Изотопы актиния

Изотопы актиния ( ₈₉ Ак)
компакт-диск	211 С
е	226 Солнце
а	222 Пт
а	223 Пт
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Актиний ( ₈₉ Ac ) не имеет стабильных изотопов и характерного земного изотопного состава, поэтому стандартный атомный вес не может быть указан. Известно 34 изотопа, из ²⁰³Ac что ²³⁶Ac и 7 изомеров . В природе встречаются три изотопа: ²²⁵И , ²²⁷переменного тока и ²²⁸Ac, как промежуточные продукты распада соответственно ²³⁷Например , ²³⁵У , и ²³²чё . ²²⁸переменного тока и ²²⁵Ас встречаются крайне редко, поэтому почти весь природный актиний ²²⁷И.

Наиболее стабильными изотопами являются ²²⁷Ас с периодом полураспада 21,772 года, ²²⁵Ac с периодом полураспада 10,0 дней и ²²⁶Ac с периодом полураспада 29,37 часов. Все остальные изотопы имеют период полураспада менее 10 часов, а у большинства — менее минуты. Самый короткоживущий известный изотоп — ²¹⁷Переменный ток с периодом полураспада 69 нс .

очищенный ²²⁷Ac приходит в равновесие с продуктами своего распада ( ²²⁷и ²²³Пт) через 185 дней. ^[2]

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	Исторический имя	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада	Разлагаться режим ^{[n 4]}	Дочь изотоп ^{[n 5]}	Спин и паритет ^{[№ 6]}^{[n 7]}	Изотопический избыток
Нуклид ^{[n 1]}	Исторический имя	Энергия возбуждения ^{[n 7]}			Период полураспада	Разлагаться режим ^{[n 4]}	Дочь изотоп ^{[n 5]}	Спин и паритет ^{[№ 6]}^{[n 7]}	Изотопический избыток
²⁰³И ^[3]		89	114		56 +269 −26 мкс	а	¹⁹⁹Пт	(1/2+)
²⁰⁴И ^[4]		89	115		7.4 +2.2 −1,4 мс	а	²⁰⁰Пт
²⁰⁵И ^[5]		89	116		7.7 +2.7 −1,6 мс ^[4]	а	²⁰¹Пт	9/2−?
²⁰⁶И		89	117	206.01450(8)	25(7) мс	а	²⁰²Пт	(3+)
^206м1И		80(50) кэВ			15(6) мс	а	²⁰²Пт
^206м2И		290(110)# кэВ			41(16) мс	а	^{202 м}Пт	(10−)
²⁰⁷И		89	118	207.01195(6)	31(8) мс [27(+11−6) мс]	а	²⁰³Пт	9/2−#
²⁰⁸И		89	119	208.01155(6)	97(16) мс [95(+24−16) мс]	а (99%)	²⁰⁴Пт	(3+)
²⁰⁸И		89	119	208.01155(6)	97(16) мс [95(+24−16) мс]	б ⁺ (1%)	²⁰⁸Солнце	(3+)
^{208 м}И		506(26) кэВ			28(7) мс [25(+9−5) мс]	а (89%)	²⁰⁴Пт	(10−)
						ИТ (10%)	²⁰⁸И
						б ⁺ (1%)	²⁰⁸Солнце
²⁰⁹И		89	120	209.00949(5)	92(11) мс	а (99%)	²⁰⁵Пт	(9/2−)
²⁰⁹И		89	120	209.00949(5)	92(11) мс	б ⁺ (1%)	²⁰⁹Солнце	(9/2−)
²¹⁰И		89	121	210.00944(6)	350(40) мс	а (96%)	²⁰⁶Пт	7+#
²¹⁰И		89	121	210.00944(6)	350(40) мс	б ⁺ (4%)	²¹⁰Солнце	7+#
²¹¹И		89	122	211.00773(8)	213(25) мс	а (99,8%)	²⁰⁷Пт	9/2−#
²¹¹И		89	122	211.00773(8)	213(25) мс	б ⁺ (.2%)	²¹¹Солнце	9/2−#
²¹²И		89	123	212.00781(7)	920(50) мс	а (97%)	²⁰⁸Пт	6+#
²¹²И		89	123	212.00781(7)	920(50) мс	б ⁺ (3%)	²¹²Солнце	6+#
²¹³И		89	124	213.00661(6)	731(17) мс	а	²⁰⁹Пт	(9/2−)#
²¹³И		89	124	213.00661(6)	731(17) мс	б ⁺ (редкий)	²¹³Солнце	(9/2−)#
²¹⁴И		89	125	214.006902(24)	8,2(2) с	а (89%)	²¹⁰Пт	(5+)#
²¹⁴И		89	125	214.006902(24)	8,2(2) с	б ⁺ (11%)	²¹⁴Солнце	(5+)#
²¹⁵И		89	126	215.006454(23)	0,17(1) с	а (99,91%)	²¹¹Пт	9/2−
²¹⁵И		89	126	215.006454(23)	0,17(1) с	б ⁺ (.09%)	²¹⁵Солнце	9/2−
²¹⁶И		89	127	216.008720(29)	0,440(16) мс	а	²¹²Пт	(1−)
²¹⁶И		89	127	216.008720(29)	0,440(16) мс	б ⁺ (7×10 ⁻⁵%)	²¹⁶Солнце	(1−)
^{216 м}И		44(7) кэВ			443(7) мкс	а	²¹²Пт	(9−)
²¹⁷И		89	128	217.009347(14)	69(4) нс	а	²¹³Пт	9/2−
²¹⁷И		89	128	217.009347(14)	69(4) нс	б ⁺ (6.9×10 ⁻⁹%)	²¹⁷Солнце	9/2−
^{217 м}И		2012(20) кэВ			740(40) нс			(29/2)+
²¹⁸И		89	129	218.01164(5)	1,08(9) мкс	а	²¹⁴Пт	(1−)#
^{218 м}И		584(50)# кэВ			103(11) нс			(11+)
²¹⁹И		89	130	219.01242(5)	11,8(15) мкс	а	²¹⁵Пт	9/2−
²¹⁹И		89	130	219.01242(5)	11,8(15) мкс	б ⁺ (10 ⁻⁶%)	²¹⁹Солнце	9/2−
²²⁰И		89	131	220.014763(16)	26,36(19) мс	а	²¹⁶Пт	(3−)
²²⁰И		89	131	220.014763(16)	26,36(19) мс	б ⁺ (5×10 ⁻⁴%)	²²⁰Солнце	(3−)
²²¹И		89	132	221.01559(5)	52(2) мс	а	²¹⁷Пт	9/2−#
²²²И		89	133	222.017844(6)	5,0(5) с	а (99%)	²¹⁸Пт	1−
²²²И		89	133	222.017844(6)	5,0(5) с	б ⁺ (1%)	²²²Солнце	1−
^{222 м}И		200(150)# кэВ			1,05(7) мин.	а (88,6%)	²¹⁸Пт	высокий
						ИТ (10%)	²²²И
						б ⁺ (1.4%)	²²²Солнце
²²³И		89	134	223.019137(8)	2.10(5) мин.	а (99%)	²¹⁹Пт	(5/2−)
						ЕС (1%)	²²³Солнце
						компакт-диск (3,2 × 10 ⁻⁹%)	²⁰⁹С ¹⁴С
²²⁴И		89	135	224.021723(4)	2,78(17) ч	б ⁺ (90.9%)	²²⁴Солнце	0−
						а (9,1%)	²²⁰Пт
						б ⁻ (1.6%)	²²⁴че
²²⁵И ^{[№ 8]}		89	136	225.023230(5)	10,0(1) д	а	²²¹Пт	(3/2−)	След ^{[n 9]}
²²⁵И ^{[№ 8]}		89	136	225.023230(5)	10,0(1) д	компакт-диск (6 × 10 ⁻¹⁰%)	²¹¹С ¹⁴С	(3/2−)	След ^{[n 9]}
²²⁶И		89	137	226.026098(4)	29.37(12) ч.	б ⁻ (83%)	²²⁶че	(1)(−#)
						ЕС (17%)	²²⁶Солнце
						а (0,006%)	²²²Пт
²²⁷И	Актиний ^{[№ 10]}	89	138	227.0277521(26)	21,772(3) и	б ⁻ (98.62%)	²²⁷че	3/2−	След ^{[№ 11]}
²²⁷И	Актиний ^{[№ 10]}	89	138	227.0277521(26)	21,772(3) и	а (1,38%)	²²³Пт	3/2−	След ^{[№ 11]}
²²⁸И	Мезоторий 2	89	139	228.0310211(27)	6,13(2) ч.	б ⁻	²²⁸че	3+	След ^{[№ 12]}
²²⁹И		89	140	229.03302(4)	62,7(5) мин.	б ⁻	²²⁹че	(3/2+)
²³⁰И		89	141	230.03629(32)	122(3) с	б ⁻	²³⁰че	(1+)
²³¹И		89	142	231.03856(11)	7,5(1) мин.	б ⁻	²³¹че	(1/2+)
²³²И		89	143	232.04203(11)	119(5) с	б ⁻	²³²че	(1+)
²³³И		89	144	233.04455(32)#	145(10) с	б ⁻	²³³че	(1/2+)
²³⁴И		89	145	234.04842(43)#	44(7) с	б ⁻	²³⁴че
²³⁵И		89	146	235.05123(38)#	60(4) с	б ⁻	²³⁵че	1/2+#
²³⁶И ^[6]		89	147	236.05530(54)#	72 +345 −33 с	б ⁻	²³⁶че
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мAc – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Режимы распада:
компакт-диск: Распад кластера
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход
^ жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Jump up to: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Имеет медицинское применение .
^ Промежуточный продукт распада ²³⁷Например
^ Источник названия элемента.
^ Промежуточный распада продукт ²³⁵В
^ Промежуточный продукт распада ²³²че

