✖


Jump to content

Остров стабильности

О речи Джимми Картера см. « Остров стабильности» (выступление) .

Диаграмма, показывающая измеренные и прогнозируемые периоды полураспада тяжелых и сверхтяжелых нуклидов, а также линию бета-стабильности и прогнозируемое местоположение острова стабильности.
Диаграмма Объединенного института ядерных исследований, показывающая измеренные (в рамке) и прогнозируемые периоды полураспада сверхтяжелых нуклидов , упорядоченные по количеству протонов и нейтронов. Ожидаемое расположение острова стабильности около Z =112 ( коперниций ) обведено кружком. [1] [2]

В ядерной физике остров стабильности — это предсказанный набор изотопов сверхтяжелых элементов , которые могут иметь значительно более длительный период полураспада , чем известные изотопы этих элементов. Прогнозируется, что он появится в виде «острова» на карте нуклидов , отделенного от известных стабильных и долгоживущих первичных радионуклидов . Его теоретическое существование объясняется стабилизирующими эффектами предсказанных « магических чисел » протонов и нейтронов в области сверхтяжелых масс. [3] [4]

Ядерная физика
Модели ядра
нуклидов Классификация
Ядерная стабильность
Радиоактивный распад
Ядерное деление
Захват процессов
Высокоэнергетические процессы
Нуклеосинтез и
ядерная астрофизика
Ядерная физика высоких энергий
Ученые

Было сделано несколько предсказаний относительно точного местоположения острова стабильности, хотя обычно считается, что он сосредоточен вблизи изотопов коперниция и флеровия вблизи предсказанной замкнутой нейтронной оболочки при N = 184. [2] Эти модели убедительно предполагают, что закрытая оболочка обеспечит дополнительную устойчивость к делению и альфа-распаду . Хотя ожидается, что эти эффекты будут наибольшими вблизи атомных номеров Z = 114 ( флеровий ) и N = 184, ожидается, что область повышенной стабильности будет охватывать несколько соседних элементов, а также могут существовать дополнительные острова стабильности вокруг более тяжелых ядер, которые вдвойне эффективны. магия (имеющая магические числа как протонов, так и нейтронов). Оценки стабильности нуклидов на острове обычно составляют период полураспада, составляющий минуты или дни; некоторые оптимисты предполагают, что период полураспада составляет порядка миллионов лет. [5]

Хотя модель ядерной оболочки, предсказывающая магические числа, существует с 1940-х годов, существование долгоживущих сверхтяжелых нуклидов окончательно не продемонстрировано. Как и остальные сверхтяжелые элементы, нуклиды острова стабильности никогда не были обнаружены в природе; таким образом, они должны быть созданы искусственно в ходе ядерной реакции изучаемой . Ученые не нашли способа осуществить такую ​​реакцию, поскольку вполне вероятно, что для заселения ядер вблизи центра острова потребуются новые типы реакций. Тем не менее, успешный синтез сверхтяжелых элементов до Z = 118 ( оганессон ) с числом нейтронов до 177 демонстрирует небольшой стабилизирующий эффект вокруг элементов со 110 по 114 , который может продолжаться в более тяжелых изотопах, что согласуется с существованием острова стабильности. [2] [6]

Введение [ править ]

нуклидов Стабильность ​ ​

См. Также: Долина стабильности.
Полная диаграмма периодов полураспада нуклидов, построенная по осям атомного номера Z и числа нейтронов N.
График периодов полураспада известных нуклидов

Состав нуклида ( атомного ядра ) определяется количеством протонов Z и количеством нейтронов N , которые в сумме дают число A. массовое Число протона Z , также называемое атомным номером, определяет положение элемента в таблице Менделеева . Около 3300 известных нуклидов [7] обычно представляются на диаграмме с Z и N в качестве осей и периодом полураспада радиоактивного распада, указанным для каждого нестабильного нуклида (см. рисунок). [8] По состоянию на 2019 год , 251 нуклид считается стабильным (распад никогда не наблюдался); [9] как правило, по мере увеличения числа протонов стабильные ядра имеют более высокое соотношение нейтрон-протон (больше нейтронов на протон). Последний элемент таблицы Менделеева, имеющий стабильный изотоп , — свинец ( Z = 82), [а] [б] со стабильностью (т. е. периодом полураспада самых долгоживущих изотопов), как правило, уменьшающейся у более тяжелых элементов, [с] [12] особенно за пределами кюрия ( Z = 96). [13] Период полураспада ядер также уменьшается, когда существует однобокое соотношение нейтрон-протон, так что образующиеся ядра имеют слишком мало или слишком много нейтронов, чтобы быть стабильными. [14]

Стабильность ядра определяется его энергией связи : чем выше энергия связи, тем выше стабильность. Энергия связи на нуклон увеличивается с увеличением атомного номера до широкого плато около A = 60, а затем снижается. [15] Если ядро ​​можно разделить на две части, имеющие меньшую общую энергию (следствие дефекта массы, возникающего из-за большей энергии связи), оно нестабильно. Ядро может сохраняться вместе в течение конечного времени, поскольку существует потенциальный барьер, препятствующий расколу, но этот барьер можно преодолеть с помощью квантового туннелирования . Чем меньше барьер и массы осколков , тем больше вероятность раскола в единицу времени. [16]

Протоны в ядре связаны между собой сильной силой , которая уравновешивает кулоновское отталкивание между положительно заряженными протонами. В более тяжелых ядрах необходимо большее количество незаряженных нейтронов, чтобы уменьшить отталкивание и придать дополнительную стабильность. Несмотря на это, когда физики начали синтезировать элементы, которых нет в природе, они обнаружили, что стабильность снижается по мере того, как ядра становятся тяжелее. [17] Таким образом, они предположили, что периодической таблице может прийти конец. Первооткрыватели плутония (94-го элемента) подумывали назвать его «ультимием», считая его последним. [18] После открытия более тяжелых элементов, некоторые из которых распались за микросекунды, стало казаться, что нестабильность в отношении спонтанного деления ограничит существование более тяжелых элементов. В 1939 году верхний предел потенциального синтеза элементов был оценен в районе элемента 104 . [19] и после первых открытий трансактинидных элементов в начале 1960-х годов это предсказание верхнего предела было распространено на элемент 108 . [17]

Магические числа [ править ]

Диаграмма, показывающая энергетические уровни известных и предсказанных протонных оболочек с пробелами под атомными номерами 82, 114, 120 и 126.
Диаграмма, показывающая уровни энергии известных и предсказанных протонных оболочек (слева и справа показаны две разные модели). [20] Зазоры при Z = 82, 114, 120 и 126 соответствуют замыканиям оболочек, [20] которые имеют особенно стабильную конфигурацию и, таким образом, приводят к более стабильным ядрам. [21]

Еще в 1914 году было высказано предположение о возможном существовании сверхтяжелых элементов с атомными номерами, значительно превышающими атомные номера урана - тогда самого тяжелого известного элемента - когда немецкий физик Рихард Свинн предположил, что сверхтяжелые элементы с атомным номером около Z = 108 являются источником излучения космических лучей. . Хотя он не сделал никаких окончательных наблюдений, в 1931 году он выдвинул гипотезу, что трансурановые элементы с Z = 100 или Z = 108 могут быть относительно долгоживущими и, возможно, существовать в природе. [22] В 1955 году американский физик Джон Арчибальд Уилер также предположил существование этих элементов; [23] ему приписывают первое использование термина «сверхтяжелый элемент» в статье 1958 года, опубликованной совместно с Фредериком Вернером. [24] Эта идея вызвала широкий интерес лишь десять лет спустя, после усовершенствования модели ядерной оболочки . В этой модели атомное ядро ​​построено в виде «оболочек», аналогичных электронным оболочкам в атомах. Независимо друг от друга нейтроны и протоны имеют энергетические уровни , которые обычно расположены близко друг к другу, но после заполнения одной оболочки требуется значительно больше энергии, чтобы начать заполнять следующую. Таким образом, энергия связи, приходящаяся на нуклон, достигает локального максимума и ядра с заполненными оболочками более стабильны, чем без них. [25] Эта теория модели ядерной оболочки возникла в 1930-х годах, но только в 1949 году немецкие физики Мария Гепперт Майер и Йоханнес Ханс Даниэль Йенсен и др. самостоятельно разработал правильную формулировку. [26]

Число нуклонов, которыми заполняются оболочки, называют магическими числами . Для нейтронов наблюдались магические числа 2, 8, 20, 28, 50, 82 и 126, а следующее число, по прогнозам, будет 184. [6] [27] Протоны разделяют первые шесть из этих магических чисел: [28] а число 126 было предсказано как магическое число протонов с 1940-х годов. [29] Нуклиды с магическим числом каждого, например 16 О ( Z = 8, N = 8), 132 Sn ( Z = 50, N = 82) и 208 Pb ( Z = 82, N = 126) — называются «двойно магическими» и более стабильны, чем близлежащие нуклиды, из-за большей энергии связи. [30] [31]

В конце 1960-х годов более сложные модели оболочек были сформулированы американским физиком Уильямом Майерсом и польским физиком Владиславом Свёнтецким и независимо немецким физиком Хайнером Мельднером (1939–2019) . [32] [33] ). С помощью этих моделей, принимая во внимание кулоновское отталкивание, Мелднер предсказал, что следующее магическое число протона может быть 114 вместо 126. [34] Майерс и Свентецкий, по-видимому, придумали термин «остров стабильности», а американский химик Гленн Сиборг , позже открывший многие сверхтяжелые элементы, быстро принял этот термин и пропагандировал его. [29] [35] Майерс и Свентецкий также предположили, что некоторые сверхтяжелые ядра будут более долгоживущими из-за более высоких барьеров деления . Дальнейшие усовершенствования модели ядерной оболочки советским физиком Виленом Струтинским привели к появлению макроскопически-микроскопического метода - модели ядерной массы, которая учитывает как плавные тенденции, характерные для модели жидкой капли , так и локальные флуктуации, такие как оболочечные эффекты. Этот подход позволил шведскому физику Свену Нильссону и др., а также другим группам провести первые подробные расчеты стабильности ядер на острове. [34] С появлением этой модели Струтинский, Нильссон и другие группы выступили за существование дважды магического нуклида. 298 Fl ( Z = 114, N = 184), а не 310 Убх ( Z = 126, N = 184), которому еще в 1957 году было предсказано двойное волшебство. [34] Впоследствии оценки магического числа протона колебались от 114 до 126, но единого мнения до сих пор нет. [6] [21] [36] [37]

Открытия [ править ]

Наиболее стабильные изотопы сверхтяжелых элементов ( Z ≥ 104)
Элемент Атомный
число 		Большинство
стабильный
изотоп 		Период полураспада [д]
Публикации
[38] [39] 		НУБАСЭ 2020
[40]
Резерфордий 104 267 РФ 48 мин. [41] 2,5 часа
Дубниум 105 268 ДБ 16 ч. [42] 1,2 дня
Сиборгий 106 269 Сг 14 мин. [43] 5 минут
борий 107 270 Бх [и] 2,4 мин. [45] 3,8 мин.
Хассий 108 269 Хс 9,7 с [46] 16 с
Мейтнерий 109 278 гора [ф] [г] 4,5 с 6 с
Дармштадтий 110 281 Дс [ф] 12,7 с 14 с
Рентгений 111 282 Рг [ф] [час] 1,7 мин. 2,2 мин.
Коперник 112 285 Сп [ф] 28 с 30 с
нихоний 113 286 Нх [ф] 9,5 с 12 с
Флеровий 114 289 В [ф] [я] 1,9 с 2,1 с
Московий 115 290 Мак [ф] 650 мс 840 мс
Ливерморий 116 293 Лев [ф] 57 мс 70 мс
Теннессин 117 294 Ц [ф] 51 мс 70 мс
Оганессон 118 294 И [ф] 690 мкс 700 мкс

Интерес к возможному острову стабильности рос на протяжении 1960-х годов, поскольку некоторые расчеты предполагали, что он может содержать нуклиды с периодом полураспада в миллиарды лет. [48] [5] Было также предсказано, что они будут особенно устойчивы к спонтанному делению, несмотря на их высокую атомную массу. [34] [49] Считалось, что если такие элементы существуют и обладают достаточной долговечностью, то благодаря их ядерным и химическим свойствам может найтись несколько новых применений. К ним относятся использование в ускорителях частиц в качестве источников нейтронов , в ядерном оружии из-за их предсказанной низкой критической массы и большого количества нейтронов, испускаемых при делении, [50] и в качестве ядерного топлива для космических миссий. [36] Эти предположения побудили многих исследователей провести поиск сверхтяжелых элементов в 1960-х и 1970-х годах как в природе, так и посредством нуклеосинтеза в ускорителях частиц. [23]

В 1970-е годы было проведено множество поисков долгоживущих сверхтяжелых ядер. Эксперименты, направленные на синтез элементов с атомным номером от 110 до 127, проводились в лабораториях по всему миру. [51] [52] Эти элементы искали в реакциях синтеза-испарения, в которых тяжелая мишень, состоящая из одного нуклида, облучается ускоренными ионами другого нуклида в циклотроне этих ядер образуются новые нуклиды , и после слияния , и образующаяся возбужденная система высвобождает энергию за счет испарения нескольких частиц. (обычно протоны, нейтроны или альфа-частицы). Эти реакции делятся на «холодный» и «горячий» синтез, которые соответственно создают системы с более низкой и более высокой возбуждения энергией ; это влияет на выход реакции. [53] Например, реакция между 248 См и 40 Ожидалось, что Ar даст изотопы элемента 114, а это между 232 и 84 Ожидалось, что Kr даст изотопы элемента 126. [54] Ни одна из этих попыток не увенчалась успехом, [51] [52] что указывает на то, что такие эксперименты могли быть недостаточно чувствительными, если сечения реакции были низкими, что приводило к более низким выходам, или что любые ядра, достижимые с помощью таких реакций термоядерного испарения, могли бы быть слишком недолговечными для обнаружения. [Дж] Последующие успешные эксперименты показали, что периоды полураспада и сечения действительно уменьшаются с увеличением атомного номера, что приводит к синтезу лишь нескольких короткоживущих атомов самых тяжелых элементов в каждом эксперименте; [55] по состоянию на 2022 год самое высокое зарегистрированное сечение сверхтяжелого нуклида вблизи острова стабильности приходится на 288 Мак в реакции между 243 Я и 48 Что. [42]

Подобные поиски в природе также не увенчались успехом, что позволило предположить, что если сверхтяжелые элементы и существуют в природе, то их содержание составляет менее 10 −14 молей сверхтяжелых элементов на моль руды. [56] Несмотря на эти безуспешные попытки наблюдать долгоживущие сверхтяжелые ядра, [34] в лабораториях синтезировались новые сверхтяжелые элементы каждые несколько лет посредством бомбардировки легкими ионами и холодного синтеза. [к] реакции; резерфордий, первый трансактинид , был открыт в 1969 году, а коперниций, на восемь протонов ближе к острову стабильности, предсказанному при Z = 114, был достигнут к 1996 году. Несмотря на то, что периоды полураспада этих ядер очень короткие (порядка секунды ), [40] само существование элементов тяжелее резерфордия указывает на стабилизирующие эффекты, которые, как полагают, вызывают закрытые оболочки; модель , не учитывающая такие эффекты, запретила бы существование этих элементов из-за быстрого спонтанного деления. [19]

Флеровий с ожидаемыми магическими 114 протонами был впервые синтезирован в 1998 году в Объединенном институте ядерных исследований в Дубне , Россия, группой физиков под руководством Юрия Оганесяна . Был обнаружен единственный атом элемента 114 со временем жизни 30,4 секунды, а продуктов его распада измеряется минутами. период полураспада [57] Потому что образовавшиеся ядра претерпели альфа-распад, а не деление, а период полураспада был на несколько порядков больше, чем предсказывалось ранее. [л] или наблюдалось для сверхтяжелых элементов, [57] это событие рассматривалось как «учебный пример» цепи распада, характерной для острова стабильности, что является убедительным доказательством существования острова стабильности в этом регионе. [59] Несмотря на то, что первоначальная цепочка 1998 года больше не наблюдалась и ее назначение остается неопределенным, [44] дальнейшие успешные эксперименты в следующие два десятилетия привели к открытию всех элементов до оганессона , период полураспада которых, как было обнаружено, превысил первоначально предсказанные значения; эти свойства распада еще раз подтверждают наличие острова стабильности. [6] [47] [60] = 174) нет Однако исследование цепочек распада изотопов флеровия, проведенное в 2021 году, показывает, что сильного стабилизирующего эффекта от Z = 114 в области известных ядер ( N . [61] и эта дополнительная стабильность будет преимущественно следствием закрытия нейтронной оболочки. [37] Хотя известным ядрам все еще не хватает нескольких нейтронов до N = 184, где ожидается максимальная стабильность (самые богатые нейтронами подтвержденные ядра, 293 Лев и 294 Ts, достигают лишь N = 177), а точное расположение центра острова остается неизвестным, [62] [6] тенденция увеличения устойчивости ближе к N продемонстрирована = 184. Например, изотоп 285 Cn, с на восемь нейтронов больше, чем 277 Cn имеет период полураспада почти на пять порядков больше. Ожидается, что эта тенденция продолжится и в отношении неизвестных более тяжелых изотопов вблизи замыкания оболочки. [63]

Деформированные ядра [ править ]

Схема наблюдаемых цепочек распада четных Z сверхтяжелых нуклидов, состоящих из нескольких альфа-распадов и заканчивающихся спонтанным делением.
Сводка наблюдаемых цепочек распада сверхтяжелых элементов с четным Z , включая предварительные отнесения к цепочкам 3, 5 и 8. [44] Существует общая тенденция повышения стабильности изотопов с большим избытком нейтронов ( N − Z , разница в числе протонов и нейтронов), особенно элементов 110, 112 и 114, что убедительно свидетельствует о том, что центр острова Стабильность лежит среди еще более тяжелых изотопов.

