Механизм деформации

В геологии механизм деформации — это процесс, происходящий в микроскопическом масштабе, который отвечает за изменения внутренней структуры, формы и объема материала. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]} Этот процесс включает в себя нарушение плоскостной неоднородности и/или смещение атомов из их исходного положения внутри структуры кристаллической решетки . ^{[ 1 ]}^{[ 3 ]} Эти небольшие изменения сохраняются в различных микроструктурах материалов, таких как горные породы, металлы и пластмассы, и могут быть тщательно изучены с помощью оптической или цифровой микроскопии. ^{[ 1 ]}

Процессы

Механизмы деформации обычно характеризуются как хрупкие , пластичные и хрупко-пластичные. Ответственным движущим механизмом является взаимодействие между внутренними (например, составом, размером зерна и предпочтительной ориентацией решетки) и внешними (например, температурой и давлением жидкости) факторами. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]} Эти механизмы создают ряд микроструктур, изучаемых в горных породах, чтобы ограничить условия, реологию , динамику и движения тектонических событий. ^{[ 4 ]} При данном наборе условий может быть активным более одного механизма, а некоторые механизмы могут развиваться независимо. Детальный анализ микроструктуры можно использовать для определения условий и времени, при которых отдельные механизмы деформации доминируют для некоторых материалов. К общим механизмам деформирования относятся:

§ ГРП
§ Катакластический поток
§ Скольжение по границам зерен
§ Диффузионный массоперенос
§ Ползучесть дислокаций
§ Динамическая рекристаллизация (восстановление)

Разрыв

Разрушение — это процесс хрупкой деформации, который создает постоянные линейные разрывы, не сопровождающиеся смещением внутри материалов. ^{[ 1 ]}^{[ 3 ]} Эти линейные разрывы или отверстия могут быть независимыми или взаимосвязанными. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]} Чтобы произошло разрушение, предел прочности материалов должен быть превышен до точки, при которой материал разрывается . ^{[ 2 ]} Разрушению способствует накопление высоких дифференциальных напряжений (разница между максимальным и минимальным напряжением, действующим на объект). ^{[ 2 ]}^{[ 3 ]} Большинство трещин перерастают в разломы. ^{[ 2 ]} Однако термин «разлом» используется только в том случае, если плоскость разлома допускает некоторую степень перемещения. ^{[ 2 ]} Трещина может происходить на всех масштабах: от микротрещин до макроскопических трещин и трещин в горных породах. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]}^{[ 3 ]}

Катакластический поток

Катаклаз , или измельчение, представляет собой неэластичный хрупкий механизм, который действует при гомологичных температурах от низких до умеренных , низком ограничивающем давлении и относительно высоких скоростях деформации. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]}^{[ 3 ]} Это происходит только при превышении определенного уровня дифференциального напряжения, который зависит от давления жидкости. ^{[ 5 ]} и температура. ^{[ 6 ]} Катаклаз обеспечивает разрушение и дробление зерен, вызывая уменьшение размера зерен, а также фрикционное скольжение по границам зерен и вращение твердого тела. ^{[ 2 ]}^{[ 5 ]}^{[ 7 ]} Интенсивный катаклаз происходит в тонких зонах вдоль поверхностей сдвига или разломов , где происходит сильное уменьшение размера зерен. ^{[ 1 ]} В горных породах катаклаз образует связную и мелкозернистую разломную породу, называемую катаклазитом . Катакластическое течение возникает во время сдвига, когда горная порода деформируется за счет микроразрывов и фрикционного скольжения, когда крошечные трещины (микротрещины) и связанные с ними фрагменты породы перемещаются мимо друг друга. ^{[ 2 ]}^{[ 7 ]} Катакластический поток обычно происходит в условиях диагенетического или низкостепенного метаморфизма . Однако это зависит от минералогии материала и степени давления поровой жидкости . ^{[ 2 ]} Катакластический поток, как правило, неустойчив и заканчивается локализацией деформации в скольжение по плоскостям разломов. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]}

Скольжение по границам зерен

Зернограничное скольжение — это механизм пластической деформации , при котором кристаллы могут скользить друг мимо друга без трения и без образования значительных пустот в результате диффузии . ^{[ 2 ]} Процесс деформации, связанный с этим механизмом, называется зернистым течением . ^{[ 8 ]} Отсутствие пустот обусловлено диффузионным массопереносом в твердом состоянии, локально усиленной кристаллопластической деформацией или растворением и выделением зернограничной жидкости. ^{[ 1 ]} Этот механизм работает при низкой скорости деформации, вызванной переключением соседей. Зернограничное скольжение зависит от размера зерна и температуры. Этому способствуют высокие температуры и наличие очень мелкозернистых агрегатов, пути диффузии которых относительно короткие. Большие деформации, действующие в этом механизме, не приводят к развитию преимущественной ориентации решетки или какой-либо заметной внутренней деформации зерен, за исключением границ зерен, обеспечивающих скольжение зерен; этот процесс называется сверхпластической деформацией.

Диффузионный массоперенос

В этой группе механизмов напряжение компенсируется миграцией вакансий в кристаллографической решетке . ^{[ 2 ]} Это приводит к изменению формы кристалла, связанному с переносом массы путем диффузии . Эти миграции ориентированы к местам максимального напряжения и ограничены границами зерен; что обуславливает кристаллографическую форму ткани или деформации. В результате получается более совершенный кристалл. ^{[ 2 ]} Этот процесс чувствителен к размеру зерен и происходит при низких скоростях деформации или очень высоких температурах и компенсируется миграцией дефектов решетки из областей с низким напряжением сжатия в области с высоким сжимающим напряжением. Основными механизмами диффузионного массопереноса являются ползучесть Набарро-Херринга , ползучесть Кобла и растворение под давлением .

Ползучесть Набарро-селедки, или объемная диффузия , действует при высоких гомологичных температурах и зависит от размера зерна, причем скорость деформации обратно пропорциональна квадрату размера зерна (скорость ползучести уменьшается с увеличением размера зерна). При ползучести Набарро-Херринга происходит диффузия вакансий через кристаллическую решетку (микротектоника), что приводит к удлинению зерен вдоль оси напряжений. Ползучесть Набарро-Херринга имеет слабую зависимость от напряжения.

Ползучесть Кобла, или зернограничная диффузия, представляет собой диффузию вакансий вдоль границ зерен с удлинением зерен вдоль оси напряжения. Ползучесть Кобла имеет более сильную зависимость от размера зерна, чем ползучесть Набарро-Херринга, и происходит при более низких температурах, оставаясь при этом зависимой от температуры. Она играет более важную роль, чем ползучесть Набарро-Сельдя, и играет более важную роль в деформации пластической корки .

Ползучесть дислокаций

Ползучесть дислокаций — это нелинейный (пластический) механизм деформации, при котором вакансии в кристалле скользят и преодолевают препятствия внутри кристаллической решетки. ^{[ 1 ]} Эти миграции внутри кристаллической решетки могут происходить в одном или нескольких направлениях и вызываются эффектами повышенного дифференциального напряжения . ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]} Это происходит при более низких температурах по сравнению с диффузионной ползучестью . ^{[ 2 ]} Механический процесс, представленный ползучестью дислокаций, называется скольжением. Основное направление, в котором происходит дислокация, определяется комбинацией плоскостей скольжения и слабых кристаллографических ориентаций, возникающих из-за вакансий и дефектов атомной структуры. ^{[ 2 ]} Каждая дислокация вызывает смещение части кристалла на один узел решетки вдоль плоскости скольжения относительно остальной части кристалла. Каждый кристаллический материал имеет разные расстояния между атомами или ионами в кристаллической решетке, что приводит к разной длине смещения. Вектор, характеризующий длину и ориентацию смещения, называется вектором Бюргерса . Развитие сильной предпочтительной ориентации решетки можно интерпретировать как свидетельство ползучести дислокаций, поскольку дислокации движутся только в определенных плоскостях решетки. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]}

Скольжение дислокаций не может действовать само по себе, вызывая большие деформации из-за эффектов деформационного упрочнения, когда «клубок» дислокаций может препятствовать движению других дислокаций, которые затем накапливаются позади заблокированных, что затрудняет деформацию кристалла. . Диффузия и ползучесть дислокаций могут происходить одновременно. Эффективная вязкость нагруженного материала при заданных условиях температуры, давления и скорости деформации будет определяться механизмом, обеспечивающим наименьшую вязкость. ^{[ 9 ]} Также должна быть активна некоторая форма процесса восстановления, такая как подъем дислокаций или миграция границ зерен. Скольжение дислокации приводит к более стабильному состоянию кристалла, поскольку ранее существовавшие дефекты удаляются. Для этого требуется гораздо меньшее дифференциальное напряжение , чем для хрупкого разрушения. Этот механизм не повреждает минерал и не снижает внутреннюю прочность кристаллов. ^{[ 2 ]}

Динамическая рекристаллизация

Динамическая рекристаллизация – это процесс снятия внутренних напряжений, остающихся в зернах при деформации. ^{[ 2 ]} Это происходит путем реорганизации материала с изменением размера, формы и ориентации зерен внутри одного и того же минерала. Когда рекристаллизация происходит после окончания деформации и особенно при высоких температурах, этот процесс называется статической рекристаллизацией или отжигом . ^{[ 2 ]} Динамическая рекристаллизация приводит к уменьшению размера зерен, а статическая рекристаллизация приводит к образованию более крупных зерен одинаковой формы. ^{[ 2 ]}

Динамическая рекристаллизация может происходить в широком диапазоне метаморфических условий и может сильно влиять на механические свойства деформирующего материала. Динамическая рекристаллизация является результатом двух конечных процессов: (1) образования и вращения субзерен (ротационная рекристаллизация) и (2) зернограничной миграции (миграционная рекристаллизация).

Вращательная рекристаллизация (вращение субзерен) — это прогрессирующая разориентация субзерна по мере того, как все больше дислокаций перемещаются в дислокационную стенку (зону дислокаций, возникающих в результате подъема, поперечного скольжения и скольжения), что увеличивает кристаллографическое несоответствие границы. В конце концов, разориентация границы становится достаточно большой, чтобы распознать отдельные зерна (обычно разориентация 10–15°). Зерна имеют тенденцию иметь удлиненную или лентовидную форму, с множеством субзерен, с характерным постепенным переходом от малоугловых субзерен к высокоугловым границам.
Миграционная рекристаллизация (зернограничная миграция) — это процессы, при которых зерно растет за счет соседних зерен. При низких температурах подвижность границ зерен может быть локальной, и граница зерна может выпячиваться в соседнее зерно с высокой плотностью дислокаций и образовывать новые, более мелкие, независимые кристаллы в результате процесса, называемого низкотемпературной миграцией границ зерен или выпучиванием. рекристаллизация. Образовавшиеся выпуклости могут отделяться от исходного зерна и образовывать новые зерна за счет образования субзеренных (малоугловых) границ, которые могут превращаться в границы зерен, или за счет миграции границ зерен. Выпуклая рекристаллизация часто происходит по границам старых зерен в тройных стыках. При высоких температурах растущее зерно имеет более низкую плотность дислокаций, чем израсходованное зерно (зерна), и граница зерна проходит через соседние зерна, удаляя дислокации за счет высокотемпературной зернограничной миграционной кристаллизации. Границы зерен лопастные, с переменным размером зерен, причем новые зерна обычно крупнее существующих субзерен. При очень высоких температурах зерна имеют сильно лопастную или амебоидную форму, но могут практически не подвергаться деформации.

Карта механизма деформации

Пример карты механизма деформации гипотетического материала. Здесь существуют три основные области: пластичность, степенная ползучесть и диффузионное течение.

Карта механизма деформации — это способ представления доминирующего механизма деформации материала, нагруженного при заданном наборе условий. Этот метод применим ко всем кристаллическим материалам, как металлургическим, так и геологическим. Кроме того, были проведены работы по использованию карт деформации для наноструктурированных или очень мелкозернистых материалов. ^{[ 10 ]}^{[ 11 ]} Карты механизма деформации обычно состоят из какого-либо напряжения, нанесенного на какую-то температурную ось, обычно напряжения, нормализованного с использованием модуля сдвига в зависимости от гомологичной температуры с контурами скорости деформации. ^{[ 12 ]}^{[ 13 ]} Нормализованное напряжение сдвига отображается в логарифмическом масштабе. Хотя графики нормализованного напряжения сдвига в зависимости от гомологичной температуры являются наиболее распространенными, другие формы карт механизма деформации включают скорость деформации сдвига в зависимости от нормализованного напряжения сдвига и скорость деформации сдвига в зависимости от гомологичной температуры. Таким образом, карты деформации могут быть построены с использованием любых двух: напряжения (нормализованного), температуры (нормализованного) и скорости деформации с контурами третьей переменной. График напряжения/скорости деформации полезен, поскольку в этом случае степенные механизмы имеют температурные контуры, которые представляют собой прямые линии.

Для данного набора условий эксплуатации проводятся расчеты и эксперименты для определения преобладающего механизма, действующего для данного материала. Для каждого механизма деформирования разработаны определяющие уравнения типа механизма, которые используются при построении карт. Теоретическая прочность материала на сдвиг не зависит от температуры и расположена вверху карты, под ней — режимы механизмов пластической деформации. Контуры постоянной скорости деформации могут быть построены на картах с использованием определяющих уравнений механизмов деформации, что делает карты чрезвычайно полезными. ^{[ 14 ]}

Карты процессов

Тот же метод использовался для построения технологических карт спекания, диффузионной сварки, горячего изостатического прессования и индентирования. ^{[ 15 ]}

Строительство

Повторные эксперименты проводятся для характеристики механизма деформации материала. Доминирующим механизмом является тот, который доминирует над скоростью непрерывной деформации (скоростью деформации), однако при любом заданном уровне напряжения и температуры может быть активным более чем один из механизмов ползучести и пластичности. Границы между полями определяются из материальных уравнений механизмов деформации путем решения зависимости напряжения от температуры. ^{[ 14 ]} Вдоль этих границ скорости деформации для двух соседних механизмов равны. Программный код, используемый для многих опубликованных карт, имеет открытый исходный код. ^{[ 16 ]} и архив его разработки находится в Интернете. ^{[ 15 ]} Многие исследователи также написали свои собственные коды для создания этих карт.

Основные области типичной карты механизма деформации и их определяющие уравнения показаны в следующих подразделах.

