✖


Jump to content

CLEO (детектор частиц)

CLEO был детектором частиц общего назначения на Корнеллском кольце хранения электронов (CESR) и названием коллаборации физиков, управлявших детектором. Название CLEO не является аббревиатурой; это сокращение от Клеопатры и было выбрано вместе с CESR (произносится «Цезарь» ). [1] CESR представлял собой ускоритель частиц , предназначенный для столкновения электронов и позитронов с энергией центра масс примерно 10 ГэВ . Энергия ускорителя была выбрана до того, как в 1977 году были открыты первые три нижних кварков ипсилон-резонанса между 9,4 и 10,4 ГэВ. [2] Четвертый Υ-резонанс, Υ(4S), был немного выше порога и, следовательно, идеален для изучения образования B-мезонов .

CLEO представлял собой герметичный детектор , который во всех своих версиях состоял из системы слежения внутри соленоидного магнита, калориметра , систем идентификации частиц и мюонного детектора. [3] [4] [5] [6] За тридцать лет своего существования детектор претерпел пять крупных модернизаций, направленных как на расширение возможностей детектора, так и на его оптимизацию для изучения B-мезонов. Детектор CLEO I начал сбор данных в октябре 1979 года. [7] и CLEO-c завершили сбор данных 3 марта 2008 г.

Первоначально CLEO измерил свойства резонансов Υ(1–3S) ниже порога рождения B-мезонов. Все больше времени ускорителя тратилось на Υ(4S), поскольку коллаборация стала более заинтересована в изучении B-мезонов.После того, как эксперимент CUSB был прекращен в конце 1980-х годов, CLEO проводил большую часть своего времени в Υ(4S). [8] и измерил многие важные свойства B-мезонов. [9] Пока CLEO изучала B-мезоны, ей также удалось измерить свойства D-мезонов и тау-лептонов , а также открыть множество новых очарованных адронов . [10] Когда в начале 2000-х годов фабрики BaBar и Belle B начали собирать большие объемы данных, CLEO больше не могла проводить конкурентоспособные измерения B-мезонов. [11] CLEO повторно рассмотрел резонансы Υ(1-3S), а затем подвергся последнему обновлению до CLEO-c. CESR работал при более низких энергиях, а CLEO измерял многие свойства ψ-резонансов и D-мезонов. CLEO стал самым продолжительным экспериментом в истории физики элементарных частиц. [12] [13]

История

[ редактировать ]

Предложение и строительство

[ редактировать ]

Корнелльский университет построил серию синхротронов с 1940-х годов. Синхротрон на 10 ГэВ, действовавший в 1970-х годах, провел ряд экспериментов, но он работал при гораздо меньшей энергии, чем линейный ускоритель на 20 ГэВ в SLAC. [14] Еще в октябре 1974 года Корнелл планировал модернизировать синхротрон для достижения энергии 25 ГэВ и построить новый синхротрон для достижения энергии 40 ГэВ. [15] После открытия J/Ψ в ноябре 1974 г. [16] [17] продемонстрировав, что интересную физику можно реализовать с помощью электрон-позитронного коллайдера, Корнелл в 1975 году представил предложение по электрон-позитронному коллайдеру, работающему до энергий центра масс 16 ГэВ, с использованием существующего синхротронного туннеля. Ускоритель на энергию 16 ГэВ будет исследовать энергетическую область между ускорителем SPEAR и ускорителями PEP и PETRA . [18] CESR и CLEO были одобрены в 1977 году. [19] и в основном закончено к 1979 году. [20] CLEO был построен в большом экспериментальном зале в южной части CESR; детектор меньшего размера под названием CUSB (для Колумбийского университета в Стоуни-Брук) был построен в северной области взаимодействия. Между предложением и созданием CESR и CLEO Фермилаб обнаружил Υ-резонансы и предположил, что существует целых три состояния. [2] Υ(1S) [21] [22] и Υ(2S) [23] [24] были подтверждены в ускорителе DORIS. Первой задачей после запуска CESR было найти Υ. CLEO и CUSB обнаружили Υ(1S) вскоре после начала сбора данных и использовали разницу масс от DORIS, чтобы быстро найти Υ(2S). Более высокая энергия луча CESR позволила CLEO [25] и КУСБ [26] найти более массивный Υ(3S) и открыть Υ(4S). [27] [28] Кроме того, наличие избытка электронов [29] и мюоны [30] на Υ(4S) указывало на то, что он распался на B-мезоны. CLEO опубликовал более шестидесяти статей, используя исходную конфигурацию детектора CLEO I. [31]

У CLEO были конкуренты в измерении B-мезонов, особенно со стороны коллаборации ARGUS . [32] Коллаборация CLEO была обеспокоена тем, что детектор ARGUS в DESY будет лучше, чем CLEO, поэтому начала планировать модернизацию. Усовершенствованный детектор будет использовать новую дрейфовую камеру для отслеживания и измерений dE/dx, калориметр на основе йодида цезия внутри нового соленоидного магнита, счетчики времени пролета и новые мюонные детекторы. Новая дрейфовая камера (DR2) имела тот же внешний радиус, что и исходная дрейфовая камера, что позволяло ее установить до того, как другие компоненты будут готовы. [32]

CLEO собирала данные в течение двух лет в конфигурации CLEO IV: новая дрейфовая камера, десятислойный вершинный детектор (VD) внутри дрейфовой камеры, вставка дрейфовой камеры из трехслойной строу-трубки (IV) внутри VD и прототип CsI-калориметра, заменяющего один из оригинальные душевые извещатели на штанге. [33] Кульминационным моментом эпохи CLEO IV стало наблюдение полулептонных B-распадов до непривлекательных конечных состояний. [34] было представлено менее чем за три недели до аналогичного наблюдения от ARGUS. [35] Отключение установки DR2 позволило ARGUS превзойти CLEO в наблюдении смешивания B, которое было наиболее цитируемым измерением среди всех экспериментов с симметричным B. [36]

КЛЕО II

[ редактировать ]

CLEO закрылась в апреле 1988 года, чтобы начать оставшуюся часть установки CLEO II, а обновление завершилось в августе 1989 года. [37] Прецизионный трекер (PT) с шестислойной строу-камерой заменил IV, и были установлены времяпролетные детекторы, калориметр CsI, соленоидный магнит и железо, а также мюонные камеры. Это будет конфигурация детектора CLEO II. В эпоху CLEO II коллаборация наблюдала затухание нейтрального тока, меняющее аромат B. +,0 → К *+,0 с [38] и b → sγ. [39] Распады B-мезонов на два ачармальных мезона были также обнаружены во время CLEO II. [40] [41] Эти распады представляли интерес из-за возможности наблюдать CP-нарушение в таких распадах, как K ± п 0 , [42] хотя такое измерение потребует больших объемов данных.

Наблюдение зависящих от времени асимметрий при образовании определенных конечных состояний, симметричных по аромату (таких как J / Ψ K 0
S ) был более простым способом обнаружить CP-нарушение в B-мезонах как теоретически, так и экспериментально. [43] Асимметричный ускоритель, в котором электроны и позитроны имели разную энергию, был необходим для измерения разницы во времени между B 0 и Б 0 распадается. CESR и CLEO представили предложение построить низкоэнергетическое кольцо в существующем туннеле и модернизировать детектор CLEO II при финансировании NSF . SLAC также представила предложение построить завод B на средства Министерства энергетики . Первоначальные проекты были впервые рассмотрены в 1991 году, но Министерство энергетики и Национальный научный фонд пришли к выводу, что средств для строительства того или иного объекта недостаточно, и решение о том, какой из них строить, было отложено. Предложения были пересмотрены в 1993 году, на этот раз оба объекта боролись за деньги Министерства энергетики. В октябре 1993 года было объявлено, что завод B будет построен на территории SLAC. [44]

Проиграв конкуренцию за фабрику B, CESR и CLEO приступили к реализации плана, состоящего из двух частей, по модернизации ускорителя и детектора. Первым этапом было обновление до конфигурации CLEO II.V в период с мая по октябрь 1995 года, которое включало кремниевый детектор для замены ПТ и изменение газовой смеси в дрейфовой камере с аргон-этановой смеси на гелий-пропановую. смешивание. [45] Кремниевый детектор обеспечивает превосходное разрешение вершин, что позволяет проводить точные измерения D. 0 , Д + , времена жизни D s и τ и D-смешивание. Дрейфовая камера имела лучшую эффективность и разрешение по импульсу.

КЛЕО III

[ редактировать ]

Второй этап модернизации включал установку новых сверхпроводящих квадруполей рядом с детектором. Детекторы VD и DR2 придется заменить, чтобы освободить место для квадрупольных магнитов. В конфигурацию CLEO-III также будут включены новый кремниевый детектор и камера идентификации частиц.

детектор кольцевой визуализации Обновление CLEO III заменило дрейфовую камеру и кремниевый детектор и добавило черенковский ( RICH ) для улучшенной идентификации частиц. [46] Дрейфовая камера CLEO III (DR3) достигла того же импульсного разрешения, что и дрейфовая камера CLEO II.V, несмотря на более короткое плечо рычага для размещения детектора RICH. Масса концевых пластин CLEO III также была уменьшена, чтобы обеспечить лучшее разрешение торцевых калориметров. [47]

CLEO II.V прекратил сбор данных в феврале 1999 года. Детектор RICH был установлен в июне 1999 года, а DR3 был установлен сразу после этого. Следующим должен был быть установлен кремниевый детектор, но он все еще строился. Инженерные работы проводились до тех пор, пока кремниевый детектор не был готов к установке в феврале 2000 года. [48] CLEO III собрал 6 фб −1 данных на Υ(4S) и еще 2 фб −1 ниже Υ(4S).

С появлением с высокой светимостью экспериментов BaBar и Belle CLEO больше не могла проводить конкурентоспособные измерения большинства свойств B-мезонов. CLEO решила изучить различные состояния нижних и очарованных кваркониев, а также очарованных мезонов. Программа началась с повторного рассмотрения состояний Υ ниже порога B-мезона, а последние данные, собранные с помощью детектора CLEO-III, были по резонансам Υ(1-3S).

CLEO-c

[ редактировать ]

CLEO-c был финальной версией детектора, и он был оптимизирован для сбора данных при пониженных энергиях пучка, необходимых для изучения очарованного кварка. Он заменил кремниевый детектор CLEO III, эффективность которого была ниже ожидаемой, на шестислойную полностью стереодрейфовую камеру (ZD). CLEO-c также работал с соленоидным магнитом в уменьшенном магнитном поле 1 Тл, чтобы улучшить обнаружение заряженных частиц с низким импульсом. Низкая множественность частиц при этих энергиях позволила эффективно реконструировать D-мезоны. CLEO-c измерял свойства D-мезонов, которые служили входными данными для измерений, проводимых фабриками B. Он также измерил многие состояния кваркониев, которые помогли проверить расчеты решеточной КХД.

