✖


Jump to content

Оптические волны-убийцы

Add links
Экспериментальное наблюдение оптических волн-убийц. Временные графики одиночных импульсов для трех различных уровней мощности накачки (возрастающие сверху вниз) и соответствующие гистограммы. Каждая временная трассировка содержит около 15 000 событий. Незаконные события достигают интенсивности, как минимум в 30–40 раз превышающей среднее значение. [ 1 ]

Оптические волны-убийцы — это редкие импульсы света, аналогичные блуждающим или странным океанским волнам . [ 1 ] Термин «оптические волны-убийцы» был придуман для описания редких импульсов широкополосного света, возникающих в процессе генерации суперконтинуума — шумочувствительного нелинейного процесса, в котором чрезвычайно широкополосное излучение генерируется из узкополосной входной волны — в нелинейном оптическом волокне. В этом контексте оптические волны-убийцы характеризуются аномальным избытком энергии на определенных длинах волн (например, сдвинутыми в красную сторону входного сигнала) или неожиданной пиковой мощностью. Было показано, что эти аномальные события следуют статистике с толстым хвостом , также известной как L-образная статистика, статистика с толстым хвостом или статистика экстремальных значений. [ 1 ] [ 2 ] Эти распределения вероятностей характеризуются длинными хвостами : большие выбросы случаются редко, но гораздо чаще, чем можно было бы ожидать на основе статистики Гаусса и интуиции. Такие распределения также описывают вероятности возникновения необычных океанских волн. [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ] и различные явления как в рукотворном, так и в природном мире. [ 6 ] [ 7 ] [ 8 ] [ 9 ] [ 10 ] [ 11 ] Несмотря на свою нечастость, редкие события оказывают значительное влияние на многие системы. Помимо статистического сходства, известно, что световые волны, распространяющиеся по оптическим волокнам, подчиняются той же математике, что и волны на воде, распространяющиеся в открытом океане ( нелинейное уравнение Шрёдингера ), что подтверждает аналогию между океанскими волнами-убийцами и их оптическими аналогами. [ 1 ] В более общем плане исследования выявили ряд различных аналогий между экстремальными событиями в оптике и гидродинамических системах. Ключевое практическое отличие состоит в том, что большинство оптических экспериментов можно проводить с помощью настольного прибора, что обеспечивает высокую степень экспериментального контроля и позволяет чрезвычайно быстро получать данные. [ 1 ] Следовательно, оптические волны-убийцы привлекательны для экспериментальных и теоретических исследований и стали хорошо изученным явлением. [ 12 ] [ 13 ] Детали аналогии между экстремальными волнами в оптике и гидродинамике могут различаться в зависимости от контекста, но существование редких событий и экстремальной статистики в явлениях, связанных с волнами, являются общей основой.

История

[ редактировать ]

Впервые об оптических волнах-убийцах сообщалось в 2007 году на основе экспериментов по исследованию стохастических свойств генерации суперконтинуума из последовательности почти идентичных пикосекундных входных импульсов . [ 1 ] В экспериментах излучение лазера с синхронизацией мод ( последовательность мегагерцовых импульсов ) инжектировалось в нелинейное оптическое волокно и измерялись характеристики выходного излучения на уровне однократного импульса для тысяч импульсов (событий). Эти измерения показали, что характеристики отдельных импульсов могут заметно отличаться от характеристик среднего по ансамблю. Следовательно, эти атрибуты обычно усредняются или скрываются в усредненных по времени наблюдениях. Первые наблюдения произошли в Калифорнийском университете в Лос-Анджелесе в рамках DARPA . исследования, финансируемого [ 14 ] стремясь использовать суперконтинуум для аналого-цифрового преобразования с растяжением во времени и других приложений, в которых требуются стабильные источники белого света (например, спектроскопия в реальном времени). Исследование оптических волн-убийц в конечном итоге показало, что стимулированная генерация суперконтинуума (как описано ниже) обеспечивает средство успокоения таких широкополосных источников. [ 15 ] [ 16 ] [ 17 ] [ 18 ] [ 19 ]

информация с разрешением в импульсе Спектральная была получена путем выделения длин волн, далеких от длины волны входного импульса, с использованием длиннопропускного фильтра и обнаружения отфильтрованного света с помощью фотодиода реального времени и цифрового осциллографа . [ 1 ] Излучение также можно спектрально разрешить с помощью дисперсионного преобразования Фурье с растяжением во времени (TS-DFT) , которое создает отображение длины волны во времени, так что временные трассы, собранные для каждого события, соответствуют фактическому спектральному профилю в отфильтрованной полосе пропускания. Впоследствии TS-DFT использовался для расширения полных (нефильтрованных) выходных спектров таких широкополосных импульсов, тем самым позволяя измерять полные спектры с разрешением импульса при мегагерцовой частоте повторения источника (см. Ниже). [ 20 ] [ 21 ] [ 22 ] [ 23 ]

Измерения с разрешением импульсов показали, что часть импульсов имела гораздо большее красносмещенное энергосодержание, чем большинство событий. [ 1 ] Другими словами, для небольшой доли событий энергия, прошедшая через фильтр, была значительно больше, и долю событий с аномальным энергосодержанием в этом спектральном диапазоне можно было увеличить за счет увеличения мощности входных импульсов. Гистограммы этого содержания энергии показали свойства с тяжелым хвостом. В некоторых сценариях подавляющее большинство событий имело незначительное количество энергии в пределах полосы пропускания фильтра (т. е. ниже минимального уровня шума измерений), в то время как небольшое количество событий имело энергию, по крайней мере, в 30–40 раз превышающую среднее значение, что делало их очень ясно видно.

