Комбинационное рассеяние

В физике комбинационное рассеяние или комбинационный эффект ( / ˈ r ɑː m ən / ) — это неупругое рассеяние фотонов что означает, что происходит как обмен энергией , веществом , так и изменение направления света. Обычно этот эффект включает в себя колебательной энергии получение молекулой , когда падающие фотоны видимого лазера смещаются в сторону более низкой энергии. Это называется нормальным рассеянием Стокса-Комбинационного рассеяния света .

Свет имеет определенную вероятность быть рассеянным материалом. Когда фотоны рассеиваются, большинство из них рассеиваются упруго ( рэлеевское рассеяние ), так что рассеянные фотоны имеют ту же энергию ( частоту , длину волны и цвет), что и падающие фотоны, но другое направление. Рэлеевское рассеяние обычно имеет интенсивность в диапазоне от 0,1% до 0,01% по сравнению с интенсивностью источника излучения. Еще меньшая часть рассеянных фотонов (около 1 на миллион) может рассеиваться неупруго , причем рассеянные фотоны имеют энергию, отличную (обычно меньшую) от энергии падающих фотонов — это рамановские рассеянные фотоны. ^[1] Из-за сохранения энергии материал либо приобретает, либо теряет энергию в процессе.

Этот эффект используется химиками и физиками для получения информации о материалах для различных целей путем выполнения различных форм рамановской спектроскопии . Многие другие варианты рамановской спектроскопии позволяют энергию вращения исследовать (если используются образцы газа), а уровни электронной энергии можно исследовать используется источник рентгеновского излучения , если в дополнение к другим возможностям более сложные методы с использованием импульсных лазеров . Известны , нескольких лазерных лучей и т. д.

Эффект Рамана назван в честь индийского учёного К. В. Рамана , открывшего его в 1928 году при содействии своего ученика К. С. Кришнана . Комбинационное рассеяние света было присуждено Нобелевской премии по физике 1930 года за открытие комбинационного рассеяния света. Эффект был теоретически предсказан Адольфом Смекалем в 1923 году.

История [ править ]

Первая страница книги «Молекулярная дифракция света» (1922 г.) — Первая страница книги *«Молекулярная дифракция света»* (1922 г.)

Явление упругого рассеяния света, называемое рассеянием Рэлея, при котором свет сохраняет свою энергию, было описано в XIX веке. Интенсивность рэлеевского рассеяния составляет около 10 ⁻³ до 10 ⁻⁴ по сравнению с интенсивностью возбуждающего источника. ^[2] другая форма упругого рассеяния, названная рассеянием Ми В 1908 году была открыта .

Неупругое рассеяние света было предсказано Адольфом Смекалем в 1923 году. ^[3] а в старой немецкоязычной литературе его называли эффектом Смекаль-Рамана. ^[4] В 1922 году индийский физик К.В. Раман опубликовал свою работу «Молекулярная дифракция света», первую из серии исследований с его сотрудниками, которые в конечном итоге привели к открытию (16 февраля 1928 года) эффекта радиации, носящего его имя. Эффект Рамана впервые был описан Раманом и его коллегой К.С. Кришаном . ^[5] и независимо Григорием Ландсбергом и Леонидом Мандельштамом в Москве 21 февраля 1928 года (через 5 дней после Рамана и Кришнана). В бывшем Советском Союзе вклад Рамана всегда оспаривался; поэтому в отечественной научной литературе этот эффект обычно называют «комбинационным рассеянием» или «комбинаторным рассеянием». Раман получил Нобелевскую премию в 1930 году за работу по рассеянию света. ^[6]

В 1998 году эффект Рамана был признан Национальным историческим памятником химии Американским химическим обществом в знак признания его значения как инструмента для анализа состава жидкостей, газов и твердых тел. ^[7]

Инструментарий [ править ]

Современная рамановская спектроскопия почти всегда предполагает использование лазеров в качестве источника возбуждающего света. Поскольку лазеры стали доступны лишь спустя более чем три десятилетия после открытия эффекта, Раман и Кришнан использовали ртутную лампу и фотографические пластинки для записи спектров. ^[10] Получение первых спектров занимало часы или даже дни из-за слабых источников света, плохой чувствительности детекторов и слабых сечений комбинационного рассеяния большинства материалов. Наиболее распространенными современными детекторами являются устройства с зарядовой связью (ПЗС). Фотодиодные матрицы и фотоумножители были обычным явлением до появления ПЗС-матриц. ^[11]

Теория [ править ]

Далее основное внимание уделяется теории нормального (нерезонансного, спонтанного, колебательного) комбинационного рассеяния света дискретными молекулами. Рентгеновская рамановская спектроскопия концептуально аналогична, но включает возбуждение электронных, а не колебательных энергетических уровней.

Молекулярные колебания [ править ]

Комбинационное рассеяние обычно дает информацию о колебаниях внутри молекулы. В случае газов также можно получить информацию об энергии вращения. ^[12] В твердых телах фононные моды. также можно наблюдать ^[13] Основы инфракрасного поглощения, касающиеся молекулярных колебаний, применимы и к комбинационному рассеянию света, хотя правила отбора другие.

Степени свободы [ править ]

Для любой данной молекулы всего существует 3 $N$ степеней свободы , где $N$ — количество атомов . Это число возникает из-за способности каждого атома в молекуле двигаться в трех измерениях. ^[14] Когда речь идет о молекулах, чаще рассматривают движение молекулы в целом. Следовательно, 3 $N$ степеней свободы делятся на молекулярное поступательное, вращательное и колебательное движение. Три степени свободы соответствуют поступательному движению молекулы как целого (вдоль каждого из трех пространственных измерений). Аналогично, три степени свободы соответствуют вращению молекулы вокруг $x$ , $y$ , и $z$ -оси. Линейные молекулы имеют только два вращения, поскольку вращения вдоль оси связи не меняют положения атомов в молекуле. Остальные степени свободы соответствуют модам колебаний молекул. К этим режимам относятся растягивающие и изгибающие движения химических связей молекулы. Для линейной молекулы число колебательных мод составляет 3 $N$ -5, тогда как для нелинейной молекулы число колебательных мод составляет 3 $N$ -6. ^[14]

Вибрационная энергия [ править ]

Молекулярная колебательная энергия, как известно, квантуется и может быть смоделирована с использованием приближения квантового гармонического осциллятора (QHO) или расширения Данэма, когда ангармонизм важен. Уровни колебательной энергии согласно QHO:

E_{n}=h\left(n+{1 \over 2}\right)\nu =h\left(n+{1 \over 2}\right){1 \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}\!

,

где n — квантовое число. Поскольку правила отбора для комбинационного рассеяния света и инфракрасного поглощения обычно диктуют, что наблюдаются только фундаментальные колебания, инфракрасное возбуждение или стоксово комбинационное возбуждение приводит к изменению энергии $E=h\nu ={h \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}$

Энергетический диапазон вибраций находится в диапазоне примерно от 5 до 3500 см. ⁻¹. Доля молекул, занимающих данную колебательную моду при данной температуре, подчиняется распределению Больцмана . Молекула может быть возбуждена до более высокой колебательной моды путем прямого поглощения фотона соответствующей энергии, которая попадает в терагерцовый или инфракрасный диапазон. Это составляет основу инфракрасной спектроскопии. Альтернативно, то же самое колебательное возбуждение может быть произведено процессом неупругого рассеяния. Это называется стоксовским комбинационным рассеянием, по аналогии со стоксовым сдвигом флуоресценции , открытым Джорджем Стоксом в 1852 году, с излучением света с большей длиной волны (теперь известно, что она соответствует более низкой энергии), чем поглощенный падающий свет. Концептуально подобные эффекты могут быть вызваны нейтронами или электронами , а не светом. ^[15] Увеличение энергии фотонов, которое оставляет молекулу в состоянии с более низкой колебательной энергией, называется антистоксовым рассеянием.

Комбинационное рассеяние [ править ]

Комбинационное рассеяние концептуально подразумевает участие виртуального электронного уровня энергии , который соответствует энергии возбуждающих лазерных фотонов. Поглощение фотона переводит молекулу в мнимое состояние, а повторное излучение приводит к комбинационному или рэлеевскому рассеянию. Во всех трех случаях конечное состояние имеет ту же электронную энергию, что и исходное состояние, но имеет большую колебательную энергию в случае стоксовского комбинационного рассеяния, меньшую в случае антистоксового комбинационного рассеяния или такую же в случае рэлеевского рассеяния. Обычно это понимают в терминах волновых чисел, где ${\tilde {\nu }}_{0}$ волновое число лазера и ${\tilde {\nu }}_{M}$ – волновое число колебательного перехода. Таким образом, стоксово рассеяние дает волновое число ${\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M}$ пока ${\textstyle {\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M}}$ дано для антистокса. Когда возбуждающая энергия лазера соответствует реальному электронному возбуждению молекулы, комбинационного рассеяния света возникает резонансный эффект .

