✖


Jump to content

Оптический усилитель

Не путать с операционным усилителем .

Оптические усилители используются для создания лазерных опорных звезд , обеспечивающих обратную связь с системами управления адаптивной оптикой , динамически корректирующими форму зеркал крупнейших астрономических телескопов . [1]

Оптический усилитель — это устройство, которое усиливает оптический сигнал напрямую, без необходимости предварительного преобразования его в электрический сигнал. Оптический усилитель можно рассматривать как лазер без оптического резонатора или как лазер, в котором обратная связь от резонатора подавлена. Оптические усилители играют важную роль в оптической связи и лазерной физике . Они используются в качестве оптических повторителей в оптоволоконных кабелях на большие расстояния , по которым проходит большая часть мировых телекоммуникационных линий.

Существует несколько различных физических механизмов, которые можно использовать для усиления светового сигнала, которые соответствуют основным типам оптических усилителей. В усилителях с легированным волокном и объемных лазерах стимулированное излучение усилителя в усиливающей среде вызывает усиление падающего света. В полупроводниковых оптических усилителях (ПОУ) электрон - дырочная рекомбинация происходит . В усилителях рамановских комбинационное рассеяние падающего света на фононах в решетке усиливающей среды создает фотоны, когерентные с падающими фотонами. Параметрические усилители используют параметрическое усиление.

История [ править ]

Принцип оптического усиления был изобретен Гордоном Гулдом 13 ноября 1957 года. [2] он подал заявку на патент США № 804 539 под названием «Усилители света, использующие столкновения для создания инверсий населения». 6 апреля 1959 года [3] (впоследствии частично измененный как продолжение и окончательно выданный в виде патента США 4,746,201A 4 мая 1988 г.). Патент касался «усиления света за счет вынужденного излучения фотонов ионами, атомами или молекулами в газообразном, жидком или твердом состоянии». [4] Всего Гулд получил 48 патентов, связанных с оптическим усилителем. [5] это охватывало 80% лазеров, представленных на рынке на момент выпуска. [6]

Гулд стал соучредителем фирмы по производству оптического телекоммуникационного оборудования Optelecom Inc. , которая помогла основать Ciena Corp вместе с его бывшим главой отдела исследований легкой оптики Дэвидом Хубером и Кевином Кимберлином . Хубер и Стив Александр из Ciena изобрели двухкаскадный оптический усилитель. [7] ( патент США 5,159,601 ), который был ключом к первой системе мультиплексирования с плотным волновым разделением (DWDM), которую они выпустили в июне 1996 года. Это ознаменовало начало оптических сетей. [3] Его значение было признано в то время оптическим авторитетом Шоичи Судо и технологическим аналитиком Джорджем Гилдером в 1997 году, когда Судо написал, что оптические усилители «откроют мировую революцию, названную веком информации». [4] и Гилдер сравнил оптический усилитель с интегральной схемой по важности, предсказывая, что это сделает возможным век информации. [8] Системы оптического усиления WDM являются общей основой всех местных, городских, национальных, межконтинентальных и подводных телекоммуникационных сетей. [9] и технология выбора оптоволоконных магистралей Интернета (например, оптоволоконные кабели составляют основу современных компьютерных сетей ).

Лазерные усилители ​ ​

Практически любую лазерную активную усиливающую среду можно накачать для получения усиления света на длине волны лазера, изготовленного из того же материала, что и его усиливающая среда. Такие усилители обычно используются для создания лазерных систем большой мощности. специальные типы, такие как регенеративные усилители и усилители с чирпированными импульсами используются Для усиления ультракоротких импульсов .

Твердотельные усилители [ править ]

Твердотельные усилители используется широкий спектр легированных твердотельных материалов ( Nd: Yb: YAG, Ti: Sa — это оптические усилители, в которых для усиления оптических сигналов ) и различной геометрии (диск, пластина, стержень). Разнообразие материалов позволяет усиливать разные длины волн, а форма среды позволяет различать более подходящие для масштабирования энергии средней мощности. [10] Помимо их использования в фундаментальных исследованиях по гравитационных волн обнаружению [11] до физики высоких энергий в Национальном центре зажигания, их также можно найти во многих современных ультракоротких импульсных лазерах . [ нужна ссылка ]

Усилители легированным с волокном

Принципиальная схема простого усилителя из легированного волокна

Усилители из легированного волокна (DFA) — это оптические усилители, в которых используется легированное оптическое волокно . в качестве усиливающей среды для усиления оптического сигнала [12] Они связаны с волоконными лазерами . Сигнал, подлежащий усилению, и лазер накачки мультиплексируются в легированное волокно, и сигнал усиливается за счет взаимодействия с легирующими ионами .

Усиление достигается за счет вынужденного излучения фотонов из легирующих ионов в легированном волокне. Лазер накачки возбуждает ионы до более высокой энергии, откуда они могут распадаться посредством вынужденного излучения фотона с длиной волны сигнала обратно на более низкий энергетический уровень. Возбужденные ионы могут распадаться также самопроизвольно (спонтанное излучение) или даже за счет безызлучательных процессов, включающих взаимодействие с фононами стеклянной матрицы. Эти два последних механизма распада конкурируют со стимулированным излучением, снижая эффективность усиления света.

Окно усиления оптического усилителя — это диапазон оптических длин волн, в котором усилитель дает полезный коэффициент усиления. Окно усиления определяется спектроскопическими свойствами легирующих ионов, стеклянной структурой оптического волокна, а также длиной волны и мощностью лазера накачки.

Хотя электронные переходы изолированного иона очень хорошо определены, расширение энергетических уровней происходит, когда ионы внедряются в стекло оптического волокна, и, таким образом, окно усиления также расширяется. Это уширение бывает как однородным (все ионы имеют одинаковый уширенный спектр), так и неоднородным (разные ионы в разных местах стекла имеют разные спектры). Гомогенное уширение возникает в результате взаимодействия с фононами стекла, а неоднородное уширение вызвано различиями в участках стекла, в которых размещаются разные ионы. В разных местах ионы подвергаются воздействию разных локальных электрических полей, что приводит к сдвигу энергетических уровней за счет эффекта Штарка . Кроме того, эффект Штарка также снимает вырождение энергетических состояний, имеющих одинаковый полный угловой момент (задаваемый квантовым числом J). Так, например, трехвалентный ион эрбия (Er 3+ ) имеет основное состояние с J = 15/2 и в присутствии электрического поля распадается на J + 1/2 = 8 подуровней с несколько разными энергиями. Первое возбужденное состояние имеет J = 13/2 и, следовательно, является штарковским многообразием с 7 подуровнями. Переходы из возбужденного состояния J = 13/2 в основное состояние J = 15/2 ответственны за усиление на длине волны 1500 нм. Спектр усиления EDFA имеет несколько пиков, размытых указанными выше механизмами уширения. Конечным результатом является очень широкий спектр (обычно 30 нм в диоксиде кремния). Широкая полоса пропускания волоконных усилителей делает их особенно полезными в системах связи с мультиплексированием по длине волны , поскольку один усилитель может использоваться для усиления всех сигналов, передаваемых по волокну и чьи длины волн попадают в окно усиления.

( Волноводный усилитель, легированный эрбием EDWA), представляет собой оптический усилитель, который использует волновод для усиления оптического сигнала.

Основной принцип EDFA [ править ]

Относительно мощный луч света смешивается с входным сигналом с помощью селективного ответвителя по длине волны (WSC). Входной сигнал и возбуждающий свет должны иметь существенно разные длины волн. Смешанный свет направляется в участок волокна с ионами эрбия, включенными в сердцевину. Этот мощный световой луч переводит ионы эрбия в состояние с более высокой энергией. Когда фотоны, принадлежащие сигналу на длине волны, отличной от длины волны света накачки, встречаются с возбужденными ионами эрбия, ионы эрбия отдают часть своей энергии сигналу и возвращаются в состояние с более низкой энергией.

Важным моментом является то, что эрбий отдает свою энергию в виде дополнительных фотонов, которые находятся точно в той же фазе и направлении, что и усиливаемый сигнал. Таким образом, сигнал усиливается только по направлению движения. В этом нет ничего необычного: когда атом «генерирует лазер», он всегда отдает свою энергию в том же направлении и фазе, что и падающий свет. Таким образом, вся дополнительная мощность сигнала передается в том же режиме волокна, что и входящий сигнал. волокна . На выходе обычно размещается оптический изолятор, чтобы предотвратить отражение отражений, возвращающихся от присоединенного Такие отражения нарушают работу усилителя и в крайнем случае могут привести к тому, что усилитель превратится в лазер.

Усилитель, легированный эрбием, представляет собой усилитель с высоким коэффициентом усиления.

Шум [ править ]

Основным источником шума в DFA является усиленная спонтанная эмиссия (ASE), спектр которой примерно такой же, как и спектр усиления усилителя. Коэффициент шума идеального ЦЧА составляет 3 дБ, тогда как практические усилители могут иметь коэффициент шума до 6–8 дБ.

Электроны на верхнем энергетическом уровне могут распадаться не только за счет вынужденного излучения, но и за счет спонтанного излучения, которое происходит случайным образом в зависимости от структуры стекла и уровня инверсии. Фотоны спонтанно излучаются во всех направлениях, но часть из них будет излучаться в направлении, попадающем в числовую апертуру волокна, и, таким образом, улавливается и направляется волокном. Захваченные фотоны могут затем взаимодействовать с другими ионами-примесями и, таким образом, усиливаться за счет стимулированного излучения. Таким образом, первоначальное спонтанное излучение усиливается так же, как и сигналы, отсюда и термин « усиленное спонтанное излучение» . ASE излучается усилителем как в прямом, так и в обратном направлении, но только прямой ASE напрямую влияет на производительность системы, поскольку этот шум будет распространяться вместе с сигналом к ​​приемнику, где он ухудшает производительность системы. Однако встречное распространение ASE может привести к ухудшению характеристик усилителя, поскольку ASE может истощить уровень инверсии и тем самым уменьшить коэффициент усиления усилителя и увеличить создаваемый шум по сравнению с желаемым усилением сигнала.

Коэффициент шума можно анализировать как в оптической, так и в электрической области. [13] В оптической области измерение коэффициента усиления оптического сигнала и длины волны сигнала с помощью анализатора оптического спектра позволяет рассчитать коэффициент шума. В методе электрических измерений обнаруженный шум фототока оценивается с помощью малошумящего анализатора электрического спектра, который наряду с измерением коэффициента усиления усилителя позволяет измерить коэффициент шума. Как правило, оптический метод обеспечивает более простой метод, хотя он не учитывает эффекты избыточного шума, улавливаемые электрическим методом, такие как генерация шума многолучевой интерференции (MPI). В обоих методах внимание к таким эффектам, как спонтанное излучение, сопровождающее входной сигнал, имеет решающее значение для точного измерения коэффициента шума.

Усиление насыщенности [ править ]

Выигрыш достигается в DFA за счет инверсии заселенности легирующих ионов. Уровень инверсии ЦЧА задается, в первую очередь, мощностью длины волны накачки и мощностью на усиливаемых длинах волн. По мере увеличения мощности сигнала или уменьшения мощности накачки уровень инверсии будет уменьшаться и, следовательно, коэффициент усиления усилителя будет уменьшаться. Этот эффект известен как насыщение усиления: по мере увеличения уровня сигнала усилитель насыщается и не может больше производить выходную мощность, и, следовательно, усиление снижается. Насыщение также широко известно как сжатие усиления.

Для достижения оптимальных шумовых характеристик DFA работают со значительным сжатием усиления (обычно 10 дБ), поскольку это снижает скорость спонтанного излучения, тем самым снижая ASE. Еще одним преимуществом работы DFA в области насыщения усиления является то, что небольшие колебания мощности входного сигнала уменьшаются в выходном усиленном сигнале: меньшие мощности входного сигнала дают больший (менее насыщенный) коэффициент усиления, в то время как большие входные мощности приводят к меньшему усилению.

Передний фронт импульса усиливается до достижения энергии насыщения усиливающей среды. В некоторых случаях ширина ( FWHM ) импульса уменьшается. [14]

неоднородного уширения ​ Эффекты

Из-за неоднородной части уширения линии легирующих ионов спектр усиления имеет неоднородную составляющую, и насыщение усиления происходит в небольшой степени неоднородно. Этот эффект известен как выгорание спектральных дыр , поскольку мощный сигнал на одной длине волны может «прожечь» дыру в коэффициенте усиления для длин волн, близких к этому сигналу, за счет насыщения неоднородно уширенных ионов. Спектральные дыры различаются по ширине в зависимости от характеристик рассматриваемого оптического волокна и мощности сигнала горения, но обычно составляют менее 1 нм на коротковолновом конце C-диапазона и несколько нм на длинноволновом конце. C-диапазона. Однако глубина отверстий очень мала, что затрудняет наблюдение на практике.

Эффекты поляризации [ править ]

Хотя DFA по существу является усилителем, не зависящим от поляризации, небольшая часть ионов легирующей примеси взаимодействует преимущественно с определенными поляризациями, и может возникнуть небольшая зависимость от поляризации входного сигнала (обычно <0,5 дБ). Это называется коэффициентом усиления, зависящим от поляризации (PDG).Сечения поглощения и эмиссии ионов можно смоделировать как эллипсоиды с главными осями, расположенными случайным образом во всех направлениях в разных местах стекла. Случайное распределение ориентации эллипсоидов в стекле создает макроскопически изотропную среду, но мощный лазер накачки индуцирует анизотропное распределение, избирательно возбуждая те ионы, которые в большей степени ориентированы на вектор оптического поля накачки. Кроме того, возбужденные ионы, ориентированные в направлении сигнального поля, производят более стимулированное излучение. Таким образом, изменение усиления зависит от выравнивания поляризаций накачивающего и сигнального лазеров, т.е. взаимодействуют ли два лазера с одним и тем же подмножеством легирующих ионов или нет. В идеальном легированном волокне без двойного лучепреломления , ПДГ будет неудобно большим. К счастью, в оптических волокнах всегда присутствует небольшое двойное лучепреломление, и, кроме того, быстрая и медленная оси случайным образом изменяются по длине волокна. Типичный DFA имеет длину в несколько десятков метров, достаточную, чтобы уже показать эту случайность осей двойного лучепреломления. Эти два комбинированных эффекта (которые в передающих волокнах приводят к дисперсии мод поляризации ) вызывают рассогласование относительных поляризаций сигнального лазера и лазеров накачки вдоль волокна, что приводит к усреднению PDG. В результате PDG очень трудно наблюдать в одном усилителе (но он заметен в связях с несколькими каскадными усилителями).

эрбием легированные , Оптические усилители

Волоконный усилитель, легированный эрбием (EDFA), является наиболее распространенным волоконным усилителем, поскольку его окно усиления совпадает с третьим окном передачи оптического волокна на основе диоксида кремния. Сердечник кварцевого волокна легирован трехвалентными ионами эрбия (Er 3+ ) и может эффективно накачиваться лазером на длинах волн 980 нм и 1480 нм или вблизи них, а усиление проявляется в области 1550 нм. Область усиления EDFA варьируется от приложения к приложению и может составлять от нескольких до ~ 80 нм. Типичное использование EDFA в телекоммуникациях требует усилителей обычного или C-диапазона (от ~ 1525 нм до ~ 1565 нм) или усилителей длинного или L-диапазона (от ~ 1565 нм до ~ 1610 нм). Обе эти полосы можно усилить с помощью EDFA, но обычно используются два разных усилителя, каждый из которых оптимизирован для одной из полос.

Принципиальное различие между усилителями C- и L-диапазона заключается в том, что в усилителях L-диапазона используется легированное волокно большей длины. Более длинная длина волокна позволяет использовать более низкий уровень инверсии, тем самым обеспечивая излучение на более длинных волнах (из-за зонной структуры эрбия в кремнеземе), обеспечивая при этом полезный коэффициент усиления. [ нужна ссылка ]

ЭДФА имеют две обычно используемые полосы накачки – 980 нм и 1480 нм. Полоса 980 нм имеет более высокое сечение поглощения и обычно используется там, где требуется низкий уровень шума. Полоса поглощения относительно узкая, поэтому обычно необходимы лазерные источники со стабилизацией длины волны. Полоса 1480 нм имеет меньшее, но более широкое сечение поглощения и обычно используется для усилителей более высокой мощности. В усилителях обычно используется комбинация накачки 980 нм и 1480 нм.

Усиление и генерация в волокнах, легированных эрбием, были впервые продемонстрированы в 1986–87 годах двумя группами; в один входят Дэвид Н. Пейн , Р. Мирс , М. М. Джонси и Л. Рики из Саутгемптонского университета . [15] [16] и один из AT&T Bell Laboratories, в состав которого вошли Э. Десервир, П. Беккер и Дж. Симпсон. [17] Двухкаскадный оптический усилитель, обеспечивающий мультиплексирование с плотным волновым разделением (DWDM), был изобретен Стивеном Б. Александером из Ciena Corporation. [18] [19]

из легированного волокна для других диапазонов волн длин Усилители

Волоконные усилители, легированные тулием , использовались в S-диапазоне (1450–1490 нм), а усилители, легированные празеодимом, - в диапазоне 1300 нм. Однако в этих регионах пока не наблюдалось сколько-нибудь значительного коммерческого использования, и поэтому эти усилители не стали предметом такого большого развития, как EDFA. Однако волоконные лазеры и усилители, легированные иттербием , работающие на длине волны около 1 микрометра, имеют множество применений в промышленной обработке материалов, поскольку эти устройства могут быть изготовлены с чрезвычайно высокой выходной мощностью (десятки киловатт).

Полупроводниковый оптический усилитель ​

Полупроводниковые оптические усилители (SOA) — это усилители, в которых в качестве усиливающей среды используется полупроводник. [20] Эти усилители имеют структуру, аналогичную Фабри – Перо лазерным диодам , но с антиотражающими элементами на торцевых поверхностях. Последние разработки включают антибликовые покрытия, наклонные волноводы и области окон, которые могут уменьшить отражение от торцевой поверхности до менее 0,001%. Поскольку это приводит к потере мощности резонатора, превышающей усиление, это не позволяет усилителю действовать как лазер. Другой тип SOA состоит из двух регионов. Одна часть имеет структуру лазерного диода Фабри-Перо, а другая имеет коническую геометрию для уменьшения плотности мощности на выходной грани.

Полупроводниковые оптические усилители обычно изготавливаются из составных полупроводников групп III-V, таких как GaAs /AlGaAs, InP / InGaAs , InP /InGaAsP и InP /InAlGaAs, хотя предположительно могут использоваться любые полупроводники с прямой запрещенной зоной, такие как II-VI. Такие усилители часто используются в телекоммуникационных системах в виде компонентов с оптоволоконным кабелем, работающих на длинах волн сигналов от 850 до 1600 нм и генерирующих коэффициент усиления до 30 дБ.

