✖


Jump to content

Спинтроника

Спинтроника ( латинского от слова «спин-транспортная электроника») . [1] [2] [3] ), также известная как спиновая электроника , представляет собой исследование собственного спина электрона магнитного и связанного с ним момента , в дополнение к его фундаментальному электронному заряду , в твердотельных устройствах . [4] Область спинтроники касается связи спин-заряд в металлических системах; аналогичные эффекты в изоляторах относятся к области мультиферроиков .

Спинтроника фундаментально отличается от традиционной электроники тем, что помимо зарядового состояния в качестве дополнительной степени свободы используются спины электронов, что влияет на эффективность хранения и передачи данных. Спинтронные системы чаще всего реализуются в разбавленных магнитных полупроводниках (DMS) и сплавах Гейслера и представляют особый интерес в области квантовых вычислений и нейроморфных вычислений .

История [ править ]

Спинтроника возникла в результате открытий 1980-х годов, касающихся явлений спин-зависимого электронного транспорта в твердотельных устройствах. Сюда входит наблюдение спин-поляризованных электронов из ферромагнитного металла в нормальный металл. Джонсоном и Силсби (1985) инжекции [5] открытие гигантского магнитосопротивления и независимое Альбертом Фертом и др. [6] и Питер Грюнберг и др. (1988). [7] Истоки спинтроники можно проследить до экспериментов по туннелированию ферромагнетика и сверхпроводника, впервые проведенных Мезерви и Тедроу, и первоначальных экспериментов по магнитным туннельным переходам, проведенных Жюльером в 1970-х годах. [8] и Даса о спиновом полевом транзисторе Использование полупроводников в спинтронике началось с теоретического предложения Датты в 1990 году. [9] и электрического спинового резонанса Рашбы дипольного в 1960 году. [10]

Теория [ править ]

Основная статья: Спин (физика)

Спин угловой электрона представляет собой собственный момент , который отделен от углового момента из-за его орбитального движения. Величина проекции спина электрона на произвольную ось равна , подразумевая, что электрон действует как фермион по теореме о спиновой статистике . Как и орбитальный угловой момент, спин имеет связанный с ним магнитный момент , величина которого выражается как

.

В твердом теле спины многих электронов могут действовать вместе, влияя на магнитные и электронные свойства материала, например, наделяя его постоянным магнитным моментом, как в ферромагнетике .

Во многих материалах спины электронов одинаково присутствуют как в верхнем, так и в нижнем состоянии, и никакие транспортные свойства не зависят от спина. Устройство спинтроники требует создания или манипулирования спин-поляризованной популяцией электронов, что приводит к избытку электронов со спином вверх или вниз. Поляризацию любого свойства X, зависящего от спина, можно записать как

.

Чистая спиновая поляризация может быть достигнута либо путем создания равновесного разделения энергии между спином вверх и спином вниз. Методы включают помещение материала в сильное магнитное поле ( эффект Зеемана ), обменную энергию, присутствующую в ферромагнетике, или выведение системы из равновесия. Период времени, в течение которого может поддерживаться такая неравновесная популяция, известен как время жизни спина. .

В диффузионном проводнике спиновой диффузии длина можно определить как расстояние, на которое может распространяться неравновесная спиновая популяция. Спиновое время жизни электронов проводимости в металлах относительно короткое (обычно менее 1 наносекунды). Важная область исследований посвящена продлению этого срока службы до технологически значимых временных масштабов.

График, показывающий спин вверх, спин вниз и результирующую спин-поляризованную популяцию электронов. Внутри спинового инжектора поляризация постоянна, тогда как вне инжектора поляризация экспоненциально спадает до нуля, когда популяции со спинами вверх и вниз приходят к равновесию.

Механизмы распада спин-поляризованной популяции можно в общих чертах классифицировать как рассеяние с переворотом спина и дефазировку спина. Рассеяние с переворотом спина — это процесс внутри твердого тела, который не сохраняет вращение и, следовательно, может переключать входящее состояние со спином вверх на выходящее состояние со спином вниз. Спиновая дефазировка — это процесс, при котором популяция электронов с общим спиновым состоянием со временем становится менее поляризованной из-за разных скоростей прецессии спина электронов . В ограниченных структурах дефазировку спина можно подавить, что приводит к времени жизни спина в миллисекундах в полупроводниковых квантовых точках при низких температурах.

