Критическая масса

Воссоздание критической аварии 1945 года с использованием ядра «Демон» : плутониевая яма окружена блоками из отражающего нейтроны карбида вольфрама, . Первоначальный эксперимент был предназначен для измерения излучения, возникающего при добавлении дополнительного блока. Масса стала сверхкритической, когда блок был установлен неправильно и его уронили.

В ядерной энергетике – критическая масса это наименьшее количество делящегося материала, необходимое для устойчивой цепной ядерной реакции . Критическая масса делящегося материала зависит от его ядерных свойств (в частности, ядерного деления поперечного сечения ), плотности, формы, обогащения , чистоты, температуры и окружающей среды. Эта концепция важна при разработке ядерного оружия .

Точка критичности

Когда цепная ядерная реакция в массе делящегося материала является самоподдерживающейся, говорят, что масса находится в критическом состоянии, в котором не происходит увеличения или уменьшения мощности, температуры или нейтронов численности .

Численная мера критической массы зависит от эффективного коэффициента размножения нейтронов $k$ , среднего количества нейтронов, высвобождаемых за одно событие деления, которые продолжают вызывать другое событие деления, а не поглощаются или покидают материал.

Подкритическая масса — это масса, не способная поддерживать цепную реакцию деления. Популяция нейтронов, введенных в подкритическую сборку, будет экспоненциально уменьшаться. В этом случае, называемом подкритичностью, k < 1 .

Критическая масса – это масса делящегося материала , которая самоподдерживает цепную реакцию деления. В этом случае, называемом критичностью, k = 1 . Устойчивая скорость спонтанного деления вызывает пропорционально устойчивый уровень нейтронной активности.

Сверхкритическая масса — это масса, которая после начала деления будет происходить с возрастающей скоростью. ^[1] В этом случае, называемом сверхкритичностью, k > 1 . Константа пропорциональности увеличивается с $увеличением k$ . Материал может прийти в равновесие ( т.е. снова стать критическим) при повышенном уровне температуры/мощности или разрушиться сам.

В результате самопроизвольного деления в сверхкритической массе происходит цепная реакция. Например, сферическая критическая масса чистого урана-235 ( ²³⁵U) с массой около 52 килограммов (115 фунтов) будет испытывать около 15 событий спонтанного деления в секунду. ^{[ нужна ссылка ]} Вероятность того, что одно такое событие вызовет цепную реакцию, зависит от того, насколько масса превышает критическую массу. Если есть уран-238 ( ²³⁸U) в настоящее время скорость спонтанного деления будет значительно выше. ^{[ нужна ссылка ]} Деление также может быть инициировано нейтронами, образующимися в космических лучах .

Изменение точки критичности

Массу, при которой возникает критичность, можно изменить путем изменения определенных атрибутов, таких как топливо, форма, температура, плотность и установки вещества, отражающего нейтроны. Эти атрибуты имеют сложные взаимодействия и взаимозависимости. Эти примеры лишь описывают простейшие идеальные случаи:

Изменение количества топлива

Топливная сборка может оказаться критической при мощности, близкой к нулевой. Если бы к слегка подкритической массе было добавлено идеальное количество топлива для создания «точно критической массы», деление было бы самоподдерживающимся только в течение одного поколения нейтронов (в этом случае расход топлива снова делает сборку подкритической).

Аналогичным образом, если бы идеальное количество топлива было добавлено к слегка подкритической массе, чтобы создать едва сверхкритическую массу, температура сборки увеличилась бы до начального максимума (например: на 1 К выше температуры окружающей среды), а затем снова снизилась бы до температура окружающей среды через определенный период времени, поскольку топливо, израсходованное при делении, снова возвращает сборку в подкритическое состояние.

Изменение формы

Масса может быть в точности критической, не будучи идеально однородной сферой. Более тщательное уточнение формы до идеальной сферы сделает массу сверхкритической. И наоборот, изменение формы на менее совершенную сферу уменьшит ее реактивность и сделает ее подкритической.

Изменение температуры

Масса может быть именно критической при определенной температуре. Сечения деления и поглощения увеличиваются по мере уменьшения относительной скорости нейтронов. По мере увеличения температуры топлива нейтроны заданной энергии появляются быстрее, и, следовательно, деление/поглощение становится менее вероятным. Это не связано с доплеровским расширением ²³⁸U-резонанс, но является общим для всех видов топлива/поглотителей/конфигураций. Если пренебречь очень важными резонансами, то полное нейтронное сечение каждого материала демонстрирует обратную зависимость от относительной скорости нейтронов. Горячее топливо всегда менее реакционноспособно, чем холодное (избыточная/недостаточная модерация в LWR – это другая тема). Тепловое расширение, связанное с повышением температуры, также приводит к отрицательному коэффициенту реактивности, поскольку атомы топлива движутся дальше друг от друга. Масса, которая является критической при комнатной температуре, будет субкритической в среде при температуре выше комнатной только из-за теплового расширения.

Изменение плотности массы

Чем выше плотность, тем ниже критическая масса. Плотность материала при постоянной температуре можно изменить, изменяя давление или натяжение или изменяя кристаллическую структуру (см. аллотропы плутония ). Идеальная масса станет докритической, если ей позволить расшириться, или, наоборот, та же масса станет сверхкритической, если ее сжать. Изменение температуры также может изменить плотность; однако влияние на критическую массу тогда осложняется температурными эффектами (см. «Изменение температуры») и тем, расширяется или сжимается материал при повышении температуры. Предполагая, что материал расширяется с температурой ( обогащенный уран-235 например, при комнатной температуре), в точно критическом состоянии он станет докритическим, если нагреть до более низкой плотности, или станет сверхкритическим, если охладить до более высокой плотности. Говорят, что такой материал имеет отрицательный температурный коэффициент реактивности, что указывает на то, что его реакционная способность снижается при повышении температуры. Использование такого материала в качестве топлива означает, что деление уменьшается по мере увеличения температуры топлива.

Использование отражателя нейтронов

Окружение сферической критической массы отражателем нейтронов еще больше снижает массу, необходимую для критичности. Обычным материалом для отражателя нейтронов является металлический бериллий . Это уменьшает количество нейтронов, вылетающих из делящегося материала, что приводит к увеличению реактивности.

Использование тампера

В бомбе плотная оболочка материала, окружающая делящееся ядро, по инерции будет содержать расширяющийся делящийся материал, что повышает эффективность. Это известно как тампер . Тампер также имеет тенденцию действовать как отражатель нейтронов. Поскольку бомба основана на быстрых нейтронах (а не на тех, которые замедляются отражением от легких элементов, как в реакторе), нейтроны, отраженные тампером, замедляются из-за их столкновений с ядрами тампера, а также потому, что отраженным нейтронам требуется время, чтобы вернуться к делящемуся ядру, им требуется гораздо больше времени, чтобы быть поглощенными делящимся ядром. Но они способствуют реакции и могут уменьшить критическую массу в четыре раза. ^[2] Кроме того, если тампером является (например, обедненный) уран, он может расщепиться из-за нейтронов высокой энергии, генерируемых при первичном взрыве. Это может значительно увеличить выход, особенно если в результате синтеза изотопов водорода в так называемой усиленной конфигурации будет генерироваться еще больше нейтронов .

Критический размер

Критический размер — это минимальный размер активной зоны ядерного реактора или ядерного оружия, который может быть изготовлен для определенной геометрической компоновки и состава материала. Критический размер должен, по крайней мере, включать достаточное количество расщепляющегося материала для достижения критической массы. Если размер активной зоны реактора меньше определенного минимума, через ее поверхность выходит слишком много нейтронов деления, и цепная реакция не поддерживается.

Критическая масса голой сферы

Форма с минимальной критической массой и наименьшими физическими размерами — это сфера. Критические массы голой сферы при нормальной плотности некоторых актинидов указаны в следующей таблице. Большая часть информации о массах голых сфер считается секретной, поскольку она имеет решающее значение для разработки ядерного оружия, но некоторые документы были рассекречены. ^[3]

Нуклид	Период полураспада (и)	Критическая масса (кг)	Диаметр (см)	Ссылка
уран-233	159,200	15	11	^[4]
уран-235	703,800,000	52	17	^[4]
нептуний-236	154,000	7	8.7	^[5]
нептуний-237	2,144,000	60	18	^[6]^[7]
плутоний-238	87.7	9.04–10.07	9.5–9.9	^[8]
плутоний-239	24,110	10	9.9	^[4]^[8]
плутоний-240	6561	40	15	^[4]
плутоний-241	14.3	12	10.5	^[9]
плутоний-242	375,000	75–100	19–21	^[9]
америций-241	432.2	55–77	20–23	^[10]
америций-242м	141	9–14	11–13	^[10]
америций-243	7370	180–280	30–35	^[10]
кюрий -243	29.1	7.34–10	10–11	^[11]
кюрий -244	18.1	13.5–30	12.4–16	^[11]
кюрий -245	8500	9.41–12.3	11–12	^[11]
кюрий -246	4760	39–70.1	18–21	^[11]
кюрий -247	15,600,000	6.94–7.06	9.9	^[11]
берклий -247	1380	75.7	11.8-12.2	^[12]
берклий -249	0.9	192	16.1-16.6	^[12]
Калифорния -249	351	6	9	^[5]
Калифорния -251	900	5.46	8.5	^[5]
Калифорния -252	2.6	2.73	6.9	^[13]
эйнштейний -254	0.755	9.89	7.1	^[12]

Критическая масса низкосортного урана сильно зависит от марки: при 20% ²³⁵У свыше 400 кг; с 15% ²³⁵У, это значительно больше 600 кг.

Критическая масса обратно пропорциональна квадрату плотности. Если плотность больше на 1%, а масса на 2% меньше, то объем меньше на 3% и диаметр на 1% меньше. Вероятность попадания нейтрона в ядро на 1 см пути пропорциональна плотности. Отсюда следует, что увеличение плотности на 1% означает, что расстояние, пройденное до выхода из системы, станет на 1% меньше. Это необходимо учитывать при попытке более точных оценок критических масс изотопов плутония, чем приблизительные значения, приведенные выше, поскольку металлический плутоний имеет большое количество различных кристаллических фаз, плотность которых может сильно различаться.

Обратите внимание, что не все нейтроны участвуют в цепной реакции. Некоторые ускользают, а другие подвергаются радиационному захвату .

Пусть q обозначает вероятность того, что данный нейтрон вызовет деление ядра. Рассмотрим только мгновенные нейтроны и пусть ν обозначает количество мгновенных нейтронов, образующихся при делении ядра. Например, для урана-235 ν ≈ 2,5 . Тогда критичность наступает, когда ν·q = 1 . Зависимость этого от геометрии, массы и плотности проявляется через фактор q .

Учитывая полное сечение взаимодействия σ (обычно измеряемое в барнах ), длина свободного пробега мгновенного нейтрона равна $\ell ^{-1}=n\sigma$ где n - плотность ядер. Большинство взаимодействий представляют собой события рассеяния, так что данный нейтрон совершает случайное блуждание до тех пор, пока он либо не выйдет из среды, либо не вызовет реакцию деления. Пока другие механизмы потерь не существенны, радиус сферической критической массы довольно грубо определяется произведением длины свободного пробега. $\ell$ и квадратный корень из единицы плюс количество событий рассеяния на событие деления (назовем это s ), поскольку чистое расстояние, пройденное при случайном блуждании, пропорционально квадратному корню из количества шагов:

R_{c}\simeq \ell {\sqrt {s}}\simeq {\frac {\sqrt {s}}{n\sigma }}

Однако еще раз отметим, что это лишь приблизительная оценка.

С точки зрения полной массы M , массы ядра m , плотности ρ и коэффициента fudge , учитывающего геометрические и другие эффекты, критичность соответствует

1={\frac {f\sigma }{m{\sqrt {s}}}}\rho ^{2/3}M^{1/3}

что ясно восстанавливает вышеупомянутый результат о том, что критическая масса обратно пропорциональна квадрату плотности.

Альтернативно, можно переформулировать это более кратко с точки зрения поверхностной плотности массы Σ:

1={\frac {f'\sigma }{m{\sqrt {s}}}}\Sigma

где коэффициент f был переписан как f' , чтобы учесть тот факт, что эти два значения могут различаться в зависимости от геометрических эффектов и того, как определяется Σ. Например, для голой твердой сферы ²³⁹Критичность Pu 320 кг/м. ², независимо от плотности, и для ²³⁵U при 550 кг/м ². В любом случае критичность тогда зависит от того, как типичный нейтрон «видит» такое количество ядер вокруг себя, что плотность ядер превышает определенный порог.

Это применяется в ядерном оружии имплозивного типа, где сферическая масса делящегося материала, которая значительно меньше критической массы, становится сверхкритической за счет очень быстрого увеличения ρ (а, следовательно, и Σ) (см. Ниже). Действительно, сложные программы создания ядерного оружия могут создать функциональное устройство из меньшего количества материала, чем требуется для более примитивных программ создания оружия.

Помимо математики, есть простой физический аналог, который помогает объяснить этот результат. Представьте себе выхлопные газы дизельного топлива, выходящие из выхлопной трубы. Сначала дым кажется черным, но постепенно вы можете без проблем видеть сквозь него. Это происходит не потому, что изменилось полное сечение рассеяния всех частиц сажи, а потому, что сажа рассеялась. Если мы рассмотрим прозрачный куб длиной L со стороной, заполненный сажей, то оптическая толщина этой среды обратно пропорциональна квадрату L и, следовательно, пропорциональна поверхностной плотности частиц сажи: мы можем упростить задачу увидеть сквозь воображаемый куб, просто увеличив его.

Определению точного значения критической массы способствуют несколько неопределенностей, включая (1) детальное знание сечений деления, (2) расчет геометрических эффектов. Эта последняя проблема послужила значительной мотивацией для разработки метода Монте-Карло в вычислительной физике Николасом Метрополисом и Станиславом Уламом . На самом деле даже для однородной твердой сферы точный расчет отнюдь не тривиален. Наконец, обратите внимание, что расчет также может быть выполнен в предположении континуального приближения для транспорта нейтронов. Это сводит ее к проблеме диффузии. Однако, поскольку типичные линейные размеры не намного превышают длину свободного пробега, такое приближение применимо лишь незначительно.

Наконец, обратите внимание, что для некоторых идеализированных геометрий критическая масса формально может быть бесконечной, а для описания критичности используются другие параметры. Например, рассмотрим бесконечный лист расщепляющегося материала. Для любой конечной толщины это соответствует бесконечной массе. Однако критичность достигается только тогда, когда толщина этой плиты превышает критическое значение.

Критичность в конструкции ядерного оружия

Пока детонация не желательна, ядерное оружие должно храниться в подкритическом состоянии. В случае с урановой бомбой пушечного типа этого можно добиться, храня топливо в виде нескольких отдельных частей, каждая из которых меньше критического размера либо потому, что они слишком малы, либо имеют неблагоприятную форму. Чтобы вызвать детонацию, куски урана быстро соединяют. В «Маленьком мальчике » это было достигнуто путем выстрела куском урана («пончик») из ствола пистолета в другой кусок («шип»). Эта конструкция называется оружием деления пушечного типа .

Теоретическая 100% чистая ²³⁹Пу-оружие также может быть сконструировано как оружие пистолетного типа, как предложенный Манхэттенским проектом проект «Тонкий человек» . В реальности это непрактично, потому что даже "оружейного уровня" ²³⁹Pu загрязнен небольшим количеством ²⁴⁰Pu, имеющий сильную склонность к самопроизвольному делению. Из-за этого оружие пушечного типа разумных размеров подвергнется ядерной реакции ( преддетонации ) до того, как массы плутония окажутся в состоянии для полноценного взрыва.

Вместо этого плутоний присутствует в виде докритической сферы (или другой формы), которая может быть полой, а может и не быть. Детонация производится путем взрыва кумулятивного заряда, окружающего сферу, что увеличивает плотность (и сжимает полость, если она есть) для мгновенного создания критической конфигурации. Это известно как оружие имплозионного типа .

Оперативная критичность

В случае деления в среднем должно высвободиться более одного свободного нейтрона желаемого уровня энергии, чтобы поддержать цепную реакцию, и каждый из них должен найти другие ядра и вызвать их деление. Большая часть нейтронов, высвобождаемых в результате деления, возникает сразу же в результате этого события, но часть из них появляется позже, когда распадаются продукты деления, что может произойти в среднем от микросекунд до минут спустя. Это удача для производства атомной энергии, поскольку без этой задержки «переход в критический режим» был бы немедленно катастрофическим событием, как это происходит в ядерной бомбе, где более 80 поколений цепной реакции происходят менее чем за микросекунду, что слишком быстро для атомной энергетики. человек или даже машина, чтобы отреагировать. Физики признают две важные точки в постепенном увеличении потока нейтронов: критическую, когда цепная реакция становится самоподдерживающейся благодаря вкладу обоих видов нейтронной генерации; ^[14] и быстрый критический , когда только непосредственные «быстрые» нейтроны поддерживают реакцию без необходимости в нейтронах распада. Атомные электростанции работают между этими двумя точками реактивности , тогда как выше мгновенной критической точки находится область применения ядерного оружия и некоторых аварий на атомной энергетике, таких как чернобыльская катастрофа .

См. также

Ссылки

^ Хьюитт, Пол Г. (2015). Концептуальная физика (12-е изд.). 300 Beach Drive NE, 1103, Санкт-Петербург: Пирсон . п. 666. ИСБН 978-1-292-05713-2 . {{cite book}}: CS1 maint: местоположение ( ссылка )
^ Сербер, Роберт, Учебник по Лос-Аламосу: Первые лекции о том , как создать атомную бомбу (University of California Press, 1992) ISBN 0-520-07576-5 Оригинальный "LA-1" 1943 года, рассекреченный в 1965 году, плюс комментарии и историческое введение.
^ Переоценка критических характеристик некоторых Лос-Аламосских систем быстрых нейтронов
^ Jump up to: ^а ^б ^с ^д Проектирование и материалы ядерного оружия , веб-сайт Инициативы по уменьшению ядерной угрозы . ^{[ мертвая ссылка ]}^{[ ненадежный источник? ]}
^ Jump up to: ^а ^б ^с Заключительный отчет, Оценка данных о безопасности ядерной критичности и предельных значений актинидов при транспортировке , Французская Республика, Институт радиационной защиты и ядерной безопасности, Департамент предотвращения аварий и исследований.
^ Глава 5, Проблемы завтра? Разделенные нептуний-237 и америций , Проблемы контроля делящихся материалов (1999), isis-online.org
^ П. Вайс (26 октября 2002 г.). «Нептуниевые ядерные бомбы? Малоизученный металл становится критическим» . Новости науки . 162 (17): 259. дои : 10.2307/4014034 . Архивировано из оригинала 15 декабря 2012 года . Проверено 7 ноября 2013 г.
^ Jump up to: ^а ^б Обновленные оценки критической массы плутония-238 , Министерство энергетики США: Управление научной и технической информации.
^ Jump up to: ^а ^б Эмори Б. Ловинс, Ядерное оружие и плутоний энергетических реакторов , Природа , Vol. 283, № 5750, стр. 817–823, 28 февраля 1980 г.
^ Jump up to: ^а ^б ^с Диас, Хемант; Танкок, Найджел; Клейтон, Анджела (2003). «Расчеты критической массы для ²⁴¹Являюсь, ^{242 м}Я и ²⁴³Am» (PDF) . Проблемы в обеспечении глобальной безопасности ядерной критичности . Материалы Седьмой Международной конференции по безопасности ядерной критичности. Том II. Токай, Ибараки, Япония: Японский научно-исследовательский институт атомной энергии. стр. 618–623.
^ Jump up to: ^а ^б ^с ^д ^и Окуно, Хироши; Кавасаки, Хиромицу (2002). «Расчеты критической и докритической массы кюрия от-243 до -247 на основе JENDL-3.2 для пересмотра ANSI/ANS-8.15» . Журнал ядерной науки и технологий . 39 (10): 1072–1085. дои : 10.1080/18811248.2002.9715296 .
^ Jump up to: ^а ^б ^с Институт радиационной защиты и ядерной безопасности: «Оценка ядерной безопасности. Данные и пределы содержания актинидов при транспортировке» , с. 16
^ Кэри Саблетт, Часто задаваемые вопросы по ядерному оружию: Раздел 6.0 Ядерные материалы , 20 февраля 1999 г.
^ Роудс, Ричард (1 августа 1995 г.). Тёмное солнце: создание водородной бомбы . Саймон и Шустер . ISBN 978-0-68-480400-2 . LCCN 95011070 . OCLC 456652278 . ОЛ 7720934М . Викиданные Q105755363 — через Интернет-архив . В описании советского аналога стартапа CP1 в Чикагском университете в 1942 году подробно описано долгое ожидание этих запоздалых нейтронов.