Полупроводниковый оптический усилитель имеет небольшие размеры и электрическую накачку. Он потенциально может быть дешевле, чем EDFA, и его можно интегрировать с полупроводниковыми лазерами, модуляторами и т. д. Однако его производительность по-прежнему несопоставима с EDFA. SOA имеет более высокий уровень шума, более низкий коэффициент усиления, умеренную зависимость от поляризации и высокую нелинейность с быстрым переходным временем. Основное преимущество SOA заключается в том, что все четыре типа нелинейных операций (перекрестная модуляция усиления, перекрестная фазовая модуляция, преобразование длины волны и четырехволновое смешивание могут выполняться ). Кроме того, SOA может работать с лазером малой мощности. [21] Это происходит из-за короткого наносекундного или меньшего времени жизни верхнего состояния, так что усиление быстро реагирует на изменения мощности накачки или сигнала, а изменения усиления также вызывают изменения фазы, которые могут искажать сигналы.Эта нелинейность представляет собой наиболее серьезную проблему для приложений оптической связи. Однако он обеспечивает возможность усиления в различных диапазонах длин волн по сравнению с EDFA. Были разработаны «линейные оптические усилители», использующие методы ограничения усиления.

Высокая оптическая нелинейность делает полупроводниковые усилители привлекательными для всех видов обработки оптических сигналов, таких как полностью оптическое переключение и преобразование длины волны. Было проведено много исследований полупроводниковых оптических усилителей как элементов обработки оптических сигналов, преобразования длины волны, восстановления тактовой частоты, демультиплексирования сигналов и распознавания образов.

SOA с вертикальным резонатором [ править ]

Недавним дополнением к семейству SOA является SOA с вертикальным резонатором (VCSOA). Эти устройства аналогичны по структуре и имеют много общего с лазерами поверхностного излучения с вертикальным резонатором ( VCSEL ). Основное различие при сравнении VCSOA и VCSEL заключается в пониженной отражательной способности зеркала, используемого в резонаторе усилителя. При использовании VCSOA необходимо уменьшить обратную связь, чтобы устройство не достигло порога генерации. Из-за чрезвычайно малой длины резонатора и, соответственно, тонкой усиливающей среды, эти устройства демонстрируют очень низкое однопроходное усиление (обычно порядка нескольких процентов), а также очень большой свободный спектральный диапазон (FSR). Небольшое однопроходное усиление требует относительно высокой отражательной способности зеркала для увеличения общего усиления сигнала. Помимо увеличения общего усиления сигнала, использование структуры резонансного резонатора приводит к очень узкой полосе усиления; в сочетании с большим FSR оптического резонатора это эффективно ограничивает работу VCSOA одноканальным усилением. Таким образом, VCSOA можно рассматривать как усиливающие фильтры.

Учитывая геометрию вертикального резонатора, VCSOA представляют собой оптические усилители с резонансным резонатором, которые работают с входным/выходным сигналом, входящим/выходящим нормально к поверхности пластины. Помимо небольшого размера, нормальная работа VCSOA на поверхности дает ряд преимуществ, включая низкое энергопотребление, низкий коэффициент шума, поляризационно-нечувствительный коэффициент усиления и возможность изготовления двумерных массивов с высоким коэффициентом заполнения на одном полупроводниковом кристалле. . Эти устройства все еще находятся на ранних стадиях исследований, хотя уже были продемонстрированы многообещающие результаты предусилителей. Дальнейшим расширением технологии VCSOA является демонстрация устройств с перестраиваемой длиной волны. Эти SOA с вертикальным резонатором, настраиваемые с помощью МЭМС, используют механизм настройки на основе микроэлектромеханических систем ( МЭМС ) для широкой и непрерывной настройки длины волны пикового усиления усилителя. [22] SOA имеют более быструю реакцию усиления, которая составляет от 1 до 100 пс.

усилители Конические ​ ​

Для большей выходной мощности и более широкого диапазона длин волн используются конические усилители. Эти усилители состоят из боковой одномодовой секции и секции с конической структурой, в которой усиливается лазерное излучение. Коническая структура приводит к снижению удельной мощности на выходной грани.

Типичные параметры: [23]

  • диапазон длин волн: от 633 до 1480 нм
  • входная мощность: от 10 до 50 мВт
  • выходная мощность: до 3 Вт

Рамановский усилитель [ править ]

Основная статья: Рамановское усиление

В рамановском усилителе сигнал усиливается за счет рамановского усиления . В отличие от EDFA и SOA эффект усиления достигается за счет нелинейного взаимодействия сигнала с лазером накачки внутри оптического волокна. Существует два типа комбинационного усилителя: распределенный и сосредоточенный. Распределенный рамановский усилитель — это усилитель, в котором передающее волокно используется в качестве усиливающей среды путем мультиплексирования длины волны накачки с длиной волны сигнала, тогда как рамановский усилитель с сосредоточенными параметрами использует выделенное волокно меньшей длины для обеспечения усиления. В случае рамановского усилителя с сосредоточенными параметрами используется сильно нелинейное волокно с небольшой сердцевиной, чтобы увеличить взаимодействие между длинами волн сигнала и накачки и тем самым уменьшить требуемую длину волокна.

Свет накачки может быть подан в передающее волокно в том же направлении, что и сигнал (сонаправленная накачка), в противоположном направлении (противонаправленная накачка) или в обоих направлениях. Противонаправленная накачка более распространена, поскольку передача шума от накачки к сигналу снижается.

Мощность накачки, необходимая для рамановского усиления, выше, чем требуется для EDFA, причем для достижения полезных уровней усиления в распределенном усилителе требуется более 500 мВт. Усилители с сосредоточенной мощностью, в которых свет накачки можно безопасно сдержать, чтобы избежать последствий для безопасности, связанных с высокой оптической мощностью, могут использовать оптическую мощность более 1 Вт.

Основным преимуществом рамановского усиления является его способность обеспечивать распределенное усиление внутри передающего волокна, тем самым увеличивая длину промежутков между усилителем и регенерации местами . Полоса усиления рамановских усилителей определяется используемыми длинами волн накачки, поэтому усиление может обеспечиваться в более широких и различных областях, чем это возможно с другими типами усилителей, которые полагаются на примеси и конструкцию устройства для определения «окна» усиления.

Рамановские усилители имеют некоторые фундаментальные преимущества. Во-первых, комбинационное усиление присутствует в каждом волокне, что обеспечивает экономичное средство модернизации с оконечных концов. Во-вторых, усиление нерезонансное, что означает, что усиление доступно во всей области прозрачности волокна в диапазоне примерно от 0,3 до 2 мкм. Третьим преимуществом рамановских усилителей является то, что спектр усиления можно настроить путем регулировки длины волны накачки. Например, для увеличения оптической полосы пропускания можно использовать несколько линий накачки, а распределение накачки определяет неравномерность усиления. Еще одним преимуществом рамановского усиления является то, что это относительно широкополосный усилитель с полосой пропускания > 5 ТГц, а коэффициент усиления достаточно ровный в широком диапазоне длин волн. [24]

Однако ряд проблем, связанных с рамановскими усилителями, помешал их более раннему внедрению. Во-первых, по сравнению с EDFA, рамановские усилители имеют относительно низкую эффективность накачки при более низких мощностях сигнала. Недостаточная эффективность накачки, хотя и является недостатком, также облегчает ограничение усиления в рамановских усилителях. Во-вторых, рамановским усилителям требуется более длинное волокно усиления. Однако этот недостаток можно смягчить, объединив усиление и компенсацию дисперсии в одном волокне. Третий недостаток рамановских усилителей — короткое время отклика, которое приводит к появлению новых источников шума, как обсуждается ниже. Наконец, существуют опасения по поводу нелинейных потерь в усилителе для каналов сигнала WDM. [24]

Примечание. Текст более ранней версии этой статьи был взят из общедоступного Федерального стандарта 1037C .

усилитель параметрический Оптический ​

Оптический параметрический усилитель позволяет усиливать слабый сигнал-импульс в нелинейной среде, такой как нецентросимметричная нелинейная среда (например, бета-борат бария (BBO)) или даже в стандартном оптическом волокне из кварцевого стекла, посредством эффекта Керра . В отличие от ранее упомянутых усилителей, которые в основном используются в телекоммуникационной среде, этот тип находит свое основное применение в расширении возможностей перестройки частоты сверхбыстрых твердотельных лазеров (например, Ti: сапфир ). Благодаря использованию геометрии неколлинеарного взаимодействия оптические параметрические усилители способны обеспечить чрезвычайно широкую полосу усиления.

21 век [ править ]

В 21 веке мощные волоконные лазеры были приняты в качестве инструмента промышленной обработки материалов и начали распространяться на другие рынки, включая медицинские и научные рынки. Одним из ключевых усовершенствований, позволивших проникнуть на научный рынок, стало усовершенствование высокоточных волоконных усилителей, которые стали способны обеспечивать одночастотную ширину линии (<5 кГц) вместе с отличным качеством луча и стабильным линейно поляризованным выходным сигналом. Системы, соответствующие этим спецификациям, постепенно развивались от первоначальной выходной мощности в несколько ватт до десятков, а затем и сотен ватт. Такое увеличение мощности было достигнуто за счет разработок в волоконной технологии, таких как внедрение методов подавления/смягчения вынужденного бриллюэновского рассеяния (SBS) внутри волокна, а также улучшений в общей конструкции усилителя, включая волокна с большой площадью моды (LMA) с малой апертурой. основной, [25] микроструктурированное стержневое волокно [26] [27] спиральное ядро, [28] или волокна с хирально связанной сердцевиной, [29] и конические волокна с двойной оболочкой (T-DCF). [30] По состоянию на 2015 год Высококачественные, мощные и импульсные оптоволоконные усилители обеспечивали уровни мощности, превышающие уровни, доступные от коммерческих полупроводниковых одночастотных источников, и стабильную оптимизированную производительность, открывая новые научные применения. [31]

Реализации [ править ]

Существует несколько инструментов моделирования, которые можно использовать для проектирования оптических усилителей. Популярные коммерческие инструменты были разработаны компаниями Optiwave Systems и VPI Systems.

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

  1. ^ «Путеводная звезда» . Eso.org . Европейская южная обсерватория . Проверено 29 октября 2014 г.
  2. ^ Тейлор, Ник (2007). Лазер: изобретатель, нобелевский лауреат и тридцатилетняя патентная война . backinprint.com. п. 69.
  3. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б 4704583 , Гулд, Гордон, «Патент США: 4704583 — Световые усилители, использующие столкновения для создания инверсии населенности», выдан 3 ноября 1987 г.  
  4. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б «ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ АППАРАТ, ИСПОЛЬЗУЮЩИЙ ОПТИЧЕСКИЙ ЭЛЕМЕНТ, НАКЛОНЕННЫЙ ПОД УГЛОМ БРЮСТЕРСА» (PDF) . 24 мая 1988 г. Архивировано (PDF) из оригинала 9 октября 2022 г.
  5. ^ Джонс, Стейси В. (7 ноября 1987 г.). «Патенты; изобретатель увеличивает свою лазерную сумму» . Нью-Йорк Таймс . ISSN   0362-4331 . Проверено 3 ноября 2021 г.
  6. ^ Тейлор, Ник (2007). Лазер: изобретатель, нобелевский лауреат и тридцатилетняя патентная война . Backprint.com. п. 283.
  7. ^ Отчет USPTO. «Способ создания перестраиваемого эрбиевого волоконного лазера» . USPTO.отчет . Проверено 3 ноября 2021 г.
  8. ^ «Волокно выполняет свое обещание - эссе Джорджа Гилдера» . www.panix.com . Проверено 3 ноября 2021 г.
  9. ^ Гроуб, Клаус; Эйзельт, Майкл (2013). Мультиплексирование с разделением по длине волны: Практическое инженерное руководство . Уайли. п. 2.
  10. ^ Фреде, Майк (2015). «Поймай вершину» . Журнал лазерной техники . 12 . Уайли: 30–33. дои : 10.1002/latj.201500001 .
  11. ^ Фреде, Майк (2007). «Одночастотный лазерный усилитель основного режима для детекторов гравитационных волн». Оптика Экспресс . 15 (2). ОСА: 459–65. Бибкод : 2007OExpr..15..459F . дои : 10.1364/OE.15.000459 . hdl : 11858/00-001M-0000-0012-BAD8-1 . ПМИД   19532263 .
  12. ^ Пирсолл, Томас (2010). Основы фотоники, 2-е издание . МакГроу-Хилл. ISBN  978-0-07-162935-5 . Архивировано из оригинала 17 августа 2021 г. Проверено 24 февраля 2021 г.
  13. ^ Бэни, Дуглас, М., Галлион, Филипп, Такер, Родни С., «Теория и методы измерения коэффициента шума оптических усилителей», Optical Fiber Technology 6, 122, стр. 122-154 (2000)
  14. ^ Пашотта, Рюдигер. «Учебное пособие по оптоволоконным усилителям» . РП Фотоника . Проверено 10 октября 2013 г.
  15. ^ Мирс, Р.Дж. и Рики, Л. и Пул, С.Б. и Пейн, Д.Н.: «Низкопороговый перестраиваемый волоконный лазер с непрерывной волной и модуляцией добротности, работающий на длине волны 1,55 мкм», Electron. Летт., 1986, 22, стр. 159–160.
  16. ^ Р. Дж. Мирс, Л. Рики, И. М. Джаунси и Д. Н. Пейн: «Малошумящий волоконный усилитель, легированный эрбием, на длине волны 1,54 мкм», Электрон. Летт., 1987, 23, с.1026–1028.
  17. ^ Э. Десервир, Дж. Симпсон и ПК Беккер, Оптический усилитель бегущей волны с высоким коэффициентом усиления, легированный эрбием, «Optics Letters», том 12, № 11, 1987, стр. 888–890.
  18. ^ Патентное ведомство США № 5696615; «Системы оптической связи с мультиплексированием по длине волны, использующие оптические усилители с равномерным усилением».
  19. ^ «Тема: В фибросферу» . Massis.lcs.mit.edu . Архивировано из оригинала (TXT) 5 марта 2016 г. Проверено 10 августа 2017 г.
  20. ^ М. Дж. Коннолли, Полупроводниковые оптические усилители. Бостон, Массачусетс: Springer-Verlag, 2002. ISBN   978-0-7923-7657-6