Аналогия между этими экстремальными оптическими событиями и гидродинамическими волнами-убийцами изначально была развита путем учета ряда параллелей, включая роль солитонов, статистику с тяжелым хвостом, дисперсию, нестабильность модуляции и эффекты понижения частоты. [ 1 ] Кроме того, формы нелинейного уравнения Шредингера используются для моделирования как распространения оптического импульса в нелинейном волокне, так и глубоководных волн . [ 24 ] включая гидродинамические волны-убийцы. [ 25 ] [ 26 ] [ 27 ] [ 28 ] Затем было проведено моделирование с использованием нелинейного уравнения Шредингера, чтобы смоделировать оптические результаты. [ 1 ] Для каждого испытания или события начальные условия состояли из входного импульса и небольшого количества широкополосного входного шума. Начальные условия (т.е. мощность импульса и уровень шума) были выбраны так, чтобы спектральное уширение было относительно ограниченным в типичных событиях. Собирая результаты испытаний, наблюдалась очень похожая статистика отфильтрованной энергии по сравнению с экспериментально полученной. Моделирование показало, что редкие события испытали значительно большее расширение спектра, чем другие, потому что солитон был выброшен в первом классе событий, но не в подавляющем большинстве событий. Применяя корреляционный анализ между выходной энергией с красным смещением и входным шумом, было замечено, что определенный компонент входного шума повышался каждый раз, когда генерировался избыток смещенного в красную сторону шума. Критическая шумовая составляющая имеет определенную частоту и время относительно огибающей импульса — шумовая составляющая, которая эффективно порождает нестабильность модуляции и, следовательно, может ускорить начало деления солитона. [ 1 ]

Принципы

[ редактировать ]

Генерация суперконтинуума длинными импульсами

[ редактировать ]

Генерация суперконтинуума — это нелинейный процесс, в котором интенсивный входной свет, обычно импульсный, расширяется до широкополосного спектра. Процесс уширения может включать разные пути в зависимости от условий эксперимента, что приводит к различным выходным свойствам. Особенно большие коэффициенты уширения могут быть реализованы путем введения узкополосного излучения накачки (длинных импульсов или непрерывного излучения) в нелинейное волокно на длине волны с нулевой дисперсией или вблизи нее или в режиме аномальной дисперсии . Такие дисперсионные характеристики поддерживают нестабильность модуляции , которая усиливает входной шум и формирует стоксовы и антистоксовые боковые полосы вокруг длины волны накачки. Этот процесс усиления, проявляющийся во временной области как возрастающая модуляция огибающей входного импульса, приводит затем к генерации солитонов высокого порядка, которые распадаются на фундаментальные солитоны и связанное дисперсионное излучение. Этот процесс, известный как деление солитона, происходит при генерации суперконтинуума, накачиваемого как короткими, так и длинными импульсами, но при ультракоротких импульсах усиление шума не является обязательным условием для его возникновения. Эти солитонные и дисперсионные продукты деления имеют красное и синее смещение соответственно по отношению к длине волны накачки. При дальнейшем распространении солитоны продолжают смещаться в красную сторону через Рамановский сдвиг собственной частоты, процесс неупругого рассеяния . [ 29 ] [ 30 ]

Колебания

[ редактировать ]

Генерация суперконтинуума может быть чувствительна к шуму. [ 29 ] [ 30 ] [ 31 ] [ 32 ] [ 33 ] Особенно при узкополосном входном излучении и больших коэффициентах расширения большая часть спектрального расширения инициируется входным шумом, в результате чего спектральные и временные свойства излучения наследуют значительную изменчивость от выстрела к выстрелу и становятся очень чувствительными к начальным условиям. Эти изменения от кадра к кадру обычно остаются незамеченными при обычных измерениях, поскольку они усредняются по очень большому количеству импульсов. На основе таких усредненных по времени измерений спектральный профиль суперконтинуума обычно выглядит гладким и относительно безликим, тогда как спектр одиночного импульса по сравнению с ним может быть сильно структурированным. Другие эффекты, такие как управление дисперсией [ 34 ] [ 35 ] и изменения поляризации [ 36 ] также может влиять на стабильность и пропускную способность.

Как мощность накачки, так и уровень входного шума влияют на процесс генерации суперконтинуума, определяя, например, коэффициент уширения и начало деления солитона. [ 1 ] [ 20 ] Ниже порога деления солитона число солитонов, генерируемых средним выходным импульсом, меньше единицы, а значительно выше порога оно может быть довольно большим. В случае большой мощности накачки солитонное деление часто сравнивают с началом кипения в перегретой жидкости, поскольку переход начинается довольно внезапно и взрывно. [ 16 ] Короче говоря, генерация суперконтинуума усиливает входной шум, передавая его свойства макроскопическим характеристикам расширенной последовательности импульсов. Многие из коммерчески доступных источников суперконтинуума накачиваются длинными импульсами и, следовательно, имеют тенденцию иметь относительно значительные межимпульсные спектральные флуктуации.

Входной шум или любой другой стимул, соответствующий синхронизации чувствительной части огибающей накачки и сдвигу частоты усиления нестабильности модуляции, подвергается наибольшему усилению. Взаимодействие между нелинейностью и дисперсией создает определенный участок огибающей накачки, где коэффициент нестабильности модуляции достаточно велик, а переход между накачкой и растущей модуляцией не слишком быстрый. [ 16 ] Частота этого чувствительного окна обычно существенно отклоняется от входной длины волны накачки, особенно если накачка находится вблизи длины волны волокна с нулевой дисперсией. Экспериментально доминирующим источником такого шума обычно является усиленное спонтанное излучение (ASE) самого лазера или усилителей, используемых для увеличения оптической мощности. Как только растущая модуляция становится достаточно большой, внезапно начинается деление солитона, высвобождая один или несколько смещенных в красную сторону солитонов, которые движутся гораздо медленнее, чем остатки исходной оболочки, и продолжают смещаться в красную сторону из-за комбинационного рассеяния света. Правильно расположенный фильтр обнаружения можно использовать для обнаружения аномальных явлений, таких как редкий солитон, высвободившийся из-за небольшого избытка ключевого компонента входного шума.

Негауссова статистика

[ редактировать ]

Негауссова статистика возникает из-за нелинейного отображения случайных начальных условий в выходные состояния. Например, нестабильность модуляции усиливает входной шум, что в конечном итоге приводит к образованию солитона. Кроме того, в системах, демонстрирующих статистические свойства с тяжелым хвостом, случайные входные условия часто вводятся через, казалось бы, незначительную, нетривиальную или иным образом скрытую переменную. Обычно так обстоит дело с оптическими волнами-убийцами; например, они могут начинаться с определенной внеполосной составляющей шума, которая обычно очень слаба и незаметна. Тем не менее, в выходных состояниях эти незначительные входные изменения могут превратиться в большие потенциальные колебания ключевых наблюдаемых величин. Поэтому последний может демонстрировать существенные колебания без видимой причины. Таким образом, появление экстремальных статистических данных часто бросается в глаза не только из-за их нелогичного вероятностного назначения, но и потому, что они часто обозначают нетривиальную или неожиданную чувствительность к начальным условиям. Важно признать, что волны-убийцы как в оптике, так и в гидродинамике являются классическими явлениями и, следовательно, по своей сути детерминированы. Однако детерминизм не обязательно означает, что делать полезные предсказания просто и практично. Оптические волны-убийцы и их статистические свойства можно исследовать с помощью численного моделирования с помощью обобщенного нелинейного уравнения Шредингера: [ 1 ] [ 2 ] классическое уравнение распространения, которое также используется для моделирования генерации суперконтинуума и, в более общем плане, распространения импульсов в оптическом волокне. [ 30 ] [ 37 ] В таких симуляциях необходим источник входного шума для создания стохастических выходных изменений. Часто используется входной фазовый шум с амплитудой мощности один фотон на моду, соответствующий дробовому шуму. Тем не менее, уровни шума, превышающие уровень «один фотон на моду», как правило, более реалистичны с экспериментальной точки зрения и часто необходимы. [ 20 ] [ 22 ] [ 38 ]

