Изотопы рубидия

Изотопы рубидия ( ₃₇ Рб)
с	–
б +	84 НОК
с	–
б −	84 старший
с	–
Стандартный атомный вес А р °(Рб)
	85.4678 ± 0.0003 ; 85,468 ± 0,001 ( сокращенно ) ;
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Рубидий ( ₃₇ Rb) имеет 36 изотопов , причем встречающийся в природе рубидий состоит всего из двух изотопов; ⁸⁵Rb (72,2%) и радиоактивный ⁸⁷руб. (27,8%).

⁸⁷Rb имеет период 4,92 полураспада × 10 . ¹⁰ годы . Он легко заменяет калий в минералах и поэтому довольно широко распространен. ⁸⁷Rb широко использовался при датировании горных пород ; ⁸⁷Rb распадается на стабильный стронций -87 путем испускания бета-частицы (электрона, выброшенного из ядра). Во время фракционной кристаллизации Sr имеет тенденцию концентрироваться в плагиоклазе , оставляя Rb в жидкой фазе. Следовательно, соотношение Rb/Sr в остаточной магме может со временем увеличиваться, что приводит к образованию пород с увеличением отношения Rb/Sr по мере увеличения дифференциации . Самые высокие отношения (10 и выше) наблюдаются в пегматитах . Если исходное количество Sr известно или может быть экстраполировано, возраст можно определить путем измерения концентраций Rb и Sr и ⁸⁷старший/ ⁸⁶Соотношение сэр. Даты указывают истинный возраст минералов только в том случае, если породы впоследствии не подвергались изменениям. см . в разделе «Датирование рубидия и стронция» Более подробное обсуждение .

Кроме ⁸⁷ долгоживущие радиоизотопы Rb, самые ⁸³Rb с периодом полураспада 86,2 суток, ⁸⁴Rb с периодом полураспада 33,1 дня и ⁸⁶Rb с периодом полураспада 18,642 дня. Все остальные радиоизотопы имеют период полураспада менее суток.

⁸²Rb используется в некоторых сердца исследованиях позитронно-эмиссионной томографии для оценки перфузии миокарда . Его период полураспада составляет 1,273 минуты. Он не существует в природе, но может быть создан из распада ⁸²Сэр

