Динамика Ланжевена
В физике динамика Ланжевена — подход к математическому моделированию динамики молекулярных систем с использованием уравнения Ланжевена . Первоначально он был разработан французским физиком Полем Ланжевеном . Подход характеризуется использованием упрощенных моделей с учетом пропущенных степеней свободы с помощью стохастических дифференциальных уравнений . Моделирование динамики Ланжевена — это разновидность моделирования Монте-Карло . [1]
Обзор
[ редактировать ]Реальная молекулярная система вряд ли может существовать в вакууме. Столкновение молекул растворителя или воздуха вызывает трение, а случайные столкновения на высокой скорости могут нарушить работу системы. Динамика Ланжевена пытается расширить молекулярную динамику , чтобы учесть эти эффекты. Кроме того, динамика Ланжевена позволяет контролировать температуру, как с помощью термостата, приближая тем самым канонический ансамбль .
Динамика Ланжевена имитирует вязкий аспект растворителя. Он не полностью моделирует неявный растворитель ; в частности, модель не учитывает электростатическое экранирование , а также гидрофобный эффект . Для более плотных растворителей гидродинамические взаимодействия не отражаются динамикой Ланжевена.
Для системы частицы с массой , с координатами , зависящую от времени которые представляют собой случайную величину , результирующее уравнение Ланжевена имеет вид [2] [3] где – потенциал взаимодействия частиц; — оператор градиента такой, что – сила, рассчитанная из потенциалов взаимодействия частиц; точка является производной по времени, такой что это скорость и – ускорение; – константа затухания (единицы обратного времени), также известная как частота столкновений; это температура, – постоянная Больцмана ; и представляет собой дельта-коррелированный стационарный гауссов процесс с нулевым средним, удовлетворяющий
Здесь, это дельта Дирака .
Если основной целью является контроль температуры, следует проявлять осторожность и использовать небольшую константу затухания. . Как растет, он простирается от инерционного вплоть до диффузионного ( броуновского ) режима. Предел неинерционности динамики Ланжевена обычно называют броуновской динамикой . Броуновскую динамику можно рассматривать как сверхзатухающую динамику Ланжевена, т. е. динамику Ланжевена, в которой не имеет места среднее ускорение.
Уравнение Ланжевена можно переформулировать как уравнение Фоккера-Планка которое определяет распределение вероятностей случайной величины X. , [4]
См. также
[ редактировать ]- гамильтонова механика
- Статистическая механика
- Неявная сольватация
- Стохастические дифференциальные уравнения
- Уравнение Ланжевена
- Уравнение Клейна – Крамерса
Ссылки
[ редактировать ]- ^ Намики, Микио (04 октября 2008 г.). Стохастическое квантование . Springer Science & Business Media. п. 176. ИСБН 978-3-540-47217-9 .
- ^ Шлик, Тамар (2002). Молекулярное моделирование и симуляция . Спрингер. п. 480. ИСБН 0-387-95404-Х .
- ^ Пастор, RW (1994). «Методы и применения моделирования динамики Ланжевена». В Лакхерсте, Греция; Верачини, Калифорния (ред.). Молекулярная динамика жидких кристаллов. Серия НАТО ASI . Том. 431. Спрингер, Дордрехт. стр. 85–138. дои : 10.1007/978-94-011-1168-3_5 . ISBN 978-94-010-4509-4 .
- ^ Шан, Сяочэн; Крёгер, Мартин (01 января 2020 г.). «Временные корреляционные функции равновесной и неравновесной динамики Ланжевена: выводы и численные вычисления с использованием случайных чисел» . Обзор СИАМ . 62 (4): 901–935. arXiv : 1810.12650 . дои : 10.1137/19M1255471 . ISSN 0036-1445 .