✖


Jump to content

Вращение льда

Рисунок 1. Расположение атомов водорода (черные кружки) вокруг атомов кислорода (светлые кружки) во льду. Два атома водорода (нижние) расположены близко к центральному атому кислорода, а два из них (верхние) находятся далеко и ближе к двум другим (верхнему левому и верхнему правому) атомам кислорода.

Спиновый лед — это магнитное вещество, не имеющее ни одного состояния с минимальной энергией . Он имеет магнитные моменты (то есть «спин» ) как элементарные степени свободы, которые подвержены фрустрированным взаимодействиям . По своей природе эти взаимодействия не позволяют моментам проявлять периодический характер в их ориентации вплоть до температуры, намного ниже шкалы энергии, заданной указанными взаимодействиями. Спиновый лед демонстрирует низкотемпературные свойства, остаточную энтропию в частности , тесно связанную со свойствами обычного кристаллического водяного льда . [1] Наиболее известными соединениями с такими свойствами являются титанат диспрозия (Dy 2 Ti 2 O 7 ) и титанат гольмия (Ho 2 Ti 2 O 7 ). Ориентация магнитных моментов в спиновом льду напоминает позиционную организацию атомов водорода (точнее, ионизированного водорода, или протонов ) в обычном водяном льду (см. рисунок 1).

Эксперименты нашли доказательства существования деконфайнментированных магнитных монополей в этих материалах. [2] [3] [4] со свойствами, напоминающими свойства гипотетических магнитных монополей, существование которых постулируется в вакууме.

Техническое описание

[ редактировать ]

В 1935 году Лайнус Полинг заметил, что атомы водорода в водяном льду, как ожидается, останутся неупорядоченными даже при абсолютном нуле . То есть даже при охлаждении до нулевой температуры остаточную энтропию ожидается, что водяной лед будет иметь , то есть внутреннюю хаотичность. Это связано с тем, что гексагональная кристаллическая структура обычного водяного льда содержит кислорода атомы с четырьмя соседними атомами водорода . Во льду на каждый атом кислорода два соседних атома водорода находятся рядом (образуя традиционную H 2 O молекулу ), а два — дальше (являются атомами водорода двух соседних молекул воды). Полинг отметил, что количество конфигураций, соответствующих этому правилу льда «два ближних, два дальних», растет экспоненциально с размером системы, и, следовательно, ожидалось, что энтропия льда при нулевой температуре будет обширной . [5] Выводы Полинга были подтверждены измерениями удельной теплоты , хотя создать чистые кристаллы водяного льда особенно сложно.

Рисунок 2. Часть решетки пирохлора из тетраэдров, соединенных углами. Магнитные ионы (темно-синие сферы) расположены в сети тетраэдров, соединенных своими вершинами. Другие атомы (например, Ti и O), составляющие кристаллическую структуру пирохлора, не отображаются. Магнитные моменты (голубые стрелки) подчиняются правилу спинового льда «два входа — два выхода» по всей решетке. Таким образом, система находится в состоянии спинового льда.

, соединенных углами Спиновый лед — это материалы, состоящие из правильных тетраэдров магнитных ионов , каждый из которых имеет ненулевой магнитный момент , часто сокращенно обозначаемый как « спин », который в своем низкоэнергетическом состоянии должен удовлетворять принципу «два-в-два». Правило «-out» для каждого тетраэдра, образующего кристаллическую структуру (см. рисунок 2). Это очень похоже на правило двух ближних и двух дальних в водяном льду (см. рисунок 1). Точно так же, как Полинг показал, что правило льда приводит к значительной энтропии в водяном льду, так же и правило «два входа — два выхода» в системах спинового льда — они демонстрируют те же свойства остаточной энтропии, что и водяной лед. Как бы то ни было, в зависимости от конкретного материала спинового льда, как правило, гораздо проще создать большие монокристаллы материалов спинового льда, чем кристаллы водяного льда. Кроме того, легкость создания взаимодействия магнитных моментов с внешним магнитным полем в системе спинового льда делает спиновый лед более подходящим, чем водяной лед, для изучения того, как на остаточную энтропию могут влиять внешние воздействия.

Хотя Филип Андерсон уже отмечал в 1956 г. [6] В результате связи между проблемой фрустрированного антиферромагнетика Изинга на ( пирохлорной ) решетке тетраэдров с общими углами и проблемой Полинга о водяном льду реальные материалы спинового льда были открыты только сорок лет спустя. [7] Первыми материалами, идентифицированными как спиновые льды, были пирохлоры Dy 2 Ti 2 O 7 ( титанат диспрозия ), Ho 2 Ti 2 O 7 (титанат гольмия). Кроме того, получены убедительные доказательства того, что Dy 2 Sn 2 O 7 ( станнат диспрозия ) и Ho 2 Sn 2 O 7 ( станнат гольмия ) представляют собой спиновый лед. [8] Эти четыре соединения принадлежат к семейству пирохлороксидов редкоземельных элементов. CdEr 2 Se 4 , шпинель , в которой магнитный Er 3+ ионы сидят на тетраэдрах, соединенных углами, также демонстрируют поведение спинового льда. [9]

Материалы спинового льда характеризуются случайным беспорядком в ориентации момента магнитных ионов , даже когда материал находится при очень низких температурах . на переменном токе (AC) Измерения магнитной восприимчивости обнаруживают доказательства динамического замораживания магнитных моментов, когда температура снижается несколько ниже температуры, при которой теплоемкость достигает максимума. Широкий максимум теплоемкости не соответствует фазовому переходу. Скорее, температура, при которой возникает максимум, около 1   К в Dy 2 Ti 2 O 7 , сигнализирует о быстром изменении числа тетраэдров, в которых правило «два входа — два выхода» нарушается. Тетраэдры, где правило нарушается, представляют собой места, в которых находятся вышеупомянутые монополи. Математически конфигурации спинового льда можно описать замкнутыми эйлеровыми путями . [10] [11]

Спиновые льды и магнитные монополи

[ редактировать ]
Рисунок 3. Ориентация магнитных моментов (голубые стрелки) с учетом отдельного тетраэдра в состоянии спинового льда, как на рисунке 2. Здесь магнитные моменты подчиняются правилу «два входа — два выхода»: есть столько же " Поле намагничивания», входящее в тетраэдр (две нижние стрелки), и выходящее наружу (две верхние стрелки). Соответствующее поле намагничивания имеет нулевую расходимость. Следовательно, внутри тетраэдра нет ни стока, ни источника намагниченности, ни монополя . Если бы тепловая флуктуация заставила один из двух нижних магнитных моментов перевернуться с «внутреннего» на «наружный», тогда была бы конфигурация: 1 вход, 3 выхода; отсюда «отток» намагниченности, следовательно, положительная дивергенция, которую можно было бы приписать положительно заряженному монополю с зарядом + Q. Перестановка двух нижних магнитных моментов дала бы конфигурацию 0 входов и 4 выхода, максимально возможный «отток» » (т.е. расходимость) намагниченности и, следовательно, связанного с ней монополя заряда +2 Q .

Спиновые льды — это геометрически неудовлетворённые магнитные системы. Хотя фрустрация обычно связана с треугольным или тетраэдрическим расположением магнитных моментов, связанных посредством антиферромагнитных обменных взаимодействий, как в модели Изинга Андерсона, [6] спиновые льды — это фрустрированные ферромагнетики. Именно очень сильная локальная магнитная анизотропия кристаллического поля, заставляющая магнитные моменты быть направлены либо внутрь тетраэдра, либо за его пределы, приводит к нарушению ферромагнитных взаимодействий в спиновых льдах. Самое главное, что именно дальнодействующее магнитостатическое диполь-дипольное взаимодействие, а не обмен ближайших соседей, вызывает разочарование и, как следствие, правило «два входа — два выхода», которое приводит к феноменологии спинового льда. [12] [13]

