✖


Jump to content

Конфигурация с обратным полем

Конфигурация с обращенным полем: тороидальный электрический ток индуцируется внутри цилиндрической плазмы, создавая полоидальное магнитное поле, обращенное по отношению к направлению внешнего приложенного магнитного поля. Получающийся в результате осесимметричный компактный тороид с высоким коэффициентом бета является самоограниченным.

Конфигурация с обращенным полем ( FRC ) — это тип плазменного устройства, изучаемого как средство осуществления ядерного синтеза . Он удерживает плазму на замкнутых силовых линиях магнитного поля без центрального проникновения. [1] [2] В FRC плазма имеет форму самостабильного тора, похожего на дымовое кольцо .

FRC тесно связаны с другим самостабильным с магнитным удержанием термоядерным устройством — сферомаком . Оба считаются частью компактного тороидального класса термоядерных устройств. FRC обычно имеют более удлиненную плазму, чем сферомаки, и имеют общую форму выдолбленной колбасы, а не примерно сферического сферомака.

FRC были основной областью исследований в 1960-х и 1970-х годах, но у них были проблемы с масштабированием до практических продуктов тройного синтеза (целевые комбинации плотности, температуры и времени удержания). Проценты вернулись в 1990-е годы и по состоянию на 2019 год. , FRC были активной областью исследований.

История

[ редактировать ]

FRC впервые наблюдался в лабораториях в конце 1950-х годов во время экспериментов по тета-пинчу с обратным фоновым магнитным полем. [3] Первоначальная идея была приписана греческому ученому и инженеру Николасу Христофилосу, который разработал концепцию E-слоев для термоядерного реактора Astron . [4]

Первые исследования были проведены в Исследовательской лаборатории ВМС США (NRL) в 1960-х годах. Был собран значительный объем данных: опубликовано более 600 статей. [5] Почти все исследования проводились в рамках проекта «Шервуд» в Национальной лаборатории Лос-Аламоса (LANL) с 1975 по 1990 год. [6] и в течение 18 лет в Редмондской лаборатории физики плазмы Вашингтонского университета , [7] с экспериментом большого s (LSX). [8]

Позже исследования проводились в Исследовательской лаборатории ВВС (AFRL). [9] Институт термоядерных технологий (FTI) Университета Висконсин-Мэдисон , [10] Принстонская лаборатория физики плазмы , [11] и Калифорнийский университет в Ирвайне . [12]

Частные компании сейчас изучают FRC для производства электроэнергии, включая General Fusion , TAE Technologies и Helion Energy . [13]

Безэлектродный двигатель Лоренца (ELF), разработанный MSNW, был попыткой разработать космическое двигательное устройство. [14] ELF был кандидатом в VASIMR усовершенствованной программе электродвижения НАСА NextSTEP вместе с двигателем Холла с вложенными каналами X-3 и . [15] до роспуска MSNW.

Приложения

[ редактировать ]

Основное применение — производство термоядерной энергии.

FRC также рассматривается для исследования дальнего космоса не только как возможный источник ядерной энергии, но и как средство ускорения топлива до высоких уровней удельного импульса (I sp ) для космических кораблей с электрическим приводом и термоядерных ракет , при этом интерес проявляет НАСА . [16] [17] [18] [19] [20]

Сравнения

[ редактировать ]
Разница между FRC и сферомаком
Основная статья: Термоядерный синтез с магнитным удержанием

Производство термоядерной энергии путем удержания плазмы магнитными полями наиболее эффективно, если силовые линии не проникают в твердые поверхности, а замыкаются в круги или тороидальные поверхности. В основных концепциях удержания токамака и стелларатора это делается в тороидальной камере, которая позволяет в значительной степени контролировать магнитную конфигурацию, но требует очень сложной конструкции. Конфигурация с обратным полем предлагает альтернативу: силовые линии закрыты, что обеспечивает хорошее удержание, но камера имеет цилиндрическую форму, что позволяет упростить конструкцию и обслуживание. [21]

Конфигурации с обращенным полем и сферомаки вместе известны как компактные тороиды . Сферомаки и ФРК отличаются тем, что сферомак имеет дополнительное тороидальное поле. Это тороидальное поле может двигаться в том же или противоположном направлении, что и вращающаяся плазма. [22] В сферомаке напряженность тороидального магнитного поля аналогична силе полоидального поля . Напротив, FRC практически не имеет компонента тороидального поля и ограничен исключительно полоидальным полем. Отсутствие тороидального поля означает, что FRC не имеет магнитной спиральности и имеет высокую степень бета . Высокая бета делает FRC привлекательным в качестве термоядерного реактора и хорошо подходит для анейтронного топлива из-за низкого требуемого магнитного поля. Сферомаки имеют β ≈ 0,1, тогда как типичный FRC имеет β ≈ 1. [23] [24]

Формирование

[ редактировать ]
Размеры FRC, включая S-параметр.

В современных экспериментах FRC плазменный ток, обращающий магнитное поле, может быть индуцирован различными способами.

Когда конфигурация с обращенным полем формируется методом тета-пинча (или индуктивного электрического поля), цилиндрическая катушка сначала создает аксиальное магнитное поле. Затем газ предварительно ионизируется, что «замораживает» поле смещения с точки зрения магнитогидродинамики , и, наконец, осевое поле меняется на противоположное, отсюда и «конфигурация с обращенным полем». На концах происходит пересоединение поля смещения и основного поля, образуя замкнутые силовые линии. Основное поле поднимается дальше, сжимая и нагревая плазму и создавая вакуумное поле между плазмой и стенкой. [25]

Известно, что нейтральные пучки создают ток в токамаках. [26] путем прямого введения заряженных частиц. FRC также можно формировать, поддерживать и нагревать с помощью нейтральных лучей. [24] [27] В таких экспериментах, как указано выше, цилиндрическая катушка создает однородное осевое магнитное поле, а газ вводится и ионизируется, создавая фоновую плазму. Затем в плазму впрыскиваются нейтральные частицы. Они ионизируются, и более тяжелые положительно заряженные частицы образуют токовое кольцо, которое меняет магнитное поле.

Сферомаки представляют собой FRC-подобные конфигурации с конечным тороидальным магнитным полем. ФРК образуются за счет слияния сферомаков противоположного и компенсирующего тороидального поля. [28]

Вращающиеся магнитные поля также использовались для управления током. [29] В таких экспериментах, как указано выше, газ ионизируется и создается аксиальное магнитное поле. Вращающееся магнитное поле создается внешними магнитными катушками, перпендикулярными оси машины, и направление этого поля вращается вокруг оси. Когда частота вращения находится между гирочастотами ионов и электронов, электроны в плазме вращаются вместе с магнитным полем («волочатся»), создавая ток и меняя направление магнитного поля. Совсем недавно появились так называемые вращающиеся магнитные поля нечетной четности. [30] [31] были использованы для сохранения закрытой топологии FRC. Аналитически показано, что при очень высокой критической пороговой величине вращающегося магнитного поля «нечетной четности» осесимметричные равновесные магнитные силовые линии теряют замкнутость и принципиально меняют топологию поля. [31]

Орбиты одиночных частиц

[ редактировать ]
Траектория частицы FRC, при которой частица начинается с циклотронного движения внутри нуля, переходит к бетатронному движению и заканчивается циклотронным движением вне нуля. Это движение происходит в средней плоскости машины. Катушки находятся выше и ниже рисунка.

FRC имеют важную и необычную особенность: «магнитный нуль» или круговую линию, на которой магнитное поле равно нулю. Это обязательно так, поскольку внутри нуля магнитное поле указывает в одном направлении, а за пределами нуля магнитное поле указывает в противоположном направлении. Частицы вдали от нулевого следа замыкают циклотронные орбиты, как и в других геометриях магнитного синтеза. Однако частицы, пересекающие нуль, следуют не по циклотронным или круговым орбитам, а по бетатронным орбитам или орбитам, подобным восьмерке. [32] поскольку кривизна орбиты меняет направление, когда она пересекает магнитный нуль.

Поскольку орбиты частиц не являются циклотронными, модели поведения плазмы, основанные на циклотронном движении, такие как магнитогидродинамика (МГД), неприменимы в области вокруг нуля. Размер этой области связан с s-параметром, [33] или отношение расстояния между нулем и сепаратрисой и тепловым ионным гирорадиусом. При высоких значениях большинство частиц не пересекают нулевое значение, и этот эффект пренебрежимо мал. При низких значениях ~2 этот эффект доминирует, и говорят, что FRC является «кинетическим», а не «МГД».

Стабильность плазмы

[ редактировать ]

При низком s-параметре большинство ионов внутри FRC следуют по большим бетатронным орбитам (их средний гирорадиус составляет примерно половину размера плазмы), что типично для физики ускорителей, а не для физики плазмы . Эти FRC очень стабильны, поскольку в плазме не преобладают обычные маленькие частицы гирорадиуса, как в других термодинамически равновесных или нетепловых плазмах . Его поведение не описывается классической магнитогидродинамикой , следовательно, нет альфвеновских волн и почти нет МГД-неустойчивостей, несмотря на их теоретическое предсказание. [ нужна ссылка ] и это позволяет избежать типичного «аномального переноса», т.е. процессов, при которых происходит избыточная потеря частиц или энергии . [34] [35] [36]

По состоянию на 2000 год , изучаются несколько оставшихся неустойчивостей:

  • Режимы наклона и сдвига . Эту нестабильность можно смягчить либо включением пассивного стабилизирующего проводника, либо формированием очень сплюснутой плазмы (т. е. очень вытянутой плазмы). [37] или путем создания самогенерируемого тороидального поля. [38] Режим наклона также был стабилизирован в экспериментах FRC за счет увеличения гирорадиусов ионов. [33]
  • Магниторотационная неустойчивость . Этот режим вызывает вращающееся эллиптическое искажение границы плазмы и может разрушить FRC, когда искаженная плазма вступает в контакт с удерживающей камерой. [39] Успешные методы стабилизации включают использование квадрупольного стабилизирующего поля, [40] [41] и эффекты вращающегося магнитного поля (ВМП). [42] [43]