Хотя прогнозируется, что ядра внутри острова стабильности около N = 184 будут сферическими , исследования начала 1990-х годов, начавшиеся с польских физиков Зигмунта Патыка и Адама Собичевского в 1991 году. [64] — предполагают, что некоторые сверхтяжелые элементы не имеют идеально сферических ядер. [65] [66] Изменение формы ядра меняет положение нейтронов и протонов в оболочке. Исследования показывают, что большие ядра, находящиеся дальше от сферических магических чисел, деформируются . [66] вызывая сдвиг магических чисел или появление новых магических чисел. Современные теоретические исследования показывают, что в области Z = 106–108 и N ≈ 160–164 ядра могут быть более устойчивыми к делению вследствие оболочечных эффектов для деформированных ядер; таким образом, такие сверхтяжелые ядра будут подвергаться только альфа-распаду. [67] [68] [69] В настоящее время считается, что Хассий-270 представляет собой дважды магическое деформированное ядро ​​с деформированными магическими числами Z = 108 и N = 162. [70] Его период полураспада составляет 9 секунд. [40] Это согласуется с моделями, учитывающими деформированную природу ядер, промежуточных между актинидами, и островом стабильности вблизи N = 184, в котором возникает «полуостров» стабильности при деформированных магических числах Z = 108 и N = 162. [71] [72] Определение свойств распада соседних изотопов хассия и сиборгия вблизи N = 162 дает дополнительные убедительные доказательства этой области относительной стабильности в деформированных ядрах. [49] Это также убедительно свидетельствует о том, что остров стабильности (для сферических ядер) не полностью изолирован от области стабильных ядер, а скорее, что обе области вместо этого связаны через перешеек относительно стабильных деформированных ядер. [71] [73]

распада Прогнозируемые ​ свойства

Диаграмма, изображающая четыре основных режима распада (альфа, захват электрона, бета и спонтанное деление) известных и предсказанных сверхтяжелых ядер.
Диаграмма, изображающая предсказанные режимы распада сверхтяжелых ядер, причем наблюдаемые ядра выделены черными контурами. По прогнозам, ядра с наибольшим дефицитом нейтронов, а также ядра, находящиеся непосредственно за пределами замыкания оболочки при N = 184, будут преимущественно подвергаться спонтанному делению (SF), тогда как альфа-распад (α) может доминировать в ядрах с дефицитом нейтронов ближе к острову, и это существенно Ветви бета-распада (β) или электронного захвата (EC) могут появиться ближе всего к центру острова вокруг 291 Сп и 293 Сп. [2]

Периоды полураспада ядер на самом острове стабильности неизвестны, поскольку ни один из нуклидов, которые могли бы находиться «на острове», не наблюдался. Многие физики считают, что период полураспада этих ядер относительно невелик, порядка минут или дней. [62] Некоторые теоретические расчеты показывают, что период их полураспада может быть длительным, порядка 100 лет. [2] [55] или, возможно, до 10 9 годы. [5]

закрытие оболочки при N Прогнозируется, что = 184 приведет к увеличению частичного периода полураспада альфа-распада и спонтанного деления. [2] Считается, что закрытие оболочки приведет к повышению барьеров деления ядер вокруг 298 Fl, что сильно препятствует делению и, возможно, приводит к тому, что период полураспада при делении на 30 порядков превышает период полураспада ядер, на которые не влияет замыкание оболочки. [34] [74] Например, нейтронодефицитный изотоп 284 Fl (с N = 170) подвергается делению с периодом полураспада 2,5 миллисекунды и считается одним из наиболее нейтронодефицитных нуклидов с повышенной стабильностью вблизи замыкания оболочки N = 184. [43] По прогнозам, за пределами этой точки некоторые неоткрытые изотопы будут подвергаться делению с еще более коротким периодом полураспада, что ограничивает существование [м] и возможное наблюдение [Дж] сверхтяжелых ядер вдали от острова стабильности (а именно для N < 170, а также для Z > 120 и N > 184). [14] [19] Эти ядра могут подвергаться альфа-распаду или спонтанному делению за микросекунды или меньше, при этом некоторые периоды полураспада при делении оцениваются порядка 10. −20 секунд при отсутствии барьеров деления. [67] [68] [69] [74] В отличие, 298 Fl (по прогнозам, находится в области максимальных оболочечных эффектов) может иметь гораздо более длительный период полураспада спонтанного деления, возможно, порядка 10 19 годы. [34]

В центре острова может иметь место конкуренция между альфа-распадом и спонтанным делением, хотя точное соотношение зависит от модели. [2] Периоды полураспада альфа-распада 1700 ядер с 100 ≤ Z ≤ 130 были рассчитаны в модели квантового туннелирования как с экспериментальными, так и с теоретическими значениями Q- распада альфа-распада и согласуются с наблюдаемыми периодами полураспада для некоторых из самых тяжелых изотопов. [67] [68] [69] [78] [79] [80]

Также прогнозируется, что самые долгоживущие нуклиды будут лежать на линии бета-стабильности , поскольку прогнозируется, что бета-распад будет конкурировать с другими режимами распада вблизи предсказанного центра острова, особенно для изотопов элементов 111–115. В отличие от других режимов распада, предсказанных для этих нуклидов, бета-распад не меняет массового числа. Вместо этого нейтрон превращается в протон или наоборот, образуя соседнюю изобару ближе к центру стабильности (изобару с наименьшим избытком массы ). Например, значительные ветви бета-распада могут существовать в таких нуклидах, как 291 эт и 291 Нх; эти нуклиды имеют лишь на несколько нейтронов больше, чем известные нуклиды, и могут распадаться по «узкому пути» к центру острова стабильности. [1] [2] Возможная роль бета-распада весьма неопределенна, поскольку некоторые изотопы этих элементов (например, 290 эт и 293 Mc), по прогнозам, будут иметь более короткий частичный период полураспада альфа-распада. Бета-распад уменьшит конкуренцию и приведет к тому, что альфа-распад останется доминирующим каналом распада, если только в сверхдеформированных изомерах этих нуклидов не будет дополнительной устойчивости к альфа-распаду. [81]

Диаграмма, изображающая четыре основных режима распада (альфа, захват электрона, бета и спонтанное деление) известных и предсказанных сверхтяжелых ядер в соответствии с моделью KTUY.
Эта диаграмма предсказанных режимов распада, полученная на основе теоретических исследований Японского агентства по атомной энергии , предсказывает центр острова стабильности вокруг 294 Дс; это будет самый долгоживущий из нескольких относительно долгоживущих нуклидов, преимущественно подвергающихся альфа-распаду (обведено кружком). Это область, где линия бета-стабильности пересекает область, стабилизированную замыканием оболочки при N = 184. Слева и справа периоды полураспада уменьшаются, поскольку деление становится доминирующим режимом распада, что согласуется с другими моделями. [14] [74]

Учитывая все режимы распада, различные модели указывают на смещение центра острова (т. е. самого долгоживущего нуклида) от 298 Переход к более низкому атомному номеру и конкуренция между альфа-распадом и спонтанным делением в этих нуклидах; [82] сюда входят 100-летние периоды полураспада для 291 Сп и 293 Сп, [55] [77] период полураспада 1000 лет 296 Сп, [55] период полураспада 300 лет 294 Дс, [74] и период полураспада 3500 лет для 293 Дс, [83] [84] с 294 Дс и 296 Сп ровно у замыкания оболочки N = 184. Было также высказано предположение, что эта область повышенной стабильности для элементов с 112 ≤ Z ≤ 118 вместо этого может быть следствием ядерной деформации и что истинный центр острова стабильности для сферических сверхтяжелых ядер находится вокруг 306 Убб ( Z = 122, N = 184). [20] Эта модель определяет остров стабильности как область с наибольшим сопротивлением делению, а не с самым длинным общим периодом полураспада; [20] нуклид 306 По прогнозам, у Убба по-прежнему короткий период полураспада относительно альфа-распада. [2] [69] Островом стабильности сферических ядер также может быть «коралловый риф» (т.е. широкая область повышенной стабильности без четкого «пика») в районе N = 184 и 114 ≤ Z ≤ 120, причем периоды полураспада быстро уменьшаются при более высоких значениях. атомный номер из-за комбинированного эффекта замыкания оболочек протона и нейтрона. [85]

Еще одним потенциально важным способом распада самых тяжелых сверхтяжелых элементов был предложен кластерный распад румынскими физиками Дорином Н. Поэнару и Раду А. Гергеску и немецким физиком Вальтером Грейнером . Ожидается, что степень его ветвления относительно альфа-распада будет увеличиваться с увеличением атомного номера, так что он может конкурировать с альфа-распадом около Z = 120 и, возможно, станет доминирующим режимом распада для более тяжелых нуклидов около Z = 124. Таким образом, ожидается, что он будет играть роль большую роль за пределами центра острова стабильности (хотя он все еще находится под влиянием оболочечных эффектов), если только центр острова не находится с более высоким атомным номером, чем прогнозировалось. [86]

Возможное естественное явление [ править ]

Смотрите также: Вымершие изотопы сверхтяжелых элементов.

Хотя период полураспада сверхтяжелых элементов в сотни или тысячи лет был бы относительно долгим, он слишком короток для того, чтобы такие нуклиды существовали изначально на Земле . Кроме того, нестабильность ядер, промежуточных между первичными актинидами ( 232 чё , 235 У , и 238 U ) и остров стабильности могут ингибировать образование ядер внутри острова в r -процессе нуклеосинтеза. Различные модели предполагают, что спонтанное деление будет доминирующим способом распада ядер с A > 280 и что деление, индуцированное нейтронами или с задержкой бета- излучения - соответственно захват нейтрона и бета-распад, сразу за которым следует деление, - станут основными каналами реакции. В результате бета-распад в сторону острова стабильности может происходить только по очень узкому пути или может быть полностью заблокирован делением, что исключает синтез нуклидов внутри острова. [87] Ненаблюдение сверхтяжелых нуклидов, таких как 292 Хс и 298 Считается, что Fl в природе является следствием низкого выхода r -процесса, возникающего в результате этого механизма, а также слишком короткого периода полураспада, чтобы позволить измеримым количествам сохраняться в природе. [88] [н] Различные исследования с использованием ускорительной масс-спектроскопии и кристаллических сцинтилляторов сообщили о верхних пределах естественного содержания таких долгоживущих сверхтяжелых ядер порядка 10 −14 относительно их стабильных гомологов . [91]

Несмотря на эти препятствия на пути их синтеза, исследование, опубликованное в 2013 году группой российских физиков под руководством Валерия Загребаева, предполагает, что самые долгоживущие изотопы коперниция могут встречаться при содержании 10 −12 относительно свинца, благодаря чему их можно обнаружить в космических лучах . [63] Аналогичным образом, в эксперименте 2013 года группа российских физиков под руководством Александра Багули сообщила о возможном наблюдении трех космогенных сверхтяжелых ядер в кристаллах оливина в метеоритах. Атомный номер этих ядер оценивался в диапазоне от 105 до 130, при этом одно ядро, вероятно, ограничивалось диапазоном от 113 до 129, а время их жизни оценивалось как минимум в 3000 лет. Хотя это наблюдение еще не подтверждено независимыми исследованиями, оно убедительно свидетельствует о существовании острова стабильности и согласуется с теоретическими расчетами периодов полураспада этих нуклидов. [92] [93] [94]

Распад тяжелых, долгоживущих элементов на острове стабильности является предполагаемым объяснением необычного присутствия короткоживущих радиоактивных изотопов, наблюдаемого в Звезде Пшибыльского . [95]

и Синтез трудности ​

Трехмерный график стабильности элементов в зависимости от количества протонов Z и нейтронов N, показывающий «горную цепь», идущую по диагонали через график от низких чисел к высоким, а также «остров стабильности» при высоких N и Z.
Трехмерная визуализация острова устойчивости в районе N =178 и Z =112.

Производство ядер на острове стабильности оказывается очень трудным, поскольку имеющиеся в качестве исходного материала ядра не доставляют необходимого количества нейтронов. Пучки радиоактивных ионов (таких как 44 S) в сочетании с актинидными мишенями (такими как 248 Cm ) может позволить производить более богатые нейтронами ядра ближе к центру острова стабильности, хотя такие пучки в настоящее время недоступны с необходимой интенсивностью для проведения таких экспериментов. [63] [96] [97] Несколько более тяжелых изотопов, таких как 250 См и 254 Es все еще можно использовать в качестве мишеней, позволяя производить изотопы с одним или двумя нейтронами больше, чем у известных изотопов. [63] хотя производство нескольких миллиграммов этих редких изотопов для создания мишени затруднено. [98] Также возможно исследовать альтернативные каналы реакции в том же самом месте. 48 Реакции синтеза-испарения, индуцированные Ca , которые заселяют наиболее богатые нейтронами известные изотопы, а именно те, которые имеют более низкую энергию возбуждения (что приводит к меньшему количеству нейтронов, испускаемых во время снятия возбуждения), или те, которые включают испарение заряженных частиц ( pxn , испарение протона) . и несколько нейтронов, или αxn , испаряющих альфа-частицу и несколько нейтронов). [99] Это может позволить синтезировать нейтронно-обогащенные изотопы элементов 111–117. [100] Хотя предсказанные сечения составляют порядка 1–900 фб , что меньше, чем при испарении только нейтронов ( каналы xn ), в этих реакциях все же возможно генерировать недоступные иначе изотопы сверхтяжелых элементов. [99] [100] [101] Некоторые из этих более тяжелых изотопов (например, 291 Мак, 291 Фл и 291 Nh) также может подвергаться захвату электрона (преобразованию протона в нейтрон) в дополнение к альфа-распаду с относительно длинным периодом полураспада, распадаясь на ядра, такие как 291 Cn, которые, по прогнозам, будут лежать вблизи центра острова стабильности. Однако это остается в значительной степени гипотетическим, поскольку сверхтяжелые ядра вблизи линии бета-стабильности еще не синтезированы, а предсказания их свойств значительно различаются в разных моделях. [1] [63]

Процесс захвата медленных нейтронов , используемый для производства нуклидов, таких тяжелых, как 257 Fm блокируется короткоживущими изотопами фермия , подвергающимися спонтанному делению (например, 258 Fm имеет период полураспада 370 мкс); это известно как «фермиевая щель» и предотвращает синтез более тяжелых элементов в такой реакции. = 104–108, возможно, удастся Обойти этот пробел, как и еще одну предсказанную область нестабильности в районе A = 275 и Z в серии управляемых ядерных взрывов с более высоким потоком нейтронов (примерно в тысячу раз превышающим потоки в существующих реакторы), имитирующий астрофизический r -процесс. [63] Такая реакция, впервые предложенная в 1972 году Мелднером, могла бы позволить производить макроскопические количества сверхтяжелых элементов внутри острова стабильности; [1] роль деления промежуточных сверхтяжелых нуклидов весьма неопределенна и может сильно влиять на выход такой реакции. [87]

Диаграмма JAEA нуклидов до Z = 149 и N = 256, показывающая прогнозируемые режимы распада и линию бета-стабильности.
На этой диаграмме нуклидов, используемой Агентством по атомной энергии Японии, показаны известные (в рамке) и предсказанные режимы распада ядер до Z = 149 и N видны области повышенной стабильности ( = 256. Вокруг предсказанных замыканий оболочек при N = 184 294 Дс– 298 Фл) и N = 228 ( 354 126), разделенных промежутком из короткоживущих делящихся ядер ( t 1/2 < 1 нс; на схеме не закрашены). [74]

Также возможно создание изотопов на острове стабильности, таких как 298 многонуклонной Fl в реакциях передачи при низкоэнергетических столкновениях ядер актинидов (таких как 238 У и 248 См). [96] Этот механизм обратного квазиделения (частичный синтез с последующим делением со сдвигом от массового равновесия, что приводит к образованию более асимметричных продуктов) [102] может обеспечить путь к острову стабильности, если эффекты оболочки вокруг Z = 114 достаточно сильны, хотя более легкие элементы, такие как нобелий и сиборгий ( Z = 102–106), будут иметь более высокие выходы. прогнозируется, что [63] [103] Предварительные исследования 238 В + 238 У и 238 В + 248 Реакции переноса Cm не привели к образованию элементов тяжелее менделевия ( Z = 101), хотя повышенный выход в последней реакции предполагает использование еще более тяжелых мишеней, таких как 254 Es (если таковой имеется) может позволить производить сверхтяжелые элементы. [104] Этот результат подтверждается более поздними расчетами, предполагающими, что выход сверхтяжелых нуклидов (с Z ≤ 109), вероятно, будет выше в реакциях переноса с использованием более тяжелых мишеней. [97] Исследование 2018 года 238 В + 232 Реакция в Техасском циклотронном институте A&M Сара Вуэншель и др. обнаружил несколько неизвестных альфа-распадов, которые, возможно, можно отнести к новым, богатым нейтронами изотопам сверхтяжелых элементов с 104 < Z <116, хотя для однозначного определения атомного номера продуктов необходимы дальнейшие исследования. [97] [105] Этот результат убедительно свидетельствует о том, что оболочечные эффекты оказывают существенное влияние на сечения и что остров стабильности, возможно, может быть достигнут в будущих экспериментах с реакциями переноса. [105]

Другие островки стабильности [ править ]