Область пластичности

Область пластичности находится вверху карты деформаций (при наибольших нормированных напряжениях) и ниже границы, заданной идеальной прочностью. В этой области скорость деформации имеет экспоненциальный член. Это уравнение показано ниже, где $\sigma _{s}$ – приложенное напряжение сдвига, $\mu$ модуль сдвига , $\Delta E$ – энергетический барьер скольжения дислокаций, k – постоянная Больцмана , ${\widehat {\tau }}$ - «сила атермического потока», которая является функцией препятствий скольжению дислокаций. ^{[ 17 ]}

${\dot {\gamma }}\propto ({\frac {\sigma _{s}}{\mu }})^{2}\exp[-{\frac {\Delta E}{kT}}(1-{\frac {\sigma _{s}}{\widehat {\tau }}})]$

Область ползучести по степенному закону

В этой области преобладающим механизмом деформации является ползучесть по степенному закону, так что скорость деформации изменяется по мере увеличения напряжения до показателя напряжения n. В этой области преобладает ползучесть дислокаций . Значение этого показателя напряжения зависит от материала и микроструктуры. Если деформация происходит скольжением, n =1-8, а при зернограничном скольжении n =2 или 4. ^{[ 18 ]}

Общее уравнение ползучести по степенному закону выглядит следующим образом: ^{[ 17 ]} где $A_{2}$ — безразмерная константа, связывающая скорость деформации сдвига и напряжение, μ — модуль сдвига , b — вектор Бюргера , k — постоянная Больцмана , T — температура, n — показатель степени напряжения, $\sigma _{s}$ - приложенное напряжение сдвига, и $D_{eff}$ – эффективная константа диффузии.

${\dot {\gamma }}={\frac {A_{2}D_{eff}\mu b}{kT}}({\frac {\sigma _{s}}{\mu }})^{n}$

В области степенной ползучести есть два подраздела, соответствующие низкотемпературной степенной ползучести, в которой преобладает контролируемое ядром движение дислокаций, и высокотемпературной степенной ползучести, которая контролируется диффузией в решетке. Низкотемпературная диффузия ядра, иногда называемая трубчатой диффузией, происходит потому, что дислокации могут быстрее диффундировать через трубчатое ядро дислокации. ^{[ 19 ]} Эффективный коэффициент диффузии в уравнении скорости деформации зависит от того, преобладает ли в системе диффузия ядра или диффузия решетки, и его можно обобщить следующим образом: ^{[ 17 ]} где $D_{v}$ - константа объемной диффузии решетки, $a_{c}$ – площадь, соответствующая ядру дислокации, $D_{c}$ — коэффициент диффузии ядра, а b — вектор Бюргера .

$D_{eff}=D_{v}+10({\frac {\sigma _{s}}{\mu }})^{2}{\frac {a_{c}D_{c}}{b^{2}}}$

В области высоких температур эффективная константа диффузии представляет собой просто объемную константу диффузии решетки, тогда как при низких температурах константа диффузии определяется выражением $10({\frac {\sigma _{s}}{\mu }})^{2}{\frac {a_{c}D_{c}}{b^{2}}}$ . Таким образом, в области высокотемпературной степенной ползучести скорость деформации имеет вид $({\frac {\sigma _{s}}{\mu }})^{n}$ , а в области низкотемпературной степенной ползучести скорость деформации имеет вид $({\frac {\sigma _{s}}{\mu }})^{n+2}$ .

Область диффузионного течения

Диффузионное течение — это режим, обычно ниже ползучести дислокаций, который возникает при высоких температурах из-за диффузии точечных дефектов в материале. Диффузионный поток можно разделить на более конкретные механизмы: ползучесть Набарро-Херринга , ползучесть Кобла и ползучесть Харпера-Дорна. ^{[ 14 ]}

В то время как большинство материалов демонстрируют ползучесть Набарро-Херринга и ползучесть Кобла, ползучесть Харпера-Дорна встречается довольно редко. ^{[ 20 ]}^{[ 21 ]} Сообщалось только о некоторых материалах при низких напряжениях, включая алюминий , свинец и олово . ^{[ 22 ]}

В уравнении ползучести Набарро-Херринга преобладает диффузия вакансий внутри решетки, тогда как в уравнении ползучести Кобла преобладает диффузия вакансий внутри границ зерен. Уравнение этих механизмов показано ниже, где $\sigma _{s}$ - приложенное напряжение сдвига, Ω - атомный объем, k - постоянная Больцмана, d - размер зерна, T - температура, и $D_{eff}$ – эффективный коэффициент диффузии. ^{[ 17 ]}

${\dot {\gamma }}=\alpha ''{\frac {D_{eff}}{d^{2}}}{\frac {\Omega \sigma }{kT}}$

Эффективный коэффициент диффузии, $D_{eff}$ = $D_{v}$ (константа объемной диффузии) для ползучести Набарро-Селедки, которая преобладает при высоких температурах, и $D_{eff}={\frac {\pi \delta }{d}}D_{b}$ (где $\delta$ - ширина границы зерна и $D_{b}$ – коэффициент диффузии на границе) для ползучести Кобла, которая доминирует при низких температурах.

