✖


Jump to content

Плазменное ускорение

Ускорение плазмы — это метод ускорения заряженных частиц , таких как электроны или ионы , с использованием электрического поля , связанного с электронной плазменной волной или другими высокоградиентными плазменными структурами . Эти структуры ускорения плазмы создаются с использованием либо ультракоротких лазерных импульсов, либо пучков энергичных частиц, согласованных с параметрами плазмы . Эта технология открывает путь к созданию доступных и компактных ускорителей частиц .

Как только эта технология будет полностью разработана, она сможет заменить многие традиционные ускорители в приложениях, начиная от физики высоких энергий и заканчивая медицинскими и промышленными применениями. Медицинские применения включают бетатронные источники света и источники света на свободных электронах для диагностики или лучевой терапии, а также источники протонов для адронной терапии .

История

[ редактировать ]

Основные концепции ускорения плазмы и его возможностей были первоначально разработаны Тошики Тадзимой и Джоном М. Доусоном из Калифорнийского университета в Лос-Анджелесе в 1979 году. [1] Первоначальные экспериментальные конструкции ускорителя «вейкфилда» были задуманы в Калифорнийском университете в Лос-Анджелесе Чандрашекхаром Дж. Джоши и др. [2]

Лазерная установка Техасского петаватта в Техасском университете в Остине ускорила электроны до энергии 2 ГэВ на расстоянии примерно 2 см (1,6 × 10 21 г н ). [3] Этот рекорд был побит (более чем в два раза) в 2014 году учёными Центра Национальной БЕЛЛА лаборатории Лоуренса в Беркли , когда они произвели электронные пучки до 4,25 ГэВ. [4]

В конце 2014 года исследователи из Национальной ускорительной лаборатории SLAC, использующие Центр экспериментальных испытаний усовершенствованных ускорителей (FACET), опубликовали доказательства жизнеспособности технологии плазменного ускорения. Было показано, что он способен обеспечить в 400–500 раз большую передачу энергии по сравнению с обычной конструкцией линейного ускорителя. [5] [6]

Эксперимент по проверке принципа действия плазменного ускорителя кильватерного поля с использованием пучка протонов с энергией 400 ГэВ от суперпротонного синхротрона в настоящее время проводится в ЦЕРН . [7] Эксперимент под названием AWAKE стартовал в конце 2016 года. [8]

В августе 2020 года ученые сообщили о достижении важной вехи в разработке лазерно-плазменных ускорителей и продемонстрировали их самую длительную стабильную работу - 30 часов. [9] [10] [11] [12] [13]

Концепция

[ редактировать ]

Уэйкфилдское ускорение

[ редактировать ]

Плазма состоит из жидкости, состоящей из положительно и отрицательно заряженных частиц, обычно создаваемой путем нагрева или фотоионизации (прямой / туннельной / многофотонной / подавления барьеров) разбавленного газа. В нормальных условиях плазма будет макроскопически нейтральной (или квазинейтральной), представляющей собой равное количество электронов и ионов в равновесии. Однако, если приложить достаточно сильное внешнее электрическое или электромагнитное поле, электроны плазмы, которые очень легкие по сравнению с фоновыми ионами (в 1836 раз), будут пространственно отделяться от массивных ионов, создавая дисбаланс зарядов в возмущенных ионах. область. Частица, инжектированная в такую ​​плазму, будет ускоряться полем разделения зарядов, но поскольку величина этого разделения обычно аналогична величине внешнего поля, по-видимому, ничего не получается по сравнению с обычной системой, которая просто прикладывает поле непосредственно к частица. Но плазменная среда выступает наиболее эффективным (известным на данный момент) преобразователем поперечного поля электромагнитной волны в продольные поля плазменной волны. В существующих ускорительных технологиях используются различные специально разработанные материалы для преобразования чрезвычайно интенсивных полей, распространяющихся в поперечном направлении, в продольные поля, от которых частицы могут получить удар. Этот процесс достигается с использованием двух подходов: структур стоячей волны (например, резонансных резонаторов) или структур бегущей волны, таких как волноводы с дисками и т. д. Но ограничение материалов, взаимодействующих со все более и более сильными полями, заключается в том, что они в конечном итоге разрушаются из-за ионизация и пробой. Здесь наука о плазменных ускорителях обеспечивает прорыв в создании, поддержании и использовании самых сильных полей, когда-либо созданных в лаборатории.

След, создаваемый электронным лучом в плазме

Градиент ускорения, создаваемый плазменным следом, имеет порядок поля обрушения волны, которое

В этом уравнении это электрическое поле , скорость света в вакууме, - масса электрона , – плотность электронов плазмы (в частицах на единицу объема), - диэлектрическая проницаемость свободного пространства .

Что делает систему полезной, так это возможность введения волн с очень высоким разделением зарядов, которые распространяются через плазму аналогично концепции бегущей волны в обычном ускорителе. Таким образом, ускоритель синхронизирует фазу сгустка частиц на волне, и эта нагруженная волна пространственного заряда ускоряет их до более высоких скоростей, сохраняя при этом свойства сгустка. В настоящее время плазменные следы возбуждаются лазерными импульсами соответствующей формы или электронными сгустками. Электроны плазмы вытесняются из центра следа под действием пондеромоторной силы или электростатических полей возбуждающих полей (электронных или лазерных). Ионы плазмы слишком массивны, чтобы существенно двигаться, и предполагается, что они стационарны во временных масштабах реакции электронов плазмы на возбуждающие поля. Когда возбуждающие поля проходят через плазму, электроны плазмы испытывают огромную силу притяжения обратно к центру следа со стороны камеры, пузыря или столба положительных ионов плазмы, которые остались там, где они находились первоначально в невозбужденной плазме. При этом образуется полный след чрезвычайно сильного продольного (ускоряющего) и поперечного (фокусирующего) электрического поля. Положительный заряд ионов в области разделения зарядов затем создает огромный градиент между задней частью следа, где много электронов, и серединой следа, где в основном ионы. Любые электроны, находящиеся между этими двумя областями, будут ускоряться (по механизму самоинжекции). В схемах инжекции внешнего сгустка электроны стратегически инжектируются так, чтобы достичь вакуумированной области во время максимального отклонения или вытеснения электронов плазмы.

След, управляемый лучом, можно создать, отправив релятивистский сгусток протонов или электронов в соответствующую плазму или газ. [14] В некоторых случаях газ может быть ионизирован электронным сгустком, так что электронный сгусток создает как плазму, так и след. Для этого требуется электронный сгусток с относительно высоким зарядом и, следовательно, сильными полями. Сильные поля электронного сгустка затем выталкивают электроны плазмы из центра, создавая след.

Подобно лучевому следу, для возбуждения плазменного следа можно использовать лазерный импульс. Когда импульс проходит через плазму, электрическое поле света разделяет электроны и нуклоны так же, как это делало бы внешнее поле.

Если поля достаточно сильные, все ионизированные электроны плазмы могут быть удалены из центра следа: это известно как «режим выброса». Хотя в этот период частицы движутся не очень быстро, макроскопически кажется, что «пузырь» заряда движется через плазму со скоростью, близкой к скорости света. Пузырь — это область, очищенная от электронов и, таким образом, заряженная положительно, за которой следует область, где электроны падают обратно в центр и, таким образом, заряжены отрицательно. Это приводит к образованию небольшой области очень сильного градиента потенциала после лазерного импульса.

В линейном режиме электроны плазмы не полностью удаляются из центра следа. В этом случае можно применить линейное уравнение плазменной волны. Однако след выглядит очень похожим на режим выброса, и физика ускорения такая же.

Именно это «следовое поле» используется для ускорения частиц. Частица, инжектированная в плазму вблизи области с высокой плотностью, будет испытывать ускорение по направлению к ней (или от нее), ускорение, которое продолжается по мере прохождения кильватерного поля через столб, пока частица в конечном итоге не достигнет скорости кильватерного поля. Еще более высоких энергий можно достичь, введя частицу в движение по поверхности кильватерного поля, подобно тому, как серфер может путешествовать со скоростью, намного превышающей скорость волны, на которой он серфит, пересекая ее. Ускорители, разработанные с использованием этой технологии, в просторечии называются «сурфатронами».