Модель, основанная на классической физике, способна учитывать комбинационное рассеяние света и предсказывать увеличение интенсивности, которое масштабируется в четвертой степени частоты света. Рассеяние света молекулой связано с колебаниями индуцированного электрического диполя. Колеблющаяся составляющая электрического поля электромагнитного излучения может вызвать индуцированный диполь в молекуле, который следует за переменным электрическим полем, которое модулируется молекулярными колебаниями. Таким образом, наблюдаются колебания на частоте внешнего поля наряду с частотами биений, возникающими из-за внешнего поля и нормальных колебаний. ^[10]^[2]

Различные возможности рассеяния света: рэлеевское рассеяние (без обмена энергией: падающие и рассеянные фотоны имеют одинаковую энергию), стоксово комбинационное рассеяние (атом или молекула поглощают энергию: рассеянный фотон имеет меньшую энергию, чем падающий фотон) и антистоксово комбинационное рассеяние. рассеяние (атом или молекула теряет энергию: рассеянный фотон имеет больше энергии, чем падающий фотон)

Спектр рассеянных фотонов называется спектром комбинационного рассеяния света . Он показывает интенсивность рассеянного света как функцию разности его частот Δν с падающими фотонами, что чаще называют комбинационным сдвигом. Положения соответствующих стоксовых и антистоксовых пиков образуют симметричную картину вокруг линии Рэлея Δν=0 . Сдвиги частот симметричны, поскольку они соответствуют разнице энергий между одними и теми же верхними и нижними резонансными состояниями. Однако интенсивность пар признаков обычно будет разной. Они зависят от заселенностей исходных состояний материала, которые, в свою очередь, зависят от температуры. В термодинамическом равновесии нижнее состояние будет более заселено, чем верхнее. Поэтому скорость переходов из более заселенного нижнего состояния в верхнее (стоксовы переходы) будет выше, чем в обратном направлении (антистоксовы переходы). Соответственно, пики стоксова рассеяния сильнее пиков антистоксового рассеяния. Их соотношение зависит от температуры и поэтому может быть использовано для ее измерения:

{\frac {I_{\text{Stokes}}}{I_{\text{anti-Stokes}}}}={\frac {({\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}{({\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}}\exp \left({\frac {hc\,{\tilde {\nu }}_{M}}{k_{B}T}}\right)

Правила отбора [ править ]

В отличие от ИК-спектроскопии, где для возникновения колебательного возбуждения необходимо изменение дипольного момента, комбинационное рассеяние требует изменения поляризуемости. Комбинационный переход из одного состояния в другое возможен только в том случае, если молекулярная поляризуемость этих состояний различна. Для вибрации это означает, что производная поляризуемости по нормальной координате, связанной с вибрацией, отлична от нуля: ${\frac {\partial \alpha }{\partial Q}}\neq 0$ . В общем, нормальная мода является комбинационно-активной, если она преобразуется с той же симметрией, что и квадратичные формы. $(x^{2},y^{2},z^{2},xy,xz,yz)$ , что можно проверить по таблице характеров точечной группы молекулы. Как и в ИК-спектроскопии, только фундаментальные возбуждения ( $\Delta \nu =\pm 1$ ) разрешены согласно QHO. Однако во многих случаях наблюдаются обертоны. К некоторым молекулам применимо правило взаимного исключения , гласящее, что колебательные моды не могут быть одновременно ИК- и рамановскими активными.

В конкретных правилах отбора указано, что разрешены вращательные переходы. $\Delta J=\pm 2$ , где $J$ это вращательное состояние. Обычно это относится только к молекулам в газовой фазе, где ширина линий комбинационного рассеяния света достаточно мала, чтобы можно было разрешить вращательные переходы.

Правило отбора, применимое только к упорядоченным твердым материалам, гласит, что только фононы с нулевым фазовым углом могут наблюдаться в ИК и комбинационном рассеянии света, за исключением случаев, когда ограничение фононов . проявляется ^[13]

Симметрия и поляризация [ править ]

Мониторинг поляризации рассеянных фотонов полезен для понимания связи между молекулярной симметрией и рамановской активностью, что может помочь в определении пиков в рамановских спектрах. ^[16] Свет, поляризованный в одном направлении, дает доступ только к некоторым активным рамановским режимам, но вращение поляризации дает доступ к другим режимам. Каждая мода разделена в соответствии с ее симметрией. ^[17]

Симметрия колебательной моды выводится из коэффициента деполяризации $ρ$ , который представляет собой соотношение комбинационного рассеяния света с поляризацией, ортогональной падающему лазеру, и комбинационного рассеяния света с той же поляризацией, что и падающий лазер: $\rho ={\frac {I_{r}}{I_{u}}}$ Здесь $I_{r}$ - интенсивность комбинационного рассеяния света при повороте анализатора на 90 градусов относительно оси поляризации падающего света, и $I_{u}$ интенсивность комбинационного рассеяния света, когда анализатор ориентирован на поляризацию падающего лазера. ^[18] Когда поляризованный свет взаимодействует с молекулой, он искажает молекулу, что вызывает равный и противоположный эффект в плоской волне, заставляя ее вращаться из-за разницы между ориентацией молекулы и углом поляризации световой волны. Если $\rho \geq {\frac {3}{4}}$ , то колебания на этой частоте деполяризуются ; это означает, что они не полностью симметричны. ^[19]^[18]

рассеяние и комбинационное комбинационное усиление Вынужденное

Описанный выше процесс комбинационного рассеяния света происходит самопроизвольно; т.е. в случайные промежутки времени один из многих приходящих фотонов рассеивается материалом. Таким образом, этот процесс называется спонтанным комбинационным рассеянием света .

С другой стороны, вынужденное комбинационное рассеяние может иметь место, когда некоторые стоксовы фотоны ранее были сгенерированы в результате спонтанного комбинационного рассеяния (и каким-то образом вынуждены оставаться в материале) или когда преднамеренно инжектируются стоксовы фотоны («сигнальный свет») вместе с исходным свет («насосный свет»). В этом случае общая скорость комбинационного рассеяния увеличивается по сравнению со скоростью спонтанного комбинационного рассеяния: фотоны накачки быстрее преобразуются в дополнительные стоксовы фотоны. Чем больше стоксовых фотонов уже присутствует, тем быстрее они добавляются. По сути, это усиливает стоксов свет в присутствии света накачки, который используется в рамановских усилителях и рамановских лазерах .

Вынужденное комбинационное рассеяние представляет собой нелинейный оптический эффект.

Требование пространственной когерентности [ править ]

Предположим, что расстояние между двумя точками A и B возбуждающего луча равно $x$ . Обычно, поскольку возбуждающая частота не равна частоте рассеянного комбинационного рассеяния, соответствующие относительные длины волн $λ$ и $λ'$ не равны. Таким образом, появляется фазовый сдвиг $Θ = 2π x (1/λ - 1/λ')$ . При $Θ = π$ амплитуды рассеяния противоположны, так что рассеянный комбинационный пучок остается слабым.

Пересечение лучей может ограничить путь $x$ .

Чтобы получить большую амплитуду, можно использовать несколько приемов:

В оптически анизотропном кристалле луч света может иметь две моды распространения с разными поляризациями и разными показателями преломления. Если энергия может передаваться между этими модами посредством квадрупольного (рамановского) резонанса, фазы остаются когерентными на всем пути, передача энергии может быть большой. Это оптическое параметрическое поколение . ^{[ нужна ссылка ]}
Свет может быть импульсным, чтобы не возникало биений. В импульсном стимулированном комбинационном рассеянии (ISRS) ^[20]^[21]^[22]^[23] длина импульсов должна быть короче всех соответствующих постоянных времени. ^[24] Интерференция рамановского и падающего света слишком коротка, чтобы допускать биения, поэтому в лучших условиях она вызывает сдвиг частоты, примерно обратно пропорциональный кубу длины импульса.

В лабораториях необходимо использовать фемтосекундные лазерные импульсы, поскольку ISRS становится очень слабым, если импульсы слишком длинные. Таким образом, ISRS невозможно наблюдать с помощью наносекундных импульсов, создающих обычный некогерентный во времени свет. ^{[ нужна ссылка ]}

Рамана Обратный эффект

Обратный эффект комбинационного рассеяния света — это форма комбинационного рассеяния света, впервые отмеченная У. Дж. Джонсом и Борисом П. Стойчеффом . В некоторых случаях стоксово рассеяние может превышать антистоксово рассеяние; в этих случаях в континууме (при выходе из материала) наблюдается линия поглощения (провал интенсивности) при ν _L +ν _M . Это явление называется обратным эффектом Рамана ; применение этого явления называется обратной рамановской спектроскопией , а запись континуума называется обратным рамановским спектром .

В оригинальном описании обратного эффекта Рамана ^[25] авторы обсуждают как поглощение из континуума более высоких частот, так и поглощение из континуума более низких частот. Они отмечают, что поглощение из континуума более низких частот не будет наблюдаться, если частота комбинационного рассеяния материала имеет колебательную природу и если материал находится в тепловом равновесии .

Генерация суперконтинуума

В лазерах непрерывного действия высокой интенсивности (CW) можно использовать вынужденное комбинационное рассеяние для создания широкополосного суперконтинуума . Этот процесс также можно рассматривать как частный случай четырехволнового смешивания , при котором частоты двух падающих фотонов равны, а испускаемые спектры находятся в двух полосах, отделенных от падающего света энергиями фононов . Первоначальный спектр комбинационного рассеяния состоит из спонтанного излучения и впоследствии усиливается. При высоких уровнях накачки в длинных волокнах можно генерировать спектры комбинационного рассеяния более высокого порядка, используя спектр комбинационного рассеяния света в качестве новой отправной точки, тем самым создавая цепочку новых спектров с уменьшающейся амплитудой. Недостаток собственного шума, возникающий из-за начального спонтанного процесса, можно преодолеть, затравив спектр в начале или даже используя петлю обратной связи, как в резонаторе, для стабилизации процесса. Поскольку эта технология легко вписывается в быстро развивающуюся область волоконных лазеров и существует потребность в источниках поперечного когерентного света высокой интенсивности (например, в широкополосных телекоммуникациях, приложениях для обработки изображений), рамановское усиление и генерация спектра могут широко использоваться в ближайшем будущем. ^{[ нужна ссылка ]}

Приложения [ править ]

Рамановская спектроскопия использует эффект комбинационного рассеяния света для анализа веществ. Спектр комбинационного рассеяния света зависит от присутствующих молекулярных компонентов и их состояния, что позволяет использовать спектр для идентификации и анализа материалов. Рамановская спектроскопия используется для анализа широкого спектра материалов, включая газы, жидкости и твердые тела. Очень сложные материалы, такие как биологические организмы и ткани человека. ^[26] также можно проанализировать с помощью рамановской спектроскопии.

Для твердых материалов комбинационное рассеяние используется как инструмент для обнаружения высокочастотных фононных и магнонных возбуждений.

Рамановский лидар используется в физике атмосферы для измерения коэффициента атмосферного ослабления и вертикального распределения водяного пара.

Вынужденные комбинационные переходы также широко используются для манипулирования уровнями энергии захваченного иона и, следовательно, базовыми кубита состояниями .

Рамановская спектроскопия может использоваться для определения силовой константы и длины связи для молекул, не имеющих инфракрасного спектра поглощения .

Рамановское усиление используется в оптических усилителях .

Эффект Рамана также участвует в создании внешнего вида голубого неба (см. Рэлеевское рассеяние : «Рэлеевское рассеяние молекулярного азота и кислорода в атмосфере включает упругое рассеяние, а также неупругий вклад от вращательного комбинационного рассеяния в воздухе»).

Рамановская спектроскопия использовалась для химического изображения небольших молекул, таких как нуклеиновые кислоты , в биологических системах с помощью вибрационной метки. ^[27]