Детектор

[ редактировать ]

Субдетекторы CLEO выполняют три основные задачи: отслеживание заряженных частиц, калориметрию нейтральных частиц и электронов и идентификацию типа заряженных частиц.

Отслеживание

[ редактировать ]

CLEO всегда использовала соленоидный магнит для измерения заряженных частиц. Первоначальный проект CLEO предусматривал создание сверхпроводящего соленоида, но было ясно, что его невозможно построить вовремя. Сначала был установлен обычный соленоид на 0,42 Тл, затем в сентябре 1981 года его заменил сверхпроводящий магнит. Сверхпроводящая катушка была рассчитана на работу при 1,2 Тл, но она никогда не эксплуатировалась при напряжении выше 1,0 Тл. [49] Для модернизации CLEO II был построен новый магнит, который поместили между калориметром и мюонным детектором. Он работал при 1,5 Тл до CLEO-c, когда магнитное поле было уменьшено до 1,0 Тл.

Проволочные камеры

[ редактировать ]

В оригинальном детекторе CLEO использовались три отдельные камеры слежения. Самая внутренняя камера (ИЗ) представляла собой трехслойную пропорциональную проволочную камеру, занимавшую область радиусом от 9 до 17 см. Каждый слой имел 240 анодных проволок для измерения азимута дорожки и 144 обруча катодных полосок шириной 5 мм внутри и снаружи анодных проволок (всего 864 катодных полоски) для измерения z дорожки. [50]

Дрейфовая камера CLEO I (ДР) находилась непосредственно за пределами ИЗ и занимала область радиусом от 17,3 см до 95 см. Он состоял из семнадцати слоев ячеек размером 11,3×10,0 мм с расстоянием между слоями 42,5 мм, всего 5304 ячейки. На каждый слой сенсорных проводов приходилось два слоя полевых проводов. Слои с нечетными номерами были осевыми слоями, а слои с четными номерами представляли собой чередующиеся стереослои. [51]

Последней камерой слежения, предназначенной для CLEO I, была плоская внешняя камера дрейфа Z (OZ) между соленоидным магнитом и камерами dE/dx. Он состоял из трех слоев, разделенных радиально на 2,5 см. Самый внутренний слой был перпендикулярен лучу, а два внешних слоя находились под углом ± 10 ° относительно самой внутренней камеры, чтобы обеспечить некоторую информацию об азимутальном отслеживании. Каждый октант был снабжен камерой ОЗ. [52]

Новая дрейфовая камера DR2 была построена взамен исходной дрейфовой камеры. Новая дрейфовая камера имела тот же внешний радиус, что и исходная, поэтому ее можно было установить до того, как будут готовы остальные обновления CLEO II. DR2 представлял собой 51-слойный детектор с расположением 000+000 осевых/стереослоев. DR2 имел только один слой полевых проводов между каждым слоем сенсорных проводов, что позволяло разместить гораздо больше слоев в отведенном пространстве. Осевые сенсорные провода имели шахматное расположение на половину ячейки, чтобы помочь устранить двусмысленность между левым и правым в исходной дрейфовой камере. Внутренний и внешний полевые слои камеры представляли собой катодные полосы для измерения продольной координаты треков. DR2 также был разработан для выполнения измерений dE/dx в дополнение к измерениям слежения. [53]

В 1984 году камера ИЗ была заменена десятислойной дрейфовой камерой (ВД). Когда в 1986 году радиус излучательной трубы был уменьшен с 7,5 до 5,0 см, на освободившееся пространство была построена трехслойная строу-камера (IV). Во время обновления CLEO II IV была заменена пятислойной строу-трубкой с внутренним радиусом 3,5 см.

Дрейфовая камера CLEO III (DR3) была спроектирована так, чтобы иметь те же характеристики, что и дрейфовая камера CLEO II/II.V, хотя она была меньше по размеру, чтобы освободить место для детектора RICH. Самые внутренние шестнадцать слоев были аксиальными, а самый внешний 31 слой был сгруппирован в чередующиеся четырехслойные стереослои. На внешней стенке дрейфовой камеры были установлены катодные площадки шириной 1 см для обеспечения дополнительных измерений z. [6]

Последней дрейфовой камерой, созданной для CLEO, была внутренняя дрейфовая камера ZD для обновления CLEO-c. Его шестислойная конструкция со всеми стереослоями обеспечит продольные измерения треков с низким импульсом, которые не достигают стереослоев основной дрейфовой камеры. За исключением большего стереоугла и меньшего размера ячейки, конструкция ZD была очень похожа на конструкцию DR3. [54]

Кремниевые детекторы

[ редактировать ]

CLEO создала свой первый кремниевый вершинный детектор для обновления CLEO II.V. Кремниевый детектор представлял собой трехслойное устройство, расположенное по октантам. Самый внутренний слой имел радиус 2,4 см, а самый внешний слой имел радиус 4,7 см. Всего было использовано 96 кремниевых пластин с 26208 каналами считывания. [55]

Обновление CLEO III включало новый четырехслойный двусторонний кремниевый вершинный детектор. Он был изготовлен из 447 идентичных пластин размером 1 х 2 дюйма с шагом полосок 50 микрометров на стороне r-φ и шагом 100 микрометров на стороне z. Кремниевый детектор достиг эффективности 85% после установки, но вскоре начал снижаться. Неэффективность была обнаружена в примерно полукруглых областях пластин. [56] Кремниевый детектор был заменен на CLEO-c из-за его низкой производительности, меньшей потребности в возможностях вершинирования и желания минимизировать количество материала возле звуковой трубки. [57]

Калориметрия

[ редактировать ]

КЛЕО У меня было три отдельных калориметра. Все использованные слои пропорциональных трубок чередуются с листами свинца. Детекторы октантных ливней находились вне времяпролетных детекторов в каждом из октантов. Каждый октантный детектор имел 44 слоя пропорциональных трубок, чередующихся параллельно и перпендикулярно звуковой трубке. Провода были объединены вместе, чтобы уменьшить количество каналов считывания до 774 групп. [58] Детекторы октантного концевого ливня представляли собой шестнадцатислойные устройства, расположенные по обоим концам камер dE/dx. Слои следовали азимутальному, положительному стерео, азимутальному, отрицательному стереофоническому шаблону. Стереопровода располагались параллельно наклонным сторонам детектора. Слои были объединены аналогично детекторам октантных ливней. [59] Детектор ливня на наконечнике полюса располагался между концами дрейфовой камеры и наконечниками полюсов возврата магнитного потока. Полюсный детектор ливня имел 21 слой, семь групп вертикальных слоев +120°, -120°. Детектор душа с каждой стороны был разделен на две половины, чтобы обеспечить доступ к звуковой трубке. [60]

Калориметрия была значительно улучшена во время обновления CLEO II. В новом электромагнитном калориметре использовались 7784 кристалла CsI, легированные таллием. Каждый кристалл имел глубину примерно 30 см и грань размером 5 × 5 см. Центральная часть калориметра представляла собой цилиндр, помещенный между дрейфовой камерой и соленоидным магнитом, а по обоим концам дрейфовой камеры располагались два торцевых калориметра. Кристаллы в торце были ориентированы параллельно линии пучка. Кристаллы в центральном калориметре были обращены к точке, смещенной от точки взаимодействия как в продольном, так и в поперечном направлении на несколько сантиметров, чтобы избежать неэффективности из-за прохождения частиц между соседними кристаллами. [61] Калориметр в первую очередь измерял энергию фотонов или электронов, однако его также использовали для обнаружения антинейтронов. [62] Все версии детектора от CLEO-II до CLEO-c использовали калориметр CsI.

Идентификация частиц

[ редактировать ]

В CLEO производятся пять типов долгоживущих заряженных частиц: электроны, пионы, мюоны, каоны и протоны. Правильная идентификация каждого из этих типов существенно расширяет возможности детектора. Идентификация частиц осуществлялась как с помощью специализированных субдетекторов, так и с помощью калориметра и дрейфовой камеры.

Внешняя часть детектора CLEO была разделена на независимые октанты, которые в первую очередь предназначались для идентификации заряженных частиц. [63] Четкого консенсуса по выбору технологии идентификации частиц достигнуто не было, поэтому два октанта были оборудованы ионизационными камерами dE/dx, два октанта — газовыми черенковскими детекторами высокого давления, а четыре октанта — газовыми черенковскими детекторами низкого давления. [64] Система dE/dx продемонстрировала превосходные характеристики идентификации частиц и способствовала их отслеживанию, поэтому в сентябре 1981 года все восемь октантов были оснащены камерами dE/dx. [65] [66] Камеры dE/dx измеряли ионизацию заряженных частиц при их прохождении через многопроволочную пропорциональную камеру (MWPC). [63] : 17  Каждый октант dE/dx состоял из 124 отдельных модулей, и каждый модуль содержал 117 проводов. Группы по десять модулей были объединены вместе, чтобы минимизировать количество каналов считывания. Первые два и два последних модуля не были инструментированы, поэтому в каждом октанте было по двенадцать ячеек. [63] : 33 

Времяпролетный детектор находился непосредственно за пределами камер dE/dx. Он идентифицировал заряженную частицу, измеряя ее скорость и сравнивая ее с измерением импульса в камерах слежения. Мерцающие полосы располагались параллельно лучу, по шесть полосок на каждую половину октанта. Шесть тактов в каждой половине октанта перекрывались, чтобы избежать появления неинструментальных областей. Сцинтилляционные фотоны регистрировались фотоумножителями. Размер каждого бруска составлял 2,03×0,312×0,025 м. [67]

Мюонные дрейфовые камеры CLEO I были самыми дальними детекторами. Два слоя мюонных детекторов находились вне магнитного железа на обоих концах CLEO. В бочкообразной области имелось два дополнительных слоя мюонных камер после 15 см и 30 см магнитного железа. Мюонные детекторы имели глубину от 4 до 10 радиационных длин и были чувствительны к мюонам с энергией не менее 1–2 ГэВ. Магнитное ярмо весило 580 тонн, а каждая из четырех подвижных тележек в каждом углу детектора весила 240 тонн, всего 1540 тонн. [68]

В CLEO II между дрейфовой камерой и калориметром использовались времяпролетные детекторы: один в области ствола, другой в области торцевой крышки. Зона ствола состояла из 64 стержней Бикрона со световодами, ведущими к фотоумножителям за пределами области магнитного поля. Аналогичная система охватывала область торца. Система TOF имела временное разрешение 150 см. Центральный и торцевой TOF-детекторы в совокупности охватывали 97% телесного угла. [4]

Мюонный детектор CLEO I находился достаточно далеко от области взаимодействия, поэтому распады пионов и каонов в полете были существенным фоном. [32] Более компактная конструкция детектора CLEO II позволила переместить мюонные детекторы ближе к точке взаимодействия. Три слоя мюонных детекторов были помещены за слоями железных поглотителей. Счетчики стримеров считывались с каждого конца для определения положения z. [4]

Обновление CLEO III включало добавление субдетектора RICH, специального субдетектора для идентификации частиц. Детектор RICH должен был располагаться на расстоянии менее 20 см в радиальном направлении между дрейфовой камерой и калориметром и менее 12% радиационной длины. Детектор RICH использовал черенковское излучение заряженных частиц для измерения их скорости. В сочетании с измерением импульса с помощью следящих детекторов можно было определить массу частицы и, следовательно, ее идентичность. Заряженные частицы производят черенковский свет, проходя через окно LiF. Четырнадцать колец из тридцати кристаллов LiF составляли радиатор RICH, а четыре центральных кольца имели пилообразную форму, чтобы предотвратить полное внутреннее отражение черенковских фотонов. Фотоны прошли через объем расширения азота, что позволило точно определить угол конуса. Фотоны регистрировались катодными площадками размером 7,5×8,0 мм в многопроволочной камере, содержащей газовую смесь метана и триэтиламина. [46]

Программа по физике

[ редактировать ]

CLEO опубликовал более 200 статей в журнале Physical Review Letters. [69] и более 180 статей в Physical Review . [70] Доклады инклюзивного [39] и эксклюзивный [38] b → s γ цитировались более 500 раз. [71] Физика B обычно была главным приоритетом CLEO, но в результате сотрудничества были проведены измерения по широкому спектру тем физики элементарных частиц.

B-мезоны

[ редактировать ]

В наиболее цитируемой статье CLEO сообщается о первом измерении изменяющего аромат . затухания нейтрального тока b → sγ, [39] Измерение хорошо согласовывалось со Стандартной моделью и наложило существенные ограничения на многие предложения, выходящие за рамки Стандартной модели , такие как заряженный бозон Хиггса и аномальные WWγ-связи. Аналогичный эксклюзивный распад B +,0 → К *+,0 Также измеряли γ. [38] CLEO и ARGUS сообщили о почти одновременных измерениях инклюзивных распадов полулептонных B-мезонов, которые напрямую установили ненулевое значение матричного элемента CKM |V ub |. [34] [35] Эксклюзивные безчармовые полулептонные распады B-мезонов были впервые обнаружены CLEO шесть лет спустя в модах B → πlν, ρlν, [72] и использовались для определения |V ub |. [73] [74] [75] [76] CLEO также обнаружил множество адронных аналогов: B +,0 → К(892) + п − , [77] ж К (*) , [78] К + п 0 , К 0 п 0 , п + п − , [79] п + р 0 , п + р − , п + ой [80] К * , [81] К [82] и К 0 п + , К + п − . [41] Эти лишенные очарования моды распада адронов могут определять нарушение CP и чувствительны к углам α и γ треугольника унитарности. Наконец, CLEO наблюдал множество эксклюзивных очарованных распадов B-мезонов, в том числе несколько чувствительных к |V cb |: B → D (*) К *− , [83] Б 0 → Д *0 п 0 [84] Б → Л +
с п п − , Л +
с п п + п − , [85] Б 0 → Д *0 п + п + п − п − , [86] Б 0 → Д * п' − , [87] Б 0 → Д *− п п п + , Д *− п н , [62] B→ J/Ψ φ K, [88] Б 0 → Д *+ Д *− , [89] и Б + → Д 0 К + . [90]

Очарование адронов

[ редактировать ]

Хотя CLEO работал в основном вблизи Υ(4S) для изучения B-мезонов, он также конкурировал с экспериментами, направленными на изучение очарованных адронов. Первым измерением свойств очарованных адронов с помощью CLEO было наблюдение D s . [91] CLEO измерил массу 1970 ± 7 МэВ, что значительно ниже, чем предыдущие наблюдения при 2030 ± 60 МэВ. [92] и 2020±10 МэВ. [93] CLEO обнаружила D sJ (2573) [94] и D sJ (2463). [95] CLEO был первым экспериментом по измерению распада D, дважды подавленного Кабиббо. 0 → К + п − , [96] и CLEO выполнили Далиц -анализ D 0,+ в нескольких режимах распада. [97] [98] [99] [100] [101] [102] CLEO изучила D * (2010) + , сделав первый замер его ширины и наиболее точное измерение D * -Д 0 разница в массах. [103] CLEO-c провел множество наиболее точных измерений коэффициентов ветвления D-мезонов в инклюзивных каналах. [104] [105] м + нм ​ [106] полулептонные распады, [107] [108] и адронные распады. [109] [110] [111] Эти доли ветвления являются важными входными данными для измерений B-мезонов в BaBar и Belle. CLEO впервые наблюдал чисто лептонный распад D +
s →μ + н , [112] что позволило экспериментально измерить константу затухания f D s . CLEO-c произвел наиболее точные измерения f D + [106] и f D s . [103] Эти константы распада, в свою очередь, являются ключевым фактором для интерпретации других измерений, таких как смешивание B. [113] Другое Д +
Режимы распада s , обнаруженные с помощью CLEO, — это p n , [114] упс + , [115] р + , нет + , пт. + , [116] п + , + , [117] и φ l ν. [118] CLEO обнаружил множество очарованных барионов, а также открыл или улучшил измерение многих мод распада очарованных барионов. Прежде чем БаБар и Белль начали открывать новые очарованные барионы в 2005 году, CLEO открыла тринадцать из двадцати известных очарованных барионов: Ξ. 0
с , [119] Х 0,+
в (2790), [120] Х 0,+
в (2815), [121] Х '0,+
с , [122] С 0,+,++
в (2520), [123] [124] Х +
в (2645), [125] Х 0
в (2645), [126] и Λ +
с (2593). [127] Моды распада очарованных барионов, обнаруженные в CLEO, равны Ω. 0
с → Ом − и + н е ? [128] л +
в → п К 0 х, Губа + , С + ч, С *+ ч, Л К 0 К + , [129] С + п 0 , С + ой [130] ЛП + п + п − п 0 , Лоп + ; [131] и Ξ +
c →Ξ 0 и + н е . [132]

Кварконий

[ редактировать ]

Состояния кваркония обеспечивают экспериментальную информацию для расчетов решеточной КХД и нерелятивистской КХД. CLEO изучала систему Υ до конца экспериментов CUSB и CUSB-II. [133] затем вернулся в систему Υ с детектором CLEO III. CLEO-c изучал состояния ψ с меньшей массой. КЛЕО [25] и КУСБ [26] опубликовали свои первые статьи подряд, сообщая о наблюдении первых трех состояний Υ. Более ранние заявления Υ(3S) [134] полагались на совпадения одного пика с тремя компонентами; Наблюдение CLEO и CUSB трех хорошо разделенных пиков развеяло все оставшиеся сомнения в существовании Υ(3S). Υ(4S) был обнаружен вскоре после этого с помощью CLEO. [25] и КУСБ [28] и был интерпретирован как распад на B-мезоны из-за его большой ширины распада . Избыток электронов [29] и мюоны [30] на Υ(4S) продемонстрировал существование слабых распадов и подтвердил интерпретацию распада Υ(4S) на B-мезоны. КЛЕО [135] и КУСБ [136] позже сообщил о существовании состояний Υ(5S) и Υ(6S).

CLEO I–CLEO II имели значительную конкуренцию в физике Υ, в первую очередь со стороны экспериментов CUSB, Crystal Ball и ARGUS. Однако CLEO удалось наблюдать ряд распадов Υ(1S): τ + т − , [137] Дж/Ψ X [138] и γ X X с X = π + , п 0 , [139] 2 р + , п + К + , п + п, 2К + , 3п + , 2п + К + , и 2π + п. [140] Радиационный распад чувствителен к образованию глюболов .

CLEO собрала больше данных по резонансам Υ(1-3S) в конце эры CLEO III. CLEO III обнаружил состояние Υ(1D), [141] переходы χ b1,2 (2P)→ωΥ(1S), [142] и Υ(3S)→τ + т − распадается [143] среди других.

CLEO-c измерил многие свойства состояний чармония. Основные моменты включают подтверждение η c ', [144] подтверждение Y(4260), [145] псевдоскалярно-векторные распады ψ(2S), [146] ψ(2S)→J/ψ распадается, [147] наблюдение тринадцати новых адронных распадов ψ(2S), [148] наблюдение h c ( 1 П 1 ), [149] [150] и измерение массы [151] и дроби ветвления [152] η в распаде ψ(2S)→J/ψ.

Тау-лептоны

[ редактировать ]

CLEO обнаружил шесть режимов распада τ:

  • τ → К − п 0 н т , [153] [154]
  • и − н т н е с, [155]
  • п − п − п + х н т , п − п 0 п 0 ч н т , ж 1 п н т, [156]
  • К − н т [157] и К − т ​ . [158]

CLEO трижды измерил время жизни τ. [159] [160] [161] с точностью, сопоставимой или лучшей, чем любые другие измерения того времени. CLEO также дважды измерил массу τ. [162] [163] CLEO несколько раз устанавливал ограничения на массу ν τ , хотя предел CLEO никогда не был самым строгим. [163] [164] [165] [166] [167] Измерения CLEO параметров Мишеля [168] были наиболее точными для своего времени, многие со значительным отрывом.

