✖


Jump to content

Плотный плазменный фокус

(Перенаправлено из Focus fusion )

Фокус плотной плазмы ( DPF ) — это тип системы генерации плазмы , первоначально разработанной как термоядерное энергетическое устройство в начале 1960-х годов. Система продемонстрировала законы масштабирования, которые предполагали, что она не будет полезна в роли коммерческой энергетики, и с 1980-х годов она использовалась в основном как система обучения термоядерному синтезу, а также как источник нейтронов и рентгеновских лучей .

Оригинальная концепция была разработана в 1954 году Н.В. Филипповым, который заметил эффект при работе над первыми зажимными машинами в СССР. [1] Крупная программа исследований DPF проводилась в СССР в конце 1950-х годов и продолжается по сей день. Другая версия той же базовой концепции была независимо открыта в США Дж. У. Мэзером в начале 1960-х годов. Эта версия получила некоторое развитие в 1970-х годах, и ее вариации продолжают разрабатываться.

Базовая конструкция основана на концепции z-пинча . И DPF, и пинч используют сильные электрические токи, проходящие через газ, заставляя его ионизироваться в плазму, а затем сжимать себя, увеличивая плотность и температуру плазмы. DPF сильно различается по форме; в большинстве устройств используются два концентрических цилиндра, образующих защемление на конце центрального цилиндра. Напротив, системы z-пинча обычно используют один цилиндр, иногда тор, и сжимают плазму в центр.

Плазменный фокус аналогичен устройству плазменной пушки высокой интенсивности (HIPGD) (или просто плазменной пушке ), которое выбрасывает плазму в виде плазмоида, не зажимая ее. Всесторонний обзор фокуса плотной плазмы и его разнообразных применений был сделан Кришаном в 2012 году. [2]

Концепция щипка

[ редактировать ]

Устройства на основе пинча — это самые ранние системы, серьезно разработанные для исследований в области термоядерного синтеза, начиная с очень маленьких машин, построенных в Лондоне в 1948 году. Обычно они принимали одну из двух форм; Линейные пинч -машины представляют собой прямые трубки с электродами на обоих концах для подачи тока в плазму, тогда как тороидальные пинч- машины представляют собой машины в форме пончика с обернутыми вокруг них большими магнитами, которые подают ток посредством магнитной индукции .

В обоих типах машин к разбавленному газу внутри трубки подается большой импульс тока. Этот ток первоначально ионизирует газ в плазму. После завершения ионизации, которая происходит за микросекунды, плазма начинает проводить ток. Благодаря силе Лоренца этот ток создает магнитное поле, которое заставляет плазму «сжиматься» в нить, похожую на молнию. Этот процесс очень быстро увеличивает плотность плазмы, вызывая повышение ее температуры.

Ранние устройства быстро продемонстрировали проблему со стабильностью этого процесса. Когда в плазме начал течь ток, появились магнитные эффекты, известные как «колбаска» и «перегиб», из-за которых плазма стала нестабильной и в конечном итоге ударилась о стенки контейнера. Когда это произойдет, горячая плазма заставит атомы металла или стекла отколоться и попасть в топливо, быстро охлаждая плазму. Если плазму нельзя будет сделать стабильной, этот процесс потери сделает термоядерный синтез невозможным.

В середине 1950-х годов появилось два возможных решения. В концепции быстрого пинча линейное устройство будет подвергаться пинчу так быстро, что плазма в целом не будет двигаться, вместо этого начнет сжиматься только самый внешний слой, создавая ударную волну , которая продолжит процесс после отключения тока. . В стабилизированном пинче добавятся новые магнитные поля, которые смешаются с полем тока и создадут более стабильную конфигурацию. В ходе испытаний ни одна из этих систем не сработала, и к началу 1960-х годов от этого пути к термоядерному синтезу практически отказались. [ нужна ссылка ]

Концепция ДПФ

[ редактировать ]

Во время экспериментов на машине линейного пинча Филиппов заметил, что определенное расположение электродов и трубки приводит к тому, что плазма принимает новые формы. Это привело к появлению концепции DPF.

В типичной машине DPF имеется два цилиндрических электрода. Внутренний, часто сплошной, физически отделен от внешнего изолирующим диском на одном конце устройства. Другой конец остается открытым. Конечным результатом является что-то вроде кофейной кружки с половинкой хот-дога, стоящей на конце посередине кружки.

