Ферромагнетизм
| Физика конденсированного состояния |
|---|
 |
Ферромагнетизм — это свойство некоторых материалов (например, железа ), которое приводит к значительной, наблюдаемой магнитной проницаемости и, во многих случаях, значительной магнитной коэрцитивности , позволяющей материалу образовывать постоянный магнит . Ферромагнетики заметно притягиваются к магниту, что является следствием их значительной магнитной проницаемости.
Магнитная проницаемость описывает индуцированную намагниченность материала из-за присутствия внешнего магнитного поля. Например, эта временная намагниченность внутри стальной пластины объясняет притяжение пластины к магниту. Приобретет ли эта стальная пластина постоянную намагниченность, зависит как от силы приложенного поля, так и от коэрцитивной силы этого конкретного куска стали (которая зависит от химического состава стали и любой термической обработки, которой она могла подвергнуться).
В физике несколько типов материального магнетизма выделяют . Ферромагнетизм (наряду с аналогичным эффектом ферримагнетизма ) является самым сильным типом и отвечает за обычное явление повседневного магнетизма. [1] Примером постоянного магнита, изготовленного из ферромагнитного материала, является магнит на холодильник . [2]
Вещества слабо реагируют на три других типа магнетизма — парамагнетизм , диамагнетизм и антиферромагнетизм — но силы обычно настолько слабы, что их можно обнаружить только лабораторными приборами.
Постоянные магниты (материалы, которые могут намагничиваться внешним магнитным полем и оставаться намагниченными после снятия внешнего поля) бывают ферромагнитными или ферримагнитными, как и материалы, которые к ним притягиваются. Сравнительно мало материалов являются ферромагнитными. Обычно это чистые формы, сплавы или соединения железа , кобальта , никеля и некоторых редкоземельных металлов .
Ферромагнетизм жизненно важен для промышленного применения и современных технологий, образуя основу для электрических и электромеханических устройств, таких как электромагниты , электродвигатели , генераторы , трансформаторы , магнитные накопители (включая магнитофоны и жесткие диски ), а также неразрушающий контроль черных материалов.
Ферромагнитные материалы можно разделить на магнитно-мягкие материалы (например, отожженное железо ), которые не имеют тенденции оставаться намагниченными, и магнитотвердые материалы, которые сохраняют намагниченность. Постоянные магниты изготавливаются из твердых ферромагнитных материалов (таких как алнико ) и ферримагнитных материалов (таких как феррит ), которые в процессе производства подвергаются специальной обработке в сильном магнитном поле для выравнивания их внутренней микрокристаллической структуры, что затрудняет их размагничивание. Чтобы размагнитить насыщенный магнит, необходимо приложить магнитное поле. Порог, при котором происходит размагничивание, зависит от коэрцитивной силы материала. Магнитотвердые материалы обладают высокой коэрцитивной силой, тогда как магнитомягкие материалы имеют низкую коэрцитивную силу.
Общая сила магнита измеряется его магнитным моментом или, альтернативно, его полным магнитным потоком . Локальная сила магнетизма в материале измеряется его намагниченностью .
Условия [ править ]
Исторически термин «ферромагнетизм» использовался для обозначения любого материала, который мог проявлять спонтанную намагниченность : чистый магнитный момент в отсутствие внешнего магнитного поля; то есть любой материал, который может стать магнитом . Это определение до сих пор широко используется. [3]
В знаковой статье 1948 года Луи Неель показал, что к такому поведению приводят два уровня магнитного выравнивания. Один из них — это ферромагнетизм в строгом смысле слова, когда все магнитные моменты выровнены. Другой — ферримагнетизм , при котором некоторые магнитные моменты направлены в противоположном направлении, но имеют меньший вклад, поэтому присутствует спонтанная намагниченность. [4] [5] : 28–29
В особом случае, когда противоположные моменты полностью уравновешиваются, выравнивание известно как антиферромагнетизм ; антиферромагнетики не обладают спонтанной намагниченностью.
Материалы [ править ]
| Материал | Кюри темп. (К) |
|---|---|
| Ко | 1388 |
| Фе | 1043 |
| Fe2OFe2O3 [а] | 948 |
| NiOFe2OНиОФе2О3 [а] | 858 |
| Cu OFe 2 O 3 [а] | 728 |
| MgOFe 2 O 3 [а] | 713 |
| Спасибо | 630 |
| В | 627 |
| Нд 2 Фе 14 Б | 593 |
| Мн Сб | 587 |
| MnOFe2OMnOFe2O3 [а] | 573 |
| Y3Fe5OY3Fe5O12 [а] | 560 |
| КрО 2 | 386 |
| Мн Ас | 318 |
| Б-г | 292 |
| Тб | 219 |
| Те | 88 |
| Фу О | 69 |
Ферромагнетизм — необычное свойство, присущее лишь немногим веществам. Распространенными являются переходные металлы железо , никель и кобальт , а также их сплавы и сплавы редкоземельных металлов . Это свойство не только химического состава материала, но и его кристаллической структуры и микроструктуры. Ферромагнетизм возникает из-за того, что эти материалы имеют много неспаренных электронов в d- блоке (в случае железа и его родственников) или f-блоке (в случае редкоземельных металлов), что является результатом правила максимальной множественности Хунда . Существуют ферромагнитные металлические сплавы, компоненты которых сами по себе не являются ферромагнитными, называемые сплавами Гейслера , названными в честь Фрица Гейслера . И наоборот, существуют немагнитные сплавы, такие как нержавеющая сталь , состоящие почти исключительно из ферромагнитных металлов.
Аморфные (некристаллические) ферромагнитные металлические сплавы могут быть изготовлены путем очень быстрой закалки (охлаждения) сплава. Их преимущество заключается в том, что их свойства почти изотропны (не выровнены вдоль оси кристалла); это приводит к низкой коэрцитивной силе , низким потерям на гистерезис , высокой проницаемости и высокому электрическому сопротивлению. Одним из таких типичных материалов является сплав переходного металла с металлоидом , состоящий примерно из 80% переходного металла (обычно Fe, Co или Ni) и металлоидного компонента ( B , C , Si , P или Al ), который снижает температуру плавления.
Относительно новым классом исключительно сильных ферромагнитных материалов являются редкоземельные магниты . Они содержат элементы лантаноидов , которые известны своей способностью переносить большие магнитные моменты на хорошо локализованных f-орбиталях .
В таблице перечислены некоторые ферромагнитные и ферримагнитные соединения, а также их температура Кюри ( TC ) , выше которой они перестают проявлять спонтанную намагниченность.
Необычные материалы [ править ]
Большинство ферромагнитных материалов являются металлами, поскольку проводящие электроны часто ответственны за ферромагнитные взаимодействия. Поэтому разработка ферромагнитных изоляторов, особенно мультиферроидов , которые являются одновременно ферромагнитными и сегнетоэлектрическими , является сложной задачей . [8]
Ряд актинидных соединений являются ферромагнетиками при комнатной температуре или проявляют ферромагнетизм при охлаждении. Pu P — парамагнетик с кубической симметрией при комнатной температуре , но претерпевающий структурный переход в тетрагональное состояние с ферромагнитным порядком при охлаждении ниже его T C = 125 К. PuP В ферромагнитном состоянии легкая ось расположена в направлении ⟨100⟩. [9]
В Np Fe 2 легкая ось — ⟨111⟩. [10] Выше T C ≈ 500 К NpFe 2 также парамагнитен и кубичен. Охлаждение ниже температуры Кюри приводит к ромбоэдрическому искажению, при котором ромбоэдрический угол изменяется от 60 ° (кубическая фаза) до 60,53 °. Альтернативное описание этого искажения состоит в том, чтобы рассматривать длину c вдоль единственной тригональной оси (после начала искажения) и a как расстояние в плоскости, перпендикулярной c . В кубической фазе это значение уменьшается до c / a = 1,00 . Ниже температуры Кюри
это самый крупный штамм среди всех актинидных соединений. [11] NpNi 2 претерпевает аналогичное искажение решетки ниже T C = 32 K с деформацией (43 ± 5) × 10 −4 . [11] NpCo 2 является ферримагнетиком при температуре ниже 15 К.
В 2009 году группа физиков Массачусетского технологического института продемонстрировала, что газообразный литий , охлажденный до температуры менее одного Кельвина, может проявлять ферромагнетизм. [12] Команда охладила фермионный литий-6 до температуры менее 150 нК (150 миллиардных долей кельвина) с помощью инфракрасного лазерного охлаждения . Эта демонстрация — первый случай демонстрации ферромагнетизма в газе.
В редких случаях ферромагнетизм можно наблюдать в соединениях, состоящих только из элементов s- блока и p-блока, таких как полуторный оксид рубидия . [13]
В 2018 году группа физиков из Университета Миннесоты продемонстрировала, что объемноцентрированный тетрагональный рутений проявляет ферромагнетизм при комнатной температуре. [14]
Электроиндуцированный ферромагнетизм [ править ]
Недавние исследования показали, что ферромагнетизм может быть вызван в некоторых материалах электрическим током или напряжением. Антиферромагнитные LaMnO 3 и SrCoO превратились в ферромагнитные с помощью тока. В июле 2020 года ученые сообщили о индуцировании ферромагнетизма в распространенном диамагнитном материале железном пирите («золото дураков») с помощью приложенного напряжения. [15] [16] В этих экспериментах ферромагнетизм ограничивался тонким поверхностным слоем.
Объяснение [ править ]
Теорема Бора -Ван Леувена , открытая в 1910-х годах, показала, что классические физические теории не могут объяснить какую-либо форму материального магнетизма, включая ферромагнетизм; объяснение скорее зависит от квантовомеханического описания атомов . Каждый электрон атома имеет магнитный момент в соответствии со своим спиновым состоянием, как это описано в квантовой механике. Принцип Паули , также являющийся следствием квантовой механики, ограничивает заселенность спиновых состояний электронов на атомных орбиталях , обычно приводя к тому, что магнитные моменты электронов атома в значительной степени или полностью аннулируются. [17] Атом будет иметь чистый магнитный момент, когда это сокращение будет неполным.
Происхождение атомного магнетизма [ править ]
Одним из фундаментальных свойств электрона ( кроме того, что он несет заряд) является то, что он обладает магнитным дипольным моментом , т. е. ведет себя как крошечный магнит, создающий магнитное поле . Этот дипольный момент обусловлен более фундаментальным свойством электрона: его квантовомеханическим спином. Из-за своей квантовой природы спин электрона может находиться в одном из двух состояний: магнитное поле направлено либо «вверх», либо «вниз» (при любом выборе «вверх» и «вниз»). Спин электрона в атомах является основным источником ферромагнетизма, хотя есть также вклад от орбитального углового момента электрона вокруг ядра . Когда эти магнитные диполи в куске материи выровнены (направлены в одном направлении), их отдельные крошечные магнитные поля складываются вместе, создавая гораздо большее макроскопическое поле.
Однако материалы, состоящие из атомов с заполненными электронными оболочками, имеют общий дипольный момент, равный нулю: поскольку все электроны существуют в парах с противоположным спином, магнитный момент каждого электрона компенсируется противоположным моментом второго электрона в паре. Только атомы с частично заполненными оболочками (т. е. неспаренными спинами ) могут иметь суммарный магнитный момент, поэтому ферромагнетизм возникает только в материалах с частично заполненными оболочками. Согласно правилам Хунда , первые несколько электронов в оболочке имеют тенденцию иметь одинаковый спин. [ сомнительно – обсудить ] , тем самым увеличивая общий дипольный момент.
Эти непарные диполи (часто называемые просто «спинами», хотя они также обычно включают в себя орбитальный угловой момент) имеют тенденцию выравниваться параллельно внешнему магнитному полю, что приводит к макроскопическому эффекту, называемому парамагнетизмом . Однако в ферромагнетизме магнитное взаимодействие между магнитными диполями соседних атомов достаточно сильное, чтобы они выравнивались друг с другом независимо от любого приложенного поля, что приводит к спонтанному намагничиванию так называемых доменов . Это приводит к большой наблюдаемой магнитной проницаемости ферромагнетиков и способности магнитотвердых материалов образовывать постоянные магниты .
Взаимодействие по обмену [ править ]
Когда два соседних атома имеют неспаренные электроны, то, параллельны или антипараллельны спины электронов, влияет на то, могут ли электроны иметь одну и ту же орбиту в результате квантово-механического эффекта, называемого обменным взаимодействием . Это, в свою очередь, влияет на расположение электронов и кулоновское (электростатическое) взаимодействие и, следовательно, на разницу энергий между этими состояниями.
Обменное взаимодействие связано с принципом запрета Паули, который гласит, что два электрона с одинаковым спином не могут находиться в одном и том же пространственном состоянии (орбитали). Это следствие теоремы спин-статистики и того, что электроны являются фермионами . Поэтому при определенных условиях, когда орбитали неспаренных внешних валентных электронов соседних атомов перекрываются, распределения их электрического заряда в пространстве оказываются дальше друг от друга, когда электроны имеют параллельные спины, чем когда они имеют противоположные спины. Это уменьшает электростатическую энергию электронов, когда их спины параллельны, по сравнению с их энергией, когда спины антипараллельны, поэтому состояние с параллельными спинами более стабильно. Эта разница в энергии называется обменной энергией . Проще говоря, внешние электроны соседних атомов, которые отталкиваются друг от друга, могут двигаться дальше друг от друга, выравнивая свои спины параллельно, поэтому спины этих электронов имеют тенденцию выстраиваться в линию.
Эта разность энергий может быть на порядки больше, чем разность энергий, связанная с магнитным диполь-дипольным взаимодействием из-за ориентации диполя: [18] что имеет тенденцию выравнивать диполи антипараллельно. Было показано, что в некоторых легированных полупроводниковых оксидах взаимодействия РККИ вызывают периодические магнитные взаимодействия большего радиуса действия - явление, имеющее важное значение при изучении материалов спинтроники . [19]
Материалы, в которых обменное взаимодействие значительно сильнее, чем конкурирующее диполь-дипольное взаимодействие, часто называют магнитными материалами . Например, в железе (Fe) обменная сила примерно в 1000 раз сильнее дипольного взаимодействия. Следовательно, ниже температуры Кюри практически все диполи в ферромагнитном материале будут выровнены. Помимо ферромагнетизма, обменное взаимодействие ответственно и за другие виды спонтанного упорядочения атомных магнитных моментов, возникающие в магнитных твердых телах: антиферромагнетизм и ферримагнетизм. Существуют разные механизмы обменного взаимодействия, которые создают магнетизм в разных ферромагнетиках. [20] ферримагнетики и антиферромагнетики — к этим механизмам относятся прямой обмен , обмен РККИ , двойной обмен и сверхобмен .
Магнитная анизотропия [ править ]
Хотя обменное взаимодействие поддерживает выравнивание спинов, оно не выравнивает их в определенном направлении. Без магнитной анизотропии спины в магните случайным образом меняют направление в ответ на тепловые флуктуации , и магнит является суперпарамагнитным . Существует несколько видов магнитной анизотропии, наиболее распространенной из которых является магнитокристаллическая анизотропия . Это зависимость энергии от направления намагниченности относительно кристаллографической решетки . Другой распространенный источник анизотропии , обратная магнитострикция , вызван внутренними напряжениями . Однодоменные магниты также могут иметь анизотропию формы из-за магнитостатических эффектов формы частиц. С повышением температуры магнетика анизотропия имеет тенденцию к уменьшению, и часто возникает температура блокировки , при которой происходит переход к суперпарамагнетизму. [21]
Магнитные домены [ править ]
Спонтанное выравнивание магнитных диполей в ферромагнитных материалах, казалось бы, предполагает, что каждый кусок ферромагнитного материала должен иметь сильное магнитное поле, поскольку все спины выровнены; однако железо и другие ферромагнетики часто находятся в «ненамагниченном» состоянии. Это связано с тем, что объемный кусок ферромагнитного материала разделен на крошечные области, называемые магнитными доменами. [22] (также известные как домены Вайса ). Внутри каждого домена спины выровнены, но если объемный материал находится в конфигурации с наименьшей энергией (т. е. «ненамагничен»), спины отдельных доменов направлены в разные направления, и их магнитные поля компенсируются, поэтому объемный материал не имеет чистой крупномасштабное магнитное поле.
Ферромагнетики самопроизвольно разделяются на магнитные домены, поскольку обменное взаимодействие является короткодействующей силой, поэтому на больших расстояниях многих атомов побеждает тенденция магнитных диполей уменьшать свою энергию за счет ориентации в противоположных направлениях. Если все диполи в куске ферромагнитного материала выровнены параллельно, это создает большое магнитное поле, распространяющееся в пространство вокруг него. Оно содержит много магнитостатической энергии. Материал может уменьшить эту энергию, разделившись на множество доменов, направленных в разных направлениях, поэтому магнитное поле ограничивается небольшими локальными полями в материале, уменьшая объем поля. Домены разделены тонкими доменными стенками толщиной в несколько молекул, в которых направление намагниченности диполей плавно вращается от направления одного домена к другому.
Намагниченные материалы [ править ]
Таким образом, кусок железа в самом низком энергетическом состоянии («ненамагниченный») обычно имеет небольшое чистое магнитное поле или вообще не имеет его. Однако магнитные домены в материале не зафиксированы на месте; это просто области, где спины электронов спонтанно выровнялись из-за их магнитных полей и, следовательно, могут быть изменены внешним магнитным полем. Если к материалу приложено достаточно сильное внешнее магнитное поле, доменные границы будут перемещаться за счет процесса, при котором спины электронов в атомах вблизи стенки в одном домене поворачиваются под действием внешнего поля в одну и ту же сторону. направлении, как электроны в другом домене, тем самым переориентируя домены так, чтобы большее количество диполей было ориентировано на внешнее поле. Домены останутся выровненными, когда внешнее поле будет удалено, и в сумме создадут собственное магнитное поле, распространяющееся в пространство вокруг материала, создавая таким образом «постоянный» магнит. Домены не возвращаются к своей исходной минимальной энергетической конфигурации при удалении поля, потому что доменные стенки имеют тенденцию «зацепляться» или «зацепляться» за дефекты кристаллической решетки, сохраняя свою параллельную ориентацию. Это показано Эффект Баркгаузена : при изменении намагничивающего поля намагниченность материала меняется тысячами крошечных прерывистых скачков, поскольку доменные границы внезапно «защелкиваются» мимо дефектов.
Эта намагниченность как функция внешнего поля описывается кривой гистерезиса . Хотя это состояние выровненных доменов, обнаруженное в куске намагниченного ферромагнитного материала, не является конфигурацией с минимальной энергией, оно метастабильно и может сохраняться в течение длительных периодов времени, как показывают образцы магнетита с морского дна, которые сохраняют свою намагниченность в течение миллионов лет.
Нагрев, а затем охлаждение ( отжиг ) намагниченного материала, подвергание его вибрации ударом молотком или приложение быстро осциллирующего магнитного поля от катушки размагничивания имеет тенденцию высвобождать доменные границы из закрепленного состояния, и доменные границы имеют тенденцию возвращаться в исходное состояние. конфигурация с более низкой энергией и меньшим внешним магнитным полем, что размагничивает материал.
Коммерческие магниты изготавливаются из «твердых» ферромагнитных или ферримагнитных материалов с очень большой магнитной анизотропией, таких как алнико и ферриты , которые имеют очень сильную тенденцию к тому, чтобы намагниченность была направлена вдоль одной оси кристалла, «легкой оси». Во время производства материалы подвергаются различным металлургическим процессам в мощном магнитном поле, которое выравнивает кристаллические зерна так, что их «легкие» оси намагничивания направлены в одном направлении. Таким образом, намагниченность и возникающее в результате магнитное поле «встроены» в кристаллическую структуру материала, что очень затрудняет его размагничивание.
Температура Кюри [ править ]
По мере повышения температуры материала тепловое движение, или энтропия , конкурирует с ферромагнитной тенденцией выравнивания диполей. Когда температура поднимается выше определенной точки, называемой температурой Кюри второго рода , происходит фазовый переход , и система больше не может поддерживать спонтанную намагниченность, поэтому ее способность намагничиваться или притягиваться к магниту исчезает, хотя она все еще реагирует парамагнитно к внешнему полю. Ниже этой температуры происходит спонтанное нарушение симметрии , и магнитные моменты выравниваются со своими соседями. Сама по себе температура Кюри является критической точкой , в которой магнитная восприимчивость теоретически бесконечна и, хотя суммарной намагниченности нет, доменоподобные спиновые корреляции колеблются на всех масштабах длины.
Исследование ферромагнитных фазовых переходов, особенно с помощью упрощенной спиновой модели Изинга , оказало важное влияние на развитие статистической физики . Там впервые было ясно показано, что подходы теории среднего поля не смогли предсказать правильное поведение в критической точке (которая, как выяснилось, подпадает под класс универсальности , включающий многие другие системы, такие как переходы жидкость-газ), и их необходимо было заменена теорией ренормгруппы . [ нужна цитата ]
См. также [ править ]
- Свойства ферромагнитного материала
- Гистерезис - Зависимость состояния системы от ее истории.
- Орбитальная намагниченность
- Критерий Стоунера
- Термомагнитный двигатель – Магнитный двигатель
- Неодимовый магнит - самый сильный тип постоянного магнита из сплава неодима, железа и бора.
Ссылки [ править ]
- ^ Чикадзуми, Сошин (2009). Физика ферромагнетизма . Английское издание подготовлено при содействии К. Д. Грэма-младшего (2-е изд.). Оксфорд: Издательство Оксфордского университета. п. 118. ИСБН 978-0-19-956481-1 .
- ^ Бозорт, Ричард М. Ферромагнетизм , впервые опубликовано в 1951 году, переиздано в 1993 году издательством IEEE Press, Нью-Йорк как «Классическое переиздание». ISBN 0-7803-1032-2 .
- ^ Сомасундаран, П., изд. (2006). Энциклопедия поверхностной и коллоидной науки (2-е изд.). Нью-Йорк: Тейлор и Фрэнсис. п. 3471. ИСБН 978-0-8493-9608-3 .
- ^ Каллити, Б.Д.; Грэм, компакт-диск (2011). «6. Ферримагнетизм». Введение в магнитные материалы . Джон Уайли и сыновья. ISBN 978-1-118-21149-6 .
- ^ Ахарони, Амикам (2000). Введение в теорию ферромагнетизма (2-е изд.). Оксфорд: Издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-850809-0 .
- ^ Киттель, Чарльз (1986). Введение в физику твердого тела (шестое изд.). Джон Уайли и сыновья . ISBN 0-471-87474-4 .
- ^ Джексон, Майк (2000). «Почему гадолиний? Магнетизм редких земель» (PDF) . ИРМ ежеквартально . 10 (3). Институт горного магнетизма: 6. Архивировано из оригинала (PDF) 12 июля 2017 г. Проверено 8 августа 2016 г.
- ^ Хилл, Никола А. (1 июля 2000 г.). «Почему так мало магнитных сегнетоэлектриков?». Журнал физической химии Б. 104 (29): 6694–6709. дои : 10.1021/jp000114x . ISSN 1520-6106 .
- ^ Лендер Г.Х.; Лам DJ (1976). «Нейтронографическое исследование PuP: основное электронное состояние». Физ. Преподобный Б. 14 (9): 4064–4067. Бибкод : 1976PhRvB..14.4064L . дои : 10.1103/PhysRevB.14.4064 .
- ^ Олдред А.Т.; Данлэп Б.Д.; Лам диджей; Лендер Г.Х.; Мюллер М.Х.; Новик И. (1975). «Магнитные свойства нептуниевых фаз Лавеса: NpMn 2 , NpFe 2 , NpCo 2 и NpNi 2 ». Физ. Преподобный Б. 11 (1): 530–544. Бибкод : 1975PhRvB..11..530A . дои : 10.1103/PhysRevB.11.530 .
- ^ Перейти обратно: а б Мюллер М.Х.; Лендер Г.Х.; Хофф ХА; Нотт Х.В.; Редди Дж. Ф. (апрель 1979 г.). «Искажения решетки, измеренные в актинидных ферромагнетиках PuP, NpFe 2 и NpNi 2 » (PDF) . Дж. Физ. Коллок С4, Приложение . 40 (4): С4-68–С4-69. Архивировано (PDF) из оригинала 9 мая 2011 г.
- ^ Г.-Б. Джо; Ю.-Р. Ли; Ж.-Х. Цой; К. А. Кристенсен; Т.Х. Ким; Дж. Х. Тайвиссен; Д.Е. Притчард; В. Кеттерле (2009). «Колеблющийся ферромагнетизм в ферми-газе ультрахолодных атомов». Наука . 325 (5947): 1521–1524. arXiv : 0907.2888 . Бибкод : 2009Sci...325.1521J . дои : 10.1126/science.1177112 . ПМИД 19762638 . S2CID 13205213 .
- ^ Аттема, Джиск Дж.; де Вейс, Жиль А.; Блейк, Грэм Р.; де Гроот, Роберт А. (2005). «Анионогенные ферромагнетики» (PDF) . Журнал Американского химического общества . 127 (46). Американское химическое общество (ACS): 16325–16328. дои : 10.1021/ja0550834 . ISSN 0002-7863 . ПМИД 16287327 .
- ^ Квартерман, П.; Солнце, Конгли; Гарсия-Барриоканал, Хавьер; округ Колумбия, Махендра; Льв, Ян; Манипатруни, Сасикант; Никонов Дмитрий Евгеньевич; Янг, Ян А.; Войлс, Пол М.; Ван, Цзянь-Пин (2018). «Демонстрация Ру как 4-го ферромагнитного элемента при комнатной температуре» . Природные коммуникации . 9 (1): 2058. Бибкод : 2018NatCo...9.2058Q . дои : 10.1038/s41467-018-04512-1 . ПМК 5970227 . ПМИД 29802304 .
- ^ « В конце концов, «золото дураков» может быть ценным» . физ.орг . Проверено 17 августа 2020 г. .
- ^ Уолтер, Джефф; Фойгт, Брайан; Дэй-Робертс, Эзра; Хелтемес, Кей; Фернандес, Рафаэль М.; Бироль, Туран; Лейтон, Крис (1 июля 2020 г.). «Ферромагнетизм, индуцированный напряжением в диамагнетике» . Достижения науки . 6 (31): eabb7721. Бибкод : 2020SciA....6.7721W . дои : 10.1126/sciadv.abb7721 . ISSN 2375-2548 . ПМЦ 7439324 . ПМИД 32832693 .
- ^ Фейнман, Ричард П.; Роберт Лейтон; Мэтью Сэндс (1963). Фейнмановские лекции по физике, Vol. 2 . Аддисон-Уэсли. пп. гл. 37.
- ^ Чикадзуми, Сошин (2009). Физика ферромагнетизма . Английское издание подготовлено при содействии К. Д. Грэма-младшего (2-е изд.). Оксфорд: Издательство Оксфордского университета. стр. 129–130. ISBN 978-0-19-956481-1 .
- ^ Ассади, MHN; Ханаор, DAH (2013). «Теоретическое исследование энергетики и магнетизма меди в полиморфах TiO 2 ». Журнал прикладной физики . 113 (23): 233913-1–233913-5. arXiv : 1304.1854 . Бибкод : 2013JAP...113w3913A . дои : 10.1063/1.4811539 . S2CID 94599250 .
- ^ Гарсиа, Р. Мартинес; Биловол, В.; Феррари, С.; де ла Преса, П.; Марин, П.; Паньола, М. (01 апреля 2022 г.). «Структурные и магнитные свойства наноструктурного композита BaFe12O19/NiFe2O4 в зависимости от различного соотношения размеров частиц» . Журнал магнетизма и магнитных материалов . 547 : 168934. doi : 10.1016/j.jmmm.2021.168934 . ISSN 0304-8853 . S2CID 245150523 .
- ^ Ахарони, Амикам (1996). Введение в теорию ферромагнетизма . Кларендон Пресс . ISBN 0-19-851791-2 .
- ^ Фейнман, Ричард П.; Роберт Б. Лейтон>; Мэтью Сэндс (1963). Фейнмановские лекции по физике . Том. И. Пасадена: Калифорнийский институт. технологии. стр. 37,5–37,6. ISBN 0-465-02493-9 .
Внешние ссылки [ править ]
СМИ, связанные с ферромагнетизмом, на Викискладе? - Электромагнетизм – гл. 11, из онлайн-учебника
- Сандеман, Карл (январь 2008 г.). «Ферромагнитные материалы» . ДоИТПоМС . Кафедра материаловедения. и металлургии, унив. Кембриджа . Проверено 22 июня 2019 г. Подробное нематематическое описание ферромагнитных материалов с иллюстрациями.
- Магнетизм: модели и механизмы в книге Э. Паварини, Э. Коха и У. Шольвека: Возникающие явления в коррелированной материи, Юлих, 2013 г., ISBN 978-3-89336-884-6