Измерения энергии красного смещения служат средством обнаружения присутствия редких солитонов. [ 1 ] Кроме того, пиковая интенсивность и энергия красного смещения являются хорошо коррелирующими переменными при генерации суперконтинуума с низким числом солитонов; таким образом, энергия красного смещения служит индикатором пиковой интенсивности в этом режиме. [ 22 ] Это можно понять, если учесть, что при достаточно малом числе солитонов лишь редкие события содержат правильно сформированный солитон. Такой солитон имеет малую длительность и высокую пиковую интенсивность, а комбинационное рассеяние обеспечивает его также красное смещение относительно большей части входного излучения. Даже если в одном событии происходит более одного солитона, в этом сценарии наиболее интенсивный из них обычно имеет наибольшее красное смещение энергии. У солитонов обычно мало возможностей взаимодействовать с другими интенсивными элементами. Как отмечалось ранее, при более высоких мощностях накачки ситуация иная: деление солитона происходит взрывным образом; [ 22 ] солитонные структуры появляются практически в одной и той же точке волокна и относительно рано на этапе распространения, что допускает столкновения [ 29 ] произойти. Такие столкновения сопровождаются энергетическим обменом, которому способствуют дисперсия третьего порядка и эффекты комбинационного рассеяния света, в результате чего одни солитоны поглощают энергию других, тем самым создавая возможность аномальных спектральных красных смещений. [ 39 ] [ 40 ] [ 41 ] В этой ситуации аномальные явления не обязательно связаны с наибольшими пиковыми интенсивностями. Таким образом, редкие солитоны могут генерироваться при низких уровнях мощности накачки или входного шума, и эти события можно идентифицировать по их энергии с красным смещением. При более высокой мощности генерируются многие солитоны, и моделирование показывает, что их столкновения также могут давать экстремальные значения энергии красного смещения, хотя в этом случае энергия красного смещения и пиковая интенсивность могут быть не так сильно коррелированы. Считается, что океанические волны-убийцы возникают как в результате возникновения модуляционной нестабильности, так и в результате столкновений между солитонами. [ 42 ] как и в оптическом сценарии. [ 22 ]

Чуть выше порога деления солитона, когда в типичном событии высвобождаются один или несколько солитонов, редкие узкополосные события обнаруживаются как дефицит энергии с красным смещением. [ 43 ] В этом режиме работы энергия красного смещения с разрешением в импульсе соответствует статистике с тяжелым хвостом, смещенной влево. Эти редкие узкополосные события обычно не коррелируют с уменьшением компонентов входного шума. Вместо этого происходит редкое разочарование в виде расширения спектра, поскольку компоненты шума могут порождать множество пресолитонных особенностей; таким образом, семена могут эффективно конкурировать за прирост в пределах зоны действия насоса, и, следовательно, рост подавляется. [ 43 ] При различных условиях эксплуатации (уровень мощности накачки, длина волны фильтра и т. д.) наблюдаются самые разнообразные статистические распределения. [ 1 ] [ 22 ] [ 43 ]

Другие условия

[ редактировать ]

Источники суперконтинуума, возбуждаемые ультракороткими импульсами накачки (длительностью порядка десятков фемтосекунд или меньше), обычно гораздо более стабильны, чем источники, накачиваемые более длинными импульсами. [ 30 ] [ 44 ] Даже несмотря на то, что такие источники суперконтинуума могут использовать аномальную или нулевую дисперсию, длины распространения обычно достаточно малы, поэтому нестабильность модуляции, вызванная шумом, оказывает менее существенное влияние. Широкополосная природа входного излучения делает возможным создание октавных суперконтинуумов с относительно скромными коэффициентами расширения. Несмотря на это, динамика шума таких источников все еще может быть нетривиальной, хотя они в целом стабильны и могут быть пригодны для прецизионных измерений с временным разрешением и частотной метрологии . Тем не менее, солитонный джиттер синхронизации при генерации суперконтинуума с импульсами 100 фс также был связан с усилением входного шума из-за нестабильности модуляции: [ 45 ] и L-образная статистика фильтрованной энергии наблюдалась в источниках суперконтинуума, возбуждаемых такими импульсами. [ 46 ] Экстремальная статистика наблюдалась и при накачке в режиме нормальной дисперсии, когда нестабильность модуляции возникает из-за вклада дисперсии более высокого порядка. [ 47 ]

Турбулентность и бризеры

[ редактировать ]
Перегрин-солитон в оптике [ 48 ]

Волновая турбулентность или конвективная неустойчивость, вызванная дисперсией третьего порядка и/или комбинационным рассеянием света, также использовались для описания формирования оптических волн-убийц. [ 40 ] [ 41 ] [ 49 ] Дисперсия третьего порядка и комбинационное рассеяние играют центральную роль в генерации больших красных смещений, а турбулентность рассматривает статистические свойства слабосвязанных волн со случайными относительными фазами. Другое теоретическое описание, ориентированное на аналитическую методологию, рассматривает периодические нелинейные волны, известные как бризеры. [ 50 ] Эти структуры предоставляют средства исследования нестабильности модуляции и носят солитонный характер. [ 51 ] Солитон Перегрина , [ 52 ] специфическое решение бризера привлекло внимание как возможный тип волны-убийцы, которая может иметь значение в оптике и гидродинамике, и это решение наблюдалось экспериментально в обоих контекстах. [ 53 ] [ 54 ] Тем не менее, стохастическая природа волн-убийц в оптике и гидродинамике является одной из их определяющих особенностей, но остается открытым вопросом для этих решений, а также для других постулируемых аналитических форм. [ 13 ]

Экстремальные события в филаментации пучка

[ редактировать ]