Из этих уравнений становится ясно, что граница между граничной диффузией и решеточной диффузией сильно зависит от размера зерна. Для систем с более крупными зернами область диффузии решетки Набарро-Херринга на карте механизма деформации будет больше, чем в картах с очень мелкими зернами. Кроме того, чем крупнее зерна, тем меньше диффузионная ползучесть и, следовательно, область степенной ползучести на карте будет больше для крупнозернистых материалов. Таким образом, инженерия границ зерен является эффективной стратегией управления скоростью ползучести.

Чтение

Для данного профиля напряжений и температуры точка лежит в определенном «поле деформации». Если значения помещают точку рядом с центром поля, вполне вероятно, что основной механизм разрушения материала, т. е. ожидаемый тип и скорость разрушения, зернограничная диффузия, пластичность, ползучесть по Набарро-Херрингу и т. д. Однако если условия напряжения и температуры помещают точку вблизи границы между двумя областями механизма деформации, то доминирующий механизм менее ясен. Вблизи границы режимов может иметь место сочетание механизмов деформирования, происходящих одновременно. Точность карт механизмов деформации зависит от количества экспериментов и расчетов, проведенных при их создании.

Для заданных напряжения и температуры скорость деформации и механизм деформации материала задаются точкой на карте. Сравнивая карты различных материалов, кристаллических структур, связей, размеров зерен и т. д., можно провести исследования свойств этих материалов при пластическом течении и получить более полное представление о деформации материалов.

Примеры

При превышении теоретической прочности материала на сдвиг все еще может возникнуть своего рода бездефектное течение, сдвигающее материал. Движение дислокаций путем скольжения (при любой температуре) или ползучести дислокаций (при высоких температурах) является типичным механизмом, обнаруживаемым при высоких напряжениях на картах деформации.

Механизмы деформации полимеров

Полимерные расплавы проявляют различные механизмы деформации при воздействии сдвиговых или растягивающих напряжений. Например, пластичность расплава полимера может увеличиться, когда стимул, например свет, вызывает фрагментацию полимерных цепей за счет разрыва связей. Этот процесс известен как разрыв цепи. ^{[ 23 ]} В низкотемпературном режиме расплава полимера (T < Tg) могут возникать трещины или полосы сдвига. Первый механизм напоминает образование трещин, но этот механизм деформации фактически включает образование фибрилл, разделенных пористыми доменами или пустотами. Последний механизм (сдвиговые полосы) предполагает образование локализованных областей пластической деформации, которые обычно возникают вблизи положения максимальной точки сдвига в расплаве полимера. Важно отметить, что образование трещин и полосатость при сдвиге представляют собой механизмы деформации, наблюдаемые в стеклообразных полимерах.

Для кристаллических полимеров механизм деформации лучше всего описывается кривой растяжения для кристаллического полимера, такого как нейлон. Поведение напряжения и деформации демонстрирует четыре характерные области. Первая область — это линейно-упругий режим, при котором деформационно-напряженное поведение упругое без пластической деформации. Характерный механизм деформации во второй области является податливым, где пластическая деформация может проявляться в виде явления типа двойникования. Третья область демонстрирует формирование перешейка, а четвертая область характеризуется резким ростом напряжений за счет вязкого течения. Кроме того, четвертая область соответствует выравниванию и удлинению основной цепи полимера из ее спирального или сложенного состояния, что в конечном итоге приводит к разрушению. ^{[ 24 ]}^{[ 25 ]}

Внешние ссылки

«Карты механизмов деформации» . Дартмутский колледж . Проверено 18 мая 2024 г.

Ссылки

^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н Пасшье, CW (1996). Микротектоника . Трау, РАД (Рудольф А.Дж.), 1944–. Берлин: Нью-Йорк. ISBN 3540587136 . OCLC 34128501 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с ^т ^в ^v ^В ^х Фоссен, Хокон (3 марта 2016 г.). Структурная геология (Второе изд.). Кембридж, Великобритания. ISBN 9781107057647 . OCLC 946008550 . {{cite book}}: CS1 maint: отсутствует местоположение издателя ( ссылка )
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Карато, Сюнъитиро (2011). Деформация земных материалов: введение в реологию твердой земли . Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1107406056 . OCLC 1101360962 .
^ Найп, Р.Дж. (январь 1989 г.). «Механизмы деформации — распознавание по природным тектонитам». Журнал структурной геологии . 11 (1–2): 127–146. Бибкод : 1989JSG....11..127K . дои : 10.1016/0191-8141(89)90039-4 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Сибсон, Р.Х. (март 1977 г.). «Разломные породы и механизмы разломов». Журнал Геологического общества . 133 (3): 191–213. Бибкод : 1977JGSoc.133..191S . дои : 10.1144/gsjgs.133.3.0191 . ISSN 0016-7649 . S2CID 131446805 .
^ Григгс, Дэвид; Хандин, Джон (март 1960 г.), «Глава 13: Наблюдения за разрушением и гипотеза землетрясений», Деформация горных пород (Симпозиум) , Мемуары Геологического общества Америки, том. 79, Геологическое общество Америки, стр. 347–364, doi : 10.1130/mem79-p347.
^ Перейти обратно: ^а ^б Энгельдер, Джеймс Т. (1974). «Катаклаз и образование разломов». Бюллетень Геологического общества Америки . 85 (10): 1515. Бибкод : 1974GSAB...85.1515E . doi : 10.1130/0016-7606(1974)85<1515:catgof>2.0.co;2 . ISSN 0016-7606 .
^ Булье, AM; Геген, Ю. (1975). «SP-милониты: происхождение некоторых милонитов в результате сверхпластического течения». Вклад в минералогию и петрологию . 50 (2): 93–104. Бибкод : 1975CoMP...50...93B . дои : 10.1007/bf00373329 . ISSN 0010-7999 . S2CID 129388677 .
^ Сибсон, Ричард Х. (2002), «29 Геология источника землетрясения в земной коре», Международный справочник по землетрясениям и инженерной сейсмологии , International Geophysical, vol. 81, Elsevier, стр. 455–473, номер документа : 10.1016/s0074-6142(02)80232-7 , ISBN. 9780124406520
^ Ямаков В.; Вольф, Д.; Филпот, СР; Мукерджи, АК; Глейтер, Х. (январь 2004 г.). «Карта механизма деформации нанокристаллических металлов методом молекулярно-динамического моделирования» . Природные материалы . 3 (1): 43–47. Бибкод : 2004NatMa...3...43Y . дои : 10.1038/nmat1035 . ISSN 1476-4660 . ПМИД 14704784 . S2CID 23163019 .
^ Кавасаки, Мегуми; Лэнгдон, Теренс Г. (14 июля 2013 г.). «Множество аспектов картирования механизмов деформации и их применение к наноструктурным материалам» . Журнал исследования материалов . 28 (13): 1827–1834. Бибкод : 2013JMatR..28.1827K . дои : 10.1557/jmr.2013.55 . ISSN 0884-2914 . S2CID 135969593 .
^ Эшби, МФ; Фрост, HJ (1982). Карты механизмов деформации: пластичность и ползучесть металлов и керамики . Оксфорд: Пергамон Пресс.
^ Эшби, Массачусетс (1983). «Механизмы деформации и разрушения» . В Хатчинсоне, JW &; Ву, Тай (ред.). Успехи прикладной механики, Том 23 . Академическая пресса. стр. 118–179. ISBN 0-12-002023-8 . Проверено 3 ноября 2009 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Эшби, МФ (1 июля 1972 г.). «Первый отчет о картах механизмов деформации». Акта Металлургика . 20 (7): 887–897. дои : 10.1016/0001-6160(72)90082-X .
^ Перейти обратно: ^а ^б Сарджент, премьер-министр (2020). «Карты механизмов деформации-Программирование» . Проверено 23 ноября 2020 г.
^ "defm-карты" . Гитхаб . Проверено 23 ноября 2020 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Фрост, HJ (1982). Карты механизма деформации: пластичность и ползучесть металлов и керамики . М. Ф. Эшби (1-е изд.). Оксфорд [Оксфордшир]: Pergamon Press. ISBN 0-08-029338-7 . OCLC 8306614 .
^ Руано, ОА; Шерби, О.Д. (1988). «О материальных уравнениях различных механизмов ползучести, управляемых диффузией» . Журнал прикладной физики . 23 (4): 625–637. doi : 10.1051/rphysap:01988002304062500 . ISSN 0035-1687 . S2CID 137406290 .
^ Шерби, О.Д.; Вертман, Дж. (1 марта 1979 г.). «Ползучесть дислокаций, контролируемая диффузией: защита» . Акта Металлургика . 27 (3): 387–400. дои : 10.1016/0001-6160(79)90031-2 . ISSN 0001-6160 .
^ Мохамед, Фаргалли А.; Гинтер, Тимоти Дж. (1 октября 1982 г.). «О природе и происхождении крипа Харпер-Дорна» . Акта Металлургика . 30 (10): 1869–1881. дои : 10.1016/0001-6160(82)90027-X . ISSN 0001-6160 .
^ Касснер, Мэн; Кумар, П.; Блюм, В. (1 июня 2007 г.). «Поползновение Харпера-Дорна» . Международный журнал пластичности . 23 (6): 980–1000. дои : 10.1016/j.ijplas.2006.10.006 . ISSN 0749-6419 .
^ Мохамед, ФА; Мурти, КЛ; Моррис, JW (1 апреля 1973 г.). «Харпер-Дорн ползает в аль, пб и сн» . Металлургические операции . 4 (4): 935–940. Бибкод : 1973MT......4..935M . дои : 10.1007/BF02645593 . ISSN 1543-1916 . S2CID 137369205 .
^ Кортни, Томас Х. (2000). Механическое поведение материалов (2-е изд.). Бостон: МакГроу Хилл. ISBN 0-07-028594-2 . OCLC 41932585 .
^ Рубин, Дж.; Эндрюс, Р.Д. (октябрь 1968 г.). «Влияние обработки растворителями на механические свойства нейлона 6» . Полимерная инженерия и наука . 8 (4): 302–309. дои : 10.1002/pen.760080410 . ISSN 0032-3888 .
^ Петерлин, А. (1 мая 1973 г.). «Механизм разрушения вытянутых ориентированных кристаллических полимеров» . Журнал макромолекулярной науки, часть B. 7 (4): 705–727. Бибкод : 1973JMSB....7..705P . дои : 10.1080/00222347308212750 . ISSN 0022-2348 .