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

^ Харрис и Бертолуччи (1989). Симметрия и спектроскопия . Дуврские публикации. ISBN 978-0-486-66144-5 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Керестури, Габор (2002). «Раман-спектроскопия: теория». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472 .
^ Смекаль, А. (1923). «К квантовой теории дисперсии». естественные науки . 11 (43): 873–875. Бибкод : 1923NW.....11..873S . дои : 10.1007/BF01576902 . S2CID 20086350 .
^ Природа (19 декабря 1931 г.). «Рецензия на книгу « Смекаль-Раман-Эффект » 1931 года » . Природа . 128 (3242): 1026. дои : 10.1038/1281026c0 . S2CID 4125108 .
^ Раман, CV (1928). «Новое излучение». Индийский физический журнал . 2 : 387–398. hdl : 10821/377 . Инаугурационная речь перед Южно-индийской научной ассоциацией в пятницу, 16 марта 1928 г.
^ Сингх, Р. (2002). «CV Рамановское рассеяние и открытие эффекта Рамана». Физика в перспективе . 4 (4): 399–420. Бибкод : 2002PhP.....4..399S . дои : 10.1007/s000160200002 . S2CID 121785335 .
^ «CV Рамановский эффект: эффект комбинационного рассеяния света» . Американское химическое общество . Архивировано из оригинала 12 января 2013 года . Проверено 6 июня 2012 года .
^ К.С. Кришнан; Раман, CV (1928). «Отрицательное поглощение радиации». Природа . 122 (3062): 12–13. Бибкод : 1928Natur.122...12R . дои : 10.1038/122012b0 . ISSN 1476-4687 . S2CID 4071281 .
^ Томас Шмид; Петра Дарис (2019). «Раман-микроспектроскопическая визуализация остатков связующего в исторических растворах позволяет выявить условия обработки» . Наследство . 2 (2): 1662–1683. дои : 10.3390/heritage2020102 . ISSN 2571-9408 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Лонг, Дерек А. (2002). Эффект Рамана . John Wiley & Sons, Ltd., тел .: 10.1002/0470845767 . ISBN 978-0471490289 .
^ МакКрири, Ричард Л. (2000). Рамановская спектроскопия для химического анализа . Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья. ISBN 0471231878 . OCLC 58463983 .
^ Вебер, Альфонс (2002). «Раман-спектроскопия газов». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Эвералл, Нил Дж. (2002). «Раман-спектроскопия конденсированной фазы». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Кейт Дж. Лейдлер и Джон Х. Мейзер, Физическая химия (Бенджамин/Каммингс 1982), стр.646–7. ISBN 0-8053-5682-7
^ Криванек, О.Л.; Деллби, Н.; Хачтел, Дж.А.; Идробо, Ж.-К.; Хотц, Монтана; Плоткин-Свинг, Б.; Бэкон, Нью-Джерси; Блелох, Алабама; Корбин, Дж.Дж. (1 августа 2019 г.). «Прогресс в EELS сверхвысокого энергетического разрешения» . Ультрамикроскопия . 75-летие со дня рождения Кристиана Коллиекса, 85-летие со дня рождения Арчи Хоуи и 75-летие со дня рождения Ханнеса Лихте / PICO 2019 - Пятая конференция по вопросам электронной микроскопии с коррекцией аберраций. 203 : 60–67. дои : 10.1016/j.ultramic.2018.12.006 . ISSN 0304-3991 . ОСТИ 1530104 . ПМИД 30577954 .
^ Ито, Юки; Хасэгава, Такеши (2 мая 2012 г.). «Поляризационная зависимость комбинационного рассеяния света на тонкой пленке с учетом оптической анизотропии, теоретически обоснованная для анализа молекулярной ориентации». Журнал физической химии А. 116 (23): 5560–5570. Бибкод : 2012JPCA..116.5560I . дои : 10.1021/jp301070a . ПМИД 22551093 .
^ Илиев, Миннесота; Абрашев, М.В.; Лавердьер, Ж.; Джанди, С.; и др. (16 февраля 2006 г.). «Зависящие от искажений спектры комбинационного рассеяния света и смешение мод в _{RMnO 3} перовскитах (R = La, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy, Ho, Y)». Физический обзор B . 73 (6): 064302. Бибкод : 2006PhRvB..73f4302I . дои : 10.1103/physrevb.73.064302 . S2CID 117290748 .
^ Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Банвелл, Колин Н.; Маккэш, Элейн М. (1994). Основы молекулярной спектроскопии (4-е изд.). МакГроу-Хилл. стр. 117–8. ISBN 978-0-07-707976-5 .
^ «Что такое поляризованная рамановская спектроскопия? - ХОРИБА» . www.horiba.com .
^ Вайнер, AM; Видеррехт, Гэри П.; Нельсон, Кейт А.; Леэрд, Делавэр (1991). «Фемтосекундная многоимпульсная импульсная спектроскопия комбинационного рассеяния света». Журнал Оптического общества Америки Б. 8 (6): 1264. Бибкод : 1991JOSAB...8.1264W . CiteSeerX 10.1.1.474.7172 . дои : 10.1364/JOSAB.8.001264 .
^ Дхар, Лиза; Роджерс, Джон А.; Нельсон, Кейт А. (1994). «Вибрационная спектроскопия с временным разрешением в импульсном пределе». Химические обзоры . 94 (1): 157–193. дои : 10.1021/cr00025a006 .
^ Кослофф, Ронни; Хаммерих, Одри Делл; Таннор, Дэвид (1992). «Возбуждение без сноса: радиационное возбуждение вибрации поверхности земли за счет импульсного вынужденного комбинационного рассеяния света с контролем повреждений». Письма о физических отзывах . 69 (15): 2172–2175. Бибкод : 1992PhRvL..69.2172K . doi : 10.1103/PhysRevLett.69.2172 . ПМИД 10046417 . S2CID 206323493 .
^ Фёрингер, Питер; Шерер, Норберт Ф. (1995). «Оптический гетеродин с переходной решеткой обнаружил импульсивное стимулированное комбинационное рассеяние в простых жидкостях». Журнал физической химии . 99 (9): 2684–2695. дои : 10.1021/j100009a027 .
^ Лэмб, Г.Л. (1971). «Аналитическое описание распространения сверхкоротких оптических импульсов в резонансной среде». Обзоры современной физики . 43 (2): 99–124. Бибкод : 1971РвМП...43...99Л . дои : 10.1103/RevModPhys.43.99 .
^ Джонс, WJ; Стойчев, Б.П. (30 ноября 1964 г.). «Обратные спектры комбинационного рассеяния света: индуцированное поглощение на оптических частотах». Письма о физических отзывах . 13 (22): 657–659. Бибкод : 1964PhRvL..13..657J . дои : 10.1103/PhysRevLett.13.657 . ISSN 0031-9007 .
^ «Безболезненное лазерное устройство может обнаружить ранние признаки заболевания» . Новости Би-би-си . 27 сентября 2010 г.
^ Вэй, Лу; Ху, Фанхао; Чен, Чжисин; Шен, Ихуэй; Чжан, Луюань; Мин, Вэй (16 августа 2016 г.). «Биоортогональная химическая визуализация живых клеток: микроскопия стимулированного комбинационного рассеяния вибрационных зондов» . Отчеты о химических исследованиях . 49 (8): 1494–1502. doi : 10.1021/acs.accounts.6b00210 . ISSN 0001-4842 . ПМК 5704954 . ПМИД 27486796 .