  21. ^ Гош, Б.; Мухопадьяй, С. (2011). «Полностью оптические операции NAND и NOR с кодированием длины волны с использованием полупроводникового оптического усилителя на основе интерферометра Маха-Цендера, преобразователя длины волны и системы фазового сопряжения» . Письма по оптике и фотонике . 4 (2): 1–9. дои : 10.1142/S1793528811000172 .
  22. ^ «МЭМС-перестраиваемый SOA с вертикальным резонатором» . Engineering.ucsb.edu . Архивировано из оригинала 11 марта 2007 года . Проверено 10 августа 2017 г.
  23. ^ «Конические усилители – доступные длины волн и выходная мощность» . Ханель Фотоникс . Проверено 26 сентября 2014 г.
  24. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Команда FiberStore. «Учебное пособие по оптическому усилителю — FS.COM» . Fiberstore.com . Проверено 10 августа 2017 г.
  25. ^ Коплоу, Джеффри П.; Клинер, Дахв А.В.; Гольдберг, Лью (1 апреля 2000 г.). «Одномодовый режим работы спирального многомодового волоконного усилителя» . Оптические письма . 25 (7): 442–444. Бибкод : 2000OptL...25..442K . дои : 10.1364/OL.25.000442 . ISSN   1539-4794 . ПМИД   18064073 .
  26. ^ Мюллер, Майкл; Кинель, Марко; Кленке, Арно; Готшалл, Томас; Шестаев, Евгений; Плётнер, Марко; Лимперт, Йенс; Тюннерманн, Андреас (01 августа 2016 г.). «Восьмиканальный сверхбыстрый волоконный лазер 1 кВт, 1 мДж» . Оптические письма . 41 (15): 3439–3442. arXiv : 2101.08498 . Бибкод : 2016OptL...41.3439M . дои : 10.1364/OL.41.003439 . ISSN   1539-4794 . ПМИД   27472588 . S2CID   11678581 .
  27. ^ Лимперт, Дж.; Дегиль-Робин, Н.; Манек-Хеннингер, И.; Салин, Ф.; Рёзер, Ф.; Лием, А.; Шрайбер, Т.; Нольте, С.; Зеллмер, Х.; Тюннерманн, А.; Броенг, Дж. (21 февраля 2005 г.). «Мощный стержневой фотонно-кристаллический волоконный лазер» . Оптика Экспресс . 13 (4): 1055–1058. Бибкод : 2005OExpr..13.1055L . дои : 10.1364/OPEX.13.001055 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   19494970 .
  28. ^ Ван, П.; Купер, LJ; Саху, Дж. К.; Кларксон, Вашингтон (15 января 2006 г.). «Эффективная одномодовая работа волоконного лазера со спиральным сердечником, легированного иттербием, с накачкой в ​​оболочке» . Оптические письма . 31 (2): 226–228. Бибкод : 2006OptL...31..226W . дои : 10.1364/OL.31.000226 . ISSN   1539-4794 . ПМИД   16441038 .
  29. ^ Лефрансуа, Симон; Сосновский, Томас С.; Лю, Чи-Хун; Гальванаускас, Альмантас; Уайз, Фрэнк В. (14 февраля 2011 г.). «Масштабирование энергии волоконных лазеров с синхронизацией мод с хирально связанным сердечником» . Оптика Экспресс . 19 (4): 3464–3470. Бибкод : 2011OExpr..19.3464L . дои : 10.1364/OE.19.003464 . ISSN   1094-4087 . ПМК   3135632 . ПМИД   21369169 .
  30. ^ Филиппов В.; Чаморовский Ю.; Керттула, Дж.; Голант, К.; Песса, М.; Охотников, О.Г. (04.02.2008). «Коническое волокно с двойной оболочкой для применений высокой мощности» . Оптика Экспресс . 16 (3): 1929–1944. Бибкод : 2008OExpr..16.1929F . дои : 10.1364/OE.16.001929 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   18542272 .
  31. ^ Дин, Дж.; Самсон, Б.; Ахмади, П. (1 февраля 2015 г.). «Мощные оптоволоконные усилители позволяют использовать передовые научные приложения» . Мир лазерного фокуса . Архивировано из оригинала 8 октября 2015 г. - в библиотеке Нуферн.

Внешние ссылки [ править ]

Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Optical_amplifier&oldid=1224340985"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: b8583156369da42b11a3b50ff983c2c9__1715965440
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/b8/c9/b8583156369da42b11a3b50ff983c2c9.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Optical amplifier - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)