Фотовольтаика промежуточного диапазона
Фотовольтаика промежуточной зоны в исследованиях солнечных элементов обеспечивает методы превышения предела Шокли-Кейсера на эффективность элемента. Он вводит энергетический уровень промежуточной зоны (IB) между валентной зоной и зоной проводимости. Теоретически введение ИБ позволяет двум фотонам с энергией меньше ширины запрещенной зоны возбудить электрон из валентной зоны в зону проводимости . Это увеличивает индуцированный фототок и, следовательно, эффективность. [1]
Ограничение эффективности
[ редактировать ]Одна группа
[ редактировать ]Люке и Марти впервые получили теоретический предел для устройства IB с одним уровнем энергии в середине зазора, используя подробный баланс . [1] Они предположили, что в IB не было собрано носителей и что устройство находится в полной концентрации. [1] Они обнаружили, что максимальная эффективность составляет 63,2% при ширине запрещенной зоны 1,95 эВ с IB 0,71 эВ либо из валентной зоны, либо из зоны проводимости. [1] При одном солнечном освещении предельная эффективность составляет 47%. [2]
Бесконечные полосы
[ редактировать ]Грин и Браун расширили эти результаты, выведя теоретический предел эффективности для устройства с бесконечными IB. [3] Путем введения большего количества IB можно использовать еще больший спектр инцидентов. После выполнения детального баланса они обнаружили, что максимальная эффективность составляет 77,2%. [3] Этот КПД меньше, чем у многопереходной ячейки с бесконечными переходами. Это связано с тем, что в многопереходных ячейках электроны захватываются сразу после возбуждения в более высокоэнергетическое состояние, тогда как в устройстве IB электронам все еще требуется еще один энергетический переход, чтобы достичь зоны проводимости и быть собранными. [3]
Современные технологии
[ редактировать ]У IB теоретически есть потенциал стать высокоэффективными устройствами, но их сложно создать. Введение ИБ значительно усиливает механизмы безызлучательной рекомбинации. [4] Кроме того, IB должны быть частично заполнены, чтобы обеспечить перемещение перевозчика в IB и обратно. Для этого часто требуются доноры-носители. [2] Ниже описаны три современных метода изготовления устройств IB.
Квантовые точки
[ редактировать ]Первый метод заключается во внедрении небольших однородных структур квантовых точек (КТ) в однопереходное устройство. [2] При этом создается ИБ, который можно настроить, изменяя форму и размер КТ. [5] Чтобы экспериментальное устройство продемонстрировало высокий потенциал эффективности, оно должно продемонстрировать, что оно может генерировать ток за счет поглощения субзонных фотонов, сохраняя при этом выходное напряжение устройства. [5] Некоторые экспериментальные устройства, такие как InAs/GaAs, смогли сделать это с помощью квантовых точек, выращенных эпитаксиально. [5] Предварительные устройства InAs/GaAs смогли обеспечить эффективность до 18,3%, хотя это все еще ниже, чем у сопоставимого устройства с одним переходом. [6] К сожалению, структуры QD имеют несколько проблем: [2]
- Введенный ИБ часто бывает пустым, что требует от доноров-носителей частичного его заполнения.
- Устройства обычно эффективны только при низких температурах, поскольку они склонны к тепловому выбросу.
- Использование КТ увеличивает безызлучательную рекомбинацию, что снижает характеристики подзоны.
- Увеличение количества слоев КТ может улучшить характеристики подзоны, но также увеличивает нагрузку на решетку устройства.
Поэтому необходимы дополнительные исследования для создания действительно высокоэффективных устройств. В частности, необходимо разработать структуры КТ высокой плотности с длительным временем жизни носителей и найти новые материалы, чтобы исключить необходимость использования донорских носителей для заполнения ИБ. [2]
Результаты, связанные с химически синтезированными коллоидными квантовыми точками (CQD) [7] а фотоэлектрические материалы на основе перовскита продемонстрировали потенциально благоприятные условия для реализации полупроводников IB. ККТ, изготовленные из материалов с малой запрещенной зоной (в ближнем инфракрасном диапазоне), обеспечивают сильное удержание носителей, высокое радиационное время жизни, большой радиус Бора, [8] и может преодолеть основные вышеупомянутые ограничения точек, выращенных эпитаксиально. [9] Во-первых, ККТ могут быть плотно упакованы (плотности до 10 19 –10 20 точек/см 3 ) в пленках с высокой впитывающей способностью. Во-вторых, размер CQD точно контролируется, что позволяет создать настоящую трехзонную конфигурацию. Например, ККТ PbS, встроенные в широкозонную основу перовскита, могут обеспечить оптимальную конфигурацию ИБ и обеспечить коэффициенты поглощения, связанные с ИБ-переходами, значениями (до ~ 10 5 см −1 ) сравнимо с сыпучими материалами. [10] Также многообещающе то, что перовскиты и CQD, объединенные в растворе, могут образовывать эпитаксиально выровненные гетерокристаллы «точки в материи» (CQD @ Perovskite) , где точки пассивируются перовскитом и остаются хорошо диспергированными с концентрацией, настраиваемой путем контроля соотношения смешанных растворов. [11]
