✖


Jump to content

Вибрационный анализ с помощью сканирующей зондовой микроскопии

    Add links

    Методика вибрационного анализа с помощью сканирующей зондовой микроскопии позволяет исследовать вибрационные свойства материалов в субмикрометровом масштабе и даже отдельных молекул. [1] [2] [3] Это достигается путем интеграции сканирующей зондовой микроскопии (СЗМ) и колебательной спектроскопии ( комбинационное рассеяние света и/или инфракрасная спектроскопия с преобразованием Фурье , FTIR). Эта комбинация обеспечивает гораздо более высокое пространственное разрешение, чем может быть достигнуто с помощью традиционных рамановских/FTIR-приборов. Этот метод также является неразрушающим, не требует трудоемкой подготовки образцов и обеспечивает больший контраст, такой как контраст интенсивности, контраст поляризации и контраст длин волн, а также одновременно предоставляет конкретную химическую информацию и топографические изображения.

    История

    [ редактировать ]

    Раман-НСОМ

    [ редактировать ]

    Ближнепольная сканирующая оптическая микроскопия (NSOM) была описана в 1984 году. [4] и с тех пор используется во многих приложениях. [5] Комбинация методов комбинационного рассеяния света и NSOM была впервые реализована в 1995 году, когда она была использована для визуализации Rb, легированного кристалла KTP, с пространственным разрешением 250 нм. [6]

    NSOM использует два разных метода сбора и анализа данных: подход с апертурой кончика волокна и подход с металлическим кончиком без апертуры. [1] NSOM с апертурными зондами имеет меньшую апертуру, что может увеличить пространственное разрешение NSOM; однако передача света образцу и эффективность сбора рассеянного/испускаемого света также уменьшаются. [7] Безапертурная сканирующая микроскопия ближнего поля (ANSOM) была разработана в 1990-х годах. В ANSOM вместо оптоволоконного зонда используется металлизированный наконечник. Производительность ANSOM сильно зависит от коэффициента усиления электрического поля металлизированного наконечника. Этот метод основан на поверхностном плазмонном резонансе (ППР), который является предшественником комбинационного рассеяния света с усилением на зонде (TERS) и комбинационного рассеяния света с поверхностным усилением (SERS).

    В 1997 году Мартин и Жирар теоретически продемонстрировали, что электрическое поле под металлическим или диэлектрическим наконечником (принадлежащее безапертурной технике NSOM) может быть сильно усилено, если падающее поле расположено вдоль оси наконечника. С тех пор несколько групп сообщили об усилении комбинационного рассеяния света или флуоресценции в оптической спектроскопии ближнего поля с помощью безапертурной микроскопии. [8] В 2000 г. Т. Калькбреннер и др. использовали одну частицу золота в качестве зонда для сканирования без апертуры и представили изображения алюминиевой пленки с отверстиями диаметром 3 мкм на стеклянной подложке. [9] Разрешение этого безапертурного метода составило 100 нм, что сопоставимо с разрешением волоконных систем. [9] Недавно углеродная нанотрубка (УНТ) с коническим концом, помеченная наночастицами золота, была применена в качестве наконечника оптического зонда нанометрового разрешения для NSOM. [10] Изображения NSOM были получены с пространственным разрешением ~ 5 нм, что демонстрирует потенциал наконечника зонда из композитных УНТ для оптического изображения с наномасштабным разрешением.

    Комбинационное рассеяние, усиленное иглой

    [ редактировать ]

    Существует два варианта реализации безапертурного метода NSOM-Raman: TERS и SERS. TERS часто используется для безапертурного NSOM-Raman и может значительно повысить пространственное разрешение. Для этого метода требуется металлический наконечник для усиления сигнала образца. Вот почему металлический наконечник АСМ обычно используется для усиления электрического поля для возбуждения молекул. Рамановская спектроскопия была объединена с АСМ в 1999 году. [11] [12] Для получения относительно высокого пространственного разрешения требовалась очень узкая апертура зонда; такая апертура уменьшала сигнал, и ее было трудно подготовить. В 2000 году Стокль и др. [13] первым разработал установку, сочетающую безапертурные методы NSOM, Raman и AFM, в которой на наконечнике была нанесена гранулированная серебряная пленка толщиной 20 нм. Они сообщили о значительном увеличении интенсивности комбинационного рассеяния света пленкой красителя ( бриллиантовый крезиловый синий ), нанесенной на стеклянную подложку, если наконечник АСМ с металлическим покрытием был поднесен очень близко к образцу. Было достигнуто усиление комбинационного рассеяния света примерно в 2000 раз и пространственное разрешение ~55 нм. [14]

    Аналогичным образом, Ниман и др . [15] использовали освещенный наконечник АСМ, покрытый золотой пленкой толщиной 100 нм для усиления комбинационного рассеяния света на образцах полимеров, и достигли разрешения 100 нм. На ранних этапах исследования TERS наиболее часто используемыми материалами покрытия наконечника зонда были серебро и золото. [14] [15] С помощью этого метода были получены пространственные карты рамановских сигналов высокого разрешения из молекулярных пленок таких соединений, как бриллиантовый крезиловый синий , изотиоцианат малахитового зеленого и родамин 6G , [16] а также отдельные углеродные нанотрубки. [17]

    ИР-НСОМ и АФМ

    [ редактировать ]

    ИК-сканирующая оптическая микроскопия ближнего поля (IR-NSOM) является мощным спектроскопическим инструментом, поскольку она обеспечивает субволновое разрешение в ИК-спектроскопии. Ранее IR-NSOM реализовывался путем применения твердой иммерсионной линзы с показателем преломления n . , которая сокращает длину волны ( λ ) до ( λ/n ) по сравнению с ИК-микроскопией на основе FTIR [18] В 2004 году ИК-СНОМ достиг пространственного разрешения ~ λ /7, составляющего менее 1 мкм. [18] Это разрешение было дополнительно улучшено примерно до λ /60, что составляет 50–150 нм для образца тонкой пленки нитрида бора . [19]

    IR-NSOM использует AFM для обнаружения реакции поглощения материала на модулированное инфракрасное излучение FTIR-спектрометра и поэтому также называется AFM/FTIR-спектроскопией. Для измерения реакции полимерных систем на поглощение инфракрасного излучения использовались два подхода. Первый режим основан на контактном режиме АСМ, а второй режим работы использует зонд сканирующей термической микроскопии (изобретен в 1986 г.). [20] ) для измерения повышения температуры полимера. В 2007 году АСМ была объединена со спектроскопией полного отражения в инфракрасном диапазоне (ИК-НПВО) для изучения процесса растворения мочевины в растворе циклогексан / бутанол с высоким пространственным разрешением. [21]