Экстремальные явления наблюдались при однократных исследованиях временной динамики филаментации оптического луча в воздухе. [ 55 ] и двумерные поперечные профили лучей, образующих несколько нитей в нелинейной ксеноновой ячейке. [ 56 ] В предыдущих исследованиях спектральный анализ самонаводящихся оптических нитей, которые генерировались импульсами, близкими к критической мощности для филаментации в воздухе, показал, что статистика от выстрела к выстрелу становится тяжёлой на коротковолновом и длинноволновом фронтах. спектра. Это поведение, названное статистикой оптических волн-убийц, было изучено в ходе моделирования, которое подтвердило объяснение, основанное на передаче шума накачки посредством самофазовой модуляции. [ 55 ] В последнем экспериментальном исследовании наблюдалось появление нитей чрезвычайной интенсивности, описываемых как оптические волны-убийцы, в результате слияния цепочек нитей при образовании нескольких нитей. Напротив, статистические свойства оказались примерно гауссовскими для малого числа нитей. Было отмечено, что экстремальные пространственно-временные события обнаруживаются только в некоторых нелинейных средах, хотя другие среды имеют более сильные нелинейные отклики, а экспериментальные результаты позволяют предположить, что термодинамические флуктуации, вызванные лазером в нелинейной среде, являются причиной экстремальных событий, наблюдаемых в мультифиламентных средах. . [ 56 ] Также были выполнены численные прогнозы экстремальных явлений при многолучевой филаментации с некоторыми различиями в условиях и интерпретации. [ 57 ] [ 58 ]

Стимулированная генерация суперконтинуума

[ редактировать ]

Генерация суперконтинуума, как правило, нестабильна при накачке длинными импульсами. Появление оптических волн-убийц является крайним проявлением этой нестабильности и возникает из-за чувствительности к определенному компоненту входного шума. [ 1 ] Эту чувствительность можно использовать для стабилизации и повышения эффективности генерации процесса расширения спектра за счет активного внесения нестабильности с помощью контролируемого сигнала вместо того, чтобы позволить ей начинаться с шума. [ 15 ] [ 16 ] Засев может быть осуществлен с помощью чрезвычайно слабого специально подобранного оптического затравочного импульса, который стабилизирует излучение суперконтинуума путем активного контроля или стимулирования нестабильности модуляции. В то время как индуцированное шумом (т.е. спонтанно генерируемое) излучение суперконтинуума обычно имеет значительную интенсивность шума и практически не имеет когерентности между импульсами, контролируемая стимуляция приводит к образованию последовательности импульсов суперконтинуума со значительно улучшенной стабильностью фазы и амплитуды. [ 16 ] Кроме того, стимул также можно использовать для активации широкополосного выхода, то есть для включения и выключения суперконтинуума путем подачи или блокировки затравочного сигнала. Затравку можно получить из импульса накачки, слегка расширив его часть и затем вырезав стабильную часть расширенного хвоста. Затем соответствующим образом регулируется относительная задержка между импульсами накачки и затравки, и два импульса объединяются в нелинейном волокне. Альтернативно, чрезвычайно стабильный стимулированный суперконтинуум может быть создан путем получения как накачивающего, так и затравочного излучения из параметрического процесса, например, двухцветного выходного сигнала (сигнала и холостого сигнала) оптического параметрического генератора . [ 18 ] Также были изучены дополнительные входные модуляции для изменения частоты редких событий. [ 2 ] а оптическую обратную связь можно использовать для ускорения процесса расширения спектра. [ 59 ] Стимулированное излучение суперконтинуума также можно генерировать с использованием независимого источника непрерывной волны. [ 19 ] что позволяет избежать необходимости контролировать время, но вместо этого семя должно иметь более высокую среднюю мощность. Источник суперконтинуума с непрерывной затравкой был использован в микроскопии растяжения во времени, что позволило получить улучшенные изображения по сравнению с теми, которые были получены с использованием источников без затравки. [ 60 ] Стимулированную генерацию суперконтинуума можно замедлить или сорвать, применив к смеси второй затравочный импульс с правильной частотой и временем. [ 43 ] Таким образом, применение одного затравочного импульса может ускорить процесс расширения спектра, а применение второго затравочного импульса может снова задержать расширение спектра. Этот эффект разочарования возникает потому, что два затравочных сигнала эффективно конкурируют за усиление внутри оболочки накачки, и это контролируемая версия редких узкополосных событий, которые, как известно, происходят стохастически в определенных сериях импульсов суперконтинуума (см. Выше). [ 43 ]

Стимуляция была использована для усиления генерации суперконтинуума на основе кремния на телекоммуникационных длинах волн. [ 61 ] Обычно спектральное уширение в кремнии самоограничивается из-за сильных эффектов нелинейного поглощения: двухфотонное поглощение и связанная с ним генерация свободных носителей быстро истощают накачку, а увеличение мощности накачки приводит к более быстрому истощению. [ 62 ] В кремниевых нанопроволоках стимулированная генерация суперконтинуума может значительно увеличить коэффициент расширения, обойдя эффект ограничения нелинейных потерь, сделать уширение намного более эффективным и дать когерентное выходное излучение с надлежащим затравочным излучением. [ 61 ]

Импульсно-разрешенные спектры

[ редактировать ]

