Пара нуклонов распадается при делении

Разрыв пары нуклонов при делении был важной темой ядерной физики на протяжении десятилетий. « Пара нуклонов » относится к эффектам спаривания нуклонов , которые сильно влияют на ядерные свойства нуклида .

Наиболее измеряемыми величинами в исследованиях деления ядер являются выходы заряда и массы осколков урана-235 и других делящихся нуклидов. В этом смысле экспериментальные результаты по распределению заряда при низкоэнергетическом делении актинидов отдают предпочтение четному Z- фрагменту, что называется нечетно-четным эффектом на выход заряда. ^[1]

Важность этих распределений заключается в том, что они являются результатом перестройки нуклонов в процессе деления из-за взаимодействия между коллективными переменными и уровнями отдельных частиц; поэтому они позволяют понять некоторые аспекты динамики процесса деления. В процессе от седла (когда ядро начинает свою необратимую эволюцию к фрагментации) до точки разрыва (когда образуются фрагменты и ядерное взаимодействие между фрагментами рассеивается), изменяется форма делящейся системы, но также продвигаются нуклоны на уровни возбужденных частиц.

Поскольку для четных ядер Z ( число протонов ) и четных N ( число нейтронов ) существует разрыв от основного состояния до первого состояния возбужденной частицы, которое достигается за счет разрыва пары нуклонов, фрагменты с четным Z ожидается, что будут иметь более высокую вероятность. производиться, чем те, у которых нечетное Z .

Предпочтение четных Z и даже N делений интерпретируется как сохранение сверхтекучести при спуске от седла к разрезу. Отсутствие чет-нечетного эффекта означает, что процесс достаточно вязкий. ^[2]

В отличие от наблюдаемого для распределений зарядов нечетно-четного влияния на массовое число осколков ( A ) не наблюдается. Этот результат интерпретируется гипотезой о том, что в процессе деления всегда будет происходить разрыв пары нуклонов, которым может быть разрыв пары протонов или пары нейтронов при низкоэнергетическом делении урана-234 , урана-236 , ^[3] и плутоний-240, изученный Модесто Монтойей . ^[4]

Ссылки

^ Зигерт, Г.; Грейф, Дж.; Воллник, Х.; Фидлер, Г.; Декер, Р.; и др. (21 апреля 1975 г.). «Распределение ядерных зарядов в изобарах от 92 до 100 в результате теплового нейтронного деления урана-235». Письма о физических отзывах . 34 (16): 1034–1036. Бибкод : 1975PhRvL..34.1034S . дои : 10.1103/physrevlett.34.1034 .
^ Бьёрнхольм, С (1 января 1974 г.). «Сверхтекучий и вязкий спуск от седла к разрезу». Физика Скрипта . 10 (А): 110–114. Бибкод : 1974PhyS...10S.110B . дои : 10.1088/0031-8949/10/a/018 . S2CID 250843387 .
^ Синьярбьё, К.; Монтойя, М.; Рибраг, М.; Мазур, К.; Гет, К.; Перрин, П.; Морел, М. (1981). «Доказательства разрыва пар нуклонов даже в самых холодных конфигурациях разрыва ²³⁴У и ²³⁶U" . Journal of Physics Letters . 42 (19): 437–440. doi : 10.1051/jphyslet:019810042019043700 .
^ Монтойя, М. (1984). «Распределение массы и кинетической энергии при холодном делении ²³³В, ²³⁵У и ²³⁹ индуцированный нейтронами Пу « , » тепловыми . doi:10.1007/bf01415636. S2CID 121150912.

Эта радиоактивности статья о незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .

[1] Зигерт, Г.; Грейф, Дж.; Воллник, Х.; Фидлер, Г.; Декер, Р.; и др. (21 апреля 1975 г.). «Распределение ядерных зарядов в изобарах от 92 до 100 в результате теплового нейтронного деления урана-235». Письма о физических отзывах . 34 (16): 1034–1036. Бибкод : 1975PhRvL..34.1034S . дои : 10.1103/physrevlett.34.1034 .

[2] Бьёрнхольм, С (1 января 1974 г.). «Сверхтекучий и вязкий спуск от седла к разрезу». Физика Скрипта . 10 (А): 110–114. Бибкод : 1974PhyS...10S.110B . дои : 10.1088/0031-8949/10/a/018 . S2CID 250843387 .

[3] Синьярбьё, К.; Монтойя, М.; Рибраг, М.; Мазур, К.; Гет, К.; Перрин, П.; Морел, М. (1981). «Доказательства разрыва пар нуклонов даже в самых холодных конфигурациях разрыва ²³⁴У и ²³⁶U" . Journal of Physics Letters . 42 (19): 437–440. doi : 10.1051/jphyslet:019810042019043700 .

[4] Монтойя, М. (1984). «Распределение массы и кинетической энергии при холодном делении ²³³В, ²³⁵У и ²³⁹ индуцированный нейтронами Пу « , » тепловыми . doi:10.1007/bf01415636. S2CID 121150912.

[1]

[2]

[3]

[4]