Эксперименты

[ редактировать ]
Избранные полевые обратные эксперименты, до 1988 г. [5]
Год Устройство Расположение Длина устройства
(метр) 		Диаметр устройства
(метр) 		B-поле
(Тесла) 		Давление заполнения
(паскаль) 		Заключение
(секунды) 		Изучал
1959 - НРЛ 0.10 0.06 10.00 13.33 2.E-06 Уничтожение
1961 Сцилла I ЛАНЛ 0.11 0.05 5.50 11.33 3.E-06 Уничтожение
1962 Сцилла III ЛАНЛ 0.19 0.08 12.50 11.33 4.E-06 Вращение
1962 Тетатрон Калхэм 0.21 0.05 8.60 13.33 3.E-06 Сокращение
1962 Юлих [ нужны разъяснения ] 0.10 0.04 6.00 30.66 1.E-06 Формирование, разрыв
1963 Калхэм 0.30 0.10 5.00 6.67 6.E-06 Сокращение
1964 0-ПИИ Гархинг [ нужны разъяснения ] 0.30 0.05 5.30 13.33 1.E-06 Разрывы, сокращения
1965 Фарос НРЛ 1.80 0.17 3.00 8.00 3.E-05 Заключение, ротация
1967 Кентавр Калхэм 0.50 0.19 2.10 2.67 2.E-05 Заключение, ротация
1967 Джульетта Юлих 1.28 0.11 2.70 6.67 2.E-05 разрывая
1971 НАПРИМЕР Гархинг 0.70 0.11 2.80 6.67 3.E-05 Разрыв, вращение
1975 БН Курчатов 0.90 0.21 0.45 0.27 - 1.07 5.E-05 Формирование
1979 ТЗ Курчатов 1.50 0.30 1.00 0.27 - 0.67 1.E-04 Формирование
1979 FRX-А ЛАСЛ 1.00 0.25 0.60 0.53 - 0.93 3.E-05 Заключение
1981 FRX-Б ЛАНЛ 1.00 0.25 1.30 1.20 - 6.53 6.E-05 Заключение
1982 СТП-Л Нагоя 1.50 0.12 1.00 1.20 3.E-05 Вращение
1982 НОЧЬ Нихон 2.00 0.16 1.00 6.E-05 Заключение, ротация
1982 ПОЖАЛУЙСТА Осака 1.00 0.15 1.40 6.E-05 Вращение
1983 FRX-C ЛАНЛ 2.00 0.50 0.80 0.67 - 2.67 3.E-04 Заключение
1984 ТРХ-1 MSNW 1.00 0.25 1.00 0.67 -2.00 2.E-04 Формирование, заключение
1984 CTTX Пенн Су 0.50 0.12 0.40 13.33 4.E-05 Заключение
1985 ХБКМ ты моешь 3.00 0.22 0.50 0.53 - 0.93 3.E-05 Формирование
1986 октябрь Осака 0.60 0.22 1.00 1.E-04 Заключение
1986 ТРХ-2 НТИ 1.00 0.24 1.30 0.40 - 2.67 1.E-04 Формирование, заключение
1987 CSS ты моешь 1.00 0.45 0.30 1.33 - 8.00 6.E-05 Медленное формирование
1988 FRXC/LSM ЛАНЛ 2.00 0.70 0.60 0.27 - 1.33 5.E-04 Формирование, заключение
1990 ЛСХ СТИ/МСНВ 5.00 0.90 0.80 0.27 - 0.67 Стабильность, замкнутость
Избранные конфигурации реверса месторождений, 1988–2011 гг. [44]
Устройство учреждение Тип устройства Электронная плотность Макс ион или электрон Диаметр FRC Длина/диаметр
10 20 / метр 3 Температура [эВ] [метр]
Сферомак-3 Токийский университет Объединение сферомаков 5.0 – 10.0 20 – 100 0.40 1.0
Сферомак-4 Токийский университет Объединение сферомаков 10 – 40 1.20 - 1.40 0.5 – 0.7
Компактный Тор Exp-III Университет Нихон Тета-пинч 5.0 – 400.0 200 – 300 0.10 - 0.40 5.0 – 10.0
Перевернутый вкладыш опыта Лос-Аламос Тета-пинч 1,500.0 – 2,500.0 200 – 700 0.03 - 0.05 7.0 – 10.0
Опыт впрыска FRC Осакский университет Перехват перевода 3.0 – 5.0 200 – 300 0.30 - 0.40 7.0 – 15.0
Суортморский сферомак Exp Суортмор Объединение сферомаков 100 20 – 40 0.40 1.5
Опыт магнитного пересоединения Принстон ( PPPL ) Объединение сферомаков 5.0 – 20.0 30 1.00 0.3 – 0.7
Принстонский эксперимент с обращенной конфигурацией поля (PFRC) Принстон ( PPPL ) Вращающееся B-поле 0.05 – 0.3 200 – 300 0.06
Ограничение перевода Вашингтонский университет Вращающееся B-поле 0.1 – 2.5 25 – 50 0.70 - 0.74
Ограничение перевода Вашингтонский университет Вращающееся B-поле 0.4 – 1.5 50 – 200 0.70 - 0.74 1.5 – 3.0
Сжатие плазменного лайнера MSNW Перехват перевода 0.20
Индуктивный плазменный ускоритель MSNW Объединение столкновений 23.0 – 26.0 350 0.20
Индуктивный плазменный ускоритель-С MSNW Объединение сжатия 300.0 1200 - 2000 0.2 10.0
Колорадо ФРК Университет Колорадо Объединение сферомаков
Обратная конфигурация месторождения Ирвин Калифорнийский университет в Ирвине Коаксиальный источник 150.0 10 0.60
С-2 Три Альфа Энерджи, Инк. Объединение столкновений 5.0 – 10.0 200 – 500 0.60 - 0.80 3.0 – 5.0
СТХ Вашингтонский университет Вращающееся B-поле 0.5 40 0.4 6
Прейри Вью Ротамак Прейри Вью A&M Вращающееся B-поле 0.1 10-30 0.4 2

Движение космического корабля

[ редактировать ]

Для движения космических кораблей рассматривались устройства с обращенной конфигурацией поля. Наклонив стенки устройства наружу, плазмоид можно ускорить в осевом направлении и выйти из устройства, создавая тягу.

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Фрейдберг, Джеффри П. (2007). Физика плазмы и термоядерная энергия . Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-85107-7 .
  2. ^ Фрейдберг, Джеффри П. (2015). Физика плазмы и энергия термоядерного синтеза (DJVU) . Издательство Кембриджского университета. п. 335 . Проверено 13 мая 2023 г. - из Интернет-архива.
  3. ^ Колб, AC; Добби, CB; Грим, HR (1 июля 1959 г.). «Смешение полей и связанное с ним производство нейтронов в плазме». Письма о физических отзывах . 3 (1). Оригинальная идея была приписана греческому ученому и инженеру Николасу Христофилосу: 5–7. Бибкод : 1959PhRvL...3....5K . дои : 10.1103/PhysRevLett.3.5 . (требуется подписка)
  4. ^ Рейндерс, ЖЖ (2021). Сказка о ядерном синтезе . Чам, Швейцария: Springer International Publishing. п. 83. дои : 10.1007/978-3-030-64344-7 . ISBN  978-3-030-64343-0 . S2CID   241339825 .
  5. ^ Jump up to: а б Тушевский, М. (ноябрь 1988 г.). «Полевые обратные конфигурации» . Ядерный синтез . 28 (11): 2033. doi : 10.1088/0029-5515/28/11/008 . S2CID   122791237 .
  6. ^ Маккенна К.Ф., Армстронг В.Т., Барнс Д.К., Барч Р.Р., Крайен Р.Э., Кокрейн Дж.К., Клингнер П.Л., Хуграсс В.Н., Линфорд Р.К., Рей Дж.Д., Шварцмайер Дж.Л., Шервуд Э.Г., Симон Р.Э., Спенсер Р.Л., Тушевски М. (1985). «Исследование обратной конфигурации поля в Лос-Аламосе» . Ядерный синтез . 25 (9): 1317. doi : 10.1088/0029-5515/25/9/057 . S2CID   122374822 .
  7. ^ «Веб-страница Редмондской лаборатории физики плазмы» . Архивировано из оригинала 19 февраля 2015 г.
  8. ^ Хоффман, Алан Л.; Кэри, Ларри Л.; Кроуфорд, Эдвард А.; Хардинг, Деннис Г.; ДеХарт, Теренс Э.; Макдональд, Кеннет Ф.; Макнил, Джон Л.; Милрой, Ричард Д.; Слау, Джон Т.; Македа, Рикардо; Вурден, Глен А. (март 1993 г.). «Эксперимент с обращенной конфигурацией поля больших размеров». Наука и технология термоядерного синтеза . 23 (2): 185–207. Бибкод : 1993FuTec..23..185H . дои : 10.13182/FST93-A30147 . ОСТИ   6514222 .
  9. ^ Киртли, Дэвид; Браун, Дэниел Л.; Галлимор, Алек Д.; Хаас, Джеймс (июнь 2005 г.). Подробная информация о плазменном устройстве с обратной конфигурацией поля AFRL (PDF) (технический отчет). Исследовательская лаборатория ВВС.
  10. ^ «Веб-страница Института термоядерных технологий Университета Висконсин-Мэдисон» . Архивировано из оригинала 16 мая 2020 г. Проверено 8 июня 2014 г.
  11. ^ Коэн, Сэмюэл (31 октября 2012 г.). «Первая эксплуатация устройства ПФРК-2» . Бюллетень Американского физического общества . 57 (12). Бибкод : 2012APS..DPPPP8051C .
  12. ^ Харрис, WS; Траск, Э.; Рош, Т.; Гарате, EP; Хайдбринк, WW; Маквильямс, Р. (20 ноября 2009 г.). «Измерения ионного потока и анализ тока плазмы в обращенной конфигурации поля Ирвина» (PDF) . Физика плазмы . 16 (11). Американский институт физики: 112509. Бибкод : 2009PhPl...16k2509H . дои : 10.1063/1.3265961 . S2CID   103136706 .
  13. ^ Поддар, Яш (11 марта 2014 г.). «Могут ли стартапы сделать возможным ядерный синтез?» . Стэнфордский университет .
  14. ^ Панкотти, Энтони. «Свидетельские показания перед космическим подкомитетом Комитета Палаты представителей по науке, космосу и технологиям на слушаниях Палаты представителей США по вопросу о космических двигателях: стратегический выбор и варианты, 29 июня 2017 г.» (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 29 ноября 2022 года . Проверено 8 апреля 2019 г.
  15. ^ «Усовершенствованные проекты НАСА в области электродвижения NextSTEP» (PDF) . НАСА. 9 июля 2018 года . Проверено 8 апреля 2019 г.
  16. ^ Вессель, Ф.Дж. (2000). «Космическая двигательная установка термоядерного реактора на встречных лучах». Материалы конференции AIP . Том. 504. стр. 1425–1430. дои : 10.1063/1.1290961 . ISBN  978-1563969195 .
  17. ^ Чунг, А. (2004). «Космическая двигательная установка термоядерного реактора на встречных лучах». Материалы конференции AIP . Том. 699. стр. 354–361. дои : 10.1063/1.1649593 .
  18. ^ Слау, Джон; Панкотти, Энтони; Пфафф, Майкл; Пиль, Кристофер; Вотрубек, Георгий (ноябрь 2012 г.). Ракета с термоядерным двигателем (PDF) . NIAC 2012. Хэмптон, Вирджиния: Инновационные передовые концепции НАСА.
  19. ^ Слау, Джон; Панкотти, Энтони; Киртли, Дэвид; Вотрубек, Георгий (6–10 октября 2013 г.). Термоядерная двигательная установка с электромагнитным приводом (PDF) . 33-я Международная конференция по электродвижению (IEPC-2013). Вашингтон, округ Колумбия: Университет Джорджа Вашингтона.
  20. ^ «Ракета ядерного синтеза может достичь Марса за 30 дней» . Space.com . 10 апреля 2013 г.
  21. ^ Рыжков, Сергей В. (2002). «Особенности формирования, удержания и стабильности обратной конфигурации поля» (PDF) . Проблемы атомной науки и техники . Физика плазмы. 7 (4): 73–75. ISSN   1682-9344 .
  22. ^ Долан, Томас. Технология магнитного синтеза. Том. 2. Нью-Йорк: Спрингер, 2012. Печать.
  23. ^ Оно, Ю. (1999). «Новая релаксация слияния сферомаков в обращенную конфигурацию поля». Ядерный синтез . 39 (11 лет): 2001–2008 гг. Бибкод : 1999NucFu..39.2001O . дои : 10.1088/0029-5515/39/11Y/346 . S2CID   250871394 .
  24. ^ Jump up to: а б Момита Окамото Номура (1987). «Усовершенствованные виды топлива в обратной конфигурации» . Наука и технология термоядерного синтеза . 11 (2): 436–450. Бибкод : 1987FuTec..11..436M . дои : 10.13182/FST87-A25020 . Проверено 5 января 2016 г.
  25. ^ Слау, Дж (2011). «Создание высокотемпературной плазмы путем слияния и сжатия плазмоидов обращенной конфигурации сверхзвукового поля». Ядерный синтез . 51 (5): 053008. Бибкод : 2011NucFu..51e3008S . дои : 10.1088/0029-5515/51/5/053008 . S2CID   120579314 .