Полные однократные спектральные профили нестабильности модуляции и суперконтинуума были отображены во временной области с помощью TS-DFT для захвата при частотах повторения мегагерц. [ 20 ] [ 21 ] [ 63 ] Эти эксперименты использовались для очень быстрого сбора больших объемов спектральных данных, что позволило провести детальный статистический анализ основной динамики способами, которые чрезвычайно сложно или невозможно достичь с помощью стандартных методов измерения. С помощью таких экспериментов были выявлены скрытые внутриимпульсные корреляции в нестабильности модуляции и спектрах суперконтинуума. В частности, спектральные измерения с помощью TS-DFT были использованы для выявления ряда ключевых аспектов нестабильности модуляции в импульсном (т. е. ограниченном во времени) сценарии. [ 20 ] Экспериментальные данные показывают, что нестабильность модуляции усиливает дискретные спектральные моды, которые демонстрируют асимметрию мод между стоксовыми и антистоксовыми длинами волн. Более того, динамика демонстрирует заметные эффекты конкуренции между этими усиленными режимами, взаимодействие, которое способствует доминированию одного режима над другими. Такие измерения TS-DFT позволили понять механизм, который часто приводит к тому, что отдельные шаблоны доминируют в данной пространственной или временной области в различных контекстах, в которых появляется нестабильность модуляции. Этот тип роста исключительной моды также влияет на возникновение оптических волн-убийц. Оптически эти особенности становятся очевидными при однократных исследованиях нестабильности модуляционной нестабильности, но такие эффекты обычно не распознаются при усредненных по времени измерениях из-за неоднородного уширения профиля усиления нестабильности модуляции. [ 20 ] Получение большого количества таких однократных спектров также играет решающую роль в этом анализе. Этот метод измерения использовался для измерения спектров суперконтинуума, охватывающих полосу пропускания на октаву, и в таких широкополосных измерениях наблюдались редкие блуждающие солитоны на длинах волн с красным смещением. [ 63 ] Однократные спектральные измерения с помощью TS-DFT также зафиксировали распределения вероятностей, подобные волне-убийце, вызванные каскадной рамановской динамикой в ​​процессе внутрирезонаторного рамановского преобразования в волоконном лазере с частичной синхронизацией мод. [ 64 ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Jump up to: а б с д и ж г час я дж к л м н тот п Солли, ДР; Роперс, К.; Кунат, П.; Джалали, Б. (2007). «Оптические волны-убийцы» . Природа . 450 (7172): 1054–1057. Бибкод : 2007Natur.450.1054S . дои : 10.1038/nature06402 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   18075587 . S2CID   4427259 .
  2. ^ Jump up to: а б с Дадли, Джон М.; Жанти, Гёри; Эгглтон, Бенджамин Дж. (2008). «Использование и контроль оптических волн-убийц при генерации суперконтинуума». Оптика Экспресс . 16 (6): 3644–51. arXiv : 0801.2760 . Бибкод : 2008OExpr..16.3644D . дои : 10.1364/OE.16.003644 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   18542457 . S2CID   19792730 .
  3. ^ Дин, Р.Г. (1990). «Причудливые волны: возможное объяснение». Кинематика волн на воде . стр. 609–612. дои : 10.1007/978-94-009-0531-3_39 . ISBN  978-94-010-6725-6 .
  4. ^ Хариф, Кристиан; Пелиновский, Ефим (2003). «Физические механизмы явления волны-убийцы». Европейский журнал механики Б. 22 (6): 603–634. Бибкод : 2003EJMF...22..603K . CiteSeerX   10.1.1.538.58 . doi : 10.1016/j.eurotechflu.2003.09.002 . ISSN   0997-7546 . S2CID   45789714 .
  5. ^ Мюллер, Питер; Гарретт, Крис; Осборн, Эл (2005). «ОТЧЕТ О ВСТРЕЧЕ: Волны-убийцы — четырнадцатый гавайский зимний семинар «Ага Хулико»» . Океанография . 18 (3): 66–75. дои : 10.5670/oceanog.2005.30 . ISSN   1042-8275 .
  6. ^ Габай, Ксавье; Гопикришнан, Парамешваран; Плеру, Василики; Стэнли, Х. Юджин (2003). «Теория степенных распределений при колебаниях финансового рынка». Природа . 423 (6937): 267–270. Бибкод : 2003Natur.423..267G . дои : 10.1038/nature01624 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   12748636 . S2CID   1263236 .
  7. ^ Андерсон, Крис. «Длинный хвост»: почему будущее бизнеса заключается в том, чтобы продавать меньше или больше . Книги Гипериона. ISBN  978-1401309664 .
  8. ^ Клосет, Аарон; Шализи, Косма Рохилла; Ньюман, МЭД (2009). «Степенное распределение в эмпирических данных». Обзор СИАМ . 51 (4): 661–703. arXiv : 0706.1062 . Бибкод : 2009SIAMR..51..661C . дои : 10.1137/070710111 . ISSN   0036-1445 . S2CID   9155618 .
  9. ^ Писаренко В; Родкин, М. Распределения с тяжелыми хвостами в анализе стихийных бедствий . Спрингер. ISBN  978-9048191703 .
  10. ^ Buzz Skyline (11 декабря 2008 г.). «Землетрясения и финансовый кризис» . Physicsbuzz.physicalscentral.com . Центр физики . Проверено 29 марта 2014 г.
  11. ^ Талеб, Нассим Николас. Черный лебедь: второе издание . Издательство Random House. ISBN  978-0812973815 .
  12. ^ Дадли, Джон М.; Тейлор, Дж. Рой (2009). «Десять лет нелинейной оптики в фотонно-кристаллическом волокне». Природная фотоника . 3 (2): 85–90. Бибкод : 2009NaPho...3...85D . дои : 10.1038/nphoton.2008.285 . ISSN   1749-4885 .
  13. ^ Jump up to: а б Ахмедиев Н.; Дадли, Дж. М.; Солли, ДР; Турицын, СК (2013). «Последние успехи в исследовании оптических волн-убийц». Журнал оптики . 15 (6): 060201. Бибкод : 2013JOpt...15f0201A . дои : 10.1088/2040-8978/15/6/060201 . ISSN   2040-8978 . S2CID   6824679 .
