✖


Jump to content

Форма атомного ядра

    Add links

    Вытянутая сфероидальная форма протона и нейтрона получена в результате анализа электромагнитного перехода из основного в возбужденное состояние. [1]

    Форма атомного ядра зависит от множества факторов, связанных с размером и формой составляющих его нуклонов, а также от ядерных сил, удерживающих их вместе. Происхождение формы ядра начинается с пространственной протяженности (так называемого среднеквадратичного зарядового радиуса) почти всех стабильных и очень многих нестабильных ядер, которая была определена в основном экспериментами по рассеянию электронов и мюонов, а также спектроскопическими экспериментами. [2] Важным фактором внутренней структуры ядра является нуклон-нуклонный потенциал, который в конечном итоге определяет расстояние между отдельными нуклонами: [3] в то время как провал зарядовой плотности некоторых легких нуклидов образует меньшую плотность нуклонной материи. [4] Удивительное ожидание несферической формы ядра возникло в 1939 году при спектроскопическом анализе квадрапольных моментов. [5] в то время как вытянутая сфероидальная форма нуклона возникает в результате анализа собственного четверного момента. [1] Простая сферическая аппроксимация размера и формы ядра в лучшем случае представляет собой учебник по размеру и форме ядра. [6] Необычное космическое изобилие альфа-нуклидов вдохновило на геометрическое расположение альфа-частиц в качестве решения ядерных форм, хотя атомное ядро ​​обычно принимает форму вытянутого сфероида. Нуклиды также могут быть дискообразными (сплюснутая деформация), трехосными (сочетание сплюснутой и вытянутой деформаций) или грушевидными. [7] [8]

    Происхождение ядерной формы

    [ редактировать ]

    Атомное ядро ​​состоит из протонов и нейтронов (вместе называемых нуклонами). В Стандартной модели физики элементарных частиц нуклоны относятся к группе, называемой адроны , — наименьшим из известных частиц во Вселенной, имеющих измеримый размер и форму. [1] Каждый из них, в свою очередь, состоит из трех кварков . Пространственная протяженность и форма нуклонов (и нуклидов, собранных из них) в конечном итоге включают взаимодействия кварков внутри нуклонов и между ними. Сам кварк не имеет измеримого размера в экспериментальном пределе, заданном электроном ( ≈ 10 −18 м в диаметре). [9] Размер, или среднеквадратичный (RMS) зарядовый радиус протона (самого маленького нуклида), имеет рекомендованное CODATA 2018 значение 0,8414 (19) фм (10 −15 м), хотя значения могут варьироваться на несколько процентов в зависимости от используемого экспериментального метода (см. головоломку о радиусе протона ). Размер нуклида составляет до ≈ 6 Фм. Самый крупный стабильный нуклид, свинец-208 , имеет среднеквадратичный радиус заряда 5,5012 фм, а самый большой нестабильный нуклид америций-243 имеет экспериментальный среднеквадратичный радиус заряда 5,9048 фм. [2] Основным источником значений ядерного радиуса являются эксперименты по упругому рассеянию (электронов и мюонов ), но данные о ядерных радиусах также поступают из экспериментов по спектроскопическому изотопному сдвигу (рентгеновскому и оптическому), β-распаду , зеркальными ядрами α -распаду и рассеянию нейтронов. . [10] Хотя значения радиуса ограничивают пространственную протяженность ядра, спектроскопические эксперименты и эксперименты по рассеянию, датированные 1935 годом, [11] во многих случаях указывают на отклонение распределения заряда ядра или квадрупольного момента, соответствующего несферической форме ядра для многих ядер.

    Простое сферическое приближение

    [ редактировать ]
    Прогноз сферического радиуса аппроксимирует экспериментальный среднеквадратичный радиус заряда выше A ≈ 40.

    двух типов, Атомное ядро ​​изображалось как компактная связка нуклонов изображенных в виде плотно упакованных сфер. Такое изображение атомного ядра лишь приблизительно соответствует эмпирическим данным о размере и форме ядра. Среднеквадратичный (RMS) зарядовый радиус большинства стабильных (и многих нестабильных) нуклидов был определен экспериментально. [2] Если предположить, что ядро ​​сферически симметрично, то приближённая связь между радиусом ядра и массовым числом возникает выше A=40 по формуле R=R o A -1/3 с R o = 1,2 ± 0,2 Фм. [6] R — прогнозируемый сферический радиус ядра, A — массовое число, а R o — константа, определяемая экспериментальными данными. Это соотношение радиуса и массы уходит корнями в модель капли жидкости , предложенную Гамовым в 1930 году. [12] На графике справа показано отношение радиуса к массе экспериментального радиуса заряда (синяя линия). [2] по сравнению со сферическим приближением (зеленая линия). Для легких нуклидов ниже A = 40 гладкая криволинейная диаграмма сферического радиуса контрастирует с неустойчивой экспериментальной зависимостью радиуса от массы. Для средних и тяжелых нуклидов выше А=40 графики сходятся и идут примерно параллельно при R o = 1.

    Форма нуклона

    [ редактировать ]

    Эмпирические знания о форме нуклонов возникают в результате изучения перехода протона из основного состояния N (938) в первое возбужденное состояние ∆ + (1232). [1] Многочисленные исследования с использованием различных моделей привели к предположению о несферической форме. Среднеквадратический радиус заряда протона, составляющий 0,8414 фм, определяет только пространственную протяженность распределения его заряда, то есть расстояние от его центра массы до самой дальней точки. Исследование угловой зависимости распределения заряда показывает, что протон не является идеальной сферой. Зависимый от модели анализ собственного квадрупольного момента предполагает, что форма нуклона в основном состоянии соответствует форме вытянутого сфероида. [13]

    Собственный квадрупольный момент отличается от спектроскопического квадрупольного момента, который был понят более 50 лет назад. [14] Собственный квадрупольный момент относится к неподвижной системе координат, которая вращается вместе с нуклоном, в отличие от спектроскопически измеренного квадрупольного момента. В то время как спектроскопический квадрупольный момент нуклона равен нулю из-за правил выбора углового момента, связанных со спином, ненулевой собственный квадруполь получается в результате электромагнитных квадрупольных переходов между основным N (938) и ∆(1232) возбужденными состояниями нуклона. [15] Протон и нейтрон имеют почти одинаковую массу (938 МэВ). [16] и его можно рассматривать как одну частицу, нуклон N (938), с двумя разными зарядовыми состояниями (протон +1 и нейтрон 0). [17] протона и ∆ Основное состояние N (938) + (1232) Возбуждённое состояние имеет различную форму. [18] Переход между состояниями поддерживает деформацию вытянутого сфероида для основного состояния и деформацию сплюснутого сфероида для возбужденного состояния.

    Качественная картина спин-спиновой силы, отталкивающей однотипные кварки к противоположным концам вытянутых нуклонов. [17]

    Основное состояние вытянутой формы отражает межкварковые взаимодействия, возникающие из принципа исключения Паули . В основном состоянии два нижних кварка нейтрона в основном состоянии находятся в состоянии изоспина 1 и одновременно в состоянии спина 1, чтобы волновая функция спин-изоспина была симметричной. [17] Принцип исключения встроен в антисимметричную фермионную волновую функцию, тем самым запрещая паре идентичных фермионов занимать одно и то же квантовое состояние. [19] В соответствии с запретительной силой Паули, [ сомнительно – обсудить ] спин-спиновая сила отталкивания между идентичными фермионами отталкивает кварки с одинаковым вкусом дальше друг от друга. И наоборот, когда спины пары разнородных фермионов выравниваются, например, пары верхнего/нижнего кварка внутри нуклона в основном состоянии, ядерная сила притягивается и притягивает частицы друг к другу, не нарушая при этом принцип запрета Паули. . [15] Внутри нейтрона в основном состоянии это приводит к картине спиновых взаимодействий (вверху), в которой два нижних кварка (например, фермионы) качественно отталкиваются к любому концу вытянутой структуры нуклона, одновременно притягиваясь к верхнему кварку (в отличие от фермиона) в середина. Подобные спин-спиновые взаимодействия происходят и в протоне, который считается идентичным нейтрону, но существует в другом зарядовом состоянии. [19]

    Методы рассеяния электронов, впервые предложенные Робертом Хофштадтером, дали первое указание на более глубокую структуру нуклона. [20] Техника в принципе аналогична эксперименту Резерфорда с золотой фольгой, в котором альфа-частицы направляются на тонкую золотую фольгу, но использование Хофштадтером электронов, а не альфа-частиц, позволило обеспечить гораздо более высокое разрешение. В частности, было показано, что радиальная плотность заряда нейтрона имеет сложную внутреннюю структуру, состоящую из положительного ядра и отрицательной оболочки, что качественно соответствует распределению заряда кварков нейтрона, показанному выше. [20] [21] [22] За эту работу Хофштадтер получил Нобелевскую премию в 1961 году, за несколько лет до того, как Мюррей Гелл-Манн сформулировал кварковую модель в 1965 году. [21]

    Пространство между нуклонами

    [ редактировать ]
    Производная потенциала Рида иллюстрирует силы притяжения и отталкивания между нуклонами, определяющие пространство между ними. [3]

    Атомное ядро ​​представляет собой систему протонов нейтронов и связанную . Пространственная протяженность и форма ядра зависят не только от размера и формы дискретных нуклонов, но и от расстояния между ними (межнуклонного расстояния). (Другие факторы включают вращение , выравнивание, орбитальное движение и местное ядерное окружение (см. Эффект ЭМС ).) Близость соседних нуклонов определяется нуклон-нуклонным потенциалом , а силу между парой нуклонов можно получить, приняв производная потенциала. Сильное ядерное взаимодействие между нуклонами является короткодействующим, и взаимодействие между парой нуклонов зависит от расстояния между ними. Ниже 0,5 фм каждый нуклон имеет отталкивающее твердое ядро, которое не позволяет соседним нуклонам приблизиться ближе. [23] Силы отталкивания и притяжения уравновешиваются при ≈ 0,8 Фм и становятся максимально притягивающими при ≈ 1,0 Фм, как показано на диаграмме. [3] Поскольку для их разделения требуется энергия, говорят, что пара нуклонов находится в связанном состоянии . Связанное состояние протон-нейтрон (pn), или pn-пара, стабильно и повсеместно встречается в барионной материи. [24] Пара pn неявно входит в десятку самых распространенных изотопов во Вселенной, восемь из которых содержат равное количество протонов и нейтронов (см. Правило Оддо-Харкинса и распространенность элементов ). И наоборот, связанные состояния протон-протон ( дипротон ) и нейтрон-нейтрон ( динейтрон ) нестабильны и поэтому редко встречаются в природе. Дейтрон (простейшая pn-пара) не имеет сферической формы из-за своего квадрупольного момента . [5] Поперечная плотность заряда дейтрона теперь подтверждает вытянутую или вытянутую форму. [25]

    Мягкое ядро ​​легких нуклидов

    [ редактировать ]
    Провал плотности заряда вблизи оси Y указывает на меньшую плотность ядра некоторых легких нуклидов. [26]

    Методы рассеяния электронов дали ключ к разгадке внутренней структуры легких нуклидов. Пары протон-нейтрон испытывают сильную отталкивающую составляющую ядерного взаимодействия в пределах ≈ 0,5 Фм (см. «Пространство между нуклонами» выше). Поскольку нуклоны не могут группироваться плотнее, почти все ядра имеют одинаковую центральную плотность. [6] Хотя это утверждение в целом справедливо для нуклидов выше уровня кальция-40, эксперименты по рассеянию электронов на многих более легких нуклидах показывают, что ядро ​​ядра значительно менее плотно, чем остальная часть ядра. Независимый от модели анализ плотностей ядерных зарядов как для He-3, так и для He-4, например, указывает на значительную центральную депрессию в радиусе 0,8 фм. [4] Другие легкие нуклиды, включая углерод-12 и кислород-16, демонстрируют аналогичные максимумы плотности заряда вне центра. [20] [26] Более низкая плотность радиального заряда внутри ядра ядра отражает меньшую вероятность того, что рассеивающиеся электроны столкнутся с нуклоном вблизи центра ядра по сравнению с окружающей ядерной структурой.