В зависимости от того, как формируется электронная плазменная волна, кильватерное ускорение можно разделить на несколько типов:

  • плазменное кильватерное ускорение (PWFA) : электронная плазменная волна формируется сгустком электронов или протонов.
  • лазерное ускорение кильватерного поля (LWFA) : вводится лазерный импульс для формирования электронной плазменной волны.
  • лазерное ускорение волны биения (LBWA) : электронная плазменная волна возникает на основе генерации двух лазерных импульсов разной частоты. «Сурфатрон» представляет собой усовершенствованную версию этой техники. [15]
  • самомодулированное лазерное ускорение кильватерного поля (SMLWFA) : формирование электронной плазменной волны достигается с помощью лазерного импульса, модулированного неустойчивостью вынужденного комбинационного рассеяния вперед .

Некоторые эксперименты: [16]

Тип ускорения Эксперименты
Лазерное ускорение кильватерного поля БЕЛЛА, ТРЕКС, CLF, ЛЮКС
Ускорение кильватерной плазмы с помощью электронов ПАРЕНЬ, ПАРЕНЬ II , ДЭЗИ ФЛЭШВперёд
Ускорение плазменного кильватерного поля с помощью позитронов ДЕЛАЕТ, ДЕЛАЕТ II
Ускорение плазменного кильватерного поля с использованием протонов БОДРСТВУЮЩИЙ

Целевое нормальное ускорение оболочки

[ редактировать ]

Ускорение ионов на основе лазера и твердой мишени стало активной областью исследований, особенно после открытия целевого ускорения нормальной оболочки (TNSA). [17] Эта новая схема предлагает дальнейшие улучшения в адронной терапии . [18] термоядерное быстрое зажигание [19] и источники фундаментальных исследований. [20] Тем не менее, максимальные энергии, достигнутые на данный момент с помощью этой схемы, составляют порядка 100 МэВ. [21]

Основная схема лазерно-твердого ускорения — это Target Normal Sheath Acceleration, TNSA, как ее обычно называют. TNSA, как и другие методы лазерного ускорения, не способен непосредственно ускорять ионы. Вместо этого это многоэтапный процесс, состоящий из нескольких этапов, каждый из которых связан со сложностью математического моделирования. По этой причине до сих пор не существует идеальной теоретической модели, способной дать количественные предсказания механизма TNSA. [20] частиц в ячейках Для эффективного прогнозирования обычно используется моделирование .

В схеме используется твердая мишень, которая сначала взаимодействует с лазерным предымпульсом, при этом ионизирует мишень, превращая ее в плазму и вызывая предварительное расширение фронта мишени. В результате образуется область недостаточной плотности плазмы перед мишенью, так называемая преплазма. Как только основной лазерный импульс достигнет фронта мишени, он будет распространяться через эту область пониженной плотности и отражаться от передней поверхности мишени, распространяясь обратно через предплазму. В ходе этого процесса лазер нагревал электроны в нижней области и ускорял их посредством стохастического нагрева. [22] Этот процесс нагревания невероятно важен, поскольку создание высокотемпературных популяций электронов является ключевым моментом для следующих этапов процесса. Важность преплазмы в процессе нагрева электронов недавно была изучена как теоретически, так и экспериментально, показав, как более длинные преплазмы приводят к более сильному нагреву электронов и усилению TNSA. [23] Горячие электроны распространяются через твердую мишень и выходят из нее через задний конец. При этом электроны создают невероятно сильное электрическое поле порядка ТВ/м. [20] через разделение зарядов. Это электрическое поле, называемое также полем оболочки из-за его сходства с формой ножен меча, отвечает за ускорение ионов. На задней стороне мишени имеется небольшой слой загрязнений (обычно легких углеводородов и паров воды). Эти загрязнения ионизируются сильным электрическим полем, создаваемым горячими электронами, а затем ускоряются. Это приводит к образованию энергичного ионного пучка и завершает процесс ускорения.