  14. ^ «Фотонное сжатие полосы пропускания для мгновенного широкополосного аналого-цифрового преобразования (PHOBIAC)» . Архивировано из оригинала 9 января 2008 г.
  15. ^ Jump up to: а б Солли, ДР; Роперс, К.; Джалали, Б. (2008). «Демонстрация стимулированной генерации суперконтинуума - переломный момент в оптике». arXiv : 0801.4066 [ физика.оптика ].
  16. ^ Jump up to: а б с д и Солли, ДР; Роперс, К.; Джалали, Б. (2008). «Активное управление волнами-убийцами для стимулированной генерации суперконтинуума». Письма о физических отзывах . 101 (23): 233902. Бибкод : 2008PhRvL.101w3902S . doi : 10.1103/PhysRevLett.101.233902 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   19113556 . S2CID   23687869 .
  17. ^ Дженти, Г.; Дадли, Дж. М.; Эгглтон, Би Джей (2008). «Управление модуляцией и формирование спектра генерации суперконтинуума оптического волокна в пикосекундном режиме». Прикладная физика Б. 94 (2): 187–194. arXiv : 0809.2388 . Бибкод : 2009ApPhB..94..187G . дои : 10.1007/s00340-008-3274-1 . ISSN   0946-2171 . S2CID   119168977 .
  18. ^ Jump up to: а б Солли, ДР; Джалали, Б.; Роперс, К. (2010). «Генерация затравленного суперконтинуума с оптическим параметрическим понижающим преобразованием». Письма о физических отзывах . 105 (23): 233902. Бибкод : 2010PhRvL.105w3902S . doi : 10.1103/PhysRevLett.105.233902 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   21231461 .
  19. ^ Jump up to: а б Чунг, Ким Кентукки; Чжан, Чи; Чжоу, Юэ; Вонг, Кеннет К.Ю.; Циа, Кевин К. (2011). «Управление генерацией суперконтинуума с помощью минутной непрерывной волны». Оптические письма . 36 (2): 160–2. Бибкод : 2011OptL...36..160C . дои : 10.1364/OL.36.000160 . ISSN   0146-9592 . ПМИД   21263486 .
  20. ^ Jump up to: а б с д и ж Солли, ДР; Херинк, Г.; Джалали, Б.; Роперс, К. (2012). «Флуктуации и корреляции в нестабильности модуляции». Природная фотоника . 6 (7): 463–468. Бибкод : 2012NaPho...6..463S . дои : 10.1038/nphoton.2012.126 . ISSN   1749-4885 . S2CID   37449556 .
  21. ^ Jump up to: а б Ветцель, Б.; Стефани, А.; Больше, Л.; Лакур, Пенсильвания; Меролла, Дж. М.; Сильвестр, Т.; Кудлинский А.; Мюссо, А.; Дженти, Г.; Диас, Ф.; Дадли, Дж. М. (2012). «Измерение спектрального шума в режиме реального времени в полной полосе пропускания при генерации суперконтинуума» . Научные отчеты . 2 : 882. arXiv : 1211,6757 . Бибкод : 2012NatSR...2E.882W . дои : 10.1038/srep00882 . ISSN   2045-2322 . ПМЦ   3508454 . ПМИД   23193436 .
  22. ^ Jump up to: а б с д и ж Солли, ДР; Роперс, К; Джалали, Б (2013). «Измерение нестабильности однократной модуляции и спектров суперконтинуума на мегагерцовых частотах». Нелинейность . 26 (3): Р85–Р92. Бибкод : 2013Nonli..26R..85S . дои : 10.1088/0951-7715/26/3/R85 . ISSN   0951-7715 . S2CID   120796305 .
  23. ^ Годин, Т.; Ветцель, Б.; Сильвестр, Т.; Больше, Л.; Кудлинский А.; Мюссо, А.; Бен Салем, А.; Згал, М.; Дженти, Г.; Диас, Ф.; Дадли, Дж. М. (2013). «Корреляции шума и длины волны в реальном времени при генерации октавного суперконтинуума». Оптика Экспресс . 21 (15): 18452–60. arXiv : 1305.3714 . Бибкод : 2013OExpr..2118452G . дои : 10.1364/OE.21.018452 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   23938717 . S2CID   20226900 .
  24. ^ Захаров, В.Е. (1972). «Устойчивость периодических волн конечной амплитуды на поверхности глубокой жидкости». Журнал прикладной механики и технической физики . 9 (2): 190–194. Бибкод : 1968JAMTP...9..190Z . дои : 10.1007/BF00913182 . ISSN   0021-8944 . S2CID   55755251 .
  25. ^ Хендерсон, КЛ; Перегрин, ДХ; Долд, JW (1999). «Нестационарные модуляции волн воды: полностью нелинейные решения и сравнение с нелинейным уравнением Шредингера». Волновое движение . 29 (4): 341–361. дои : 10.1016/S0165-2125(98)00045-6 . ISSN   0165-2125 .
  26. ^ Онорато, Мигель; Осборн, Альфред; Серио, Марина; Бертоне, Серена (2001). «Причудливые волны в случайных состояниях океанического моря». Письма о физических отзывах . 86 (25): 5831–5834. arXiv : nlin/0104055 . Бибкод : 2001PhRvL..86.5831O . doi : 10.1103/PhysRevLett.86.5831 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   11415369 . S2CID   16829342 .
  27. ^ Онорато, М.; Осборн, А.; Серио, М. (2006). «Модуляционная неустойчивость при пересечении морских состояний: возможный механизм формирования волн-убийц». Письма о физических отзывах . 96 (1): 014503. Бибкод : 2006PhRvL..96a4503O . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.014503 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   16486462 .
  28. ^ Шукла, П.; Куракис, И.; Элиассон, Б.; Марклунд, М.; Стенфло, Л. (2006). «Неустойчивость и эволюция нелинейно взаимодействующих водных волн». Письма о физических отзывах . 97 (9): 094501. arXiv : nlin/0608012 . Бибкод : 2006PhRvL..97i4501S . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.094501 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   17026368 . S2CID   11799869 .
  29. ^ Jump up to: а б с Ислам, Миннесота; Суча, Г.; Бар-Джозеф, И.; Вегенер, М.; Гордон, JP; Чемла, Д.С. (1989). «Фемтосекундный распределенный солитонный спектр в волокнах». Журнал Оптического общества Америки Б. 6 (6): 1149. Бибкод : 1989JOSAB...6.1149I . дои : 10.1364/JOSAB.6.001149 . ISSN   0740-3224 .
  30. ^ Jump up to: а б с д Дадли, Джон М.; Коэн, Стефан (2006). «Генерация суперконтинуума в фотонно-кристаллическом волокне». Обзоры современной физики . 78 (4): 1135–1184. Бибкод : 2006РвМП...78.1135Д . дои : 10.1103/RevModPhys.78.1135 . ISSN   0034-6861 .