[:0-1] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н Пасшье, CW (1996). Микротектоника . Трау, РАД (Рудольф А.Дж.), 1944–. Берлин: Нью-Йорк. ISBN 3540587136 . OCLC 34128501 .

[:1-2] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с ^т ^в ^v ^В ^х Фоссен, Хокон (3 марта 2016 г.). Структурная геология (Второе изд.). Кембридж, Великобритания. ISBN 9781107057647 . OCLC 946008550 . {{cite book}}: CS1 maint: отсутствует местоположение издателя ( ссылка )

[:2-3] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Карато, Сюнъитиро (2011). Деформация земных материалов: введение в реологию твердой земли . Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1107406056 . OCLC 1101360962 .

[4] Найп, Р.Дж. (январь 1989 г.). «Механизмы деформации — распознавание по природным тектонитам». Журнал структурной геологии . 11 (1–2): 127–146. Бибкод : 1989JSG....11..127K . дои : 10.1016/0191-8141(89)90039-4 .

[:3-5] Перейти обратно: ^а ^б Сибсон, Р.Х. (март 1977 г.). «Разломные породы и механизмы разломов». Журнал Геологического общества . 133 (3): 191–213. Бибкод : 1977JGSoc.133..191S . дои : 10.1144/gsjgs.133.3.0191 . ISSN 0016-7649 . S2CID 131446805 .

[6] Григгс, Дэвид; Хандин, Джон (март 1960 г.), «Глава 13: Наблюдения за разрушением и гипотеза землетрясений», Деформация горных пород (Симпозиум) , Мемуары Геологического общества Америки, том. 79, Геологическое общество Америки, стр. 347–364, doi : 10.1130/mem79-p347.

[:4-7] Перейти обратно: ^а ^б Энгельдер, Джеймс Т. (1974). «Катаклаз и образование разломов». Бюллетень Геологического общества Америки . 85 (10): 1515. Бибкод : 1974GSAB...85.1515E . doi : 10.1130/0016-7606(1974)85<1515:catgof>2.0.co;2 . ISSN 0016-7606 .

[:6-8] Булье, AM; Геген, Ю. (1975). «SP-милониты: происхождение некоторых милонитов в результате сверхпластического течения». Вклад в минералогию и петрологию . 50 (2): 93–104. Бибкод : 1975CoMP...50...93B . дои : 10.1007/bf00373329 . ISSN 0010-7999 . S2CID 129388677 .

[:7-9] Сибсон, Ричард Х. (2002), «29 Геология источника землетрясения в земной коре», Международный справочник по землетрясениям и инженерной сейсмологии , International Geophysical, vol. 81, Elsevier, стр. 455–473, номер документа : 10.1016/s0074-6142(02)80232-7 , ISBN. 9780124406520

[:8-10] Ямаков В.; Вольф, Д.; Филпот, СР; Мукерджи, АК; Глейтер, Х. (январь 2004 г.). «Карта механизма деформации нанокристаллических металлов методом молекулярно-динамического моделирования» . Природные материалы . 3 (1): 43–47. Бибкод : 2004NatMa...3...43Y . дои : 10.1038/nmat1035 . ISSN 1476-4660 . ПМИД 14704784 . S2CID 23163019 .

[11] Кавасаки, Мегуми; Лэнгдон, Теренс Г. (14 июля 2013 г.). «Множество аспектов картирования механизмов деформации и их применение к наноструктурным материалам» . Журнал исследования материалов . 28 (13): 1827–1834. Бибкод : 2013JMatR..28.1827K . дои : 10.1557/jmr.2013.55 . ISSN 0884-2914 . S2CID 135969593 .

[MFAHF-12] Эшби, МФ; Фрост, HJ (1982). Карты механизмов деформации: пластичность и ползучесть металлов и керамики . Оксфорд: Пергамон Пресс.

[Mike-13] Эшби, Массачусетс (1983). «Механизмы деформации и разрушения» . В Хатчинсоне, JW &; Ву, Тай (ред.). Успехи прикладной механики, Том 23 . Академическая пресса. стр. 118–179. ISBN 0-12-002023-8 . Проверено 3 ноября 2009 г.