    Теория и приборы

    [ редактировать ]

    Раман-НСОМ

    [ редактировать ]

    Существует два режима работы техники NSOM: [5] [22] с отверстием и без. Эти два режима также были объединены с ближнепольной рамановской спектроскопией. [7] [23] [24] Апертура ближнего поля должна быть наноразмерной, что усложняет процесс изготовления зонда. [25] Кроме того, апертурный метод обычно имеет очень слабый сигнал из-за слабого сигнала возбуждения и комбинационного рассеяния света. В целом эти факторы снижают соотношение сигнал/шум в методе NSOM/Raman на основе апертуры. Безапертурные зонды имеют наконечник с металлическим покрытием и обеспечивают более сильный сигнал. [26]

    Обнаружение на основе апертуры

    [ редактировать ]

    Хотя безапертурный режим более перспективен, чем апертурный, последний находит более широкое применение из-за более простой настройки и эксплуатации прибора. Для получения рамановской микрофотографии/спектра высокого разрешения должны быть выполнены следующие условия: (1) размер апертуры должен быть порядка длины волны возбуждающего света. (2) Расстояние от кончика зонда до образца должно быть меньше длины волны возбуждения. (3) Прибор должен оставаться стабильным в течение длительного времени. Важной особенностью АСМ является возможность точно контролировать расстояние между образцом и кончиком зонда, поэтому комбинация АСМ-КР предпочтительна для реализации КР-НСОМ.

    Бездиафрагменный режим

    [ редактировать ]

    Основным недостатком апертурного режима является то, что малый размер апертуры снижает интенсивность сигнала и его сложно изготовить. Недавно исследователи сосредоточились на безапертурном режиме, который использует теорию SPR для получения более сильных сигналов. Существует два метода, поддерживающих этот режим: SERS и TERS.

    Техника ТЕРС
    [ редактировать ]
    анимация для ТЕРС
    animation for TERS

    Теория и аппаратура комбинационного рассеяния света/AFM и IR/AFM сочетают в себе теорию SPR (AFM и NSOM) и комбинационное рассеяние света, и эта комбинация основана на TERS. В TERS электрическое поле источника возбуждения индуцирует ППР в кончике зонда. Если вектор электрического поля падающего света перпендикулярен ( s-поляризован ) оси металлического наконечника, свободные электроны перемещаются по сторонам, боковым от наконечника. Если он параллелен (р-поляризован) оси иглы, свободные электроны на поверхности металла ограничиваются концом вершины иглы. Как следствие, происходит очень сильное усиление электрического поля, которое ощущается близкими к нему молекулами, что приводит к более сильному сигналу. [26]

    Типичный подход в эксперименте TERS заключается в фокусировке лазерного луча на металлическом наконечнике с поляризацией света вдоль оси наконечника с последующим сбором усиленного поверхностью комбинационного рассеяния света от образца в зоне усиления наконечника с помощью оптики. [14]

    В зависимости от образца и эксперимента в экспериментах TERS применялись различные геометрии освещения, как показано на рисунке 4. При падении света с p-поляризацией (параллельно нормали к поверхности) возбуждение плазмона на кончике наиболее эффективно. Если фокусирующий объектив используется также для сбора рассеянных фотонов (геометрия обратного рассеяния), оптимальный угол составляет около 55 ° по отношению к нормали к поверхности. Это связано с тем, что в этой конфигурации лепесток рассеяния максимальный и обеспечивает значительно улучшенный сигнал. [27] Установка, показанная на рисунке 4(А), обычно используется для образцов большой толщины. Установка (B) работает с полупрозрачными или прозрачными образцами, такими как отдельные клетки, образцы тканей и биополимеры. [14] Схема, показанная на рисунке 4(C), предпочтительна для непрозрачных образцов, поскольку весь свет будет фокусироваться параболическим зеркалом .

    Рис. 2. S- и p-поляризация при лазерном возбуждении. [28] Рис. 3. Настройка TERS в режиме обратного возбуждения. [28] Рис. 4. Установка TERS: (А) боковое освещение (p-поляризация); (Б) линейное освещение (объективное, s-поляризация); (C) линейное освещение ( параболическое зеркало ). [28]
    Сравнение TERS и SERS
    [ редактировать ]

    И TERS, и SERS полагаются на локализованный поверхностный плазмон для усиления слабого рамановского сигнала. [29] Единственное различие между ними состоит в том, что образец в SERS имеет шероховатую поверхность, что затрудняет нанесение острого наконечника, подобного АСМ. С другой стороны, TERS использует наконечник с металлическим покрытием, имеющий некоторую шероховатость на наноуровне. [30] [31] Теория «горячих точек» [32] очень популярен для объяснения значительного улучшения сигнала. То есть сигнал от «горячих точек» на поверхности образца доминирует над общим сигналом от образца. [33] Это также подтверждается тем фактом, что расстояние между наночастицами и образцом является важным фактором в получении высокого рамановского сигнала.

    Рамановское/АСМ оборудование

    [ редактировать ]
    Рисунок 5. Система TERS, сочетающая АСМ и комбинационное рассеяние. [17]

    Метод комбинационного рассеяния света/AFM имеет два подхода: апертурный и безапертурный, а безапертурный режим реализуется с помощью SERS и TERS. На рисунке 5 показан пример интегрированной системы TERS. Это показывает, что существует пять основных компонентов всей интегрированной системы TERS (без апертуры). Этими компонентами являются: микроскоп, один объектив, одна интегрированная АСМ-головка, рамановский спектрометр и ПЗС-матрица. Лазер фокусируется на образце, пьезо-предмете и игле АСМ путем перемещения лазерного луча вдоль иглы. Движение лазерного луча достигается за счет зеркала в левом верхнем углу. Пьезо-предмет XYZ слева внизу удерживает образец. В этой конструкции лазерный луч фокусируется на образце через линзу объектива, а рассеянный свет собирается той же линзой.

    В этой установке используется низкое контактное давление, чтобы уменьшить повреждение наконечника АСМ и образца. [21] Мощность лазера обычно ниже 1 мВт. [21] Режекторный фильтр может фильтровать рэлеевское рассеяние света возбуждающего лазера, исходящего от задней части кантилевера. Лазерный луч фокусируется на вершине позолоченного наконечника АСМ и образце. Лазерное сканирование завершается перемещением зеркала поперек приближающегося наконечника. Небольшое усиление фона происходит, когда лазерное пятно фокусируется на области кончика. Движение пьезо-предмета XYZ завершает сканирование образца. Широкий красный сигнал — это рамановский сигнал, который собирается через объектив. Эта же линза также используется для возбуждения образца и сбора рамановского сигнала.