Ответственным за остроконечный, быстрый ионный фронт расширяющейся плазмы является процесс разрушения ионной волны, который имеет место на начальной фазе эволюции и описывается уравнением Сака-Шамеля . [24]

Сравнение с RF-ускорением

[ редактировать ]

Преимущество ускорения плазмы состоит в том, что его поле ускорения может быть намного сильнее, чем у обычных радиочастотных (РЧ) ускорителей . В ВЧ-ускорителях поле имеет верхний предел, определяемый порогом диэлектрического пробоя ускорительной трубки. Это ограничивает величину ускорения на любой заданной длине, требуя очень длинных ускорителей для достижения высоких энергий. Напротив, максимальное поле в плазме определяется механическими свойствами и турбулентностью, но обычно оно на несколько порядков сильнее, чем в ВЧ-ускорителях. Есть надежда, что на основе методов плазменного ускорения можно будет создать компактный ускоритель частиц или построить ускорители на гораздо более высокую энергию, если удастся реализовать длинные ускорители с ускоряющим полем 10 ГВ/м.

Современные экспериментальные устройства показывают градиенты ускорения на несколько порядков лучше, чем современные ускорители частиц на очень коротких расстояниях, и примерно на один порядок лучше (1 ГэВ /м). [25] против 0,1 ГэВ/м для ВЧ-ускорителя [26] ) в масштабе один метр.

Например, экспериментальный лазерный плазменный ускоритель в Национальной лаборатории Лоуренса в Беркли ускоряет электроны до энергии 1 ГэВ на расстоянии примерно 3,3 см (5,4×10 см). 20 г н ), [27] а одному обычному ускорителю (ускорителю с самой высокой энергией электронов) в SLAC требуется 64 м для достижения той же энергии. Аналогичным образом, при использовании плазмы выигрыш по энергии более 40 ГэВ был достигнут с помощью пучка СЖК SLAC (42 ГэВ) всего за 85 см с использованием плазменного ускорителя кильватерного поля (8,9 × 10 20 г н ). [28]