  26. ^ Тагучи, М (1 января 1992 г.). «Приблизительное выражение для тока, возбуждаемого лучом, в плазме токамака». Ядерный синтез . 32 (1): 143–150. Бибкод : 1992NucFu..32..143T . дои : 10.1088/0029-5515/32/1/i12 . S2CID   250743246 .
  27. ^ Ростокер Н.; Биндербауэр, М.; Монхорст, HJ (1 января 1996 г.). «Термоядерные реакторы на основе встречных пучков в плазме обращенной конфигурации поля» . Технология синтеза . 30 (3): 1395–1402. Бибкод : 1996FuTec..30.1395R . дои : 10.13182/FST96-A11963143 .
  28. ^ Джи, Х.; Белова Е. ; Герхардт, СП; Ямада, М. (1 декабря 2006 г.). «Последние достижения в концепции SPIRIT (самоорганизующейся плазмы с методами индукции, пересоединения и инъекции)». Журнал термоядерной энергетики . 26 (1–2): 93–97. Бибкод : 2007JFuE...26...93J . дои : 10.1007/s10894-006-9043-4 . ISSN   0164-0313 . S2CID   59377360 .
  29. ^ Джонс, Юан Р. (1 мая 1999 г.). «Обзор привода тока вращающимся магнитным полем и работы ротамака в конфигурации с обращенным полем (Ротамак-FRC) и сферическом токамаке (Ротамак-СТ)». Физика плазмы . 6 (5): 1950–1957. Бибкод : 1999PhPl....6.1950J . дои : 10.1063/1.873452 . ISSN   1070-664X .
  30. ^ Глассер, Ага ; Коэн, С.А. (1 мая 2002 г.). «Ускорение ионов и электронов в обращенной конфигурации с вращающимся магнитным полем нечетной четности» . Физика плазмы . 9 (5): 2093–2102. Бибкод : 2002ФПл....9.2093Г . дои : 10.1063/1.1459456 . ISSN   1070-664X .
  31. ^ Jump up to: а б Ахсан, Т.; Коэн, ЮАР (июль 2022 г.). «Аналитический подход к оценке замыкания магнитного поля и топологических изменений в устройствах FRC» . Физика плазмы . 29 (7): 072507. Бибкод : 2022ФПл...29г2507А . дои : 10.1063/5.0090163 . S2CID   251140943 .
  32. ^ Ван, МОЙ; Майли, GH (1 января 1979 г.). «Орбиты частиц в зеркалах с обращенным полем» . Ядерный синтез . 19 (1): 39. дои : 10.1088/0029-5515/19/1/005 . ISSN   0029-5515 . S2CID   120544136 .
  33. ^ Jump up to: а б Слау, Джей Ти; Хоффман, Ал. (1988). «Наблюдение устойчивости наклона обращенных конфигураций поля при больших s». Ядерный синтез . 28 (6): 1121. doi : 10.1088/0029-5515/28/6/016 . S2CID   121761596 .
  34. ^ Ростокер Н.; Вессель, Ф.Дж.; Рахман, Ху; Маглич, Британская Колумбия; Спайви, Б. (22 марта 1993 г.). «Магнитный синтез с самостолкнующимися ионными пучками высоких энергий» . Письма о физических отзывах . 70 (1818): 1818–1821. Бибкод : 1993PhRvL..70.1818R . doi : 10.1103/PhysRevLett.70.1818 . ПМИД   10053394 . S2CID   32950265 .
  35. ^ Биндербауэр, М.В.; Ростокер, Н. (декабрь 1996 г.). «Турбулентный транспорт в магнитном удержании: как его избежать» . Журнал физики плазмы . 56 (3): 451–465. Бибкод : 1996JPlPh..56..451B . дои : 10.1017/S0022377800019413 . S2CID   122582085 .
  36. ^ Ростокер Н.; Биндербауэр, М.В.; Вессель, Ф.Дж.; Монкхорст, Х.Дж. Термоядерный реактор на встречных лучах (PDF) . Приглашенный доклад, специальная сессия по перспективным видам топлива APS-DPP. Американское физическое общество. Архивировано из оригинала (PDF) 26 января 2002 г.
  37. ^ Герхардт, СП; Белова Е. ; Иномото, М.; Ямада, М.; Джи, Х.; Рен, Ю.; Курицын, А. (2006). «Исследование равновесия и устойчивости сплюснутых конфигураций с обращенным полем в эксперименте по магнитному пересоединению» (PDF) . Физика плазмы . 13 (11): 112508. Бибкод : 2006ФПл...13к2508Г . дои : 10.1063/1.2360912 .
  38. ^ Омельченко, Ю. А. (27–29 марта 2000 г.). Стабилизация режима наклона FRC с помощью самогенерируемого тороидального поля (PDF) . Международная конференция по теории термоядерного синтеза/плазмы в Шервуде, 2000 г. Калифорнийский университет в Лос-Анджелесе, Калифорния: Исследование энергии термоядерного синтеза General Atomics. Архивировано из оригинала (PDF) 16 декабря 2014 г.
  39. ^ Тушевский, М. (1984). «Экспериментальное исследование равновесия обращенных полей конфигураций». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 26 (8): 991–1005. Бибкод : 1984PPCF...26..991T . дои : 10.1088/0741-3335/26/8/004 . S2CID   250861012 .
  40. ^ Охи, С.; Минато, Т.; Каваками, Ю.; Тандзё, М.; Окада, С.; Ито, Ю.; Како, М.; Гото, С.; Ишимура, Т.; Ито, Х. (1983). «Квадрупольная стабилизация вращательной неустойчивости n = 2 плазмы тета-пинча с обращенным полем». Письма о физических отзывах . 51 (12): 1042. Бибкод : 1983PhRvL..51.1042O . doi : 10.1103/PhysRevLett.51.1042 .
  41. ^ Хоффман, Ал. (1983). «Подавление вращательной неустойчивости n = 2 в конфигурациях с обращенным полем». Физика жидкостей . 26 (6): 1626–1629. Бибкод : 1983PhFl...26.1626H . дои : 10.1063/1.864298 .
  42. ^ Го, Х.; Хоффман, А.; Милрой, Р.; Миллер, К.; Вотрубек, Г. (2005). «Стабилизация взаимообменных режимов вращающимися магнитными полями». Письма о физических отзывах . 94 (18): 185001. Бибкод : 2005PhRvL..94r5001G . doi : 10.1103/PhysRevLett.94.185001 . ПМИД   15904379 .
  43. ^ Слау, Дж.; Миллер, К. (2000). «Повышенное удержание и стабильность конфигурации с обращенным полем с помощью привода тока вращающегося магнитного поля» (PDF) . Письма о физических отзывах . 85 (7): 1444–7. Бибкод : 2000PhRvL..85.1444S . doi : 10.1103/PhysRevLett.85.1444 . ПМИД   10970525 . Архивировано из оригинала (PDF) 17 октября 2012 г.
  44. ^ Штайнхауэр, Лорен К. (июль 2011 г.). «Обзор реверсивных конфигураций» . Физика плазмы . 18 (7): 070501. Бибкод : 2011ФПл...18г0501С . дои : 10.1063/1.3613680 . ISSN   1070-664X .
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Field-reversed_configuration&oldid=1230356535"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 0bbdbb1660ccad51290348d27c57185e__1719030720
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/0b/5e/0bbdbb1660ccad51290348d27c57185e.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Field-reversed configuration - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)