Сверхпроводники могут усилить центральные эффекты в спинтронике, такие как эффекты магнитосопротивления, время жизни спина и бездиссипативные спиновые токи. [11] [12]

Самый простой метод генерации спин-поляризованного тока в металле — пропустить ток через ферромагнитный материал. Наиболее распространенные применения этого эффекта связаны с устройствами гигантского магнитосопротивления (ГМР). Типичное устройство GMR состоит как минимум из двух слоев ферромагнитных материалов, разделенных разделительным слоем. Когда два вектора намагниченности ферромагнитных слоев выровнены, электрическое сопротивление будет ниже (поэтому при постоянном напряжении течет более высокий ток), чем если бы ферромагнитные слои были направлены против линии. Это датчик магнитного поля.

В устройствах были применены два варианта GMR: (1) ток в плоскости (CIP), когда электрический ток течет параллельно слоям, и (2) ток, перпендикулярный плоскости (CPP), где электрический ток течет в направлении, перпендикулярном слоям.

Другие устройства спинтроники на основе металлов:

  • Туннельное магнитосопротивление (TMR), при котором транспорт CPP достигается за счет квантовомеханического туннелирования электронов через тонкий изолятор, разделяющий ферромагнитные слои.
  • Крутящий момент с переносом спина , при котором ток спин-поляризованных электронов используется для управления направлением намагничивания ферромагнитных электродов в устройстве.
  • Устройства спин-волновой логики передают информацию в фазе. Интерференция и рассеяние спиновых волн могут выполнять логические операции.

Спинтронно-логические устройства [ править ]

Энергонезависимые устройства спиновой логики, обеспечивающие масштабирование, широко изучаются. [13] Были предложены логические устройства с передачей спина и крутящим моментом, которые используют спины и магниты для обработки информации. [14] [15] Эти устройства являются частью исследовательской дорожной карты ITRS . Приложения с логической памятью уже находятся на стадии разработки. [16] [17] Обзорную статью 2017 года можно найти в Materials Today . [4]

Предложена обобщенная теория цепей для спинтронных интегральных схем. [18] так что физика спинового транспорта может быть использована разработчиками SPICE, а затем разработчиками схем и систем для исследования спинтроники «за пределами КМОП-вычислений».

Приложения [ править ]

Считывающие головки магнитных жестких дисков основаны на эффекте GMR или TMR.

(MRAM) первого поколения емкостью 256 КБ Motorola разработала магниторезистивную память произвольного доступа на основе одного магнитного туннельного перехода и одного транзистора, цикл чтения/записи которого составляет менее 50 наносекунд. [19] С тех пор Everspin разработал версию объемом 4 МБ . [20] В разработке находятся две технологии MRAM второго поколения: термическое переключение (TAS). [21] и крутящий момент передачи вращения (STT). [22]

Другая конструкция, память на беговой дорожке , новая архитектура памяти, предложенная доктором Стюартом С.П. Паркином , кодирует информацию в направлении намагничивания между доменными стенками ферромагнитной проволоки.

В 2012 году постоянные спиновые спирали синхронизированных электронов сохранялись более наносекунды, что в 30 раз больше, чем в предыдущих попытках, и дольше, чем продолжительность тактового цикла современного процессора. [23]

Устройства спинтроники на основе полупроводников [ править ]

Легированные полупроводниковые материалы обладают разбавленным ферромагнетизмом. В последние годы разбавленные магнитные оксиды (DMO), включая DMO на основе ZnO и DMO на основе TiO 2 , стали предметом многочисленных экспериментальных и вычислительных исследований. [24] [25] Неоксидные ферромагнитные полупроводниковые источники (например, арсенид галлия, легированный марганцем). (Ga,Mn)As ), [26] увеличить сопротивление интерфейса с помощью туннельного барьера, [27] или с помощью инъекции горячих электронов. [28]

Обнаружение спина в полупроводниках решается с помощью нескольких методов:

  • Вращение Фарадея/Керра прошедших/отраженных фотонов [29]
  • Циркулярный поляризационный анализ электролюминесценции [30]
  • Нелокальный спиновой клапан (адаптировано из работы Джонсона и Силсби с металлами) [31]
  • Баллистическая спиновая фильтрация [32]

Последний метод использовался для преодоления отсутствия спин-орбитального взаимодействия и проблем с материалами для достижения спинового транспорта в кремнии . [33]

Поскольку внешние магнитные поля (и поля рассеяния от магнитных контактов) могут вызывать сильные эффекты Холла и магнитосопротивление в полупроводниках (которые имитируют эффекты спинового клапана ), единственным убедительным доказательством спинового транспорта в полупроводниках является демонстрация прецессии спина и дефазировки в магнитном поле. неколлинеарной ориентации инжектированного спина, называемой эффектом Ханле .

Приложения [ править ]

Приложения, использующие спин-поляризованную электрическую инжекцию, показали снижение порогового тока и управляемый выход когерентного света с круговой поляризацией. [34] Примеры включают полупроводниковые лазеры. Будущие приложения могут включать в себя спиновый транзистор, имеющий преимущества перед МОП- транзисторами, такие как более крутой подпороговый наклон.

Магнитно-туннельный транзистор : Магнитно-туннельный транзистор с одним базовым слоем. [35] имеет следующие терминалы:

  • Эмиттер (FM1): вводит спин-поляризованные горячие электроны в базу.
  • База (FM2): В базе происходит спин-зависимое рассеяние. Он также служит спин-фильтром.
  • Коллектор (GaAs): барьер Шоттки на границе раздела образуется . Он собирает только те электроны, у которых достаточно энергии для преодоления барьера Шоттки, и когда в полупроводнике доступны состояния.

Магнитоток (MC) определяется как:

А передаточное число (TR) равно

МТТ обещает источник сильно поляризованных по спину электронов при комнатной температуре.

Носители данных [ править ]

Антиферромагнитные носители информации изучались как альтернатива ферромагнетизму . [36] тем более, что из антиферромагнитного материала биты можно хранить так же, как и из ферромагнитного материала. Вместо обычного определения 0 ↔ «намагниченность вверх», 1 ↔ «намагниченность вниз», состояниями могут быть, например, 0 ↔ «вертикально-переменная конфигурация спина» и 1 ↔ «горизонтально-переменная конфигурация спина». [37] ).

Основными преимуществами антиферромагнитного материала являются:

  • нечувствительность к повреждающим данные возмущениям, вызванным паразитными полями из-за нулевой суммарной внешней намагниченности; [38]
  • отсутствие влияния на ближние частицы, что означает, что элементы антиферромагнитного устройства не будут магнитно возмущать соседние элементы; [38]
  • гораздо более короткое время переключения (частота антиферромагнитного резонанса находится в ТГц диапазоне по сравнению с частотой ферромагнитного резонанса в ГГц); [39]
  • широкий спектр общедоступных антиферромагнитных материалов, включая изоляторы, полупроводники, полуметаллы, металлы и сверхпроводники. [39]

В настоящее время проводятся исследования того, как читать и записывать информацию в антиферромагнитную спинтронику, поскольку их чистая нулевая намагниченность затрудняет это по сравнению с обычной ферромагнитной спинтроникой. В современной MRAM от обнаружения и манипулирования ферромагнитным порядком с помощью магнитных полей в значительной степени отказались в пользу более эффективного и масштабируемого чтения и записи с помощью электрического тока. В антиферромагнетиках также исследуются методы чтения и записи информации по току, а не по полям, поскольку поля в любом случае неэффективны. Методы записи, которые в настоящее время исследуются в антиферромагнетиках, основаны на использовании спин-переносного крутящего момента и спин-орбитального крутящего момента, возникающих из спинового эффекта Холла и эффекта Рашбы . считывание информации в антиферромагнетиках с помощью эффектов магнитосопротивления, таких как туннельное магнитосопротивление . Также исследуется [40]

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

  1. ^ Вольф, ЮАР; Ччелканова А.Ю.; Трегер, DM (2006). «Спинтроника — ретроспектива и перспектива». Журнал исследований и разработок IBM . 50 : 101–110. дои : 10.1147/рд.501.0101 .
  2. ^ «Физический профиль: Стю Вольф: Правда D! Голливудская история" " .
  3. ^ Спинтроника: видение спиновой электроники будущего . Sciencemag.org (16 ноября 2001 г.). Проверено 21 октября 2013 г.
  4. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Бхатти, С.; и др. (2017). «Оперативная память на основе спинтроники: обзор» . Материалы сегодня . 20 (9): 530–548. дои : 10.1016/j.mattod.2017.07.007 . hdl : 10356/146755 .
  5. ^ Джонсон, М.; Силсби, Р.Х. (1985). «Межфазная зарядово-спиновая связь: введение и обнаружение спиновой намагниченности в металлах». Письма о физических отзывах . 55 (17): 1790–1793. Бибкод : 1985PhRvL..55.1790J . doi : 10.1103/PhysRevLett.55.1790 . ПМИД   10031924 .
  6. ^ Байбич, Миннесота; Брото, Дж. М.; Ферт, А.; Нгуен Ван Дау, ФН; Петров Ф.; Этьен, П.; Крёзе, Г.; Фридрих, А.; Чазелас, Дж. (1988). «Гигантское магнитосопротивление магнитных сверхрешеток (001) Fe/(001) Cr» (PDF) . Письма о физических отзывах . 61 (21): 2472–2475. Бибкод : 1988PhRvL..61.2472B . doi : 10.1103/PhysRevLett.61.2472 . ПМИД   10039127 .
  7. ^ Бинаш, Г.; Грюнберг, П.; Сауренбах, Ф.; Зинн, В. (1989). «Повышенное магнитосопротивление в слоистых магнитных структурах с антиферромагнитным межслоевым обменом» . Физический обзор B . 39 (7): 4828–4830. Бибкод : 1989PhRvB..39.4828B . дои : 10.1103/PhysRevB.39.4828 . ПМИД   9948867 .
  8. ^ Жюльер, М. (1975). «Туннелирование между ферромагнитными пленками». Буквы по физике А. 54 (3): 225–226. Бибкод : 1975PhLA...54..225J . дои : 10.1016/0375-9601(75)90174-7 .
  9. ^ Датта С. и Дас Б. (1990). «Электронный аналог электрооптического модулятора». Письма по прикладной физике . 56 (7): 665–667. Бибкод : 1990АпФЛ..56..665Д . дои : 10.1063/1.102730 .
  10. ^ Э. И. Рашба, Циклотрон и комбинированные резонансы в перпендикулярном поле, Сов. Физ. Твердотельное тело 2 , 1109-1122 (1960)
  11. ^ Линдер, Джейкоб; Робинсон, Джейсон Вашингтон (2 апреля 2015 г.). «Сверхпроводящая спинтроника». Физика природы . 11 (4): 307–315. arXiv : 1510.00713 . Бибкод : 2015NatPh..11..307L . дои : 10.1038/nphys3242 . ISSN   1745-2473 . S2CID   31028550 .
  12. ^ Эшриг, Матиас (2011). «Спин-поляризованные сверхтоки для спинтроники». Физика сегодня . 64 (1): 43–49. Бибкод : 2011PhT....64a..43E . дои : 10.1063/1.3541944 .
  13. ^ Международная технологическая дорожная карта для полупроводников
  14. ^ Бехин-Аейн, Б.; Датта, Д.; Салахуддин, С.; Датта, С. (2010). «Предложение по устройству всеспиновой логики со встроенной памятью». Природные нанотехнологии . 5 (4): 266–270. Бибкод : 2010НатНа...5..266Б . дои : 10.1038/nnano.2010.31 . ПМИД   20190748 .
  15. ^ Манипатруни, Сасикант; Никонов, Дмитрий Э. и Янг, Ян А. (2011) [1112.2746] Теория цепей для SPICE спинтронных интегральных схем . Arxiv.org. Проверено 21 октября 2013 г.
  16. ^ Crocus сотрудничает с Starchip для разработки решений «система-на-кристалле» на основе технологии магнитно-логических устройств (MLU) . crocus-technology.com. 8 декабря 2011 г.
  17. ^ Революционная новая технология повышения надежности логических интегральных схем спинтроники . Nec.com. 11 июня 2012 г.
  18. ^ С. Манипатруни, Д. Е. Никонов и И. А. Янг, «Моделирование и проектирование спинтронных интегральных схем», в IEEE Transactions on Circuits and Systems I: Regular Papers, vol. 59, нет. 12, стр. 2801–2814, декабрь 2012 г., номер документа: 10.1109/TCSI.2012.2206465. https://ieeeexplore.ieee.org/stamp/stamp.jsp?tp=&arnumber=6359950&isnumber=6359940
  19. ^ Спинтроника . Сигма-Олдрич. Проверено 21 октября 2013 г.
  20. ↑ Everspin. Архивировано 30 июня 2012 года в Wayback Machine . Эверспин. Проверено 21 октября 2013 г.
  21. ^ Хоберман, Барри. Появление практической MRAM. Архивировано 21 октября 2013 года в Wayback Machine . crocustechnology.com
  22. ↑ ЛаПедус, Марк (18 июня 2009 г.) Tower инвестирует в Crocus и советует литейному заводу MRAM . eetimes.com
  23. ^ Вальзер, М.; Райхл, К.; Вегшайдер В. и Салис Г. (2012). «Прямое картирование образования постоянной спиновой спирали». Физика природы . 8 (10): 757. arXiv : 1209.4857 . Бибкод : 2012NatPh...8..757W . дои : 10.1038/nphys2383 . S2CID   119209785 .
  24. ^ Ассади, MHN; Ханаор, ДАХ (2013). «Теоретическое исследование энергетики и магнетизма меди в полиморфах TiO 2 ». Журнал прикладной физики . 113 (23): 233913–233913–5. arXiv : 1304.1854 . Бибкод : 2013JAP...113w3913A . дои : 10.1063/1.4811539 . S2CID   94599250 .
  25. ^ Огале, С.Б. (2010). «Разбавленное легирование, дефекты и ферромагнетизм в системах оксидов металлов». Продвинутые материалы . 22 (29): 3125–3155. Бибкод : 2010AdM....22.3125O . дои : 10.1002/adma.200903891 . ПМИД   20535732 . S2CID   25307693 .
  26. ^ Джонкер, Б.; Парк, Ю.; Беннетт, Б.; Чеонг, Х.; Киосеоглу, Г.; Петру, А. (2000). «Надежная инжекция электрического спина в полупроводниковую гетероструктуру». Физический обзор B . 62 (12): 8180. Бибкод : 2000PhRvB..62.8180J . дои : 10.1103/PhysRevB.62.8180 .
  27. ^ Ханбицкий, АТ; Джонкер, Британская Колумбия; Итскос, Г.; Киосеоглу, Г.; Петру, А. (2002). «Эффективная инжекция электрического спина из контакта магнитного металла с туннельным барьером в полупроводник». Письма по прикладной физике . 80 (7): 1240. arXiv : cond-mat/0110059 . Бибкод : 2002ApPhL..80.1240H . дои : 10.1063/1.1449530 . S2CID   119098659 .
  28. ^ Цзян, X.; Ван, Р.; Ван Дейкен, С.; Шелби, Р.; Макфарлейн, Р.; Соломон, Г.; Харрис, Дж.; Паркин, С. (2003). «Оптическое обнаружение спиновой инжекции горячих электронов в GaAs из источника на магнитных туннельных транзисторах». Письма о физических отзывах . 90 (25): 256603. Бибкод : 2003PhRvL..90y6603J . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.256603 . ПМИД   12857153 .
  29. ^ Киккава, Дж.; Авшалом, Д. (1998). «Резонансное спиновое усиление в GaAs n-типа». Письма о физических отзывах . 80 (19): 4313. Бибкод : 1998PhRvL..80.4313K . дои : 10.1103/PhysRevLett.80.4313 .
  30. ^ Джонкер, Беренд Т. Поляризованное оптическое излучение вследствие распада или рекомбинации спин-поляризованных инжектированных носителей - патент США 5874749. Архивировано 12 декабря 2009 г. в Wayback Machine . Выдано 23 февраля 1999 г.