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Тадзима, Т.; Доусон, Дж. М. (1979). «Лазерный ускоритель электронов». Физ. Преподобный Летт . 43 (4): 267–270. Бибкод : 1979PhRvL..43..267T . дои : 10.1103/PhysRevLett.43.267 . S2CID   27150340 .
  2. ^ Джоши, К.; Мори, ВБ; Кацулеас, Т.; Доусон, Дж. М.; Киндел, Дж. М.; Форслунд, Д.В. (1984). «Сверхвысокоградиентное ускорение частиц интенсивными лазерными волнами плотности плазмы». Природа . 311 (5986): 525–529. Бибкод : 1984Natur.311..525J . дои : 10.1038/311525a0 . S2CID   4361301 .
  3. ^ Ван, Сяомин; и др. (11 июня 2013 г.). «Квазимоноэнергетическое лазерно-плазменное ускорение электронов до 2 ГэВ» . Природные коммуникации . 4 (1). Springer Nature: 1988. Бибкод : 2013NatCo...4.1988W . дои : 10.1038/ncomms2988 . ISSN   2041-1723 . ПМЦ   3709475 . ПМИД   23756359 .
  4. ^ Лиманс, В.П.; и др. (8 декабря 2014 г.). «МультигэВные электронные пучки из субпетаваттных лазерных импульсов, управляемых капиллярным разрядом, в режиме самозахвата» . Письма о физических отзывах . 113 (24). Американское физическое общество (APS): 245002. Бибкод : 2014PhRvL.113x5002L . дои : 10.1103/physrevlett.113.245002 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   25541775 .
  5. ^ Литос, М.; и др. (2014). «Высокоэффективное ускорение электронного пучка в плазменном кильватерном ускорителе» . Природа . 515 (7525). Спрингер Природа: 92–95. Бибкод : 2014Natur.515...92L . дои : 10.1038/nature13882 . ISSN   0028-0836 . ОСТИ   1463003 . ПМИД   25373678 . S2CID   4469182 .
  6. ^ «Исследователи достигли важной вехи в ускорении частиц с помощью плазмы» . Национальная ускорительная лаборатория SLAC. 5 ноября 2014 г.
  7. ^ Ассманн, Р.; и др. (2014). «Ускорение кильватерной плазмы с помощью протонов: путь в будущее физики частиц высоких энергий» . Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 56 (8): 084013. arXiv : 1401.4823 . Бибкод : 2014PPCF...56h4013A . дои : 10.1088/0741-3335/56/8/084013 . ISSN   1361-6587 . S2CID   62802109 . Проверено 13 октября 2018 г.
  8. ^ «AWAKE: фурор в области ускорительных технологий» . Проверено 20 июля 2017 г.
  9. ^ «Мировой рекорд: Плазменный ускоритель работает круглосуточно» . физ.орг . Проверено 6 сентября 2020 г.
  10. ^ «Рекорд: Самый длинный пробег плазменного ускорителя» . скинекс | Das Wissensmagazin (на немецком языке). 21 августа 2020 г. Проверено 6 сентября 2020 г.
  11. ^ «Важная веха достигнута на пути к будущим ускорителям частиц» . AZoM.com . 20 августа 2020 г. Проверено 6 сентября 2020 г.
  12. ^ «Плазменные ускорители могли бы преодолеть ограничения по размерам Большого адронного коллайдера» . физ.орг . Проверено 6 сентября 2020 г.
  13. ^ Майер, Андреас Р.; Дельбос, Нильс М.; Эйхнер, Тимо; Хюбнер, Ларс; Ялас, Сёрен; Йеппе, Лауридс; Джолли, Спенсер В.; Кирхен, Мануэль; Леру, Винсент; Месснер, Филипп; Шнепп, Матиас; Ствол, Максимилиан; Уокер, Пол А.; Верле, Кристиан; Винклер, Пол (18 августа 2020 г.). «Декодирование источников переменности энергии в лазерно-плазменном ускорителе» . Физический обзор X . 10 (3): 031039. Бибкод : 2020PhRvX..10c1039M . дои : 10.1103/PhysRevX.10.031039 . Текст и изображения доступны по международной лицензии Creative Commons Attribution 4.0 .
  14. ^ Колдуэлл, А. (2016). «Путь к ПРОБУЖДЕНИЮ: Эволюция концепции» . Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 829 : 3–16. arXiv : 1511.09032 . Бибкод : 2016NIMPA.829....3C . дои : 10.1016/j.nima.2015.12.050 . hdl : 11858/00-001M-0000-002B-2685-0 . S2CID   42463366 .
  15. ^ Кацулеас, Т.; Доусон, Дж. М. (1983). «Ускоритель плазменных волн - Сурфатрон I». IEEE Транс. Нукл. Наука . 30 (4): 3241–3243. Бибкод : 1983ИТНС...30.3241К . дои : 10.1109/TNS.1983.4336628 . S2CID   41359956 .
  16. ^ Гаристо, Даниэль (14 марта 2019 г.). «Потенциал ускорения кильватерного поля плазмы | журнал симметрии» . www.symmetrymagazine.org . Проверено 22 марта 2024 г.
  17. ^ Снавли, РА; Ки, МХ; Хэтчетт, СП; Коуэн, штат Техас; Рот, М.; Филлипс, ТВ; Стойер, Массачусетс; Генри, Э.А.; Сангстер, Техас; Сингх, MS; Уилкс, Южная Каролина (2 октября 2000 г.). «Интенсивные пучки протонов высокой энергии в результате петаваттного лазерного облучения твердых тел» . Письма о физических отзывах . 85 (14): 2945–2948. Бибкод : 2000PhRvL..85.2945S . дои : 10.1103/physrevlett.85.2945 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   11005974 .