Для тетраэдра в состоянии два входа и два выхода поле намагничивания не имеет дивергентных значений ; в тетраэдр входит столько же «интенсивности намагничивания», сколько и выходит (см. рисунок 3). В такой ситуации без дивергенций не существует ни источника, ни стока поля. Согласно теореме Гаусса (также известной как теорема Остроградского), ненулевая дивергенция поля вызывается и может быть охарактеризована действительным числом, называемым «зарядом» . В контексте спинового льда такими зарядами, характеризующими нарушение правила ориентации магнитного момента «два входа — два выхода», являются вышеупомянутые монополи. [2] [3] [4]

Осенью 2009 года исследователи сообщили об экспериментальном наблюдении низкоэнергетических квазичастиц , напоминающих предсказанные монополи в спиновом льду. [2] Монокристалл кандидата спинового льда титаната диспрозия был исследован в диапазоне температур 0,6–2,0   К. С помощью нейтронного рассеяния было показано, что магнитные моменты выстраиваются в материале спинового льда в переплетенные трубчатые пучки, напоминающие струны Дирака . На дефекте, образованном концом каждой трубки, магнитное поле имеет вид монополя. Используя приложенное магнитное поле, исследователи смогли контролировать плотность и ориентацию этих струн. Также представлено описание теплоемкости материала в терминах эффективного газа этих квазичастиц. [14] [15]

Эффективный заряд магнитного монополя Q (см. рисунок 3 соединениях спинового льда титаната диспрозия, так и в соединениях титаната гольмия составляет примерно Q = 5 мкБ ) как в Å. −1 ( Магнетоны Бора на ангстрем ). [2] Элементарными магнитными составляющими спинового льда являются магнитные диполи, поэтому появление монополей является примером явления фракционализации .

Микроскопическое происхождение атомных магнитных моментов в магнетиках квантово-механическое; явно постоянная Планка входит в уравнение, определяющее магнитный момент электрона , наряду с его зарядом и массой. Тем не менее, магнитные моменты в материалах спинового льда из титаната диспрозия и титаната гольмия эффективно описываются классической статистической механикой , а не квантовой статистической механикой, в экспериментально значимом и разумно доступном диапазоне температур (между 0,05   К и 2   К), где спин проявляются ледовые явления. Хотя слабость квантовых эффектов в этих двух соединениях довольно необычна, считается, что ее можно понять. [16] В настоящее время существует интерес к поиску квантового спинового льда. [17] материалы, в которых законы квантовой механики теперь становятся необходимыми для описания поведения магнитных моментов. Магнитные ионы, кроме диспрозия (Dy) и гольмия (Ho), необходимы для создания квантового спинового льда, возможными кандидатами являются празеодим (Pr), тербий (Tb) и иттербий (Yb). [17] [18] Одной из причин интереса к квантовому спиновому льду является вера в то, что эти системы могут содержать квантовую спиновую жидкость . [19] состояние материи, в котором магнитные моменты продолжают покачиваться (колебаться) вплоть до абсолютной нулевой температуры. Теория [20] описание низкотемпературных и низкоэнергетических свойств квантового спинового льда сродни описанию вакуумной квантовой электродинамики или КЭД. Это представляет собой пример идеи возникновения . [21]

Искусственный спиновый лед

[ редактировать ]

Искусственный спиновый лед — это метаматериалы, состоящие из связанных наномагнитов, расположенных на периодических и апериодических решетках. [22] Эти системы позволили экспериментально исследовать множество явлений, таких как фрустрация, возникновение магнитных монополей и фазовые переходы. Кроме того, искусственный спиновый лед демонстрирует потенциал в качестве перепрограммируемых магнонных кристаллов и изучается на предмет их быстрой динамики. Были исследованы различные геометрии, включая квазикристаллические системы и трехмерные структуры, а также различные магнитные материалы для изменения анизотропии и температуры блокировки.

Например, полимерные магнитные композиты, содержащие двумерные решетки капель материала с фазовым переходом твердого тела и жидкости, где каждая капля содержит одну частицу магнитного диполя, образуют искусственный спиновый лед выше температуры плавления капли, а после охлаждения - состояние спинового стекла с низкая объемная остаточная намагниченность. В таких спиновых льдах наблюдалось спонтанное возникновение двумерных магнитных вихрей, геометрия вихрей которых коррелировала с внешней объемной остаточной намагниченностью. [23]

Будущая работа в этой области включает дальнейшее развитие методов изготовления и определения характеристик, исследование новой геометрии и комбинаций материалов, а также потенциальное применение в вычислениях. [24] хранение данных и реконфигурируемые микроволновые схемы. [25] В 2021 году исследование продемонстрировало нейроморфные резервуарные вычисления с использованием искусственного спинового льда, решающие ряд вычислительных задач с использованием сложной магнитной динамики искусственного спинового льда. [26] В 2022 году в ходе другого исследования был получен искусственный спиновый лед кагоме , который потенциально может быть использован в будущем для новых высокоскоростных компьютеров с низким энергопотреблением. [27]

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Брамвелл, Северная Каролина; Гинграс, MJP (2001). «Состояние спинового льда в разочарованных магнитных пирохлоровых материалах». Наука . 294 (5546): 1495–1501. arXiv : cond-mat/0201427 . Бибкод : 2001Sci...294.1495B . дои : 10.1126/science.1064761 . ПМИД   11711667 . S2CID   9402061 .
  2. ^ Jump up to: а б с д Кастельново, К.; Месснер, Р.; Сондхи, С.Л. (3 января 2008 г.). «Магнитные монополи в спиновом льду». Природа . 451 (7174): 42–45. arXiv : 0710.5515 . Бибкод : 2008Natur.451...42C . дои : 10.1038/nature06433 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   18172493 . S2CID   2399316 .
  3. ^ Jump up to: а б Чернышев, Олег (3 января 2008 г.). «Магнетизм: свобода для полюсов». Природа . 451 (7174): 22–23. Бибкод : 2008Natur.451...22T . дои : 10.1038/451022b . ISSN   0028-0836 . ПМИД   18172484 . S2CID   30259694 .
  4. ^ Jump up to: а б Гинграс, MJP (2009). «Наблюдение монополей в магнитном аналоге льда». Наука . 326 (5951): 375–376. arXiv : 1005.3557 . дои : 10.1126/science.1181510 . ПМИД   19833948 . S2CID   31038263 .
  5. ^ Полинг, Лайнус (1935). «Структура и энтропия льда и других кристаллов с некоторой хаотичностью атомного расположения». Журнал Американского химического общества . 57 (12). Американское химическое общество (ACS): 2680–2684. дои : 10.1021/ja01315a102 . ISSN   0002-7863 .
  6. ^ Jump up to: а б Андерсон, военнопленный (15 мая 1956 г.). «Упорядочение и антиферромагнетизм в ферритах». Физический обзор . 102 (4). Американское физическое общество (APS): 1008–1013. Бибкод : 1956PhRv..102.1008A . дои : 10.1103/physrev.102.1008 . ISSN   0031-899X .
  7. ^ Харрис, MJ; Брамвелл, Северная Каролина; МакМорроу, DF; Зейске, Т.; Годфри, К.В. (29 сентября 1997 г.). «Геометрическое нарушение ферромагнитного пирохлора Ho 2 Ti 2 O 7 » (PDF) . Письма о физических отзывах . 79 (13). Американское физическое общество (APS): 2554–2557. Бибкод : 1997PhRvL..79.2554H . дои : 10.1103/physrevlett.79.2554 . hdl : 20.500.11820/f7958ee9-5fb1-4965-8ab3-70c50216943c . ISSN   0031-9007 . S2CID   121002411 .
  8. ^ Мацухира, Казуюки; Хинацу, Юкио; Тенья, Кеничи; Амицука, Хироши; Сакакибара, Тосиро (15 июня 2002 г.). «Низкотемпературные магнитные свойства станнатов пирохлора». Журнал Физического общества Японии . 71 (6). Физическое общество Японии: 1576–1582. Бибкод : 2002JPSJ...71.1576M . дои : 10.1143/jpsj.71.1576 . ISSN   0031-9015 .
  9. ^ Лаго, Дж.; Живкович И.; Малкин, Б.З.; Родригес Фернандес, Дж.; Гигна, П.; Далмас де Реотье, П.; Яуанц, А.; Рохо, Т. (15 июня 2010 г.). «CdEr 2 Se 4 : новая система эрбиевого спинового льда в структуре шпинели» . Письма о физических отзывах . 104 (24): 247203. Бибкод : 2010PhRvL.104x7203L . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.247203 . hdl : 10902/28560 . ПМИД   20867332 .
  10. ^ Шрийвер, А. (1983). «Границы числа эйлеровых ориентаций» . Комбинаторика . 3 (3): 375–380. дои : 10.1007/BF02579193 . S2CID   13708977 .
  11. ^ Каравелли, Ф.; Сакконе, М.; Нисоли, К. (2021). «О вырождении спиновых ледяных графов и его оценке с помощью перманента Бете» . Учеб. Р. Сок. А. ​ 477 (20210108). arXiv : 2101.12280 . Бибкод : 2021RSPSA.47710108C . дои : 10.1098/rspa.2021.0108 . S2CID   231728393 .
  12. ^ ден Хертог, Байрон К.; Гинграс, Мишель Ж.П. (10 апреля 2000 г.). «Диполярные взаимодействия и происхождение спинового льда в пирохлоровых магнитах Изинга». Письма о физических отзывах . 84 (15). Американское физическое общество (APS): 3430–3433. arXiv : cond-mat/0001369 . Бибкод : 2000PhRvL..84.3430D . дои : 10.1103/physrevlett.84.3430 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   11019107 . S2CID   45435198 .
  13. ^ Исаков С.В.; Месснер, Р.; Сондхи, SL (14 ноября 2005 г.). «Почему Spin Ice соблюдает ледовые правила». Письма о физических отзывах . 95 (21): 217201. arXiv : cond-mat/0502137 . Бибкод : 2005PhRvL..95u7201I . дои : 10.1103/physrevlett.95.217201 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   16384174 . S2CID   30364648 .
  14. ^ «Магнитные монополи впервые обнаружены в реальном магните» . Наука Дейли . 04 сентября 2009 г. Проверено 4 сентября 2009 г.
  15. ^ DJP Моррис; Д.А. Теннант; С.А. Григера; Б. Клемке; К. Кастельново; Р. Месснер; К. Чернасти; М. Мейснер; Правило КС; Ж.-У. Хоффманн; К. Кифер; С. Геришер; Д. Слобинский и Р.С. Перри (3 сентября 2009 г.). «Струны Дирака и магнитные монополи в спиновом льду Dy 2 Ti 2 O 7 ». Наука . 326 (5951): 411–4. arXiv : 1011.1174 . Бибкод : 2009Sci...326..411M . дои : 10.1126/science.1178868 . ПМИД   19729617 . S2CID   206522398 .
  16. ^ Рау, Джеффри Г.; Гинграс, Мишель ЖП (2015). «Величина квантовых эффектов в классических спиновых льдах». Физический обзор B . 92 (14): 144417. arXiv : 1503.04808 . Бибкод : 2015PhRvB..92n4417R . дои : 10.1103/PhysRevB.92.144417 . S2CID   119153613 .
  17. ^ Jump up to: а б Гинграс, MJP; МакКларти, Пенсильвания (01 января 2014 г.). «Квантовый спиновый лед: поиск бесщелевых квантово-спиновых жидкостей в пирохлоровых магнитах». Отчеты о прогрессе в физике . 77 (5): 056501. arXiv : 1311.1817 . Бибкод : 2014RPPH...77e6501G . дои : 10.1088/0034-4885/77/5/056501 . ISSN   0034-4885 . ПМИД   24787264 . S2CID   23594100 .
  18. ^ Рау, Джеффри Г.; Гинграс, Мишель ЖП (10 марта 2019 г.). «Разочарованные квантовые редкоземельные пирохлоры». Ежегодный обзор физики конденсированного состояния . 10 (1): 357–386. arXiv : 1806.09638 . Бибкод : 2019ARCMP..10..357R . doi : 10.1146/annurev-conmatphys-022317-110520 . ISSN   1947-5454 . S2CID   85498113 .
  19. ^ Баленц, Леон (10 марта 2010 г.). «Спиновые жидкости в расстроенных магнитах». Природа . 464 (7286): 199–208. Бибкод : 2010Natur.464..199B . дои : 10.1038/nature08917 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   20220838 . S2CID   4408289 .
  20. ^ Гермель, Майкл; Фишер, Мэтью Пенсильвания; Баленц, Леон (12 февраля 2004 г.). «Фотоны пирохлора: спиновая жидкость U (1) в трехмерном разочарованном магните S = 1/2». Физический обзор B . 69 (6): 064404. arXiv : cond-mat/0305401 . Бибкод : 2004PhRvB..69f4404H . дои : 10.1103/PhysRevB.69.064404 . S2CID   28840838 .
  21. ^ Рен, Дж.; Месснер, Р. (19 мая 2016 г.). «Максвелловский электромагнетизм как новое явление в конденсированном состоянии». Философские труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 374 (2075): 20160093.arXiv : 1605.05874 . Бибкод : 2016RSPTA.37460093R . дои : 10.1098/rsta.2016.0093 . ПМИД   27458263 . S2CID   206159482 .
  22. ^ Скьярво, Сандра Х.; Марроуз, Кристофер Х.; Стэмпс, Роберт Л.; Хейдерман, Лаура Дж. (8 ноября 2019 г.). «Достижения в области искусственного спинового льда» . Обзоры природы Физика . 2 (1): 13–28. дои : 10.1038/s42254-019-0118-3 . eISSN   2522-5820 . S2CID   207959741 .
  23. ^ Кая, Керем; Исери, Эмре; ван дер Вейнгаарт, Воутер (6 декабря 2022 г.). «Мягкий метаматериал с программируемым ферромагнетизмом» . Микросистемы и наноинженерия . 8 (1): 127. Бибкод : 2022MicNa...8..127K . дои : 10.1038/s41378-022-00463-2 . eISSN   2055-7434 . ПМЦ   9722694 . ПМИД   36483621 .
  24. ^ Каравелли, Ф.; Нисоли, К. (2020). «Встраивание логических вентилей в искусственный спиновый лед» . Нью Дж. Физ . 22 (103052): 103052. arXiv : 1810.09190 . Бибкод : 2020NJPh...22j3052C . дои : 10.1088/1367-2630/abbf21 . S2CID   216056260 .
  25. ^ Хейдерман, ЖЖ (2022). «Спиновые ледяные устройства из наномагнитов» . Природные нанотехнологии . 17 (5): 435–436. Бибкод : 2022NatNa..17..435H . дои : 10.1038/s41565-022-01088-2 . ПМИД   35513585 . S2CID   248530509 .
  26. ^ Гартсайд, Джей Си; Стеннинг, К.Д.; Ванстон, А.; Холдер, Х.Х.; Арроо, DM; Дион, Т.; Каравелли, Ф.; Куребаяши, Х.; Брэнфорд, WR (04 апреля 2022 г.). «Реконфигурируемое обучение и резервуарные вычисления в искусственном спин-вихревом льду с помощью снятия отпечатков пальцев спиновых волн» . Природные нанотехнологии . 17 (5): 460–469. arXiv : 2107.08941 . Бибкод : 2022НатНа..17..460Г . дои : 10.1038/s41565-022-01091-7 . ПМИД   35513584 . S2CID   246431279 .
  27. ^ «Взгляд в магнитное будущее | Наши исследования | Институт Пола Шеррера (PSI)» . www.psi.ch. ​04.04.2022 . Проверено 10 апреля 2022 г.
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Spin_ice&oldid=1218007370"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: a285d51cc5ee57d7a301056882b9835c__1712630460
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/a2/5c/a285d51cc5ee57d7a301056882b9835c.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Spin ice - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)