Актиниды против продуктов деления

Актиниды и продукты деления по периоду полураспада v т и
Актиниды ^[7] по цепочке распада				Период полураспада диапазон ( а )	деления Продукты ²³⁵U по доходности ^[8]
4 n	4 n + 1	4 n + 2	4 n + 3	Период полураспада диапазон ( а )	4.5–7%	0.04–1.25%	<0,001%
²²⁸Солнце ^№				4–6 а		¹⁵⁵Евросоюз ^{то есть}
²⁴⁴См ^ƒ	²⁴¹Мог ^ƒ	²⁵⁰См.	²²⁷И ^№	10–29 а	⁹⁰старший	⁸⁵НОК	^{113 м}компакт-диск ^{то есть}
²³²В ^ƒ		²³⁸Мог ^ƒ	²⁴³См ^ƒ	29–97 а	¹³⁷Cs	¹⁵¹см ^{то есть}	^{121 м}Сн
²⁴⁸Бк ^[9]	²⁴⁹См. ^ƒ	^{242 м}Являюсь ^ƒ		141–351 а	Никакие продукты деления не имеют периода полураспада. в диапазоне 100 А–210 ка...
	²⁴¹Являюсь ^ƒ		²⁵¹См. ^ƒ^[10]	430–900 а
		²²⁶Солнце ^№	²⁴⁷Бк	1,3–1,6 тыс. лет назад
²⁴⁰Мог	²²⁹че	²⁴⁶См ^ƒ	²⁴³Являюсь ^ƒ	4,7–7,4 тыс. лет назад
	²⁴⁵См ^ƒ	²⁵⁰См		8,3–8,5 тыс. лет назад
			²³⁹Мог ^ƒ	24,1 раза
		²³⁰че ^№	²³¹Хорошо ^№	32–76 лет
²³⁶Например ^ƒ	²³³В ^ƒ	²³⁴В ^№		150–250 тыс. лет назад	⁹⁹Тс ^₡	¹²⁶Сн
²⁴⁸См		²⁴²Мог		327–375 г.		⁷⁹Се ^₡
				1,53 млн лет назад	⁹³Зр
	²³⁷Например ^ƒ			2,1–6,5 млн лет назад	¹³⁵Cs ^₡	¹⁰⁷ПД
²³⁶В			²⁴⁷См ^ƒ	15-24 млн лет назад		¹²⁹я ^₡
²⁴⁴Мог				80 млн лет назад	... не более 15,7 млн лет назад ^[11]
²³²че ^№		²³⁸В ^№	²³⁵В ^ƒНет	0,7–14,1 млрд лет назад	... не более 15,7 млн лет назад ^[11]
₡, имеет сечение захвата тепловых нейтронов в диапазоне 8–50 барн. ƒ, делящийся №, преимущественно радиоактивный материал природного происхождения (НОРМ) þ, нейтронный яд (сечение захвата тепловых нейтронов более 3 тыс. барнов)

См. также

Ссылки

^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ Г. Д. Консидайн, изд. (2005). «Химические элементы». Химическая энциклопедия Ван Ностранда . Уайли-Интерсайенс . п. 332. ИСБН 978-0-471-61525-5 .
^ Ван, Дж. Г.; Ган, З.Г.; Чжан, ЗЯ; и др. (1 марта 2024 г.). «Свойства α-распада нового нейтронодефицитного изотопа 203Ac» . Буквы по физике Б. 850 : 138503. doi : 10.1016/j.physletb.2024.138503 . ISSN 0370-2693 .
^ Jump up to: ^а ^б Хуанг, Миннесота; Ган, З.Г.; Чжан, ЗЯ; и др. (10 ноября 2022 г.). «α-распад нового изотопа ²⁰⁴Ac» . Physics Letters B. 834 : 137484. Bibcode : 2022PhLB..83437484H . doi : 10.1016/j.physletb.2022.137484 . ISSN 0370-2693 . S2CID 252730841 .
^ Чжан, ЗЯ; Ган, З.Г.; Ма, Л.; и др. (январь 2014 г.). «α-распад нового нейтронодефицитного изотопа ²⁰⁵Ac» . Physical Review C. 89 ( 1): 014308. Bibcode : 2014PhRvC..89a4308Z . doi : 10.1103/PhysRevC.89.014308 .
^ Чен, Л.; и др. (2010). «Открытие и исследование тяжелых нейтронно-богатых изотопов с помощью спектрометрии Шоттки с временным разрешением в диапазоне элементов от таллия до актиния» (PDF) . Буквы по физике Б. 691 (5): 234–237. Бибкод : 2010PhLB..691..234C . дои : 10.1016/j.physletb.2010.05.078 .
^ Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле это субактинид, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным интервалом нестабильности после полония (84), где ни один нуклид не имеет период полураспада, по крайней мере, четыре года (самый долгоживущий нуклид в пробеле - радон-222 с периодом полураспада менее четырех суток ). Таким образом, самый долгоживущий изотоп радия, имеющий возраст 1600 лет, заслуживает включения этого элемента в этот список.
^ В частности, в результате тепловыми нейтронами деления урана-235 , например, в типичном ядерном реакторе .
^ Милстед, Дж.; Фридман, AM; Стивенс, CM (1965). «Альфа-период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика . 71 (2): 299. Бибкод : 1965NucPh..71..299M . дои : 10.1016/0029-5582(65)90719-4 .
«Изотопный анализ выявил вид с массой 248 в постоянном количестве в трех образцах, анализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk. ²⁴⁸ с периодом полураспада более 9 [лет]. Нет роста Cf ²⁴⁸ был обнаружен, и нижний предел для β ⁻ период полураспада можно установить примерно на уровне 10 ⁴ [годы]. Никакой альфа-активности, приписываемой новому изомеру, обнаружено не было; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет]».
^ Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до « моря нестабильности ».
^ За исключением « классически стабильных » нуклидов с периодом полураспада, значительно превышающим ²³²чё; например, пока ^{113 м}Период полураспада Cd составляет всего четырнадцать лет, а у ¹¹³Cd составляет восемь квадриллионов лет.

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .

[3] мAc – Возбужденный ядерный изомер .

[4] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-5] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[6] Режимы распада:
компакт-диск: Распад кластера
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход

[7] жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний

[8] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[TNN-9] Jump up to: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[13] Имеет медицинское применение .

[14] Промежуточный продукт распада ²³⁷Например

[15] Источник названия элемента.

[16] Промежуточный распада продукт ²³⁵В

[17] Промежуточный продукт распада ²³²че

[NUBASE2020-1] Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[nostrand332-2] Г. Д. Консидайн, изд. (2005). «Химические элементы». Химическая энциклопедия Ван Ностранда . Уайли-Интерсайенс . п. 332. ИСБН 978-0-471-61525-5 .

[203Ac-10] Ван, Дж. Г.; Ган, З.Г.; Чжан, ЗЯ; и др. (1 марта 2024 г.). «Свойства α-распада нового нейтронодефицитного изотопа 203Ac» . Буквы по физике Б. 850 : 138503. doi : 10.1016/j.physletb.2024.138503 . ISSN 0370-2693 .

[204Ac-11] Jump up to: ^а ^б Хуанг, Миннесота; Ган, З.Г.; Чжан, ЗЯ; и др. (10 ноября 2022 г.). «α-распад нового изотопа ²⁰⁴Ac» . Physics Letters B. 834 : 137484. Bibcode : 2022PhLB..83437484H . doi : 10.1016/j.physletb.2022.137484 . ISSN 0370-2693 . S2CID 252730841 .

[ZhangEtAl2014-12] Чжан, ЗЯ; Ган, З.Г.; Ма, Л.; и др. (январь 2014 г.). «α-распад нового нейтронодефицитного изотопа ²⁰⁵Ac» . Physical Review C. 89 ( 1): 014308. Bibcode : 2014PhRvC..89a4308Z . doi : 10.1103/PhysRevC.89.014308 .

[236Ac-Chen-18] Чен, Л.; и др. (2010). «Открытие и исследование тяжелых нейтронно-богатых изотопов с помощью спектрометрии Шоттки с временным разрешением в диапазоне элементов от таллия до актиния» (PDF) . Буквы по физике Б. 691 (5): 234–237. Бибкод : 2010PhLB..691..234C . дои : 10.1016/j.physletb.2010.05.078 .

[19] Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле это субактинид, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным интервалом нестабильности после полония (84), где ни один нуклид не имеет период полураспада, по крайней мере, четыре года (самый долгоживущий нуклид в пробеле - радон-222 с периодом полураспада менее четырех суток ). Таким образом, самый долгоживущий изотоп радия, имеющий возраст 1600 лет, заслуживает включения этого элемента в этот список.

[20] В частности, в результате тепловыми нейтронами деления урана-235 , например, в типичном ядерном реакторе .

[21] Милстед, Дж.; Фридман, AM; Стивенс, CM (1965). «Альфа-период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика . 71 (2): 299. Бибкод : 1965NucPh..71..299M . дои : 10.1016/0029-5582(65)90719-4 .
«Изотопный анализ выявил вид с массой 248 в постоянном количестве в трех образцах, анализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk. ²⁴⁸ с периодом полураспада более 9 [лет]. Нет роста Cf ²⁴⁸ был обнаружен, и нижний предел для β ⁻ период полураспада можно установить примерно на уровне 10 ⁴ [годы]. Никакой альфа-активности, приписываемой новому изомеру, обнаружено не было; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет]».

[22] Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до « моря нестабильности ».

[23] За исключением « классически стабильных » нуклидов с периодом полураспада, значительно превышающим ²³²чё; например, пока ^{113 м}Период полураспада Cd составляет всего четырнадцать лет, а у ¹¹³Cd составляет восемь квадриллионов лет.

[1]

[2]

[n 1]

[n 2]

[n 3]

[n 4]

[n 5]

[№ 6]

[n 7]

[3]

[4]

[5]

[№ 8]

[n 9]

[№ 10]

[№ 11]

[№ 12]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]