Изотопы самария

Изотопы самария ( ₆₂ см)
Стандартный атомный вес А р °(См)
	150.36 ± 0.02 ; 150,36 ± 0,02 ( сокращенно ) ;
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Встречающийся в природе самарий ( ₆₂ См) состоит из пяти стабильных изотопов : ¹⁴⁴См, ¹⁴⁹См, ¹⁵⁰См, ¹⁵²См и ¹⁵⁴См, и два чрезвычайно долгоживущих радиоизотопа , ¹⁴⁷См (период полураспада: 1,06 × 10 ¹¹ у) и ¹⁴⁸См (6,3 × 10 ¹⁵ у), с ¹⁵²Sm является наиболее многочисленным (26,75% естественной численности ). ¹⁴⁶См также довольно долгоживущий, но недостаточно долгоживущий, чтобы выжить в значительных количествах с момента формирования Солнечной системы на Земле, хотя он остается полезным при радиометрическом датировании Солнечной системы как вымерший радионуклид . ^[4]^[5] В документе 2012 года, в котором пересматривается предполагаемый период полураспада ¹⁴⁶См от 10,3(5)×10 ⁷ у равно 6,8(7)×10 ⁷ y был отозван в 2023 году. ^[5]^[6] Это самый долгоживущий нуклид, первичный характер которого еще не подтвержден .

Помимо встречающихся в природе изотопов, наиболее долгоживущими радиоизотопами являются ¹⁵¹Sm, период полураспада которого составляет 94,6 года, ^[7] и ¹⁴⁵Sm, период полураспада которого составляет 340 дней. Все остальные радиоизотопы, которые варьируются от ¹²⁹см к ¹⁶⁸Sm, имеют период полураспада менее двух дней, и у большинства из них период полураспада составляет менее 48 секунд. Этот элемент также имеет двенадцать известных изомеров , наиболее стабильным из которых является ^{141 м}См (t _1/2 22,6 мин), ^143м1См (t _1/2 66 секунд) и ^{139 м}См (t _1/2 10,7 секунды).

Долгоживущие изотопы, ¹⁴⁶См, ¹⁴⁷См и ¹⁴⁸Sm, преимущественно распад путем альфа-распада до изотопов неодима . Более легкие нестабильные изотопы самария преимущественно распадаются путем электронного захвата до изотопов прометия , а более тяжелые - путем бета-распада до изотопов европия .

Изотопы самария используются при самарий-неодимовом датировании для определения возрастных соотношений горных пород и метеоритов.

¹⁵¹См является среднеживущим продуктом деления и действует как нейтронный яд в ядерном топливном цикле . Стабильный продукт деления ¹⁴⁹См также является нейтронным ядом.

Самарий теоретически является самым легким элементом с четным атомным номером и не имеет стабильных изотопов (все его изотопы теоретически могут подвергаться либо альфа-распаду , либо бета-распаду , либо двойному бета-распаду ), другими такими элементами являются элементы с атомными номерами> 66 ( диспрозий , который является самый тяжелый теоретически стабильный нуклид).

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада ^{[n 4]}^{[n 5]}	Разлагаться режим ^{[№ 6]}	Дочь изотоп ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Спин и паритет ^{[n 9]}^{[n 5]}	Природное изобилие (молярная доля)
Нуклид ^{[n 1]}	Энергия возбуждения ^{[n 5]}			Период полураспада ^{[n 4]}^{[n 5]}	Разлагаться режим ^{[№ 6]}	Дочь изотоп ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Спин и паритет ^{[n 9]}^{[n 5]}	Нормальная пропорция	Диапазон вариаций
¹²⁹см	62	67	128.95464(54)#	550(100) мс			5/2+#
¹³⁰см	62	68	129.94892(43)#	1# с	б ⁺	¹³⁰вечера	0+
¹³¹см	62	69	130.94611(32)#	1,2(2) с	б ⁺	¹³¹вечера	5/2+#
¹³¹см	62	69	130.94611(32)#	1,2(2) с	б ⁺, п (редко)	¹³⁰Нд	5/2+#
¹³²см	62	70	131.94069(32)#	4,0(3) с	б ⁺	¹³²вечера	0+
¹³²см	62	70	131.94069(32)#	4,0(3) с	б ⁺, п	¹³¹Нд	0+
¹³³см	62	71	132.93867(21)#	2,90(17) с	б ⁺	¹³³вечера	(5/2+)
¹³³см	62	71	132.93867(21)#	2,90(17) с	б ⁺, п	¹³²Нд	(5/2+)
¹³⁴см	62	72	133.93397(21)#	10(1) с	б ⁺	¹³⁴вечера	0+
¹³⁵см	62	73	134.93252(17)	10,3(5) с	б ⁺ (99.98%)	¹³⁵вечера	(7/2+)
¹³⁵см	62	73	134.93252(17)	10,3(5) с	б ⁺, р (0,02%)	¹³⁴Нд	(7/2+)
^{135 м}см	0(300)# кэВ			2,4(9) с	б ⁺	¹³⁵вечера	(3/2+, 5/2+)
¹³⁶см	62	74	135.928276(13)	47(2) с	б ⁺	¹³⁶вечера	0+
^{136 м}см	2264,7(11) кэВ			15(1) мкс			(8−)
¹³⁷см	62	75	136.92697(5)	45(1) с	б ⁺	¹³⁷вечера	(9/2−)
^{137 м}см	180(50)# кэВ			20# с	б ⁺	¹³⁷вечера	1/2+#
¹³⁸см	62	76	137.923244(13)	3,1(2) мин.	б ⁺	¹³⁸вечера	0+
¹³⁹см	62	77	138.922297(12)	2,57(10) мин.	б ⁺	¹³⁹вечера	1/2+
^{139 м}см	457,40(22) кэВ			10,7(6) с	ИТ (93,7%)	¹³⁹см	11/2−
^{139 м}см	457,40(22) кэВ			10,7(6) с	б ⁺ (6.3%)	¹³⁹вечера	11/2−
¹⁴⁰см	62	78	139.918995(13)	14,82(12) мин.	б ⁺	¹⁴⁰вечера	0+
¹⁴¹см	62	79	140.918476(9)	10,2(2) мин.	б ⁺	¹⁴¹вечера	1/2+
^{141 м}см	176,0(3) кэВ			22,6(2) мин.	б ⁺ (99.69%)	¹⁴¹вечера	11/2−
^{141 м}см	176,0(3) кэВ			22,6(2) мин.	ИТ (0,31%)	¹⁴¹см	11/2−
¹⁴²см	62	80	141.915198(6)	72,49(5) мин.	б ⁺	¹⁴²вечера	0+
¹⁴³см	62	81	142.914628(4)	8,75(8) мин.	б ⁺	¹⁴³вечера	3/2+
^143м1см	753,99(16) кэВ			66(2) с	ИТ (99,76%)	¹⁴³см	11/2−
^143м1см	753,99(16) кэВ			66(2) с	б ⁺ (.24%)	¹⁴³вечера	11/2−
^143м2см	2793,8(13) кэВ			30(3) мс			23/2(−)
¹⁴⁴см	62	82	143.911999(3)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 10]}			0+	0.0307(7)
^{144 м}см	2323,60(8) кэВ			880(25) нс			6+
¹⁴⁵см	62	83	144.913410(3)	340(3) д	ЕС	¹⁴⁵вечера	7/2−
^{145 м}см	8786,2(7) кэВ			990(170) нс [0,96(+19−15) мкс]			(49/2+)
¹⁴⁶см	62	84	145.913041(4)	1.03(5)×10 ⁸ и ^{[№ 11]}	а	¹⁴²Нд	0+	След
¹⁴⁷см ^{[№ 12]}^{[№ 13]}^{[№ 14]}	62	85	146.9148979(26)	(1.066 ± 0.5) × 10 ¹¹ и	а	¹⁴³Нд	7/2−	0.1499(18)
¹⁴⁸см ^{[№ 12]}	62	86	147.9148227(26)	(6.3 ± 1.3) × 10 ¹⁵ и	а	¹⁴⁴Нд	0+	0.1124(10)
¹⁴⁹см ^{[№ 13]}^{[№ 15]}	62	87	148.9171847(26)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 16]}			7/2−	0.1382(7)
¹⁵⁰см	62	88	149.9172755(26)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 17]}			0+	0.0738(1)
¹⁵¹см ^{[№ 13]}^{[№ 15]}	62	89	150.9199324(26)	94,6 ± 0,6 и	б ⁻	¹⁵¹Евросоюз	5/2−
^{151 м}см	261,13(4) кэВ			1,4(1) мкс			(11/2)−
¹⁵²см ^{[№ 13]}	62	90	151.9197324(27)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 18]}			0+	0.2675(16)
¹⁵³см ^{[№ 13]}	62	91	152.9220974(27)	46,2846 ± 0,0023 ч	б ⁻	¹⁵³Евросоюз	3/2+
^{153 м}см	98,37(10) кэВ			10,6(3) мс	ЭТО	¹⁵³см	11/2−
¹⁵⁴см ^{[№ 13]}	62	92	153.9222093(27)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 19]}			0+	0.2275(29)
¹⁵⁵см	62	93	154.9246402(28)	22,3(2) мин.	б ⁻	¹⁵⁵Евросоюз	3/2−
¹⁵⁶см	62	94	155.925528(10)	9,4(2) ч	б ⁻	¹⁵⁶Евросоюз	0+
^{156 м}см	1397,55(9) кэВ			185(7) нс			5−
¹⁵⁷см	62	95	156.92836(5)	8,03(7) мин.	б ⁻	¹⁵⁷Евросоюз	(3/2−)
¹⁵⁸см	62	96	157.92999(8)	5.30(3) мин.	б ⁻	¹⁵⁸Евросоюз	0+
¹⁵⁹см	62	97	158.93321(11)	11,37(15) с	б ⁻	¹⁵⁹Евросоюз	5/2−
¹⁶⁰см	62	98	159.93514(21)#	9,6(3) с	б ⁻	¹⁶⁰Евросоюз	0+
¹⁶¹см	62	99	160.93883(32)#	4.349 +0.425 −0,441 с ^[9]	б ⁻	¹⁶¹Евросоюз	7/2+#
¹⁶²см	62	100	161.94122(54)#	3.369 +0.200 −0,303 с ^[9]	б ⁻	¹⁶²Евросоюз	0+
¹⁶³см	62	101	162.94536(75)#	1.744 +0.180 −0,204 с ^[9]	б ⁻	¹⁶³Евросоюз	1/2−#
¹⁶⁴см	62	102	163.94828(86)#	1.422 +0.54 −0,59 с ^[9]	б ⁻	¹⁶⁴Евросоюз	0+
¹⁶⁵см	62	103	164.95298(97)#	592 +51 −55 мс ^[9]	б ⁻ (98.64%)	¹⁶⁵Евросоюз	5/2−#
¹⁶⁵см	62	103	164.95298(97)#	592 +51 −55 мс ^[9]	б ⁻, н (1,36%)	¹⁶⁴Евросоюз	5/2−#
¹⁶⁶см	62	104		396 +56 −63 мс ^[9]	б ⁻ (95.62%)	¹⁶⁶Евросоюз	0+
¹⁶⁶см	62	104		396 +56 −63 мс ^[9]	б ⁻, н (4,38%)	¹⁶⁵Евросоюз	0+
¹⁶⁷см	62	105		334 +83 −78 мс ^[9]	б ⁻	¹⁶⁷Евросоюз
¹⁶⁷см	62	105		334 +83 −78 мс ^[9]	б ⁻, н	¹⁶⁶Евросоюз
¹⁶⁸см	62	106		353 +210 −164 мс ^[9]	б ⁻	¹⁶⁸Евросоюз	0+
¹⁶⁸см	62	106		353 +210 −164 мс ^[9]	б ⁻, н	¹⁶⁷Евросоюз	0+
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мSm – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Период полураспада, выделенный жирным шрифтом , почти стабилен, период полураспада превышает возраст Вселенной .
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Режимы распада:
ЭТО: Изомерный переход

п: Протонная эмиссия
^ жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний
^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Возможно, проходит β ⁺б ⁺ распадаться на ¹⁴⁴Нд ^[1]
^ См . примечание об опровержении выше.
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б Первичный радиоизотоп
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж Продукт деления
^ Используется при датировании самария и неодима.
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б Нейтронный яд в реакторах
^ Считается, что он претерпевает α-распад до ¹⁴⁵Nd с периодом полураспада более 2 × 10. ¹⁵ годы ^[1]^[8]
^ Возможно, подвергнется α-распаду до ¹⁴⁶Нд ^[8]
^ Возможно, подвергнется α-распаду до ¹⁴⁸Нд ^[8]
^ Считается, что подвергся β ⁻б ⁻ распадаться на ¹⁵⁴Б-г с периодом полураспада более 2,3 × 10. ¹⁸ годы ^[1]

Самарий-149

Самарий-149 ( ¹⁴⁹Sm) представляет собой стабильный по наблюдениям изотоп самария (распад по предсказаниям, но никаких распадов никогда не наблюдалось, что дает ему период полураспада, по крайней мере на несколько порядков превышающий возраст Вселенной), и продукт цепочки распада из продукта деления ¹⁴⁹Nd (выход 1,0888%). ¹⁴⁹См — нейтроны поглощающий ядерный яд , оказывающий существенное влияние на работу ядерного реактора , уступающий только ¹³⁵Ксе . Его нейтронное сечение составляет 40140 барнов для тепловых нейтронов .

Равновесная концентрация (и, следовательно, эффект отравления) достигает равновесного значения примерно за 500 часов (около 20 дней) работы реактора, и поскольку ¹⁴⁹Sm стабилен, концентрация остается практически постоянной при дальнейшей работе реактора. Это контрастирует с ксеноном-135 , который накапливается в результате бета-распада йода-135 (короткоживущего продукта деления ) и имеет высокое нейтронное сечение, но сам распадается с периодом полураспада 9,2 часа (поэтому не остается в постоянном состоянии). концентрации спустя долгое время после остановки реактора), вызывая так называемую ксеноновую яму .

Самарий-151

Среднеживущий
продукты деления ^{[ нужны дальнейшие объяснения ]}
	t _½ ( год )	Урожай ( % )	вопрос ( кэВ )	Выход
¹⁵⁵Евросоюз	4.76	0.0803	252	Выход
⁸⁵НОК	10.76	0.2180	687	Выход
^{113 м}компакт-диск	14.1	0.0008	316	б
⁹⁰старший	28.9	4.505	2826	б
¹³⁷Cs	30.23	6.337	1176	б с
^{121 м}Сн	43.9	0.00005	390	Выход
¹⁵¹см	88.8	0.5314	77	б

Выход , % на деление ^[10]
	Термальный	Быстрый	14 МэВ
²³²че	не делящийся	0.399 ± 0.065	0.165 ± 0.035
²³³В	0.333 ± 0.017	0.312 ± 0.014	0.49 ± 0.11
²³⁵В	0.4204 ± 0.0071	0.431 ± 0.015	0.388 ± 0.061
²³⁸В	не делящийся	0.810 ± 0.012	0.800 ± 0.057
²³⁹Мог	0.776 ± 0.018	0.797 ± 0.037	?
²⁴¹Мог	0.86 ± 0.24	0.910 ± 0.025	?

Самарий-151 ( ¹⁵¹Sm) имеет период полураспада 88,8 лет, подвергается низкоэнергетическому бета-распаду и имеет выход продуктов деления 0,4203% для тепловых нейтронов и ²³⁵У , около 39% ¹⁴⁹Доходность См. Доходность несколько выше ²³⁹Мог .

Его поглощения сечение тепловых нейтронов велико и составляет 15200 барн , что составляет около 38% от ¹⁴⁹Сечение поглощения Sm, или примерно в 20 раз больше, чем у ²³⁵U. Поскольку соотношения между темпами производства и поглощения ¹⁵¹См и ¹⁴⁹Sm почти равны, два изотопа должны достичь одинаковых равновесных концентраций. С ¹⁴⁹Sm достигает равновесия примерно за 500 часов (20 дней), ¹⁵¹Sm должен достичь равновесия примерно через 50 дней.

Поскольку ядерное топливо используется в течение нескольких лет ( выгорание ) на АЭС , конечное количество ¹⁵¹См в отработавшем ядерном топливе при выгрузке составляет лишь малую долю от общего количества. ¹⁵¹См, вырабатываемый в процессе использования топлива. По данным одного исследования, массовая доля ¹⁵¹Sm в отработавшем топливе составляет около 0,0025 для тяжелой загрузки МОКС-топлива и около половины этого показателя для уранового топлива, что примерно на два порядка меньше массовой доли около 0,15 для среднеживущего продукта деления. ¹³⁷Сс . ^[11] Энергия распада ¹⁵¹Sm также примерно на порядок меньше, чем у ¹³⁷Кс. Низкая урожайность, низкая выживаемость и низкая энергия распада означают, что ¹⁵¹Sm оказывает незначительное воздействие на ядерные отходы по сравнению с двумя основными среднеживущими продуктами деления. ¹³⁷Cs и ⁹⁰Сэр .

Информационный бюллетень АНЛ

Самарий-153

Самарий-153 ( ¹⁵³Sm) имеет период полураспада 46,3 часа, подвергаясь β ⁻ распадаться на ¹⁵³Евросоюз. В качестве компонента самариевого лексидронама он используется при паллиативном лечении рака костей . ^[12] Организм обрабатывает его так же, как и кальций, и избирательно локализуется в костях .

Ссылки

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
Изотопный состав и стандартные атомные массы из:
- де Лаэтер, Джон Роберт ; Бёлке, Джон Карл; Де Бьевр, Поль; Хидака, Хироши; Пейзер, Х. Штеффен; Росман, Кевин-младший; Тейлор, Филип Д.П. (2003). «Атомные массы элементов. Обзор 2000 г. (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 75 (6): 683–800. дои : 10.1351/pac200375060683 .
- Визер, Майкл Э. (2006). «Атомные массы элементов 2005 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. дои : 10.1351/pac200678112051 .
«Новости и уведомления: пересмотренные стандартные атомные веса» . Международный союз теоретической и прикладной химии . 19 октября 2005 г.
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .

↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ «Стандартные атомные массы: самарий» . ЦИАВ . 2005.
^ Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные массы элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .
^ Самир Маджи; и др. (2006). «Разделение самария и неодима: необходимое условие для получения сигналов ядерного синтеза». Аналитик . 131 (12): 1332–1334. Бибкод : 2006Ана...131.1332М . дои : 10.1039/b608157f . ПМИД 17124541 .
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б Киношита, Н.; Пол, М.; Кашив Ю.; Коллон, П.; Дейбель, CM; ДиДжовин, Б.; Грин, JP; Хендерсон, диджей; Цзян, CL; Марли, Северная Каролина; Наканиши, Т.; Пардо, RC; Рем, Кентукки; Робертсон, Д.; Скотт, Р.; Шмитт, К.; Тан, XD; Вондрасек, Р.; Ёкояма, А. (30 марта 2012 г.). «Измеренный более короткий период полураспада 146Sm и последствия для хронологии 146Sm-142Nd в Солнечной системе». Наука . 335 (6076): 1614–1617. arXiv : 1109.4805 . Бибкод : 2012Sci...335.1614K . дои : 10.1126/science.1215510 . ISSN 0036-8075 . ПМИД 22461609 . S2CID 206538240 . (Отозвано, см. дои : 10.1126/science.adh7739 , PMID 36996231 , Часы втягивания . Если это намеренная ссылка на отозванную статью, замените {{retracted|...}} с {{retracted|...|intentional=yes}}. )
^
- Киношита, Н.; Пол, М.; Кашив Ю.; Коллон, П.; Дейбель, CM; ДиДжовин, Б.; Грин, JP; Цзян, CL; Марли, Северная Каролина; Пардо, RC; Рем, Кентукки; Робертсон, Д.; Скотт, Р.; Шмитт, К.; Тан, XD; Вондрасек, Р.; Ёкояма, А. (30 марта 2023 г.). «Отказ» . Наука . 379 (6639): 1307. Бибкод : 2023Sci...379.1307K . дои : 10.1126/science.adh7739 . ПМИД 36996231 . S2CID 236990856 .
- Джоэлвинг, Фредерик (30 марта 2023 г.). «Одна маленькая ошибка для физика, одна гигантская ошибка для планетологии» . Часы втягивания . Проверено 30 марта 2023 г.
^ Он, М.; Шен, Х.; Ши, Г.; Инь, Х.; Тиан, В.; Цзян, С. (2009). «Период полураспада ¹⁵¹См повторно измерено». Physical Review C. 80 ( 6): 064305. Bibcode : 2009PhRvC..80f4305H . doi : 10.1103/PhysRevC.80.064305 .
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с Белли, П.; Бернабей, Р.; Даневич, Ф.А.; Инчичитти, А.; Третьяк, В.И. (2019). «Экспериментальные поиски редких альфа- и бета-распадов». Европейский физический журнал А. 55 (140): 4–6. arXiv : 1908.11458 . Бибкод : 2019EPJA...55..140B . дои : 10.1140/epja/i2019-12823-2 . S2CID 201664098 .
↑ Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час Поцелуй, ГГ; Витез-Швейцер, А.; Сайто, Ю.; и др. (2022). «Измерение свойств β-распада богатых нейтронами экзотических изотопов Pm, Sm, Eu и Gd для ограничения выходов нуклеосинтеза в редкоземельной области» . Астрофизический журнал . 936 (107): 107. Бибкод : 2022ApJ...936..107K . дои : 10.3847/1538-4357/ac80fc . hdl : 2117/375253 .
^ https://www-nds.iaea.org/sgnucdat/c3.htm Кумулятивные выходы деления, МАГАТЭ
^ Кристоф Демазьер. Реакторные физические расчеты МОКС-топлива в реакторах с кипящей водой (BWR) (PDF) (Отчет). Агентство по ядерной энергии ОЭСР. Рисунок 2, стр. 6
^ Баллантайн, Джейн С; Фишман, Скотт М; Ратмелл, Джеймс П. (1 октября 2009 г.). Управление болью Боники . Липпинкотт Уильямс и Уилкинс. стр. 655–. ISBN 978-0-7817-6827-6 . Проверено 19 июля 2011 г.

[8] мSm – Возбужденный ядерный изомер .

[9] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-10] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[11] Период полураспада, выделенный жирным шрифтом , почти стабилен, период полураспада превышает возраст Вселенной .

[TNN-12] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[13] Режимы распада:
ЭТО: Изомерный переход

п: Протонная эмиссия

[14] жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний

[15] Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.

[16] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[7-17] Возможно, проходит β ⁺б ⁺ распадаться на ¹⁴⁴Нд ^[1]

[18] См . примечание об опровержении выше.

[PN-19] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б Первичный радиоизотоп

[FP-20] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж Продукт деления

[21] Используется при датировании самария и неодима.

[NP-22] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б Нейтронный яд в реакторах

[10-24] Считается, что он претерпевает α-распад до ¹⁴⁵Nd с периодом полураспада более 2 × 10. ¹⁵ годы ^[1]^[8]

[11-25] Возможно, подвергнется α-распаду до ¹⁴⁶Нд ^[8]

[12-26] Возможно, подвергнется α-распаду до ¹⁴⁸Нд ^[8]

[13-27] Считается, что подвергся β ⁻б ⁻ распадаться на ¹⁵⁴Б-г с периодом полураспада более 2,3 × 10. ¹⁸ годы ^[1]

[NUBASE2020-1] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[2] «Стандартные атомные массы: самарий» . ЦИАВ . 2005.

[CIAAW2021-3] Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные массы элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .

[4] Самир Маджи; и др. (2006). «Разделение самария и неодима: необходимое условие для получения сигналов ядерного синтеза». Аналитик . 131 (12): 1332–1334. Бибкод : 2006Ана...131.1332М . дои : 10.1039/b608157f . ПМИД 17124541 .

[retracted2012-5] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б Киношита, Н.; Пол, М.; Кашив Ю.; Коллон, П.; Дейбель, CM; ДиДжовин, Б.; Грин, JP; Хендерсон, диджей; Цзян, CL; Марли, Северная Каролина; Наканиши, Т.; Пардо, RC; Рем, Кентукки; Робертсон, Д.; Скотт, Р.; Шмитт, К.; Тан, XD; Вондрасек, Р.; Ёкояма, А. (30 марта 2012 г.). «Измеренный более короткий период полураспада 146Sm и последствия для хронологии 146Sm-142Nd в Солнечной системе». Наука . 335 (6076): 1614–1617. arXiv : 1109.4805 . Бибкод : 2012Sci...335.1614K . дои : 10.1126/science.1215510 . ISSN 0036-8075 . ПМИД 22461609 . S2CID 206538240 . (Отозвано, см. дои : 10.1126/science.adh7739 , PMID 36996231 , Часы втягивания . Если это намеренная ссылка на отозванную статью, замените {{retracted|...}} с {{retracted|...|intentional=yes}}. )

[6] 
Киношита, Н.; Пол, М.; Кашив Ю.; Коллон, П.; Дейбель, CM; ДиДжовин, Б.; Грин, JP; Цзян, CL; Марли, Северная Каролина; Пардо, RC; Рем, Кентукки; Робертсон, Д.; Скотт, Р.; Шмитт, К.; Тан, XD; Вондрасек, Р.; Ёкояма, А. (30 марта 2023 г.). «Отказ» . Наука . 379 (6639): 1307. Бибкод : 2023Sci...379.1307K . дои : 10.1126/science.adh7739 . ПМИД 36996231 . S2CID 236990856 .
Джоэлвинг, Фредерик (30 марта 2023 г.). «Одна маленькая ошибка для физика, одна гигантская ошибка для планетологии» . Часы втягивания . Проверено 30 марта 2023 г.

[26] Киношита, Н.; Пол, М.; Кашив Ю.; Коллон, П.; Дейбель, CM; ДиДжовин, Б.; Грин, JP; Цзян, CL; Марли, Северная Каролина; Пардо, RC; Рем, Кентукки; Робертсон, Д.; Скотт, Р.; Шмитт, К.; Тан, XD; Вондрасек, Р.; Ёкояма, А. (30 марта 2023 г.). «Отказ» . Наука . 379 (6639): 1307. Бибкод : 2023Sci...379.1307K . дои : 10.1126/science.adh7739 . ПМИД 36996231 . S2CID 236990856 .

[27] Джоэлвинг, Фредерик (30 марта 2023 г.). «Одна маленькая ошибка для физика, одна гигантская ошибка для планетологии» . Часы втягивания . Проверено 30 марта 2023 г.

[7] Он, М.; Шен, Х.; Ши, Г.; Инь, Х.; Тиан, В.; Цзян, С. (2009). «Период полураспада ¹⁵¹См повторно измерено». Physical Review C. 80 ( 6): 064305. Bibcode : 2009PhRvC..80f4305H . doi : 10.1103/PhysRevC.80.064305 .

[rare_decays-23] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с Белли, П.; Бернабей, Р.; Даневич, Ф.А.; Инчичитти, А.; Третьяк, В.И. (2019). «Экспериментальные поиски редких альфа- и бета-распадов». Европейский физический журнал А. 55 (140): 4–6. arXiv : 1908.11458 . Бибкод : 2019EPJA...55..140B . дои : 10.1140/epja/i2019-12823-2 . S2CID 201664098 .

[Ln922-28] Перейти обратно: Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час Поцелуй, ГГ; Витез-Швейцер, А.; Сайто, Ю.; и др. (2022). «Измерение свойств β-распада богатых нейтронами экзотических изотопов Pm, Sm, Eu и Gd для ограничения выходов нуклеосинтеза в редкоземельной области» . Астрофизический журнал . 936 (107): 107. Бибкод : 2022ApJ...936..107K . дои : 10.3847/1538-4357/ac80fc . hdl : 2117/375253 .

[29] ttps://www-nds.iaea.org/sgnucdat/c3.htm Кумулятивные выходы деления, МАГАТЭ

[30] Кристоф Демазьер. Реакторные физические расчеты МОКС-топлива в реакторах с кипящей водой (BWR) (PDF) (Отчет). Агентство по ядерной энергии ОЭСР. Рисунок 2, стр. 6

[BallantyneFishman2009-31] Баллантайн, Джейн С; Фишман, Скотт М; Ратмелл, Джеймс П. (1 октября 2009 г.). Управление болью Боники . Липпинкотт Уильямс и Уилкинс. стр. 655–. ISBN 978-0-7817-6827-6 . Проверено 19 июля 2011 г.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[n 1]

[n 2]

[n 3]

[n 4]

[n 5]

[№ 6]

[n 7]

[№ 8]

[n 9]

[№ 10]

[№ 11]

[№ 12]

[№ 13]

[№ 14]

[№ 15]

[9]

[8]

[10]

[11]

[12]