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада ^{[n 4]}^{[n 5]}	Разлагаться режим ^{[№ 6]}	Дочь изотоп ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Спин и паритет ^{[n 9]}^{[n 5]}	Природное изобилие (молярная доля)
Нуклид ^{[n 1]}	Энергия возбуждения ^{[n 5]}			Период полураспада ^{[n 4]}^{[n 5]}	Разлагаться режим ^{[№ 6]}	Дочь изотоп ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Спин и паритет ^{[n 9]}^{[n 5]}	Нормальная пропорция	Диапазон вариаций
⁷¹руб.	37	34	70.96532(54)#		п	⁷⁰НОК	5/2−#
⁷²руб.	37	35	71.95908(54)#	<1,5 мкс	п	⁷¹НОК	3+#
^72мруб.	100(100)# кэВ			1# мкс	п	⁷¹НОК	1−#
⁷³руб.	37	36	72.95056(16)#	<30 нс	п	⁷²НОК	3/2−#
⁷⁴руб.	37	37	73.944265(4)	64,76(3) мс	б ⁺	⁷⁴НОК	(0+)
⁷⁵руб.	37	38	74.938570(8)	19,0(12) с	б ⁺	⁷⁵НОК	(3/2−)
⁷⁶руб.	37	39	75.9350722(20)	36,5(6) с	б ⁺	⁷⁶НОК	1(−)
⁷⁶руб.	37	39	75.9350722(20)	36,5(6) с	б ⁺, α (3,8×10 ⁻⁷%)	⁷²Се	1(−)
^{76 м}руб.	316,93(8) кэВ			3,050(7) мкс			(4+)
⁷⁷руб.	37	40	76.930408(8)	3,77(4) мин.	б ⁺	⁷⁷НОК	3/2−
⁷⁸руб.	37	41	77.928141(8)	17,66(8) мин.	б ⁺	⁷⁸НОК	0(+)
^{78 м}руб.	111,20(10) кэВ			5,74(5) мин.	б ⁺ (90%)	⁷⁸НОК	4(−)
^{78 м}руб.	111,20(10) кэВ			5,74(5) мин.	ИТ (10%)	⁷⁸руб.	4(−)
⁷⁹руб.	37	42	78.923989(6)	22,9(5) мин.	б ⁺	⁷⁹НОК	5/2+
⁸⁰руб.	37	43	79.922519(7)	33,4(7) с	б ⁺	⁸⁰НОК	1+
^{80 м}руб.	494,4(5) кэВ			1,6(2) мкс			6+
⁸¹руб.	37	44	80.918996(6)	4,570(4) ч	б ⁺	⁸¹НОК	3/2−
^{81 м}руб.	86,31(7) кэВ			30,5(3) мин.	ИТ (97,6%)	⁸¹руб.	9/2+
^{81 м}руб.	86,31(7) кэВ			30,5(3) мин.	б ⁺ (2.4%)	⁸¹НОК	9/2+
⁸²руб.	37	45	81.9182086(30)	1,273(2) мин.	б ⁺	⁸²НОК	1+
^{82 м}руб.	69,0(15) кэВ			6,472(5) ч	б ⁺ (99.67%)	⁸²НОК	5−
^{82 м}руб.	69,0(15) кэВ			6,472(5) ч	ИТ (0,33%)	⁸²руб.	5−
⁸³руб.	37	46	82.915110(6)	86,2(1) д	ЕС	⁸³НОК	5/2−
^{83 м}руб.	42,11(4) кэВ			7,8(7) мс	ЭТО	⁸³руб.	9/2+
⁸⁴руб.	37	47	83.914385(3)	33.1(1) д	б ⁺ (96.2%)	⁸⁴НОК	2−
⁸⁴руб.	37	47	83.914385(3)	33.1(1) д	б ⁻ (3.8%)	⁸⁴старший	2−
^{84 м}руб.	463,62(9) кэВ			20,26(4) мин.	ИТ (>99,9%)	⁸⁴руб.	6−
^{84 м}руб.	463,62(9) кэВ			20,26(4) мин.	б ⁺ (<.1%)	⁸⁴НОК	6−
⁸⁵руб. ^{[№ 10]}	37	48	84.911789738(12)	Стабильный			5/2−	0.7217(2)
⁸⁶руб.	37	49	85.91116742(21)	18,642(18) д	б ⁻ (99.9948%)	⁸⁶старший	2−
⁸⁶руб.	37	49	85.91116742(21)	18,642(18) д	ЕС (0,0052%)	⁸⁶НОК	2−
^{86 м}руб.	556,05(18) кэВ			1,017(3) мин.	ЭТО	⁸⁶руб.	6−
⁸⁷руб. ^{[№ 11]}^{[№ 12]}^{[№ 10]}	37	50	86.909180527(13)	4.923(22)×10 ¹⁰ и	б ⁻	⁸⁷старший	3/2−	0.2783(2)
⁸⁸руб.	37	51	87.91131559(17)	17,773(11) мин.	б ⁻	⁸⁸старший	2−
⁸⁹руб.	37	52	88.912278(6)	15.15(12) мин.	б ⁻	⁸⁹старший	3/2−
⁹⁰руб.	37	53	89.914802(7)	158(5) с	б ⁻	⁹⁰старший	0−