Смотрите также: Расширенная таблица Менделеева

Дальнейшие замыкания оболочек за пределами основного острова устойчивости в районе Z = 112–114 могут привести к появлению дополнительных островов устойчивости. Хотя предсказания местоположения следующих магических чисел значительно различаются, считается, что вокруг более тяжелых ядер с двойной магией существуют два значительных острова; первый рядом 354 126 (с 228 нейтронами) и второй ближний 472 164 или 482 164 (с 308 или 318 нейтронами). [34] [74] [106] Нуклиды на этих двух островах стабильности могут быть особенно устойчивы к спонтанному делению и иметь период полураспада альфа-распада, измеряемый годами, таким образом, имея сравнимую стабильность с элементами, находящимися вблизи флеровия . [34] Другие области относительной стабильности могут также появиться при более слабых замыканиях протонных оболочек в бета-стабильных нуклидах; такие возможности включают регионы, расположенные вблизи 342 126 [107] и 462 154. [108] Существенно большее электромагнитное отталкивание между протонами в таких тяжелых ядрах может значительно снизить их стабильность и, возможно, ограничить их существование локализованными островками вблизи оболочечных эффектов. [109] Это может привести к изоляции этих островов от основной карты нуклидов , поскольку промежуточные нуклиды и, возможно, элементы в «море нестабильности» быстро подверглись бы делению и по существу не существовали бы. [106] Также возможно, что за пределами области относительной стабильности вокруг элемента 126 более тяжелые ядра будут лежать за порогом деления, заданным моделью жидкой капли , и, таким образом, подвергаться делению с очень коротким временем жизни, что делает их практически несуществующими даже вблизи больших магических чисел. . [107]

Также было высказано предположение, что в области за пределами A > 300 может существовать целый « континент стабильности », состоящий из гипотетической фазы стабильной кварковой материи , состоящей из свободно текущих вверх и вниз кварков, а не кварков, связанных в протоны и нейтроны. Предполагается, что такая форма материи является основным состоянием барионной материи с большей энергией связи на барион , чем ядерная материя , что способствует распаду ядерной материи за пределами этого массового порога в кварковую материю. Если такое состояние вещества существует, его, возможно, можно было бы синтезировать в тех же реакциях синтеза, которые приводят к нормальным сверхтяжелым ядрам, и оно было бы стабилизировано против деления вследствие его более сильного связывания, которого достаточно для преодоления кулоновского отталкивания. [110]

См. также [ править ]

Примечания [ править ]

  1. ^ До 2003 года самым тяжелым стабильным элементом считался висмут (атомный номер 83), когда его единственный стабильный изотоп 209 Bi наблюдался альфа-распад. [10]
  2. ^ Теоретически возможен распад других стабильных по наблюдениям нуклидов, хотя их прогнозируемые периоды полураспада настолько велики, что этот процесс никогда не наблюдался. [11]
  3. ^ Область повышенной стабильности включает торий ( Z = 90) и уран ( Z = 92), период полураспада которых сопоставим с возрастом Земли . Элементы, промежуточные между висмутом и торием, имеют более короткий период полураспада, а более тяжелые ядра, помимо урана, становятся более нестабильными с увеличением атомного номера. [12]
  4. ^ В разных источниках даны разные значения периода полураспада; самые последние опубликованные значения в литературе и NUBASE указаны для справки.
  5. ^ Неподтвержденное 278 Bh может иметь более длительный период полураспада - 11,5 минут. [44]
  6. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и ж г час я дж Для элементов 109–118 самый долгоживущий из известных изотопов всегда является самым тяжелым из обнаруженных на данный момент. Это заставляет предположить, что среди еще более тяжелых изотопов есть долгоживущие, не открытые изотопы. [47]
  7. ^ Неподтвержденное 282 Mt может иметь более длительный период полураспада - 1,1 минуты. [44]
  8. ^ Неподтвержденное 286 Rg может иметь более длительный период полураспада - 10,7 минут. [44]
  9. ^ Неподтвержденное 290 Fl может иметь более длительный период полураспада - 19 секунд. [44]
  10. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Хотя такие ядра могут быть синтезированы и серия сигналов распада может быть зарегистрирована, распады быстрее, чем одна микросекунда, могут накапливаться с последующими сигналами и, таким образом, быть неразличимы, особенно когда могут образоваться несколько неохарактеризованных ядер и испустить серию подобных альфа-частиц. [76] Таким образом, основная трудность состоит в том, чтобы отнести распады к правильному родительскому ядру , поскольку сверхтяжелый атом, который распадается до того, как достигнет детектора, вообще не будет зарегистрирован. [77]
  11. ^ Это концепция, отличная от гипотетического синтеза при комнатной температуре ( холодный синтез ); вместо этого это относится к реакциям синтеза с более низкой энергией возбуждения.
  12. ↑ Оганесян заявил, что период полураспада элемента 114 будет порядка 10. −19 s при отсутствии стабилизирующих эффектов в окрестностях теоретического острова. [58]
  13. ^ Международный союз теоретической и прикладной химии (IUPAC) определяет предел ядерного существования при периоде полураспада 10 −14 секунды; это примерно время, необходимое нуклонам для того, чтобы образовать ядерные оболочки и образовать нуклид. [75]
  14. ^ Наблюдение долгоживущих изотопов рентгения (с A = 261, 265) и унбибия ( A = 292) в природе было заявлено израильским физиком Амноном Мариновым и др., [89] [90] хотя оценки использованной техники и последующие безуспешные поиски вызывают серьезные сомнения в этих результатах. [52] [91]

Ссылки [ править ]

  1. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Загребаев, В. (2012). Возможности синтеза новых сверхтяжелых ядер (Что реально можно сделать в ближайшие годы) . 11-я Международная конференция по ядерно-ядерным столкновениям (NN2012). Сан-Антонио, Техас, США. стр. 24–28. Архивировано из оригинала 3 марта 2016 года.
  2. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и ж г час я Карпов А.В.; Загребаев В.И.; Паленсуэла, Ю.М.; и др. (2012). «Свойства распада и стабильность самых тяжелых элементов» (PDF) . Международный журнал современной физики Э. 21 (2): 1250013-1–1250013-20. Бибкод : 2012IJMPE..2150013K . дои : 10.1142/S0218301312500139 .
  3. ^ Московиц, К. (2014). «Сверхтяжелый элемент 117 указывает на легендарный «остров стабильности» в таблице Менделеева» . Научный американец . Проверено 20 апреля 2019 г.
  4. ^ Робертс, С. (2019). «Не пора ли перевернуть таблицу Менделеева?» . Нью-Йорк Таймс . Проверено 27 августа 2019 г.
  5. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Оганесян, Ю. Ц. (2012). «Ядра на «острове стабильности» сверхтяжелых элементов» . Физический журнал: серия конференций . 337 (1): 012005. Бибкод : 2012JPhCS.337a2005O . дои : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 .
  6. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и Оганесян, Ю. Ц.; Рыкачевский, К. (2015). «Плацдарм на острове стабильности» . Физика сегодня . 68 (8): 32–38. Бибкод : 2015ФТ....68ч..32О . дои : 10.1063/PT.3.2880 . ОСТИ   1337838 . S2CID   119531411 .
  7. ^ Тённессен, М. (2018). «Проект открытия нуклидов» . Проверено 13 сентября 2019 г.
  8. ^ Подгорсак 2016 , с. 512
  9. ^ «Атомная структура» . Австралийское агентство радиационной защиты и ядерной безопасности . Содружество Австралии. 2017 . Проверено 16 февраля 2019 г.
  10. ^ Марсильяк, П.; Корон, Н.; Дамбье, Г.; и др. (2003). «Экспериментальное обнаружение α-частиц радиоактивного распада природного висмута». Природа . 422 (6934): 876–878. Бибкод : 2003Natur.422..876D . дои : 10.1038/nature01541 . ПМИД   12712201 . S2CID   4415582 .
  11. ^ Белли, П.; Бернабей, Р.; Даневич, Ф.А.; и др. (2019). «Экспериментальные поиски редких альфа- и бета-распадов». Европейский физический журнал А. 55 (8): 140-1–140-7. arXiv : 1908.11458 . Бибкод : 2019EPJA...55..140B . дои : 10.1140/epja/i2019-12823-2 . ISSN   1434-601X . S2CID   201664098 .
  12. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Грейнер, В. (2012). «Тяжелый путь к стабильности» . Физика . 5 : 115-1–115-3. Бибкод : 2012PhyOJ...5..115G . дои : 10.1103/Физика.5.115 .
  13. ^ Терранова, М.Л.; Таварес, ОАП (2022 г.). «Периодическая таблица элементов: поиск трансактинидов и не только» . Рендиконти Линчеи. Scienze Fisiche e Naturali . 33 (1): 1–16. Бибкод : 2022RLSFN..33....1T . дои : 10.1007/s12210-022-01057-w . S2CID   247111430 .
  14. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Кура, Х.; Катакура Дж.; Тачибана, Т.; Минато, Ф. (2015). «Диаграмма нуклидов» . Японское агентство по атомной энергии . Проверено 12 апреля 2019 г.
  15. ^ Подгорсак 2016 , с. 33
  16. ^ Блатт, Дж. М.; Вайскопф, В.Ф. (2012). Теоретическая ядерная физика . Дуврские публикации. стр. 7–9. ISBN  978-0-486-13950-0 .
  17. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Сакс, О. (2004). «Привет с острова стабильности» . Нью-Йорк Таймс . Архивировано из оригинала 4 июля 2018 года . Проверено 16 февраля 2019 г.
  18. ^ Хоффман 2000 , с. 34
  19. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Мёллер, П. (2016). «Границы ядерной карты, установленные делением и альфа-распадом» (PDF) . Сеть конференций EPJ . 131 : 03002-1–03002-8. Бибкод : 2016EPJWC.13103002M . дои : 10.1051/epjconf/201613103002 .
  20. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Крац, СП (2011). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов. стр. 30–37 . Проверено 27 августа 2013 г.
  21. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Кура, Х.; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и предельно сверхтяжелых масс» . Журнал Физического общества Японии . 82 (1): 014201-1–014201-5. Бибкод : 2013JPSJ...82a4201K . дои : 10.7566/JPSJ.82.014201 .
  22. ^ Краг 2018 , стр. 9–10
  23. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Хоффман 2000 , с. 400
  24. ^ Томпсон, СГ; Цанг, CF (1972). Сверхтяжелые элементы (PDF) (Отчет). Национальная лаборатория Лоуренса Беркли . п. 28. ЛБЛ-665.
  25. ^ Нейв, Р. «Оболочечная модель ядра» . Гиперфизика . Кафедра физики и астрономии Университета штата Джорджия . Проверено 22 января 2007 г.
  26. ^ Корье, Э.; Мартинес-Пинедо, Г.; Новацкий, Ф.; и др. (2005). «Оболочечная модель как единый взгляд на структуру ядра». Обзоры современной физики . 77 (2): 428. arXiv : nucl-th/0402046 . Бибкод : 2005РвМП...77..427С . дои : 10.1103/RevModPhys.77.427 . S2CID   119447053 .
  27. ^ Сатаке, М. (2010). Введение в ядерную химию . Издательство Дискавери. п. 36. ISBN  978-81-7141-277-8 .
  28. ^ Эббинг, Д.; Гаммон, SD (2007). Общая химия (8-е изд.). Хоутон Миффлин. п. 858. ИСБН  978-0-618-73879-3 .
  29. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Краг 2018 , с. 22
  30. ^ Дюме, Б. (2005). « Магические» числа остаются волшебными» . Мир физики . Издательство ИОП . Проверено 17 февраля 2019 г.
  31. ^ Бланк, Б.; Риган, PH (2000). «Магические и дважды магические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. дои : 10.1080/10506890109411553 . S2CID   121966707 .
  32. ^ «Хайнер Вальтер Мельднер» . Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса. 2019.
  33. ^ «Некролог Хайнера Мельднера» . Legacy.com . Сан-Диего Юнион-Трибьюн . 2019.
  34. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и ж г час я Бемис, CE; Никс, младший (1977). «Сверхтяжелые элементы – поиски в перспективе» (PDF) . Комментарии о ядерной физике и физике элементарных частиц . 7 (3): 65–78. ISSN   0010-2709 .
  35. ^ Краг, Х. (2017). «Поиски сверхтяжелых элементов: историко-философские перспективы». стр. 8–9. arXiv : 1708.04064 [ physical.hist-ph ].
  36. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Кортленд, Р. (2010). «Весовая шкала атомов могла бы нанести на карту «остров стабильности» » . НовыйУченый . Проверено 4 июля 2019 г.
  37. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Клери, Д. (2021). «Надежды на долгую жизнь сверхтяжелого элемента флеровия испаряются» . Наука . дои : 10.1126/science.abh0581 .
  38. ^ Эмсли 2011 , с. 566
  39. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Утенков В.К. (2015). «Исследование сверхтяжелых элементов» . Отчеты о прогрессе в физике . 78 (3): 036301-14–036301-15. Бибкод : 2015RPPH...78c6301O . дои : 10.1088/0034-4885/78/3/036301 . ПМИД   25746203 . S2CID   37779526 .
  40. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001-174–030001-180. дои : 10.1088/1674-1137/abddae .
  41. ^ Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, V. K.; Ibadullayev, D.; et al. (2022). "Investigation of 48 Са-индуцированные реакции с 242 Пу и 238 U-мишени на Фабрике сверхтяжелых элементов ОИЯИ». Physical Review C. 106 ( 24612): 024612. Bibcode : 2022PhRvC.106b4612O . doi : /PhysRevC.106.024612 . OSTI   1883808. 10.1103 S2CID   251759318 .
  42. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Оганесян, Ю. Ц.; Утенков В.К.; Коврижных, Н.Д.; и др. (29 сентября 2022 г.). «Первый эксперимент на Заводе сверхтяжелых элементов: Высокое сечение 288 Мак в 243 Am+ 48 Реакция Ca и идентификация нового изотопа 264 Lr» . Physical Review C. 106 ( 3): L031301. Bibcode : 2022PhRvC.106c1301O . doi : /PhysRevC.106.L031301 . OSTI   1890311. S2CID 10.1103   252628992 .
  43. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Утенков В.К.; Брюэр, Северная Каролина; Оганесян, Ю. Пс.; и др. (2018). «Нейтронно-дефицитные сверхтяжелые ядра, полученные в 240 Пу + 48 Реакция Ca» . Physical Review C. 97 ( 1): 014320-1–014320-10. Bibcode : 2018PhRvC..97a4320U . doi : 10.1103/PhysRevC.97.014320 .
  44. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и ж Хофманн, С.; Хайнц, С.; Манн, Р.; и др. (2016). «Обзор четных элементных сверхтяжелых ядер и поиск элемента 120» . Европейский физический журнал А. 2016 (52): 180-15–180-17. Бибкод : 2016EPJA...52..180H . дои : 10.1140/epja/i2016-16180-4 . S2CID   124362890 .
  45. ^ Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, V. K.; Kovrizhnykh, N. D.; et al. (2022). "New isotope 286 Mc производства в 243 Am+ 48 Реакция Ca» . Physical Review C. 106 ( 64306): 064306. Bibcode : 2022PhRvC.106f4306O . doi : 10.1103/PhysRevC.106.064306 . S2CID   254435744 .
  46. ^ Шедель, М. (2015). «Химия сверхтяжелых элементов» . Философские труды Королевского общества А. 373 (2037): 20140191–9. Бибкод : 2015RSPTA.37340191S . дои : 10.1098/rsta.2014.0191 . ПМИД   25666065 . S2CID   6930206 .
