Jump to content

Мультиферроики

Мультиферроики определяются как материалы, которые проявляют более одного из основных ферроидных свойств в одной и той же фазе: [1]

Хотя сегнетоэлектрические сегнетоэластики и ферромагнитные сегнетоэластики формально являются мультиферроиками, в наши дни этот термин обычно используется для описания магнитоэлектрических мультиферроиков , которые одновременно являются ферромагнитными и сегнетоэлектрическими. [1] Иногда определение расширяется за счет включения неосновных параметров порядка, таких как антиферромагнетизм или ферримагнетизм . Кроме того, другие типы первичного порядка, такие как ферроидные схемы магнитоэлектрических мультиполей. [2] или какая ферротороидность [3] был предложен пример.

Помимо научного интереса к своим физическим свойствам, мультиферроики имеют потенциал для применения в качестве исполнительных механизмов, переключателей, датчиков магнитного поля и новых типов электронных запоминающих устройств. [4]

История мультиферроиков: количество статей в год по магнитоэлектрике или магнитоэлектрическому эффекту (синим цветом) и по мультиферроикам (красным цветом)

Поиск в Web of Science по термину «мультиферроик» дает статью 2000 года «Почему так мало магнитных сегнетоэлектриков?» [5] от Н. А. Спалдина (тогда Хилла) как самый ранний результат. Эта работа объяснила причину противоречия между магнетизмом и сегнетоэлектричеством и предложила практические пути его обхода, и многие считают, что она положила начало современному взрыву интереса к мультиферроикам. [6] Наличие практических путей создания мультиферроиков с 2000 г. [5] стимулировал интенсивную деятельность. Особенно важными ранними работами было открытие большой сегнетоэлектрической поляризации в эпитаксиально выращенных тонких пленках магнитного BiFeO 3 . [7] наблюдение, что неколлинеарное магнитное упорядочение в ромбическом TbMnO 3 [8] и TbMn 2 O 5 [9] вызывает сегнетоэлектричество и идентифицирует необычное несобственное сегнетоэлектричество, совместимое с сосуществованием магнетизма в гексагональном манганите YMnO 3 . [10] На графике справа показано красным количество статей по мультиферроикам, найденных в Web of Science до 2008 года; экспоненциальный рост продолжается и сегодня.

Магнитоэлектрические материалы

[ редактировать ]

Чтобы поместить мультиферроики в соответствующий исторический контекст, необходимо также рассмотреть магнитоэлектрические материалы , в которых электрическое поле изменяет магнитные свойства и наоборот. Хотя магнитоэлектрические материалы не обязательно являются мультиферроиками, все ферромагнитные сегнетоэлектрические мультиферроики являются линейными магнитоэлектриками, в которых приложенное электрическое поле вызывает изменение намагниченности, линейно пропорциональное его величине. Магнитоэлектрические материалы и соответствующий магнитоэлектрический эффект имеют более длительную историю, чем мультиферроики, что показано синим цветом на графике справа. Первое известное упоминание о магнитоэлектричестве содержится в издании Ландау и Лифшица « Электродинамика сплошных сред» 1959 года , в котором в конце раздела, посвященного пьезоэлектричеству , содержится следующий комментарий : «Укажем еще на два явления, которые, в принципе, могли бы существовать. Один из них — пьезомагнетизм, который состоит из линейной связи между магнитным полем в твердом теле и деформацией (аналог пьезоэлектричества). Другой — линейная связь между магнитным и электрическим полями в среде, которая может вызвать, например, намагниченность. пропорциональны электрическому полю. Оба эти явления могли бы существовать для определенных классов магнитокристаллической симметрии. Однако мы не будем обсуждать эти явления более подробно, поскольку кажется, что до сих пор они, по-видимому, не наблюдались ни в одном веществе». Год спустя И. Е. Дзялошинский, используя соображения симметрии, показал, что материал Cr 2 O 3 должен иметь линейное магнитоэлектрическое поведение: [11] и его предсказание было быстро подтверждено Д. Астровым. [12] В последующие десятилетия исследования магнитоэлектрических материалов неуклонно продолжались в ряде групп Европы, в частности в бывшем Советском Союзе и в группе Г. Шмида в Женевском университете. Серия конференций Восток-Запад под названием «Явления магнитоэлектрического взаимодействия в кристаллах» (MEIPIC) проводилась в период с 1973 (в Сиэтле) по 2009 год (в Санта-Барбаре) , и действительно, термин «мультиферроик-магнитоэлектрик» впервые был использован Х. Шмидом в материалы конференции MEIPIC 1993 г. (в Асконе). [13]

Механизмы сочетания сегнетоэлектричества и магнетизма.

[ редактировать ]

Чтобы его можно было определить как сегнетоэлектрик, материал должен иметь спонтанную электрическую поляризацию, которая переключается с помощью приложенного электрического поля. Обычно такая электрическая поляризация возникает из-за структурного искажения материнской центросимметричной фазы, нарушающего инверсию симметрии. Например, в прототипе сегнетоэлектрического титаната бария BaTiO 3 исходной фазой является идеальная кубическая ABO 3 структура перовскита с B-участком Ti. 4+ ион находится в центре кислородного координационного октаэдра и не имеет электрической поляризации. В сегнетоэлектрической фазе Ti 4+ Ион смещается от центра октаэдра, вызывая поляризацию. Такое смещение имеет тенденцию быть благоприятным только тогда, когда катион B-позиции имеет электронную конфигурацию с пустой d- оболочкой (так называемая d- оболочка). 0 конфигурация), что способствует образованию ковалентной связи с понижением энергии между катионом B-участка и соседними анионами кислорода. [5]

Это требование «d0-ности» [5] является явным препятствием для образования мультиферроиков, поскольку магнетизм в большинстве оксидов переходных металлов возникает из-за наличия частично заполненных d- оболочек переходных металлов. В результате в большинстве мультиферроиков сегнетоэлектричество имеет различное происхождение. Ниже описаны механизмы, которые, как известно, позволяют обойти это противоречие между ферромагнетизмом и сегнетоэлектричеством. [14]

Активная одинокая пара

[ редактировать ]

В активных мультиферроиках с неподеленной парой [5] сегнетоэлектрическое смещение обусловлено катионом A-позиции, а магнетизм возникает из-за частично заполненной d- оболочки в позиции B. Примеры включают феррит висмута , BiFeO 3 , [15] BiMnO 3 (хотя считается, что он антиполярный), [16] и PbVO 3 . [17] В этих материалах катион А-позиции (Bi 3+ , Пб 2+ ) имеет так называемый стереохимически активный 6s 2 Неподеленная пара электронов, а смещению от центра катиона A-позиции способствует совместное использование электронов между формально пустыми 6p -орбиталями A-позиции и заполненными O 2p- орбиталями. [18]

Геометрическое сегнетоэлектричество

[ редактировать ]

В геометрических сегнетоэлектриках движущей силой структурного фазового перехода, приводящего к полярному сегнетоэлектрическому состоянию, является вращательное искажение многогранников, а не образование ковалентной связи с общими электронами. Такие вращательные искажения возникают во многих оксидах переходных металлов; например, в перовскитах они обычны, когда катион А-позиции мал, так что кислородные октаэдры коллапсируют вокруг него. В перовскитах трехмерная связность многогранников означает отсутствие чистой поляризации; если один октаэдр вращается вправо, его соседний сосед вращается влево и так далее. Однако в слоистых материалах такие вращения могут привести к чистой поляризации.

