✖


Jump to content

Изотопы плутония

Изотопы плутония ​  ( 94 Пу)
Основные изотопы [1] Разлагаться
abun­dance период полураспада ( т 1/2 ) режим pro­duct
238 Мог след 87,7 и [2] а 234 В
Сан-Франциско –
239 Мог след 2.411 × 10 4 и а 235 В
Сан-Франциско –
240 Мог след 6.561 × 10 3 и а 236 В
Сан-Франциско –
241 Мог синтезатор 14 329 и б − 241 Являюсь
а 237 В
Сан-Франциско –
242 Мог синтезатор 3.75 × 10 5 и а 238 В
Сан-Франциско –
244 Мог след 8.00 × 10 7 и а 240 В
Сан-Франциско –

Плутоний ( 94 Pu) является искусственным элементом , за исключением следовых количеств, образующихся в результате захвата нейтронов ураном , поэтому стандартный атомный вес не может быть указан. Как и все искусственные элементы, он не имеет стабильных изотопов . Он был синтезирован задолго до того, как был обнаружен в природе: первым изотопом, синтезированным в 1940 году, был плутоний-238 двадцать радиоизотопов . Охарактеризовано плутония. Наиболее стабильными являются плутоний-244 с периодом полураспада 80,8 миллиона лет; плутоний-242 с периодом полураспада 373 300 лет; и плутоний-239 с периодом полураспада 24 110 лет; и плутоний-240 с периодом полураспада 6560 лет. Этот элемент также имеет восемь метасостояний ; все они имеют период полураспада менее одной секунды.

Изотопы плутония имеют атомный вес от 228,0387 u ( 228 Pu) до 247,074 ед. ( 247 Пу). Первичные режимы распада до наиболее стабильного изотопа, 244 Pu — спонтанное деление и альфа-распад ; основной режим после — бета-излучение . Первичные продукты распада до 244 Pu — это изотопы урана и нептуния (не считая продуктов деления ), а первичные продукты распада после них — изотопы америция .