    NSOM/FTIR, AFM/FTIR и AFM-IR

    [ редактировать ]

    Из-за дифракционного предела разрешения обычных линзовых микроскопов, а именно D = 0,61 λ /nsinθ, [34] максимальное разрешение, достижимое с помощью оптического микроскопа, составляет ~ 200 нм. Новый тип линзы, использующий многократное рассеяние света, позволил улучшить разрешение примерно до 100 нм. [35] За последние несколько десятилетий было разработано несколько новых методов микроскопии с субнанометровым разрешением, таких как электронная микроскопия ( SEM и TEM ) и сканирующая зондовая микроскопия (NSOM, STM и AFM). СЗМ отличается от других методов тем, что возбуждение и сбор сигнала происходят очень близко (меньше расстояния дифракционного предела) к образцу. Вместо использования обычной линзы для получения увеличенных изображений образцов СЗМ сканирует образец очень острым зондом. В то время как SEM и TEM обычно требуют вакуума и тщательной подготовки проб, измерения SPM могут выполняться в атмосферных или жидких условиях.

    Несмотря на достижимое разрешение атомного масштаба для методов AFM и NSOM, оно не дает информации о химическом составе образца. Инфракрасная часть электромагнитного спектра охватывает молекулярные колебания, которые могут характеризовать химическую связь внутри образца. [36]

    Объединив СЗМ и вибрационную спектроскопию, AFM/IR-NSOM и AFM-IR стали полезными инструментами для определения характеристик, которые объединяют возможности АСМ с высоким пространственным разрешением и ИК-спектроскопию. [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] Этот новый метод можно назвать AFM-FTIR, AFM-IR и NSOM/FTIR. AFM и NSOM можно использовать для обнаружения реакции, когда модулированное инфракрасное излучение, генерируемое FTIR-спектрометром, поглощается материалом. В методе АСМ-ИК поглощение излучения образцом вызовет волну быстрого теплового расширения, которая будет передана колебательным модам кантилевера АСМ. В частности, волна теплового расширения вызывает вертикальное смещение кончика банкомата (рис. 6). [47] Локальный спектр ИК-поглощения может быть получен путем измерения амплитуды кантилевера, которая является функцией длины волны источника ИК-излучения. Например, когда длина волны лазерного излучения настроена на резонансную частоту с частотой колебательного поглощения образца, интенсивность смещения кантилевера будет увеличиваться до тех пор, пока длина волны лазера не достигнет максимума поглощения образца. [47] Затем смещение кантилевера будет уменьшаться по мере того, как длина волны лазера будет проходить мимо максимума поглощения. Этот подход может отображать химический состав за пределами разрешения дифракционного предела, а также может предоставлять трехмерную топографическую, термическую и механическую информацию на наноуровне. В целом, он преодолевает предел разрешения традиционной ИК-спектроскопии и добавляет химическое и механическое картирование к AFM и NSOM.

    Рис. 6. Принципиальная схема эффектов поверхностной деформации, вызывающих перемещение кантилевера.

    Источник инфракрасного света

    [ редактировать ]

    Идеальный источник ИК-излучения должен быть монохроматическим и перестраиваемым в широком диапазоне длин волн. Согласно T ∝ d 4 / л 4 , где T — коэффициент пропускания, d — диаметр апертуры, а λ — длина волны, передача NSOM/FTIR на основе апертуры еще более ограничена из-за длинной инфракрасной волны; [48] [49] поэтому необходим интенсивный ИК-источник, чтобы компенсировать низкую передачу через оптическое волокно. Обычными яркими источниками ИК-излучения являются лазер на свободных электронах (ЛСЭ). [2] [39] [45] лазеры центров окраски, CO 2 лазеры и лазерные диоды . ЛСЭ — отличный источник ИК-излучения со спектральным диапазоном 2–20 мкм. [50] [51] короткие импульсы (пикосекундные) и высокая средняя мощность (0,1-1 Вт). В качестве альтернативы можно использовать настольный пикосекундный оптический параметрический генератор (OPO), который дешевле, но имеет ограниченные возможности настройки и меньшую выходную мощность. [44] [52]

    Экспериментальная установка NSOM/FTIR

    [ редактировать ]

    Суть NSOM/FTIR заключается в том, что он позволяет обнаруживать нераспространяющиеся затухающие волны в ближнем поле (менее одной длины волны от образца), обеспечивая тем самым высокое пространственное разрешение. В зависимости от режимов обнаружения этих нераспространяющихся затухающих волн доступны два инструмента NSOM/FTIR: безапертурный NSOM/FTIR и апертурный NSOM/FTIR.

    NSOM/FTIR на основе апертуры

    В NSOM/FTIR на основе апертуры зонд представляет собой волновод с конусообразным кончиком и очень маленькой апертурой субволнового размера. Когда апертура выводится в ближнее поле, она собирает нераспространяющийся свет и направляет его к детектору. В целом существует два режима сканирования апертуры по образцу: режим освещения и режим сбора (рис. 7).

    Рис. 7. Принципиальная схема режима сбора (1) и режима освещения (2).

    Высококачественный наконечник инфракрасного волокна очень важен для реализации метода NSOM/FTIR. Существует несколько типов волокон, таких как сапфир , халькогенидное стекло , фторидное стекло и полые кварцевые направляющие. [53] Халькогенидные стекла получили широкое применение благодаря их высокому коэффициенту пропускания в широком ИК-диапазоне 2–12 мкм. [54] Фторидные волокна также демонстрируют низкие потери при передаче, превышающие 3,0 мкм.

    Безапертурный NSOM/FTIR

    Зонд представляет собой острый металлический наконечник, заканчивающийся одним или несколькими атомами. Образец освещается из дальнего поля , а излучение фокусируется в области контакта между зондом и образцом. Когда этот наконечник приближается к образцу, обычно в пределах 10 нм, падающее электромагнитное поле усиливается из-за резонансного возбуждения поверхностной плазмы, а также из-за горячих точек в остром наконечнике. Дипольное взаимодействие между зондом и образцом превращает нераспространяющиеся волны в распространяющиеся за счет рассеяния, и детектор собирает сигнал в дальней зоне. NSOM/FTIR без апертуры обычно имеет лучшее разрешение (~ 5–30 нм) по сравнению с NSOM/FTIR на основе апертуры (~ 50–150 нм). Одной из основных проблем безапертурного NSOM/FTIR является сильный фоновый сигнал, поскольку рассеяние получается как в ближнем поле, так и в удаленной области зонда. Таким образом, небольшой вклад ближнего поля в сигнал необходимо выделить из фона. Одним из решений является использование очень плоского образца с только оптическими пространственными флуктуациями. [55] Другое решение — применить сканирование в режиме постоянной высоты или сканирование в режиме псевдопостоянной высоты. [56]

    Экспериментальная схема апертурного NSOM/FTIR

    На рис. 8 показана экспериментальная установка, используемая в NSOM/FTIR в режиме внешнего отражения. Источник ЛСЭ фокусируется на образце из дальней зоны с помощью зеркала. Во время сканирования расстояние между зондом и образцом сохраняется на уровне нескольких нанометров.

    Рисунок 8: Общая настройка NSOM/FTIR.

    Рисунок 9 представляет собой поперечное сечение прибора NSOM/FTIR. Как показано ниже, образец помещается на сканер пьезоэлектрической трубки, в котором трубка xy состоит из четырех частей, а именно x+, x-, y+ и y-. Боковое (плоскость xy) колебание кончика волокна вызывается приложением переменного напряжения к дизеринга пьезосканеру . Также кончик волокна закрепляется на биморфном пьезосканере, так что амплитуду колебаний кончика можно контролировать с помощью сканера.

    Рисунок 9: Поперечное сечение NSOM/FTIR [57]

    Установка АСМ-ИК

    [ редактировать ]
    Пространственное разрешение

    Пространственное разрешение прибора АСМ-ИК связано с площадью контакта между зондом и образцом. [58] контакта определяется Площадь 3 = 3 пр /4 Е * и 1/ Е * = (1- н 1 2 )/ E 1 + (1- n 2 2 )/ E 2 , где P — сила, приложенная к зонду, n 1 и n 2 представляют собой коэффициенты Пуассона образца и зонда соответственно, а E 1 и E 2 — модули упругости материалов образца и зонда соответственно. [59] Обычно АСМ-ИК имеет поперечное пространственное разрешение 10–400 нм. [46] например, 100 нм, [43] л /150, [40] и λ /400. [41] Недавно Руджери и др. продемонстрировали получение инфракрасных спектров поглощения и химических карт на уровне отдельных молекул в случае белковых молекул с ок. Диаметр 10 нм и молекулярная масса 400 кДа.

    Инструментарий

    В AFM-IR зонд AFM используется для измерения реакции поглощения образца на инфракрасное излучение. Общий подход к AFM/FTIR показан на рисунке 10. [60]

    Рисунок 10. Общий подход, используемый для AFM-FTIR. Выходной сигнал зонда напоминает интерферограмму и преобразуется Фурье для получения инфракрасного спектра поглощения образца.

    Существует несколько различных экспериментальных установок, когда инфракрасное излучение проецируется на образец, как показано ниже: установки верхнего, бокового и нижнего освещения (рис. 11). [3]

    Рисунок 11. Установки освещения, используемые в AFM/FTIR-спектроскопии.

    В первой разработанной установке AFM-IR образец монтируется на прозрачную для инфракрасного излучения призму из селенида цинка для целей возбуждения (рис. 12), затем на молекулы облучается перестраиваемый ИК-лазер на основе параметрического генератора оптического излучения (OPO). зондируется прибором. Подобно обычной НПВО-спектроскопии, ИК-луч освещает образец посредством механизма полного внутреннего отражения (рис. 12). Образец нагревается, поглощая излучение, что вызывает быстрое тепловое расширение поверхности образца. [40] [44] Это расширение увеличит резонансные колебания кантилевера АСМ по характерной схеме звонка (паттерны звонка означают затухание колебаний кантилевера экспоненциально по своей природе). [44] ). С помощью анализа преобразования Фурье сигнал можно было изолировать и получить амплитуды и частоты колебаний. Амплитуды кантилевера предоставляют информацию о локальных спектрах поглощения, тогда как частоты колебаний зависят от механической жесткости образца (рис. 12). [43] [44]

    Рисунок 12. Методика АСМ-ИК сочетает в себе АСМ и ИК-спектрометр, как показано на этой схеме.

    Плюсы и минусы

    [ редактировать ]

    NSOM в сочетании с методами FTIR/Raman может предоставить локальную химическую информацию вместе с топографическими деталями. Этот метод является неразрушающим и может работать в различных средах (жидкостях), например, при обнаружении одиночных биомолекул. [18] [59] [61] [62] Освещенная площадь образца относительно велика и составляет около 1 мкм. Однако площадь дискретизации составляет всего ~10 нм. Это означает, что сильный фон от грязного наконечника усиливает общий сигнал, затрудняя анализ сигнала. [56]

    Рамановская спектроскопия в целом может занять много времени из-за низкой эффективности рассеяния (<1 на 107 фотонов). Обычно накопление обычного рамановского спектра занимает несколько минут, а в рамановском NSOM это время может быть намного дольше; например, 9 часов для изображения размером 32×32 пикселя. [6] [19] Что касается ближнего ИК/АСМ, то высокие оптические потери в водных средах (вода сильно поглощает в ИК-диапазоне) снижают соотношение сигнал/шум. [18] [63]

    Приложения

    [ редактировать ]

    Улучшение разрешения и усовершенствование приборов с помощью удобного для пользователя аппаратного и программного обеспечения сделают AFM/NSOM в сочетании с IR/Raman полезным инструментом характеризации во многих областях, включая биомедицину, материаловедение и науки о жизни. [64] Например, этот метод использовался для обнаружения полученной методом центрифугирования тонкой пленки поли(диметилсилоксана) с нанесенным на нее полистиролом путем сканирования иглы над образцом. Форма и размер фрагментов полистирола были обнаружены с высоким пространственным разрешением благодаря его высокому поглощению на определенных резонансных частотах. [65] Другие примеры включают определение характеристик тонких пленок неорганического нитрида бора с помощью IR-NSOM. [16] Изображения одиночной молекулы родамина 6G (Rh-6G) были получены с пространственным разрешением 50 нм. [66] Эти методы также можно использовать во многих биологических приложениях, включая анализ растительного материала, костей и отдельных клеток. Биологическое применение было продемонстрировано путем обнаружения деталей конформационных изменений холестерина-олеата, вызванных облучением ЛСЭ с пространственным разрешением ниже дифракционного предела. [67] Исследователи также использовали Raman/NSOM для отслеживания образования энергосберегающего полимера полигидроксибутирата в бактериях Rhodobacter capsulatus . [68]

    Этот инструмент для определения характеристик может также помочь в кинетических исследованиях физических и химических процессов на самых разных поверхностях, обеспечивая химическую специфичность с помощью ИК-спектроскопии, а также визуализацию с высоким разрешением с помощью АСМ. [18] Например, исследование водородного обрыва поверхности Si (100) было выполнено путем изучения поглощения связи Si-O для характеристики реакции между поверхностью кремния и кислородом воздуха. [69] Также были проведены исследования, в которых реакционная способность полимера, поли-(трет-бутилметакрилата) (ПТБМА) толщиной 1000 нм в сочетании с фотохимически модифицированной поли(метакриловой кислотой) (ПМАК) толщиной 500 нм, с водяным паром была изображена. различные полосы поглощения до и после поглощения воды полимером. Наблюдалось не только повышенное набухание ПМАК (280 нм), но и различная поглощающая способность воды, показанная разным пропусканием ИК-света в гораздо меньшем размере (<500 нм). Эти результаты связаны с полимерными, химическими и биологическими сенсорами, а также с тканевой инженерией и исследованиями искусственных органов. [70] Благодаря высокому пространственному разрешению методы NSOM/AFM-Raman/IR можно использовать для измерения ширины многослойных пленок, включая слои, которые слишком малы (в направлениях x и y), чтобы их можно было исследовать с помощью обычной ИК- или рамановской спектроскопии. [39]

    Ссылки

    [ редактировать ]
    1. ^ Jump up to: а б Драгня, Богдан; Леоне, Стивен (2001). «Достижения в области химической визуализации субмикронного инфракрасного диапазона колебаний». Международные обзоры по физической химии . 20 (1): 59–92. Бибкод : 2001IRPC...20...59D . дои : 10.1080/01442350010012557 . S2CID   9166775 .
    2. ^ Jump up to: а б Воборник, Душан (2005). Сканирующая ближнепольная инфракрасная микроскопия и спектромикроскопия в применении к наносистемам и клеткам (Диссертация). doi : 10.5075/epfl-thesis-3296 . Проверено 15 июля 2013 г.
    3. ^ Jump up to: а б Боэрио, Ф.Дж.; Старр, MJ (2008). «AFM/FTIR: новый метод определения характеристик материалов» . Журнал Адгезии . 84 (10): 872–895. дои : 10.1080/00218460802445308 . S2CID   85439894 .
    4. ^ Осикане, Ясуси; Катаока, Тошихико; Окуда, Мицуру; Хара, Сейджи; Иноуэ, Харуюки; Накано, Мотохиро (2007). «Наблюдение наноструктуры с помощью сканирующего ближнепольного оптического микроскопа с малым сферическим зондом» . Наука и технология перспективных материалов . 8 (3): 181–185. Бибкод : 2007STAdM...8..181O . дои : 10.1016/j.stam.2007.02.013 . S2CID   3891418 .
    5. ^ Jump up to: а б Вебстер, С. (1998). «Рамановская микроскопия с использованием сканирующего оптического зонда ближнего поля». Колебательная спектроскопия . 18 : 51–59. дои : 10.1016/S0924-2031(98)00037-X .
    6. ^ Jump up to: а б Янке, CL; Паеслер, Массачусетс; Халлен, HD (1995). «Рамановская визуализация с помощью сканирующей оптической микроскопии ближнего поля». Письма по прикладной физике . 67 (17): 2483. Бибкод : 1995ApPhL..67.2483J . дои : 10.1063/1.114615 . S2CID   34846438 .
    7. ^ Jump up to: а б Петтингер, Бруно (2010). «Раман-спектроскопия с усилением поверхности и кончика одной молекулы». Молекулярная физика . 108 (16): 2039–2059. Бибкод : 2010МолФ.108.2039П . дои : 10.1080/00268976.2010.506891 . S2CID   220376286 .
    8. ^ Джей Джей Ван; и др. (2003). «Безапертурная рамановская спектроскопия ближнего поля» . Журнал микроскопии . 210 (3): 330–333. дои : 10.1046/j.1365-2818.2003.01166.x . ПМИД   12787109 . S2CID   45902977 .
    9. ^ Jump up to: а б Калькбреннер, Т.; Рамштайн, М.; Млынек, Дж.; Сандогдар, В. (2001). «Одиночная частица золота как зонд для безапертурной сканирующей ближнепольной оптической микроскопии». Журнал микроскопии . 202 (Часть 1): 72–76. дои : 10.1046/j.1365-2818.2001.00817.x . ПМИД   11298873 . S2CID   33056571 .
    10. ^ Наката, Тошихико; Ватанабэ, Масахиро (2011). «Оптический зонд нанометрового разрешения с использованием углеродной нанотрубки, интеркалированной металлическими наночастицами». Журнал прикладной физики . 109 (1): 013110–013110–5. Бибкод : 2011JAP...109a3110N . дои : 10.1063/1.3511437 .
    11. ^ Иноуэ, Ясуси (1999). Джутамулия, Суганда; Оцу, Мотоичи; Асакура, Тосимицу (ред.). «Ближнепольный сканирующий оптический микроскоп с металлизированным консольным наконечником для наноспектроскопии». Ближнепольная оптика: Физика . Ближнепольная оптика: физика, приборы и обработка информации. 3791 : 40–48. Бибкод : 1999SPIE.3791...40I . дои : 10.1117/12.363860 . S2CID   136975757 .
    12. ^ Андерсон, Марк С.; Пайк, Уильям Т. (2002). «Атомно-силовой рамановский микроскоп для безапертурной ближнепольной спектроскопии и оптического захвата». Обзор научных инструментов . 73 (3): 1198. Бибкод : 2002RScI...73.1198A . дои : 10.1063/1.1445864 .
    13. ^ Штёкле, Р. (2000). «Наномасштабный химический анализ с помощью рамановской спектроскопии с усилением на зонде». Письма по химической физике . 318 (1–3): 131–136. Бибкод : 2000CPL...318..131S . дои : 10.1016/S0009-2614(99)01451-7 .
    14. ^ Jump up to: а б с д Бруно Петтингер, Рамановская спектроскопия с усиленным зондом (TERS)
    15. ^ Jump up to: а б Ниман, Линда Т.; Крамперт, Герхард М.; Мартинес, Роберт Э. (2001). «Сканирующий оптический микроскоп ближнего поля без апертуры и его применение для рамановской спектроскопии с усилением поверхности и многофотонной флуоресцентной визуализации». Обзор научных инструментов . 72 (3): 1691. Бибкод : 2001RScI...72.1691N . дои : 10.1063/1.1347975 .
    16. ^ Jump up to: а б Элфик, Алистер PD; Даунс, Эндрю Р.; Мурас, Рабах (2009). «Развитие оптической спектроскопии с усилением на зонде для биологических приложений: обзор». Аналитическая и биоаналитическая химия . 396 (1): 45–52. дои : 10.1007/s00216-009-3223-9 . ПМИД   19876621 . S2CID   44849038 .
    17. ^ Jump up to: а б Чан, К.Л. Эндрю; Казарян, Сергей Г (2011). «Комбинационное картирование с улучшенным наконечником и АСМ с верхним освещением». Нанотехнологии . 22 (17): 175701. Бибкод : 2011Nanot..22q5701C . дои : 10.1088/0957-4484/22/17/175701 . ПМИД   21411920 . S2CID   26859123 .
    18. ^ Jump up to: а б с д и Масаки, Тацухиро; Иноуэ, Ясуси; Кавата, Сатоши (2004). «Инфракрасная микроскопия с субмикронным разрешением с использованием сканирующего оптического микроскопа ближнего поля с апертурным кантилевером». Обзор научных инструментов . 75 (10): 3284–3287. Бибкод : 2004RScI...75.3284M . дои : 10.1063/1.1784567 .
    19. ^ Jump up to: а б Воборник, Д; Маргаритондо, Дж; Сангера, Дж; Тилен, П; Аггарвал, я; Иванов Б; Толк, Н; Манни, В; и др. (2005). «Спектроскопическая инфракрасная сканирующая ближнепольная оптическая микроскопия (ИК-СНОМ)» . Журнал сплавов и соединений . 401 (1–2): 80–85. дои : 10.1016/j.jallcom.2005.02.057 .
    20. ^ Уильямс, CC; Викрамасингхе, Гонконг (1986). «Сканирующий термопрофайлер». Письма по прикладной физике . 49 (23): 1587. Бибкод : 1986ApPhL..49.1587W . дои : 10.1063/1.97288 .
    21. ^ Jump up to: а б с Брухерзайфер, Мартин; Кранц, Кристина; Мизайков, Борис (2007). «Комбинированная атомно-силовая микроскопия in situ - спектроскопия полного отражения в инфракрасном диапазоне». Аналитическая химия . 79 (22): 8803–8806. дои : 10.1021/ac071004q . ПМИД   17939644 .
    22. ^ Хехт, Берт; Больна, Беата; Уайлд, Урс П.; Декерт, Волкер; Зеноби, Ренато; Мартин, Оливье Ж.Ф.; Пол, Дитер В. (2000). «Сканирующая ближнепольная оптическая микроскопия с апертурными зондами: Основы и приложения» . Журнал химической физики . 112 (18): 7761. Бибкод : 2000JChPh.112.7761H . дои : 10.1063/1.481382 .
    23. ^ Сэндс, ХС; Деманжо, Ф.; Бонера, Э.; Вебстер, С.; Беннетт, Р.; Хейворд, IP; Марчи, Ф.; Смит, Д.А.; и др. (2002). «Разработка комбинированного конфокального и сканирующего рамановского микроскопа ближнего поля для глубокого УФ лазерного возбуждения». Журнал рамановской спектроскопии . 33 (9): 730–739. Бибкод : 2002JRSp...33..730S . дои : 10.1002/jrs.909 .
    24. ^ Верма, Прабхат; Ямада, Кохей; Ватанабэ, Хироюки; Иноуэ, Ясуси; Кавата, Сатоши (2006). «Исследование острийных эффектов на молекулах C60 методом комбинационного рассеяния света в ближнем поле». Физический обзор B . 73 (4): 045416. Бибкод : 2006PhRvB..73d5416V . дои : 10.1103/PhysRevB.73.045416 .
    25. ^ Новотный, Л.; Пол, Д.В.; Хехт, Б. (1995). «Сканирующий оптический зонд ближнего поля со сверхмалым размером пятна». Оптические письма . 20 (9): 970. Бибкод : 1995OptL...20..970N . дои : 10.1364/OL.20.000970 . ПМИД   19859393 .
    26. ^ Jump up to: а б Цянь, Х.-М.; Не, С.М. (2008). «Одномолекулярные и однонаночастичные SERS: от фундаментальных механизмов к биомедицинским применениям». Обзоры химического общества . 37 (5): 912–20. дои : 10.1039/B708839F . ПМИД   18443676 .
    27. ^ Ренделл, Р.; Скалапино, Д. (1981). «Поверхностные плазмоны, удерживаемые микроструктурами на туннельных переходах». Физический обзор B . 24 (6): 3276–3294. Бибкод : 1981PhRvB..24.3276R . дои : 10.1103/PhysRevB.24.3276 .
    28. ^ Jump up to: а б с АСМ-микроРаман и наноРаманTM
    29. ^ [Что может микроскопия TERS, но не SERS Что может микроскопия TERS, но не SERS] Сатоши Кавата Кафедра прикладной физики, Университет Осаки, Суита, Осака и RIKEN, Вако, Сайтама, Япония
    30. ^ Кавата, Сатоши; Иноуэ, Ясуси; Верма, Прабхат (2009). «Плазмоника для ближнепольной нановизуализации и суперлинзирования». Природная фотоника . 3 (7): 388–394. Бибкод : 2009NaPho...3..388K . дои : 10.1038/nphoton.2009.111 .
    31. ^ Яно, Така-аки; Верма, Прабхат; Сайто, Юика; Ичимура, Таро; Кавата, Сатоши (2009). «Рамановская визуализация с усилением давления с помощью зонда с разрешением в несколько нанометров». Природная фотоника . 3 (8): 473–477. Бибкод : 2009NaPho...3..473Y . дои : 10.1038/nphoton.2009.74 . S2CID   54837097 .
    32. ^ Ичимура, Таро; Хаядзава, Норихико; Хасимото, Мамору; Иноуэ, Ясуси; Кавата, Сатоши (2004). «Усиленное когерентное антистоксово комбинационное рассеяние для вибрационной нановизуализации». Письма о физических отзывах . 92 (22): 220801. Бибкод : 2004PhRvL..92v0801I . doi : 10.1103/PhysRevLett.92.220801 . ПМИД   15245207 . S2CID   29726570 .
    33. ^ Петтингер Б. Темы Примен. Физ. , 103 , 217–240 (2006)
    34. ^ Л. Рэлей, Фил. Маг. . 8 , 261–274 (1879)
    35. ^ Э.Г. ван Путтен; Д. Акбулут; Дж. Бертолотти; В.Л. Вос; А. Лагендейк и А. П. Моск (2011). «Рассеивающая линза разрешает структуры размером менее 100 нм видимым светом». Письма о физических отзывах . 106 (19): 193905. arXiv : 1103.3643 . Бибкод : 2011PhRvL.106s3905V . doi : 10.1103/PhysRevLett.106.193905 . ПМИД   21668161 . S2CID   15793849 .
    36. ^ RM Silverstein, GC Bassler, TC Morill, Спектрометрическая идентификация органических соединений, 5-е издание , Wiley, Нью-Йорк (1991) ISBN   0-471-39362-2
    37. ^ Хаммиш, А.; Поллок, HM; Ридинг, М.; Клейборн, М.; Тернер, PH; Джукс, К. (1999). «Фототермическая ИК-Фурье-спектроскопия: шаг к ИК-Фурье-микроскопии с разрешением лучше дифракционного предела». Прикладная спектроскопия . 53 (7): 810–815. Бибкод : 1999ApSpe..53..810H . дои : 10.1366/0003702991947379 . S2CID   93359289 .
    38. ^ Хаммиш, А.; Божец, Л.; Конрой, М.; Поллок, HM; Миллс, Г.; Уивер, JMR; Цена, ДМ; Ридинг, М.; и др. (2000). «Высоко локализованное термическое, механическое и спектроскопическое исследование полимеров с использованием миниатюрных термозондов». Журнал вакуумной науки и техники Б. 18 (3): 1322. Бибкод : 2000JVSTB..18.1322H . дои : 10.1116/1.591381 . S2CID   55856483 .
    39. ^ Jump up to: а б с Брем, Маркус; Таубнер, Томас; Хилленбранд, Райнер; Кейльманн, Фриц (2006). «Инфракрасное спектроскопическое картирование одиночных наночастиц и вирусов с наномасштабным разрешением». Нано-буквы . 6 (7): 1307–1310. Бибкод : 2006NanoL...6.1307B . дои : 10.1021/nl0610836 . ПМИД   16834401 .
    40. ^ Jump up to: а б с Жюльен Уэль; и др. (2007). «Сверхслабоабсорбционная микроскопия одиночной полупроводниковой квантовой точки в среднем инфракрасном диапазоне». Письма о физических отзывах . 99 (21): 217404. Бибкод : 2007PhRvL..99u7404H . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.217404 . ПМИД   18233255 . S2CID   13225150 .
    41. ^ Jump up to: а б Уэль, Жюльен; Хомейер, Эстель; Соваж, Себастьен; Буко, Филипп; Дацци, Александр; Празерес, Руи; Ортега, Жан-Мишель (2009). «Средние инфракрасные поглощения измерены с разрешением λ/400 с помощью атомно-силового микроскопа» . Оптика Экспресс . 17 (13): 10887–94. Бибкод : 2009OExpr..1710887H . дои : 10.1364/OE.17.010887 . ПМИД   19550489 . S2CID   120639500 .
    42. ^ Верити, Джоселин Э.; Чабра, Ниту; Синнатамби, Конесваран; Ага, Кристофер М. (2009). «Отслеживание молекулярных взаимодействий в мембранах с помощью одновременного ATR-FTIR-AFM» . Биофизический журнал . 97 (4): 1225–1231. Бибкод : 2009BpJ....97.1225V . дои : 10.1016/j.bpj.2009.06.013 . ПМЦ   2726332 . ПМИД   19686671 .
    43. ^ Jump up to: а б с Кьоллер, К; Фелтс, младший; Кук, Д; Пратер, CB; Кинг, WP (2010). «Высокочувствительная инфракрасная спектроскопия нанометрового масштаба с использованием микрокантилевера контактного типа с внутренней лопастью резонатора». Нанотехнологии . 21 (18): 185705. Бибкод : 2010Nanot..21r5705K . дои : 10.1088/0957-4484/21/18/185705 . ПМИД   20388971 . S2CID   27042137 .
    44. ^ Jump up to: а б с д и Крейг Пратер, Кевин Кьоллер, Дебра Кук, Рошан Шетти, Грегори Мейерс, Карл Рейнхардт, Джонатан Фелтс, Уильям Кинг, Константин Водопьянов и Александр Дацци, Наномасштабная инфракрасная спектроскопия материалов методом атомно-силовой микроскопии [ постоянная мертвая ссылка ] Микроскопия и анализ , 24 , 5–8 (2010)
    45. ^ Jump up to: а б Тысячелистник, Фиона; Кеннеди, Имонн; Салаун, Фредерик; Райс, Джеймс Х. (2010). «Субволновая инфракрасная визуализация липидов» . Биомедицинская оптика Экспресс . 2 (1): 37–43. дои : 10.1364/BOE.2.000037 . ПМК   3028496 . ПМИД   21326633 .
    46. ^ Jump up to: а б Руджери, Франческо Симоне; Маннини, Бенедетта; Шмид, Роман; Вендруколо, Микеле; Ноулз, Туомас П.Дж. (10 июня 2020 г.). «Определение вторичной структуры одиночной молекулы белков с помощью инфракрасной абсорбционной наноспектроскопии» . Природные коммуникации . 11 (1): 2945. Бибкод : 2020NatCo..11.2945R . дои : 10.1038/s41467-020-16728-1 . ISSN   2041-1723 . ПМЦ   7287102 . ПМИД   32522983 .
    47. ^ Jump up to: а б Райс, Джеймс Х. (2010). «Наномасштабная оптическая визуализация с помощью атомно-силовой инфракрасной микроскопии» (PDF) . Наномасштаб . 2 (5): 660–7. Бибкод : 2010Nanos...2..660R . дои : 10.1039/b9nr00279k . hdl : 10197/4463 . ПМИД   20648306 .
