. Существует особый вид суперполей, так называемые киральные суперполя , которые зависят только от переменных $\theta$ но не их конъюгаты. Последний член соответствующего разложения, а именно $F\theta ^{1}\theta ^{2}$ , называется F-термом . Применение бесконечно малого преобразования суперсимметрии к киральному суперполю приводит к еще одному киральному суперполю, F-член которого, в частности, изменяется на полную производную. Это важно, потому что тогда $\int {d^{4}x\,F(x)}$ инвариантен относительно преобразований SUSY до тех пор, пока граничные члены исчезают. Таким образом, F-термины можно использовать при построении суперсимметричных действий.

Явно-суперсимметричные лагранжианы также можно записать как интегралы по всему суперпространству. Некоторые специальные термины, такие как суперпотенциал , можно записать в виде интегралов по $\theta$ только. Их также называют F-термами, во многом подобно членам обычного потенциала, возникающим из этих членов суперсимметричного лагранжиана.

См. также

Ссылки

Эта квантовой механике статья, посвященная , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .