✖


Jump to content

Скользящие ленты из металла

Полоса скольжения формируется на ферритном зерне из закаленной с возрастом дуплексной нержавеющей стали . Полоса скольжения в центре изображения наблюдалась при определенной нагрузке, затем нагрузка увеличивалась с вспышкой дислокаций, выходящих из кончика полосы скольжения в ответ на приращение нагрузки. Этот всплеск дислокаций и топографические изменения перед полосой скольжения наблюдались в разных полосах скольжения. длина изображения 10 мкм. [1] [2]

Полосы скольжения или следы растяжения — это локализованные полосы пластической деформации в металлах, испытывающих напряжения. Образование полос скольжения указывает на концентрированное однонаправленное скольжение в определенных плоскостях, вызывающее концентрацию напряжений. Обычно полосы скольжения вызывают ступеньки на поверхности (например, шероховатость из-за устойчивых полос скольжения во время усталости ) и концентрацию напряжений, которая может стать местом зарождения трещин. Полосы скольжения расширяются до тех пор, пока не столкнутся с границей , и напряжение, создаваемое скоплением дислокаций на этой границе, либо остановит, либо передаст рабочее скольжение в зависимости от его (не)ориентации. [3] [4]

Образование полос скольжения в циклических условиях рассматривается как полосы постоянного скольжения (ПСБ), тогда как образование в монотонных условиях рассматривается как плоские дислокационные массивы (или просто полосы скольжения, см. Раздел «Полосы скольжения при отсутствии циклического нагружения» ). [5] Полосы скольжения можно просто рассматривать как граничное скольжение из-за скольжения дислокаций, в котором отсутствует (сложность) высокая локализация пластической деформации PSB, проявляющаяся язычковым и лентообразным выдавливанием. И там, где PSB обычно изучаются с (эффективным) вектором Бюргерса, совмещенным с плоскостью экструзии, поскольку PSB распространяется поперек зерна и усугубляется во время усталости; [6] монотонная полоса скольжения имеет вектор Бюргера для распространения и другой для плоского выдавливания, оба из которых контролируются условиями на кончике.

Полосы стойкого скольжения (ПСБ) [ править ]

Структура Промсвязьбанка (взята из [7] )

Полосы упорного скольжения (ПСБ) связаны с локализацией напряжений вследствие усталости металлов и растрескивания в одной плоскости. Просвечивающая электронная микроскопия (ПЭМ) и трехмерная динамика дискретных дислокаций (DDD [8] ) моделирование использовалось для выявления и понимания типа и расположения/ структур дислокаций , чтобы связать их со структурой недр. ПСБ – лестничная структура – ​​образована в основном из каналов низкой плотности подвижных скользящих винтовых дислокационных сегментов и плотных стенок диполярных краевых дислокационных сегментов, нагроможденных с запутанными выгнутыми краевыми сегментами и диполярными петлями разного размера, разбросанными между стенками и каналами. . [9] [10]

Один тип дислокационной петли образует границу полностью замкнутого участка соскользнувшего материала на плоскости скольжения, заканчивающегося на свободной поверхности. Расширение полосы скольжения: винтовая дислокация может иметь достаточно высокое разрешенное напряжение сдвига для скольжения более чем по одной плоскости скольжения. Может произойти перекрестное скольжение . Но при этом некоторые участки дислокации остаются на исходной плоскости скольжения. Дислокация может соскользнуть обратно на параллельную первичную плоскость скольжения. где он образует новый источник дислокаций, и процесс может повториться. Эти стенки в PSB представляют собой форму «дипольной дисперсии» стабильного расположения краевых дислокаций с минимальным полем дальнодействующих напряжений , которая имеет минимальное поле дальнодействующих напряжений. [ нужны разъяснения ] Это отличается от полос скольжения, которые представляют собой плоскую стопку стабильной матрицы, имеющей сильное дальнодействующее поле напряжений. [ нужны разъяснения ] Таким образом, на свободной поверхности разрезание и раскрытие (устранение) дислокационных петель на поверхности вызывает необратимую/постоянную ступеньку поверхности, связанную с полосами скольжения. [10] [11] [12]

Рельеф поверхности за счет экструзии возникает в направлении вектора Бюргера, а высота экструзии и глубина PSB увеличиваются с толщиной PSB. [13] PSB и плоские стенки параллельны и перпендикулярны нормальному направлению критического разрешенного напряжения сдвига соответственно. [14] И как только дислокация насытилась и достигла сидячей конфигурации, наблюдалось зарождение и распространение трещин вдоль выступов ПСБ. [15] [16] [17] Подводя итог, можно сказать, что в отличие от двумерных линейных дефектов, поле на кончике полосы скольжения возникает из-за трехмерных взаимодействий, при которых выдавливание полосы скольжения имитирует стокоподобную дислокацию, расцветающую вдоль оси полосы скольжения. Величина поля градиентной деформации перед полосой скольжения зависит от высоты скольжения, а на механические условия распространения влияет дальнодействующее поле испускаемых дислокаций. На пересечении активной плоскости скольжения появляется поверхностная маркировка, или полоса скольжения. и свободная поверхность кристалла. Скольжение происходит в лавинах, разделенных во времени. Лавины из других систем скольжения, пересекающие плоскость скольжения, содержащую активный источник, приводили к наблюдаемым ступенчатым отметкам на поверхности, при этом последовательные лавины из данного источника смещались относительно друг друга. [18]