[1] Хьюитт, Пол Г. (2015). Концептуальная физика (12-е изд.). 300 Beach Drive NE, 1103, Санкт-Петербург: Пирсон . п. 666. ИСБН 978-1-292-05713-2 . {{cite book}}: CS1 maint: местоположение ( ссылка )

[2] Сербер, Роберт, Учебник по Лос-Аламосу: Первые лекции о том , как создать атомную бомбу (University of California Press, 1992) ISBN 0-520-07576-5 Оригинальный "LA-1" 1943 года, рассекреченный в 1965 году, плюс комментарии и историческое введение.

[3] Переоценка критических характеристик некоторых Лос-Аламосских систем быстрых нейтронов

[nti-4] Jump up to: ^а ^б ^с ^д Проектирование и материалы ядерного оружия , веб-сайт Инициативы по уменьшению ядерной угрозы . ^{[ мертвая ссылка ]}^{[ ненадежный источник? ]}

[europa-5] Jump up to: ^а ^б ^с Заключительный отчет, Оценка данных о безопасности ядерной критичности и предельных значений актинидов при транспортировке , Французская Республика, Институт радиационной защиты и ядерной безопасности, Департамент предотвращения аварий и исследований.

[isis-6] Глава 5, Проблемы завтра? Разделенные нептуний-237 и америций , Проблемы контроля делящихся материалов (1999), isis-online.org

[critical-7] П. Вайс (26 октября 2002 г.). «Нептуниевые ядерные бомбы? Малоизученный металл становится критическим» . Новости науки . 162 (17): 259. дои : 10.2307/4014034 . Архивировано из оригинала 15 декабря 2012 года . Проверено 7 ноября 2013 г.

[sti-8] Jump up to: ^а ^б Обновленные оценки критической массы плутония-238 , Министерство энергетики США: Управление научной и технической информации.

[rmi-9] Jump up to: ^а ^б Эмори Б. Ловинс, Ядерное оружие и плутоний энергетических реакторов , Природа , Vol. 283, № 5750, стр. 817–823, 28 февраля 1980 г.

[dias-10] Jump up to: ^а ^б ^с Диас, Хемант; Танкок, Найджел; Клейтон, Анджела (2003). «Расчеты критической массы для ²⁴¹Являюсь, ^{242 м}Я и ²⁴³Am» (PDF) . Проблемы в обеспечении глобальной безопасности ядерной критичности . Материалы Седьмой Международной конференции по безопасности ядерной критичности. Том II. Токай, Ибараки, Япония: Японский научно-исследовательский институт атомной энергии. стр. 618–623.

[jnst-11] Jump up to: ^а ^б ^с ^д ^и Окуно, Хироши; Кавасаки, Хиромицу (2002). «Расчеты критической и докритической массы кюрия от-243 до -247 на основе JENDL-3.2 для пересмотра ANSI/ANS-8.15» . Журнал ядерной науки и технологий . 39 (10): 1072–1085. дои : 10.1080/18811248.2002.9715296 .

[irsn-12] Jump up to: ^а ^б ^с Институт радиационной защиты и ядерной безопасности: «Оценка ядерной безопасности. Данные и пределы содержания актинидов при транспортировке» , с. 16

[nukemet-13] Кэри Саблетт, Часто задаваемые вопросы по ядерному оружию: Раздел 6.0 Ядерные материалы , 20 февраля 1999 г.

[14] Роудс, Ричард (1 августа 1995 г.). Тёмное солнце: создание водородной бомбы . Саймон и Шустер . ISBN 978-0-68-480400-2 . LCCN 95011070 . OCLC 456652278 . ОЛ 7720934М . Викиданные Q105755363 — через Интернет-архив . В описании советского аналога стартапа CP1 в Чикагском университете в 1942 году подробно описано долгое ожидание этих запоздалых нейтронов.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]