^{90 м}руб.	106,90(3) кэВ			258(4) с	б ⁻ (97.4%)	⁹⁰старший	3−
^{90 м}руб.	106,90(3) кэВ			258(4) с	ИТ (2,6%)	⁹⁰ руб.	3−
⁹¹руб.	37	54	90.916537(9)	58,4(4) с	б ⁻	⁹¹старший	3/2(−)
⁹²руб.	37	55	91.919729(7)	4,492(20) с	б ⁻ (99.98%)	⁹²старший	0−
⁹²руб.	37	55	91.919729(7)	4,492(20) с	б ⁻, н (0,0107%)	⁹¹старший	0−
⁹³руб.	37	56	92.922042(8)	5,84(2) с	б ⁻ (98.65%)	⁹³старший	5/2−
⁹³руб.	37	56	92.922042(8)	5,84(2) с	б ⁻, н (1,35%)	⁹²старший	5/2−
^93 мруб.	253,38(3) кэВ			57(15) мкс			(3/2−,5/2−)
⁹⁴руб.	37	57	93.926405(9)	2,702(5) с	б ⁻ (89.99%)	⁹⁴старший	3(−)
⁹⁴руб.	37	57	93.926405(9)	2,702(5) с	б ⁻, н (10,01%)	⁹³старший	3(−)
⁹⁵руб.	37	58	94.929303(23)	377,5(8) мс	б ⁻ (91.27%)	⁹⁵старший	5/2−
⁹⁵руб.	37	58	94.929303(23)	377,5(8) мс	б ⁻, н (8,73%)	⁹⁴старший	5/2−
⁹⁶руб.	37	59	95.93427(3)	202,8(33) мс	б ⁻ (86.6%)	⁹⁶старший	2+
⁹⁶руб.	37	59	95.93427(3)	202,8(33) мс	б ⁻, н (13,4%)	⁹⁵старший	2+
^{96 м}руб.	0(200)# кэВ			200# мс [>1 мс]	б ⁻	⁹⁶старший	1(−#)
					ЭТО	⁹⁶руб.
					б ⁻, н	⁹⁵старший
⁹⁷руб.	37	60	96.93735(3)	169,9(7) мс	б ⁻ (74.3%)	⁹⁷старший	3/2+
⁹⁷руб.	37	60	96.93735(3)	169,9(7) мс	б ⁻, н (25,7%)	⁹⁶старший	3/2+
⁹⁸руб.	37	61	97.94179(5)	114(5) мс	б ⁻(86.14%)	⁹⁸старший	(0,1)(−#)
					б ⁻, н (13,8%)	⁹⁷старший
					б ⁻, 2н (0,051%)	⁹⁶старший
^{98 м}руб.	290(130) кэВ			96(3) мс	б ⁻	⁹⁷старший	(3,4)(+#)
⁹⁹руб.	37	62	98.94538(13)	50,3(7) мс	б ⁻ (84.1%)	⁹⁹старший	(5/2+)
⁹⁹руб.	37	62	98.94538(13)	50,3(7) мс	б ⁻, н (15,9%)	⁹⁸старший	(5/2+)
¹⁰⁰руб.	37	63	99.94987(32)#	51(8) мс	б ⁻ (94.25%)	¹⁰⁰старший	(3+)
					б ⁻, н (5,6%)	⁹⁹старший
					б ⁻, 2н (0,15%)	⁹⁸старший
¹⁰¹руб.	37	64	100.95320(18)	32(5) мс	б ⁻ (69%)	¹⁰¹старший	(3/2+)#
¹⁰¹руб.	37	64	100.95320(18)	32(5) мс	б ⁻, н (31%)	¹⁰⁰старший	(3/2+)#
¹⁰²руб.	37	65	101.95887(54)#	37(5) мс	б ⁻ (82%)	¹⁰²старший
¹⁰²руб.	37	65	101.95887(54)#	37(5) мс	б ⁻, н (18%)	¹⁰¹старший
¹⁰³руб. ^[4]	37	66		26 мс	б ⁻	¹⁰³старший
¹⁰⁴руб. ^[5]	37	67		35# мс (>550 нс)	б ⁻?	¹⁰⁴старший
¹⁰⁵руб. ^[6]	37	68
¹⁰⁶руб. ^[6]	37	69
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мRb – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Период полураспада — почти стабильный, период полураспада превышает возраст Вселенной .
^ Jump up to: ^а ^б ^с # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Режимы распада:
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронная эмиссия
п: Протонная эмиссия
^ жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний
^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Jump up to: ^а ^б Продукт деления
^ Первичный радионуклид
^ Используется при датировании рубидия и стронция.