Дислокации генерируются на одной плоскости скольжения. Они указывают, что сегмент дислокации ( источник Франка-Рида ), лежащий в плоскости скольжения и закрепленный с обоих концов, является источником неограниченного числа дислокационных петель. Таким образом, можно понять группировку дислокаций в лавину из тысячи или около того петель на одной плоскости скольжения. [19] Каждая дислокационная петля имеет поле напряжений, противодействующее приложенному напряжению вблизи источника. Когда будет создано достаточное количество петель, напряжение в источнике упадет до настолько низкого значения, что дополнительные петли не смогут образоваться. Только после того, как первоначальная лавина петель отошла на некоторое расстояние, может возникнуть новая лавина.

Генерацию первой лавины в очаге легко понять. Когда напряжение в источнике достигает r*, образуются петли, которые продолжают создаваться до тех пор, пока обратное напряжение не остановит лавину. Вторая лавина в поликристаллах произойдет не сразу, поскольку петли первой лавины остановлены или частично остановлены на границах зерен. Только при существенном увеличении внешнего напряжения образуется вторая лавина. Таким образом, можно понять образование дополнительных лавин с ростом напряжения.

Осталось объяснить смещение последовательных лавин на небольшую величину нормали к плоскости скольжения, объяснив тем самым наблюдаемую тонкую структуру полос скольжения . Смещение такого типа требует перемещения источника Франка–Рида относительно поверхности, на которой наблюдаются полосы скольжения.

Работа по нанокомпрессии на месте [20] Просвечивающая электронная микроскопия (ПЭМ) показывает, что деформация a-Fe на наноуровне представляет собой неоднородный процесс, характеризующийся серией коротких всплесков смещения и прерывистых больших всплесков смещения. Серия коротких всплесков соответствует коллективному движению дислокаций внутри кристалла. Крупные одиночные всплески происходят от СБ, зародившихся на поверхности образца. Эти результаты позволяют предположить, что образование SB можно рассматривать как процесс пластичности, ограниченный источником. Начальная пластическая деформация характеризуется размножением/передвижением нескольких дислокаций на короткие расстояния из-за наличия источников дислокаций внутри нанолезвия. Достигнув стадии, на которой подвижные дислокации вдоль выделенных плоскостей скольжения прошли через нанолезвие или запутались в сидячих конфигурациях и дальнейшее движение дислокаций внутри кристалла затруднено, пластичность осуществляется за счет образования СБ, которые зарождают с поверхности [21] а затем распространяться через нано-лезвие.

Источник Фрэнка-Рида

Фишер и др. [18] предположил, что СБ динамически генерируются из источника Франка-Рида на поверхности образца и прекращаются собственным полем напряжений в монокристаллах. Поведение взрыва смещения, о котором сообщили Кинер и Майнор. [22] при сжатии монокристаллических наностолбиков меди. Очевидно, подавляется прогресс прерывистой текучести (серия коротких всплесков деформации ) по сравнению с таковой без спинодальной наноструктуры. Результаты показали, что во время деформации сжатия спинодальная наноструктура ограничивает движение дислокаций (что приводит к значительному увеличению плотности дислокаций), вызывая заметный эффект упрочнения, а также сохраняет плоскую морфологию полосы скольжения . [23]

Дислокационная активность способствует росту выделений аустенита и предоставляет количественные данные для выявления поля напряжений, создаваемого миграцией интерфейса. [24] Прерывистый характер скорости движения иглы, вероятно, обусловлен накоплением и релаксацией поля напряжений вблизи иглы. После выхода из иглы дислокационная петля быстро расширяется перед иглой, поэтому изменение скорости иглы сопровождается выбросом дислокации. Это указывает на то, что испускаемая дислокация сильно отталкивается полем напряжений, присутствующим на кончике рейки. Когда петля встречается с поверхностью фольги, она распадается на два дислокационных сегмента, которые оставляют видимый след из-за наличия тонкого оксидного слоя на поверхности. Испускание дислокационной петли из иглы также может влиять на скорость движения иглы за счет взаимодействия между локальной дислокационной петлей и возможными межфазными дислокациями в полукогерентной границе раздела, окружающей иглу. следовательно, наконечник временно остановился. Чистое напряжение сдвига, действующее на каждую дислокацию, является результатом комбинации поля напряжений на кончике ремешка (τ Tip ), напряжения изображения, стремящегося притянуть дислокационную петлю к поверхности (τ изображение ), линейное натяжение (τ l ) и напряжение взаимодействия между дислокациями (τ inter ). Это означает, что поле деформации из-за трансформации аустенита достаточно велико, чтобы вызвать зарождение и выброс дислокаций из кончика аустенитной пластинки. [2]

Полосы скольжения при отсутствии циклического нагружения [ править ]

Образование полос скольжения

Хотя неоднократное реверсирование нагрузки обычно приводит к локализации скольжения дислокаций, создавая линейные экструзии и интрузии на свободной поверхности, аналогичные явления могут возникать даже при отсутствии реверса нагрузки. Они возникают в результате скольжения дислокаций по определенной плоскости скольжения в определенном направлении (внутри одного зерна) под действием внешней нагрузки. Ступени на свободной поверхности могут создаваться вследствие стремления дислокаций следовать одна за другой по скользящей дорожке, которых в рассматриваемом зерне может быть несколько, параллельных друг другу. Предварительное прохождение дислокаций, по-видимому, облегчает скольжение последующих, причем эффект также может быть связан с источниками дислокаций, например источником Франка-Рида , действующими в определенных плоскостях.

Вторичные электронные изображения стареющей дуплексной нержавеющей стали, наблюдаемые in situ при трехточечном изгибе при приложенном смещении траверсы 1,2 мм (а) и 1,5 мм (б). Выбранные регионы (2 и 4) показаны с большим увеличением на (c) и (d). Кажущаяся высота полосы скольжения отмечена буквой « h ». Феррит ( ) и аустенит ( ) фазы обозначены. [1]

Внешний вид таких полос, которые иногда называют «линиями устойчивого скольжения», аналогичен полосам, возникающим при циклическом нагружении, но образующиеся ступеньки обычно более локализованы и имеют меньшую высоту. Они также раскрывают зернистую структуру . Их часто можно увидеть на свободных поверхностях, которые были отполированы до того, как произошла деформация. Например, на рисунке показаны микрофотографии [25] (снято при разном увеличении) области вокруг отпечатка, созданного в медном образце сферическим индентором. Каждая из параллельных линий внутри отдельных зерен является результатом выхода нескольких сотен однотипных дислокаций на свободную поверхность, образующих ступеньки высотой порядка нескольких микрон. Если в зерне работала одна система скольжения, то существует только один набор линий, но обычно в зерне активируется более одной системы (особенно когда деформация относительно высока), что приводит к двум или более наборы параллельных линий. другие особенности, указывающие на детали того, как происходила пластическая деформация, такие как область кооперативного сдвига, вызванная деформационным двойникованием На таких поверхностях иногда можно увидеть и . На показанной оптической микрофотографии также присутствуют признаки поворотов зерен – например, у «оборочки» отпечатка и в виде впадин на границах зерен . Таким образом, такие изображения могут быть очень информативными.

нециклического скольжения локального Природа поля полосы

Схема полосы скольжения относительно осей измерения (𝑥 1 , 𝑥 2 и 𝑥 3 ) и осей, связанных с полосой скольжения (𝑥, 𝑦 и 𝑧), показывающая углы, которые описывают взаимосвязь между этими осями. и следы полосы скольжения (𝛼, 𝜃), а также угол наклона (𝜓) следа скольжения (𝑥) и вектора Бюргерса (𝑏) относительно поверхности. ℎ — высота полосы скольжения, а 𝑞 — направление распространения полосы скольжения, предполагаемое для расчета J-интеграла при использовании метода виртуального расширения. [26] 𝑡 описывает нарисованный здесь вектор линии как для краевой дислокации, т. е. 𝑏⊥𝑡, а 𝑛 — нормаль к плоскости полосы скольжения. [1]

Поле деформации в полосе скольжения возникает из-за трехмерных упругих и пластических деформаций , при которых концентрированный сдвиг кончика полосы скольжения деформирует зерно поблизости. Упругие деформации описывают концентрацию напряжений перед полосой скольжения , что важно, поскольку может влиять на перенос пластической деформации через границы зерен. [27] [28] [29] Понимание этого необходимо для поддержки изучения текучести и меж/внутризеренного разрушения. [30] [31] [32] Концентрированный сдвиг полос скольжения также может привести к образованию трещин в плоскости полосы скольжения . [16] [17] и устойчивые полосы скольжения, которые приводят к зарождению и росту внутризеренных усталостных трещин, также могут образовываться в условиях циклического нагружения. [5] [33] Чтобы правильно охарактеризовать полосы скольжения и подтвердить механистические модели их взаимодействия с микроструктурой, крайне важно количественно оценить поля локальной деформации , связанные с их распространением. Однако мало внимания уделялось полосам скольжения внутри зерен (т.е. при отсутствии зернограничного взаимодействия).

Поле дальнодействующих напряжений (т. е. поле упругих деформаций) вокруг кончика концентратора напряжений, такого как полоса скольжения , можно рассматривать как сингулярность, эквивалентную сингулярности трещины. [34] [35] Эту сингулярность можно определить количественно с помощью интеграла, не зависящего от пути, поскольку он удовлетворяет законам сохранения упругости. Законы сохранения упругости, связанные с трансляционной, вращательной и масштабирующей симметрией, первоначально были получены Ноулзом и Штернбергом. [36] из теоремы Нётер . [37] Будянский и Райс [38] ввели J-, M-, L- интеграл и были первыми, кто дал им физическую интерпретацию как скорость выделения энергии деформации для таких механизмов, как распространение полости, одновременное однородное расширение и вращение дефекта соответственно. При оценке по поверхности, окружающей дефект, эти интегралы сохранения представляют собой конфигурационную силу, действующую на дефект. [39] Эта работа проложила путь к области конфигурационной механики материалов, где независимый от пути J-интеграл теперь широко используется для анализа конфигурационных сил в таких разнообразных задачах, как динамика дислокаций, [40] [41] несоответствующие включения , [42] распространение трещин , [43] сдвиговая деформация глин, [44] и копланарное зарождение дислокаций из трещин, нагруженных сдвигом. [45] Интегралы применялись к линейно-упругим и упругопластическим материалам и были связаны с такими процессами, как термические процессы. [46] и электрохимический [47] нагрузка и внутренние тяги. [48] В последнее время в экспериментальных исследованиях механики разрушения использовались полномасштабные измерения смещений на месте. [49] [50] и упругие деформации [51] [50] оценить поле локальных деформаций вокруг вершины трещины как J-интеграл .

Полосы скольжения образуются в результате пластической деформации, и при анализе силы, действующей на дислокацию, учитывается двумерный характер дефекта линии дислокации . Пича– Келера Общие определения конфигурационной силы (𝑃 𝑘𝑗 ) [52] (или упругий тензор энергии-импульса [53] ) на дислокации в произвольной системе координат 𝑥 1 , 𝑥 2 , 𝑥 3 разложим вектор Бюргерса (𝑏) на ортогональные компоненты. Это приводит к обобщенному определению J-интеграла в приведенных ниже уравнениях. Для скопления дислокаций J-интеграл представляет собой сумму конфигурационных сил Пича– Келера дислокаций в скоплении (в том числе внеплоскостных, 𝑏 3 [54] ).

𝐽 𝑘 = ∫ 𝑃 𝑘𝑗 𝑛 𝑗 𝑑𝑆 = ∫(𝑊 𝑠 𝑛 𝑘 − 𝑇 𝑖 𝑢 𝑖,𝑘 ) 𝑑𝑆

𝐽 𝑘 𝑥 = 𝑅 𝑘𝑗 𝐽 𝑗 , 𝑖,𝑗,𝑘=1,2,3

где 𝑆 - произвольный контур вокруг дислокаций скопления с единичной внешней нормалью 𝑛 𝑖 , 𝑊 𝑠 - плотность энергии деформации, 𝑇 𝑖 = 𝜎 𝑖𝑗 𝑛 𝑗 - тяга на 𝑑𝑆, 𝑢 𝑖 - компоненты вектора смещения, 𝐽 𝑘𝑥 является 𝐽-интегралом, вычисляемым по направлению 𝑥 𝑘 , а 𝑅 𝑘𝑗 представляет собой тензор отображения второго порядка, который отображает 𝐽 𝑘 в направление 𝑥 𝑘 . Этот векторный 𝐽 𝑘 -интеграл приводит к численным трудностям при анализе, поскольку 𝐽 2 , а для трехмерной полосы скольжения или наклонной трещины 𝐽 3 . нельзя пренебрегать членами [1]

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

  1. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Коко, Абдалраман; Эльмукашфи, Эльсиддиг; Беккер, Торстен Х.; Карамчед, Фани С.; Уилкинсон, Ангус Дж.; Марроу, Т. Джеймс (15 октября 2022 г.). «In situ характеристика полей деформации внутризеренных полос скольжения в феррите методом дифракции обратного рассеяния электронов высокого разрешения» . Акта Материалия . 239 : 118284. Бибкод : 2022AcMat.23918284K . дои : 10.1016/j.actamat.2022.118284 . ISSN   1359-6454 . S2CID   251783802 . В эту статью включен текст из этого источника, доступного по лицензии CC BY 4.0 .
  2. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Коко, А. Мохамед (2022). Полнополевая характеристика концентраций деформаций (двойников деформации, полос скольжения и трещин) на месте (кандидатская диссертация). Оксфордский университет. Архивировано из оригинала 01 февраля 2023 г. Проверено 2 марта 2023 г. В эту статью включен текст из этого источника, доступного по лицензии CC BY 4.0 .
  3. ^ Смоллман, Р.Э.; Нган, AHW (01 января 2014 г.), Смоллман, RE; Нган, AHW (ред.), «Глава 9 – Пластическая деформация и дислокационное поведение» , Modern Physical Metallurgy (восьмое издание) , Оксфорд: Butterworth-Heinemann, стр. 357–414, doi : 10.1016/b978-0-08-098204 -5.00009-2 , ISBN  978-0-08-098204-5 , заархивировано из оригинала 04 октября 2022 г. , получено 4 октября 2022 г.
  4. ^ Сангид, Майкл Д. (1 декабря 2013 г.). «Физика зарождения усталостных трещин» . Международный журнал усталости . Усталость и микроструктура: специальный выпуск о последних достижениях. 57 : 58–72. дои : 10.1016/j.ijfatigue.2012.10.009 . ISSN   0142-1123 .
  5. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Лукаш, П.; Клеснил, М.; Крейчи, Дж. (1968). «Дислокации и полосы упорного скольжения в монокристаллах меди, утомленных при малой амплитуде напряжений» . Physica Status Solidi B (на немецком языке). 27 (2): 545–558. Бибкод : 1968ПССБР..27..545Л . дои : 10.1002/pssb.19680270212 . S2CID   96586802 . Архивировано из оригинала 3 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  6. ^ Шиллер, К.; Уолгреф, Д. (1 марта 1988 г.). «Численное моделирование образования устойчивой полосы скольжения» . Акта Металлургика . 36 (3): 563–574. дои : 10.1016/0001-6160(88)90089-2 . ISSN   0001-6160 . Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 25 марта 2023 г.
  7. ^ Эрель, Джан; По, Джакомо; Кросби, Тамер; Гонием, Наср (декабрь 2017 г.). «Механизмы образования и взаимодействия призматических дислокационных петель в ГЦК-металлах» . Вычислительное материаловедение . 140 : 32–46. дои : 10.1016/j.commatsci.2017.07.043 .
  8. ^ «Граница зерна, моделирование дислокаций, дискретная динамика дислокаций, динамика дислокаций, граница зерна, дислокационная ячейка, поперечное скольжение, ползучесть, деформация, деформационное упрочнение, суперсплав, переползание» . www.dierk-raabe.com (на немецком языке). Архивировано из оригинала 3 декабря 2022 г. Проверено 05 марта 2023 г.
  9. ^ Дифферт, К.; Эссманн, У. (1993), «Динамическая модель структуры стенки в полосах постоянного скольжения усталых металлов» , «Фундаментальные аспекты дислокационных взаимодействий », Elsevier, стр. 295–299, doi : 10.1016/b978-1-4832-2815- 0.50048-6 , ISBN  978-1-4832-2815-0 , заархивировано из оригинала 30 июня 2018 г. , получено 3 октября 2022 г.
  10. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Вердье, М; Файвел, М; Грома, Я (01.11.1998). «Моделирование динамики дислокаций в ГЦК-металлах в мезоскопическом масштабе: принципы и приложения» . Моделирование и симуляция в материаловедении и инженерии . 6 (6): 755–770. Бибкод : 1998MSMSE...6..755В . дои : 10.1088/0965-0393/6/6/007 . ISSN   0965-0393 . S2CID   250889422 . Архивировано из оригинала 3 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  11. ^ Депре, К.; Робертсон, CF; Файвел, MC (январь 2006 г.). «Низкодеформационная усталость в поверхностных зернах стали 316L: трехмерное моделирование динамики дискретных дислокаций ранних циклов. Часть 2: Стойкие следы скольжения и зарождение микротрещин» . Философский журнал . 86 (1): 79–97. Бибкод : 2006PMag...86...79D . дои : 10.1080/14786430500341250 . ISSN   1478-6435 . S2CID   135953582 . Архивировано из оригинала 17 мая 2021 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  12. ^ Депре, К.; Робертсон, CF; Файвел, MC (август 2004 г.). «Низкодеформационная усталость в поверхностных зернах стали AISI 316L: трехмерное моделирование дискретной дислокационной динамики ранних циклов I. Дислокационные микроструктуры и механическое поведение» . Философский журнал . 84 (22): 2257–2275. Бибкод : 2004PMag...84.2257D . дои : 10.1080/14786430410001690051 . ISSN   1478-6435 . S2CID   137329770 . Архивировано из оригинала 07 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  13. ^ Мэн, Дж.; Обртлик, К.; Полак, Ю. (июнь 2009 г.). «Экструзии и внедрения в усталых металлах. Часть 1. Состояние и история †» . Философский журнал . 89 (16): 1295–1336. Бибкод : 2009PMag...89.1295M . дои : 10.1080/14786430902917616 . ISSN   1478-6435 . S2CID   136919859 . Архивировано из оригинала 06 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  14. ^ Амодео, Р.Дж.; Гонием, Нью-Мексико (1 апреля 1990 г.). «Динамика дислокаций. II. Приложения к формированию полос постоянного скольжения, плоских массивов и дислокационных ячеек» . Физический обзор B . 41 (10): 6968–6976. Бибкод : 1990PhRvB..41.6968A . дои : 10.1103/PhysRevB.41.6968 . ISSN   0163-1829 . ПМИД   9992953 . Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  15. ^ Вуд, Вашингтон (июль 1958 г.). «Образование усталостных трещин» . Философский журнал . 3 (31): 692–699. Бибкод : 1958PMag....3..692W . дои : 10.1080/14786435808237004 . ISSN   0031-8086 . Архивировано из оригинала 07 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  16. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Косс, Д.А.; Чан, К.С. (сентябрь 1980 г.). «Разрушение по плоским полосам скольжения» . Акта Металлургика . 28 (9): 1245–1252. дои : 10.1016/0001-6160(80)90080-2 . Архивировано из оригинала 28 июня 2018 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  17. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Муграби, Х. (сентябрь 1983 г.). «Дислокационные стеночные и клеточные структуры и дальнодействующие внутренние напряжения в деформируемых металлических кристаллах» . Акта Металлургика . 31 (9): 1367–1379. дои : 10.1016/0001-6160(83)90007-X . Архивировано из оригинала 16 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  18. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Фишер, Джон К.; Харт, Эдвард В.; Прай, Роберт Х. (15 сентября 1952 г.). «Теория образования полос скольжения» . Физический обзор . 87 (6): 958–961. Бибкод : 1952PhRv...87..958F . дои : 10.1103/PhysRev.87.958 . ISSN   0031-899X .
  19. ^ Франк, ФК; Рид, WT (15 августа 1950 г.). «Процессы умножения медленно движущихся дислокаций» . Физический обзор . 79 (4): 722–723. Бибкод : 1950PhRv...79..722F . дои : 10.1103/PhysRev.79.722 . ISSN   0031-899X . Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  20. ^ Се, Кельвин Ю.; Ван, Янбо; Ни, Сонг; Ляо, Сяочжоу; Кэрни, Джули М.; Рингер, Саймон П. (декабрь 2011 г.). «Понимание механизмов деформации α-Fe на наноуровне» . Скрипта Материалия . 65 (12): 1037–1040. дои : 10.1016/j.scriptamat.2011.08.023 . Архивировано из оригинала 2 июня 2018 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  21. ^ Чжэн, Хэ; Цао, Ацзин; Вайнбергер, Кристофер Р.; Хуан, Цзянь Юй; Ду, Куй; Ван, Цзяньбо; Ма, Яньюнь; Ся, Юнань; Мао, Скотт X. (декабрь 2010 г.). «Дискретная пластичность кристаллов золота размером менее 10 нм» . Природные коммуникации . 1 (1): 144. Бибкод : 2010NatCo...1..144Z . дои : 10.1038/ncomms1149 . ISSN   2041-1723 . ПМК   3105591 . ПМИД   21266994 .
  22. ^ Кинер, Д.; Минор, AM (февраль 2011 г.). «Выход с контролируемым источником и затвердевание Cu (100), изученное с помощью просвечивающей электронной микроскопии in situ» . Акта Материалия . 59 (4): 1328–1337. Бибкод : 2011AcMat..59.1328K . дои : 10.1016/j.actamat.2010.10.065 . Архивировано из оригинала 17 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  23. ^ Се, И-Че; Чжан, Лин; Чунг, Цай-Фу; Цай, Ю-Тин; Ян, Джер-Рен; Омура, Такахито; Сузуки, Такуя (декабрь 2016 г.). «Исследование in-situ просвечивающей электронной микроскопией деформационного поведения спинодального наноструктурированного δ-феррита в дуплексной нержавеющей стали» . Скрипта Материалия . 125 : 44–48. дои : 10.1016/j.scriptamat.2016.06.047 . Архивировано из оригинала 20 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  24. ^ Ду, Хуан; Момпиу, Фредерик; Чжан, Вэнь-Чжэн (март 2018 г.). «Исследование эмиссии дислокаций, связанной с ростом аустенита, с помощью ПЭМ на месте» . Скрипта Материалия . 145 : 62–66. дои : 10.1016/j.scriptamat.2017.10.014 . Архивировано из оригинала 30 июня 2018 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  25. ^ Кэмпбелл, Дж. Э.; Томпсон, Р.П.; Дин, Дж; Клайн, ТВ (2019). «Сравнение графиков напряжения-деформации, полученных в результате индентационной пластометрии на основе остаточных профилей отпечатков и в результате одноосных испытаний». Акта Материалия . 168 : 87–99. Бибкод : 2019AcMat.168...87C . дои : 10.1016/j.actamat.2019.02.006 .
  26. ^ Паркс, DM (декабрь 1977 г.). «Метод расширения виртуальной трещины для нелинейного поведения материала» . Компьютерные методы в прикладной механике и технике . 12 (3): 353–364. Бибкод : 1977CMAME..12..353P . дои : 10.1016/0045-7825(77)90023-8 . Архивировано из оригинала 29 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  27. ^ Бенджамин Бриттон, Т.; Уилкинсон, Ангус Дж. (сентябрь 2012 г.). «Поля напряжений и геометрически необходимое распределение плотности дислокаций вблизи головы полосы блокированного скольжения» . Акта Материалия . 60 (16): 5773–5782. Бибкод : 2012AcMat..60.5773B . дои : 10.1016/j.actamat.2012.07.004 . hdl : 10044/1/13886 . Архивировано из оригинала 1 января 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  28. ^ Го, Ю.; Бриттон, ТБ; Уилкинсон, Эй Джей (сентябрь 2014 г.). «Взаимодействие полосы скольжения и границы зерен в титане технической чистоты» . Акта Материалия . 76 : 1–12. Бибкод : 2014AcMat..76....1G . дои : 10.1016/j.actamat.2014.05.015 . hdl : 10044/1/25973 . S2CID   136904692 . Архивировано из оригинала 20 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  29. ^ Андани, Мохсен Тахери; Лакшманан, Аадитья; Сундарагаван, Вира; Эллисон, Джон; Мисра, Амит (ноябрь 2020 г.). «Количественное исследование влияния параметров границ зерен на уровень наклона системы скольжения Холла-Петча для базовой системы скольжения в Mg-4Al» . Акта Материалия . 200 : 148–161. Бибкод : 2020AcMat.200..148A . doi : 10.1016/j.actamat.2020.08.079 . S2CID   225279335 .
  30. ^ Ливингстон, доктор юридических наук; Чалмерс, Б. (июнь 1957 г.). «Множественное скольжение при бикристаллической деформации» . Акта Металлургика . 5 (6): 322–327. дои : 10.1016/0001-6160(57)90044-5 . Архивировано из оригинала 17 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  31. ^ Ли, ТК; Робертсон, IM; Бирнбаум, Гонконг (май 1989 г.). «Прогнозирование механизмов переноса скольжения через границы зерен» . Скрипта Металлургика . 23 (5): 799–803. дои : 10.1016/0036-9748(89)90534-6 . Архивировано из оригинала 10 июля 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  32. ^ Ластер, Дж.; Моррис, Массачусетс (июль 1995 г.). «Совместимость деформаций в двухфазных сплавах Ti-Al: Зависимость от микроструктуры и ориентационных связей» . Металлургические и сырьевые операции А . 26 (7): 1745–1756. Бибкод : 1995MMTA...26.1745L . дои : 10.1007/BF02670762 . ISSN   1073-5623 . S2CID   137425735 . Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  33. ^ Ту, С.-Т.; Чжан, X.-C. (2016), «Механизмы возникновения усталостных трещин» , Справочный модуль по материаловедению и материаловедению , Elsevier, стр. B9780128035818028526, doi : 10.1016/b978-0-12-803581-8.02852-6 , ISBN  978-0-12-803581-8 , заархивировано из оригинала 11 июля 2022 г. , получено 3 октября 2022 г.
  34. ^ Макин, MJ (апрель 1970 г.). «Механизм роста полос скольжения в облученных кристаллах» . Философский журнал . 21 (172): 815–817. Бибкод : 1970PMag...21..815M . дои : 10.1080/14786437008238467 . ISSN   0031-8086 . Архивировано из оригинала 07 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  35. ^ Райс, Джеймс Р. (декабрь 1987 г.). «Поля вершин трещин растяжения в упруго-идеально-пластических кристаллах» . Механика материалов . 6 (4): 317–335. Бибкод : 1987МехМ...6..317Р . дои : 10.1016/0167-6636(87)90030-5 . Архивировано из оригинала 5 декабря 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  36. ^ Ноулз, Дж. К.; Штернберг, Эли (январь 1972 г.). «Об одном классе законов сохранения в линеаризованной и конечной эластостатике» . Архив рациональной механики и анализа . 44 (3): 187–211. Бибкод : 1972АрРМА..44..187К . дои : 10.1007/BF00250778 . ISSN   0003-9527 . S2CID   122386163 . Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  37. ^ Нётер, Эмми (январь 1971 г.). «Задачи инвариантной вариации» . Теория переноса и статистическая физика . 1 (3): 186–207. arXiv : физика/0503066 . Бибкод : 1971ТЦП....1..186Н . дои : 10.1080/00411457108231446 . ISSN   0041-1450 . S2CID   119019843 . Архивировано из оригинала 15 июля 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  38. ^ Будянский, Б.; Райс, младший (1 марта 1973 г.). «Законы сохранения и скорости энерговыделения» . Журнал прикладной механики . 40 (1): 201–203. Бибкод : 1973JAM....40..201B . дои : 10.1115/1.3422926 . ISSN   0021-8936 . Архивировано из оригинала 3 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  39. ^ Эшелби, доктор медицинских наук (6 ноября 1951 г.). «Сила, действующая на упругую особенность» . Философские труды Лондонского королевского общества. Серия А, Математические и физические науки . 244 (877): 87–112. Бибкод : 1951RSPTA.244...87E . дои : 10.1098/rsta.1951.0016 . ISSN   0080-4614 . S2CID   14703976 . Архивировано из оригинала 3 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  40. ^ Агиасофиту, Элени; Лазар, Маркус (май 2017 г.). «Микромеханика дислокаций в твердых телах: J-, M- и L-интегралы и их фундаментальные соотношения» . Международный журнал инженерных наук . 114 : 16–40. arXiv : 1702.00363 . дои : 10.1016/j.ijengsci.2017.02.001 . S2CID   119531197 . Архивировано из оригинала 15 августа 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  41. ^ Ким, Хокун; Ким, Сун; Ким, Сон Юб (март 2021 г.). «J-интеграл на основе решетки для устойчиво движущейся дислокации» . Международный журнал пластичности . 138 : 102949. doi : 10.1016/j.ijplas.2021.102949 . S2CID   233799154 ​​. Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  42. ^ Маркенскофф, Ксантиппи; Ни, Лукун (январь 2010 г.). «Скорость энерговыделения и «самосила» динамически расширяющихся сферических и плоских границ включений с собственной дилатационной деформацией» . Журнал механики и физики твердого тела . 58 (1): 1–11. Бибкод : 2010JMPSo..58....1M . дои : 10.1016/j.jmps.2009.10.001 . Архивировано из оригинала 21 февраля 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  43. ^ Райс-младший; Друган, WJ; Шам, ТЛ (1980-01-01), Париж, ПК (редактор), «Упруго-пластический анализ растущих трещин» , Механика разрушения , 100 Barr Harbour Drive, PO Box C700, West Conshohocken, PA 19428-2959: ASTM Международный, стр. 189–189–33, doi : 10.1520/stp36972s , ISBN.  978-0-8031-0363-4 , заархивировано из оригинала 02 июня 2018 г. , получено 03 октября 2022 г. {{citation}}: CS1 maint: местоположение ( ссылка )
  44. ^ Палмер, AC; Райс, младший (3 апреля 1973 г.). «Рост поверхностей скольжения при прогрессирующем разрушении переуплотненной глины» . Труды Лондонского королевского общества. А. Математические и физические науки . 332 (1591): 527–548. Бибкод : 1973RSPSA.332..527P . дои : 10.1098/rspa.1973.0040 . ISSN   0080-4630 . S2CID   7935986 . Архивировано из оригинала 3 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  45. ^ Райс, Джеймс Р. (январь 1992 г.). «Зарождение дислокации из вершины трещины: анализ, основанный на концепции Пайерлса» . Журнал механики и физики твердого тела . 40 (2): 239–271. Бибкод : 1992JMPSo..40..239R . дои : 10.1016/S0022-5096(05)80012-2 . Архивировано из оригинала 16 июля 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  46. ^ Кс, Амит; Ким, Чон Хо (май 2008 г.). «Интегралы взаимодействия термического разрушения функционально-градиентных материалов» . Инженерная механика разрушения . 75 (8): 2542–2565. doi : 10.1016/j.engfracmech.2007.07.011 . Архивировано из оригинала 07 августа 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  47. ^ Хафтбарадаран, Хамед; Цюй, Цзяньминь (ноябрь 2014 г.). «Независимый от траектории интеграл для разрушения твердых тел под действием комбинированных электрохимических и механических нагрузок» . Журнал механики и физики твердого тела . 71 : 1–14. Бибкод : 2014JMPSo..71....1H . дои : 10.1016/j.jmps.2014.06.007 . Архивировано из оригинала 25 марта 2023 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  48. ^ Уолтерс, Мэтью С.; Паулино, Главио Х.; Доддс, Роберт Х. (июль 2005 г.). «Процедуры интеграла взаимодействия для трехмерных изогнутых трещин, включая поверхностное натяжение» . Инженерная механика разрушения . 72 (11): 1635–1663. doi : 10.1016/j.engfracmech.2005.01.002 . Архивировано из оригинала 8 августа 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  49. ^ Беккер, TH; Мостафави, М.; Тейт, РБ; Марроу, Ти Джей (октябрь 2012 г.). «Подход к расчету J-интеграла путем измерения поля смещения корреляции цифровых изображений: подход к расчету J-интеграла с использованием корреляции цифровых изображений» . Усталость и разрушение инженерных материалов и конструкций . 35 (10): 971–984. дои : 10.1111/j.1460-2695.2012.01685.x . Архивировано из оригинала 3 октября 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  50. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Коко, А.; Эрп, П.; Виггер, Т.; Тонг, Дж.; Марроу, Ти Джей (май 2020 г.). «J-интегральный анализ: сравнительное исследование EDXD и DIC усталостной трещины» . Международный журнал усталости . 134 : 105474. doi : 10.1016/j.ijfatigue.2020.105474 . S2CID   214391445 . Архивировано из оригинала 22 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  51. ^ Барли, С.М.; Сауседо-Мора, Л.; Джордан, MSL; Чинар, А.Ф.; Рейнхард, К.; Мостафави, М.; Марроу, Ти Джей (ноябрь 2017 г.). «Синхротронная рентгеновская характеристика полей трещинных деформаций в полигранулированном графите» . Карбон . 124 : 357–371. Бибкод : 2017Carbo.124..357B . doi : 10.1016/j.carbon.2017.08.075 . hdl : 1983/93385e0e-155e-49e6-9a3d-e4f881de013a . Архивировано из оригинала 18 июня 2022 г. Проверено 03 октября 2022 г.
  52. ^ Лубарда, Владо А. (01 января 2019 г.). «Вектор дислокации Бюргерса и сила Пич-Келера: обзор» . Журнал исследований материалов и технологий . 8 (1): 1550–1565. дои : 10.1016/j.jmrt.2018.08.014 . ISSN   2238-7854 . S2CID   125242265 .
  53. ^ Эшелби, Дж. Д. (1956), Континуальная теория дефектов решетки , Физика твердого тела, том. 3, Elsevier, стр. 79–144, doi : 10.1016/s0081-1947(08)60132-0 , ISBN.  978-0-12-607703-2 , заархивировано из оригинала 19 декабря 2022 г. , получено 03 октября 2022 г.
  54. ^ Андерсон, премьер-министр; Хирт, JP; Лоте, Дж. Теория прямых дислокаций. Теория дислокаций .

Дальнейшее чтение [ править ]

Викискладе есть медиафайлы по теме полос скольжения в металлах .
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Slip_bands_in_metals&oldid=1224179719"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 31d23c91645a818884218c8a76ff57c5__1715874660
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/31/c5/31d23c91645a818884218c8a76ff57c5.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Slip bands in metals - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)