Правило СООБЩЕНИЯ
Правило Окубо-Цвейга-Иизуки или правило OZI является следствием квантовой хромодинамики (КХД), которое объясняет, почему определенные режимы распада появляются реже, чем можно было бы ожидать. Его независимо предложили Сусуму Окубо , Джордж Цвейг и Дзюгоро Иидзука в 1960-х годах. [1] [2] [3] В нем говорится, что любой сильно происходящий процесс будет подавлен, если только за счет удаления внутренних глюонных линий его диаграмму Фейнмана можно разделить на две несвязные диаграммы: одна, содержащая все частицы в начальном состоянии, и другая, содержащая все частицы в конечном состоянии. частицы.
Примером такого подавленного распада является фи-мезон на пионы : φ → π. + + р − + р 0 . Можно было бы ожидать, что этот режим распада будет доминировать над другими режимами распада, такими как φ → K. + + К − , имеют гораздо более низкие Q. значения которые На самом деле видно, что φ распадается на каоны в 84% случаев, что позволяет предположить, что путь распада на пионы подавлен.
Объяснение правила OZI можно увидеть в уменьшении константы связи в КХД с увеличением энергии (или передачи импульса ). Для каналов с подавлением OZI глюоны должны иметь высокое q. 2 (по крайней мере, столько же, сколько энергии покоя кварков, на которые они распадаются), и поэтому константа связи будет казаться этим глюонам малой.
Другое объяснение правила OZI исходит из предела больших N c , в котором число цветов N c предполагается бесконечным. Процессы, подавленные OZI, имеют более высокое соотношение вершин (которые способствуют факторам 1 ⁄ N c ) к независимым фермионным петлям (которые вносят вклад в N c ) по сравнению с неподавленными процессами, поэтому эти процессы встречаются гораздо реже.
Еще один пример — распады возбужденных состояний чармония (связанного состояния очарованного кварка и антикварка).Для состояний более легких, чем заряженные D-мезоны , распад должен происходить точно так же, как в приведенном выше примере, на три пиона с тремя виртуальными глюонами, опосредующими взаимодействие, каждый из которых должен иметь достаточно энергии для образования пары кварк-антикварк.
Но выше порога D-мезона исходные валентные кварки не обязательно аннигилируют; они могут распространяться в конечные состояния. В этом случае требуются только два глюона, которые разделяют энергию спонтанно зарождающейся легкой пары кварк-антикварк. Таким образом, их энергия ниже, чем у трех глюонов аннигиляции, подавленной OZI. Подавление обусловлено как меньшими значениями константы связи КХД при высоких энергиях, так и большим числом вершин взаимодействия.
См. также
[ редактировать ]Ссылки
[ редактировать ]- ^ Окубо, С. (1963). «Ф-мезон и модель унитарной симметрии». Письма по физике . 5 (2). Эльзевир Б.В.: 165–168. дои : 10.1016/s0375-9601(63)92548-9 . ISSN 0031-9163 .
- ^ Цвейг, Г. (1964). Отчет ЦЕРН № 8419/TH412 (Отчет).
- ^ Иидзука, Джугоро (1966). «Систематика и феноменология семейства мезонов» . Приложение «Прогресс теоретической физики» . 37 . Издательство Оксфордского университета (OUP): 21–34. дои : 10.1143/ptps.37.21 . ISSN 0375-9687 .
Источники
[ редактировать ]- Мартин, БР; Шоу, Г. (1997). «§6.1.1 Чармоний». Физика элементарных частиц (2-е изд.). Чичестер, Великобритания: John Wiley & Sons. п. 128. ИСБН 0-471-92358-3 .
- Гриффитс, Д. (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Германия: Wiley-VCH. §5.4.1. ISBN 978-3-527-40601-2 .
 | Эта физике элементарных частиц статья, посвященная , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее . |