Проекция ГСО
Проекция GSO (названа в честь Фердинандо Глиоцци , Жоэля Шерка и Дэвида И. Оливе ) [1] является ингредиентом, используемым при построении непротиворечивой модели в теории суперструн . Проекция конформной представляет собой выбор подмножества возможных вершинных операторов в мирового листа теории поля (CFT) - обычно тех, которые имеют определенное число фермионов мирового листа и условия периодичности . Такая проекция необходима для получения согласованной мировой таблицы CFT. Чтобы проекция была согласованной, набор A операторов, сохраняемых проекцией, должен удовлетворять:
- Замыкание — Расширение продукта оператора (OPE) любых двух операторов из A содержит только операторы, которые находятся в A .
- Взаимная локальность нет разрезов ветвей . В OPE любых двух операторов из множества A .
- Модульная инвариантность . Статистическая сумма на двухторе теории, содержащей только операторы из A, относительно модульной инвариантности .
Начиная с одного и того же мирового листа CFT, различные варианты проекции ГСО приведут к теориям струн с разными физическими частицами и свойствами в пространстве-времени . Например, теории струн типа II и типа 0 являются результатом разных проекций ГСО на одной и той же теории мирового листа. Более того, две отдельные теории типа II, IIA и IIB, различаются в своих прогнозах ГСО. При построении моделей реалистичных струнных вакуумов (в отличие от игрушечных моделей ) обычно выбирают проекцию ГСО, которая устраняет тахионное основное состояние струны и сохраняет суперсимметрию пространства-времени .
Примечания
[ редактировать ]- ^ Ф. Глиоцци , Дж. Шерк и Д. И. Олив , «Суперсимметрия, теории супергравитации и модель двойного спинора», Nucl. Физ. Б 122 (1977), 253.
Ссылки
[ редактировать ]- Полчински, Джозеф (1998). Теория струн , Издательство Кембриджского университета. Современный учебник.
- Том. Глава 2: Теория суперструн и не только. ISBN 0-521-63304-4 .
 | Эта теории струн статья, посвященная , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее . |