Силовая микроскопия пьезоотклика

Силовая микроскопия пьезоотклика ( PFM ) — это вариант атомно-силовой микроскопии (AFM), который позволяет получать изображения и манипулировать доменами пьезоэлектрических/сегнетоэлектрических материалов. Это достигается путем приведения острого проводящего зонда в контакт с сегнетоэлектрической поверхностью (или пьезоэлектрического материала) и подачи смещения переменного тока (AC) на кончик зонда, чтобы возбудить деформацию образца посредством обратного пьезоэлектрического эффекта (CPE). Результирующее отклонение кантилевера зонда обнаруживается с помощью стандартных методов детектора с разделенными фотодиодами , а затем демодулируется с помощью синхронного усилителя (LiA). Таким образом, топография и сегнетоэлектрические домены могут быть отображены одновременно с высоким разрешением.
Основные принципы
[ редактировать ]Общий обзор
[ редактировать ]Силовая микроскопия пьезоотклика — это метод, который с момента его создания и первого внедрения Гютнером и Дрансфельдом [1] неуклонно привлекает все больший интерес. Во многом это связано со многими преимуществами и небольшим количеством недостатков, которые PFM предлагает исследователям в различных областях: от сегнетоэлектриков, полупроводников и даже биологии. [2] В своем наиболее распространенном формате PFM позволяет идентифицировать домены в относительно большом масштабе, например, 100 × 100 мкм. 2 сканирование вплоть до наномасштаба с дополнительным преимуществом одновременной визуализации топографии поверхности образца. Возможна также возможность переключения областей сегнетоэлектрических доменов при приложении к зонду достаточно высокого смещения, что открывает возможность исследования доменообразования на нанометровых масштабах длины с наносекундным временным разрешением. [3] Многие недавние достижения расширили список применений УГФ и еще больше расширили возможности этого мощного метода. Действительно, то, что начиналось как модифицированная пользователем АСМ, теперь настолько привлекло внимание крупных производителей СЗМ, что фактически многие теперь поставляют «готовые» системы специально для ПФМ, каждая из которых имеет новые функции для исследований. Это свидетельствует о росте этой области и отражает количество пользователей во всем научном мире, которые находятся в авангарде научных исследований.

Учтите, что статическое или постоянное напряжение, приложенное к пьезоэлектрической поверхности, вызовет смещение, но, поскольку приложенные поля довольно малы, а коэффициенты пьезоэлектрического тензора относительно малы, физическое смещение также будет небольшим, так что оно находится ниже уровня возможного обнаружения. система. Возьмем, к примеру, пьезоэлектрический тензорный коэффициент d 33 BaTiO 3 , он имеет значение 85,6 пм В. −1 это означает, что подача напряжения 1 В на материал приводит к смещению 85,6 пм или 0,0856 нм , что является минутным смещением кантилевера даже для высокой точности обнаружения отклонения АСМ. Чтобы отделить этот низкоуровневый сигнал от случайного шума, используется метод синхронизации, при котором модулированный опорный сигнал напряжения
частоты ω и амплитуды V ac прикладывается к игле, вызывая колебательную деформацию поверхности образца,
из положения равновесия d 0 с амплитудой D и соответствующей разностью фаз φ . Результирующее движение кантилевера фиксируется фотодиодом, и таким образом смещение колеблющейся поверхности преобразуется в колебательное напряжение. Синхронный усилитель (LiA) затем может определить амплитуду и фазу деформации поверхности, вызванной CPE, с помощью процесса, описанного ниже.
Обратный пьезоэлектрический эффект
[ редактировать ]Обратный пьезоэлектрический эффект (CPE) описывает, как приложенное электрическое поле создает результирующую деформацию , которая, в свою очередь, приводит к физической деформации материала. Этот эффект можно описать с помощью материальных уравнений. [4] CPE можно записать как
где X i — тензор деформации, d ki — пьезоэлектрический тензор, а E k — электрическое поле. Если рассматривать пьезоэлектрический тензор как тензор тетрагональной кристаллической системы (BaTiO 3 ), то он
так что уравнение приведет к компонентам деформации для приложенного поля. Если поле приложено исключительно в одном направлении, , E 3 например , то результирующие компоненты деформации будут следующими: d 31 E 3 , d 32 E 3 , d 33 E 3
Таким образом, для электрического поля, приложенного вдоль оси c BaTiO 3 , то есть E 3 , результирующая деформация кристалла будет представлять собой удлинение вдоль оси c и аксиально-симметричное сжатие вдоль других ортогональных направлений. PFM использует эффект этой деформации для обнаружения доменов, а также для определения их ориентации.
Проводящий зонд
[ редактировать ]Наиболее важным свойством зонда для использования в ПФМ является то, что он должен быть проводящим. Обычно это требуется для того, чтобы обеспечить возможность приложения смещения к образцу, и может быть достигнуто путем изготовления стандартных кремниевых зондов и покрытия их проводящим материалом. Распространенными покрытиями являются платина , золото , вольфрам и даже проводящий алмаз .

Синхронный усилитель
[ редактировать ]В общем случае синхронный усилитель (LiA) «сравнивает» входной сигнал с опорным сигналом (либо сгенерированным внутри, либо подаваемым внешним функциональным генератором), чтобы отделить информацию, содержащуюся во входном сигнале на частоте опорного сигнала. Это называется демодуляцией и выполняется в несколько простых шагов. Опорный сигнал и входной сигнал, , умножаются вместе, чтобы получить выходной сигнал демодулятора ,
где A — амплитуда входного сигнала, а B — амплитуда опорного сигнала, ω — частота как опорного, так и входного сигналов, а φ — любой фазовый сдвиг между двумя сигналами.
В приведенном выше уравнении есть составляющая переменного тока с частотой, вдвое превышающей частоту исходных сигналов (второй член), и составляющая постоянного тока (первый член), значение которой связано как с амплитудой, так и с фазой входного сигнала. Выходной сигнал демодулятора проходит через фильтр нижних частот, чтобы удалить компонент 2 ω и оставить компонент постоянного тока, после чего сигнал интегрируется в течение периода времени, определяемого как постоянная времени , τ LiA которая является параметром, определяемым пользователем. Обычно у LiA имеется несколько различных выходных сигналов: выход X — это выход демодулятора, а — второй выход демодулятора, который сдвинут на 90 ° относительно первого выхода; вместе они содержат как фазу θ , так и амплитуду R. Y информацию и предоставляются
и
Однако при желании фазу и амплитуду входного сигнала также можно вычислить и вывести из LiA, чтобы был доступен полный объем информации. Фазовый выход можно определить по следующему уравнению:
Тогда величина определяется следующим образом:
Это позволяет R рассчитывать , даже если входной сигнал отличается по фазе от опорного сигнала.
Дифференциация вертикальных и боковых сигналов ЧИМ
[ редактировать ]
Базовая интерпретация PFM (которая является общепринятой) определяет, что возможны два режима визуализации: один чувствителен к пьезоотклику вне плоскости, а другой - к пьезоотклику в плоскости, называемым вертикальным и латеральным PFM (VPFM и LPFM) соответственно. . [5] Разделение этих компонентов возможно за счет использования разделенного фотодиодного детектора, стандартного для всех систем оптического обнаружения АСМ. В этой установке детектор разделен на квадранты, номинально A, B, C и D. Центр всего детектора выдает напряжение 0 В, но по мере того, как лазерное пятно перемещается на радиальное расстояние от этой центральной точки, величина выходного напряжения будет увеличиваться линейно. Вертикальное отклонение можно определить как {(A+B)-(C+D)}/(ABCD), так что теперь положительные и отрицательные напряжения приписываются положительным и отрицательным вертикальным смещениям кантилевера. Аналогично боковое отклонение определяется как {(B+D)-(A+C)}/(ABCD) для описания положительных и отрицательных крутильных движений кантилевера. Таким образом, VPFM будет использовать сигнал вертикального отклонения от фотодиодного детектора, поэтому будет чувствителен только к полярным компонентам, находящимся вне плоскости, а LPFM будет использовать сигнал бокового отклонения от фотодиода и будет чувствителен только к полярным компонентам, лежащим в плоскости.
Для полярных компонентов, ориентированных так, что они параллельны электрическому полю, результирующее колебательное движение будет полностью синфазным с модулированным электрическим полем, но для антипараллельного выравнивания движение будет сдвинуто по фазе на 180 °. Таким образом, можно определить ориентацию вертикальных компонентов поляризации на основе анализа фазовой информации φ , содержащейся во входном сигнале, который легко доступен после демодуляции в LiA при использовании режима VPFM. Аналогичным образом ориентацию плоскостных полярных компонентов также можно определить по разности фаз при использовании режима LPFM. Амплитуда пьезоотклика либо VPFM, либо LPFM также задается LiA в форме величины R .
Примеры изображений PFM
[ редактировать ]
На изображении показаны периодически поляризованные 180° домены в титанилфосфате калия (КТП), полученные с помощью VPFM. На изображении можно увидеть амплитуду пьезоотклика, где темные области представляют собой нулевую амплитуду, которая ожидается на границах доменов, где элементарная ячейка является кубической, т.е. центросимметричной и, следовательно, не сегнетоэлектрической. С левой стороны можно увидеть фазу пьезоотклика, где измеренная фаза изменяется, показывая компоненты вне плоскости, которые направлены за пределы экрана (белые области) и внутрь экрана (темные области). Область сканирования 20×10 мкм. 2 . Под каждым сканом находится соответствующее поперечное сечение, показывающее в произвольных единицах амплитуду и фазу PR.
ПФМ применительно к биологическим материалам
[ редактировать ]PFM успешно применяется к ряду биологических материалов, таких как зубы, [6] кости, легкие, [7] и одиночные коллагеновые фибриллы. [8] Была выдвинута гипотеза, что эндогенное пьезоэлектричество в этих материалах может иметь значение для их механобиологии. Например, с помощью PFM было показано, что одиночная коллагеновая фибрилла размером всего 100 нм ведет себя преимущественно как сдвиговый пьезоэлектрический материал с эффективной пьезоэлектрической константой ~ 1 пм/В.
Расширенные режимы ЧИМ
[ редактировать ]В PFM было внесено несколько дополнений, которые существенно повышают гибкость метода исследования наноразмерных особенностей.
Стробоскопический ПФМ
[ редактировать ]Стробоскопическая ЧИМ позволяет получать изображения переключения с временным разрешением в псевдореальном времени. [9] Импульс напряжения с амплитудой, намного превышающей коэрцитивное напряжение образца, но короче по длительности, чем характерное время переключения, прикладывается к образцу и впоследствии визуализируется. Затем через определенные промежутки времени применяются дальнейшие импульсы с той же амплитудой, но более длительными по времени, с регулярным PFM-изображением. Таким образом можно получить серию изображений, показывающих переключение образца. Типичные импульсы имеют длительность в десятки наносекунд и, следовательно, способны распознавать первые центры зарождения переворота домена, а затем наблюдать, как эти центры развиваются.
Контактный резонанс ЧИМ
[ редактировать ]Помня, что в ЧИМ смещение переменного тока определенной частоты вызывает деформацию материала образца на той же частоте, систему можно рассматривать как управляемый гармонический генератор . Таким образом, существует резонанс как функция частоты возбуждения. Этот эффект был использован в ЧИМ для улучшения сигнала PR, что позволяет получить более высокое отношение сигнал/шум или аналогичное соотношение сигнал/шум при более низкой амплитуде смещения возбуждения. [10] Обычно этот контактный резонанс находится в диапазоне от килогерца до мегагерца , что в несколько раз превышает частоту первой свободной гармоники в воздухе используемого кантилевера. Однако недостатком является то, что контактный резонанс зависит не только от динамического отклика кантилевера, но и от модуля упругости материала образца, непосредственно контактирующего с наконечником зонда, и поэтому может меняться во время сканирования по различным областям. Это приводит к изменению измеряемой амплитуды PR и поэтому нежелательно. Одним из методов обхода недостатков, присущих контактному резонансу ЧИМ, является изменение частоты возбуждения, чтобы скрыть или отследить изменения частоты контактного резонанса. Эта функция, разработанная Asylum Research, под названием Dual AC™ Resonance Tracking (DART), использует две предельные частоты по обе стороны от пика контактного резонанса и поэтому может определять изменения в положении пика. Тогда можно соответствующим образом адаптировать частоту возбуждения смещения переменного тока, чтобы поддерживать усиление сигнала, возникающее в результате контактного резонанса.
Переключающая спектроскопия (SS) PFM
[ редактировать ]В этом методе область под наконечником PFM переключается с одновременным получением петли гистерезиса , которую можно проанализировать для получения информации о свойствах образца. [11] На поверхности образца снимается серия петель гистерезиса, чтобы отобразить характеристики переключения в зависимости от положения. Таким образом, может отображаться изображение, представляющее свойства переключения, такие как коэрцитивное напряжение, остаточная поляризация, отпечаток и работа переключения, среди прочего, где каждый пиксель отображает желаемые данные из петли гистерезиса, полученные в этой точке. Это позволяет сравнить пространственный анализ свойств переключения с топографией образца.
Полоса возбуждения ЧИМ
[ редактировать ]Метод полосового возбуждения (BE) для сканирующей зондовой микроскопии использует точно определенную форму волны, которая содержит определенные частоты для возбуждения кантилевера или образца в атомно-силовом микроскопе для извлечения большего количества информации и более надежной информации из образца. [12] [13] Существует множество деталей и сложностей, связанных с реализацией метода BE. Поэтому существует необходимость иметь удобный интерфейс, который позволит обычным микроскопистам получить доступ к этой методологии. Это программное обеспечение позволяет пользователям атомно-силовых микроскопов легко: создавать сложные формы сигналов полосового возбуждения, настраивать условия сканирования микроскопа, настраивать входную и выходную электронику для генерации формы волны в виде сигнала напряжения и захвата реакции системы, выполнять анализ захваченный ответ и отобразить результаты измерения.
Пин-Пойнт ЧИМ
[ редактировать ]Обычный PFM работает в контактном режиме, при котором наконечник АСМ контактирует с образцом во время сканирования. Контактный режим не подходит для образцов, элементы которых могут быть повреждены или смещены в результате сопротивления наконечника. В Pin Point PFM наконечник АСМ не контактирует с поверхностью. Наконечник останавливается на высоте, на которой достигается заранее определенный порог силы (порог, при котором пьезоэлектрический отклик оптимален). На этой высоте регистрируется пьезоэлектрический отклик перед переходом к следующей точке. В режиме Pin Point износ наконечника значительно снижается.
Преимущества и недостатки
[ редактировать ]Преимущества
[ редактировать ]- Высокое разрешение в нанометровом масштабе
- Одновременное получение топографии и пьезоэлектрического отклика.
- Позволяет манипулировать сегнетоэлектрическими доменами в нанометровом масштабе посредством сегнетоэлектрической нанолитографии. [14]
- Методика неразрушающего изображения и изготовления
- Требуется небольшая подготовка проб
Недостатки
[ редактировать ]- Сканирование может быть медленным, например десятки минут.
- Износ насадки изменяет взаимодействие с поверхностью и может повлиять на контрастность.
- Ограничено боковым диапазоном АСМ, т.е. примерно 100×100 мкм. 2
- Электромеханическое поведение может быть не связано с явлениями пьезо/ферроэлектричества.
- Поверхность должна быть относительно ровной и отполированной.
Ссылки
[ редактировать ]- ^ Гютнер, П.; Дрансфельд, К. (1992). «Локальное исследование сегнетоэлектрических полимеров методом сканирующей силовой микроскопии». Письма по прикладной физике . 61 (9): 1137–1139. Бибкод : 1992АпФЛ..61.1137Г . дои : 10.1063/1.107693 .
- ^ Родригес, Би Джей; Калинин С.В.; Шин, Дж.; Джесси, С.; Гричко В.; Тундат, Т.; Баддорф, AP; Груверман, А. (2006). «Электромеханическая визуализация биоматериалов методом сканирующей зондовой микроскопии» (PDF) . Журнал структурной биологии . 153 (2): 151–9. дои : 10.1016/j.jsb.2005.10.008 . ПМИД 16403652 .
- ^ Калинин Сергей В; Морозовская, Анна Н; Чен, Лун Цин; Родригес, Брайан Дж (2010). «Динамика локальной поляризации в сегнетоэлектриках». Отчеты о прогрессе в физике . 73 (5): 056502. Бибкод : 2010RPPh...73e6502K . дои : 10.1088/0034-4885/73/5/056502 . S2CID 122479907 .
- ^ Розен, Чехия, Хиремат, Б.В., Ньюнхэм, Р. (редактор) Американский институт физики «Пьезоэлектричество», Ключевые статьи по физике, № 5, 227–283 (1992)
- ^ Калинин С.В.; Родригес, Би Джей; Джесси, С; Шин, Дж; Баддорф, AP; Гупта, П; Джайн, Х; Уильямс, Д.Б.; Груверман, А (2006). «Векторная силовая микроскопия пьезоотклика». Микроскопия и микроанализ . 12 (3): 206–20. Бибкод : 2006MiMic..12..206K . дои : 10.1017/S1431927606060156 . hdl : 10197/5514 . ПМИД 17481357 . S2CID 17687498 .
- ^ Калинин Сергей В.; Родригес, Би Джей; Джесси, С.; Тундат, Т.; Груверман, А. (2005). «Электромеханическая визуализация биологических систем с разрешением менее 10 нм» . Письма по прикладной физике . 87 (5): 053901. arXiv : cond-mat/0504232 . Бибкод : 2005ApPhL..87e3901K . дои : 10.1063/1.2006984 . S2CID 11761213 .
- ^ Цзян, Пэн; Ян, Фэй; Наср Исфахани, Эхсан; Се, Шухун; Цзоу, Дайфэн; Лю, Сяоянь; Чжэн, Хайронг; Ли, Цзянъюй (14 августа 2017 г.). «Электромеханическое соединение тканей легких мышей, исследованное с помощью силовой микроскопии пьезоотклика». ACS Биоматериаловедение и инженерия . 3 (8): 1827–1835. doi : 10.1021/acsbimaterials.7b00107 . ПМИД 33429664 .
- ^ Минари-Джоландан, Маджид; Ю, Мин-Фэн (2009). «Обнаружение наномасштабной электромеханической гетерогенности в субфибриллярной структуре коллагеновых фибрилл, ответственных за пьезоэлектричество кости» (PDF) . АСУ Нано . 3 (7): 1859–63. дои : 10.1021/nn900472n . ПМИД 19505115 . Архивировано из оригинала (PDF) 19 декабря 2012 г.
- ^ Груверман, А.; Родригес, Би Джей; Дехофф, К.; Вальдреп, доктор медицинских наук; Кингон, AI; Неманич, Р.Дж. ; Кросс, Дж. С. (2005). «Прямые исследования динамики переключения доменов в тонкопленочных сегнетоэлектрических конденсаторах» . Письма по прикладной физике . 87 (8): 082902. Бибкод : 2005ApPhL..87h2902G . дои : 10.1063/1.2010605 . hdl : 10197/5333 . S2CID 35719760 .
- ^ Харнагея, К.; Алекс, М.; Гессен, Д.; Пиньоле, А. (2003). «Контактные резонансы в модулированной силовой микроскопии» (PDF) . Письма по прикладной физике . 83 (2): 338. Бибкод : 2003ApPhL..83..338H . дои : 10.1063/1.1592307 .
- ^ Родригес, Брайан Дж; Джесси, Стивен; Баддорф, Артур П; Чжао, Т; Чу, Ю.Х.; Рамеш, Р; Елисеев Евгений А; Морозовская, Анна Н; Калинин, Сергей В (2007). «Пространственное отображение поведения сегнетоэлектрического переключения в самоорганизующихся мультиферроидных наноструктурах: эффекты деформации, размера и интерфейса». Нанотехнологии . 18 (40): 405701. Бибкод : 2007Nanot..18N5701R . дои : 10.1088/0957-4484/18/40/405701 . S2CID 137039357 .
- ^ Джесси, Стивен (2 января 2017 г.). «Зондовое возбуждение для сканирующей зондовой микроскопии». ОСТИ 1340998 .
{{cite journal}}
: Для цитирования журнала требуется|journal=
( помощь ) - ^ US 9097738 , Джесси, Стивен и Калинин, Сергей В., «Метод полосового возбуждения, применимый к сканирующей зондовой микроскопии», выдан 4 августа 2015 г.
- ^ Лэй, Сяоцзюнь; Ли, Дунбо; Шао, Руй; Боннелл, Дон А. (1 марта 2005 г.). «Нанесение/позиционирование магнитных наночастиц in situ с помощью сегнетоэлектрической нанолитографии» . Журнал исследования материалов . 20 (3): 712–718. Бибкод : 2005JMatR..20..712L . дои : 10.1557/JMR.2005.0093 .