Прототипическими геометрическими сегнетоэлектриками являются слоистые фториды переходных металлов бария, BaMF 4 , M=Mn, Fe, Co, Ni, Zn, которые имеют сегнетоэлектрический переход при температуре около 1000 К и магнитный переход в антиферромагнитное состояние при температуре около 50 К. [19] Поскольку искажение не вызвано гибридизацией между катионом d-участка и анионами, оно совместимо с существованием магнетизма в участке B, что допускает мультиферроическое поведение. [20]

Вторым примером является семейство гексагональных редкоземельных манганитов (h- R MnO 3 с R =Ho-Lu, Y), которые имеют структурный фазовый переход при температуре около 1300 К, состоящий в основном из наклона бипирамид MnO 5 . [10] Хотя сам наклон имеет нулевую поляризацию, он связан с полярным гофрированием слоев R -ионов, что дает поляризацию ~ 6 мкКл/см. 2 . Поскольку сегнетоэлектричество не является основным параметром порядка, его называют несобственным . Мультиферроидная фаза достигается при ~100К, когда возникает треугольный антиферромагнитный порядок из-за спиновой фрустрации. [21] [22]

Платный заказ

[ редактировать ]

Упорядочение зарядов может происходить в соединениях, содержащих ионы смешанной валентности, когда электроны, делокализованные при высокой температуре, локализуются в упорядоченном порядке на разных катионных позициях, так что материал становится изолирующим. Когда структура локализованных электронов полярна, состояние упорядоченного заряда является сегнетоэлектрическим. Обычно ионы в таком случае магнитны, поэтому сегнетоэлектрическое состояние также является мультиферроиком. [23] Первым предложенным примером шихтоупорядоченного мультиферроика был LuFe 2 O 4 , заряд которого упорядочивается при 330 К с расположением Fe 2+ и Fe 3+ ионы. [24] Ферримагнитное упорядочение происходит при температуре ниже 240 К. Однако недавно был поставлен вопрос о том, является ли упорядочение зарядов полярным. [25] предполагается наличие упорядоченного по заряду сегнетоэлектричества Кроме того, в магнетите Fe 3 O 4 , ниже его перехода Вервея: [26] и (Pr,Ca)MnO 3 . [23]

Сегнетоэлектричество с магнитным приводом

[ редактировать ]

В мультиферроиках с магнитным приводом [27] макроскопическая электрическая поляризация индуцируется дальним магнитным порядком, который нецентросимметричен. Формально электрическая поляризация , дается через намагниченность, , к

.

Как и геометрические сегнетоэлектрики, обсуждавшиеся выше, сегнетоэлектричество является несобственным, поскольку поляризация не является основным параметром порядка (в данном случае первичным порядком является намагниченность) для ферроидного фазового перехода.

Типичным примером является образование нецентросимметричного магнитного спирального состояния, сопровождающееся небольшой сегнетоэлектрической поляризацией, ниже 28К в TbMnO 3 . [8] В этом случае поляризация мала, 10 −2 мкКл/см 2 , поскольку механизмом связи нецентросимметричной спиновой структуры с кристаллической решеткой является слабое спин-орбитальное взаимодействие. Большие поляризации возникают, когда нецентросимметричное магнитное упорядочение вызвано более сильным сверхобменным взаимодействием, например, в ромбическом HoMnO 3 и родственных материалах. [28] В обоих случаях магнитоэлектрическая связь сильная, поскольку сегнетоэлектричество напрямую обусловлено магнитным порядком.

f-электронный магнетизм

[ редактировать ]

Хотя большинство магнитоэлектрических мультиферроиков, разработанных на сегодняшний день, обладают обычным магнетизмом d-электронов переходных металлов и новым механизмом сегнетоэлектричества, также возможно ввести другой тип магнетизма в обычный сегнетоэлектрик. Наиболее очевидный путь — использовать редкоземельный ион с частично заполненной оболочкой из f -электронов в позиции A. Примером является EuTiO 3 , который, хотя и не является сегнетоэлектриком в условиях окружающей среды, становится таковым при небольшом напряжении. [29] или когда его постоянная решетки увеличивается, например, за счет замены некоторого количества бария в узле A. [30]

Композиты

[ редактировать ]

Разработка хороших однофазных мультиферроиков с большой намагниченностью и поляризацией и сильной связью между ними при комнатной температуре остается сложной задачей. Поэтому композиты, сочетающие магнитные материалы, такие как FeRh, [31] с сегнетоэлектрическими материалами, такими как PMN-PT, являются привлекательным и проверенным путем достижения мультиферроичности. Некоторые примеры включают тонкие магнитные пленки на пьезоэлектрических подложках PMN-PT и трехслойные структуры Metglass/PVDF/Metglass. [32] Недавно был продемонстрирован интересный послойный рост мультиферроидного композита атомного масштаба, состоящего из отдельных слоев сегнетоэлектрика и антиферромагнитника LuFeO 3 , чередующихся с ферримагнитным, но неполярным LuFe 2 O 4 в сверхрешетке. [33]

Новым многообещающим подходом является керамика типа ядро-оболочка, в которой магнитоэлектрический композит формируется in-situ в процессе синтеза. В системе (BiFe 0,9 Co 0,1 O 3 ) 0,4 - (Bi 1/2 K 1/2 TiO 3 ) 0,6 (BFC-BKT) очень сильная МЭ-связь наблюдалась в микроскопическом масштабе с использованием PFM в магнитном поле. Кроме того, с помощью МСМ наблюдалось переключение намагниченности с помощью электрического поля. [34] Здесь МЭ-активные зерна ядро-оболочка состоят из магнитных ядер CoFe 2 O 4 (CFO) и оболочки (BiFeO 3 ) 0,6 -(Bi 1/2 K 1/2 TiO 3 ) 0,4 (BFO-BKT), где ядро ​​и оболочки имеют эпитаксиальную решетчатую структуру. [35] Механизм сильной МЭ-связи заключается в магнитообменном взаимодействии между CFO и BFO через интерфейс ядро-оболочка, что приводит к исключительно высокой температуре Нееля 670 К фазы BF-BKT.

Сообщалось о сильной магнитоэлектрической связи при комнатной температуре в мультиферроиках I типа, таких как «разбавленный» магнитный перовскит (PbZr 0,53 Ti 0,47 O 3 ) 0,6 – (PbFe 1/2 Ta 1/2 O 3 ) 0,4 ( PZTFT) в определенных фазах Ауривиллиуса. Здесь сильная МЭ-связь наблюдалась в микроскопическом масштабе с использованием PFM в магнитном поле, среди других методов. [36] [37] Сообщалось об органо-неорганических гибридных мультиферроиках в семействе металлоформиатных перовскитов. [38] а также молекулярные мультиферроики, такие как [(CH 3 ) 2 NH 2 ][Ni(HCOO) 3 ], с упругой деформационной связью между параметрами порядка. [39]

Классификация

[ редактировать ]

Мультиферроики I и II типов.

[ редактировать ]

Полезная схема классификации мультиферроиков на так называемые мультиферроики I и II типа была предложена в 2009 году Д. Хомским. [40]

Хомский предложил термин «мультиферроик I типа» для материалов, в которых сегнетоэлектричество и магнетизм возникают при разных температурах и возникают по разным механизмам. Обычно структурное искажение, приводящее к возникновению сегнетоэлектричества, возникает при высокой температуре, а магнитное упорядочение, обычно антиферромагнитное, наступает при более низкой температуре. Прототипическим примером является BiFeO 3 ( TC = 1100 К, T N = 643 К), с сегнетоэлектричеством, обусловленным стереохимически активной неподеленной парой Bi. 3+ ион и магнитное упорядочение, обусловленное обычным механизмом сверхобмена. YMnO 3 [41] ( TC =914 К, T N =76 К) также относится к типу I, хотя его сегнетоэлектричество является так называемым «несобственным», то есть представляет собой вторичный эффект, возникающий в результате другого (первичного) структурного искажения. Независимое возникновение магнетизма и сегнетоэлектричества означает, что области этих двух свойств могут существовать независимо друг от друга. Большинство мультиферроиков I типа демонстрируют линейный магнитоэлектрический отклик, а также изменение диэлектрической восприимчивости при магнитном фазовом переходе.

Термин «мультиферроик типа II» используется для материалов, в которых магнитное упорядочение нарушает инверсионную симметрию и непосредственно «вызывает» сегнетоэлектричество. В этом случае температуры упорядочения для обоих явлений идентичны. Прототипическим примером является TbMnO 3 , [42] в котором при 28 К возникает нецентросимметричная магнитная спираль, сопровождаемая сегнетоэлектрической поляризацией. Поскольку один и тот же переход вызывает оба эффекта, они по конструкции сильно связаны. Однако поляризация сегнетоэлектриков, как правило, на порядки меньше, чем у мультиферроиков типа I, обычно порядка 10. −2 мкКл/см 2 . [40] Об обратном эффекте также сообщалось в изолирующей соли с переносом заряда Мотта - (BEDT-TTF)2Cu[N(CN)
2
]Cl
. [43] Здесь переход зарядового упорядочения к полярному сегнетоэлектрическому случаю приводит к магнитному упорядочению, снова создавая тесную связь между сегнетоэлектрическим и, в данном случае, антиферромагнитным порядками.

Симметрия и связь

[ редактировать ]

Образование ферроикного порядка всегда связано с нарушением симметрии. Например, симметрия пространственной инверсии нарушается, когда сегнетоэлектрики развивают свой электрический дипольный момент, а обращение времени нарушается, когда ферромагнетики становятся магнитными. Нарушение симметрии может быть описано параметром порядка, поляризацией P и намагниченностью M в этих двух примерах, и приводит к множеству эквивалентных основных состояний, которые могут быть выбраны соответствующим сопряженным полем; электрический или магнитный для сегнетоэлектриков или ферромагнетиков соответственно. Это приводит, например, к знакомому переключению магнитных битов с использованием магнитных полей при хранении магнитных данных.

Ферроики часто характеризуются поведением их параметров порядка при инверсии пространства и обращении времени (см. таблицу). Операция пространственной инверсии меняет направление поляризации (поэтому явление поляризации является антисимметричным по пространственной инверсии), оставляя при этом намагниченность инвариантной. В результате неполярные ферромагнетики и сегнетоэластики инвариантны относительно пространственной инверсии, тогда как полярные сегнетоэлектрики - нет. С другой стороны, операция обращения времени меняет знак M (который, следовательно, является антисимметричным по отношению к обращению времени), в то время как знак P остается неизменным. Следовательно, немагнитные сегнетоэластики и сегнетоэлектрики инвариантны относительно обращения времени, тогда как ферромагнетики — нет.

Пространственно-инверсивная симметричная Пространственная инверсия антисимметрична
Симметричное обращение времени Ферроэластик Сегнетоэлектрик
Антисимметричное обращение времени Ферромагнитный Магнитоэлектрический мультиферроик

Магнитоэлектрические мультиферроики являются антисимметричными как по инверсии пространства, так и по обращению времени, поскольку они являются одновременно ферромагнитными и сегнетоэлектрическими.

Комбинация нарушений симметрии в мультиферроиках может привести к связи между параметрами порядка, так что одним свойством ферроика можно будет манипулировать с помощью сопряженного поля другого. Сегнетоупругие сегнетоэлектрики, например, являются пьезоэлектриками , а это означает, что электрическое поле может вызвать изменение формы, а давление может индуцировать напряжение, а сегнетоупругие ферромагнетики демонстрируют аналогичное пьезомагнитное поведение. Особенно привлекательным для потенциальных технологий является управление магнетизмом с помощью электрического поля в магнитоэлектрических мультиферроиках, поскольку электрические поля требуют меньше энергии, чем их магнитные аналоги.

Приложения

[ редактировать ]

Электрополевое управление магнетизмом

[ редактировать ]

Главной технологической движущей силой исследования мультиферроиков стала их способность управлять магнетизмом с помощью электрических полей через их магнитоэлектрическую связь. Такая возможность могла бы стать технологически преобразующей, поскольку производство электрических полей гораздо менее энергоемко, чем производство магнитных полей (которые, в свою очередь, требуют электрических токов), которые используются в большинстве существующих технологий, основанных на магнетизме. Имеются успехи в управлении ориентацией магнетизма с помощью электрического поля, например, в гетероструктурах из обычных ферромагнитных металлов и мультиферроика BiFeO 3 , [44] а также в управлении магнитным состоянием , например из антиферромагнитного в ферромагнитное в FeRh. [45]

В тонких мультиферроикных пленках связанные параметры магнитного и сегнетоэлектрического порядка могут быть использованы для разработки магнитоэлектронных устройств. К ним относятся новые устройства спинтроники , такие как датчики туннельного магнитосопротивления (TMR) и спиновые клапаны с настраиваемыми функциями электрического поля. Типичное устройство ПМР состоит из двух слоев ферромагнитных материалов, разделенных тонким туннельным барьером (~ 2 нм), выполненным из тонкой пленки мультиферроика. [46] В таком устройстве спиновый транспорт через барьер можно электрически настраивать. В другой конфигурации в качестве слоя закрепления обменного смещения можно использовать слой мультиферроика. Если ориентацию антиферромагнитных спинов в мультиферроидном закрепляющем слое можно электрически настроить, то магнитосопротивление устройства можно будет контролировать с помощью приложенного электрического поля. [47] Можно также исследовать элементы памяти с несколькими состояниями, где данные хранятся как в электрической, так и в магнитной поляризации.

Радио и высокочастотные устройства

[ редактировать ]

Мультиферроидные композитные структуры в объемной форме исследуются для высокочувствительных датчиков переменного магнитного поля и электрически перестраиваемых микроволновых устройств, таких как фильтры, генераторы и фазовращатели (в которых ферри-, ферро- или антиферромагнитный резонанс настраивается электрически, а не магнитно). . [48]

Перекрестные приложения в других областях физики.

[ редактировать ]

Мультиферроики использовались для решения фундаментальных вопросов космологии и физики элементарных частиц. [49] Во-первых, для поиска электрического дипольного момента электрона использовался тот факт, что отдельный электрон представляет собой идеальный мультиферроик, в котором любой электрический дипольный момент, требуемый симметрией, принимает ту же ось, что и его магнитный дипольный момент. Использование разработанного мультиферроика. (Eu,Ba)TiO 3 , отслеживалось изменение суммарного магнитного момента при переключении сегнетоэлектрической поляризации в приложенном электрическом поле, что позволило получить верхнюю границу возможного значения электрического дипольного момента электрона. [50] Эта величина важна, поскольку она отражает степень нарушения симметрии обращения времени (и, следовательно, CP) во Вселенной, что накладывает серьезные ограничения на теории физики элементарных частиц. Во втором примере было показано, что необычный неправильный геометрический сегнетоэлектрический фазовый переход в гексагональных манганитах имеет общие характеристики симметрии с предполагаемыми фазовыми переходами ранней Вселенной. [51] В результате гексагональные манганиты можно использовать для проведения лабораторных экспериментов по проверке различных аспектов физики ранней Вселенной. [52] В частности, был проверен предложенный механизм формирования космических струн. [52] а аспекты эволюции космических струн исследуются путем наблюдения за их мультиферроическими аналогами пересечения доменов.

Приложения помимо магнитоэлектричества

[ редактировать ]

За последние несколько лет был обнаружен ряд других неожиданных применений, в основном в мультиферроике феррита висмута, которые, по-видимому, не связаны напрямую со связанными магнетизмом и сегнетоэлектричеством. К ним относятся фотоэлектрический эффект , [53] фотокатализ , [54] и поведение при восприятии газа. [55] Вероятно, за эти благоприятные свойства ответственна комбинация сегнетоэлектрической поляризации с небольшой запрещенной зоной, частично состоящей из d-состояний переходного металла.

Были разработаны мультиферроидные пленки с соответствующей структурой запрещенной зоны для солнечных элементов, что приводит к высокой эффективности преобразования энергии благодаря эффективному разделению носителей заряда, управляемому сегнетоэлектрической поляризацией, и генерации фотонапряжения на межзонном расстоянии. Были исследованы различные пленки, а также существует новый подход к эффективному регулированию ширины запрещенной зоны двойного многослойного оксида перовскита путем создания катионного порядка для Bi2FeCrO6. [56]

Динамика

[ редактировать ]

Динамическая мультиферроичность

[ редактировать ]

Недавно было отмечено, что точно так же, как электрическая поляризация может быть создана изменяющимся в пространстве магнитным порядком, магнетизм может быть создан изменяющейся во времени поляризацией. Возникшее в результате явление получило название динамической мультиферроичности . [57] Намагниченность, дается

где это поляризация и указывает векторное произведение. Формализм динамической мультиферроичности лежит в основе следующего разнообразного круга явлений: [57]

  • Фононный эффект Зеемана, при котором фононы противоположной круговой поляризации имеют разные энергии в магнитном поле. Это явление ожидает экспериментальной проверки.
  • Резонансное возбуждение магнонов оптическими фононами. [58]
  • Электромагноны типа Дзылаошинского-Мория. [59]
  • Обратный эффект Фарадея. [60]
  • Экзотические оттенки квантовой критичности. [61]

Динамические процессы

[ редактировать ]

Изучение динамики в мультиферроических системах связано с пониманием эволюции во времени связи между различными порядками ферроиков , в частности, под действием внешних приложенных полей. Современные исследования в этой области мотивированы как перспективой новых типов приложений, основанных на связанной природе динамики, так и поиском новой физики, лежащей в основе фундаментального понимания элементарных магнитных возбуждений. Все большее число исследований динамики МП посвящено изучению связи между электрическими и магнитными параметрами порядка в магнитоэлектрических мультиферроиках. В этом классе материалов ведущие исследования изучают, как теоретически, так и экспериментально, фундаментальные ограничения (например, собственную скорость связи, силу связи, синтез материалов) динамической магнитоэлектрической связи и то, как их можно достичь и использовать для разработки новые технологии.

В основе предлагаемых технологий, основанных на магнитоэлектрической связи, лежат процессы переключения, которые описывают манипуляцию макроскопическими магнитными свойствами материала с помощью электрического поля и наоборот. Большая часть физики этих процессов описывается динамикой доменов и доменных стенок . Важной целью текущих исследований является минимизация времени переключения от долей секунды («квази»-статический режим) до наносекундного диапазона и быстрее, причем последний является типичным масштабом времени, необходимым для современной электроники, такой как следующая устройства памяти поколения.

Сверхбыстрые процессы, происходящие в пикосекундном, фемтосекундном и даже аттосекундном масштабе, управляются и изучаются с помощью оптических методов, которые находятся на переднем крае современной науки. Физика, лежащая в основе наблюдений в таких коротких временных масштабах, определяется неравновесной динамикой и обычно использует резонансные процессы. Одной из демонстраций сверхбыстрых процессов является переключение из коллинеарного антиферромагнитного состояния в спиральное антиферромагнитное состояние в CuO при возбуждении лазерным импульсом длительностью 40 фс и длиной волны 800 нм. [62] Второй пример показывает возможность прямого управления спиновыми волнами ТГц-излучением на антиферромагнетике NiO. [63] Это многообещающая демонстрация того, как переключение электрических и магнитных свойств в мультиферроиках, опосредованное смешанным характером магнитоэлектрической динамики, может привести к созданию сверхбыстрых устройств обработки данных, связи и квантовых вычислений.

Текущие исследования динамики МП направлены на решение различных открытых вопросов; практическая реализация и демонстрация сверхвысокоскоростного переключения доменов, разработка дальнейших новых приложений, основанных на настраиваемой динамике, например, частотная зависимость диэлектрических свойств, фундаментальное понимание смешанного характера возбуждений (например, в случае МЭ, смешанный фононный -магнонные моды – «электромагноны») и потенциальное открытие новой физики, связанной с взаимодействием МЖ.

Домены и доменные стены

[ редактировать ]
Схематическое изображение четырех возможных доменных состояний сегнетоэлектрического ферромагнитного материала, в котором как поляризация (электрический диполь, обозначенный зарядами), так и намагниченность (красная стрелка) имеют две противоположные ориентации. Домены разделены разными типами доменных стенок, классифицируемых по параметрам порядка, которые изменяются поперек стенки.

Как и любой ферроик, мультиферроикная система фрагментирована на домены. Домен — это пространственно протяженная область с постоянным направлением и фазой параметров порядка. Соседние домены разделены переходными областями, называемыми доменными стенками.

Свойства мультиферроикных доменов

[ редактировать ]

В отличие от материалов с одним ферроиком, домены в мультиферроиках обладают дополнительными свойствами и функциональными возможностями. Например, для них характерна совокупность как минимум двух параметров порядка. [64] Параметры порядка могут быть независимыми (типичными, но не обязательными для мультиферроика I рода) или связанными (обязательными для мультиферроика II рода).

Многие выдающиеся свойства, которые отличают домены в мультиферроиках от доменов в материалах с одним ферроидным порядком, являются следствием связи между параметрами порядка.

  • Соединение может привести к образованию структур с эксклюзивным для мультиферроиков распределением и/или топологией доменов.
  • Связь параметра порядка обычно однородна по всей области, т. е. эффекты градиента незначительны.
  • В некоторых случаях усредненное чистое значение параметра порядка для шаблона домена более важно для связи, чем значение параметра порядка отдельного домена. [65]

Эти проблемы приводят к появлению новых функциональных возможностей, которые объясняют нынешний интерес к этим материалам.

Свойства мультиферроикных доменных стенок

[ редактировать ]

Доменные границы представляют собой пространственно протяженные переходные области, опосредующие перенос параметра порядка из одного домена в другой. По сравнению с доменами доменные стенки неоднородны и могут иметь более низкую симметрию. Это может изменить свойства мультиферроика и связь его параметров порядка. Мультиферроидные доменные стенки могут проявлять особую статику. [66] и динамичный [67] характеристики.

Статические свойства относятся к неподвижным стенам. Они могут возникнуть в результате

  • Пониженная размерность
  • Конечная ширина стены
  • Разная симметрия стены
  • Природная химическая, электронная неоднородность или неоднородность параметра порядка внутри стенок и возникающие в результате градиентные эффекты. [68]

Свойства мультиферроика могут проявляться в самых разных материалах. Поэтому используются несколько традиционных способов изготовления материалов, включая твердотельный синтез , [69] гидротермальный синтез , золь-гель обработка , вакуумное осаждение и плавающая зона .

Некоторые типы мультиферроиков требуют более специализированных методов обработки, таких как

  • Вакуумное осаждение (например: MBE , PLD ) для осаждения тонких пленок, позволяющее использовать определенные преимущества, которые могут иметь двумерные слоистые структуры, такие как: мультиферроики, опосредованные деформацией, гетероструктуры, анизотропия.
  • Твердотельный синтез под высоким давлением для стабилизации метастабильных или сильно искаженных структур или, в случае мультиферроиков на основе Bi, из-за высокой летучести висмута.

Список материалов

[ редактировать ]

Большинство мультиферроиков, идентифицированных на сегодняшний день, представляют собой оксиды переходных металлов, которые представляют собой соединения, состоящие из (обычно 3d ) переходных металлов с кислородом и часто дополнительным катионом основной группы. Оксиды переходных металлов являются подходящим классом материалов для идентификации мультиферроиков по нескольким причинам:

  • Локализованные 3d-электроны на переходном металле обычно магнитны, если они частично заполнены электронами.
  • Кислород находится в «золотой зоне» периодической таблицы, поскольку связи, которые он образует с переходными металлами, не являются ни слишком ионными (как его сосед фтор, F), ни слишком ковалентными (как его сосед азот, N). В результате его связи с переходными металлами оказываются достаточно поляризуемыми, что благоприятно для сегнетоэлектричества.
  • Переходные металлы и кислород, как правило, широко распространены в земле, нетоксичны, стабильны и экологически безопасны.

Многие мультиферроики имеют структуру перовскита . Отчасти это исторический факт (большинство хорошо изученных сегнетоэлектриков представляют собой перовскиты), а отчасти это связано с высокой химической универсальностью структуры.

Ниже приведен список некоторых наиболее хорошо изученных мультиферроиков с указанием их температур сегнетоэлектрического и магнитного упорядочения. Когда в материале наблюдается более одного сегнетоэлектрического или магнитного фазового перехода, указывается наиболее соответствующий мультиферроическому поведению.

критическая температура
Материал Сегнетоэлектрик T C [K] магнитный T N или T C [К] Тип сегнетоэлектричества
БиФеО 3 1100 653 одинокая пара
h-YMnO 3 920 [70] [71] 80 геометрический (неправильный)
БаНиФ 4 геометрический (собственный)
ПбВО 3 одинокая пара
BiMnOBiMnO3 одинокая пара
ЛуФе 2 О 4 заказанный заряд
HoMn2OHoMn2O5 39 [72] с магнитным приводом
h-HoMnO 3 873 [71] 76 геометрический (неправильный)
h-ScMnO 3 129 [71] геометрический (неправильный)
h-ErMnO 3 833 [71] 80 геометрический (неправильный)
h-TmMnO 3 >573 [71] 86 геометрический (неправильный)
h-YbMnO 3 993 [71] 87 геометрический (неправильный)
h-LuMnO 3 >750 [71] 96 геометрический (неправильный)
К 2 СеО 4 геометрический
Cs 2 CdI 4 геометрический
TbMnOTbMnO3 27 42 [73] с магнитным приводом
Ni3V2ONi3V2O8 6.5 [74]
МнВО 4 13.5 [75] с магнитным приводом
CuO 230 [76] 230 с магнитным приводом
ZnCr 2 Se 4 110 [77] 20
LiCu2OLiCu2O2 [78]
Ni3B7ONi3B7O13I I[79]

См. также

[ редактировать ]

Обзоры на Мультиферроики

[ редактировать ]

[56]

Доклады и документальные фильмы о мультиферроиках

[ редактировать ]

Документальный фильм France 24 «Никола Спалдин: пионер мультиферроиков» (12 минут) Никола Спалдин: пионер мультиферроиков

Семинар Р. Рамеша «Управление магнетизмом электрическим полем» в Университете Мичигана (1 час) Рамамурти Рамеш | Управление электрическим полем магнетизма

Премия Макса Ресслера за мультиферроики в ETH Zürich (5 минут): Никола Спалдин, профессор теории материалов в ETH Zurich

Коллоквиум МЦТФ «От материалов к космологии; Изучение ранней Вселенной под микроскопом» Никола Спалдин (1 час) От материалов к космологии: Изучение ранней Вселенной под микроскопом - КОЛЛОКВИУМ МЦТФ

Исследование Цуёси Кимуры «На пути к высокофункциональным устройствам, использующим мультиферроики» (4 минуты): На пути к высокофункциональным устройствам, использующим мультиферроики.

«Сильная корреляция между электричеством и магнетизмом в материалах», Йоши Токура (45 минут): 4-й симпозиум Киотской премии [Материаловедение и инженерия Ёсинори Токура, 2 июля 2017 г.]

«Разрушая стену следующего материального века», Падающие стены, Берлин (15 минут): Как материаловедение предвещает новый класс технологий | НИКОЛА СПАЛДИН

  1. ^ Перейти обратно: а б Спалдин, Никола А.; Фибиг, Манфред (2005). «Ренессанс магнитоэлектрических мультиферроиков». Наука . 309 (5733): 391–2. дои : 10.1126/science.1113357 . ПМИД   16020720 . S2CID   118513837 .
  2. ^ Спалдин, Никола А.; Фибиг, Манфред; Мостовой, Максим (2008). «Тороидальный момент в физике конденсированного состояния и его связь с магнитоэлектрическим эффектом» (PDF) . Физический журнал: конденсированное вещество . 20 (43): 434203. Бибкод : 2008JPCM...20Q4203S . дои : 10.1088/0953-8984/20/43/434203 . S2CID   53455483 .
  3. ^ Эдерер, Клод; Спалдин, Никола А. (2007). «К микроскопической теории тороидальных моментов в объемных периодических кристаллах» (PDF) . Физический обзор B . 76 (21): 214404. arXiv : 0706.1974 . Бибкод : 2007PhRvB..76u4404E . дои : 10.1103/PhysRevB.76.214404 . hdl : 2262/31370 . S2CID   55003368 .
  4. ^ Рамеш, Р.; Спалдин, Никола А. (2007). «Мультиферроики: прогресс и перспективы тонких пленок». Природные материалы . 6 (1): 21–29. Бибкод : 2007NatMa...6...21R . дои : 10.1038/nmat1805 . ISSN   1476-4660 . ПМИД   17199122 .
  5. ^ Перейти обратно: а б с д и Хилл, Никола А. (2000). «Почему так мало магнитных сегнетоэлектриков?». Дж. Физ. хим. Б. 104 (29): 6694–6709. дои : 10.1021/jp000114x .
  6. ^ Спалдин, Никола (3 июля 2015 г.). «Найди свой самый интересный вопрос» . Наука . 349 (6243): 110. Бибкод : 2015Sci...349..110S . дои : 10.1126/science.349.6243.110 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   26138981 .
  7. ^ Ван, Дж.; и др. (март 2003 г.). «Эпитаксиальные тонкопленочные гетероструктуры мультиферроика BiFeO3» (PDF) . Наука . 299 (5613): 1719–1722. Бибкод : 2003Sci...299.1719W . дои : 10.1126/science.1080615 . hdl : 10220/7391 . ПМИД   12637741 . S2CID   4789558 .
  8. ^ Перейти обратно: а б Кимура, Т.; и др. (2003). «Магнитный контроль поляризации сегнетоэлектриков». Природа . 426 (6962): 55–58. Бибкод : 2003Природа.426...55К . дои : 10.1038/nature02018 . ПМИД   14603314 . S2CID   205209892 .
  9. ^ Хур, Н.; и др. (2004). «Перемена электрической поляризации и память в мультиферроике, индуцированная магнитными полями». Природа . 429 (6990): 392–395. Бибкод : 2004Natur.429..392H . дои : 10.1038/nature02572 . ПМИД   15164057 . S2CID   4424028 .
  10. ^ Перейти обратно: а б Ван Акен, Басс Б.; Пальстра, Томас ТМ; Филиппетти, Алессио; Спалдин, Никола А. (01 марта 2004 г.). «Происхождение сегнетоэлектричества в магнитоэлектрике YMnO3» . Природные материалы . 3 (3): 164–170. Бибкод : 2004NatMa...3..164В . дои : 10.1038/nmat1080 . hdl : 11370/7bb66ff3-c158-4b0d-bbdc-8c3e8d1178e8 . ISSN   1476-1122 . ПМИД   14991018 . S2CID   23513794 .
  11. ^ Дзялошинский И. Е. (1960). «О магнитоэлектрическом эффекте в антиферромагнетиках» (PDF) . Сов. Физ. ЖЭТФ . 10 :628.
  12. ^ Астров, Д. Н. (1960). «Магнитоэлектрический эффект в антиферромагнетиках» . Сов. Физ. ЖЭТФ . 11 :708.
  13. ^ Шмид, Ганс (1994). «Мультиферроик магнитоэлектрики» . Сегнетоэлектрики . 162 (1): 317–338. Бибкод : 1994Fer...162..317S . дои : 10.1080/00150199408245120 .
  14. ^ Спалдин, Никола А.; Чонг, Сан-Вук; Рамеш, Рамамурти (2010). «Мультиферроики: прошлое, настоящее и будущее». Физика сегодня . 63 (10): 38–43. Бибкод : 2010ФТ....63j..38S . дои : 10.1063/1.3502547 . hdl : 20.500.11850/190313 . S2CID   36755212 .
  15. ^ Нитон, Дж. Б.; Эдерер, К.; Вагмаре, УФ; Спалдин, Н.А. ; Рабе, К.М. (2005). «Первопринципное исследование спонтанной поляризации в мультиферроике Bi Fe O 3» (PDF) . Физ. Преподобный Б. 71 (1): 014113. arXiv : cond-mat/0407679 . Бибкод : 2005PhRvB..71a4113N . дои : 10.1103/physrevb.71.014113 . hdl : 2262/31411 . S2CID   119006872 .
  16. ^ Сешадри, Р.; Хилл, Северная Каролина (2001). «Визуализация роли «неподеленных пар» Bi 6s в нецентральном искажении в ферромагнитном BiMnO 3». хим. Мэтр . 13 (9): 2892–2899. дои : 10.1021/cm010090m .
  17. ^ Shpanchenko, Roman V.; Chernaya, Viktoria V.; Tsirlin, Alexander A.; Chizhov, Pavel S.; Sklovsky, Dmitry E.; Antipov, Evgeny V.; Khlybov, Evgeny P.; Pomjakushin, Vladimir; Balagurov, Anatoly M. (2004-08-01). "Synthesis, Structure, and Properties of New Perovskite PbVO3". Chemistry of Materials . 16 (17): 3267–3273. doi : 10.1021/cm049310x . ISSN  0897-4756 .
  18. ^ Вагмаре, УФ; Спалдин, Н.А.; Кандпал, ХК; Сешадри, Рам (17 марта 2003 г.). «Первопринципные индикаторы металличности и катионной нецентричности в халькогенидах каменной соли IV-VI двухвалентных Ge, Sn и Pb» (PDF) . Физический обзор B . 67 (12): 125111. Бибкод : 2003PhRvB..67l5111W . дои : 10.1103/PhysRevB.67.125111 .
  19. ^ Скотт, Дж. Ф. (1979). «Фазовые переходы в BaMnF 4». Отчеты о прогрессе в физике . 42 (6): 1055–1084. Бибкод : 1979РПФ...42.1055С . дои : 10.1088/0034-4885/42/6/003 . ISSN   0034-4885 . S2CID   250886107 .
  20. ^ Эдерер, Клод; Спалдин, Никола А. (10 июля 2006 г.). «Происхождение сегнетоэлектричества в мультиферроидных фторидах бария $\mathrm{Ba}M{\mathrm{F}}_{4}$: исследование первых принципов». Физический обзор B . 74 (2): 024102. arXiv : cond-mat/0605042 . Бибкод : 2006PhRvB..74b4102E . дои : 10.1103/PhysRevB.74.024102 . hdl : 2262/31406 . S2CID   16780156 .
  21. ^ Йен Ф., Де ла Крус С., Лоренц Б., Галстян Е., Сан Ю.Ю., Господинов М., Чу К.В. (2007). «Магнитные фазовые диаграммы мультиферроика гексагонального RMnO 3 (R = Er, Yb, Tm и Ho)». Дж. Матер. Рез . 22 (8): 2163–2173. arXiv : 0705.3825 . Бибкод : 2007JMatR..22.2163Y . дои : 10.1557/JMR.2007.0271 . S2CID   119171858 .
  22. ^ Йен Ф., Де ла Крус Ч.Р., Лоренц Б., Сунь Ю.И., Ван Ю.К., Господинов М.М., Чу К.В. (2005). «Низкотемпературные диэлектрические аномалии в HoMnO 3 : сложная фазовая диаграмма» (PDF) . Физ. Преподобный Б. 71 (18): 180407(R). arXiv : cond-mat/0503115 . Бибкод : 2005PhRvB..71r0407Y . дои : 10.1103/PhysRevB.71.180407 . S2CID   119326354 .
  23. ^ Перейти обратно: а б Бринк, Йерун ван ден; Хомский, Даниил И. (2008). «Мультиферроичность вследствие упорядочения заряда». Физический журнал: конденсированное вещество . 20 (43): 434217. arXiv : 0803.2964 . Бибкод : 2008JPCM...20Q4217V . дои : 10.1088/0953-8984/20/43/434217 . ISSN   0953-8984 . S2CID   1037678 .
  24. ^ Икеда, Н.; и др. (2005). «Сегнетоэлектричество из валентного упорядочения железа в системе с фрустрированным зарядом LuFe 2 O 4 ». Природа . 436 (7054): 1136–1138. Бибкод : 2005Natur.436.1136I . дои : 10.1038/nature04039 . ПМИД   16121175 . S2CID   4408131 .
  25. ^ де Гроот, Дж.; Мюллер, Т.; Розенберг, РА; Кивни, диджей; Ислам, З.; Ким, Дж.-В.; Ангст, М. (2012). «Порядок заряда в ${\mathrm{LuFe}}_{2}{\mathbf{O}}_{4}$: маловероятный путь к сегнетоэлектричеству». Письма о физических отзывах . 108 (18): 187601. arXiv : 1112.0978 . Бибкод : 2012PhRvL.108r7601D . doi : 10.1103/PhysRevLett.108.187601 . ПМИД   22681119 . S2CID   2539286 .
  26. ^ Алекс, Марин; Зизе, Майкл; Гессен, Дитрих; Эскинази, Пабло; Ямаути, Кунихико; Фукусима, Тецуя; Пикоцци, Сильвия; Гёзеле, Ульрих (26 ноября 2009 г.). «Сегнетоэлектрическое переключение в тонких пленках мультиферроик-магнетита (Fe3O4)». Продвинутые материалы . 21 (44): 4452–4455. Бибкод : 2009AdM....21.4452A . дои : 10.1002/adma.200901381 . ISSN   1521-4095 . S2CID   93229845 .
  27. ^ Чонг, Сан-Вук; Мостовой, Максим (2007). «Мультиферроики: магнитный поворот сегнетоэлектричества» (PDF) . Природные материалы . 6 (1): 13–20. Бибкод : 2007NatMa...6...13C . дои : 10.1038/nmat1804 . hdl : 11370/f0777dfc-d0d7-4358-8337-c63e7ad007e7 . ПМИД   17199121 . S2CID   23304200 .
  28. ^ Ямаути, Кунихико; Фреймут, Франк; Блюгель, Стефан; Пикоцци, Сильвия (2 июля 2008 г.). «Магнитоиндуцированное сегнетоэлектричество в ромбических манганитах: микроскопическое происхождение и химические тенденции». Физический обзор B . 78 (1): 014403. arXiv : 0803.1166 . Бибкод : 2008PhRvB..78a4403Y . дои : 10.1103/PhysRevB.78.014403 . S2CID   53136200 .
  29. ^ Фенни, Крейг Дж. (2006). «Магнитный и электрический фазовый контроль в эпитаксии». Письма о физических отзывах . 97 (26): 267602. arXiv : cond-mat/0606664 . Бибкод : 2006PhRvL..97z7602F . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.267602 . ПМИД   17280465 . S2CID   31929709 .
  30. ^ Рущанский, Казахстан; Камба, С.; Гоян, В.; Ванек, П.; Савинов М.; Проклешка Ю.; Нужный, Д.; Книжек, К.; Лауфек, Ф. (2010). «Мультиферроик для поиска постоянного электрического дипольного момента электрона». Природные материалы . 9 (8): 649–654. arXiv : 1002.0376 . Бибкод : 2010NatMa...9..649R . дои : 10.1038/nmat2799 . ISSN   1476-4660 . ПМИД   20639893 .
  31. ^ Мэй, Антонио Б.; Тан, Юнцзянь; Граб, Дженнифер Л.; Шуберт, Юрген; Ральф, Дэниел С.; Шлом, Даррелл Г. (20 августа 2018 г.). «Структурные, магнитные и транспортные свойства пленок Fe1-xRhx/MgO(001), выращенных методом молекулярно-лучевой эпитаксии» . Письма по прикладной физике . 113 (8): 082403. Бибкод : 2018АпФЛ.113х2403М . дои : 10.1063/1.5048303 . ISSN   0003-6951 . S2CID   125662090 .
  32. ^ Ван, Яо; Ху, Цзямянь; Линь, Юаньхуа; Нан, Се-Вэнь (2010). «Мультиферроидные магнитоэлектрические композитные наноструктуры» . Материалы НПГ Азия . 2 (2): 61–68. дои : 10.1038/asiamat.2010.32 . ISSN   1884-4057 .
  33. ^ Манди, Джулия; Мюллер, Дэвид А.; Шиффер, Питер; Фенни, Крейг Дж.; Рамеш, Рамамурти; Рэтклифф, Уильям Д.; Борчерс, Джули А.; Шолль, Андреас; Аренхольц, Эльке (2016). «Атомно-конструированные ферроидные слои дают магнитоэлектрический мультиферроик при комнатной температуре». Природа . 537 (7621): 523–527. Бибкод : 2016Natur.537..523M . дои : 10.1038/nature19343 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   27652564 . S2CID   205250429 .
  34. ^ Хенрикс, Леонард Ф.; Сеспедес, Оскар; Беннетт, Джеймс; Ландерс, Иоахим; Саламон, Сома; Хойзер, Кристиан; Хансен, Томас; Хельбиг, Тим; Гутфляйш, Оливер (01 апреля 2016 г.). «Мультиферроики: новый взгляд на мультиферроики релаксорного типа при комнатной температуре». Передовые функциональные материалы . 26 (13): 2111–2121. arXiv : 1602.08348 . Бибкод : 2016arXiv160208348H . дои : 10.1002/adfm.201503335 . ISSN   1616-3028 . S2CID   59018293 .
  35. ^ Хенрикс, Леонард Ф.; Му, Сяоке; Шерер, Торстен; Герхардс, Ута; Шупплер, Стефан; Нагель, Питер; Мерц, Майкл; Кюбель, Кристиан; Фави, Мохаммед Х.; Хансен, Томас С.; Хан, Хорст (30 июля 2020 г.). «Впервые синтез магнитоэлектрического композита ядро-оболочка с помощью традиционной твердотельной реакции» . Наномасштаб . 12 (29): 15677–15686. дои : 10.1039/D0NR02475A . ISSN   2040-3372 . ПМИД   32729860 . S2CID   220877750 .
  36. ^ Кини, Линетт; Майти, Тухин; Шмидт, Майкл; Аманн, Андреас; Дипак, Нитин; Петков, Николай; Рой, Сайбал; Пембл, Мартин Э.; Более того, Роджер В. (01 августа 2013 г.). «Сегнетоэлектрическое переключение, индуцированное магнитным полем, в тонких пленках мультиферроика фазы Ауривиллиуса при комнатной температуре» (PDF) . Журнал Американского керамического общества . 96 (8): 2339–2357. дои : 10.1111/jace.12467 . hdl : 10468/2928 . ISSN   1551-2916 .
  37. ^ Эванс, DM; Шиллинг, А.; Кумар, Ашок; Санчес, Д.; Ортега, Н.; Арредондо, М.; Катияр, РС; Грегг, Дж. М.; Скотт, Дж. Ф. (26 февраля 2013 г.). «Магнитное переключение сегнетоэлектрических доменов при комнатной температуре в мультиферроике PZTFT» . Природные коммуникации . 4 : 1534. Бибкод : 2013NatCo...4.1534E . дои : 10.1038/ncomms2548 . ПМЦ   3586726 . ПМИД   23443562 .
  38. ^ Джайн, Прашант; Рамачандран, Васант; Кларк, Рональд Дж.; Дун Чжоу, Хай; Тоби, Брайан Х.; Далал, Нареш С.; Крото, Гарольд В.; Читам, Энтони К. (2009). «Поведение мультиферроиков, связанное с переходом водородных связей порядок-беспорядок в металл-органических каркасах (MOF) с архитектурой перовскита ABX3». Дж. Ам. хим. Соц . 131 (38): 13625–13627. дои : 10.1021/ja904156s . ПМИД   19725496 .
  39. ^ Липэн Синь; Чжиин Чжан; Майкл А. Карпентер; Мин Чжан; Фэн Цзинь; Цинмин Чжан; Сяомин Ван; Вэйхуа Тан; Сяоцзе Лу (2018). «Деформационная связь и динамическая релаксация в молекулярном перовскитоподобном мультиферроидном металлоорганическом каркасе». Передовые функциональные материалы . 28 (52): 1806013. doi : 10.1002/adfm.201806013 . S2CID   105476650 .
  40. ^ Перейти обратно: а б Хомский, Даниил (9 марта 2009 г.). «Тренд: Классификация мультиферроиков: Механизмы и эффекты» . Физика . 2 : 20. Бибкод : 2009PhyOJ...2...20K . дои : 10.1103/физика.2.20 .
  41. ^ Ван Акен, Басс Б.; Пальстра, Томас ТМ; Филиппетти, Алессио; Спалдин, Никола А. (2004). «Происхождение сегнетоэлектричества в магнитоэлектрике YMnO3» . Природные материалы . 3 (3): 164–170. Бибкод : 2004NatMa...3..164В . дои : 10.1038/nmat1080 . hdl : 11370/7bb66ff3-c158-4b0d-bbdc-8c3e8d1178e8 . ISSN   1476-4660 . ПМИД   14991018 . S2CID   23513794 .
  42. ^ Кимура, Т.; Гото, Т.; Шинтани, Х.; Ишизака, К.; Арима, Т.; Токура, Ю. (2003). «Магнитный контроль поляризации сегнетоэлектриков». Природа . 426 (6962): 55–58. Бибкод : 2003Природа.426...55К . дои : 10.1038/nature02018 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   14603314 . S2CID   205209892 .
  43. ^ Ланг, М.; Лункенхаймер, П.; Мюллер, Дж.; Лойдл, А.; Хартманн, Б.; Хоанг, Нью-Хэмпшир; Гати, Э.; Шуберт, Х.; Шлютер, JA (июнь 2014 г.). "Мультиферроичность в изолирующей соли с переносом заряда Мотта$\kappa-(\rm BEDT-TTF)_2\rm Cu[\rm N(\rm CN)_2]\rm Cl$". Транзакции IEEE по магнетизму . 50 (6): 2296333. arXiv : 1311.2715 . Бибкод : 2014ITM....5096333L . дои : 10.1109/TMAG.2013.2296333 . ISSN   0018-9464 . S2CID   32798760 .
  44. ^ Рамеш, Р.; Хьюи, Б.Д.; Иньигес, Дж.; Шлом, Д.Г.; Ральф, округ Колумбия; Салахуддин, С.; Лю, Цзянь; Ван, К.; Кларксон, доктор юридических наук (декабрь 2014 г.). «Детерминированное переключение ферромагнетизма при комнатной температуре с помощью электрического поля». Природа . 516 (7531): 370–373. Бибкод : 2014Natur.516..370H . дои : 10.1038/nature14004 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   25519134 . S2CID   4401477 .
  45. ^ Рамеш, Р.; Шлом, Д.Г.; Спалдин, Н.А.; Бокор, Дж.Б.; Салахуддин, С.; Кристен, HM; Ву, Дж.; Новаковски, Мэн; Сюй, СЛ (7 января 2015 г.). «Модуляция большого удельного сопротивления в смешанных металлических системах» . Природные коммуникации . 6 : 5959. Бибкод : 2015NatCo...6.5959L . дои : 10.1038/ncomms6959 . ISSN   2041-1723 . ПМИД   25564764 .
  46. ^ Гаек, М.; и др. (2007). «Туннельные переходы с мультиферроидными барьерами». Природные материалы . 6 (4): 296–302. Бибкод : 2007NatMa...6..296G . дои : 10.1038/nmat1860 . ПМИД   17351615 .
  47. ^ Бинек, К.; и др. (2005). «Магнитоэлектроника с магнитоэлектриками» . Дж. Физ. Конденсируется. Иметь значение . 17 (2): Л39–Л44. Бибкод : 2005JPCM...17L..39B . дои : 10.1088/0953-8984/17/2/l06 . S2CID   122896031 .
  48. ^ Нэн, CW; и др. (2008). «Мультиферроидные магнитоэлектрические композиты: историческая перспектива, состояние и будущие направления». Дж. Прил. Физ . 103 (3): 031101–031101–35. Бибкод : 2008JAP...103c1101N . дои : 10.1063/1.2836410 . S2CID   51900508 .
  49. ^ Спалдин, Никола А. (11 апреля 2017 г.). «Мультиферроики: от космически большого к субатомно малому». Материалы обзоров природы . 2 (5): 17017. Бибкод : 2017NatRM...217017S . дои : 10.1038/natrevmats.2017.17 .
  50. ^ Спалдин, Н.А.; Лежаич, М.; Сушков, АО; Ламоро, СК; Экель, С.; Лауфек, Ф.; Книжек, К.; Нужный, Д.; Проклешка, Ю. (2010). «Мультиферроик для поиска постоянного электрического дипольного момента электрона». Природные материалы . 9 (8): 649–654. arXiv : 1002.0376 . Бибкод : 2010NatMa...9..649R . дои : 10.1038/nmat2799 . ISSN   1476-4660 . ПМИД   20639893 .
  51. ^ Мостовой, Максим; Спалдин, Никола А.; Делани, Крис Т.; Артюхин, Сергей (2014). «Теория Ландау топологических дефектов в мультиферроидных гексагональных манганитах». Природные материалы . 13 (1): 42–49. arXiv : 1204.4126 . Бибкод : 2014NatMa..13...42A . дои : 10.1038/nmat3786 . ISSN   1476-4660 . ПМИД   24162883 . S2CID   20571608 .
  52. ^ Перейти обратно: а б Гриффин, С.М.; Лилиенблюм, М.; Делани, Коннектикут; Кумагай, Ю.; Фибиг, М.; Спалдин Н.А. (27 декабря 2012 г.). «Масштабирование поведения и за пределами равновесия в гексагональных манганитах». Физический обзор X . 2 (4): 041022. arXiv : 1204.3785 . Бибкод : 2012PhRvX...2d1022G . дои : 10.1103/PhysRevX.2.041022 .
  53. ^ Чеонг, Юго-запад; Кирюхин В.; Чой, Ю.Дж.; Ли, С.; Чой, Т. (3 апреля 2009 г.). «Переключаемый сегнетоэлектрический диод и фотоэлектрический эффект в BiFeO3» . Наука . 324 (5923): 63–66. Бибкод : 2009Sci...324...63C . дои : 10.1126/science.1168636 . ISSN   1095-9203 . ПМИД   19228998 . S2CID   2292754 .
  54. ^ Гао, Тонг (2015). «ОБЗОР: ПРИГОТОВЛЕНИЕ НАНОЧАСТИЦ ФЕРРИТА ВИСМУТА И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ В ФОТОКАТАЛИЗАХ, ИНДУЦИРОВАННЫХ ВИДИМЫМ СВЕТОМ» (PDF) . Преподобный Адв. Матер. Наука . 40:97 .
  55. ^ Вагмаре, Шиваджи Д.; Джадхав, Виджайкумар В.; Гор, Шайм К.; Юн, Сог-Джун; Амбаде, Свапнил Б.; Локханде, Б.Дж.; Мане, Раджарам С.; Хан, Сон Хван (01 декабря 2012 г.). «Эффективная газовая чувствительность в смешанных микро (кубах) и нано (пластинах) структурах феррита висмута». Бюллетень исследования материалов . 47 (12): 4169–4173. doi : 10.1016/j.mattersbull.2012.08.078 . ISSN   0025-5408 .
  56. ^ Перейти обратно: а б Нечаш, Р.; Харнагея, К.; Ли, С.; Карденас, Л.; Хуанг, В.; Чакрабартти, Дж.; Розей, Ф. (январь 2015 г.). «Настройка запрещенной зоны мультиферроидных солнечных элементов». Природная фотоника . 9 (1): 61–67. Бибкод : 2015NaPho...9...61N . дои : 10.1038/nphoton.2014.255 . ISSN   1749-4893 . S2CID   4993632 .
  57. ^ Перейти обратно: а б Юрашек, Доминик М.; Фехнер, Майкл; Балацкий Александр Владимирович; Спалдин, Никола А. (19 июня 2017 г.). «Динамическая мультиферроичность». Материалы физического обзора . 1 (1): 014401. arXiv : 1612.06331 . Бибкод : 2017PhRvM...1a4401J . doi : 10.1103/PhysRevMaterials.1.014401 . S2CID   22853846 .
  58. ^ Каваллери, А.; Мерлин, Р.; Кимель, А.В.; Михайловский Р.В.; Боссини, Д.; Фёрст, М.; Канталуппи, А.; Картелла, А.; Нова, ТФ (февраль 2017 г.). «Эффективное магнитное поле из оптически управляемых фононов». Физика природы . 13 (2): 132–136. arXiv : 1512.06351 . Бибкод : 2017NatPh..13..132N . дои : 10.1038/nphys3925 . ISSN   1745-2481 . S2CID   43942062 .
  59. ^ Кацура, Хосё; Балацкий Александр Владимирович; Нагаоса, Наото (11 января 2007 г.). «Динамическая магнитоэлектрическая связь в спиральных магнитах». Письма о физических отзывах . 98 (2): 027203. arXiv : cond-mat/0602547 . Бибкод : 2007PhRvL..98b7203K . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.027203 . ПМИД   17358643 . S2CID   15684858 .
  60. ^ ван дер Зил, JP; Першан, П.С.; Мальмстрем, Л.Д. (2 августа 1965 г.). «Оптически индуцированная намагниченность, возникающая в результате обратного эффекта Фарадея». Письма о физических отзывах . 15 (5): 190–193. Бибкод : 1965PhRvL..15..190В . doi : 10.1103/PhysRevLett.15.190 .
  61. ^ Даннетт, К.; Чжу, Ж.-Х.; Спалдин, Н.А.; Юричич, В.; Балацкий, А.В. (2019). «Динамическая мультиферроичность сегнетоэлектрической квантовой критической точки». Письма о физических отзывах . 122 (5): 057208.arXiv : 1808.05509 . Бибкод : 2019PhRvL.122e7208D . doi : 10.1103/PhysRevLett.122.057208 . ПМИД   30822032 . S2CID   73490385 .
  62. ^ Джонсон, СЛ; и др. (2012). «Фемтосекундная динамика антиферромагнитного фазового перехода коллинеарно-спираль в CuO». Физ. Преподобный Летт . 108 (3): 037203. arXiv : 1106.6128 . Бибкод : 2012PhRvL.108c7203J . doi : 10.1103/PhysRevLett.108.037203 . ПМИД   22400779 . S2CID   2668145 .
  63. ^ Кампфрат, Т.; и др. (2011). «Когерентное терагерцовое управление антиферромагнитными спиновыми волнами» . Нат. Фотоника . 5 (1): 31–34. Бибкод : 2011NaPho...5...31K . дои : 10.1038/nphoton.2010.259 .
  64. ^ Д.Б. Литвин, Acta Crystallogr., A64, 316 (2008).
  65. ^ Херон, Джей Ти; и др. (2011). «Перемагничивание, индуцированное электрическим полем, в гетероструктуре ферромагнетик-мультиферроик» . Физ. Преподобный Летт . 107 (21): 217202. Бибкод : 2011PhRvL.107u7202H . дои : 10.1103/physrevlett.107.217202 . ПМИД   22181917 .
  66. ^ Зейдель, Дж.; и др. (2009). «Проводимость на доменных стенках в оксидных мультиферроиках». Природные материалы . 8 (3): 229–234. Бибкод : 2009NatMa...8..229S . дои : 10.1038/nmat2373 . ПМИД   19169247 .
  67. ^ Хоффманн, Т.; и др. (2011). «Визуализация магнитоэлектрического переключения с временным разрешением в мультиферроике MnWO 4». Физ. Преподобный Б. 84 (18): 184404. arXiv : 1103.2066 . Бибкод : 2011PhRvB..84r4404H . дои : 10.1103/physrevb.84.184404 . S2CID   119206332 .
  68. ^ Салье, EKH (2010). «Границы мультиферроидных доменов как устройства активной памяти: пути к разработке границ доменов». ХимияФизХим . 11 (5): 940–950. дои : 10.1002/cphc.200900943 . ПМИД   20217888 .
  69. ^ Варшни, Д.; и др. (2011). «Влияние легирования сайтов A и B на структурные, термические и диэлектрические свойства керамики BiFeO3». J. Сплавы . 509 (33): 8421–8426. дои : 10.1016/j.jallcom.2011.05.106 .
  70. ^ Ван М. и др. (май 2017 г.). «Повышение мультиферроических свойств керамики YMnO3, полученной методом искрово-плазменного спекания с применением низкотемпературной твердотельной реакции» . Материалы . 10 (5): 474. Бибкод : 2017Mate...10..474W . дои : 10.3390/ma10050474 . ПМЦ   5459049 . ПМИД   28772832 .
  71. ^ Перейти обратно: а б с д и ж г «НПТЭЛ ИИТм» (PDF) . nptel.ac.in
  72. ^ Михайлова Б, Господинов ММ, Гуттлер Г, Йен Ф, Литвинчук А.П., Илиев М.Н. (2005). «Температурно-зависимые спектры комбинационного рассеяния HoMn 2 O 5 и TbMn 2 O 5 ». Физ. Преподобный Б. 71 (17): 172301. Бибкод : 2005PhRvB..71q2301M . дои : 10.1103/PhysRevB.71.172301 .
  73. ^ Ровиллен П. и др. (2010). «Магнитоэлектрические возбуждения в мультиферроике TbMnO3 методом комбинационного рассеяния света». Физ. Преподобный Б. 81 (5): 054428. arXiv : 0908.0061 . Бибкод : 2010PhRvB..81e4428R . дои : 10.1103/PhysRevB.81.054428 . S2CID   118430304 .
  74. ^ Чаудхури Р.П., Йен Ф., Дела Круз Ч.Р., Лоренц Б., Ван Ю.К., Сунь Ю.И., Чу К.В. (2007). «Фазовая диаграмма давление-температура мультиферроика Ni 3 V 2 O 8 » (PDF) . Физ. Преподобный Б. 75 (1): 012407. arXiv : cond-mat/0701576 . Бибкод : 2007PhRvB..75a2407C . дои : 10.1103/PhysRevB.75.012407 . S2CID   117752707 .
  75. ^ Кундис, Богдан; Саймон, Чарльз; Мартин, Кристина (2008). «Влияние магнитного поля и температуры на сегнетоэлектрическую петлю в MnWO4». Физический обзор B . 77 (17): 172402. arXiv : 0806.0117 . Бибкод : 2008PhRvB..77q2402K . дои : 10.1103/PhysRevB.77.172402 . S2CID   119271548 .
  76. ^ Яна Р. и др. (2015). «Прямое наблюдение возвратного мультиферроика CuO при высоких давлениях». arXiv : 1508.02874 [ cond-mat.mtrl-sci ].
  77. ^ Зайдел П. и др. (2017). «Структура и магнетизм шпинели с разрушенной связью, ZnCr2Se4». Физ. Преподобный Б. 95 (13): 134401. arXiv : 1701.08227 . Бибкод : 2017PhRvB..95m4401Z . дои : 10.1103/PhysRevB.95.134401 . S2CID   119502126 .
  78. ^ Ясуи, Юкио; и др. (2009). «Исследование мультиферроической системы LiCu2O2: I. Характеристика образца и связь между магнитными свойствами и природой мультиферроика». Дж. Физ. Соц. Япония . 78 (8): 084720. arXiv : 0904.4014 . Бибкод : 2009JPSJ...78h4720Y . дои : 10.1143/JPSJ.78.084720 . S2CID   118469216 .
  79. ^ Ашер, Э.; и др. (1966). «Некоторые свойства ферромагнитоэлектрического никель-йодборацита Ni3B7O13I» . Журнал прикладной физики . 37 (3): 1404–1405. Бибкод : 1966JAP....37.1404A . дои : 10.1063/1.1708493 .
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: c52ab6cf9b60bb072dce9843a4d19004__1715883000
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/c5/04/c52ab6cf9b60bb072dce9843a4d19004.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Multiferroics - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)