Список изотопов

[ редактировать ]
Нуклид
[n 1] 		С Н Изотопная масса ( Да )
[n 2] [n 3] 		Период полураспада
Разлагаться
режим
[n 4] 		Дочь
изотоп
[n 5] [№ 6] 		Спин и
паритет
[n 7] [№ 8] 		Изотопический
избыток
Энергия возбуждения
228 Мог 94 134 228.03874(3) 1.1 +20
−5 с 		а 224 В 0+
б + (редкий) 228 Например
229 Мог [3] 94 135 229.04015(6) 91(26) с а (50%) 225 В 3/2+#
б + (50%) 229 Например
230 Мог 94 136 230.039650(16) 1,70(17) мин. а (>73%) [4] 226 В 0+
б + (<27%) 230 Например
231 Мог [5] 94 137 231.041101(28) 8,6(5) мин. б + (87%) 231 Например (3/2+)
а (13%) 227 В
232 Мог 94 138 232.041187(19) 33,7(5) мин. ЕС (89%) 232 Например 0+
а (11%) 228 В
233 Мог 94 139 233.04300(5) 20,9(4) мин. б + (99.88%) 233 Например 5/2+#
а (0,12%) 229 В
234 Мог 94 140 234.043317(7) 8,8(1) ч ЕС (94%) 234 Например 0+
а (6%) 230 В
235 Мог 94 141 235.045286(22) 25,3(5) мин. б + (99.99%) 235 Например (5/2+)
а (0,0027%) 231 В
236 Мог 94 142 236.0460580(24) 2,858(8) и а 232 В 0+
СФ (1,37×10 −7 %) (различный)
компакт-диск (2×10 −12 %) 208 Pb
28 мг
237 Мог 94 143 237.0484097(24) 45.2(1) д ЕС 237 Например 7/2−
а (0,0042%) 233 В
237м1 Мог 145,544(10)2 кэВ 180(20) мс ЭТО 237 Мог 1/2+
237м2 Мог 2900(250) кэВ 1,1(1) мкс
238 Мог 94 144 238.0495599(20) 87,7(1) и а 234 В 0+ След [n 9]
СФ (1,9×10 −7 %) (различный)
компакт-диск (1,4 × 10 −14 %) 206 ртуть
32 И
компакт-диск (6 × 10 −15 %) 180 Ыб
30 мг
28 мг
239 Мог [№ 10] [№ 11] 94 145 239.0521634(20) 2.411(3)×10 4 и а 235 В 1/2+ След [№ 12]
СФ (3,1×10 −10 %) (различный)
239м1 Мог 391,584(3) кэВ 193(4) нс 7/2−
239м2 Мог 3100(200) кэВ 7,5(10) мкс (5/2+)
240 Мог 94 146 240.0538135(20) 6.561(7)×10 3 и а 236 В 0+ След [№ 13]
СФ (5,7×10 −6 %) (различный)
компакт-диск (1,3 × 10 −13 %) 206 ртуть
34 И
241 Мог [№ 10] 94 147 241.0568515(20) 14.290(6) и б − (99.99%) 241 Являюсь 5/2+
а (0,00245%) 237 В
СФ (2,4×10 −14 %) (различный)
241м1 Мог 161,6(1) кэВ 0,88(5) мкс 1/2+
241м2 Мог 2200(200) кэВ 21(3) мкс
242 Мог 94 148 242.0587426(20) 3.75(2)×10 5 и а 238 В 0+
СФ (5,5×10 −4 %) (различный)
243 Мог [№ 10] 94 149 243.062003(3) 4,956(3) ч б − 243 Являюсь 7/2+
243 м Мог 383,6(4) кэВ 330(30) нс (1/2+)
244 Мог 94 150 244.064204(5) 8.00(9)×10 7 и а (99,88%) 240 В 0+ След [№ 14]
Сан-Франциско (0,123%) (различный)
б − б − (<7,3×10 −9 %) 244 См
245 Мог 94 151 245.067747(15) 10,5(1) ч б − 245 Являюсь (9/2−)
246 Мог 94 152 246.070205(16) 10,84(2) д б − 246 м Являюсь 0+
247 Мог 94 153 247.07407(32)# 2,27(23) д б − 247 Являюсь 1/2+#
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы:
  1. ^ м Pu – Возбужденный ядерный изомер .
  2. ^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
  3. ^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
  4. ^ Режимы распада:
    компакт-диск: Распад кластера
    ЕС: Захват электрона
    ЭТО: Изомерный переход
    СФ: Спонтанное деление
  5. ^ жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний
  6. ^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
  7. ^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
  8. ^ # - Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе тенденций соседних нуклидов (TNN).
  9. ^ двойного бета-распада Продукт 238 В
  10. ^ Перейти обратно: а б с делящийся нуклид
  11. ^ Самый полезный изотоп для ядерного оружия.
  12. ^ нейтронного захвата Продукт 238 В
  13. ^ Промежуточный продукт распада 244 Мог
  14. ^ Межзвездный, некоторые из них также могут быть первобытными , но такие утверждения оспариваются.

Актиниды против продуктов деления

[ редактировать ]
Актиниды и продукты деления по периоду полураспада
Актиниды [6] по цепочке распада Период полураспада
диапазон ( а ) 		деления Продукты 235 U по доходности [7]
4 n 4 n + 1 4 n + 2 4 n + 3 4.5–7% 0.04–1.25% <0,001%
228 Солнце № 4–6 а 155 Евросоюз то есть
244 См ƒ 241 Мог ƒ 250 См. 227 И № 10–29 а 90 старший 85 НОК 113 м компакт-диск то есть
232 В ƒ 238 Мог ƒ 243 См ƒ 29–97 а 137 Cs 151 см то есть 121 м Сн
248 Бк [8] 249 См. ƒ 242 м Являюсь ƒ 141–351 а

Никакие продукты деления не имеют периода полураспада.
в диапазоне 100 А–210 ка...