  47. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Оганесян, Ю. Ц. (2007). «Самые тяжелые ядра из 48 Реакции, индуцированные кальцием» (PDF) . Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 34 (4): R233. Bibcode : 2007JPhG...34R.165O . doi : 10.1088/0954-3899/34/4/R01 .
  48. ^ Лодхи 1978 , с. 11
  49. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Чвиок, С.; Хинен, П.-Х.; Назаревич, В. (2005). «Сосуществование формы и трехосность в сверхтяжелых ядрах» (PDF) . Природа . 433 (7027): 705–709. Бибкод : 2005Natur.433..705C . дои : 10.1038/nature03336 . ПМИД   15716943 . S2CID   4368001 . Архивировано из оригинала (PDF) 23 июня 2010 года.
  50. ^ Гспонер, А.; Хурни, Ж.-П. (2009). Ядерное оружие четвертого поколения: физические принципы термоядерной взрывчатки, термоядерный синтез и поиск ядерного оружия четвертого поколения (PDF) (3-е издание 7-го изд.). стр. 110–115.
  51. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Лодхи 1978 , с. 35
  52. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Эмсли 2011 , с. 588
  53. ^ Хуягбаатар, Дж. (2017). «Сечения реакций синтеза-испарения: наиболее многообещающий путь к сверхтяжелым элементам за пределами Z = 118» . Сеть конференций EPJ . 163 : 00030-1–00030-5. Бибкод : 2017EPJWC.16300030J . doi : 10.1051/epjconf/201716300030 .
  54. ^ Хоффман 2000 , с. 404
  55. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Карпов А.; Загребаев В.; Грейнер, В. (2015). "Сверхтяжелые ядра: какие участки ядерной карты доступны в ближайших исследованиях?" (PDF) . ОНА-2015 . стр. 1–16 . Проверено 30 октября 2018 г.
  56. ^ Хоффман 2000 , с. 403
  57. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, V. K.; Lobanov, Yu. V.; et al. (1999). "Synthesis of Superheavy Nuclei in the 48 Как + 244 Pu Reaction» (PDF) . Письма о физических обзорах . 83 (16): 3154. Бибкод : 1999PhRvL..83.3154O . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.3154 . Архивировано из оригинала (PDF) 30 июля 2020 г. Проверено 31 декабря 2018 г. .
  58. ^ Чепмен, К. (2016). «Что нужно, чтобы сделать новый элемент» . Химический мир . Проверено 16 января 2020 г. .
  59. ^ Хоффман 2000 , с. 426
  60. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Абдуллин Ф.Ш.; Бейли, PD; и др. (2010). «Синтез нового элемента с атомным номером Z = 117» . Письма о физических отзывах . 104 (14): 142502-1–142502-4. Бибкод : 2010PhRvL.104n2502O . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.142502 . ПМИД   20481935 .
  61. ^ Сомарк-Рот, А.; Кокс, DM; Рудольф, Д.; и др. (2021). «Спектроскопия вдоль цепей распада флеровия: открытие 280 Ds и возбужденное состояние в 282 Cn» . Письма о физическом обзоре . 126 (3): 032503-1–032503-7. Бибкод : 2021PhRvL.126c2503S . doi : 10.1103/PhysRevLett.126.032503 . hdl : 10486/705608 . ISSN   0031 -9007 . ПМИД   33543956 .
  62. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б «Подтверждено наличие сверхтяжелого элемента 114: ступенька на пути к острову стабильности» . Лаборатория Беркли . 2009 . Проверено 23 октября 2019 г.
  63. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и ж г Загребаев В.; Карпов А.; Грейнер, В. (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра можно будет синтезировать в ближайшие несколько лет?». Физический журнал: серия конференций . Том. 420. ИОП Наука. стр. 1–15. arXiv : 1207.5700 . дои : 10.1088/1757-899X/468/1/012012 .
  64. ^ Патык, З.; Собичевский, А. (1991). «Свойства основного состояния самых тяжелых ядер, анализируемые в многомерном деформационном пространстве». Ядерная физика А . 533 (1): 150. Бибкод : 1991НуФА.533..132П . дои : 10.1016/0375-9474(91)90823-О .
  65. ^ Чвиок, С.; Назаревич, В.; Хинен, PH (1999). «Строение нечетных N сверхтяжелых элементов». Письма о физических отзывах . 83 (6): 1108–1111. Бибкод : 1999PhRvL..83.1108C . дои : 10.1103/PhysRevLett.83.1108 .
  66. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Загребаев В.И.; Аритомо, Ю.; Иткис, М.Г.; и др. (2001). «Синтез сверхтяжелых ядер: насколько точно мы можем его описать и рассчитать сечения?» (PDF) . Физический обзор C . 65 (1): 014607-1–014607-14. Бибкод : 2001PhRvC..65a4607Z . дои : 10.1103/PhysRevC.65.014607 .
  67. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Саманта, К.; Чоудхури, PR; Басу, Д.Н. (2007). «Прогнозы периода полураспада альфа-распада тяжелых и сверхтяжелых элементов». Ядерная физика А . 789 (1–4): 142–154. arXiv : nucl-th/0703086 . Бибкод : 2007НуФА.789..142С . CiteSeerX   10.1.1.264.8177 . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2007.04.001 . S2CID   7496348 .
  68. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Чоудхури, PR; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Поиск долгоживущих самых тяжелых ядер за пределами долины стабильности». Физический обзор C . 77 (4): 044603-1–044603-14. arXiv : 0802.3837 . Бибкод : 2008PhRvC..77d4603C . дои : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID   119207807 .
  69. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Чоудхури, PR; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Период ядерного полураспада α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Таблицы атомных и ядерных данных . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Бибкод : 2008ADNDT..94..781C . дои : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID   96718440 .
  70. ^ Дворжак Ю.; Брюхле, В.; Челноков М.; и др. (2006). «Двойное магическое ядро. 270
    108      Гс
    162     "     . Physical Review Letters . 97 (24): 242501-1–242501-4. Bibcode : 2006PhRvL..97x2501D . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.242501 . PMID   17280272 .
  71. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Мёллер, П.; Никс, младший (1998). «Стабильность и производство сверхтяжелых ядер». Материалы конференции AIP . 425 (1): 75. arXiv : nucl-th/9709016 . Бибкод : 1998AIPC..425...75M . дои : 10.1063/1.55136 . S2CID   119087649 .
  72. ^ Мэн, X.; Лу, Б.-Н.; Чжоу, С.-Г. (2020). «Свойства основного состояния и поверхности потенциальной энергии 270 HS из многомерно ограниченной релятивистской средней полевой модели ». Science China Physics, Mechanics & Astronomy . 63 (1): 212011-1–212011-9. Arxiv : 1910.10552 . Bibcode : 202020scpma..6312011m . DOI : 10.1007/s11433-019- 9422-1 . S2CID   204838163 .
  73. ^ Муди, К.Дж. (2014). «Синтез сверхтяжелых элементов». Ин Шедель, М.; Шонесси, Д. (ред.). Химия сверхтяжелых элементов (2-е изд.). Спрингер. п. 3. ISBN  978-3-642-37466-1 .
  74. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д и ж Кура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 18 ноября 2018 г.
  75. ^ Эмсли 2011 , с. 590
  76. ^ Сан, Мэриленд; Лю, З.; Хуанг, TH; и др. (2017). «Новый короткоживущий изотоп 223 Np и отсутствие замыкания подоболочки Z = 92 вблизи N = 126" . Physics Letters B. 771 : 303–308. Бибкод : 2017PhLB..771..303S . doi : 10.1016/j.physletb.2017.03.074 .
  77. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Паленсуэла, Ю.М.; Руис, Л.Ф.; Карпов А.; Грейнер, В. (2012). «Систематическое исследование свойств распада самых тяжелых элементов» (PDF) . Вестник Российской академии наук: Физика . 76 (11): 1165–1171. Бибкод : 2012BRASP..76.1165P . дои : 10.3103/S1062873812110172 . ISSN   1062-8738 . S2CID   120690838 .
  78. ^ Чоудхури, PR; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2006). «Периоды полураспада α-распада новых сверхтяжелых элементов». Физический обзор C . 73 (1): 014612-1–014612-7. arXiv : nucl-th/0507054 . Бибкод : 2006PhRvC..73a4612C . дои : 10.1103/PhysRevC.73.014612 . S2CID   118739116 .
  79. ^ Чоудхури, PR; Басу, Д.Н.; Саманта, К. (2007). «Цепочки α-распада элемента 113». Физический обзор C . 75 (4): 047306-1–047306-3. arXiv : 0704.3927 . Бибкод : 2007PhRvC..75d7306C . дои : 10.1103/PhysRevC.75.047306 . S2CID   118496739 .
  80. ^ Саманта, К.; Басу, Д.Н.; Чоудхури, PR (2007). «Квантовое туннелирование в 277 112 и его цепочка альфа-распада». Журнал Физического общества Японии . 76 (12): 124201-1–124201-4. arXiv : 0708.4355 . Bibcode : 2007JPSJ...76l4201S . doi : 10.1143/JPSJ.76.124201 . S2CID   14210523 .
  81. ^ Сарригурен, П. (2019). «Микроскопические расчеты слабых распадов сверхтяжелых ядер». Физический обзор C . 100 (1): 014309-1–014309-12. arXiv : 1907.06877 . Бибкод : 2019PhRvC.100a4309S . дои : 10.1103/PhysRevC.100.014309 . S2CID   196831777 .
  82. ^ Нильссон, СГ; Цанг, CF; Собичевский, А.; и др. (1969). «О ядерной структуре и стабильности тяжелых и сверхтяжелых элементов» . Ядерная физика A (Представлена ​​рукопись). 131 (1): 53–55. Бибкод : 1969НуФА.131....1Н . дои : 10.1016/0375-9474(69)90809-4 .
  83. ^ П. Рой Чоудхури; К. Саманта и Д.Н. Басу (2008). «Поиск долгоживущих самых тяжелых ядер за пределами долины стабильности». Физ. Преподобный С. 77 (4): 044603. arXiv : 0802.3837 . Бибкод : 2008PhRvC..77d4603C . дои : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID   119207807 .
  84. ^ П. Рой Чоудхури; К. Саманта и Д.Н. Басу (2008). «Периоды ядерного полураспада α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Таблицы атомных и ядерных данных . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Бибкод : 2008ADNDT..94..781C . дои : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID   96718440 .
  85. ^ Малов, Л.А.; Адамян, Г.Г.; Антоненко, Н.В.; Ленске, Х. (2021). «Ландшафт острова стабильности с самосогласованными потенциалами среднего поля». Физический обзор C . 104 (6): 064303-1–064303-12. Бибкод : 2021PhRvC.104f4303M . дои : 10.1103/PhysRevC.104.064303 . S2CID   244927833 .
  86. ^ Поэнару, Д.Н.; Гергеску, РА; Грейнер, В. (2011). «Радиоактивность тяжелых частиц сверхтяжелых ядер». Письма о физических отзывах . 107 (6): 062503-1–062503-4. arXiv : 1106.3271 . Бибкод : 2011PhRvL.107f2503P . doi : 10.1103/PhysRevLett.107.062503 . ПМИД   21902317 . S2CID   38906110 .
  87. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Петерманн, И.; Ланганке, К.; Мартинес-Пинедо, Г.; и др. (2012). «Производились ли в природе сверхтяжелые элементы?» . Европейский физический журнал А. 48 (122): 122. arXiv : 1207.3432 . Бибкод : 2012EPJA...48..122P . дои : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID   119264543 .
  88. ^ Людвиг, П.; Фастерманн, Т.; Корщинек, Г.; и др. (2012). «Поиск сверхтяжелых элементов с 292 ≤ A ≤ 310 в природе с помощью ускорительной масс-спектрометрии» (PDF) . Физический обзор C . 85 (2): 024315-1–024315-8. дои : 10.1103/PhysRevC.85.024315 . Архивировано (PDF) из оригинала 28 декабря 2018 года.
  89. ^ Маринов А.; Родушкин И.; Папе, А.; и др. (2009). «Существование долгоживущих изотопов сверхтяжелого элемента в природном золоте» (PDF) . Международный журнал современной физики Э. 18 (3). Всемирная научная издательская компания : 621–629. arXiv : nucl-ex/0702051 . Бибкод : 2009IJMPE..18..621M . дои : 10.1142/S021830130901280X . S2CID   119103410 . Архивировано из оригинала (PDF) 14 июля 2014 года . Проверено 12 февраля 2012 г.
  90. ^ Маринов А.; Родушкин И.; Колб, Д.; и др. (2010). «Доказательства существования долгоживущего сверхтяжелого ядра с атомным массовым номером A = 292 и атомным номером Z = ~ 122 в природном Th». Международный журнал современной физики Э. 19 (1): 131–140. arXiv : 0804.3869 . Бибкод : 2010IJMPE..19..131M . дои : 10.1142/S0218301310014662 . S2CID   117956340 .
  91. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Белли, П.; Бернабей, Р.; Капелла, Ф.; и др. (2022). «Поиск встречающегося в природе сиборгия с помощью радиочистого 116 CdWO 4 Кристаллические сцинтилляторы ". Physica Scripta . 97 (85302): 085302. Bibcode : 2022PhyS...97h5302B . doi : 10.1088/1402-4896/ac7a6d . S2CID   249902412 .
  92. ^ Багуля, А.В.; Владимиров, М.С.; Волков А.Е.; и др. (2015). «Зарядовый спектр сверхтяжелых ядер галактических космических лучей, полученный в эксперименте ОЛИМПИЯ» . Вестник Физического института им. Лебедева . 42 (5): 152–156. Бибкод : 2015BLPI...42..152B . дои : 10.3103/S1068335615050073 . S2CID   124044490 .
  93. ^ Александров А.; Алексеев В.; Багуля, А.; и др. (2019). «Природные сверхтяжелые ядра в астрофизических данных». arXiv : 1908.02931 [ nucl-ex ].
  94. ^ Джулиани, SA; Мэтисон, З.; Назаревич, В.; и др. (2019). «Сверхтяжелые элементы: Оганессон и не только» . Обзоры современной физики . 91 (1): 24–27. дои : 10.1103/RevModPhys.91.011001 . ОСТИ   1513815 .
  95. ^ В.А. Дзуба; В.В. Фламбаум; Дж. К. Уэбб (2017). «Изотопный сдвиг и поиск метастабильных сверхтяжелых элементов в астрофизических данных». Физический обзор А. 95 (6): 062515. arXiv : 1703.04250 . Бибкод : 2017PhRvA..95f2515D . дои : 10.1103/PhysRevA.95.062515 . S2CID   118956691 .
  96. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Попеко, AG (2016). Перспективы исследования СТЭ в Дубне . Ежегодное собрание NUSTAR 2016. Центр исследований тяжелых ионов имени Гельмгольца, Дармштадт, Германия. стр. 22–28.
  97. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Чжу, Л. (2019). «Возможности получения сверхтяжелых ядер в реакциях многонуклонной передачи на основе радиоактивных мишеней» (PDF) . Китайская физика C . 43 (12): 124103-1–124103-4. Бибкод : 2019ЧФК..43л4103З . дои : 10.1088/1674-1137/43/12/124103 . S2CID   209932076 . Архивировано из оригинала (PDF) 3 ноября 2019 года . Проверено 3 ноября 2019 г.
  98. ^ Роберто, JB (2015). «Актинидные мишени для исследования сверхтяжелых элементов» (PDF) . cyclytron.tamu.edu . Техасский университет A&M. стр. 3–6 . Проверено 30 октября 2018 г.
  99. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Хонг, Дж.; Адамян, Г.Г.; Антоненко, Н.В.; Яхимович, П.; Коваль, М. (26 апреля 2023 г.). Интересные реакции синтеза в сверхтяжелой области (PDF) . Конференция ИЮПАП «Тяжелые ядра и атомы». Объединенный институт ядерных исследований . Проверено 30 июля 2023 г.
  100. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Хонг, Дж.; Адамян, Г.Г.; Антоненко, Н.В. (2017). «Способы получения новых сверхтяжелых изотопов с Z = 111–117 в каналах испарения заряженных частиц» . Буквы по физике Б. 764 : 42–48. Бибкод : 2017PhLB..764...42H . дои : 10.1016/j.physletb.2016.11.002 .
  101. ^ Сивек-Вильчиньска, К.; Кэп, Т.; Коваль, П. (2019). «Как производить новые сверхтяжелые ядра?». Физический обзор C . 99 (5): 054603-1–054603-5. arXiv : 1812.09522 . дои : 10.1103/PhysRevC.99.054603 . S2CID   155404097 .
  102. ^ Секидзава, К. (2019). «Теория TDHF и ее расширение для реакции многонуклонной передачи: мини-обзор» . Границы в физике . 7 (20): 1–6. arXiv : 1902.01616 . Бибкод : 2019FrP.....7...20S . дои : 10.3389/fphy.2019.00020 . S2CID   73729050 .
  103. ^ Загребаев В.; Грейнер, В. (2008). «Синтез сверхтяжелых ядер: поиск новых реакций производства». Физический обзор C . 78 (3): 034610-1–034610-12. arXiv : 0807.2537 . Бибкод : 2008PhRvC..78c4610Z . дои : 10.1103/PhysRevC.78.034610 .
  104. ^ Шедель, М. (2016). «Перспективы образования тяжелых и сверхтяжелых элементов путем неупругих ядерно-ядерных столкновений – от 238 В + 238 Ты, чтобы 18 + 254 Es» (PDF) . Сеть конференций EPJ . 131 : 04001-1–04001-9. doi : 10.1051/epjconf/201613104001 .
  105. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Вуэншель, С.; Хейгел, К.; Барбуи, М.; и др. (2018). «Экспериментальное исследование образования альфа-распада тяжелых элементов в реакциях 238 В + 232 /нуклон». Physical Review C. 97 ( 6): 064602-1–064602-12. arXiv : 1802.03091 . Бибкод : 2018PhRvC..97f4602W . doi : 10.1103/PhysRevC.97.064602 .S2CID 67767157  Th при 7,5–6,1 МэВ .
  106. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Грейнер, В. (2013). «Ядра: сверхтяжелые, сверхнейтронные, странные и антиматерии» (PDF) . Физический журнал: серия конференций . 413 (1): 012002-1–012002-9. Бибкод : 2013JPhCS.413a2002G . дои : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 .
  107. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Окунев, В.С. (2018). «Об островах стабильности и предельной массе атомных ядер» . Серия конференций IOP: Материаловедение и инженерия . 468 : 012012-1–012012-13. дои : 10.1088/1757-899X/468/1/012012 .
  108. ^ Мали, Дж.; Вальц, ДР (1980). «Поиск сверхтяжелых элементов среди ископаемых следов деления в цирконе» (PDF) . п. 15. CiteSeerX   10.1.1.382.8189 .
  109. ^ Афанасьев А.Ф.; Агбемава, ГП; Гьявали, А. (2018). «Сверхтяжелые ядра: существование и стабильность» . Буквы по физике Б. 782 : 533–540. arXiv : 1804.06395 . Бибкод : 2018PhLB..782..533A . дои : 10.1016/j.physletb.2018.05.070 . S2CID   119460491 .
  110. ^ Холдом, Б.; Рен, Дж.; Чжан, К. (2018). «Кварковая материя не может быть странной». Письма о физических отзывах . 120 (1): 222001-1–222001-6. arXiv : 1707.06610 . Бибкод : 2018PhRvL.120v2001H . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.222001 . ПМИД   29906186 . S2CID   49216916 .

Библиография [ править ]

  • Эмсли, Дж. (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от Аризоны (новое издание). Издательство Оксфордского университета. ISBN  978-0-19-960563-7 .
  • Хоффман, округ Колумбия ; Гиорсо, А .; Сиборг, GT (2000). Трансурановые люди: история изнутри . Всемирная научная. ISBN  978-1-78326-244-1 .
  • Краг, Х. (2018). От трансурановых к сверхтяжелым элементам: история спора и сотворения . Спрингер. ISBN  978-3-319-75813-8 .
  • Лоди, МАК, изд. (1978). Сверхтяжелые элементы: материалы международного симпозиума по сверхтяжелым элементам . Пергамон Пресс. ISBN  978-0-08-022946-1 .
  • Подгорсак, Е.Б. (2016). Радиационная физика для медицинских физиков (3-е изд.). Спрингер. ISBN  978-3-319-25382-4 .

Внешние ссылки [ править ]

Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Island_of_stability&oldid=1229864667"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 51a974b72b49e3ed9eda7123d56cd46a__1718757360
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/51/6a/51a974b72b49e3ed9eda7123d56cd46a.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Island of stability - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)