Дальнейшее чтение [ править ]

Клингширн, Клаус Ф. (2012). Полупроводниковая оптика . Аспирантура по физике (4-е изд.). Спрингер. стр. 285–288. ISBN 978-364228362-8 .

Внешние ссылки [ править ]

[1] Харрис и Бертолуччи (1989). Симметрия и спектроскопия . Дуврские публикации. ISBN 978-0-486-66144-5 .

[Keresztury-2] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Керестури, Габор (2002). «Раман-спектроскопия: теория». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472 .

[smekal-3] Смекаль, А. (1923). «К квантовой теории дисперсии». естественные науки . 11 (43): 873–875. Бибкод : 1923NW.....11..873S . дои : 10.1007/BF01576902 . S2CID 20086350 .

[4] Природа (19 декабря 1931 г.). «Рецензия на книгу « Смекаль-Раман-Эффект » 1931 года » . Природа . 128 (3242): 1026. дои : 10.1038/1281026c0 . S2CID 4125108 .

[raman1928-5] Раман, CV (1928). «Новое излучение». Индийский физический журнал . 2 : 387–398. hdl : 10821/377 . Инаугурационная речь перед Южно-индийской научной ассоциацией в пятницу, 16 марта 1928 г.

[6] Сингх, Р. (2002). «CV Рамановское рассеяние и открытие эффекта Рамана». Физика в перспективе . 4 (4): 399–420. Бибкод : 2002PhP.....4..399S . дои : 10.1007/s000160200002 . S2CID 121785335 .

[ACS_Landmarks-7] «CV Рамановский эффект: эффект комбинационного рассеяния света» . Американское химическое общество . Архивировано из оригинала 12 января 2013 года . Проверено 6 июня 2012 года .

[8] К.С. Кришнан; Раман, CV (1928). «Отрицательное поглощение радиации». Природа . 122 (3062): 12–13. Бибкод : 1928Natur.122...12R . дои : 10.1038/122012b0 . ISSN 1476-4687 . S2CID 4071281 .

[Heritage-9] Томас Шмид; Петра Дарис (2019). «Раман-микроспектроскопическая визуализация остатков связующего в исторических растворах позволяет выявить условия обработки» . Наследство . 2 (2): 1662–1683. дои : 10.3390/heritage2020102 . ISSN 2571-9408 .

[Long-10] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Лонг, Дерек А. (2002). Эффект Рамана . John Wiley & Sons, Ltd., тел .: 10.1002/0470845767 . ISBN 978-0471490289 .

[McCreery-11] МакКрири, Ричард Л. (2000). Рамановская спектроскопия для химического анализа . Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья. ISBN 0471231878 . OCLC 58463983 .

[Weber-12] Вебер, Альфонс (2002). «Раман-спектроскопия газов». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472 .

[Everall-13] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Эвералл, Нил Дж. (2002). «Раман-спектроскопия конденсированной фазы». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472 .

[Laidler-14] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Кейт Дж. Лейдлер и Джон Х. Мейзер, Физическая химия (Бенджамин/Каммингс 1982), стр.646–7. ISBN 0-8053-5682-7

[15] Криванек, О.Л.; Деллби, Н.; Хачтел, Дж.А.; Идробо, Ж.-К.; Хотц, Монтана; Плоткин-Свинг, Б.; Бэкон, Нью-Джерси; Блелох, Алабама; Корбин, Дж.Дж. (1 августа 2019 г.). «Прогресс в EELS сверхвысокого энергетического разрешения» . Ультрамикроскопия . 75-летие со дня рождения Кристиана Коллиекса, 85-летие со дня рождения Арчи Хоуи и 75-летие со дня рождения Ханнеса Лихте / PICO 2019 - Пятая конференция по вопросам электронной микроскопии с коррекцией аберраций. 203 : 60–67. дои : 10.1016/j.ultramic.2018.12.006 . ISSN 0304-3991 . ОСТИ 1530104 . ПМИД 30577954 .

[16] Ито, Юки; Хасэгава, Такеши (2 мая 2012 г.). «Поляризационная зависимость комбинационного рассеяния света на тонкой пленке с учетом оптической анизотропии, теоретически обоснованная для анализа молекулярной ориентации». Журнал физической химии А. 116 (23): 5560–5570. Бибкод : 2012JPCA..116.5560I . дои : 10.1021/jp301070a . ПМИД 22551093 .

[17] Илиев, Миннесота; Абрашев, М.В.; Лавердьер, Ж.; Джанди, С.; и др. (16 февраля 2006 г.). «Зависящие от искажений спектры комбинационного рассеяния света и смешение мод в _{RMnO 3} перовскитах (R = La, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy, Ho, Y)». Физический обзор B . 73 (6): 064302. Бибкод : 2006PhRvB..73f4302I . дои : 10.1103/physrevb.73.064302 . S2CID 117290748 .

[Banwell-18] Jump up to: Перейти обратно: ^а ^б Банвелл, Колин Н.; Маккэш, Элейн М. (1994). Основы молекулярной спектроскопии (4-е изд.). МакГроу-Хилл. стр. 117–8. ISBN 978-0-07-707976-5 .

[19] «Что такое поляризованная рамановская спектроскопия? - ХОРИБА» . www.horiba.com .

[20] Вайнер, AM; Видеррехт, Гэри П.; Нельсон, Кейт А.; Леэрд, Делавэр (1991). «Фемтосекундная многоимпульсная импульсная спектроскопия комбинационного рассеяния света». Журнал Оптического общества Америки Б. 8 (6): 1264. Бибкод : 1991JOSAB...8.1264W . CiteSeerX 10.1.1.474.7172 . дои : 10.1364/JOSAB.8.001264 .

[21] Дхар, Лиза; Роджерс, Джон А.; Нельсон, Кейт А. (1994). «Вибрационная спектроскопия с временным разрешением в импульсном пределе». Химические обзоры . 94 (1): 157–193. дои : 10.1021/cr00025a006 .

[22] Кослофф, Ронни; Хаммерих, Одри Делл; Таннор, Дэвид (1992). «Возбуждение без сноса: радиационное возбуждение вибрации поверхности земли за счет импульсного вынужденного комбинационного рассеяния света с контролем повреждений». Письма о физических отзывах . 69 (15): 2172–2175. Бибкод : 1992PhRvL..69.2172K . doi : 10.1103/PhysRevLett.69.2172 . ПМИД 10046417 . S2CID 206323493 .

[23] Фёрингер, Питер; Шерер, Норберт Ф. (1995). «Оптический гетеродин с переходной решеткой обнаружил импульсивное стимулированное комбинационное рассеяние в простых жидкостях». Журнал физической химии . 99 (9): 2684–2695. дои : 10.1021/j100009a027 .

[24] Лэмб, Г.Л. (1971). «Аналитическое описание распространения сверхкоротких оптических импульсов в резонансной среде». Обзоры современной физики . 43 (2): 99–124. Бибкод : 1971РвМП...43...99Л . дои : 10.1103/RevModPhys.43.99 .

[J&S-25] Джонс, WJ; Стойчев, Б.П. (30 ноября 1964 г.). «Обратные спектры комбинационного рассеяния света: индуцированное поглощение на оптических частотах». Письма о физических отзывах . 13 (22): 657–659. Бибкод : 1964PhRvL..13..657J . дои : 10.1103/PhysRevLett.13.657 . ISSN 0031-9007 .

[26] «Безболезненное лазерное устройство может обнаружить ранние признаки заболевания» . Новости Би-би-си . 27 сентября 2010 г.

[27] Вэй, Лу; Ху, Фанхао; Чен, Чжисин; Шен, Ихуэй; Чжан, Луюань; Мин, Вэй (16 августа 2016 г.). «Биоортогональная химическая визуализация живых клеток: микроскопия стимулированного комбинационного рассеяния вибрационных зондов» . Отчеты о химических исследованиях . 49 (8): 1494–1502. doi : 10.1021/acs.accounts.6b00210 . ISSN 0001-4842 . ПМК 5704954 . ПМИД 27486796 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

v т и Рамановская спектроскопия
Техники	Когерентная антистоксова рамановская спектроскопия Рамановская оптическая активность Резонансная рамановская спектроскопия Когерентная антистоксовая рамановская спектроскопия с вращающейся поляризацией Пространственно-смещенная рамановская спектроскопия Стимулированная рамановская спектроскопия Рамановская спектроскопия с усилением поверхности Рамановская спектроскопия с усилением на зонде Пропускная рамановская спектроскопия
Приложения	Рамановское усиление Рамановское охлаждение Рамановский лазер Рамановский микроскоп ШЕРЛОК Стимулированное комбинационное адиабатическое прохождение
Теория	Коэффициент деполяризации Четырехволновое смешивание Нелинейная оптика Комбинационное рассеяние Рэлеевское рассеяние Правило взаимного исключения сдвиг Стокса
Журналы	Журнал рамановской спектроскопии Вибрационная спектроскопия
Категория Коммонс Спектроскопия