    48. ^ Бете, Х. (1944). «Теория дифракции на маленьких дырочках». Физический обзор . 66 (7–8): 163–182. Бибкод : 1944PhRv...66..163B . дои : 10.1103/PhysRev.66.163 .
    49. ^ CJ Bouwkamp, ​​Philips Res. Представитель , 5 , 321–332 (1950)
    50. ^ Криченти, А.; Дженерози, Р.; Перфетти, П.; Гиллиган, Дж. М.; Толк, Нью-Хэмпшир; Колуцца, К.; Маргаритондо, Г. (1998). «Лазерная наноспектроскопия ближнего поля на свободных электронах». Письма по прикладной физике . 73 (2): 151. Бибкод : 1998ApPhL..73..151C . дои : 10.1063/1.121739 .
    51. ^ Глотин, Ф (1998). «Деятельность инфракрасной установки КЛИО». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях. Раздел B: Взаимодействие пучков с материалами и атомами . 144 (1–4): 8–17. Бибкод : 1998НИМПБ.144....8Г . дои : 10.1016/S0168-583X(98)00293-6 .
    52. ^ Танимура, Такахито; Акамацу, Дайсуке; Ёкои, Ёсихико; Фурусава, Акира; Кодзума, Микио (2006). «Генерация сжатого вакуумного резонанса на рубидиевой линии Д1 с периодически поляризованным КТиОПО4». Оптические письма . 31 (15): 2344–6. arXiv : Quant-ph/0603214 . Бибкод : 2006OptL...31.2344T . дои : 10.1364/OL.31.002344 . ПМИД   16832480 . S2CID   18700111 .
    53. ^ Сангера, Дж. С., и Аггарвал, И. Д., Инфракрасная волоконная оптика (Бока-Ратон; Флорида: CRC) 1998 г.
    54. ^ Мосаддык Р.; Сангера, Дж.С.; Шаафсма, Д.; Коул, Би Джей; Нгуен, VQ; Миклос, Р.Э.; Аггарвал, ID (1998). «Изготовление одномодового халькогенидного оптического волокна». Журнал световых технологий . 16 (2): 214–217. Бибкод : 1998JLwT...16..214M . дои : 10.1109/50.661012 .
    55. ^ Ларех, А.; Бачело, Р.; Глейзес, П.; Боккара, AC (1997). «Инфракрасная визуализация имплантированных полупроводников в ближнем поле: свидетельства чистого диэлектрического контраста» . Письма по прикладной физике . 71 (5): 575. Бибкод : 1997ApPhL..71..575L . дои : 10.1063/1.119798 . S2CID   11004387 .
    56. ^ Jump up to: а б Джордан, Клэр Э.; Страник, Стефан Дж.; Рихтер, Ли Дж.; Кавана, Ричард Р. (1999). «Удаление оптических артефактов в ближнепольной сканирующей оптической микроскопии с использованием режима трехмерного сканирования» . Журнал прикладной физики . 86 (5): 2785. Бибкод : 1999JAP....86.2785J . дои : 10.1063/1.371126 .
    57. ^ Криченти, А.; Дженерози, Р.; Барчези, К.; Люс, М.; Ринальди, М. (1998). «Многоцелевой сканирующий оптический микроскоп ближнего поля: отражательная способность и фототок полупроводниковых и биологических образцов». Обзор научных инструментов . 69 (9): 3240. Бибкод : 1998RScI...69.3240C . дои : 10.1063/1.1149089 .
    58. ^ Петика, Дж. Б.; Оливер, WC (1987). «Взаимодействие с поверхностью наконечника в СТМ и АСМ». Физика Скрипта . Т19А : 61–66. Бибкод : 1987ФСТ...19...61П . дои : 10.1088/0031-8949/1987/T19A/010 . S2CID   250806412 .
    59. ^ Jump up to: а б Палмер, Р.; Диттмар, Р. (1993). «Поэтапное сканирование FT-IR фототермического спектрального профилирования полимерных пленок по глубине». Тонкие твердые пленки . 223 (1): 31–38. Бибкод : 1993TSF...223...31P . дои : 10.1016/0040-6090(93)90724-4 .
    60. ^ Андерсон, Марк С. (2000). «Инфракрасная спектроскопия атомно-силовым микроскопом». Прикладная спектроскопия . 54 (3): 349–352. Бибкод : 2000ApSpe..54..349A . дои : 10.1366/0003702001949618 . S2CID   95187852 .
    61. ^ Солнце, Западная X; Шен, ZX (2003). «Ближнепольная сканирующая рамановская микроскопия с использованием безапертурных зондов». Журнал рамановской спектроскопии . 34 (9): 668–676. Бибкод : 2003JRSp...34..668S . дои : 10.1002/мл.1063 .
    62. ^ Граусем, Дж.; Гумберт, Б.; Бёрно, А.; Освальт, Дж. (1997). «Субволновая рамановская спектроскопия». Письма по прикладной физике . 70 (13): 1671. Бибкод : 1997ApPhL..70.1671G . дои : 10.1063/1.118665 .
    63. ^ Драгня, Богдан; Пройссер, Ян; Шаде, Вольфганг; Леоне, Стивен Р.; Хинсберг, Уильям Д. (1999). «Пропускной сканирующий микроскоп ближнего поля для инфракрасной химической визуализации» . Журнал прикладной физики . 86 (5): 2795. Бибкод : 1999JAP....86.2795D . дои : 10.1063/1.371127 . S2CID   12908935 .
    64. ^ Вебстер, С.; Батчелдер, Д.Н.; Смит, Д.А. (1998). «Измерение напряжения в кремнии с субмикронным разрешением методом ближнепольной рамановской спектроскопии». Письма по прикладной физике . 72 (12): 1478. Бибкод : 1998ApPhL..72.1478W . дои : 10.1063/1.120598 .
    65. ^ Ахремичев Борис Борисович; Поллак, Стивен; Уокер, Гилберт К. (2001). «Безапертурная сканирующая ближнепольная инфракрасная микроскопия шероховатой полимерной поверхности». Ленгмюр . 17 (9): 2774–2781. дои : 10.1021/la001401v .
    66. ^ Хаядзава, Н. (2000). «Усиление комбинационного рассеяния света в ближнем поле с помощью металлизированного наконечника». Оптические коммуникации . 183 (1–4): 333–336. Бибкод : 2000OptCo.183..333H . дои : 10.1016/S0030-4018(00)00894-4 .
    67. ^ Масаки, Тацухиро (2004). «Ближнепольная инфракрасная визуализация молекулярных изменений в холестеринолеате путем инфракрасной абляции лазером на свободных электронах» . Журнал прикладной физики . 95 (1): 334–338. Бибкод : 2004JAP....95..334M . дои : 10.1063/1.1628380 .
    68. ^ Майе, Селин; Дацци, Александр; Празерес, Руи; Ортега, Жан-Мишель; Джайяр, Даниэль (2010). «Идентификация in situ и визуализация бактериальных полимерных наногранул методом инфракрасной наноспектроскопии». Аналитик . 135 (10): 2540–5. Бибкод : 2010Ана...135.2540М . дои : 10.1039/C0AN00290A . ПМИД   20820491 .
    69. ^ Э. Романо, С. Трабаттони, М. Кампионе, Э. Мерати, А. Сасселла и Д. Нардуччи. Комбинированное использование АСМ и FTIR в анализе водородного обрыва поверхностей Si (100). Микроскопия: наука, технологии, приложения и образование, А. Мендес-Вилас и Дж. Диас (ред.), Vol. 3, стр. 1984–1992 (2010). ISBN   978-84-614-6191-2
    70. ^ Макдонаф, Лори А.; Драгня, Богдан; Пройссер, Ян; Леоне, Стивен Р.; Хинсберг, Уильям Д. (2003). «Поглощение водяного пара в фотолитографических полимерах, наблюдаемое с помощью инфракрасной ближнепольной сканирующей оптической микроскопии в контролируемой среде». Журнал физической химии Б. 107 (21): 4951–4954. дои : 10.1021/jp022489j . S2CID   18265192 .
    Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Vibrational_analysis_with_scanning_probe_microscopy&oldid=1192004159"
    Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
    Arc.Ask3.Ru
    Номер скриншота №: 53a269877a692369a2af47ec71555263__1703633100
    URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/53/63/53a269877a692369a2af47ec71555263.html
    Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
    Vibrational analysis with scanning probe microscopy - Wikipedia
    Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)