    Альфа-частица как возможный строительный блок

    [ редактировать ]
    Альфа-нуклиды представляют собой необычайно многочисленные продукты высокоэнергетических процессов нуклеосинтеза.

    Хотя протон и нейтрон являются строительными блоками атомного ядра, необычное естественное изобилие альфа -нуклидов побудило исследования роли альфа-частицы или ядра гелия-4 как потенциального строительного блока материи. [27] Модели альфа-кластера предполагают, что атомное ядро ​​состоит из дискретных альфа-частиц, которые занимают средние относительные положения. Водород составляет 74% обычной барионной материи Вселенной, но 99% остальной материи содержится всего в восьми нуклидах. , , , , , , , и ), семь из которых являются альфа-нуклидами. В таблице ниже формы этих нуклидов могут соответствовать простым геометрическим расположениям альфа-частиц с соответствующими предсказаниями радиуса. [28]

    Геометрические формы наиболее распространенных альфа-нуклидов
    Нуклид Количество
    α -частицы     		Геометрия [29] Радиус
    Предсказанный [28] Экспериментальный [2]
    3 Треугольник [30] 2,43 фм 2,47 фм
    4 Тетраэдр [31] 2,54 фм 2,70 фм
    5 Треугольная бипирамида 2,76 фм 3,01 фм
    Квадратная пирамида 2,79 фм
    6 Октаэдр 2,85 фм 3,06 фм
    Шестиугольник 3,79 фм
    8 Кубический 3,37 фм 3,26 фм
    Октагон 4,85 фм

    Более тяжелые нуклиды

    [ редактировать ]

    Для средних и тяжелых нуклидов сферическая модель атомного ядра несовместима с наблюдаемыми большими квадрупольными моментами, что указывает на то, что большая стабильность достигается для деформированной или сфероидальной формы, чем для сферического ядра того же объема. [32] Некоторые элементы, такие как криптон, имеют изомеры формы: основное состояние криптона-72 имеет сплюснутую форму. [33] в то время как основные состояния как криптона-74, так и криптона-76 имеют вытянутую форму. [34] Эти формы не являются чистыми по своему характеру, но демонстрируют способность смешиваться друг с другом. Эксперименты подтверждают, что другие тяжелые ядра, такие как барий-144 и радий-224, обладают октупольным моментом, который приводит к асимметричной грушевидной форме. [35] [36] [37] Однако в целом основные состояния средних и тяжелых нуклидов имеют тенденцию к вытянутой форме. [38]

    Ссылки

    [ редактировать ]
    1. ^ Jump up to: а б с д Александру С., Папаниколас С.Н., Вандерхэген М. (11 сентября 2012 г.). «Коллоквиум: Форма адронов». Обзоры современной физики . 84 (3): 1231–1251. Бибкод : 2012РвМП...84.1231А . дои : 10.1103/RevModPhys.84.1231 . ISSN   0034-6861 .
    2. ^ Jump up to: а б с д и Анжели И, Маринова К.П. (январь 2013 г.). «Таблица экспериментальных радиусов заряда основного состояния ядра: обновление». Таблицы атомных и ядерных данных . 99 (1): 69–95. Бибкод : 2013ADNDT..99...69A . дои : 10.1016/j.adt.2011.12.006 .
    3. ^ Jump up to: а б с Рид Р.В. (декабрь 1968 г.). «Локальные феноменологические нуклон-нуклонные потенциалы». Анналы физики . 50 (3): 411–448. Бибкод : 1968AnPhy..50..411R . дои : 10.1016/0003-4916(68)90126-7 . ISSN   0003-4916 .
    4. ^ Jump up to: а б Маккарти Дж. С., Больной I, Уитни Р. Р. (1977). «Электромагнитная структура изотопов гелия». Физ. Преподобный С. 15 (4): 1396–1414. Бибкод : 1977PhRvC..15.1396M . дои : 10.1103/PhysRevC.15.1396 .
    5. ^ Jump up to: а б Келлогг Дж.М., Раби II, Рэмси-младший Н.Ф., Захариас-младший (1939). «Электрический квадрупольный момент дейтрона». Физ. Преподобный . 55 (318): 318–319. Бибкод : 1939PhRv...55..318K . дои : 10.1103/PhysRev.55.318 .
    6. ^ Jump up to: а б с Типлер П., Ллевеллин Р. (2012). «Глава 11 - Ядерная сила». Современная физика (6-е изд.). Нью-Йорк: WH Freeman and Company. ISBN  978-1-4641-1935-4 .
    7. ^ Баттерсби С. (2013). «Грушевидное ядро ​​стимулирует поиск новой физики» . Природа . дои : 10.1038/nature.2013.12952 . S2CID   124188454 . Архивировано из оригинала 17 сентября 2016 года . Проверено 23 ноября 2017 г.
    8. ^ Гаффни Л.П., Батлер П.А., Шек М., Хейс А.Б., Венандер Ф., Альберс М. и др. (2013). «Исследование грушевидных ядер с использованием ускоренных радиоактивных пучков» (PDF) . Природа . 497 (7448): 199–204. Бибкод : 2013Natur.497..199G . дои : 10.1038/nature12073 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   23657348 . S2CID   4380776 . Архивировано (PDF) из оригинала 30 августа 2017 г. Проверено 13 сентября 2016 г.
    9. ^ Габриэль Г., Ханнеке Д., Киносита Т., Нио М., Одом Б. (июль 2006 г.). «Новое определение постоянной тонкой структуры по электронному значению и КЭД». Письма о физических отзывах . 97 (3): 030802. Бибкод : 2006PhRvL..97c0802G . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.030802 . ПМИД   16907491 .
    10. ^ Готье Н. (апрель 1989 г.). «Вывод формулы ядерных радиусов по измеренным атомным массам элементов». Американский журнал физики . 57 (4): 344–346. Бибкод : 1989AmJPh..57..344G . дои : 10.1119/1.16044 . ISSN   0002-9505 .
    11. ^ Брикс Б (1986). «На плечах гигантов — Ранняя история спектроскопии сверхтонких структур». Zeitschrift für Naturforschung B . 41 . дои : 10.1007/bfb0104339 .
    12. ^ Гамов Г. (1930). «Кривая массового дефекта и ядерная конституция» . Труды Лондонского королевского общества . 126 (803): 632–644. Бибкод : 1930RSPSA.126..632G . дои : 10.1098/rspa.1930.0032 .
    13. ^ Бернштейн А.М. (2003). «Отклонение формы нуклона от сферической симметрии: экспериментальный статус». Евро. Физ. Дж . А. 17 (3): 349–355. arXiv : hep-ex/0212032 . Бибкод : 2003EPJA...17..349B . дои : 10.1140/epja/i2002-10176-7 .
    14. ^ Бор А, Моттельсон Б (1975). Ядерная структура II . Читают: А. Бенджамин. ISBN  978-981-02-3979-4 .
    15. ^ Jump up to: а б Бухманн А.Дж., Хенли Э.М. (2000). «Собственный квадрупольный момент нуклона». Физ. Преподобный С. 63 (1): 015202. arXiv : hep-ph/0101027 . Бибкод : 2000PhRvC..63a5202B . дои : 10.1103/PhysRevC.63.015202 .
    16. ^ Мор П.Дж., Ньюэлл Д.Б., Тейлор Б.Н. (июль – сентябрь 2016 г.). «Рекомендуемые CODATA значения фундаментальных физических констант: 2014». Обзоры современной физики . 88 (3): 035009. arXiv : 1507.07956 . Бибкод : 2016RvMP...88c5009M . doi : 10.1103/RevModPhys.88.035009 .
    17. ^ Jump up to: а б с Бухманн А.Дж. (апрель 2005 г.). «Деформация нуклонов и атомная спектроскопия». Канадский физический журнал . 83 (4): 455–465. arXiv : физика/0508007 . Бибкод : 2005CaJPh..83..455B . дои : 10.1139/p05-009 . ISSN   0008-4204 .
    18. ^ Тиатор Л., Дрехсель Д., Камалов С., Ян С. (2003). «Электромагнитные формфакторы возбуждения ∆(1232)». Евро. Физ. Дж . А. 17 : 357–363. дои : 10.1140/epja/i2002-10177-6 .
    19. ^ Jump up to: а б Дас А., Фербель Т. (2003). Ядерная физика и физика элементарных частиц . Хакенсак, Нью-Джерси, США: World Scientific. ISBN  9789812387448 .
    20. ^ Jump up to: а б с Хофштадтер Р. (11 декабря 1961 г.). «Нобелевская лекция» . Архивировано из оригинала 28 января 2023 года . Проверено 16 февраля 2023 г. Рисунок 8
    21. ^ Jump up to: а б Литтауэр Р.М., Шоппер Х.Ф., Уилсон Р.Р. (1961). «Строение протона и нейтрона». Письма о физических отзывах . 7 (4): 144–147. Бибкод : 1961PhRvL...7..144L . дои : 10.1103/PhysRevLett.7.144 .
    22. ^ Витфельдт Ф.Е., Хубер М., Блэк Т.С., Кайзер Х., Ариф М., Якобсон Д.Л. и др. (ноябрь 2006 г.). «Измерение среднеквадратичного зарядового радиуса нейтрона с помощью нейтронной интерферометрии». Физика Б: Конденсированное вещество . 385 : 1374–1376. arXiv : nucl-ex/0509018 . Бибкод : 2006PhyB..385.1374W . дои : 10.1016/j.physb.2006.05.187 . ISSN   0921-4526 .
    23. ^ Бор А., Моттельсон Б.Р. (1998). Ядерная структура . Том. 1. Ридинг, Массачусетс: Бенджамин. ISBN  978-981-02-3979-4 .
    24. ^ Коровер И., Деннистон А.В., Кирал А., Шмидт А., Ловато А., Рокко Н. и др. (Сотрудничество CLAS) (06.06.2023). «Наблюдение большого масштабирования поперечного сечения недостающего импульса и начало доминирования коррелированных пар в ядрах». Физический обзор C . 107 (6): L061301. arXiv : 2209.01492 . doi : 10.1103/PhysRevC.107.L061301 .
    25. ^ Карлсон CE, Вандерхэген М (июль 2009 г.). «Эмпирическая плотность поперечного заряда в дейтроне». Европейский физический журнал А. 41 (1): 1–5. arXiv : 0807.4537 . Бибкод : 2009EPJA...41....1C . дои : 10.1140/epja/i2009-10800-0 . ISSN   1434-601X .
    26. ^ Jump up to: а б Фруа Б. (январь 1985 г.). «Рассеяние электронов и структура ядра». Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 13 : 117–148. Бибкод : 1985ПрПНП..13..117Ф . дои : 10.1016/0146-6410(85)90005-5 . ISSN   0146-6410 .
    27. ^ Оцука Т., Абэ Т., Ёсида Т., Цунода Ю., Симидзу Н., Итагаки Н. и др. (апрель 2022 г.). «А-кластеризация в атомных ядрах на основе основных принципов со статистическим обучением и характером состояния Хойла» . Природные коммуникации . 13 (1): 2234. Бибкод : 2022NatCo..13.2234O . дои : 10.1038/s41467-022-29582-0 . ПМК   9046222 . ПМИД   35477704 .
    28. ^ Jump up to: а б Ройер Дж., Юд П. (июнь 2017 г.). «Альфа-кластеризация и ядерные молекулы в 8 Be, 12 C, 16 O, 20 Ne, 24 Mg и 32 S». Физический журнал: серия конференций . 863 : 012012. doi : 10.1088/1742-6596/863/1/012012 . ISSN   1742-6588 .
    29. ^ Ройер Дж., Рамасами Дж., Юдес П. (16 ноября 2015 г.). «Энергии молекулярных структур в 12 C, 16 O, 20 Ne, 24 Mg и 32 S» (PDF) . Физический обзор C . 92 (5): 054308. doi : 10.1103/PhysRevC.92.054308 . Архивировано (PDF) из оригинала 28 декабря 2023 г. Проверено 30 марта 2024 г.
    30. ^ Марин-Ламбарри Д.Д., Бийкер Р., Фрир М., Гай М., Кокалова Т., Паркер Дж. и др. (июль 2014 г.). «Доказательства треугольной симметрии D3h в 12C». Письма о физических отзывах . 113 (1): 012502. arXiv : 1405.7445 . Бибкод : 2014PhRvL.113a2502M . doi : 10.1103/PhysRevLett.113.012502 . ПМИД   25032922 .
    31. ^ Бийкер Р., Ячелло Ф (апрель 2014 г.). «Доказательства тетраэдрической симметрии в (16)O». Письма о физических отзывах . 112 (15): 152501. arXiv : 1403.6773 . Бибкод : 2014PhRvL.112o2501B . doi : 10.1103/PhysRevLett.112.152501 . ПМИД   24785032 .
    32. ^ Рейнуотер Дж. (август 1950 г.). «Аргумент уровня ядерной энергии для сфероидальной ядерной модели». Физический обзор . 79 (3): 432–434. Бибкод : 1950PhRv...79..432R . дои : 10.1103/PhysRev.79.432 .
    33. ^ Бушез Э., Матеа И., Кортен В., Беккер Ф., Бланк Б., Борча С. и др. (февраль 2003 г.). «Изомер новой формы в самосопряженном ядре 72Кр» . Письма о физических отзывах . 90 (8): 082502. doi : 10.1103/PhysRevLett.90.082502 . ПМИД   12633421 . Архивировано из оригинала 12 апреля 2024 г. Проверено 30 марта 2024 г.
    34. ^ Клеман Э., Горген А., Кортен В., Буше Э., Шатильон А., Деларош Ж.П. и др. (10 мая 2007 г.). «Сосуществование формы в нейтронодефицитных изотопах криптона» (PDF) . Физический обзор C. 75 (5): 054313. Бибкод : 2007PhRvC..75e4313C . doi : 10.1103/PhysRevC.75.054313 .
    35. ^ Бучер Б., Чжу С., Ву С.И., Янссенс Р.В., Клайн Д., Хейс А.Б. и др. (март 2016 г.). «Прямое свидетельство октупольной деформации в богатом нейтронами ^{144}Ba». Письма о физических отзывах . 116 (11): 112503. arXiv : 1602.01485 . doi : 10.1103/PhysRevLett.116.112503 . ПМИД   27035298 .
    36. ^ Баттерсби С (08 мая 2013 г.). «Грушевидное ядро ​​стимулирует поиск новой физики». Природа . дои : 10.1038/nature.2013.12952 . ISSN   1476-4687 .
    37. ^ Батлер, Пенсильвания (июль 2020 г.). «Атомные ядра грушевидной формы» . Труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 476 (2239): 20200202. Бибкод : 2020RSPSA.47600202B . дои : 10.1098/rspa.2020.0202 . ПМЦ   7426035 . ПМИД   32821242 .
    38. ^ Таджима Н., Сузуки Н. (8 августа 2001 г.). «Продолжительное доминирование формы ядра, вызванное сильной интерференцией эффектов спин-орбиты и ${l}^{2}$ членов потенциала Нильссона». Физический обзор C . 64 (3): 037301. arXiv : nucl-th/0103061 . дои : 10.1103/PhysRevC.64.037301 .
    Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Shape_of_the_atomic_nucleus&oldid=1234503142"
    Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
    Arc.Ask3.Ru
    Номер скриншота №: 6d193e509cc509e27be097cfa172b532__1720969260
    URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/6d/32/6d193e509cc509e27be097cfa172b532.html
    Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
    Shape of the atomic nucleus - Wikipedia
    Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)