При подаче тока он начинает образовывать дугу по пути наименьшего сопротивления, в конце возле изоляционного диска. Это приводит к быстрой ионизации газа в этой области, и через него начинает течь ток к внешнему электроду. Ток создает магнитное поле, которое начинает толкать плазму вниз по трубке к открытому концу. Он достигает конца за микросекунды.

Достигнув конца, он продолжает движение в течение короткого времени, но конечные точки текущего листа остаются прикрепленными к концам цилиндров. Это приводит к тому, что плазменный лист выгибается и принимает форму, напоминающую зонтик или шляпку гриба.

В этот момент дальнейшее движение прекращается, а продолжающийся ток вместо этого начинает зажимать участок возле центрального электрода. В конечном итоге это приводит к тому, что бывшая кольцеобразная область сжимается в вертикальный столбик, выступающий от конца внутреннего электрода. В этой области плотность значительно увеличивается.

Весь процесс протекает со скоростью, во много раз превышающей скорость звука в окружающем газе. Поскольку токовая оболочка продолжает перемещаться в осевом направлении, часть, контактирующая с анодом, скользит по поверхности анода осесимметрично. Когда фронт взрыва ударной волны сливается с осью, отраженный фронт ударной волны исходит от оси до тех пор, пока не встретится с оболочкой движущего тока, которая затем образует осесимметричную границу защемленного или сфокусированного столба горячей плазмы.

Плотный плазменный столб (сродни Z-пинчу ) быстро сжимается , претерпевает нестабильность и распадается. Интенсивное электромагнитное излучение и всплески частиц, называемые мультиизлучением, происходят во время фаз плотной плазмы и распада. Эти критические фазы обычно длятся от десятков наносекунд для небольшой (кДж, 100 кА) фокусирующей машины до примерно микросекунды для большой (МДж, несколько МА) фокусирующей машины.

Процесс, включая осевую и радиальную фазы, может длиться для машины Mather DPF от нескольких микросекунд (для небольшого фокуса) до 10 микросекунд для машины с большим фокусом. Фокус-машина Филиппова имеет очень короткую осевую фазу по сравнению с фокусом Мазера.

Приложения

[ редактировать ]

При работе с использованием дейтерия интенсивные вспышки рентгеновского излучения испускаются и заряженных частиц, а также побочные продукты ядерного синтеза, включая нейтроны . [3] Продолжаются исследования, демонстрирующие потенциальное применение в качестве источника мягкого рентгеновского излучения. [4] нового поколения микроэлектроники для литографии , поверхностной микрообработки , импульсного рентгеновского излучения и источника нейтронов для применения в сфере медицины и безопасности, а также модификации материалов, [5] среди других.

Для применения в ядерном оружии устройства фокусировки плотной плазмы могут использоваться в качестве внешнего источника нейтронов . [6] Другие приложения включают моделирование ядерных взрывов (для испытаний электронного оборудования) и источник коротких и интенсивных нейтронов, полезный для бесконтактного обнаружения или проверки ядерных материалов (уран, плутоний).

Характеристики

[ редактировать ]

Важной характеристикой плотного плазменного фокуса является то, что плотность энергии сфокусированной плазмы практически постоянна во всем диапазоне машин. [7] от субкилоджоулевых машин до мегаджоулевых машин, когда эти машины настроены на оптимальную работу. [8] Это означает, что небольшая настольная плазменная фокусирующая машина производит по существу те же характеристики плазмы (температуру и плотность), что и самый большой плазменный фокус. Конечно, более крупная машина будет производить больший объем сфокусированной плазмы с соответствующим более длительным сроком службы и большей мощностью излучения.

Даже самый маленький плазменный фокус имеет по существу те же динамические характеристики, что и более крупные машины, производя те же характеристики плазмы и те же продукты излучения. Это связано с масштабируемостью плазменных явлений.

См. также плазмоид — автономный магнитный плазменный шар, который может быть создан плотным плазменным фокусом.

Расчетные параметры

[ редактировать ]

Тот факт, что плотность энергии плазмы постоянна во всем диапазоне устройств плазменного фокуса, от больших до малых, связан со значением конструктивного параметра, который необходимо поддерживать на определенном уровне, чтобы плазменный фокус работал эффективно.

Критическим параметром конструкции «скорости» для устройств, производящих нейтроны, является , где это ток, - радиус анода, а плотность газа или давление. [7]

Например, для оптимизированной по нейтронам работы в дейтерии значение этого критического параметра, экспериментально наблюдаемое в диапазоне машин от килоджоулей до сотен килоджоулей, составляет: 9 кА/(мм·Торр). 0.5 ), или 780 кА/(м·Па 0.5 ), с удивительно небольшим отклонением в 10% в таком большом диапазоне типоразмеров машин.

Таким образом, если у нас пиковый ток 180 кА, нам потребуется радиус анода 10 мм с давлением наполнения дейтерием 4 Торр (530 Па). Длина анода должна быть согласована с временем нарастания тока конденсатора, чтобы обеспечить среднюю осевую скорость прохождения токовой оболочки чуть более 50 мм/мкс. Таким образом, время нарастания конденсатора 3 мкс требует согласованной длины анода 160 мм.

Приведенный выше пример пикового тока 180 кА, возрастающего за 3 мкс, радиуса и длины анода соответственно 10 и 160 мм, близок к расчетным параметрам PFF УООН/МЦТФ (Установка плазменного синтеза Университета ООН/Международного центра теоретической физики). . [9] Это небольшое настольное устройство было разработано как недорогая интегрированная экспериментальная система для обучения и передачи результатов с целью инициирования/укрепления экспериментальных исследований плазмы в развивающихся странах. [10]

Можно отметить, что квадрат параметра привода является мерой «плотности энергии плазмы».

С другой стороны, предлагается еще один, так называемый «параметр плотности энергии». , где E — энергия, запасенная в батарее конденсаторов, а — радиус анода, для нейтронно-оптимизированной работы в дейтерии значение этого критического параметра, экспериментально наблюдаемое на диапазоне машин от десятков джоулей до сотен килоджоулей, составляет порядок Дж/м 3 . [8] Например, для конденсаторной батареи емкостью 3 кДж радиус анода составляет порядка 12 мм. Этот параметр имеет диапазон от 3,6x10^9 до 7,6x10^11 для машин, исследованных Сото. Широкий диапазон этого параметра обусловлен тем, что это «плотность накопленной энергии», которая преобразуется в плотность энергии плазмы с разной эффективностью в зависимости от сильно различающихся характеристик разных машин. Таким образом, чтобы получить необходимую плотность энергии плазмы (которая оказывается почти постоянной для оптимизированного производства нейтронов), требуется сильно различающаяся начальная плотность хранения.

Текущие исследования

[ редактировать ]

Сеть из десяти одинаковых машин DPF работает в восьми странах мира. Эта сеть публикует исследовательские работы по темам, включая оптимизацию и диагностику оборудования (мягкое рентгеновское излучение, нейтроны, электронные и ионные пучки), приложения (микролитография, микрообработка, модификация и изготовление материалов, визуализация и медицина, астрофизическое моделирование), а также моделирование и вычисления. . Сеть была организована Сингом Ли в 1986 году и координируется Азиатско-Африканской ассоциацией плазменного обучения, AAAPT . Пакет моделирования, Модель Ли, [11] был разработан для этой сети, но применим ко всем устройствам плазменной фокусировки. Код обычно обеспечивает превосходное согласие между вычисленными и измеренными результатами. [12] и доступен для загрузки как Лаборатория универсальной плазменной фокусировки. Институт плазменных фокусных исследований ИПФС [13] была основана 25 февраля 2008 года для продвижения правильного и инновационного использования кода модели Ли и поощрения применения численных экспериментов с плазменным фокусом. Исследования IPFS уже распространили численные законы нейтронного масштабирования на мультимегаджоульные эксперименты. [14] Они ждут проверки. Численные эксперименты с кодом также привели к составлению глобального закона масштабирования, указывающего на то, что хорошо известный эффект нейтронного насыщения лучше коррелирует с механизмом ухудшения масштабирования. Это связано с увеличением доминирования динамического сопротивления осевой фазы, поскольку импеданс батареи конденсаторов уменьшается с увеличением энергии (емкости) батареи. В принципе, резистивное насыщение можно преодолеть, эксплуатируя импульсную систему питания при более высоком напряжении.

Международный центр плотной намагниченной плазмы (ICDMP) в Варшаве, Польша, управляет несколькими машинами плазменной фокусировки для международной программы исследований и обучения. Среди этих машин есть машина с энергетической мощностью 1 МДж, что делает ее одной из крупнейших плазменно-фокусных установок в мире.

В Аргентине с 1996 года действует Межинституциональная программа плазменных исследований, координируемая Национальной лабораторией плотной намагниченной плазмы ( www.pladema.net ) в Тандиле, Буэнос-Айрес. Программа также сотрудничает с Комиссией по ядерной энергии Чили и объединяет Национальную энергетическую комиссию Аргентины, Научный совет Буэнос-Айреса, Университет Центра, Университет Мар-дель-Плата, Университет Росарио и Институт физики плазмы Университет Буэнос-Айреса. В рамках программы эксплуатируются шесть устройств плазменной фокусировки, разрабатываются приложения, в частности, ультракороткая томография и обнаружение веществ с помощью импульсного нейтронного опроса. PLADEMA также внесла свой вклад за последнее десятилетие, разработав несколько математических моделей плазменного фокуса. Термодинамическая модель впервые позволила разработать расчетные карты, сочетающие геометрические и рабочие параметры, показывающие, что всегда существует оптимальная длина пушки и давление зарядки, которые максимизируют эмиссию нейтронов. В настоящее время существует полный код конечных элементов, проверенный многочисленными экспериментами, который можно с уверенностью использовать в качестве инструмента проектирования Plasma Focus.

В Чили в Чилийской комиссии по ядерной энергии эксперименты с плазменным фокусом были распространены на устройства с субкилоджоулями, а правила весов были расширены до области менее одного джоуля. [15] [16] [17] [18] Их исследования позволили узнать, что плазменный фокус можно масштабировать в широком диапазоне энергий и размеров, сохраняя одинаковые значения плотности ионов, магнитного поля, скорости плазменной оболочки, альфвеновской скорости и количества энергии на частицу. Таким образом, реакции термоядерного синтеза можно получить даже в сверхминиатюрных устройствах (например, с приводом от генераторов на 0,1 Дж), как и в более крупных устройствах (с приводом от генераторов на 1 МДж). Однако стабильность плазменного пинча сильно зависит от размера и энергии устройства. [8] Богатая феноменология плазмы наблюдалась в настольных плазменных фокусирующих устройствах, разработанных Комиссией по ядерной энергии Чили: нитевидные структуры, [19] тороидальные особенности, [20] плазменные всплески [21] и поколения плазменных струй. [22] Кроме того, изучаются возможные применения таких небольших плазменных устройств: разработка портативных генераторов в качестве нерадиоактивных источников нейтронов и рентгеновских лучей для полевых применений, [16] [17] импульсное излучение в биологических исследованиях, плазменный фокус как источник нейтронов для гибридных ядерных реакторов синтеза-деления, [23] и использование устройств плазменной фокусировки в качестве плазменных ускорителей для исследования материалов под действием мощных термоядерных импульсов. [24] Кроме того, Чилийская комиссия по ядерной энергии в настоящее время управляет установкой SPEED-2, крупнейшей установкой Plasma Focus в южном полушарии.

С начала 2009 года был введен в эксплуатацию ряд новых машин плазменной фокусировки, в том числе INTI Plasma Focus в Малайзии, NX3 в Сингапуре, первый плазменный фокус, введенный в эксплуатацию в американском университете за последнее время, KSU Plasma. Фокус в Университете штата Канзас, который зарегистрировал свой первый пинч, испускающий термоядерные нейтроны, в канун Нового 2009 года, а также плазменный фокус IR-MPF-100 (115 кДж) в Иране.

Сила термоядерного синтеза

[ редактировать ]

Несколько групп предположили, что термоядерная энергия, основанная на DPF, может быть экономически жизнеспособной, возможно, даже с топливными циклами с низким содержанием нейтронов, такими как p-B11. Возможность использования чистой мощности от p-B11 в DPF требует, чтобы потери тормозного излучения были уменьшены за счет квантово-механических эффектов, вызванных чрезвычайно сильным магнитным полем, « вмороженным в плазму» . Сильное магнитное поле также приводит к высокой скорости излучения циклотронного излучения , но при предполагаемых плотностях, когда плазменная частота превышает циклотронную частоту , большая часть этой мощности будет повторно поглощена, прежде чем она будет потеряна из плазмы. Еще одним заявленным преимуществом является возможность прямого преобразования. [ сломанный якорь ] энергии продуктов термоядерного синтеза в электричество с потенциальным КПД выше 70%.

Лоуренсвилльская физика плазмы

[ редактировать ]

Эксперименты и компьютерное моделирование для изучения возможностей DPF для получения энергии термоядерного синтеза проводятся в лаборатории физики плазмы Лоуренсвилля (LPP) под руководством Эрика Лернера , который объяснил свой подход «Фокусный синтез» в Google Tech Talk в 2007 году. [25] 14 ноября 2008 года Лернер получил финансирование для продолжения исследований по проверке научной осуществимости Focus Fusion. [26]

15 октября 2009 года аппарат DPF «Фокус Фьюжн-1» достиг первого пинча. [27] 28 января 2011 года LPP опубликовала первоначальные результаты, включая экспериментальные выстрелы со значительно более высоким выходом термоядерного синтеза, чем историческая тенденция DPF. [28] В марте 2012 года компания объявила, что достигла температуры в 1,8 миллиарда градусов, побив старый рекорд в 1,1 миллиарда, сохранявшийся с 1978 года. [29] [30] В 2016 году компания объявила, что достигла выхода термоядерного синтеза 0,25 джоуля. [31] В 2017 году компания снизила массу примесей в 3 раза и количество ионов в 10 раз. Выход синтеза увеличился на 50%. Выход термоядерного синтеза увеличился вдвое по сравнению с другими устройствами плазменной фокусировки с той же потребляемой энергией 60 кДж. Кроме того, средняя энергия ионов увеличилась до рекордных 240 ± 20 кэВ для любой замкнутой термоядерной плазмы. Смесь дейтерия и азота и предварительная ионизация коронным разрядом снизили стандартное отклонение выхода термоядерного синтеза в 4 раза, примерно до 15%. [32]

В 2019 году команда провела серию экспериментов по замене вольфрамовых электродов на бериллиевые (названные Focus Fusion 2B). После 44 выстрелов на электроде образовался гораздо более тонкий оксидный слой толщиной 10 нм с соответственно меньшим количеством примесей и меньшей эрозией электрода, чем с вольфрамовыми электродами. Выход термоядерного синтеза достигал 0,1 джоуля. Выход обычно увеличивался, а количество примесей уменьшалось с увеличением количества выстрелов. [33]

История

[ редактировать ]
  • 1958: Петров Д.П., Филиппов Н.В., Филиппова Т.И., Храбров В.А. "Мощный импульсный газовый разряд в камерах с проводящими стенками". В сб. Физика плазмы и проблемы управляемых термоядерных реакций. Изд. АН СССР, 1958, т. 4, с. 170–181.
  • 1958: Ханнес Альфвен : Материалы Второй Международной конференции по мирному использованию атомной энергии (Организация Объединенных Наций), 31, 3.
  • 1960: Х. Альфвен, Л. Линдберг и П. Митлид, « Эксперименты с плазменными кольцами » (1961), Журнал ядерной энергии . Часть C, Физика плазмы, Ускорители, Термоядерные исследования, Том 1, Выпуск 3, стр. 116–120.
  • 1960: Линдберг Л., Э. Виталис и К. Т. Якобсен, «Эксперименты с плазменными кольцами» (1960) Nature 185:452.
  • 1961: Ханнес Альфвен: Эксперимент с плазменным кольцом в книге « О происхождении космических магнитных полей » (1961) , Astrophysical Journal , vol. 133, с. 1049
  • 1961: Линдберг Л. и Якобсен К., « Об усилении полоидального магнитного потока в плазме » (1961), Astrophysical Journal , vol. 133, с. 1043
  • 1962: Филиппов. Н.В. и др., «Плотная высокотемпературная плазма при нецилиндрическом 2-пинчевом сжатии» (1962), «Дополнение к ядерному синтезу». Пт. 2, 577
  • 1969: Баквальд, Роберт Аллен, «Формирование фокуса плотной плазмы за счет симметрии диска» (1969), диссертация , Университет штата Огайо .

Примечания

[ редактировать ]
  1. ^ Петров Д.П., Н.В. Филиппов, Т.И. Филиппова, В.А. Храбров "Мощный импульсный газовый разряд в ячейках с проводящими стенками". На солнце. Физика плазмы и управляемые термоядерные реакции. Эд. Академия наук СССР, 1958, т. 1, с. 4, с. 170-181.
  2. ^ Кришнан, Махадеван (декабрь 2012 г.). «Фокус плотной плазмы: универсальный плотный пинч для разнообразных применений». Транзакции IEEE по науке о плазме . 40 (12): 3189–3221. Бибкод : 2012ITPS...40.3189K . дои : 10.1109/TPS.2012.2222676 . S2CID   43566399 .
  3. ^ Спрингхэм, СВ; С. Ли; М. С. Рафик (октябрь 2000 г.). «Коррелированные энергетические спектры дейтронов и выход нейтронов для плазменного фокуса мощностью 3 кДж». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 42 (10): 1023–1032. Бибкод : 2000PPCF...42.1023S . дои : 10.1088/0741-3335/42/10/302 . S2CID   250834004 .
  4. ^ Боголюбов Е.П.; и др. (1970). «Мощный источник мягкого рентгеновского излучения для рентгеновской литографии на основе плазменной фокусировки». Физика Скрипта . 57 (4): 488–494. Бибкод : 1998PhyS...57..488B . дои : 10.1088/0031-8949/57/4/003 . S2CID   250814654 .
  5. ^ Рават, РС; П. Арун; А.Г. Ведешвар; П. Ли (15 июня 2004 г.). «Влияние облучения энергичными ионами на CdI
    2     фильма»     . Журнал прикладной физики . 95 (12): 7725–30. arXiv : cond-mat/0408092 . Бибкод : 2004JAP....95.7725R . doi : 10.1063/1.1738538 . S2CID   118865852. Получено в 2009 г. -01- 08 .
  6. ^ Министерство обороны США , Список критически важных в военном отношении технологий, Часть II: Технологии оружия массового поражения (февраль 1998 г.) Раздел 5. Технологии ядерного оружия ( PDF ), Таблица 5.6-2, стр. II-5-66. Проверено 8 января 2009 г.
  7. ^ Перейти обратно: а б Ли, Синг; Сербан, А. (июнь 1996 г.). «Размеры и время жизни плазменного фокусного пинча». Транзакции IEEE по науке о плазме . 24 (3): 1101–1105. Бибкод : 1996ITPS...24.1101L . дои : 10.1109/27.533118 . ISSN   0093-3813 .
  8. ^ Перейти обратно: а б с Сото, Леопольдо; К. Павез; А. Тарифеньо; Дж. Морено; Ф. Велозу (20 сентября 2010 г.). «Исследование масштабируемости и законов масштабирования плазменного фокуса: сходства и различия устройств от 1 МДж до 0,1 Дж». Плазменные источники Наука и техника . 19 (55001–055017): 055017. Бибкод : 2010PSST...19e5017S . дои : 10.1088/0963-0252/19/5/055017 . S2CID   122162772 .
  9. ^ Ли, С. и Закаулла, М. и др. и Шривастава, М.П. и Голап, А.В. и др. и Эйсса, М.А. и Му, С.П. и др. (1988) Двенадцать лет UNU/ICTP PFF - обзор, заархивированный 29 марта 2008 г. в Wayback Machine . ИК, 98 (231). Абдус Салам ICTP, Мирамаре, Триест. Проверено 8 января 2009 г.
  10. ^ Ли, Синг; Вонг, Чиоу Сан (2006). «Инициирование и усиление исследований плазмы в развивающихся странах» . Физика сегодня . 59 (5): 31–36. Бибкод : 2006PhT....59e..31L . дои : 10.1063/1.2216959 . ISSN   0031-9228 . Архивировано из оригинала 9 мая 2006 г. Проверено 8 января 2009 г.
  11. ^ Ли, Синг (август 2014 г.). «Радиационная модель плазменного фокуса: обзор кода модели Ли». Журнал термоядерной энергетики . 33 (4): 319–335. дои : 10.1007/s10894-014-9683-8 . ISSN   0164-0313 . S2CID   123087082 .
  12. ^ «Лаборатория универсального плазменного фокуса в INTI-UC» . Университетский колледж INTI (INTI-UC) Малайзия . 24 ноября 2008 г. Архивировано из оригинала 28 октября 2008 г. Проверено 8 января 2009 г.
  13. ^ «Институт плазменно-фокусных исследований» . 19 ноября 2008 года . Проверено 8 января 2009 г.
  14. ^ [1] (PDF) Архивировано 25 марта 2012 г. в Wayback Machine.
  15. ^ Сото, Леопольдо (20 апреля 2005 г.). «Новые тенденции и будущие перспективы исследований плазменного фокуса». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 47 (5А): А361–А381. Бибкод : 2005PPCF...47A.361S . дои : 10.1088/0741-3335/47/5A/027 . hdl : 10533/176861 . S2CID   123567010 .
  16. ^ Перейти обратно: а б Сото, Леопольдо; П. Сильва; Дж. Морено; М. Замбра; В. Кис; Р.Е. Майер; Л. Альтамирано; К. Павез; Л. Уэрта (1 октября 2008 г.). «Демонстрация производства нейтронов в настольном устройстве плазменной фокусировки, работающем при энергии всего в десятки джоулей». Журнал физики D: Прикладная физика . 41 (202001–205503): 205215. Бибкод : 2008JPhD...41t5215S . дои : 10.1088/0022-3727/41/20/205215 . hdl : 10533/141980 . S2CID   120743451 .
  17. ^ Перейти обратно: а б Павез, Кристиан; Леопольдо Сото (6 мая 2010 г.). «Демонстрация рентгеновского излучения сверхминиатюрного пинч-плазменно-фокусного разряда, работающего при энергии 0,1 Дж. Нанофокус». Транзакции IEEE по науке о плазме . 38 (5): 1132–1135. Бибкод : 2010ITPS...38.1132P . дои : 10.1109/TPS.2010.2045110 . S2CID   30726899 .
  18. ^ Сильва, Патрисио; Хосе Морено; Леопольдо Сото; Липо Бирштейн; Роберто Э. Майер; Уолтер Кис; Л. Альтамирано (15 октября 2003 г.). «Эмиссия нейтронов из быстрого плазменного фокуса 400 Джоулей». Письма по прикладной физике . 83 (16): 3269. Бибкод : 2003ApPhL..83.3269S . дои : 10.1063/1.1621460 . hdl : 10533/174369 . S2CID   122201072 .
  19. ^ Сото, Леопольдо; К. Павез; Ф. Кастильо; Ф. Велозо; Дж. Морено; СХ Аулак (1 июля 2014 г.). «Нитевидные структуры в фокусе плотной плазмы: токовые нити или вихревые нити». Физика плазмы . 21 (7): 072702. Бибкод : 2014ФПл...21г2702С . дои : 10.1063/1.4886135 . S2CID   122169647 .
  20. ^ Казанова, Федерико; Ариэль Тарифеньо-Сальдивия; Фелипе Велозу; Кристиан Павез; Алехандро Клаусе; Леопольдо Сото (6 сентября 2011 г.). «Тороидальные особенности высокой плотности в маленьком плазменном фокусе». Журнал термоядерной энергетики . 31 (3): 279–283. Бибкод : 2012JFuE...31..279C . дои : 10.1007/s10894-011-9469-1 . S2CID   121105885 .
  21. ^ Сото, Леопольдо; К. Павез; Дж. Морено; МЮ Инэстроса-Изуриета; Ф. Велозо; Г. Гутьеррес; Дж. Вергара; А. Клаус; Х. Бруззоне; Ф. Кастильо; LF Дельгадо-Апарисио (5 декабря 2014 г.). «Характеристика осевого плазменного удара в настольном плазменном фокусе после пинча и его возможное применение для испытаний материалов для термоядерных реакторов». Физика плазмы . 21 (12): 122703. Бибкод : 2014ФПл...21л2703С . дои : 10.1063/1.4903471 . hdl : 11336/180619 .
  22. ^ Павес, Кристиан; Х. Педрерос; А. Тарифеньо Сальдивия; Л. Сото (24 апреля 2015 г.). «Наблюдения плазменных струй в настольном плазменно-фокусном разряде». Физика плазмы . 22 (4): 040705. Бибкод : 2015PhPl...22d0705P . дои : 10.1063/1.4919260 .
  23. ^ Клаус, Алехандро; Леопольдо Сото; Карлос Фридли; Луис Альтамирано (26 декабря 2014 г.). «Технико-экономическое обоснование гибридной подкритической системы деления, управляемой нейтронами плазменно-фокусного синтеза». Летопись атомной энергетики . 22 :10–14. дои : 10.1016/j.anucene.2014.12.028 . hdl : 11336/33206 .
  24. ^ Инэстроса-Изурьета, Мария Хосе; Э. Рамос-Мур; Л. Сото (5 августа 2015 г.). «Морфологические и структурные эффекты на вольфрамовые мишени, создаваемые импульсами термоядерной плазмы из настольного плазменного фокуса». Ядерный синтез . 55 (93011): 093011. Бибкод : 2015NucFu..55i3011I . дои : 10.1088/0029-5515/55/9/093011 . S2CID   123295304 .
  25. ^ Лернер, Эрик (3 октября 2007 г.). «Focus Fusion: самый быстрый путь к дешевой и чистой энергии» (видео) . Google TechTalks . Проверено 8 января 2009 г.
  26. ^ «LPP получает крупные инвестиции и инициирует экспериментальный проект» . Lawrenceville Plasma Physics , Inc., 22 ноября 2008 г. Проверено 8 января 2009 г.
  27. ^ «Focus-Fusion-1 работает! Первые снимки и первое сжатие сделаны 15 октября 2009 г.» . Lawrenceville Plasma Physics , Inc., 15 октября 2009 г. Проверено 18 октября 2009 г.
  28. ^ Лернер, Эрик Дж.; Крупакар Мурали, С.; Хабуб, А. (28 января 2011 г.). «Теория и экспериментальная программа синтеза p-B11 с фокусом плотной плазмы». Журнал термоядерной энергетики . 30 (5): 367–376. Бибкод : 2011JFuE...30..367L . дои : 10.1007/s10894-011-9385-4 . S2CID   122230379 .
  29. ^ Лернер, Эрик Дж.; С. Крупакар Мурали; Дерек Шеннон; Аарон М. Блейк; Фред Ван Россель (23 марта 2012 г.). «Реакции синтеза ионов > 150 кэВ в плазмоиде фокуса плотной плазмы». Физика плазмы . 19 (3): 032704. Бибкод : 2012PhPl...19c2704L . дои : 10.1063/1.3694746 . S2CID   120207711 .
  30. ^ Халпер, Марк (28 марта 2012 г.). «Прорыв в фьюжн» . Умная Планета . Проверено 1 апреля 2012 г.
  31. ^ «Следующее большое будущее: несмотря на непростой старт и финансирование всего около 25 выстрелов, выход LPP Fusion вырос на 50% и стал рекордом для любого устройства фокусировки с плотной плазмой» . Следующее большое будущее . Архивировано из оригинала 6 июня 2016 г. Проверено 5 июня 2016 г.
  32. ^ Лернер, Эрик Дж.; Сайед М. Хасан; Ивана Карамицос; Фред фон Россель (2017). «Энергия удерживаемых ионов> 200 кэВ и повышенный выход термоядерного синтеза в DPF с монолитными вольфрамовыми электродами и предварительной ионизацией». Физика плазмы . 24 (10): 102708. Бибкод : 2017PhPl...24j2708L . дои : 10.1063/1.4989859 .
  33. ^ LPPFusion (1 июля 2019 г.). «Эксперименты с бериллием начинаются с FF-2B: мало примесей, выход растет» (PDF) . lppfusion.com . Проверено 26 июля 2019 г.
[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Dense_plasma_focus&oldid=1236660476"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: a16c552d312476fe0b1064d21f9b4b41__1721935200
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/a1/41/a16c552d312476fe0b1064d21f9b4b41.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Dense plasma focus - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)