  31. ^ Лу, X.; Адельманн, К.; Крукер, ЮАР; Гарлид, ES; Чжан, Дж.; Редди, КСМ; Флекснер, SD; Палмстрем, CJ; Кроуэлл, Пенсильвания (2007). «Электрическое обнаружение спинового транспорта в латеральных устройствах ферромагнетик-полупроводник». Физика природы . 3 (3): 197. arXiv : cond-mat/0701021 . Бибкод : 2007NatPh...3..197L . дои : 10.1038/nphys543 . S2CID   51390849 .
  32. ^ Аппельбаум, И.; Хуанг, Б.; Монсма, диджей (2007). «Электронное измерение и контроль спинового транспорта в кремнии». Природа . 447 (7142): 295–298. arXiv : cond-mat/0703025 . Бибкод : 2007Natur.447..295A . дои : 10.1038/nature05803 . ПМИД   17507978 . S2CID   4340632 .
  33. ^ Жутич, И.; Фабиан, Дж. (2007). «Спинтроника: кремниевые повороты» . Природа . 447 (7142): 268–269. Бибкод : 2007Natur.447..268Z . дои : 10.1038/447269а . ПМИД   17507969 . S2CID   32830840 .
  34. ^ Голуб, М.; Шин, Дж.; Саха, Д.; Бхаттачарья, П. (2007). «Электрическая спиновая инжекция и снижение порога в полупроводниковом лазере». Письма о физических отзывах . 98 (14): 146603. Бибкод : 2007PhRvL..98n6603H . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.146603 . ПМИД   17501298 .
  35. ^ Ван Дейкен, С.; Цзян, X.; Паркин, SSP (2002). «Работа магнитного туннельного транзистора с высоким выходным током при комнатной температуре». Письма по прикладной физике . 80 (18): 3364. Бибкод : 2002АпФЛ..80.3364В . дои : 10.1063/1.1474610 .
  36. ^ Юнгвирт, Т. (28 апреля 2014 г.). «Релятивистские подходы к спинтронике с антиферромагнетиками» (PDF) (анонс физического коллоквиума в баварском университете). Архивировано из оригинала (PDF) 29 апреля 2014 года . Проверено 29 апреля 2014 г.
  37. ^ Математически это соответствует переходу от группы вращения SO (3) к ее релятивистскому накрытию, «двойной группе» SU (2).
  38. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Юнгвирт, Т.; Марти, X.; Уодли, П.; Вундерлих, Дж. (2016). «Антиферромагнитная спинтроника». Природные нанотехнологии . 11 (3). Спрингер Природа: 231–241. arXiv : 1509.05296 . Бибкод : 2016NatNa..11..231J . дои : 10.1038/nnano.2016.18 . ISSN   1748-3387 . ПМИД   26936817 . S2CID   5058124 .
  39. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Гомонай, О.; Юнгвирт, Т.; Синова, Дж. (21 февраля 2017 г.). «Концепции антиферромагнитной спинтроники». Физический статус Solidi RRL . 11 (4). Уайли: 1700022. arXiv : 1701.06556 . Бибкод : 2017PSSRR..1100022G . дои : 10.1002/pssr.201700022 . ISSN   1862-6254 . S2CID   73575617 .
  40. ^ Шапперт, Клод; Ферт, Альберт; ван Дау, Фредерик Нгуен (2007). «Появление спиновой электроники в хранении данных». Природные материалы . 6 (11). ООО «Спрингер Сайенс энд Бизнес Медиа»: 813–823. Бибкод : 2007NatMa...6..813C . дои : 10.1038/nmat2024 . ISSN   1476-1122 . ПМИД   17972936 . S2CID   21075877 .

Дальнейшее чтение [ править ]

Внешние ссылки [ править ]

Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Spintronics&oldid=1225551009"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 9ea4e23981a74562915fc864f4408b12__1716603000
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/9e/12/9ea4e23981a74562915fc864f4408b12.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Spintronics - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)