Другие измерения

[ редактировать ]

CLEO изучал двухфотонную физику , где и электрон, и позитрон излучают фотон. Два фотона взаимодействуют, образуя либо векторный мезон, либо пары адрон-антиадрон. CLEO опубликовала измерения векторного мезонного процесса [169] [170] [171] [144] [172] [173] и адрон-антиадронный процесс. [174] [175] [176]

CLEO выполнила энергетическое сканирование для энергий центра масс от 7 до 10 ГэВ, чтобы измерить отношение адронных сечений . [177] CLEO провела первые измерения π + и К + электромагнитные форм-факторы выше Q 2 > 4 ГэВ 2 . [178]

Наконец, CLEO выполнила поиск частиц Хиггса и других частиц СМ: бозонов Хиггса, [179] [180] аксионы, [181] магнитные монополи, [182] нейтралино, [183] дробно заряженные частицы, [184] нижние скварки, [185] и фамилоны. [186]

Сотрудничество

[ редактировать ]

Первоначальная разработка детектора для южной области взаимодействия CESR началась в 1975 году. Физики из Гарвардского университета, Сиракузского университета и Рочестерского университета работали на Корнеллском синхротроне и были естественным выбором в качестве сотрудников Корнелла. К ним присоединились группы из Университета Рутгерса и Университета Вандербильта, а также сотрудники из колледжа ЛеМойн и колледжа Итака. [187] На дополнительные учреждения была возложена ответственность за компоненты детекторов, когда они присоединились к сотрудничеству. Корнелл поручил физику наблюдать за разработкой части детектора внутри магнита, снаружи магнита и самого магнита. [188] Структура сотрудничества была разработана таким образом, чтобы избежать очевидных недостатков в SLAC, где физики SLAC, как считалось, доминировали в операциях благодаря их доступу к ускорителю и детектору, а также к вычислительному и машинному оборудованию. [189] Соавторы могли свободно работать над анализом по своему выбору, а утверждение результатов для публикации осуществлялось голосованием всей коллаборации. Представитель (позже представители) также выбирались голосованием всего коллектива, включая аспирантов. [190] Другими сотрудниками, участвовавшими в сотрудничестве, были координатор анализа и менеджер по запуску, а позже и координатор программного обеспечения. [191]

В первой статье CLEO были перечислены 73 автора из восьми учреждений. [27] Корнелльский университет, Сиракузский университет и Рочестерский университет были членами CLEO на протяжении всей ее истории, и сорок два учреждения одновременно были членами CLEO. [192] [193] Сотрудничество было самым крупным в 1996 году и насчитывало 212 членов. [194] прежде чем сотрудники начали переходить к экспериментам BaBar и Belle. [195] Наибольшее количество авторов, представленных в статье CLEO, составило 226. [196] [197] В статье, опубликованной незадолго до того, как CLEO прекратила сбор данных, было 123 автора. [198]

Примечания

[ редактировать ]
  1. ^ Беркельман (2004) с. 24
  2. ^ Jump up to: а б Херб, С.; и др. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в протон-ядерных столкновениях с энергией 400 ГэВ». Письма о физических отзывах . 39 (5): 252–255. Бибкод : 1977PhRvL..39..252H . дои : 10.1103/PhysRevLett.39.252 . ОСТИ   1155396 .
  3. ^ КЛЕО И НИМ
  4. ^ Jump up to: а б с КЛЕО II НИМ
  5. ^ Хопман, П.; и др. (1996). «Оптимизация конструкции кремниевого микрополоскового детектора для CLEO III» . Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 383 (1): 98–103. Бибкод : 1996NIMPA.383...98H . дои : 10.1016/S0168-9002(96)00662-6 .
  6. ^ Jump up to: а б Петерсон, Д. (1998). «Строительство системы слежения CLEOIII: кремниевый вершинный детектор и дрейфовая камера». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 409 (1–3): 204–209. Бибкод : 1998NIMPA.409..204P . дои : 10.1016/S0168-9002(98)00078-3 .
  7. ^ Беркельман (2004) с. 30
  8. ^ Беркельман (2004) с. 71
  9. ^ Беркельман (2004), стр. 142-146.
  10. ^ Беркельман (2004), стр. 136-141.
  11. ^ Беркельман (2004) с. 116
  12. ^ Хонсейд, К. «CESR и CLEO» (PDF) . В Яросе, JA; Пескин, МЭ (ред.). Материалы 19-го Международного симпозиума по взаимодействиям фотонов и лептонов при высоких энергиях LP99 . стр. 3–11.
  13. ^ Беркельман (2004) с. 96
  14. ^ Беркельман (2004) с. 13
  15. ^ Исследование AIP, с. 104
  16. ^ Огюстен, Дж.; и др. (1974). «Открытие узкого резонанса в электронной + и − Аннигиляция» . Physical Review Letters . 33 (23): 1406–1408. Bibcode : 1974PhRvL..33.1406A . doi : 10.1103/PhysRevLett.33.1406 .
  17. ^ Обер, Дж.; и др. (1974). «Экспериментальное наблюдение тяжелой частицы J» . Письма о физических отзывах . 33 (23): 1404–1406. Бибкод : 1974PhRvL..33.1404A . дои : 10.1103/PhysRevLett.33.1404 .
  18. ^ Беркельман (2004) с. 19
  19. ^ Беркельман (2004) с. 26
  20. ^ Беркельман (2004) с. 28
  21. ^ Бергер, К.; и др. (1978). «Наблюдение узкого резонанса, образовавшегося в e + и − аннигиляция при энергии 9,46 ГэВ». Physics Letters B. 76 ( 2): 243–245. Бибкод : 1978PhLB...76..243B . doi : 10.1016/0370-2693(78)90287-3 .
  22. ^ Дарден, К.; и др. (1978). «Наблюдение узкого резонанса при энергии 9,46 ГэВ в электрон-позитронной аннигиляции». Буквы по физике Б. 76 (2): 246–248. Бибкод : 1978PhLB...76..246D . дои : 10.1016/0370-2693(78)90288-5 .
  23. ^ Бьенлайн, Дж.; и др. (1978). «Наблюдение узкого резонанса при энергии 10,02 ГэВ в э. + и − Аннигиляции». Physics Letters B. 78 ( 2–3): 360–363. Бибкод : 1978PhLB...78..360B . doi : 10.1016/0370-2693(78)90040-0 .
  24. ^ Дарден, К.; и др. (1978). «Доказательства узкого резонанса при энергии 10,01 ГэВ в электрон-позитронной аннигиляции». Буквы по физике Б. 78 (2–3): 364–365. Бибкод : 1978PhLB...78..364D . дои : 10.1016/0370-2693(78)90041-2 .
  25. ^ Jump up to: а б с Эндрюс, Д.; и др. (1980). «Наблюдение трех состояний ипсилона». Письма о физических отзывах . 44 (17): 1108–1111. Бибкод : 1980PhRvL..44.1108A . дои : 10.1103/PhysRevLett.44.1108 .
  26. ^ Jump up to: а б Берингер, Т.; и др. (1980). «Наблюдение ϒ, ϒ ′ , и ϒ ′′ на Корнеллском накопителе электронов». Physical Review Letters . 44 (17): 1111–1114. Bibcode : 1980PhRvL..44.1111B . doi : 10.1103/PhysRevLett.44.1111 .
  27. ^ Jump up to: а б Эндрюс, Д.; и др. (1980). «Наблюдение четвертого состояния ипсилона в электронной + и − Аннигиляции». Physical Review Letters . 45 (4): 219–221. Bibcode : 1980PhRvL..45..219A . doi : 10.1103/PhysRevLett.45.219 .
  28. ^ Jump up to: а б Финоккьяро, Г.; и др. (1980). «Наблюдение ϒ ′′′ на кольце хранения электронов Корнелла». Physical Review Letters . 45 (4): 222–225. Bibcode : 1980PhRvL..45..222F . doi : 10.1103/PhysRevLett.45.222 .
  29. ^ Jump up to: а б Мюллер, Джей-Джей; и др. (1981). «Измерение ветвления Υ(2S)→π + п − +Υ(1S)». Physical Review Letters . 46 (18): 1181. Бибкод : 1981PhRvL..46.1181M . doi : 10.1103/PhysRevLett.46.1181 .
  30. ^ Jump up to: а б Чедвик, К.; и др. (1981). «Распад b-адронов до одномюонного и димюонного конечных состояний». Письма о физических отзывах . 46 (2): 88–91. Бибкод : 1981PhRvL..46...88C . doi : 10.1103/PhysRevLett.46.88 .
  31. ^ Беркельман (2004), стр. 134-146.
  32. ^ Jump up to: а б с Беркельман (2004) с. 56
  33. ^ Беркельман (2004) с. 57
  34. ^ Jump up to: а б Фултон, Р.; и др. (1990). «Наблюдение полулептонных распадов B-мезона в неочарованные конечные состояния» . Письма о физических отзывах . 64 (1): 16–20. Бибкод : 1990PhRvL..64...16F . дои : 10.1103/PhysRevLett.64.16 . hdl : 1808/1455 . ПМИД   10041262 .
  35. ^ Jump up to: а б Альбрехт, Х.; и др. (1991). «Реконструкция полулептонных распадов b→u». Буквы по физике Б. 255 (2): 297–304. Бибкод : 1991PhLB..255..297A . дои : 10.1016/0370-2693(91)90251-К .
  36. ^ Альбрехт, Х.; и др. (1987). «Наблюдение за Б. 0 – Б 0 смешивание». Physics Letters B. 192 ( 1–2): 245–252. Bibcode : 1987PhLB..192..245A . doi : 10.1016/0370-2693(87)91177-4 .
  37. ^ Беркельман (2004) с. 66
  38. ^ Jump up to: а б с Аммар, Р.; и др. (1993). «Доказательства распада диаграммы пингвина: первое наблюдение B → K * (892)γ" . Physical Review Letters . 71 (5): 674–678. Бибкод : 1993PhRvL..71..674A . doi : 10.1103/PhysRevLett.71.674 . hdl : 1808/1476 . PMID   10055338 .
  39. ^ Jump up to: а б с Алам, М.; и др. (1995). «Первое измерение скорости инклюзивного радиационного распада пингвинов b→sγ». Письма о физических отзывах . 74 (15): 2885–2889. Бибкод : 1995PhRvL..74.2885A . doi : 10.1103/PhysRevLett.74.2885 . ПМИД   10058050 .
  40. ^ Баттл, М.; и др. (1993). «Наблюдение за Б. 0 распад на два бесчармных мезона» . Physical Review Letters . 71 (24): 3922–3926. Бибкод : 1993PhRvL..71.3922B . doi : 10.1103/PhysRevLett.71.3922 . hdl : 1808/1470 . PMID   10055109 .
  41. ^ Jump up to: а б Годанг, Р.; и др. (1998). «Наблюдение эксклюзивных двухчастичных B-распадов на каоны и пионы». Письма о физических отзывах . 80 (16): 3456–3460. arXiv : hep-ex/9711010 . Бибкод : 1998PhRvL..80.3456G . дои : 10.1103/PhysRevLett.80.3456 .
  42. ^ Нойберт, М. (1996). «Распады B и нарушение CP». Международный журнал современной физики А. 11 (23): 4173–4240. arXiv : hep-ph/9604412 . Бибкод : 1996IJMPA..11.4173N . дои : 10.1142/S0217751X96001966 . S2CID   1098172 .
  43. ^ Картер, AB; Санда, А.И. (1981). «CP-нарушение при распаде B-мезона». Физический обзор D . 23 (7): 1567–1579. Бибкод : 1981PhRvD..23.1567C . дои : 10.1103/PhysRevD.23.1567 .
  44. ^ Беркельман (2004) с. 82-85
  45. ^ Беркельман (2004) с. 93
  46. ^ Jump up to: а б Артузо, М.; и др. (2005). «Детектор CLEO RICH». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 554 (1–3): 147–194. arXiv : физика/0506132 . Бибкод : 2005NIMPA.554..147A . дои : 10.1016/j.nima.2005.07.056 . S2CID   15607353 .
  47. ^ Желтая книга с. 155
  48. ^ Беркельман (2004) с. 100
  49. ^ Эндрюс, Д.; и др. (1982). «Сверхпроводящий соленоид для экспериментов со встречными лучами». Достижения криогенной техники . 27 : 143.
  50. ^ КЛЕО И НИМ с. 53
  51. ^ КЛЕО И НИМ с. 51
  52. ^ КЛЕО И НИМ с. 67
  53. ^ Кассель, Д.; и др. (1986). «Проектирование и строительство дрейфовой камеры CLEO II». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 252 (2–3): 325–330. Бибкод : 1986NIMPA.252..325C . дои : 10.1016/0168-9002(86)91201-5 .
  54. ^ Желтая книга
  55. ^ Росс, В. (1997). «Кремниевый вершинный детектор CLEO II.V». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 386 (1): 32–36. Бибкод : 1997NIMPA.386...32R . дои : 10.1016/S0168-9002(96)01092-3 .
  56. ^ Вонтерн, Э.; и др. (2003). «Состояние кремниевого трекера CLEO III». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 511 (1–2): 11–15. Бибкод : 2003NIMPA.511...11В . дои : 10.1016/S0168-9002(03)01740-6 .
  57. ^ Желтая книга с. 159
  58. ^ КЛЕО И НИМ, с. 62
  59. ^ КЛЕО И НИМ, с. 64
  60. ^ КЛЕО И НИМ, с. 63
  61. ^ Блюхер, Э.; и др. (1986). «Испытания кристаллов йодида цезия для электромагнитного калориметра». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . Секция А. 249 (2–3): 201–227. Бибкод : 1986NIMPA.249..201B . дои : 10.1016/0168-9002(86)90669-8 .
  62. ^ Jump up to: а б Андерсон, С.; и др. (2001). «Первое наблюдение распада B 0 → Д *− п п п + и Б 0 → Д *− p n ". Physical Review Letters . 86 (13): 2732–2736. arXiv : -ex/0009011 . Bibcode : 2001PhRvL..86.2732A . doi : /PhysRevLett.86.2732 . PMID   11290026. . 37306280   hep 10.1103
  63. ^ Jump up to: а б с Эрлих, Р.; и др. (1983). «Идентификация частиц с помощью ионизационных измерений: Описание системы CLEO dE/dx». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . 211 (1): 17–45. Бибкод : 1983НИМПР.211...17Е . дои : 10.1016/0167-5087(83)90555-0 .
  64. ^ Беркельман (2004) стр. 23
  65. ^ Беркельман (2004) с. 55
  66. ^ КЛЕО И НИМ с. 65
  67. ^ КЛЕО И НИМ с. 59
  68. ^ КЛЕО И НИМ с. 66
  69. ^ Количество SPIERS PRL
  70. ^ Подсчет SPIERS PRD
  71. ^ Количество цитирований SPIERS
  72. ^ Александр, Дж.; и др. (1996). «Первое измерение фракций ветвления B→πℓν и B→ρ(ω)ℓν». Письма о физических отзывах . 77 (25): 5000–5004. Бибкод : 1996PhRvL..77.5000A . doi : 10.1103/PhysRevLett.77.5000 . ПМИД   10062690 .
  73. ^ Беренс, Б.; и др. (2000). «Измерение распада B→ρℓν и |V ub |». Физический обзор D . 61 (5): 052001. arXiv : hep-ex/9905056 . Бибкод : 2000PhRvD..61e2001B . doi : 10.1103/PhysRevD.61.052001 .
  74. ^ Борнхейм, А.; и др. (2002). «Улучшенное измерение | V ub | с инклюзивными полулептонными B-распадами». Письма о физических отзывах . 88 (23): 231803. arXiv : hep-ex/0202019 . Бибкод : 2002PhRvL..88w1803B . doi : 10.1103/PhysRevLett.88.231803 . ПМИД   12059353 . S2CID   248400750 .
  75. ^ Адам, Н.; и др. (2007). «Исследование исключительного безчаровного полулептонного B-распада и | V ub |». Письма о физических отзывах . 99 (4): 041802. arXiv : hep-ex/0703041 . Бибкод : 2007PhRvL..99d1802A . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.041802 . ПМИД   17678351 . S2CID   29808501 .
  76. ^ Аснер, Д.; и др. (2007). «Исследование эксклюзивных безчармовых полулептонных распадов B и извлечение | V ub | в CLEO». Физический обзор D . 76 (1): 012007. arXiv : hep-ex/0703042 . Бибкод : 2007PhRvD..76a2007A . doi : 10.1103/PhysRevD.76.012007 . S2CID   53466500 .
  77. ^ Экхарт, Э.; и др. (2002). «Наблюдение от Б до К 0
    С     п + п − и доказательства от B до K *± п ∓ ". Письма о физическом обзоре . 89 (25): 251801. arXiv : hep-ex/0206024 . Бибкод : 2002PhRvL..89y1801E . doi : /PhysRevLett.89.251801 . PMID   12484873. . S2CID   11 8596678 10.1103
  78. ^ Бриер, Р.; и др. (2001). «Наблюдение B→ φ K и B→ φ K * ". Physical Review Letters . 86 (17): 3718–3721. arXiv : hep-ex/0101032 . Bibcode : 2001PhRvL..86.3718B . doi : 10.1103/PhysRevLett.86.3718 . PMID   11329307 .
  79. ^ Кронин-Хеннесси, Д.; и др. (2000). «Исследование двухчастичных распадов B на каоны и пионы: наблюдение B → π». + п − , Б→ К ± п 0 , и B→ K 0 п 0 Распадается». arXiv : hep-ex/0001010 .
  80. ^ Джессоп, К.; и др. (2000). «Исследование распада безчаровного адронного B-мезона до конечных состояний псевдоскалярного вектора». Письма о физических отзывах . 85 (14): 2881–2885. arXiv : hep-ex/0006008 . Бибкод : 2000PhRvL..85.2881J . doi : 10.1103/PhysRevLett.85.2881 . ПМИД   11005959 . S2CID   12584275 .
  81. ^ Ричичи, С.; и др. (2000). «Двухчастичный распад B-мезона на η и η': наблюдение B → η K * ". Письма о физическом обзоре . 85 (3): 520–524. arXiv : hep-ex/9912059 . Bibcode : 2000PhRvL..85..520R . doi : /PhysRevLett.85.520 . PMID   10991330. S2CID 10.1103   10355. 681 .
  82. ^ Беренс, Б.Х.; и др. (1998). «Двухчастный распад B-мезона на η и η': наблюдение B → η'K». Письма о физических отзывах . 80 (17): 3710–3714. arXiv : hep-ex/9801012 . Бибкод : 1998PhRvL..80.3710B . дои : 10.1103/PhysRevLett.80.3710 .
  83. ^ Махапатра, Р.; и др. (2002). «Наблюдение Эксклюзивного Б → Д * К *− Распады». Письма о физическом обзоре . 88 (10): 101803. arXiv : hep-ex/0112033 . Bibcode : 2002PhRvL..88j1803M . doi : 10.1103/PhysRevLett.88.101803 . PMID   11909343. . S2CID   35762450 .
  84. ^ Коэн, Т.; и др. (2002). «Наблюдение за Б. 0 → Д 0 п 0 и Б 0 → Д *0 п 0 ". Письма о физическом обзоре . 88 (6): 062001. arXiv : hep-ex/0110055 . Bibcode : 2002PhRvL..88f2001C . doi : 10.1103/PhysRevLett.88.062001 . PMID   11863797 .
  85. ^ Фу, Х.; и др. (1997). «Наблюдение эксклюзивных B-распадов до конечных состояний, содержащих очарованный барион» . Письма о физических отзывах . 79 (17): 3125–3129. Бибкод : 1997PhRvL..79.3125F . дои : 10.1103/PhysRevLett.79.3125 .
  86. ^ Эдвардс, КВ; и др. (2002). «Первое наблюдение Б. 0 → Д *0 п + п + п − п − Распады». Physical Review D. 65 ( 1): 012002. arXiv : hep-ex/0105071 . Bibcode : 2001PhRvD..65a2002E . doi : 10.1103/PhysRevD.65.012002 . S2CID   119498057 .
  87. ^ Александр, JP; и др. (2001). «Первое наблюдение B → D * ρ′, ρ′ → ω p − ". Physical Review D. 64 ( 9): 092001. arXiv : hep-ex/0103021 . Bibcode : 2001PhRvD..64i2001A . doi : 10.1103/PhysRevD.64.092001 . S2CID   197457512 .
  88. ^ Анастасов А.; и др. (2000). «Первое наблюдение распада B → J/ψ φ K». Письма о физических отзывах . 84 (7): 1393–1397. arXiv : hep-ex/9908014 . Бибкод : 2000PhRvL..84.1393A . дои : 10.1103/PhysRevLett.84.1393 . ПМИД   11017526 . S2CID   10439346 .
  89. ^ Артузо, М.; и др. (1999). «Первое наблюдение распада B 0 → Д *+ Д *− ". Physical Review Letters . 82 (15): 3020–3024. arXiv : hep-ex/9811027 . Bibcode : 1999PhRvL..82.3020A . doi : 10.1103/PhysRevLett.82.3020 .
  90. ^ Афанас, М.; и др. (1998). «Первое наблюдение подавленного распада Кабиббо B». + → Д 0 К + ". Physical Review Letters . 80 (25): 5493–5497. arXiv : hep-ex/9802023 . Bibcode : 1998PhRvL..80.5493A . doi : 10.1103/PhysRevLett.80.5493 . S2CID   10431655 .
  91. ^ Чен, А.; и др. (1983). «Доказательства существования F-мезона при энергии 1970 МэВ». Письма о физических отзывах . 51 (8): 634–637. Бибкод : 1983PhRvL..51..634C . дои : 10.1103/PhysRevLett.51.634 .
  92. ^ Бранделик, Р. (1979). «Производственные характеристики F-мезона». Буквы по физике Б. 80 (4–5): 412–418. Бибкод : 1979PhLB...80..412B . дои : 10.1016/0370-2693(79)91203-6 .
  93. ^ Астон, Д. (1981). «Фоторождение очарованных F-мезонов при энергиях γ 20–70 ГэВ» (PDF) . Буквы по физике Б. 100 (1): 91–94. Бибкод : 1981PhLB..100...91A . дои : 10.1016/0370-2693(81)90294-X .
  94. ^ Кубота, Ю.; и др. (1994). «Наблюдение нового очарованного странного мезона». Письма о физических отзывах . 72 (13): 1972–1976. arXiv : hep-ph/9403325 . Бибкод : 1994PhRvL..72.1972K . doi : 10.1103/PhysRevLett.72.1972 . ПМИД   10055756 . S2CID   119499340 .
  95. ^ Бессон, Д.; и др. (2003). «Наблюдение узкого резонанса с массой 2,46 ГэВ/с». 2 Распад до D *+
    s     п 0 и подтверждение D s J * (2317) State». Physical Review D. 68 ( 3): 032002. arXiv : hep-ex/0305100 . Bibcode : 2003PhRvD..68c2002B . doi : 10.1103/PhysRevD.68.032002 .
  96. ^ Чинабро, Д.; и др. (1994). «Наблюдение D0→K+π-». Письма о физических отзывах . 72 (10): 1406–1410. Бибкод : 1994PhRvL..72.1406C . дои : 10.1103/PhysRevLett.72.1406 . ПМИД   10055601 .
  97. ^ Копп, С.; и др. (2001). «Далитц-анализ распада D 0 → К − п + п 0 ". Physical Review D. 63 ( 9): 092001. arXiv : hep-ex/0011065 . Bibcode : 2001PhRvD..63i2001K . doi : 10.1103/PhysRevD.63.092001 . S2CID   119358307 .
  98. ^ Мурамацу, Х.; и др. (2002). «Далиц-анализ D 0 → К 0
    С     п + п − ". Письма о физическом обзоре . 89 (25): 251802. arXiv : hep-ex/0207067 . Бибкод : 2002PhRvL..89y1802M . doi : 10.1103/PhysRevLett.89.251802 . PMID   12484874 .
  99. ^ Рубин, П.; и др. (2004). «Первое наблюдение и далиц-анализ D 0 → К 0
    S     p 0 Распад». Physical Review Letters . 93 (11): 111801. arXiv : hep-ex/0405011 . Бибкод : 2004PhRvL..93k1801R . doi : /PhysRevLett.93.111801 . PMID   15447329. . S2CID   1 19398303 10.1103
  100. ^ Аснер, Д.; и др. (2005). «Ищите Д. 0 – Д 0 Смешивание в анализе графика Далица D 0 → К 0
    С     п + п − ". Physical Review D. 72 ( 1): 012001. arXiv : hep-ex/0503045 . Bibcode : 2005PhRvD..72a2001A . doi : 10.1103/PhysRevD.72.012001 . S2CID   117826765 .
  101. ^ Кронин-Хеннесси, Д.; и др. (2005). «Поиски CP-нарушения и ππ S-волны в анализе далиц-графика D 0 → п + п − п 0 ". Physical Review D. 72 ( 3): 031102. arXiv : hep-ex/0503052 . Bibcode : 2005PhRvD..72c1102C . doi : 10.1103/PhysRevD.72.031102 .
  102. ^ Бонвичини, Г.; и др. (2007). «Анализ графика Далица D + → π − п + п + Распад». Physical Review D. 76 ( 1): 012001. arXiv : 0704.3954 . Bibcode : 2007PhRvD..76a2001B . doi : 10.1103/PhysRevD.76.012001 . S2CID   119312519 .
  103. ^ Jump up to: а б Анастасов; и др. (2002). «Первое измерение Γ(D *+ ) и прецизионное измерение ". Physical Review D. 65 ( 3): 032003. arXiv : hep-ex/0108043 . Bibcode : 2002PhRvD..65c2003A . doi : 10.1103/PhysRevD.65.032003 . S2CID   116893453 .
  104. ^ Адам, Н.; и др. (2006). «Измерение абсолютной доли ветвления для D + и Д 0 Инклюзивные полулептонные распады». Physical Review Letters . 97 (25): 251801. arXiv : hep-ex/0604044 . Bibcode : 2006PhRvL..97y1801A . doi : /PhysRevLett.97.251801 . PMID   17280340. . .S2CID   31736098 10.1103
  105. ^ Хуанг, Г.; и др. (2006). «Измерение инклюзивного рождения η, η' и φ-мезонов в D 0 , Д + и Д +
    s     Decays». Physical Review D. 74 ( 11): 112005. arXiv : hep-ex/0610008 . Bibcode : 2006PhRvD..74k2005H . doi : 10.1103/PhysRevD.74.112005 . S2CID   53753695 .
  106. ^ Jump up to: а б Артузо; и др. (2005). «Улучшенное измерение кал{B}(D + → м + nu) и константа псевдоскалярного распада f D + ". Письма о физическом обзоре . 95 (25): 251801. arXiv : hep-ex/0508057 . Бибкод : 2005PhRvL..95y1801A . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.251801 . PMID   16384447 .
  107. ^ Хуанг, Г.; и др. (2005). «Измерение абсолютной доли ветвления эксклюзивного D + Полулептонические распады». Physical Review Letters . 95 (18): 181801. arXiv : -ex/0506053 . Бибкод : 2005PhRvL..95r1801H . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.181801 . PMID   16383892. . 2CID   119481953 hep
  108. ^ Коэн, Т.; и др. (2005). «Измерение абсолютной доли ветвления эксклюзивного D 0 Полулептонные распады». Physical Review Letters . 95 (18): 181802. arXiv : -ex/0506052 . Бибкод : 2005PhRvL..95r1802C . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.181802 . PMID   16383893. . 2CID   13873243 hep
  109. ^ Он, К.; и др. (2005). «Измерение абсолютных долей адронного ветвления D-мезонов и e + и − → DD Сечения при E см = 3773 МэВ». Physical Review Letters . 95 (12): 121801. arXiv : hep-ex/0504003 . Bibcode : 2005PhRvL..95l1801H . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.121801 . PMID 1   6197064 . S2CID   36759397 .
  110. ^ Рубин, П.; и др. (2006). «Новые измерения подавленных Кабиббо распадов D-мезонов в CLEO-c». Письма о физических отзывах . 96 (8): 081802. arXiv : hep-ex/0512063 . Бибкод : 2006PhRvL..96h1802R . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.081802 . ПМИД   16606168 . S2CID   1782148 .
  111. ^ Дитман, С.; и др. (2006). «Ветвящаяся фракция для дважды подавленного распада Кабиббо D» + → К + п 0 ". Physical Review D. 74 ( 7): 071102. arXiv : hep-ex/0609008 . Bibcode : 2006PhRvD..74g1102D . doi : 10.1103/PhysRevD.74.071102 .
  112. ^ Акоста, Д.; и др. (1994). «Первое измерение Γ(Ds+→μ+ν)Γ(Ds+→φπ+)». Физический обзор D . 49 (11): 5690–5700. Бибкод : 1994PhRvD..49.5690A . дои : 10.1103/PhysRevD.49.5690 . hdl : 1808/15299 . ПМИД   10016893 .
  113. ^ Яо, В.-М.; и др. (2006). «Константа распада псевдоскалярного мезона» (PDF) . Журнал физики Г. 33 (1): 1. arXiv : astro-ph/0601168 . Бибкод : 2006JPhG...33....1Y . дои : 10.1088/0954-3899/33/1/001 .
  114. ^ Атар, С.; и др. (2008). «Первое наблюдение распада D +
    s     к протону-антинейтрону». Physical Review Letters . 100 (18): 181802. arXiv : 0803.1118 . Бибкод : 2008PhRvL.100r1802A . doi : /PhysRevLett.100.181802 . PMID   18518362 .S2CID 118576327   10.1103 .
  115. ^ Балест, Р.; и др. (1997). «Наблюдение за распадом D +
    с     → оп + ". Physical Review Letters . 79 (8): 1436–1440. arXiv : hep-ex/9705006 . Bibcode : 1997PhRvL..79.1436B . doi : 10.1103/PhysRevLett.79.1436 .
  116. ^ Эйвери, П.; и др. (1992). "Д +
    s     распадается до ηρ + , нет + и фр. + ". Письма о физическом обзоре . 68 (9): 1279–1282. Бибкод : 1992PhRvL..68.1279A . doi : 10.1103/PhysRevLett.68.1279 . PMID   10046126 .
  117. ^ Александр, Дж.; и др. (1992). «Д +
    s     распадается до ηπ + и н'п + ". Physical Review Letters . 68 (9): 1275–1278. Bibcode : 1992PhRvL..68.1275A . doi : 10.1103/PhysRevLett.68.1275 . hdl : 1808/1467 . PMID   10046125 .
  118. ^ Александр, Дж.; и др. (1990). «Определение B(D +
    s     →φπ + ) через наблюдение D +
    s     →φl + ν». Physical Review Letters . 65 (13): 1531–1534. Бибкод : 1990PhRvL..65.1531A . doi : 10.1103/PhysRevLett.65.1531 . hdl : 1808/1458 . PMID   10042294 .
  119. ^ Эйвери, П.; и др. (1989). «Наблюдение за очарованным странным барионом Ξ». 0
    c     ". Physical Review Letters . 62 (8): 863–865. Бибкод : 1989PhRvL..62..863A . doi : 10.1103/PhysRevLett.62.863 . hdl : 1808/15244 . PMID   10040357 .
  120. ^ Чорна, С.; и др. (2001). «Свидетельства распада новых состояний в Ξ c ′π». Письма о физических отзывах . 86 (19): 4243–4246. arXiv : hep-ex/0012020 . Бибкод : 2001PhRvL..86.4243C . doi : 10.1103/PhysRevLett.86.4243 . ПМИД   11328145 . S2CID   119506430 .
  121. ^ Александр, Дж.; и др. (1999). «Свидетельства распада новых состояний в Ξ *
    c     π». Physical Review Letters . 83 (17): 3390–3393. arXiv : hep-ex/9906013 . Bibcode : 1999PhRvL..83.3390A . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.3390 . S2CID   28626187 .
  122. ^ Джессоп, К.; и др. (1999). «Наблюдение двух узких состояний, распадающихся в Ξ +
    c     γ и Ξ 0
    c     γ». Physical Review Letters . 82 (3): 492–496. arXiv : hep-ex/9810036 . Bibcode : 1999PhRvL..82..492J . doi : 10.1103/PhysRevLett.82.492 .
  123. ^ Бранденбург, Г.; и др. (1997). «Наблюдение двух возбужденных очарованных барионов, распадающихся на Λ +
    с     π ± ". Письма о физическом обзоре . 78 (12): 2304–2308. Бибкод : 1997PhRvL..78.2304B . doi : 10.1103/PhysRevLett.78.2304 .
  124. ^ Аммар, Р.; и др. (2001). «Первое наблюдение Σ *+
    в     Барион и новое измерение Σ +
    c     Mass». Physical Review Letters . 86 (7): 1167–1170. arXiv : hep-ex/0007041 . Бибкод : 2001PhRvL..86.1167A . doi : /PhysRevLett.86.1167 . PMID   11178035. . S2CID   1 7545140 10.1103
  125. ^ Гиббонс, Л.; и др. (1996). «Наблюдение возбужденного очарованного бариона, распадающегося на Ξ. 0
    с     π + ". Physical Review Letters . 77 (5): 810–813. Bibcode : 1996PhRvL..77..810G . doi : 10.1103/PhysRevLett.77.810 . PMID   10062912 .
  126. ^ Эйвери, П.; и др. (1995). «Наблюдение узкого состояния, распадающегося на Ξ +
    с     π − ". Письма о физическом обзоре . 75 (24): 4364–4368. arXiv : hep-ex/9508010 . Бибкод : 1995PhRvL..75.4364A . doi : /PhysrevLett.75.4364 . PMID   10059890. . S2CID   1 18949954 10.1103
  127. ^ Эдвардс, К.; и др. (1995). «Наблюдение возбужденных очарованных барионных состояний, распадающихся до Λ +
    с     π + п − ". Physical Review Letters . 74 (17): 3331–3335. Bibcode : 1995PhRvL..74.3331E . doi : 10.1103/PhysRevLett.74.3331 . PMID   10058174 .
  128. ^ Аммар, Р.; и др. (2002). «Наблюдение распада Ω 0
    С     → Ом − и + ν e ". Physical Review Letters . 89 (17): 171803. arXiv : hep-ex/0207078 . Бибкод : 2002PhRvL..89q1803A . doi : 10.1103/PhysRevLett.89.171803 . PMID   12398660 .
  129. ^ Аммар, Р.; и др. (1995). «Новые режимы распада Λ +
    c     Очарованный барион». Physical Review Letters . 74 (18): 3534–3537. Bibcode : 1995PhRvL..74.3534A . doi : 10.1103/PhysRevLett.74.3534 . PMID   10058230 .
  130. ^ Кубота, Ю.; и др. (1993). «Измерение исключительных распадов Λ c с Σ + в конечном состоянии». Physical Review Letters . 71 (20): 3255–3258. Бибкод : 1993PhRvL..71.3255K . doi : 10.1103/PhysRevLett.71.3255 . hdl : 1808/1412 . PMID   10054927 .
  131. ^ Кронин-Хеннесси, Д.; и др. (2003). «Первое наблюдение исключительных распадов Λ c на Λ π + п + п − п 0 и от Lc до Lop + ". Physical Review D. 67 ( 1): 012001. arXiv : hep-ex/0210048 . Bibcode : 2003PhRvD..67a2001C . doi : 10.1103/PhysRevD.67.012001 . S2CID   118890292 .
  132. ^ Александр, JP; и др. (1994). «Первое наблюдение распада Ξ +
    c     →Ξ 0 и + ν e и оценка Ξ +
    в     Х 0
    c     Коэффициент продолжительности жизни». Physical Review Letters . 74 (16): 3113–3117. Bibcode : 1995PhRvL..74.3113A . doi : 10.1103/PhysRevLett.74.3113 . PMID   10058115 .
  133. ^ Беркельман (2004) с. 44
  134. ^ Уэно, К.; и др. (1979). «Доказательства существования ϒ ′′ и поиск новых узких резонансов». Physical Review Letters . 42 (8): 486–489. Bibcode : 1979PhRvL..42..486U . doi : 10.1103/PhysRevLett.42.486 .
  135. ^ Бессон, Д.; и др. (1985). «Наблюдение новой структуры в электронной + и − Сечение над ϒ(4S)». Physical Review Letters . 54 (5): 381–384. Bibcode : 1985PhRvL..54..381B . doi : 10.1103/PhysRevLett.54.381 . PMID   10031500 .
  136. ^ Лавлок, DMJ; и др. (1985). «Массы, ширины и лептонные ширины высших ипсилонных резонансов». Письма о физических отзывах . 54 (5): 377–380. Бибкод : 1985PhRvL..54..377L . doi : 10.1103/PhysRevLett.54.377 . ПМИД   10031499 .
  137. ^ Джайлз, Р.; и др. (1983). «Измерение доли ветвления распада ϒ(1S)→τ + т − ". Physical Review Letters . 50 (12): 877–880. Bibcode : 1983PhRvL..50..877G . doi : 10.1103/PhysRevLett.50.877 .
  138. ^ Фултон, Р. (1989). «Первое наблюдение инклюзивного образования ψ при распаде ψ». Буквы по физике Б. 224 (4): 445–449. Бибкод : 1989PhLB..224..445F . дои : 10.1016/0370-2693(89)91476-7 .
  139. ^ Анастасов А.; и др. (1999). «Первое наблюдение Υ(1S) → γππ». Письма о физических отзывах . 82 (2): 286–290. arXiv : hep-ex/9807031 . Бибкод : 1999PhRvL..82..286A . дои : 10.1103/PhysRevLett.82.286 .
  140. ^ Фултон, Р.; и др. (1990). «Радиационный распад ϒ(1S)». Физический обзор D . 41 (5): 1401–1409. Бибкод : 1990PhRvD..41.1401F . дои : 10.1103/PhysRevD.41.1401 . HDL : 1808/15250 . ПМИД   10012491 .
  141. ^ Бонвичини, Г.; и др. (2004). «Первое наблюдение состояния Υ(1D)». Физический обзор D . 70 (3): 032001. arXiv : hep-ex/0404021 . Бибкод : 2004PhRvD..70c2001B . doi : 10.1103/PhysRevD.70.032001 . S2CID   2106218 .
  142. ^ Кронин-Хеннесси, Д.; CLEO Сотрудничество (2003). «Наблюдение адронных переходов chi b1,2 (2P) → ω Υ(1S)». arXiv : hep-ex/0311043 .
  143. ^ Бессон, Д.; и др. (2007). «Первое наблюдение Υ(3S) → τ τ и тесты универсальности лептона в распадах Υ». Письма о физических отзывах . 98 (5): 052002. arXiv : hep-ex/0607019 . Бибкод : 2007PhRvL..98e2002B . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.052002 . ПМИД   17358847 . S2CID   14374180 .
  144. ^ Jump up to: а б Аснер, Д.; и др. (2004). «Наблюдение η основной
    c     Производство в гамма-гамма-сплаве в CLEO». Physical Review Letters . 92 (14): 142001. arXiv : hep-ex/0312058 . Bibcode : 2004PhRvL..92n2001A . doi : 10.1103/PhysRevLett.92.142001 . PMID   15089 529 . С2КИД   10006467 .
  145. ^ Коэн, Т.; и др. (2006). «Распад чармония Y (4260), фунтов на квадратный дюйм (4160) и фунтов на квадратный дюйм (4040)». Письма о физических отзывах . 96 (16): 162003. arXiv : hep-ex/0602034 . Бибкод : 2006PhRvL..96p2003C . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.162003 . ПМИД   16712216 . S2CID   32357992 .
  146. ^ Адам, Н.; и др. (2005). «Наблюдение за 1 − 0 − Конечные состояния от распадов psi(2S) и e + и − Аннигиляция». Письма о физическом обзоре . 94 (5): 012005. arXiv : hep-ex/0407028 . Bibcode : 2005PhRvL..94a2005A . doi : 10.1103/PhysRevLett.94.012005 . PMID   15698072. . S2CID   11516742 .
  147. ^ Адам, Н.; и др. (2005). «Дроби ветвления для перехода от psi (2S) к J / psi». Письма о физических отзывах . 94 (23): 232002. arXiv : hep-ex/0503028 . Бибкод : 2005PhRvL..94w2002A . doi : 10.1103/PhysRevLett.94.232002 . ПМИД   16090461 . S2CID   24246777 .
  148. ^ Бриер, А.; и др. (2005). «Наблюдение тринадцати новых эксклюзивных многотельных адронных распадов ψ(2S)». Письма о физических отзывах . 95 (6): 062001. arXiv : hep-ex/0505101 . Бибкод : 2005PhRvL..95f2001B . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.062001 . ПМИД   16090940 . S2CID   15278769 .
  149. ^ Рознер, Дж.; и др. (2005). «Наблюдение h c ( 1 P 1 ) Состояние чармония». Physical Review Letters . 95 (10): 102003. arXiv : hep-ex/0505073 . Bibcode : 2005PhRvL..95j2003R . doi : /PhysRevLett.95.102003 . PMID   16196921 .S2CID .   118963524 10.1103
  150. ^ Рубин, П.; и др. (2005). «Наблюдение за 1 P 1 Состояние чармония». Physical Review D. 72 ( 9): 092004. arXiv : hep-ex/0508037 . Bibcode : 2005PhRvD..72i2004R . doi : 10.1103/PhysRevD.72.092004 . S2CID   119352801 .
  151. ^ Миллер, Д.; и др. (2007). «Измерение η − Масса мезона с использованием ψ(2S) → η J/ψ». Physical Review Letters . 99 (12): 122002. arXiv : 0707.1810 . Bibcode : 2007PhRvL..99l2002M . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.122002 . PMID 1   7930498 . S2CID   12330667 .
  152. ^ Лопес, А.; и др. (2007). «Измерение выдающихся фракций разветвления η-распада». Письма о физических отзывах . 99 (12): 122001. arXiv : 0707.1601 . Бибкод : 2007PhRvL..99l2001L . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.122001 . ПМИД   17930497 . S2CID   9339228 .
  153. ^ Баттл, М.; и др. (1994). «Измерение распадов τ-лептона, подавленных Кабиббо». Письма о физических отзывах . 73 (8): 1079–1083. arXiv : hep-ph/9403329 . Бибкод : 1994PhRvL..73.1079B . дои : 10.1103/PhysRevLett.73.1079 . ПМИД   10057619 . S2CID   118996045 .
  154. ^ Бишай, М.; и др. (1999). «Первое наблюдение распада τ − → К *− ην τ ". Physical Review Letters . 82 (2): 281–285. arXiv : hep-ex/9809012 . Бибкод : 1999PhRvL..82..281B . doi : 10.1103/PhysRevLett.82.281 . S2CID   119498677 .
  155. ^ Бергфельд, Т.; и др. (2000). «Наблюдение радиационного лептонного распада тау-лептона». Письма о физических отзывах . 84 (5): 830–834. arXiv : hep-ex/9909050 . Бибкод : 2000PhRvL..84..830B . doi : 10.1103/PhysRevLett.84.830 . ПМИД   11017384 . S2CID   119000769 .
  156. ^ Бергфельд, Т.; и др. (1997). «Первое наблюдение распадов τ→ 3πην τ и τ→ f 1 πν τ » . Письма о физических отзывах . 79 (13): 2406–2410. arXiv : hep-ex/9706020 . Бибкод : 1997PhRvL..79.2406B . doi : 10.1103/PhysRevLett.79.2406 . S2CID   119487994 .
  157. ^ Бартельт, Дж.; и др. (1996). «Первое наблюдение распада τ-→ K-ηντ». Письма о физических отзывах . 76 (22): 4119–4123. Бибкод : 1996PhRvL..76.4119B . дои : 10.1103/PhysRevLett.76.4119 . ПМИД   10061206 .
  158. ^ Армс, К.; и др. (2005). «Исследование распада τ в конечные четырехадронные состояния с каонами». Письма о физических отзывах . 94 (24): 241802. arXiv : hep-ex/0501042 . Бибкод : 2005PhRvL..94x1802A . doi : 10.1103/PhysRevLett.94.241802 . S2CID   15284065 .
  159. ^ Бэрингер, П.; и др. (1987). «Рождение η- и ω-мезонов при τ-распаде и поиск токов второго рода». Письма о физических отзывах . 59 (18): 1993–1996. Бибкод : 1987PhRvL..59.1993B . doi : 10.1103/PhysRevLett.59.1993 . hdl : 1808/15230 . ПМИД   10035390 .
  160. ^ Битва, М (1992). «Измерение времени жизни тау-лептона». Буквы по физике Б. 291 (4): 488–495. Бибкод : 1992PhLB..291..488B . дои : 10.1016/0370-2693(92)91409-3 .
  161. ^ Балест, Р.; и др. (1996). «Измерение времени жизни тау-лептона» . Буквы по физике Б. 388 (2): 402–408. Бибкод : 1996PhLB..388..402B . дои : 10.1016/S0370-2693(96)01163-X .
  162. ^ Балест, Р.; и др. (1993). «Измерение массы τ-лептона». Физический обзор D . 47 (9): Р3671–Р3675. Бибкод : 1993PhRvD..47.3671B . дои : 10.1103/PhysRevD.47.R3671 . hdl : 1808/15295 . ПМИД   10016050 .
  163. ^ Jump up to: а б Анастасов А.; и др. (1997). «Экспериментальные проверки универсальности лептона при τ-распаде». Физический обзор D . 55 (5): 2559–2576. Бибкод : 1997PhRvD..55.2559A . дои : 10.1103/PhysRevD.55.2559 . hdl : 1808/15322 .
  164. ^ Чорна, С.; и др. (1987). «Предел на массу тау-нейтрино». Физический обзор D . 35 (9): 2747–2751. Бибкод : 1987PhRvD..35.2747C . дои : 10.1103/PhysRevD.35.2747 . ПМИД   9957983 .
  165. ^ Чинабро, Д.; и др. (1993). «Предел на массу тау-нейтрино». Письма о физических отзывах . 70 (24): 3700–3704. Бибкод : 1993PhRvL..70.3700C . дои : 10.1103/PhysRevLett.70.3700 . hdl : 1808/1428 . ПМИД   10053940 .
  166. ^ Аммар, Р; и др. (1998). «Предел массы ν τ ». Буквы по физике Б. 431 (1–2): 209–218. arXiv : hep-ex/9803031 . Бибкод : 1998PhLB..431..209C . дои : 10.1016/S0370-2693(98)00539-5 . S2CID   117952401 .
  167. ^ Афанас, М.; и др. (2000). «Предел массы тау-нейтрино от τ − → п − п + п − п 0 ν τ ". Physical Review D. 61 ( 5): 052002. arXiv : hep-ex/9906015 . Bibcode : 2000PhRvD..61e2002A . doi : 10.1103/PhysRevD.61.052002 .
  168. ^ Александр, JP; и др. (1997). «Определение параметров Мишеля и спиральности τ-нейтрино при τ-распаде». Физический обзор D . 56 (9): 5320–5329. arXiv : hep-ex/9705009 . Бибкод : 1997PhRvD..56.5320A . дои : 10.1103/PhysRevD.56.5320 . S2CID   119368464 .
  169. ^ Чен, В. (1990). «Измерение γγ-ширин состояний чармония». Буквы по физике Б. 243 (1–2): 169–174. Бибкод : 1990PhLB..243..169C . дои : 10.1016/0370-2693(90)90975-C .
  170. ^ Доминик, Дж.; и др. (1994). «Измерение двухфотонного рождения χc2». Физический обзор D . 50 (7): 4265–4271. Бибкод : 1994PhRvD..50.4265D . дои : 10.1103/PhysRevD.50.4265 . hdl : 1808/15301 . ПМИД   10018068 .
  171. ^ Годанг, Р.; и др. (1997). «Ограничение на двухфотонное образование кандидата глюбола f J (2220) в CLEO». Письма о физических отзывах . 79 (20): 3829–3833. arXiv : hep-ex/9703009 . Бибкод : 1997PhRvL..79.3829G . дои : 10.1103/PhysRevLett.79.3829 . S2CID   204925453 .
  172. ^ Доббс, С.; и др. (2005). «Поиск X (3872) в гамма-гамме Fusion и ISR в CLEO». Письма о физических отзывах . 94 (3): 032004. arXiv : hep-ex/0410038 . Бибкод : 2005PhRvL..94c2004D . doi : 10.1103/PhysRevLett.94.032004 . ПМИД   15698254 . S2CID   45442005 .
  173. ^ Доббс, С.; и др. (2006). «Двухфотонная ширина хи с2 ». Физический обзор D . 73 (7): 071101. arXiv : hep-ex/0510033 . Бибкод : 2006PhRvD..73g1101D . дои : 10.1103/PhysRevD.73.071101 . S2CID   119090544 .
  174. ^ Артузо, М.; и др. (1994). «Измерение сечения γγ→pp¯» . Физический обзор D . 50 (9): 5484–5490. Бибкод : 1994PhRvD..50.5484A . дои : 10.1103/PhysRevD.50.5484 . HDL : 1808/15300 . ПМИД   10018206 .
  175. ^ Ламбрехт, М.; и др. (1994). «Двухфотонное рождение заряженных пар пионов и каонов». Физический обзор D . 50 (5): 3027–3037. arXiv : hep-ph/9403379 . Бибкод : 1994PhRvD..50.3027D . дои : 10.1103/PhysRevD.50.3027 . ПМИД   10017938 . S2CID   119075107 .
  176. ^ Андерсон, С.; и др. (1997). «Производство Λ Λ в двухфотонных взаимодействиях в CLEO». Физический обзор D . 56 (5): R2485–R2489. arXiv : hep-ex/9701013 . Бибкод : 1997PhRvD..56.2485A . дои : 10.1103/PhysRevD.56.R2485 . S2CID   116897986 .
  177. ^ Бессон, Д.; и др. (2007). «Измерение полного адронного сечения в e + и − Аннигиляции ниже 10,56 ГэВ». Physical Review D. 76 ( 7): 072008. arXiv : 0706.2813 . Bibcode : 2007PhRvD..76g2008B . doi : 10.1103/PhysRevD.76.072008 . S2CID   11913360 6 .
  178. ^ Педлар, Т.; и др. (2005). «Прецизионные измерения времениподобных электромагнитных форм-факторов пиона, каона и протона». Письма о физических отзывах . 95 (26): 261803. arXiv : hep-ex/0510005 . Бибкод : 2005PhRvL..95z1803P . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.261803 . ПМИД   16486342 . S2CID   5695154 .
  179. ^ Бессон, Д.; и др. (1986). «Поиск моноэнергетических фотонов из Υ(1S)→γ+X». Физический обзор D . 33 (1): 300–302. Бибкод : 1986PhRvD..33..300B . дои : 10.1103/PhysRevD.33.300 . ПМИД   9956476 .
  180. ^ Алам, М.; и др. (1989). «Поиск нейтрального бозона Хиггса в распаде B-мезона» (PDF) . Физический обзор D . 40 (3): 712–720. Бибкод : 1989PhRvD..40..712A . дои : 10.1103/PhysRevD.40.712 . hdl : 1808/15240 . ПМИД   10011872 .
  181. ^ Алам, М.; и др. (1983). «Поиск образования аксионов при ϒ-распаде». Физический обзор D . 27 (7): 1665–1667. Бибкод : 1983PhRvD..27.1665A . дои : 10.1103/PhysRevD.27.1665 .
  182. ^ Джентиле, Т.; и др. (1987). «Поиск магнитно заряженных частиц, образующихся в эл. + и − аннигиляции при √s =10,6 ГэВ». Physical Review D. 35 ( 3): 1081–1084. Bibcode : 1987PhRvD..35.1081G . doi : 10.1103/PhysRevD.35.1081 . PMID   9957760 .
  183. ^ Балест, Р.; и др. (1995). «Υ(1S)→γ+невзаимодействующие частицы». Физический обзор D . 51 (5): 2053–2060. Бибкод : 1995PhRvD..51.2053B . doi : 10.1103/PhysRevD.51.2053 . hdl : 1808/15306 . ПМИД   10018676 .
  184. ^ Боукок, Т.; и др. (1989). «Поиск рождения дробно заряженных частиц в эл. + и − аннигиляции при s=10,5 ГэВ». Physical Review D. 40 ( 1): 263–266. Бибкод : 1989PhRvD..40..263B . doi : 10.1103/PhysRevD.40.263 . hdl : 1808/15241 . PMID   10011682 .
  185. ^ Савинов В.; и др. (2001). «Поиск скалярного нижнего кварка с массой 3,5–4,5 ГэВ/с». 2 ". Physical Review D. 63 ( 5): 051101. arXiv : hep-ex/0010047 . Bibcode : 2001PhRvD..63e1101S . doi : 10.1103/PhysRevD.63.051101 . S2CID   118972108 .
  186. ^ Аммар, Р.; и др. (2001). «Поиск Фамилона через B ± → п ± Х 0 , Б ± → К ± Х 0 и Б 0 → К 0
    С     Х 0 Распады». Письма о физическом обзоре . 87 (27): 271801. arXiv : hep-ex/0106038 . Bibcode : 2001PhRvL..87A1801A . doi : 10.1103/PhysRevLett.87.271801 . PMID   11800872. . S2CID   36906207 .
  187. ^ Беркельман (2004) с. 21
  188. ^ Исследование AIP, с. 116
  189. ^ Исследование AIP, с. 115
  190. ^ Исследование AIP, с. 117
  191. ^ Беркельман (2004) с. 131
  192. ^ Беркельман (2004) с. 130
  193. ^ Каталог сотрудничества
  194. ^ Беркельман (2004) с. 132
  195. ^ Беркельман (2004) с. 95
  196. ^ Аммар, Р.; и др. (1997). «Измерение параметров Мишеля при лептонном распаде Тау». Письма о физических отзывах . 78 (25): 4686–4690. Бибкод : 1997PhRvL..78.4686A . doi : 10.1103/PhysRevLett.78.4686 . hdl : 1808/1416 .
  197. ^ Список авторов SPIERS
  198. ^ Адамс, Г.; и др. (2007). «χ c0 и χ c2 распадаются на конечные состояния η η, η η' и η' η'». Физический обзор D . 75 (7): 071101. arXiv : hep-ex/0611013 . Бибкод : 2007PhRvD..75g1101A . doi : 10.1103/PhysRevD.75.071101 . S2CID   7843717 .

Ссылки

[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=CLEO_(particle_detector)&oldid=1193718366"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 4ccd61ad34350bd78d31c93e088150de__1704429840
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/4c/de/4ccd61ad34350bd78d31c93e088150de.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
CLEO (particle detector) - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)