Сильно несовместимые сплавы
[ редактировать ]Другой метод изготовления устройства IB — использование сильно разнородных сплавов. Использование этих несоответствующих сплавов приводит к возникновению IB из-за механизма предотвращения пересечения зон (BAC). [12] По сути, это расщепление валентной зоны или зоны проводимости, в зависимости от типа сплава, на две зоны. [12] Эти материалы обычно изготавливаются из сплавов III-V, однако они также изготавливаются из сплавов II-VI. [12] Двумя наиболее изученными сплавами являются ZnTe, легированный O, и GaAs, легированный N. [13] Оба этих устройства экспериментально показали поглощение субзонных фотонов, однако ни одно из них не смогло продемонстрировать сохранение напряжения. [13] Несмотря на это, устройства ZnTeO продемонстрировали более высокий фототок и эффективность, чем сопоставимые устройства ZnTe с одной запрещенной зоной. [6] К сожалению, обе структуры имеют КПД менее 1%. [6] В дальнейшем необходимы дополнительные исследования для поиска материалов с естественными частично заполненными полосами IB. [5]
Сыпучие материалы с глубокими примесями
[ редактировать ]Наконец, последний подход заключается во введении примесей глубокого уровня (DLI) в объемный полупроводниковый материал. [5] Этот метод аналогичен использованию сплавов с высокой степенью несоответствия, однако процент легирования намного меньше. Самая большая проблема с этими устройствами заключается в том, что безызлучательная рекомбинация, преимущественно Шокли-Рид-Холла, значительно увеличивается. [14] Значительные исследования в этой области были направлены на достижение «восстановления срока службы» или возможности увеличить срок службы носителя за счет введения большего количества DLI. [15] В частности, считалось, что восстановление срока службы может быть достигнуто за счет увеличения концентрации DLI при переходе от изолятора к металлу. [15] Крич, однако, опроверг это и в процессе предложил «показатель качества», позволяющий определить, подходят ли материалы для высокоэффективных ИБ. [15] Идея заключалась в том, что если бы время жизни безызлучательной рекомбинации было значительно больше, чем время прохождения электрона из зоны проводимости в зону проводимости, то материал мог бы повысить эффективность. [15] По сути, электрон может достичь IB до рекомбинации, что приводит к более высокому индуцированному фототоку. Эта добротность была использована для объяснения того, почему ни одно пригодное для использования устройство не было изготовлено с использованием высоколегированного кремния. В частности, кремний, легированный халькогеном, имеет низкие показатели эффективности из-за малого времени жизни безызлучательной рекомбинации. [16] Для создания устройств IB необходимо провести дополнительные исследования, чтобы найти объемный полупроводниковый материал, который демонстрирует более высокое время жизни безызлучательной рекомбинации.
Ссылки
[ редактировать ]- ^ Jump up to: а б с д Луке, Антонио; Марти, Антонио (30 июня 1997 г.). «Повышение эффективности идеальных солнечных элементов за счет фотонных переходов на промежуточных уровнях». Письма о физических отзывах . 78 (26). Американское физическое общество (APS): 5014–5017. Бибкод : 1997PhRvL..78.5014L . дои : 10.1103/physrevlett.78.5014 . ISSN 0031-9007 .
- ^ Jump up to: а б с д и Окада, Ёситака, Тома Согабе и Ясуси Сёдзи. «Глава 13: «Солнечные элементы промежуточного диапазона»» Передовые концепции фотоэлектрической энергии. Эд. Артур Дж. Нозик, Гэвин Конибир и Мэтью С. Берд. Том. № 11. Кембридж, Великобритания: Королевское химическое общество, 2014. 425–54. Распечатать. РНЦ Энергетика и Экология Сер.
- ^ Jump up to: а б с Браун, Эндрю С.; Грин, Мартин А. (2002). «Примесный фотоэлектрический эффект: фундаментальные пределы эффективности преобразования энергии». Журнал прикладной физики . 92 (3). Издательство АИП: 1329–1336. Бибкод : 2002JAP....92.1329B . дои : 10.1063/1.1492016 . ISSN 0021-8979 .
- ^ Салливан, Джозеф Т.; Симмонс, Кристи Б.; Буонассиси, Тонио; Крич, Джейкоб Дж. (2015). «Целевой поиск эффективных материалов для солнечных батарей промежуточного диапазона». Журнал IEEE по фотоэлектрической энергии . 5 (1). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 212–218. дои : 10.1109/jphotov.2014.2363560 . ISSN 2156-3381 . S2CID 44638605 .
- ^ Jump up to: а б с д и Рамиро, Иниго; Марти, Антонио; Антолин, Элиза; Луке, Антонио (2014). «Обзор экспериментальных результатов, связанных с работой солнечных элементов промежуточного диапазона» . Журнал IEEE по фотоэлектрической энергии . 4 (2). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 736–748. дои : 10.1109/jphotov.2014.2299402 . ISSN 2156-3381 . S2CID 19330387 .
- ^ Jump up to: а б с Люк А. и Стивен Хегедус. Справочник по фотоэлектрической науке и технике. Чичестер, Западный Суссекс, Великобритания: Wiley, 2011. Печать.
- ^ Мендес, Маноэль Дж; ЭРНАНДЕС, Эстела; ЛОПЕС, Эстер; ГАРСИА-ЛИНАРЕС, Пабло; Рамиро, Иньиго; Артачо, Ирен; Антолин, Элиза; ТОБИАС, Игнасио; МАРТИ, Антонио; Луке, Антонио (30 августа 2013 г.). «Самособирающиеся коллоидные квантовые точки и металлические наночастицы для солнечных элементов среднего диапазона с усиленным плазмоном» . Нанотехнологии . 24 (34): 345402. Бибкод : 2013Nanot..24H5402M . дои : 10.1088/0957-4484/24/34/345402 . ISSN 0957-4484 . ПМИД 23912379 .
- ^ Рамиро, Иниго; Кунду, Бисваджит; Далмасес, Мариона; Оздемир, Онур; Питер, Мэри; Константы, Герасим (23 июня 2020 г.). «Внутризонные оптические свойства сильно n-легированных твердотельных пленок коллоидных квантовых точек PbS, зависящих от размера и температуры» . АСУ Нано . 14 (6): 7161–7169. дои : 10.1021/acsnano.0c02033 . hdl : 2117/359290 . ISSN 1936-0851 . ПМИД 32396326 .
- ^ Ворёш, Мартон; Галли, Джулия; Зиманьи, Гергели Т. (28 июля 2015 г.). «Коллоидные наночастицы для солнечных элементов промежуточной зоны» . АСУ Нано . 9 (7): 6882–6890. дои : 10.1021/acsnano.5b00332 . ISSN 1936-0851 . ПМИД 26042468 .
- ^ Александр, М.; Агуас, Х.; Фортунато, Э.; Мартинс, Р.; Мендес, MJ (17 ноября 2021 г.). «Управление светом с помощью квантовых наноструктурированных полупроводниковых точек в хозяине» . Свет: наука и приложения . 10 (1): 231. Бибкод : 2021LSA....10..231A . дои : 10.1038/s41377-021-00671-x . hdl : 10362/128327 . ISSN 2047-7538 .
- ^ Рамиро, Иньиго; Марти, Антонио (2021). «Солнечные элементы промежуточного диапазона: настоящее и будущее» . Прогресс в фотоэлектрической энергетике: исследования и приложения . 29 (7): 705–713. дои : 10.1002/pip.3351 . ISSN 1062-7995 .
- ^ Jump up to: а б с Лопес, Н.; Райхертц, Луизиана; Ю, К.М.; Кэмпман, К.; Валукевич, В. (10 января 2011 г.). «Разработка электронной зонной структуры для многозонных солнечных элементов» . Письма о физических отзывах . 106 (2). Американское физическое общество (APS): 028701. Бибкод : 2011PhRvL.106b8701L . doi : 10.1103/physrevlett.106.028701 . ISSN 0031-9007 . ПМИД 21405256 .
- ^ Jump up to: а б Танака, Тору; Ю, Кин М.; Левандер, Алехандро X.; Дубон, Оскар Д.; Райхертц, Лотар А.; и др. (22 августа 2011 г.). «Демонстрация Солнечная батарея промежуточного диапазона». Японский журнал прикладной физики . 50 (8). Японское общество прикладной физики: 082304. doi : 10.1143/jjap.50.082304 . ISSN 0021-4922 .
- ^ Луке, Антонио; Марти, Антонио; Стэнли, Колин (5 февраля 2012 г.). «Понимание солнечных элементов промежуточного диапазона» . Природная фотоника . 6 (3). ООО «Спрингер Сайенс энд Бизнес Медиа»: 146–152. Бибкод : 2012NaPho...6..146L . дои : 10.1038/nphoton.2012.1 . ISSN 1749-4885 .
- ^ Jump up to: а б с д Крич, Джейкоб Дж.; Гальперин, Бертран И.; Аспуру-Гузик, Алан (2012). «Безрадиационное время жизни в фотоэлектрических элементах промежуточной полосы - отсутствие восстановления времени жизни». Журнал прикладной физики . 112 (1). Издательство АИП: 013707–013707–8. arXiv : 1110.5639 . Бибкод : 2012JAP...112a3707K . дои : 10.1063/1.4732085 . ISSN 0021-8979 . S2CID 39531675 .
- ^ Шер, Мэн-Джу; Симмонс, Кристи Б.; Крич, Джейкоб Дж.; Эйки, Остин Дж.; Винклер, Марк Т.; и др. (04 августа 2014 г.). «Динамика пикосекундной рекомбинации носителей в гиперлегированном халькогеном кремнии» . Письма по прикладной физике . 105 (5). Издательство AIP: 053905. Бибкод : 2014ApPhL.105e3905S . дои : 10.1063/1.4892357 . hdl : 1721.1/97242 . ISSN 0003-6951 .