Рубидий-87

Рубидий-87 был первым и наиболее популярным атомом для получения конденсатов Бозе-Эйнштейна в разбавленных атомарных газах . Несмотря на то, что рубидий-85 более распространен, рубидий-87 имеет положительную длину рассеяния, что означает, что он взаимно отталкивается при низких температурах. Это предотвращает обрушение всех конденсатов, кроме самых мелких. Его также легко охладить испарением с постоянным сильным взаимным рассеянием. Существует также большое количество дешевых диодных лазеров без покрытия, обычно используемых в записывающих устройствах для компакт-дисков , которые могут работать на правильной длине волны.

Рубидий-87 имеет атомную массу 86,9091835 ед. и энергию связи 757 853 кэВ. Его атомное процентное содержание составляет 27,835%, а период полураспада 4,92 × 10. ¹⁰ годы .

Ссылки

^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ «Стандартные атомные массы: рубидий» . ЦИАВ . 1969.
^ Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .
^ Ониши, Тецуя; Кубо, Тосиюки; Кусака, Кенсуке; и др. (2010). «Идентификация 45 новых нейтронно-богатых изотопов, полученных в результате деления в полете ²³⁸U Beam при 345 МэВ/нуклон» . J. Phys. Soc. Jpn . 79 (7). Физическое общество Японии: 073201. arXiv : 1006.0305 . Бибкод : 2010JPSJ...79g3201T . doi : 10.1143/JPSJ.79.073201 .
^ Симидзу, Ёхей; и др. (2018). «Наблюдение новых изотопов, богатых нейтронами, среди осколков деления в результате деления 345 МэВ / нуклона 238U в полете: поиск новых изотопов, проводимый одновременно с кампаниями по измерению распада» . Журнал Физического общества Японии . 87 (1): 014203. Бибкод : 2018JPSJ...87a4203S . дои : 10.7566/JPSJ.87.014203 .
^ Jump up to: ^а ^б Сумикама, Т.; и др. (2021). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов вблизи 110Zr» . Физический обзор C . 103 (1): 014614. Бибкод : 2021PhRvC.103a4614S . дои : 10.1103/PhysRevC.103.014614 . hdl : 10261/260248 . S2CID 234019083 .

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
Изотопный состав и стандартные атомные массы из:
- де Лаэтер, Джон Роберт ; Бёлке, Джон Карл; Де Бьевр, Поль; Хидака, Хироши; Пейзер, Х. Штеффен; Росман, Кевин-младший; Тейлор, Филип Д.П. (2003). «Атомные веса элементов. Обзор 2000 г. (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 75 (6): 683–800. дои : 10.1351/pac200375060683 .
- Визер, Майкл Э. (2006). «Атомные массы элементов 2005 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. дои : 10.1351/pac200678112051 .
«Новости и уведомления: пересмотренные стандартные атомные веса» . Международный союз теоретической и прикладной химии . 19 октября 2005 г.
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .

[4] мRb – Возбужденный ядерный изомер .

[5] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-6] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[7] Период полураспада — почти стабильный, период полураспада превышает возраст Вселенной .

[TNN-8] Jump up to: ^а ^б ^с # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[9] Режимы распада:
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронная эмиссия
п: Протонная эмиссия

[10] жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний

[11] Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.

[12] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[FP-13] Jump up to: ^а ^б Продукт деления

[14] Первичный радионуклид

[15] Используется при датировании рубидия и стронция.

[NUBASE2020-1] Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[2] «Стандартные атомные массы: рубидий» . ЦИАВ . 1969.

[CIAAW2021-3] Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .

[Ohnishi-16] Ониши, Тецуя; Кубо, Тосиюки; Кусака, Кенсуке; и др. (2010). «Идентификация 45 новых нейтронно-богатых изотопов, полученных в результате деления в полете ²³⁸U Beam при 345 МэВ/нуклон» . J. Phys. Soc. Jpn . 79 (7). Физическое общество Японии: 073201. arXiv : 1006.0305 . Бибкод : 2010JPSJ...79g3201T . doi : 10.1143/JPSJ.79.073201 .

[Shimizu-17] Симидзу, Ёхей; и др. (2018). «Наблюдение новых изотопов, богатых нейтронами, среди осколков деления в результате деления 345 МэВ / нуклона 238U в полете: поиск новых изотопов, проводимый одновременно с кампаниями по измерению распада» . Журнал Физического общества Японии . 87 (1): 014203. Бибкод : 2018JPSJ...87a4203S . дои : 10.7566/JPSJ.87.014203 .

[Sumikama(Rb)-18] Jump up to: ^а ^б Сумикама, Т.; и др. (2021). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов вблизи 110Zr» . Физический обзор C . 103 (1): 014614. Бибкод : 2021PhRvC.103a4614S . дои : 10.1103/PhysRevC.103.014614 . hdl : 10261/260248 . S2CID 234019083 .

[1]

[2]

[3]

[n 1]

[n 2]

[n 3]

[n 4]

[n 5]

[№ 6]

[n 7]

[№ 8]

[n 9]

[№ 10]

[№ 11]

[№ 12]

[4]

[5]

[6]