  18. ^ Буланов С.В.; Есиркепов Т.Ж; Хорошков В.С.; Кузнецов А.В.; Пегораро, Ф. (1 июля 2002 г.). «Онкологическая адронная терапия с использованием лазерных ускорителей ионов» . Буквы по физике А. 299 (2–3): 240–247. Бибкод : 2002PhLA..299..240B . дои : 10.1016/S0375-9601(02)00521-2 . ISSN   0375-9601 .
  19. ^ Рот, М.; Коуэн, штат Техас; Ки, МХ; Хэтчетт, СП; Браун, К.; Фонтан, В.; Джонсон, Дж.; Пеннингтон, DM; Снавли, РА; Уилкс, Южная Каролина; Ясуике, К. (15 января 2001 г.). «Быстрое зажигание интенсивными пучками протонов, ускоренными лазером» . Письма о физических отзывах . 86 (3): 436–439. Бибкод : 2001PhRvL..86..436R . дои : 10.1103/physrevlett.86.436 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   11177849 .
  20. ^ Перейти обратно: а б с Рот, Маркус; Шольмайер, Мариус (2013), Маккенна, Пол; Нили, Дэвид; Бингхэм, Роберт; Ярошинский, Дино (ред.), «Ускорение ионов: TNSA» , Лазерно-плазменные взаимодействия и приложения , Серия для шотландских выпускников, Гейдельберг: Springer International Publishing, стр. 303–350, Бибкод : 2013lpia.book..303R , doi : 10.1007 /978-3-319-00038-1_12 , ISBN  978-3-319-00038-1 , получено 10 июня 2021 г.
  21. ^ Хиггинсон, А.; Грей, Р.Дж.; Кинг, М.; Дэнс, Р.Дж.; Уильямсон, СДР; Батлер, НМХ; Уилсон, Р.; Капдесс, Р.; Армстронг, К.; Грин, Дж. С.; Хоукс, SJ (20 февраля 2018 г.). «Протоны с энергией около 100 МэВ через гибридную схему ускорения с повышенной прозрачностью и лазерным приводом» . Природные коммуникации . 9 (1): 724. Бибкод : 2018NatCo...9..724H . дои : 10.1038/s41467-018-03063-9 . ISSN   2041-1723 . ПМК   5820283 . ПМИД   29463872 .
  22. ^ Бурдье, А.; Патин, Д.; Лефевр, Э. (15 июня 2005 г.). «Стохастический нагрев при сверхинтенсивном лазерно-плазменном взаимодействии» . Физика D: Нелинейные явления . 206 (1–2): 1–31. дои : 10.1016/j.physd.2005.04.017 . ISSN   0167-2789 . S2CID   20452990 .
  23. ^ Гиззи, Леонида А.; Боэлла, Элизабетта; Лабате, Лука; Баффиджи, Федерика; Бильбао, Пабло Дж.; Брэнди, Фернандо; Кристофоретти, Габриэле; Фацци, Альберто; Фульджентини, Лоренцо; Юпитер, Дарий; Кестер, Петра (2 июля 2021 г.). «Улучшенное ускорение протонов с помощью лазера за счет улучшенного нагрева быстрых электронов в контролируемой предварительной плазме» . Научные отчеты . 11 (1): 13728. arXiv : 2106.00814 . Бибкод : 2021НатСР..1113728Г . дои : 10.1038/s41598-021-93011-3 . ISSN   2045-2322 . ПМЦ   8253820 . ПМИД   34215775 .
  24. ^ Ч. Сак и Х. Шамель, Расширение плазмы в вакуум. Гидродинамический подход, Phys. Отчеты 156 (1987) 311-395 | doi:10.1016/0370-1573(87)90039-1|
  25. ^ Кацулеас, Т.; и др. (1998). «Предложение об эксперименте по ускорению плазменного вейкфилда с энергией 1 ГэВ в SLAC» . Материалы конференции по ускорителям частиц 1997 г. (кат. № 97CH36167) . Том. 1. ИИЭР. стр. 687–689. CiteSeerX   10.1.1.389.1097 . дои : 10.1109/pac.1997.749806 . ISBN  0-7803-4376-Х .
  26. ^ Такеда, С; и др. (27 ноября 2014 г.). «Электронный линейный ускоритель испытательного ускорителя для линейного коллайдера» (PDF) . Часть. Ускорение . 30 : 153–159 . Проверено 13 октября 2018 г.
  27. ^ Лиманс, В.П.; и др. (24 сентября 2006 г.). «ГэВные электронные пучки из ускорителя сантиметрового масштаба» . Физика природы . 2 (10). Спрингер Природа: 696–699. Бибкод : 2006NatPh...2..696L . дои : 10.1038/nphys418 . ISSN   1745-2473 .
  28. ^ Блюменфельд, Ян; и др. (2007). «Удвоение энергии электронов с энергией 42 ГэВ в плазменном ускорителе кильватерного поля метрового масштаба». Природа . 445 (7129). Спрингер Природа: 741–744. Бибкод : 2007Natur.445..741B . дои : 10.1038/nature05538 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   17301787 . S2CID   4334568 .
[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Plasma_acceleration&oldid=1225991272"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 016d0f80a1fc570b09f9f6d7a3ce9427__1716841680
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/01/27/016d0f80a1fc570b09f9f6d7a3ce9427.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Plasma acceleration - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)