241 Являюсь ƒ 251 См. ƒ [9] 430–900 а
226 Солнце № 247 Бк 1,3–1,6 тыс. лет назад
240 Мог 229 че 246 См ƒ 243 Являюсь ƒ 4,7–7,4 тыс. лет назад
245 См ƒ 250 См 8,3–8,5 тыс. лет назад
239 Мог ƒ 24,1 раза
230 че № 231 Хорошо № 32–76 лет
236 Например ƒ 233 В ƒ 234 В № 150–250 тыс. лет назад 99 Тс ₡ 126 Сн
248 См 242 Мог 327–375 г. 79 Се ₡
1,53 млн лет назад 93 Зр
237 Например ƒ 2,1–6,5 млн лет назад 135 Cs ₡ 107 ПД
236 В 247 См ƒ 15-24 млн лет назад 129 я ₡
244 Мог 80 млн лет назад

... не более 15,7 млн ​​лет назад [10]

232 че № 238 В № 235 В ƒНет 0,7–14,1 млрд лет назад

Известные изотопы

[ редактировать ]

Производство и использование

[ редактировать ]
Шарик из 238 Pu, светящийся от собственного тепла, используется для радиоизотопных термоэлектрических генераторов .
Поток трансмутации между 238 Пу и 244 См в LWR . [13]
Скорость трансмутации не показана и сильно зависит от нуклида. 245 См- 248 Cm долгоживущие с незначительным распадом.

239 Pu, делящийся изотоп, который является вторым наиболее часто используемым ядерным топливом в ядерных реакторах после урана-235 и наиболее часто используемым топливом в делящейся части ядерного оружия , производится из урана-238 путем захвата нейтронов с последующими двумя бета-распадами.

240 Мог, 241 Пу и 242 Pu производятся путем дальнейшего захвата нейтронов. Изотопы нечетной массы 239 Пу и 241 Вероятность деления при захвате теплового нейтрона у Pu составляет около 3/4 , а вероятность сохранить нейтрон и стать следующим более тяжелым изотопом — около 1/4. Изотопы четной массы являются воспроизводящими , но не делящимися, а также имеют меньшую вероятность ( сечение ) захвата нейтронов; поэтому они имеют тенденцию накапливаться в ядерном топливе, используемом в тепловом реакторе, который сегодня является конструкцией почти всех атомных электростанций . В плутонии, который вторично использовался в тепловых реакторах в МОКС-топливе , 240 Pu может быть даже самым распространенным изотопом. все изотопы плутония и другие актиниды Однако расщепляются нейтронами быстрыми . 240 Pu действительно имеет умеренное сечение поглощения тепловых нейтронов, так что 241 Производство Pu в тепловом реакторе становится значительной долей, равной 239 Производство Пу.

241 Период полураспада Pu составляет 14 лет, а поперечное сечение тепловых нейтронов несколько выше, чем у Pu. 239 Pu как для деления, так и для поглощения. Пока ядерное топливо используется в реакторе, 241 Ядро Pu с гораздо большей вероятностью разделится или захватит нейтрон, чем распадется. 241 Pu составляет значительную часть продуктов деления топлива тепловых реакторов, которое используется в течение некоторого времени. Однако в отработавшем ядерном топливе , которое не подвергается быстрой ядерной переработке, а вместо этого охлаждается в течение многих лет после использования, большая или большая часть 241 Pu будет бета-распадом до америция-241 , одного из младших актинидов , сильного альфа-излучателя, который трудно использовать в тепловых реакторах.

242 Pu имеет особенно низкое сечение захвата тепловых нейтронов; и требуется три поглощения нейтрона, чтобы стать еще одним делящимся изотопом (либо кюрием -245, либо 241 Pu) и деление. Даже в этом случае есть шанс, что любой из этих двух делящихся изотопов не сможет делиться, а вместо этого поглотит четвертый нейтрон, превратившись в кюрий-246 (на пути к еще более тяжелым актиноидам, таким как калифорний , который является излучателем нейтронов в результате спонтанного деления и его трудно расщепить). ручка) или становясь 242 Пу снова; поэтому среднее число нейтронов, поглощенных перед делением, даже превышает 3. Следовательно, 242 Pu особенно не подходит для переработки в термическом реакторе, и его лучше использовать в быстром реакторе , где его можно расщепить напрямую. Однако, 242 Низкое поперечное сечение Pu означает, что относительно небольшое его количество будет трансмутировано за один цикл в термическом реакторе. 242 Период полураспада Пу примерно в 15 раз больше, чем 239 Период полураспада Пу; следовательно, он составляет 1/15 радиоактивности и не является одним из крупнейших источников радиоактивности ядерных отходов . 242 излучение Pu Гамма- также слабее, чем у других изотопов. [14]

243 Период полураспада Pu составляет всего 5 часов, при бета-распаде до америция-243 . Потому что 243 У Pu мало возможностей захватить дополнительный нейтрон перед распадом, ядерный топливный цикл не дает долгоживущих частиц. 244 Pu в значительном количестве.

238 Pu обычно не производится в таких больших количествах в рамках ядерного топливного цикла, но некоторое его количество производится из нептуния-237 путем захвата нейтронов (эту реакцию также можно использовать с очищенным нептунием для производства 238 Pu относительно свободен от других изотопов плутония для использования в радиоизотопных термоэлектрических генераторах ), за счет (n,2n) реакции быстрых нейтронов на 239 Pu или альфа-распад кюрия -242, который образуется при захвате нейтронов 241 Являюсь. Он имеет значительное сечение деления тепловых нейтронов, но с большей вероятностью захватит нейтрон и станет 239 Мог.

Производство

[ редактировать ]

Плутоний-240, -241 и -242

[ редактировать ]

деления Сечение для 239 Pu составляет 747,9 барн для тепловых нейтронов, а сечение активации — 270,7 барн (отношение приближается к 11 делениям на каждые 4 нейтронных захвата). Высшие изотопы плутония образуются при длительном использовании уранового топлива. Для отработанного топлива с высоким выгоранием концентрации изотопов плутония с более высоким выгоранием будут выше, чем для топлива с низким выгоранием, которое перерабатывается для получения оружейного качества плутония .

Формирование 240 Мог, 241 Пу и 242 Пу из 238 В
Изотоп Тепловой нейтрон
поперечное сечение [15]
(амбары) 		Разлагаться
Режим 		Период полураспада
Захватывать Деление
238 В 2.683 0.000 а 4,468 х 10 9 годы
239 В 20.57 14.11 б − 23,45 минуты
239 Например 77.03 – б − 2,356 дней
239 Мог 270.7 747.9 а 24 110 лет
240 Мог 287.5 0.064 а 6561 год
241 Мог 363.0 1012 б − 14,325 лет
242 Мог 19.16 0.001 а 373 300 лет

Плутоний-239

[ редактировать ]
Основная статья: Плутоний-239
Кольцо массой 5,3 кг из электрорафинированного плутония оружейного качества, чистота 99,96%. Этого плутония достаточно для создания эффективного ядерного оружия. Форма кольца должна отклоняться от сферической и избегать критичности .

Плутоний-239 — один из трех расщепляющихся материалов, используемых для производства ядерного оружия и в некоторых ядерных реакторах в качестве источника энергии. Другими делящимися материалами являются уран-235 и уран-233 . 239 Пу практически не существует в природе. Его получают путем бомбардировки урана-238 нейтронами. Уран-238 в большом количестве присутствует в большинстве реакторного топлива; следовательно 239 В этих реакторах непрерывно производится Pu. С 239 Pu сам по себе может расщепляться нейтронами с выделением энергии. 239 Pu обеспечивает часть выработки энергии в ядерном реакторе.

Формирование 239 Пу из 238 В [16]
Элемент Изотоп Захват тепловых нейтронов
поперечное сечение (сарай) 		Деление тепловых нейтронов
Сечение (сарай) 		режим распада Период полураспада
В 238 2.68 5·10 −6 а 4,47 х 10 9 годы
В 239 22 15 б − 23 минуты
Например 239 30 1 б − 2,36 дней
Мог 239 271 750 а 24 110 лет

Плутоний-238

[ редактировать ]
Основная статья: Плутоний-238

Есть небольшие количества 238 Pu в плутонии обычных реакторов. Однако разделение изотопов будет довольно дорогим по сравнению с другим методом: когда 235 U захватывает нейтрон, он переходит в возбужденное состояние 236 У. Некоторые из взволнованных 236 Ядра урана делятся, но часть распадается до основного состояния. 236 U, испуская гамма-излучение. Дальнейший захват нейтронов создает 237 У; который с периодом полураспада 7 дней распадается до 237 Нп. Поскольку почти весь нептуний производится таким способом или состоит из быстро распадающихся изотопов, получается почти чистый 237 Нп. После химического разделения нептуния 237 Np снова облучается нейтронами реактора для преобразования в 238 Np, который распадается на 238 Pu с периодом полураспада 2 суток.

Формирование 238 Пу из 235 В
Элемент Изотоп Тепловой нейтрон
поперечное сечение 		режим распада Период полураспада
В 235 99 а 703 800 000 лет
В 236 5.3 а 23 420 000 лет
В 237 — б − 6,75 дней
Например 237 165 (захват) а 2 144 000 лет
Например 238 — б − 2,11 дней
Мог 238 — а 87,7 лет

Плутоний-240 как препятствие созданию ядерного оружия

[ редактировать ]

Плутоний-240 подвергается спонтанному делению с небольшой, но значительной скоростью ( 5,8 × 10 −6 %). [1] Наличие 240 Pu ограничивает использование плутония в ядерной бомбе , поскольку нейтрон спонтанного деления преждевременно запускает цепную реакцию , вызывая раннее высвобождение энергии, которая рассеивает ядро ​​до того, как будет достигнут полный взрыв . Это предотвращает участие большей части активной зоны в цепной реакции и снижает мощность бомбы.

Плутоний, состоящий более чем примерно на 90% 239 Pu называют оружейным плутонием ; плутоний из отработавшего ядерного топлива коммерческих энергетических реакторов обычно содержит не менее 20% 240 Pu и называется плутонием реакторного качества . Однако в современном ядерном оружии используется термоядерный ускоритель , который смягчает проблему преддетонации; если яма может генерировать ядерное оружие мощностью хотя бы в доли килотонны , чего достаточно для начала термоядерного синтеза дейтерия и трития , возникающий всплеск нейтронов приведет к расщеплению достаточного количества плутония, чтобы обеспечить выход в десятки килотонн.

Загрязнение из-за 240 Pu является причиной того, что плутониевое оружие должно использовать метод имплозии . Теоретически чистый 239 Пу можно было бы использовать в бомбе артиллерийского типа , но достичь такого уровня чистоты непомерно сложно. Загрязнение плутонием-240 оказалось неоднозначным благом. Хотя это привело к задержкам и головной боли во время реализации Манхэттенского проекта из-за необходимости разработки технологии имплозии, эти же трудности являются барьером на пути распространения ядерного оружия . Имплозийные бомбы также по своей сути более эффективны и менее склонны к случайной детонации, чем бомбы артиллерийского типа.

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Перейти обратно: а б Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
  2. ^ Магурно и Перлштейн 1981 , стр. 835 и далее.
  3. ^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (1 марта 2021 г.). «Оценка ядерно-физических свойств NUBASE2020*» . Китайская физика C, физика высоких энергий и ядерная физика . 45 (3): 030001. Бибкод : 2021ChPhC..45c0001K . дои : 10.1088/1674-1137/abddae . ISSN   1674-1137 . ОСТИ   1774641 . S2CID   233794940 .
  4. ^ Уилсон, Г.Л.; Такеяма, М.; Андреев А.Н.; Андел, Б.; Анталич, С.; Кэтфорд, Западная Нью-Йорк; Гиз, Л.; Хаба, Х.; Хессбергер, Ф.П.; Хуанг, М.; Кадзи, Д.; Каланинова З.; Моримото, К.; Морита, К.; Мураками, М.; Нисио, К.; Орланди, Р.; Смит, AG; Танака, К.; Вакабаяси, Ю.; Ямаки, С. (13 октября 2017 г.). «β-замедленное деление Am 230» . Физический обзорC . 96 (4): 044315. doi : 10.1103/PhysRevC.96.044315 . ISSN   2469-9985 .
  5. ^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (1 марта 2021 г.). «Оценка ядерно-физических свойств NUBASE2020*» . Китайская физика C, физика высоких энергий и ядерная физика . 45 (3): 030001. Бибкод : 2021ChPhC..45c0001K . дои : 10.1088/1674-1137/abddae . ISSN   1674-1137 . ОСТИ   1774641 . S2CID   233794940 .
  6. ^ Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле это субактинид, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным интервалом нестабильности после полония (84), где ни один нуклид не имеет период полураспада, по крайней мере, четыре года (самый долгоживущий нуклид в пробеле - радон-222 с периодом полураспада менее четырех суток ). Таким образом, самый долгоживущий изотоп радия, имеющий возраст 1600 лет, заслуживает включения этого элемента в этот список.
  7. ^ В частности, в результате тепловыми нейтронами деления урана-235 , например, в типичном ядерном реакторе .
  8. ^ Милстед, Дж.; Фридман, AM; Стивенс, CM (1965). «Альфа-период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика . 71 (2): 299. Бибкод : 1965NucPh..71..299M . дои : 10.1016/0029-5582(65)90719-4 .
    «Изотопный анализ выявил вид с массой 248 в постоянном количестве в трех образцах, анализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk. 248 с периодом полураспада более 9 [лет]. Нет роста Cf 248 был обнаружен, и нижний предел для β − период полураспада можно установить примерно на уровне 10 4 [годы]. Никакой альфа-активности, приписываемой новому изомеру, обнаружено не было; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет]».
  9. ^ Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до « моря нестабильности ».
  10. ^ За исключением « классически стабильных » нуклидов с периодом полураспада, значительно превышающим 232 чё; например, пока 113 м Период полураспада Cd составляет всего четырнадцать лет, а у 113 Cd составляет восемь квадриллионов лет.
  11. ^ Махиджани, Арджун; Сет, Анита (июль 1997 г.). «Использование оружейного плутония в качестве реакторного топлива» (PDF) . Энергетика и безопасность . Такома Парк, Мэриленд: Институт энергетических и экологических исследований . Проверено 4 июля 2016 г.
  12. ^ Валлнер, А.; Фастерманн, Т.; Файги, Дж.; Фельдштейн, К.; Кни, К.; Корщинек, Г.; Кучера, В.; Офан, А.; Пол, М.; Куинто, Ф.; Ругель, Г.; Штайер, П. (2015). «Обилие живого 244Pu в глубоководных резервуарах Земли указывает на редкость нуклеосинтеза актинидов» . Природные коммуникации . 6 : 5956. arXiv : 1509.08054 . Бибкод : 2015NatCo...6.5956W . дои : 10.1038/ncomms6956 . ISSN   2041-1723 . ПМК   4309418 . ПМИД   25601158 .
  13. ^ Сасахара, Акихиро; Мацумура, Тецуо; Николау, Гиоргос; Папайоанну, Дмитрий (апрель 2004 г.). «Оценка источников нейтронов и гамма-излучения отработавшего UO2 и МОКС-топлива LWR с высоким выгоранием» . Журнал ядерной науки и технологий . 41 (4): 448–456. дои : 10.3327/jnst.41.448 .
  14. ^ «Результаты определения изотопов плутония в известных образцах с использованием кода анализа Snap гамма-спектроскопии и процедуры подбора спектра Робвина» (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 13 августа 2017 г. Проверено 15 марта 2013 г.
  15. ^ Национального центра ядерных данных. Интерактивная карта нуклидов Архивировано 21 июля 2011 г. в Wayback Machine.
  16. ^ Майнер 1968 , с. 541

Источники

[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Isotopes_of_plutonium&oldid=1219978890"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 0416413d8ff731cf24abb91fad2d4749__1713655500
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/04/49/0416413d8ff731cf24abb91fad2d4749.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Isotopes of plutonium - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)