  31. ^ Корвин, КЛ ; Ньюбери, Северная Каролина; Дадли, Дж. М.; Коэн, С.; Диддамс, ЮАР; Вебер, К.; Винделер, Р.С. (2003). «Фундаментальные ограничения шума при генерации суперконтинуума в микроструктурном волокне». Письма о физических отзывах . 90 (11): 113904. arXiv : физика/0212031 . Бибкод : 2003PhRvL..90k3904C . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.113904 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   12688929 . S2CID   18422847 .
  32. ^ Кубота, Хирокадзу; Тамура, Кохичи Р.; Наказава, Масатака (1999). «Анализ последовательностей ультракоротких оптических импульсов с сохранением когерентности и генерации суперконтинуума в присутствии взаимодействия солитона с усиленным спонтанным излучением». Журнал Оптического общества Америки Б. 16 (12): 2223. Бибкод : 1999JOSAB..16.2223K . дои : 10.1364/JOSAB.16.002223 . ISSN   0740-3224 .
  33. ^ Гаэта, Александр Л. (2002). «Нелинейное распространение и генерация непрерывного спектра в микроструктурированных оптических волокнах». Оптические письма . 27 (11): 924–6. Бибкод : 2002OptL...27..924G . дои : 10.1364/OL.27.000924 . ISSN   0146-9592 . ПМИД   18026325 .
  34. ^ Бойраз, О.; Ким, Дж.; Ислам, Миннесота; Коппингер, Э.; Джалали, Б. (2000). «Источник когерентных коротких импульсов с несколькими длинами волн 10 Гбит / с, основанный на спектральном вырезании суперконтинуума, генерируемого в волокнах». Журнал световых технологий . 18 (12): 2167–2175. Бибкод : 2000JLwT...18.2167B . CiteSeerX   10.1.1.130.6716 . дои : 10.1109/50.908829 . ISSN   0733-8724 . S2CID   70468 .
  35. ^ Куц, Дж. Натан ; Линго, К; Эгглтон, Би Джей (2005). «Улучшенная генерация суперконтинуума посредством управления дисперсией» . Оптика Экспресс . 13 (11): 3989–98. Бибкод : 2005OExpr..13.3989K . дои : 10.1364/OPEX.13.003989 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   19495309 .
  36. ^ Солли, ДР; Джалали, Б. (2007). «Прямые измерения во временной области статистики амплитуды импульса волоконного источника суперконтинуума». 2007 Конференция по лазерам и электрооптике (CLEO) . стр. 1–2. дои : 10.1109/CLEO.2007.4452464 . ISBN  978-1-55752-834-6 . S2CID   28248847 .
  37. ^ Говинд, Агравал. Нелинейная волоконная оптика, пятое издание . Академическая пресса. ISBN  978-0123970237 .
  38. ^ Фрос, Майкл Х. (2010). «Валидация модели входного шума для моделирования генерации суперконтинуума и волн-убийц» . Оптика Экспресс . 18 (14): 14778–87. Бибкод : 2010OExpr..1814778F . дои : 10.1364/OE.18.014778 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   20639964 .
  39. ^ Мюссо, А.; Кудлинский А.; Колобов М.; Луверньо, Э.; Дуэ, М.; Таки, М. (2009). «Наблюдение экстремальных временных событий в суперконтинууме с накачкой CW» . Оптика Экспресс . 17 (19): 17010–5. Бибкод : 2009OExpr..1717010M . дои : 10.1364/OE.17.017010 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   19770919 .
  40. ^ Jump up to: а б Дженти, Г.; де Стерке, CM; Банг, О.; Диас, Ф.; Ахмедиев Н.; Дадли, Дж. М. (2010). «Столкновения и турбулентность при формировании оптических волн-убийц». Буквы по физике А. 374 (7): 989–996. Бибкод : 2010PhLA..374..989G . дои : 10.1016/j.physleta.2009.12.014 . hdl : 1885/23363 . ISSN   0375-9601 .
  41. ^ Jump up to: а б Таки, М.; Мюссо, А.; Кудлинский А.; Луверньо, Э.; Колобов М.; Дуэ, М. (2010). «Дисперсия третьего порядка для генерации оптических блуждающих солитонов». Буквы по физике А. 374 (4): 691–695. Бибкод : 2010PhLA..374..691T . дои : 10.1016/j.physleta.2009.11.058 . ISSN   0375-9601 .
  42. ^ Хариф, Кристиан; Пелиновский, Ефим; Слуняев Алексей. Волны-убийцы в океане . Спрингер. ISBN  978-3540884187 .
  43. ^ Jump up to: а б с д и Солли, ДР; Роперс, К.; Джалали, Б. (2010). «Редкое расстройство генерации оптического суперконтинуума». Письма по прикладной физике . 96 (15): 151108. arXiv : 0912.4817 . Бибкод : 2010АпФЛ..96о1108С . дои : 10.1063/1.3374860 . ISSN   0003-6951 . S2CID   119298696 .
  44. ^ Эймс, Дж. Н.; Гош, С.; Винделер, Р.С.; Гаэта, Алабама; Кандифф, ST (2003). «Генерация избыточного шума при расширении спектра в микроструктурированном волокне». Прикладная физика Б: Лазеры и оптика . 77 (2–3): 279–284. Бибкод : 2003ApPhB..77..279A . дои : 10.1007/s00340-003-1177-8 . ISSN   0946-2171 . S2CID   119755949 .
  45. ^ Ефимов Анатолий; Тейлор, Антуанетта Дж. (2008). «Генерация суперконтинуума и солитонный временной джиттер в фотонно-кристаллических волокнах из мягкого стекла SF6» . Оптика Экспресс . 16 (8): 5942–53. Бибкод : 2008OExpr..16.5942E . дои : 10.1364/OE.16.005942 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   18542705 .
  46. ^ Эркинтало, М. ; Дженти, Г.; Дадли, Дж. М. (2009). «Характеристики, подобные волне-убийце, при генерации фемтосекундного суперконтинуума» (PDF) . Оптические письма . 34 (16): 2468–70. Бибкод : 2009OptL...34.2468E . дои : 10.1364/OL.34.002468 . ISSN   0146-9592 . ПМИД   19684818 .
  47. ^ Хаммани, К.; Фино, К.; Киблер, Б.; Милло, Г. (2009). «Генерация солитона и поведение, подобное волне-убийце, из-за нестабильности скалярной модуляции четвертого порядка» . Журнал IEEE Photonics . 1 (3): 205–212. Бибкод : 2009IPhoJ...1..205H . дои : 10.1109/JPHOT.2009.2032150 . ISSN   1943-0655 .
  48. ^ Хаммани, К.; Киблер, Б.; Фино, К.; Морен, П.; Фатоме, Дж.; Дадли, Дж. М.; Милло, Г. (2011). «Генерация и распад солитона перегрина в стандартном телекоммуникационном волокне» . Оптические письма . 36 (2): 112–114. Бибкод : 2011OptL...36..112H . дои : 10.1364/OL.36.000112 . hdl : 2027.42/149759 . ПМИД   21263470 .
