Изотопы дармштадтия
| |||||||||||||||||||||||||
Дармштадтий ( 110 Ds) — синтетический элемент , поэтому стандартный атомный вес указать невозможно. Как и все синтетические элементы, он не имеет стабильных изотопов . Первым изотопом, который был синтезирован, был 269 Ds в 1994 году. Известно 11 радиоизотопов из 267 Дс к 281 Ds (со многими пробелами) и 2 или 3 известных изомера . Самый долгоживущий изотоп – 281 Ds с периодом полураспада 14 секунд. Однако неподтвержденный 282 У Ds может быть еще более длительный период полураспада — 67 секунд. [2]
Список изотопов
[ редактировать ]| Нуклид [n 1] | С | Н | Изотопная масса ( Да ) [3] [n 2] [n 3] | Период полураспада [1] | Разлагаться режим [1] [n 4] | Дочь изотоп | Спин и паритет [1] [n 5] [№ 6] | ||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Энергия возбуждения | |||||||||||||||||||
| 267 Дс [n 7] | 110 | 157 | 267.14373(22)# | 10(8) мкс [ 2.8 +13.0 −1,3 мкс ] | а | 263 Хс | 3/2+# | ||||||||||||
| 269 Дс | 110 | 159 | 269.14475(3) | 230(110) мкс [ 170 +160 −60 мкс ] | а | 265 Хс | |||||||||||||
| 270 Дс | 110 | 160 | 270.14459(4) | 205(48) мкс | а | 266 Хс | 0+ | ||||||||||||
| 270 м Дс | 1390(60) кэВ | 4,3(1,2) мс [ 3.9 +1.5 −0,8 мс ] | а (70%) | 266 Хс | 10−# | ||||||||||||||
| ИТ (30%) | 270 Дс | ||||||||||||||||||
| 271 Дс [№ 8] | 110 | 161 | 271.14595(10)# | 144(53) мс | Сан-Франциско (75%) | (различный) | |||||||||||||
| а (25%) | 267 Хс | ||||||||||||||||||
| 271 м Дс [№ 8] | 68(27) кэВ | 1,7(4) мс [ 1.63 +0.44 −0,29 мс ] | а | 267 Хс | |||||||||||||||
| 273 Дс | 110 | 163 | 273.14846(15)# | 240(100) мкс [ 190 +140 −60 мкс ] | а | 269 Хс | |||||||||||||
| 273 м Дс [n 7] | 198(20) кэВ | 120 мс | а | 269 Хс | |||||||||||||||
| 275 Дс [4] | 110 | 165 | 275.15209(37)# | 430 +290 −120 мкс | а | 271 Хс | 3/2# | ||||||||||||
| 276 Дс [5] | 110 | 166 | 276.15302(59)# | 150 +100 −40 мкс | Сан-Франциско (57%) | (различный) | 0+ | ||||||||||||
| а (43%) | 272 Хс | ||||||||||||||||||
| 277 Дс [n 9] | 110 | 167 | 277.15576(42)# | 6(3) мс [ 4.1 +3.7 −1,3 мс ] | а | 273 Хс | |||||||||||||
| 279 Дс [№ 10] | 110 | 169 | 279.15998(65)# | 186 +21 −17 мс [6] | Сан-Франциско (87%) [6] | (различный) | |||||||||||||
| а (13%) | 275 Хс | ||||||||||||||||||
| 280 Дс [№ 11] | 110 | 170 | 280.16138(80)# | 360 +172 −16 мкс [7] [8] [9] | Сан-Франциско | (различный) | 0+ | ||||||||||||
| 281 Дс [№ 12] [№ 8] | 110 | 171 | 281.16455(53)# | 14(3) с | Сан-Франциско (90%) | (различный) | |||||||||||||
| а (10%) | 277 Хс | ||||||||||||||||||
| 281 м Дс [№ 13] [№ 8] | 80(240)# кэВ | 0,9(7) мс [ 0.25 +1.18 −0,11 с ] | а | 277 Хс | |||||||||||||||
| 282 Дс [№ 14] | 110 | 172 | 282.16617(32)# | 4,2(3,3) мин [ 67 +320 −30 с ] | а | 278 Хс | 0+ | ||||||||||||
| Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: | |||||||||||||||||||
- ^ м Ds – Возбужденный ядерный изомер .
- ^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
- ^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
- ^ Режимы распада:
СФ: Спонтанное деление - ^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
- ^ # - Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе тенденций соседних нуклидов (TNN).
- ^ Перейти обратно: а б Неподтвержденный изотоп
- ^ Перейти обратно: а б с д Порядок основного состояния и изомера неясен.
- ^ Не синтезируется напрямую, происходит в распада цепочке 285 В
- ^ Не синтезируется напрямую, возникает как распада продукт 283 Сп
- ^ Не синтезируется напрямую, происходит в цепочке распада 288 В
- ^ Не синтезируется напрямую, происходит в цепочке распада 289 В
- ^ Не синтезируется напрямую, происходит в цепочке распада 293 Лев, не подтверждено
- ^ Не синтезируется напрямую, происходит в цепочке распада 290 Флорида, не подтверждено
Изотопы и ядерные свойства
[ редактировать ]Нуклеосинтез
[ редактировать ]Сверхтяжелые элементы , такие как дармштадтий, производятся путем бомбардировки более легких элементов в ускорителях частиц , которые вызывают реакции термоядерного синтеза . Хотя большинство изотопов дармштадтия можно синтезировать непосредственно таким способом, некоторые более тяжелые наблюдались только как продукты распада элементов с более высокими атомными номерами . [10]
В зависимости от задействованных энергий первые делятся на «горячие» и «холодные». В реакциях горячего синтеза очень легкие снаряды с высокой энергией ускоряются по направлению к очень тяжелым мишеням ( актиноидам ), образуя составные ядра с высокой энергией возбуждения (~ 40–50 МэВ ), которые могут либо делиться, либо испарять несколько (от 3 до 5) ядер. нейтроны. [11] В реакциях холодного синтеза образующиеся слившиеся ядра имеют относительно низкую энергию возбуждения (~ 10–20 МэВ), что снижает вероятность того, что эти продукты вступят в реакции деления. Поскольку слитые ядра остывают до основного состояния , им требуется испускание только одного или двух нейтронов, что позволяет генерировать более богатые нейтронами продукты. [10] Последняя концепция отличается от концепции, согласно которой ядерный синтез достигается при комнатной температуре (см. Холодный синтез ). [12]
В таблице ниже приведены различные комбинации мишеней и снарядов, которые можно использовать для образования составных ядер с Z = 110.
| Цель | Снаряд | Китай | Результат попытки |
|---|---|---|---|
| 208 Pb | 62 В | 270 Дс | Успешная реакция |
| 207 Pb | 64 В | 271 Дс | Успешная реакция |
| 208 Pb | 64 В | 272 Дс | Успешная реакция |
| 209 С | 59 Ко | 268 Дс | Успешная реакция |
| 226 Солнце | 50 Из | 276 Дс | Реакция еще не предпринята |
| 232 че | 44 Что | 276 Дс | Неудача на сегодняшний день |
| 232 че | 48 Что | 280 Дс | Успешная реакция |
| 233 В | 40 С | 273 Дс | Неудача на сегодняшний день [13] |
| 235 В | 40 С | 275 Дс | Неудача на сегодняшний день [13] |
| 238 В | 40 С | 278 Дс | Успешная реакция |
| 244 Мог | 34 С | 278 Дс | Успешная реакция |
| 244 Мог | 36 С | 280 Дс | Реакция еще не предпринята |
| 248 См | 30 И | 278 Дс | Реакция еще не предпринята |
| 250 См | 30 И | 280 Дс | Реакция еще не предпринята |
Холодный синтез
[ редактировать ]До первого успешного синтеза дармштадтия в 1994 году командой GSI ученые из GSI также пытались синтезировать дармштадтий путем бомбардировки свинца-208 никелем-64 в 1985 году. Атомы дармштадтия не были идентифицированы. После модернизации оборудования команда GSI успешно обнаружила 9 атомов 271 Ds в двух сериях своего исследовательского эксперимента в 1994 году. [14] Эту реакцию успешно повторил в 2000 г. GSI (4 атома), в 2000 г. [15] [16] и 2004 г. [17] Национальной лабораторией Лоуренса Беркли (LBNL) (всего 9 атомов) и в 2002 году RIKEN (14 атомов). [18] Команда GSI изучала аналогичную реакцию с никелем-62 вместо никеля-64 в 1994 году в рамках своего исследовательского эксперимента. Три атома 269 D были обнаружены. [14] Была измерена четвертая цепочка распада, но впоследствии она была отозвана. [19]
Помимо официальных реакций открытия, в октябре – ноябре 2000 г. группа GSI также изучила аналогичную реакцию с использованием мишени из свинца-207 для синтеза нового изотопа. 270 Дс. Им удалось синтезировать восемь атомов 270 Ds, относящийся к изомеру основного состояния, 270 и высокоспиновое метастабильное состояние Ds 270 м Дс. [20]
В 1986 году группа Объединенного института ядерных исследований (ОИЯИ) в Дубне , Россия , изучила реакцию:
- 209
83 Би + 59
27 Ко → 267
110 Дс + 1
0 н
Им не удалось обнаружить атомы дармштадтия. В 1995 году команда LBNL сообщила, что им удалось обнаружить единственный атом 267 Ds, используя эту реакцию. Однако несколько распадов не были измерены, и для подтверждения этого открытия необходимы дальнейшие исследования. [21]
Горячий синтез
[ редактировать ]В конце 1980-х годов команда GSI попыталась синтезировать элемент 110, бомбардируя мишень, состоящую из различных изотопов урана. 233 В, 235 У, и 238 U – с ускоренными ионами аргона -40. Атомов обнаружено не было; [22] Сообщалось о предельном сечении 21 пб. [13]
В сентябре 1994 года группа в Дубне обнаружила единственный атом 273 Ds путем бомбардировки мишени из плутония-244 ускоренными ионами серы -34. [23]
В 2004 году в Лаборатории ядерных реакций имени Флерова (ЛЯР) в Дубне были проведены эксперименты по изучению характеристик деления составного ядра. 280 Ds, полученный в реакции:
- 232
90 тыс. + 48
20 Ка → 280
110 Ds* → деление
Результат показал, как сложные ядра, такие как это деление, преимущественно за счет изгнания магических и дважды магических ядер, таких как 132 Sn ( Z =50, N =82). Атомов дармштадтия получено не было. [24] Составное ядро — это рыхлая комбинация нуклонов , которые еще не образовали ядерные оболочки . Он не имеет внутренней структуры и удерживается вместе только за счет сил столкновения между ядрами цели и снаряда. По оценкам, для этого потребуется около 10 −14 который должен иметь заявленный изотоп , чтобы его можно Это число используется ИЮПАК как минимальный период полураспада, было признать открытым. [25] [26]
The 232 эт+ 48 Реакция Са была повторена в ЛЯР в 2022 году; было предсказано, что 48 Реакция, индуцированная кальцием, ведущая к элементу 110, будет иметь более низкий выход, чем реакция, приводящая к образованию более легких или тяжелых элементов. Семь атомов 276 Сообщалось о Ds со временем жизни в диапазоне от 9,3 мкс до 983,1 мкс ; четыре распались в результате спонтанного деления и три распались через двухальфа-последовательность до 272 Hs и самопроизвольное деление 268 Сержант [5] Максимальное зарегистрированное поперечное сечение для производства 276 Ds составляло около 0,7 пб, и был достигнут предел чувствительности на порядок ниже. Это сообщаемое сечение ниже, чем у всех реакций с использованием 48 Ca как снаряд, за исключением 249 Ср + 48 Ca, а также подтверждает существование магических чисел Z = = 108, N = 162 и Z = 114, N 184. [5] В 2023 году команда ОИЯИ повторила эту реакцию при более высокой энергии пучка и также обнаружила 275 Дс. [27] Они намерены дополнительно изучить реакцию на поиск 274 Дс. [27] В ЛЯР также успешно синтезированы 273 Дс в 238 У+ 40 Ар-реакция. [4]
Как продукт распада
[ редактировать ]| Остаток испарения | Наблюдаемый изотоп дармштадтия |
|---|---|
| 277 Сп | 273 Дс [28] |
| 285 В, 281 Сп | 277 Дс [29] |
| 291 Лев, 287 В, 283 Сп | 279 Дс [30] |
| 288 В, 284 Сп | 280 Дс |
| 288 Мак, 284 Нх, 280 Рг? | 280 Дс? |
| 293 Лев, 289 В, 285 Сп | 281 Дс [31] |
| 290 В, 286 Сп? | 282 Дс? [2] |
Дармштадтий наблюдался как продукт распада коперниция . В настоящее время коперниций имеет семь известных изотопов, четыре из которых, как было показано, подвергаются альфа-распаду с образованием дармштадтия с массовыми числами 273, 277 и 279–281. На сегодняшний день все эти бары 273 Ds образовались только в результате распада коперниция. Родительские ядра коперниция сами могут быть продуктами распада флеровия или ливермория . Дармштадтий также мог образоваться в результате распада электронного захвата ядер рентгения , которые сами являются дочерними структурами нихония и московия . [26] Например, в 2004 году команда Дубны ( ОИЯИ ) идентифицировала дармштадтий-281 как продукт распада ливермория через последовательность альфа-распада: [31]
- 293
116 лев
→ 289
114 эт.
+ 4
2 Он - 289
114 эт.
→ 285
112 Сп
+ 4
2 Он - 285
112 Сп
→ 281
110 Дс
+ 4
2 Он
Втянутые изотопы
[ редактировать ]- 280 Дс
В результате первого синтеза элемента 114 были получены два атома, отнесенные к 288 Fl, распадающийся на 280 Ds, подвергшийся спонтанному делению . Позднее задание было изменено на 289 Fl и изотоп дармштадтия 281 Дс. Следовательно, 280 Ds оставался неизвестным до 2016 года, когда он был заселен неизвестным до сих пор альфа-распадом 284 Cn (ранее было известно, что это ядро подвергается только спонтанному делению). Открытие 280 Ds в этой цепочке распада было подтверждено в 2021 году; он подвергается спонтанному делению с периодом полураспада 360 мкс. [7]
- 277 Дс
В заявленном синтезе 293 Ог в 1999 году изотоп 277 Ds был идентифицирован как распадающийся на альфа-излучение с энергией 10,18 МэВ и периодом полураспада 3,0 мс. Это утверждение было отозвано в 2001 году. Этот изотоп был наконец создан в 2010 году, и данные о его распаде подтвердили фальсификацию предыдущих данных. [32]
- 273 м Дс
В синтезе 277 Cn в 1996 г. по GSI (см. коперниций ), одна цепочка распада протекала через 273 Ds, распавшийся с испусканием альфа-частицы с энергией 9,73 МэВ и временем жизни 170 мс. Это было бы отнесено к изомерному уровню. Эти данные не удалось подтвердить, и поэтому этот изотоп в настоящее время неизвестен или неподтверждён.
- 272 Дс
В первой попытке синтезировать дармштадтий активность SF длительностью 10 мс была присвоена 272 Дс в реакции 232 Че( 44 Как, 4н). [13] Учитывая нынешнее понимание стабильности, этот изотоп был исключен из таблицы изотопов.
Ядерная изомерия
[ редактировать ]
- 281 Дс
Производство 281 Ds за счет распада 289 эт или 293 Lv создал два совершенно разных режима распада. Наиболее распространенным и легко подтверждаемым способом является спонтанное деление с периодом полураспада 11 с. Гораздо более редкий и пока неподтвержденный режим - это альфа-распад с испусканием альфа-частицы с энергией 8,77 МэВ с наблюдаемым периодом полураспада около 3,7 мин. Этот распад связан с уникальным путем распада исходных нуклидов и должен быть отнесен к изомерному уровню. Период полураспада предполагает, что его следует отнести к изомерному состоянию, но для подтверждения этих сообщений необходимы дальнейшие исследования. [31] В 2016 году было высказано предположение, что эта неизвестная активность могла быть связана с 282 Мт, правнучка 290 Fl через захват электрона и два последовательных альфа-распада. [2]
- 271 Дс
Данные о распаде, полученные при прямом синтезе 271 Ds явно указывает на наличие двух ядерных изомеров. Первый испускает альфа-частицы с энергиями 10,74 и 10,69 МэВ и имеет период полураспада 1,63 мс. Другой испускает только альфа-частицы с энергией 10,71 МэВ и имеет период полураспада 69 мс. Первое отнесено к основному состоянию, второе – к изомерному уровню. Было высказано предположение, что близость энергий альфа-распада указывает на то, что изомерный уровень может распадаться в первую очередь за счет замедленного изомерного перехода в основное состояние, что приводит к идентичной измеренной энергии альфа-распада и комбинированному периоду полураспада для двух процессов. [33]
- 270 Дс
Непосредственное производство 270 Дс четко идентифицировал два ядерных изомера. Основное состояние распадается за счет альфа-излучения в основное состояние 266 Hs испускает альфа-частицу с энергией 11,03 МэВ и имеет период полураспада 0,10 мс. Метастабильное состояние распадается за счет альфа-излучения, испуская альфа-частицы с энергиями 12,15, 11,15 и 10,95 МэВ, а период полураспада составляет 6 мс. Когда метастабильное состояние испускает альфа-частицу с энергией 12,15 МэВ, она распадается на основное состояние 266 Hs, что указывает на то, что он имеет избыточную энергию 1,12 МэВ. [20]
Химические выходы изотопов
[ редактировать ]Холодный синтез
[ редактировать ]В таблице ниже приведены сечения и энергии возбуждения для реакций холодного синтеза, непосредственно производящих изотопы дармштадтия. Данные, выделенные жирным шрифтом, представляют собой максимумы, полученные в результате измерений функции возбуждения. + представляет собой наблюдаемый канал выхода.
| Снаряд | Цель | Китай | 1н | 2н | 3н |
|---|---|---|---|---|---|
| 62 В | 208 Pb | 270 Дс | 3,5 пб | ||
| 64 В | 208 Pb | 272 Дс | 15 пб, 9,9 МэВ |
Деление составных ядер с Z = 110
[ редактировать ]В 2004 году в Лаборатории ядерных реакций им. Флерова в Дубне были проведены эксперименты по изучению характеристик деления составного ядра. 280 Дс. Используемая ядерная реакция 232 эт+ 48 ок. Результат показал, как такие ядра делятся преимущественно путем выбрасывания ядер с закрытой оболочкой, таких как 132 Sn ( Z =50, N =82). [34]
Теоретические расчеты
[ редактировать ]Характеристики распада
[ редактировать ]Теоретический расчет в модели квантового туннелирования воспроизводит экспериментальные данные о периоде полураспада альфа-распада. [35] [36] Он также предсказывает, что изотоп 294 Период полураспада Ds будет составлять порядка 311 лет. [37] [38]
Сечения остатков испарения
[ редактировать ]В таблице ниже приведены различные комбинации мишень-снаряд, для которых расчеты дали оценки выходов в сечении из различных каналов испарения нейтронов. Указан канал с наибольшей ожидаемой доходностью.
DNS = двуядерная система; σ = поперечное сечение
| Цель | Снаряд | Китай | Канал (продукт) | σ макс | Модель | Ссылка |
|---|---|---|---|---|---|---|
| 208 Pb | 64 В | 272 Дс | 1н ( 271 Дс) | 10 пб | DNS | [39] |
| 232 че | 48 Что | 280 Дс | 4n ( 276 Дс) | 0,2 пб | DNS | [40] |
| 230 че | 48 Что | 278 Дс | 4n ( 274 Дс) | 1 пб | DNS | [40] |
| 238 В | 40 С | 278 Дс | 4n ( 274 Дс) | 2 пб | DNS | [40] |
| 244 Мог | 36 С | 280 Дс | 4n ( 276 Дс) | 0,61 пб | DNS | [41] |
| 248 См | 30 И | 278 Дс | 4n ( 274 Дс) | 65,32 пб | DNS | [41] |
| 250 См | 30 И | 280 Дс | 4n ( 276 Дс) | 3,54 пб | DNS | [41] |
Ссылки
[ редактировать ]- ^ Перейти обратно: а б с д Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
- ^ Перейти обратно: а б с Хофманн, С.; Хайнц, С.; Манн, Р.; и др. (2016). «Обзор четных элементных сверхтяжелых ядер и поиск элемента 120» . Европейский физический журнал А. 2016 (52): 180. Бибкод : 2016EPJA...52..180H . дои : 10.1140/epja/i2016-16180-4 . S2CID 254113387 .
- ^ Ван, Мэн; Хуанг, WJ; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки *». Китайская физика C . 45 (3): 030003. doi : 10.1088/1674-1137/abddaf .
- ^ Перейти обратно: а б Оганесян Юрий; и др. (6 мая 2024 г.). «Синтез и свойства распада изотопов элемента 110: 273 Дс и 275 Ds». Physical Review C. 109 ( 5): 054307. doi : 10.1103/PhysRevC.109.054307 .
- ^ Перейти обратно: а б с Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, V. K.; Shumeiko, M. V.; et al. (2023). "New isotope 276 Ds и продукты его распада 272 Хс и 268 Сг из 232 чё + 48 Реакция Ca». Physical Review C. 108 ( 24611): 024611. Bibcode : 2023PhRvC.108b4611O . doi : 10.1103/PhysRevC.108.024611 . S2CID 261170871 .
- ^ Перейти обратно: а б Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, V. K.; Ibadullayev, D.; et al. (2022). "Investigation of 48 Са-индуцированные реакции с 242 Пу и 238 U-мишени на Фабрике сверхтяжелых элементов ОИЯИ». Physical Review C. 106 ( 24612): 024612. Bibcode : 2022PhRvC.106b4612O . doi : /PhysRevC.106.024612 . OSTI 1883808. 10.1103 S2CID 251759318 .
- ^ Перейти обратно: а б Сомарк-Рот, А.; Кокс, DM; Рудольф, Д.; и др. (2021). «Спектроскопия вдоль цепей распада флеровия: открытие 280 Ds и возбужденное состояние в 282 Cn» . Письма о физическом обзоре . 126 (3): 032503. Бибкод : 2021PhRvL.126c2503S . doi : 10.1103/PhysRevLett.126.032503 . hdl : 10486/705608 . PMID 33543956 .
- ^ Форсберг, У.; Рудольф, Д.; Андерссон, Л.-Л.; и др. (2016). «События отдачи-α-деления и отдачи-α-α-деления, наблюдаемые в реакции 48Ca + 243Am». Ядерная физика А . 953 : 117–138. arXiv : 1502.03030 . Бибкод : 2016НуФА.953..117F . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2016.04.025 . S2CID 55598355 .
- ^ Кадзи, Дайя; Морита, Косуке; Моримото, Кодзи и др. (2017). 48 Как + 248 См → 296 Lv* at RIKEN-GARIS». Журнал Физического общества Японии . 86 (3): 034201–1–7. Bibcode : 2017JPSJ...86c4201K . doi : 10.7566/JPSJ.86.034201 .
- ^ Перейти обратно: а б Армбрустер, Питер и Мунценберг, Готфрид (1989). «Создание сверхтяжелых элементов». Научный американец . 34 : 36–42.
- ^ Барбер, Роберт С.; Геггелер, Хайнц В.; Карол, Пол Дж.; Накахара, Хиромичи; Вардачи, Эмануэле; Фогт, Эрих (2009). «Открытие элемента с атомным номером 112 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 81 (7): 1331. doi : 10.1351/PAC-REP-08-03-05 .
- ^ Флейшманн, Мартин; Понс, Стэнли (1989). «Электрохимически индуцированный ядерный синтез дейтерия». Журнал электроаналитической химии и межфазной электрохимии . 261 (2). Эльзевир: 301–308. дои : 10.1016/0022-0728(89)80006-3 .
- ^ Перейти обратно: а б с д Шерер, UW; Брюхле, В; Брюггер, М.; Фринк, К.; Геггелер, Х.; Херрманн, Г.; Крац, СП; Муди, К.Дж.; Череп, М.; Саммерер, К.; Траутманн, Н.; Вирт, Г. (1990). «Реакции 40 Ар с 233 В, 235 У, и 238 U у барьера». Journal of Physics A. 335 ( 4): 421–430. Бибкод : 1990ZPhyA.335..421S . doi : 10.1007/BF01290190 . S2CID 101394312 .
- ^ Перейти обратно: а б Хофманн, С.; Нинов В.; Хессбергер, ФП; Армбрустер, П.; Фолджер, Х.; Мюнценберг, Г.; Шотт, HJ; Попеко, АГ; Еремин А.В.; Андреев А.Н.; Саро, С.; Джаник, Р.; Лейно, М. (1995). «Производство и распад 269 110». Journal of Physics A. 350 ( 4): 277–280. Бибкод : 1995ZPhyA.350..277H . doi : 10.1007/BF01291181 . S2CID 125020220 .
- ^ Гинтер, Теннесси; Грегорич, К.; Лавленд, В.; Ли, Д.; Кирбах, У.; Судове, Р.; Фолден, К.; Патин, Дж.; Сьюард, Н.; Уилк, П.; Зелински, П.; Алеклетт, К.; Эйхлер, Р.; Ниче, Х.; Хоффман, Д. (2003). «Подтверждение производства элемента 110 208 Pb( 64 Ni,n) реакция» . Physical Review C. 67 ( 6): 064609. Bibcode : 2003PhRvC..67f4609G . doi : 10.1103/PhysRevC.67.064609 .
- ^ Гинтер, Теннесси; Грегорич, К.; Лавленд, В.; Ли, Д.; Кирбах, У.; Судове, Р.; Фолден, К.; Патин, Дж.; Сьюард, Н. (8 декабря 2002 г.). «Подтверждение производства элемента 110 208 Pb( 64 Ni,n) реакция» . Репозитории LBNL . Получено 2 марта 2008 г. ( препринт)
- ^ Фолден, СМ; Грегорич, Кентукки; Дюльманн, Че; Махмуд, Х; Панг, ГК; Швантес, Дж. М.; Судове, Р; Зелински, премьер-министр; Ниче, Х; Хоффман, Д. (2004). «Разработка реакции нечетного Z-снаряда для синтеза тяжелых элементов: 208 Pb( 64 Ни,н) 271 Дс и 208 Pb( 65 Ку, н) 272 111" . Письма о физическом обзоре . 93 (21): 212702. Бибкод : 2004PhRvL..93u2702F . doi : 10.1103/PhysRevLett.93.212702 . PMID 15601003 .
- ^ Морита, К.; Моримото, К.; Литтл, Д.; Хаббард, Х.; Идегути, Э.; Открыть, Р.; Катори, К.; Кура, Х.; Коттон, Х.; Ониши, Т.; Одзава, А.; Суда, Т.; Суек, К.; Танихада, И.; Сюй, Х.; Иеремия, А.В.; Йонеда, А.; Ёсида, А.; Чжао, Ю.-Л.; Чжэн, Т. (2004). «Производство и распад изотопа 271 Ds (Z = 110)". Европейский физический журнал A. 21 ( 2): 257–263. Бибкод : 2004EPJA...21..257M . doi : 10.1140/epja/i2003-10205-1 . S2CID 123077512 .
- ^ Джордж Джонсон (15 октября 2002 г.). «Физики из Лоуренса Беркли говорят, что коллега взял их на прогулку» . Нью-Йорк Таймс .
- ^ Перейти обратно: а б с Хофманн; Хессбергер, ФП; Акерманн, Д.; Анталич, С.; Кагарда, П.; Быстрый, С.; Киндлер, Б.; Кожухарова Дж.; Ломмель, Б.; Манн, Р.; Мюнценберг, Г.; Попеко, АГ; Саро, С.; Шотт, HJ; Еремин, А.В. (2001). «Новый изотоп 270 110 и продукты его распада 266 Хс и 262 Sg" (PDF) . Eur. Phys. JA . 10 (1): 5–10. Бибкод : 2001EPJA...10....5H . doi : 10.1007/s100500170137 . S2CID 124240926 .
- ^ Гиорсо, А.; Ли, Д.; Сомервилл, Л.; и др. (1995). «Доказательства возможного синтеза элемента 110, произведенного 59 Ко+ 209 Би-реакция». Физический обзор C. 51 ( 5): R2293–R2297. Bibcode : 1995PhRvC..51.2293G . doi : 10.1103/PhysRevC.51.R2293 . PMID 9970386 .
- ^ Хофманн, Сигурд (2002). О за гранью урана . Тейлор и Фрэнсис. п. 150 . ISBN 0-415-28496-1 .
- ^ Лазарев, Ю. Я.; Лобанов Ю.; Оганесян Ю.; и др. (1996). «α-распад 273 110: Закрытие оболочки при N=162". Physical Review C. 54 ( 2): 620–625. Bibcode : 1996PhRvC..54..620L . doi : 10.1103/PhysRevC.54.620 . PMID 9971385 .
- ^ Годовой отчет лаборатории Флёрова за 2004 г.
- ^ Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от А до Я (новое издание). Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 590. ИСБН 978-0-19-960563-7 .
- ^ Перейти обратно: а б Сонцогни, Алехандро. «Интерактивная карта нуклидов» . Национальный центр ядерных данных: Брукхейвенская национальная лаборатория. Архивировано из оригинала 14 июля 2017 г. Проверено 6 июня 2008 г.
- ^ Перейти обратно: а б «На заводе сверхтяжелых элементов обнаружен новый изотоп дармштадтия» . Объединенный институт ядерных исследований. 27 февраля 2023 г. Проверено 29 марта 2023 г.
- ^ Хофманн, С.; Нинов В.; Хессбергер, ФП; Армбрустер, П.; Фолджер, Х.; Мюнценберг, Г.; Шотт, HJ; Попеко, АГ; Еремин А.В.; Саро, С.; Джаник, Р.; Лейно, М. (1996). «Новый элемент 112». Журнал физики А. 354 (1): 229–230. Бибкод : 1996ZPhyA.354..229H . дои : 10.1007/BF02769517 . S2CID 119975957 .
- ^ Департамент по связям с общественностью (26 октября 2010 г.). «Обнаружены шесть новых изотопов сверхтяжелых элементов: приближаемся к пониманию острова стабильности» . Лаборатория Беркли . Проверено 25 апреля 2011 г.
- ^ Еремин А.В.; и др. (1999). «Синтез ядер сверхтяжелого элемента 114 в реакциях, индуцированных 48 Ca». Nature . 400 (6741): 242–245. Bibcode : 1999Natur.400..242O . doi : 10.1038/22281 . S2CID 4399615 .
- ^ Перейти обратно: а б с Оганесян, Ю.Т.; Утенков В.; Лобанов Ю.; Абдуллин Ф.; Поляков А.; Широковский И.; Цыганов Ю.; Гулбекян Г.; Богомолов С.; Гикал, Б.; и др. (2004). «Измерения сечений реакций синтеза-испарения». 244 Мог( 48 Как, хн) 292-х 114 и 245 См( 48 Как, хн) 293-х 116 дюймов . Physical Review C. 69 ( 5): 054607. Бибкод : 2004PhRvC..69e4607O . doi : 10.1103/PhysRevC.69.054607 .
- ^ см . Оганессон
- ^ Хофманн, С. (1998). «Новые элементы – приближение». Отчеты о прогрессе в физике . 61 (6): 639–689. Бибкод : 1998RPPh...61..639H . дои : 10.1088/0034-4885/61/6/002 . S2CID 250756383 .
- ^ см . годовой отчет лаборатории Флёрова за 2004 г.
- ^ П. Рой Чоудхури; К. Саманта; Д.Н. Басу (2006). «Периоды полураспада α-распада новых сверхтяжелых элементов». Физ. Преподобный С. 73 (1): 014612. arXiv : nucl-th/0507054 . Бибкод : 2006PhRvC..73a4612C . дои : 10.1103/PhysRevC.73.014612 . S2CID 118739116 .
- ^ К. Саманта; П. Рой Чоудхури; Д.Н. Басу (2007). «Прогнозы периода полураспада альфа-распада тяжелых и сверхтяжелых элементов». Нукл. Физ. А. 789 (1–4): 142–154. arXiv : nucl-th/0703086 . Бибкод : 2007НуФА.789..142С . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2007.04.001 . S2CID 7496348 .
- ^ П. Рой Чоудхури; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Поиск долгоживущих самых тяжелых ядер за пределами долины стабильности». Физ. Преподобный С. 77 (4): 044603. arXiv : 0802.3837 . Бибкод : 2008PhRvC..77d4603C . дои : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID 119207807 .
- ^ Чоудхури, П. Рой; К. Саманта; Д.Н. Басу (2008). «Периоды ядерного полураспада α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Таблицы атомных и ядерных данных . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Бибкод : 2008ADNDT..94..781C . дои : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .
- ^ Фэн, Чжао-Цин; Цзинь, Ген-Мин; Ли, Цзюнь-Цин; Шайд, Вернер (2007). «Образование сверхтяжелых ядер в реакциях холодного синтеза». Физический обзор C . 76 (4): 044606. arXiv : 0707.2588 . Бибкод : 2007PhRvC..76d4606F . дои : 10.1103/PhysRevC.76.044606 . S2CID 711489 .
- ^ Перейти обратно: а б с Фэн, З; Джин, Дж; Ли, Дж; Шайд, В. (2009). «Производство тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях массивного синтеза». Ядерная физика А . 816 (1–4): 33–51. arXiv : 0803.1117 . Бибкод : 2009НуФА.816...33F . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003 . S2CID 18647291 .
- ^ Перейти обратно: а б с Фэн, З.; Джин, Г.; Ли, Дж. (2009). «Производство новых сверхтяжелых ядер Z=108-114 с 238 В, 244 Пу и 248,250 Цели Cm». Physical Review C. 80 : 057601. arXiv : 0912.4069 . doi : 10.1103/PhysRevC.80.057601 . S2CID 118733755 .
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
