✖


Jump to content

Стабильные изобары бета-распада

(Перенаправлено с Линии бета-стабилизации )

Стабильные изобары бета-распада — это набор нуклидов , которые не могут подвергаться бета-распаду , то есть превращению нейтрона в протон или протона в нейтрон внутри ядра . Подмножество этих нуклидов также стабильно в отношении двойного бета-распада или теоретически более высокого одновременного бета-распада, поскольку они имеют самую низкую энергию из всех изобар с тем же массовым числом .

Этот набор нуклидов также известен как линия бета-стабильности — термин, который уже широко использовался в 1965 году. [ 1 ] [ 2 ] Эта линия лежит вдоль дна ядерной долины стабильности .

Введение

[ редактировать ]

Линия бета-стабильности может быть определена математически путем нахождения нуклида с наибольшей энергией связи для данного массового числа с помощью такой модели, как классическая полуэмпирическая формула массы, разработанная К.Ф. Вайцзеккером . Эти нуклиды представляют собой локальные максимумы энергии связи для данного массового числа.

β-распад стабильный / даже A
βDS Один Два Три
2-34 17
36-58 6 6
60-72 5 2
74-116 2 20
118-154 2 12 5
156-192 5 14
194-210 6 3
212-262 7 19
Общий 50 76 5

Все нечетные массовые числа имеют только один стабильный нуклид при бета-распаде.

Среди четных масс пять (124, 130, 136, 150, 154) имеют три бета-стабильных нуклида. Ни у кого нет более трех; у всех остальных есть либо один, либо два.

  • От 2 до 34 у всех только один.
  • Из 36 по 72 только восемь (36, 40, 46, 50, 54, 58, 64, 70) имеют по два, а у остальных 11 — по одному.
  • От 74 до 122 у троих (88, 90, 118) по одному, а у остальных 22 — по два.
  • Со 124 по 154 только у одного (140) есть один, у пяти — три, а у остальных 10 — два.
  • Из 156 по 262 только у восемнадцати есть один, а у остальных 36 - два, хотя могут существовать и некоторые неоткрытые.

Все первичные нуклиды устойчивы к бета-распаду, за исключением 40 К, 50 V, 87 Рб, 113 компакт-диск, 115 В, 138 , 176 Лу, и 187 Ре. Кроме того, 123 И 180 м Распад Та не наблюдался, но считается, что он подвергается бета-распаду с чрезвычайно длительным периодом полураспада (более 10 15 годы). ( 123 Te может подвергаться захвату электрона только 123 Сб, тогда как 180 м Ta может распадаться в обоих направлениях, до 180 Hf или 180 W.) Среди непервичных нуклидов есть и другие случаи теоретически возможного, но никогда не наблюдавшегося бета-распада, в частности включая 222 Рн и 247 Cm (наиболее стабильные изотопы своих элементов с учетом всех режимов распада). Окончательно, 48 Ca и 96 Бета-распад Zr не наблюдался (что теоретически возможно для обоих), но для обоих известен двойной бета-распад. включительно все элементы до нобелия , за исключением технеция и прометия Известно, что , имеют по крайней мере один бета-стабильный изотоп.

Список известных стабильных изобар бета-распада

[ редактировать ]
Смотрите также: Список стабильных изотопов.

В настоящее время известно 350 стабильных нуклидов бета-распада. [ 3 ] [ 4 ] Теоретически предсказанный или экспериментально наблюдаемый двойной бета-распад показан стрелками, т.е. стрелки указывают в сторону изобары легчайшей массы. Иногда в нем преобладает альфа-распад или спонтанное деление , особенно тяжелых элементов. Возможные режимы распада перечислены как α для альфа-распада, SF для спонтанного деления и n для испускания нейтронов в частном случае. 5 Он. Для массы 5 связанных изобар вообще нет; для массы 8 есть связанные изобары, но есть бета-стабильная 8 Быть свободным. [ 5 ]

Два стабильных нуклида бета-распада существуют для нечетных нейтронных номеров 1 ( 2 Рука 3 Он), 3 ( 5 Он и 6 Ли – первый имеет чрезвычайно короткий период полураспада), 5 ( 9 Будь и 10 Б), 7 ( 13 С и 14 Н), 55 ( 97 Мо и 99 Ру) и 85 ( 145 Нд и 147 См); первые четыре случая включают очень легкие нуклиды, где нечетно-нечетные нуклиды более стабильны, чем окружающие их четно-четные изобары, а последние два окружают протоны с номерами 43 и 61, которые не имеют бета-стабильных изотопов. Кроме того, существуют два стабильных нуклида, подверженных бета-распаду, с нечетными числами протонов 1, 3, 5, 7, 17, 19, 29, 31, 35, 47, 51, 63, 77, 81 и 95; первые четыре случая включают очень легкие нуклиды, где нечетно-нечетные нуклиды более стабильны, чем окружающие их четно-четные изобары, а остальные числа окружают нейтронные номера 19, 21, 35, 39, 45, 61, 71, 89, 115, 123, 147, не имеющие бета-стабильных изотопов. (Для N = 21 долгоживущие первозданные 40 K существует, и для N = 71 существует 123 Te, захват электрона которых еще не наблюдался, но они не являются бета-стабильными.)

Все четные числа протонов 2 ≤ Z ≤ 102 имеют как минимум два стабильных нуклида, устойчивых к бета-распаду, причем ровно два для Z = 4 ( 8 Будь и 9 Be – первый имеет чрезвычайно короткий период полураспада) и 6 ( 12 С и 13 С). Кроме того, единственные четные числа нейтронов только с одним стабильным нуклидом бета-распада равны 0 ( 1 Н) и 2 ( 4 Он); существует по крайней мере два стабильных нуклида бета-распада для четных чисел нейтронов в диапазоне 4 ≤ N ≤ 160, причем ровно два для N = 4 ( 7 Ли и 8 быть), 6 ( 11 Группа 12 С), 8 ( 15 Н и 16 О), 66 ( 114 компакт-диск и 116 Sn, отметив также первичный, но не бета-стабильный 115 В), 120 ( 198 Пт и 200 рт.ст.) и 128 ( 212 По и 214 Rn – оба очень неустойчивы к альфа-распаду ). Для магического N = 82 ( 136 Машина, 138 Нет, 139 , 140 Этот, 141 Пр, 142 Нд и 144 См) и пять для N = 20 ( 36 С, 37 кл, 38 с, 39 К, и 40 Ас), 50 ( 86 Кр, 88 Сэр, 89 И, 90 Зр, и 92 Мо, отметив также изначальный, но не бета-стабильный 87 Рб), 58 ( 100 Для, 102 Ру, 103 Рх, 104 ПД и 106 Кд), 74 ( 124 Сн, 126 , 127 Я, 128 Хе и 130 Ба), 78 ( 130 , 132 Машина, 133 Кс, 134 Ба, и 136 Это), 88 ( 148 Нд, 150 См, 151 Евросоюз, 152 Б-г, и 154 Ды – последний не первобытный), и 90 ( 150 Нд, 152 См, 153 Евросоюз, 154 Б-г, и 156 Те).

Для A ≤ 209 единственными стабильными нуклидами бета-распада, которые не являются первичными нуклидами, являются 5 Он, 8 Быть, 146 См, 150 Б-г, и 154 Те. ( 146 Период полураспада Sm достаточно велик, поэтому он вряд ли сможет выжить в качестве первичного нуклида, но это никогда не подтверждалось экспериментально.)

даже Н Нечетное Н
Даже З Даже А Нечетный А
Дивизион Z Нечетный А Даже А
Все известные стабильные изобары бета-распада, отсортированные по массовому числу.
Нечетный А Даже А Нечетный А Даже А Нечетный А Даже А Нечетный А Даже А
1 ЧАС 2 ЧАС 3 Он 4 Он 5 Он (н) 6 Что 7 Что 8 Быть
9 Быть 10 Б 11 Б 12 С 13 С 14 Н 15 Н 16 ТО
17 ТО 18 ТО 19 Ф 20 Ne 21 Ne 22 Ne 23 Уже 24 мг
25 мг 26 мг 27 Ал 28 И 29 И 30 И 31 П 32 С
33 С 34 С 35 кл. 36 С ← 36 С 37 кл. 38 С 39 К 40 С ← 40 Что
41 К 42 Что 43 Что 44 Что 45 наук 46 Как → 46 Из 47 Из 48 Из [ а ]
49 Из 50 ← 50 Кр 51 V 52 Кр 53 Кр 54 Кр ← 54 Фе 55 Мин. 56 Фе
57 Фе 58 Фе ← 58 В 59 Ко 60 В 61 В 62 В 63 С 64 В ← 64 Зн
65 С 66 Зн 67 Зн 68 Зн 69 Здесь 70 Зн → 70 Ге 71 Здесь 72 Ге
73 Ге 74 Ге ← 74 Се 75 Как 76 Ге → 76 Се 77 Се 78 С ← 78 НОК 79 Бр 80 С → 80 НОК
81 Бр 82 С → 82 НОК 83 НОК 84 ДКК ← 84 старший 85 руб. 86 ДКК → 86 старший 87 старший 88 старший
89 И 90 Зр 91 Зр 92 Зр ← 92 Мо 93 Нб 94 Зр → 94 Мо 95 Мо 96 Для ← 96 Ру [ б ]
97 Мо 98 Для → 98 Ру 99 Ру 100 Для → 100 Ру 101 Ру 102 Ру ← 102 ПД 103 резус 104 Ру → 104 ПД
105 ПД 106 Пд ← 106 компакт-диск 107 В 108 Пд ← 108 компакт-диск 109 В 110 Пд → 110 компакт-диск 111 компакт-диск 112 компакт-диск ← 112 Сн
113 В 114 компакт-диск → 114 Сн 115 Сн 116 компакт-диск → 116 Сн 117 Сн 118 Сн 119 Сн 120 Сн ← 120
121 Сб 122 Сн → 122 123 Сб 124 Сн → 124 ← 124 Машина 125 126 ← 126 Машина 127 я 128 → 128 Машина
129 Машина 130 → 130 Автомобиль ← 130 Нет 131 Машина 132 Автомобиль ← 132 Нет 133 Cs 134 Транспортное средство → 134 Нет 135 Нет 136 Транспортное средство → 136 Не ← 136 Этот
137 Нет 138 Не ← 138 Этот 139 140 Этот 141 Пр 142 Это → 142 Нд 143 Нд 144 Нд (а) ← 144 см
145 Нд 146 Нд → 146 См (α) 147 См (α) 148 Нд → 148 См (α) [ с ] 149 см 150 Нд → 150 См ← 150 Бг(α) 151 Я (α) 152 См ← 152 Бг(α)
153 Евросоюз 154 См → 154 Б-г ← 154 Ди (α) 155 Б-г 156 Б-г ← 156 Те 157 Б-г 158 Б-г ← 158 Те 159 Тб 160 Б-г → 160 Те
161 Те 162 Это ← 162 Является 163 Те 164 Это ← 164 Является 165 К 166 Является 167 Является 168 ← 168 Ыб
169 Тм 170 Есть → 170 Ыб 171 Ыб 172 Ыб 173 Ыб 174 Ыб ← 174 Гф (α) 175 Лу 176 Ыб → 176 хф
177 хф 178 хф 179 хф 180 хф ← 180 В (а) 181 Облицовка 182 В 183 В 184 В ← 184 (α)
185 Ре 186 В → 186 (α) 187 Ты 188 Ты 189 Ты 190 ← 190 Пт(а) 191 И 192 → 192 Пт
193 И 194 Пт 195 Пт 196 Пт ← 196 ртуть 197 В 198 Пт → 198 ртуть 199 ртуть 200 ртуть
201 ртуть 202 ртуть 203 Тл 204 ртуть → 204 Pb 205 Тл 206 Pb 207 Pb 208 Pb
209 Би(α) 210 По(а) 211 По(а) 212 По (а) ← 212 Рн(а) 213 По(а) 214 По (а) ← 214 Рн(а) 215 В (α) 216 По (а) → 216 Рн(а)
217 Рн(а) 218 Рн (а) ← 218 Ра (α) 219 Пт (α) 220 Рн (а) → 220 Ра (α) 221 Ра (α) 222 Солнце [ д ] (а) 223 Ра (α) 224 Ра (α) ← 224 Т(а)
225 Ас(а) 226 Ра (α) → 226 Т(а) 227 Т(а) 228 Т(а) 229 Т(а) 230 Ч(а) ← 230 Нас) 231 Па(а) 232 Ч(а) → 232 Нас)
233 Нас) 234 Нас) 235 Нас) 236 У (а) ← 236 Пу(а) 237 Нп (α) 238 У(а) → 238 Пу(а) 239 Пу(а) 240 Пу(а)
241 Ам(а) 242 Пу (а) ← 242 См(ы) 243 Ам(а) 244 Пу (а) → 244 См(ы) 245 См(ы) 246 См(ы) 247 Бк(ы) 248 См(а) → 248 См. (а)
249 См. (а) 250 См. (а) 251 См. (а) 252 См. (а) ← 252 Фм(ы) 253 Это (α) 254 Ср (СФ) → 254 Фм(ы) 255 Фм(ы) 256 Ср (СФ) → 256 FM (СФ)
257 Фм(ы) 258 Фм (СФ) ← 258 Нет (СФ) 259 Мэриленд (Сан-Франциско) 260 Фм (СФ) → 260 Нет (СФ) [ и ] 262 Нет (СФ)
Одна карта известных и предсказанных нуклидов до Z = 149, N = 256. Черным цветом обозначена предсказанная линия бета-стабильности, которая хорошо согласуется с экспериментальными данными, хотя и не позволяет предсказать, что Tc и Pm не имеют бета-стабильного изотопа. (разности масс, вызывающие эти аномалии, невелики). По прогнозам, острова стабильности будут сосредоточены вблизи 294 Дс и 354 126, за пределами которого модель, по-видимому, отклоняется от некоторых правил полуэмпирической формулы массы. [ 10 ]

Известно, что все стабильные нуклиды бета-распада с A ≥ 209 подвергаются альфа-распаду, хотя для некоторых доминирующим способом распада является спонтанное деление. Кластерный распад иногда также возможен, но во всех известных случаях это второстепенная ветвь по сравнению с альфа-распадом или спонтанным делением. Альфа-распад энергетически возможен для всех бета-стабильных нуклидов с A ≥ 165, за единственным исключением 204 Hg, но в большинстве случаев Q значение настолько мало, что такой распад никогда не наблюдался. [ 11 ] За исключением 262 Нет, ни один нуклид с A > 260 не был окончательно идентифицирован как бета-стабильный. 260 FM и 262 Нет, не подтверждены. [ 4 ] Более того, известные бета-стабильные ядра для отдельных масс A > 257 могут не представлять собой полный набор. [ 10 ] [ 12 ]

Ожидается, что общие закономерности бета-стабильности сохранятся и в области сверхтяжелых элементов , хотя точное расположение центра долины стабильности зависит от модели. Широко распространено мнение, что вдоль линии бета-стабильности существует остров стабильности для изотопов элементов вокруг коперниция , которые стабилизируются замыканием оболочек в этой области; такие изотопы будут распадаться в основном за счет альфа-распада или спонтанного деления. [ 13 ] Помимо острова стабильности, различные модели, которые правильно предсказывают многие известные бета-стабильные изотопы, также предсказывают аномалии на линии бета-стабильности, которые не наблюдаются ни в одном известном нуклиде, например, существование двух бета-стабильных нуклидов с одинаковым нечетным массовым числом. . [ 10 ] [ 14 ] Это следствие того, что полуэмпирическая формула массы должна учитывать оболочечную поправку и деформацию ядра, которые становятся гораздо более выраженными для тяжелых нуклидов. [ 14 ] [ 15 ]

Бета-стабильные полностью ионизованные ядра (со всеми оторванными электронами) несколько отличаются. Во-первых, если богатый протонами нуклид может распадаться только путем захвата электронов (поскольку разница в энергии между родительским и дочерним элементом составляет менее 1,022 МэВ — количество энергии распада, необходимое для испускания позитронов ), то полная ионизация делает распад невозможным. Это происходит, например, для 7 Быть. [ 16 ] Более того, иногда разница энергий такова, что хотя β − распад нарушает сохранение энергии нейтрального атома, связанное состояние β − распад (при котором распадный электрон остается связанным с дочерним атомом на атомной орбитали) возможен для соответствующего голого ядра. В диапазоне 2 ≤ A ≤ 270 это означает, что 163 те, 193 И, 205 Тл, 215 В и 243 Среди бета-стабильных нейтральные нуклиды перестают быть бета-стабильными, как голые нуклиды, и замещаются их дочерними элементами. 163 к, 193 Пт, 205 Пб, 215 Рн и 243 См. [ 17 ]

Бета-распад в сторону минимальной массы

[ редактировать ]

Бета-распад обычно приводит к распаду нуклидов в направлении изобары с наименьшей массой (которая часто, но не всегда, с самой высокой энергией связи) с тем же массовым числом. Те, у кого более низкий атомный номер и большее число нейтронов , чем изобара минимальной массы, подвергаются бета-минус-распаду , в то время как те, у кого более высокий атомный номер и меньшее число нейтронов, подвергаются бета-плюс-распаду или захвату электронов .

Однако между двумя бета-стабильными четно-четными изобарами есть несколько нечетно-нечетных нуклидов, которые преимущественно распадаются до более высокой -массы из двух бета-стабильных изобар. Например, 40 K может подвергнуться либо захвату электронов, либо эмиссии позитронов в 40 Ar или подвергнуться бета-распаду до 40 Ca: оба возможных продукта бета-стабильны. Первый процесс дает более легкую из двух бета-стабильных изобар, однако второй встречается чаще.

Нуклид Масса Нуклид Масса Нуклид Масса Нуклид Масса
Родитель CL-36 35.96830698 К-40 39.96399848 АГ-108 107.905956 Эу-150м 149.919747
Распад меньшинства (β+/EC) 2% к С-36 35.96708076 11,2% к Ar-40 39.9623831225 3% к Pd-108 107.903892 11% к См-150 149.9172755
Распад большинства (β-) 98% к Ар-36 35.967545106 89% до Ca-40 39.96259098 97% до Cd-108 107.904184 89% к Gd-150 149.918659
Нуклид Масса Нуклид Масса Нуклид Масса Нуклид Масса
Родитель Эу-152м1 151.9217935 ТБ-158М1 157.9255315 Ам-242 242.0595474
Распад меньшинства (β+/EC) 28% к См-152 151.9197324 0,01% к Gd-158 157.9241039 17,3% — это Pu-242 242.0587426
Распад большинства (β-) 72% к Gd-152 151.9197910 0,6% к Dy-158 157.924409 82,7% до См-242 242.0588358
Нуклид Масса Нуклид Масса Нуклид Масса Нуклид Масса
Родитель Пм-146 145.914696
Распад меньшинства (β-) 37% к См-146 145.913041
Распад большинства (β+/EC) 63% к Nd-146 145.9131169
  • Массы изотопов из:
    • Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

Примечания

[ редактировать ]
  1. ^ 48 Ca теоретически способен к бета-распаду до 48 Sc, что делает его не бета-стабильным нуклидом. Однако такой процесс никогда не наблюдался, поскольку его частичный период полураспада превышает 1,1. +0.8
    −0.6     ×10 21 лет, что дольше, чем период полураспада двойного бета-распада, а это означает, что двойной бета-распад обычно происходит первым. [ 6 ]
  2. ^ 96 Zr теоретически способен к бета-распаду до 96 Nb, что делает его не бета-стабильным нуклидом. Однако такой процесс никогда не наблюдался, поскольку его частичный период полураспада превышает 2,4×10. 19 лет, что дольше, чем период полураспада двойного бета-распада, а это означает, что двойной бета-распад обычно происходит первым. [ 7 ]
  3. ^ 148 Ранее считалось, что Gd является третьей бета-стабильной изобарой с массой 148. [ 5 ] но согласно текущим определениям массы он имеет большую массу, чем 148 Eu и может подвергаться электронному захвату. Тем не менее, разница масс очень мала (27,0 кэВ, что даже меньше, чем при невидимом электронном захвате 123 Te), а экспериментально наблюдался только альфа-распад для 148 Б-г.
  4. ^ Хотя оценка атомной массы AME2016 дает 222 Rn меньшая масса, чем 222 Пт, [ 4 ] подразумевая бета-стабильность, прогнозируется, что одиночный бета-распад 222 Rn энергетически возможен (хотя и с очень малой энергией распада ), [ 8 ] и это попадает в пределы погрешности, указанные в AME2016. [ 4 ] Следовательно, 222 Rn, вероятно, не является бета-стабильным, хотя экспериментально известен только режим альфа-распада для этого нуклида, а поиск бета-распада позволил установить более низкий предел частичного периода полураспада - 8 лет. [ 8 ]
  5. ^ Не существует известных бета-стабильных изобар для массы 261, хотя они известны для окружающих масс 260 и 262. Различные модели предполагают, что одна из неоткрытых 261 Мэриленд и 261 No не должен быть бета-стабильным. [ 9 ] [ 10 ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Учеб. Межд. Симпозиум «Почему и как нам следует исследовать нуклиды, находящиеся далеко от линии стабильности», Лисекил, Швеция, август 1966 г., ред. В. Форслинг, К. Дж. Херрландер и Х. Райд, Стокгольм, Альмквист и Викселл, 1967 г.
  2. ^ Хансен, П.Г. (1979). «Ядра вдали от линии бета-стабильности: исследования методом онлайн-разделения масс» . Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 29 : 69–119. Бибкод : 1979ARNPS..29...69H . дои : 10.1146/annurev.ns.29.120179.000441 .
  3. ^ «Интерактивная карта нуклидов (Брукхейвенская национальная лаборатория)» . Архивировано из оригинала 25 июля 2020 г. Проверено 19 июня 2009 г.
  4. ^ Jump up to: а б с д Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Бибкод : 2017ChPhC..41c0001A . дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .
  5. ^ Jump up to: а б Третьяк, В.И.; Здесенко, Ю.Г. (2002). «Таблицы данных двойного бета-распада — обновление». В. Данные Нукл. Таблицы данных . 80 (1): 83–116. Бибкод : 2002ADNDT..80...83T . дои : 10.1006/доп.2001.0873 .
  6. ^ Онола, М.; Сухонен, Дж.; Сиисконен, Т. (1999). «Исследование сильно запрещенного бета-распада с помощью оболочечной модели». 48 Как → 48 Sc". EPL . 46 (5): 577. Бибкод : 1999EL.....46..577A . doi : 10.1209/epl/i1999-00301-2 .
  7. ^ Финч, Юго-Запад; Торноу, В. (2016). «Поиск β-распада 96 Zr» . Ядерные приборы и методы в физических исследованиях. Раздел A: Ускорители, спектрометры, детекторы и сопутствующее оборудование . 806 : 70–74. Бибкод : 2016NIMPA.806...70F . doi : 10.1016/j.nima.2015.09.098 .
  8. ^ Jump up to: а б Белли, П.; Бернабей, Р.; Капелла, К.; Караччоло, В.; Черулли, Р.; Даневич, Ф.А.; Ди Марко, А.; Инчичитти, А.; Обрезка, ДВ; Полищук О.Г.; Третьяк, В.И. (2014). «Исследование редких ядерных распадов с кристаллическим сцинтиллятором BaF 2 , загрязненным радием». Европейский физический журнал А. 50 (9): 134–143. arXiv : 1407.5844 . Бибкод : 2014EPJA...50..134B . дои : 10.1140/epja/i2014-14134-6 . S2CID   118513731 .
  9. ^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
  10. ^ Jump up to: а б с д Кура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 18 ноября 2018 г.
  11. ^ Белли, П.; Бернабей, Р.; Даневич, Ф.А.; и др. (2019). «Экспериментальные поиски редких альфа- и бета-распадов». Европейский физический журнал А. 55 (8): 140–1–140–7. arXiv : 1908.11458 . Бибкод : 2019EPJA...55..140B . дои : 10.1140/epja/i2019-12823-2 . ISSN   1434-601X . S2CID   201664098 .
  12. ^ Кура, Х.; Катакура, Дж; Татибана, Т; Минато, Ф (2015). «Диаграмма нуклидов» . Японское агентство по атомной энергии . Проверено 30 октября 2018 г.
  13. ^ Загребаев Валерий; Карпов, Александр; Грейнер, Уолтер (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра можно будет синтезировать в ближайшие несколько лет?» (PDF) . Журнал физики . 420 (1): 012001. arXiv : 1207.5700 . Бибкод : 2013JPhCS.420a2001Z . дои : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . S2CID   55434734 .
  14. ^ Jump up to: а б Мёллер, П.; Сирк, Эй Джей; Итикава, Т.; Сагава, Х. (2016). «Массы и деформации ядра в основном состоянии: FRDM (2012)». Таблицы атомных и ядерных данных . 109–110: 1–204. arXiv : 1508.06294 . Бибкод : 2016ADNDT.109....1M . дои : 10.1016/j.adt.2015.10.002 . S2CID   118707897 .
  15. ^ Мёллер, П. (2016). «Границы ядерной карты, установленные делением и альфа-распадом» (PDF) . Сеть конференций EPJ . 131 : 03002: 1–8. Бибкод : 2016EPJWC.13103002M . дои : 10.1051/epjconf/201613103002 .
  16. ^ Босх, Фриц (1995). «Управление временем жизни ядер в накопительных кольцах» (PDF) . Физика Скрипта . Т59 : 221–229. Бибкод : 1995PhST...59..221B . дои : 10.1088/0031-8949/1995/t59/030 . S2CID   250860726 . Архивировано из оригинала (PDF) 26 декабря 2013 г.
  17. ^ Лю, Шуо; Сюй, Чанг (2021). − периоды полураспада голых атомов». Physical Review C. 104 ( 2): 024304. doi : 10.1103/PhysRevC.104.024304 .
[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Beta-decay_stable_isobars&oldid=1236932891"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 8fbe9c3f15b76eb57ea87a6acb9070ff__1722058200
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/8f/ff/8fbe9c3f15b76eb57ea87a6acb9070ff.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Beta-decay stable isobars - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)