  49. ^ Хаммани, Камаль; Киблер, Бертран; Фино, Кристоф; Пикоцци, Антонио (2010). «Появление волн-убийц из оптической турбулентности» (PDF) . Буквы по физике А. 374 (34): 3585–3589. Бибкод : 2010PhLA..374.3585H . doi : 10.1016/j.physleta.2010.06.035 . ISSN   0375-9601 .
  50. ^ Дадли, Дж. М.; Дженти, Г.; Диас, Ф.; Киблер, Б.; Ахмедиев, Н. (2009). «Модуляционная неустойчивость, бризеры Ахмедиева и генерация непрерывно-волнового суперконтинуума». Оптика Экспресс . 17 (24): 21497–508. arXiv : 0910.1930 . Бибкод : 2009OExpr..1721497D . дои : 10.1364/OE.17.021497 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   19997390 . S2CID   8386299 .
  51. ^ Ахмедиев Н.Н.; Корнеев, В.И. (1986). «Модуляционная неустойчивость и периодические решения нелинейного уравнения Шредингера». Теоретическая и математическая физика . 69 (2): 1089–1093. Бибкод : 1986TMP....69.1089A . дои : 10.1007/BF01037866 . ISSN   0040-5779 . S2CID   122993311 .
  52. ^ Перегрин, Д.Х. (2009). «Волны на воде, нелинейные уравнения Шрёдингера и их решения» . Журнал Австралийского математического общества, серия B. 25 (1): 16–43. дои : 10.1017/S0334270000003891 . ISSN   0334-2700 .
  53. ^ Киблер, Б.; Фатоме, Дж.; Фино, К.; Милло, Г.; Диас, Ф.; Дженти, Г.; Ахмедиев Н.; Дадли, Дж. М. (2010). «Солитон Перегрина в нелинейной волоконной оптике» . Физика природы . 6 (10): 790–795. Бибкод : 2010НатФ...6..790К . дои : 10.1038/nphys1740 . ISSN   1745-2473 .
  54. ^ Чабчуб, А.; Хоффманн, НП; Ахмедиев, Н. (2011). «Наблюдение за волнами-убийцами в резервуаре с водными волнами». Письма о физических отзывах . 106 (20): 204502. Бибкод : 2011PhRvL.106t4502C . doi : 10.1103/PhysRevLett.106.204502 . hdl : 1885/70717 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   21668234 . S2CID   12444306 .
  55. ^ Jump up to: а б Каспарян, Жером; Бежо, Пьер; Вольф, Жан-Пьер; Дадли, Джон М. (2009). «Статистика оптических волн-убийц в лазерной филаментации» . Оптика Экспресс . 17 (14): 12070–5. Бибкод : 2009OExpr..1712070K . дои : 10.1364/OE.17.012070 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   19582122 .
  56. ^ Jump up to: а б Биркхольц, Саймон; Нибберинг, Эрик; Бри, Карстен; Скупин, Стефан; Демиркан, Айхан; Жанти, Гёри; Штайнмайер, Гюнтер (2013). «Пространственно-временные случайные события в оптической множественной филаментации». Письма о физических отзывах . 111 (24): 243903. Бибкод : 2013PhRvL.111x3903B . doi : 10.1103/PhysRevLett.111.243903 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   24483663 .
  57. ^ Лушников Павел М.; Владимирова, Наталья (2010). «Негауссова статистика множественной филаментации». Оптические письма . 35 (12): 1965–7. arXiv : 1005.2651 . Бибкод : 2010OptL...35.1965L . дои : 10.1364/OL.35.001965 . ISSN   0146-9592 . ПМИД   20548354 . S2CID   17265700 .
  58. ^ Берже, Л.; Могер, С.; Скупин, С. (2010). «Мультифиламентация мощных оптических импульсов в кремнеземе». Физический обзор А. 81 (1): 013817. Бибкод : 2010PhRvA..81a3817B . дои : 10.1103/PhysRevA.81.013817 . ISSN   1050-2947 .
  59. ^ Мозелунд, Питер М.; Фрос, Майкл Х.; Томсен, Карстен Л.; Банг, Оле (2008). «Обратный посев процессов усиления более высокого порядка при генерации пикосекундного суперконтинуума» . Оптика Экспресс . 16 (16): 11954–68. Бибкод : 2008OExpr..1611954M . дои : 10.1364/OE.16.011954 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   18679468 .
  60. ^ Чжан, Чи; Цю, И; Чжу, Руй; Вонг, Кеннет Кентукки; Циа, Кевин К. (2011). «Последовательная усиленная микроскопия с временным кодированием (STEAM) на основе стабилизированного источника пикосекундного суперконтинуума» . Оптика Экспресс . 19 (17): 15810–6. Бибкод : 2011OExpr..1915810Z . дои : 10.1364/OE.19.015810 . ISSN   1094-4087 . ПМИД   21934943 .
  61. ^ Jump up to: а б ДеВор, ПТС; Солли, ДР; Роперс, К.; Кунат, П.; Джалали, Б. (2012). «Стимулированная генерация суперконтинуума расширяет пределы кремния». Письма по прикладной физике . 100 (10): 101111. Бибкод : 2012ApPhL.100j1111D . дои : 10.1063/1.3692103 . ISSN   0003-6951 .
  62. ^ Кунатх, Пракаш; Солли, Дэниел Р.; Джалали, Бахрам (2008). «Предельная природа генерации континуума в кремнии». Письма по прикладной физике . 93 (9): 091114. arXiv : 0807.0947 . Бибкод : 2008ApPhL..93i1114K . дои : 10.1063/1.2977872 . ISSN   0003-6951 . S2CID   25914738 .
  63. ^ Jump up to: а б Годин, Томас; Ветцель, Бенджамин; Дадли, Джон М.; Херинк, Георг; Диас, Фредерик; Жанти, Гёри; Джалали, Бахрам; Роперс, Клаус; Солли, Дэниел Р. (2013). «Сверхбыстрые однократные измерения в условиях нестабильности модуляции и суперконтинуума». Новости оптики и фотоники . 24 (12): 55. Бибкод : 2013OptPN..24...55G . дои : 10.1364/ОПН.24.12.000055 . ISSN   1047-6938 .
  64. ^ Рунге, Антуан Ф.Дж.; Агергарай, Клод; Бродерик, Нил Г.Р.; Эркинтало, Миро (2014). «Рамановские волны-убийцы в волоконном лазере с частичной синхронизацией мод». Оптические письма . 39 (2): 319–22. Бибкод : 2014OptL...39..319R . дои : 10.1364/OL.39.000319 . ISSN   0146-9592 . ПМИД   24562136 .
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Optical_rogue_waves&oldid=1220734522"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: d07babf080f5ceba2af3a6035fc3533c__1714050120
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/d0/3c/d07babf080f5ceba2af3a6035fc3533c.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Optical rogue waves - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)