[Ashby-14] Перейти обратно: ^а ^б ^с Эшби, МФ (1 июля 1972 г.). «Первый отчет о картах механизмов деформации». Акта Металлургика . 20 (7): 887–897. дои : 10.1016/0001-6160(72)90082-X .

[DFMAP2020-15] Перейти обратно: ^а ^б Сарджент, премьер-министр (2020). «Карты механизмов деформации-Программирование» . Проверено 23 ноября 2020 г.

[GitHub-16] "defm-карты" . Гитхаб . Проверено 23 ноября 2020 г.

[:5-17] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Фрост, HJ (1982). Карты механизма деформации: пластичность и ползучесть металлов и керамики . М. Ф. Эшби (1-е изд.). Оксфорд [Оксфордшир]: Pergamon Press. ISBN 0-08-029338-7 . OCLC 8306614 .

[18] Руано, ОА; Шерби, О.Д. (1988). «О материальных уравнениях различных механизмов ползучести, управляемых диффузией» . Журнал прикладной физики . 23 (4): 625–637. doi : 10.1051/rphysap:01988002304062500 . ISSN 0035-1687 . S2CID 137406290 .

[19] Шерби, О.Д.; Вертман, Дж. (1 марта 1979 г.). «Ползучесть дислокаций, контролируемая диффузией: защита» . Акта Металлургика . 27 (3): 387–400. дои : 10.1016/0001-6160(79)90031-2 . ISSN 0001-6160 .

[20] Мохамед, Фаргалли А.; Гинтер, Тимоти Дж. (1 октября 1982 г.). «О природе и происхождении крипа Харпер-Дорна» . Акта Металлургика . 30 (10): 1869–1881. дои : 10.1016/0001-6160(82)90027-X . ISSN 0001-6160 .

[21] Касснер, Мэн; Кумар, П.; Блюм, В. (1 июня 2007 г.). «Поползновение Харпера-Дорна» . Международный журнал пластичности . 23 (6): 980–1000. дои : 10.1016/j.ijplas.2006.10.006 . ISSN 0749-6419 .

[22] Мохамед, ФА; Мурти, КЛ; Моррис, JW (1 апреля 1973 г.). «Харпер-Дорн ползает в аль, пб и сн» . Металлургические операции . 4 (4): 935–940. Бибкод : 1973MT......4..935M . дои : 10.1007/BF02645593 . ISSN 1543-1916 . S2CID 137369205 .

[23] Кортни, Томас Х. (2000). Механическое поведение материалов (2-е изд.). Бостон: МакГроу Хилл. ISBN 0-07-028594-2 . OCLC 41932585 .

[24] Рубин, Дж.; Эндрюс, Р.Д. (октябрь 1968 г.). «Влияние обработки растворителями на механические свойства нейлона 6» . Полимерная инженерия и наука . 8 (4): 302–309. дои : 10.1002/pen.760080410 . ISSN 0032-3888 .

[25] Петерлин, А. (1 мая 1973 г.). «Механизм разрушения вытянутых ориентированных кристаллических полимеров» . Журнал макромолекулярной науки, часть B. 7 (4): 705–727. Бибкод : 1973JMSB....7..705P . дои : 10.1080/00222347308212750 . ISSN 0022-2348 .

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ 16 ]

[ 17 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

v т и Структурная геология
Основная теория	Механизм деформации Эллипсоид напряжений Ламе Теория Мора – Кулона круг Мора Давление вскрыши Рок-механика Напряжение Деформационное разделение Стресс Поле напряжений Напряжение
Соглашения об измерениях	Компас Брантона Инклинометр Ортографическая проекция Грабли Стереографическая проекция Удар и падение
Крупномасштабная тектоника	Аккреционный клин Иммигрант Автохтон Задуговой бассейн Континентальное столкновение Сходящаяся граница Отряд Расходящаяся граница Тектоника растяжения Блок неисправности Окно Складной и упорный ремень Складные горы Бассейн Форленд Грабен Полуграбен Лошадь Горст Хорст и Грабен Внутридуговой бассейн Инверсия Камни Список взаимодействий тектонических плит Смешивать Горное образование Напе Обдукция Орогенез Пассивная маржа Тектоника плит Раздвижная раковина Рифтовая долина Рифт Седло Сдвиговая тектоника Структурный бассейн Шовный материал Синеклиза Террейн Толстокожая деформация Тонкостенная деформация Надвиговая тектоника
Разрыв	Столбчатая расшивка Это делает Отшелушивание суставов Трещина Соединение вена
Ошибка	Катаклазит Катакластическая порода Ошибка отделения Беспокойство Механика неисправностей Уступ разлома Трассировка неисправности Ошибка тяги Трансферная зона Преобразовать ошибку
Слоистость и линейность	Расщепление Уплотнение Кренуляция Делимость Косое слоение Решение под давлением Микроструктура породы Сликенсайд Стилолит Тектоническая фаза Тектонит
Складной	Антиклиналь Шеврон Отделение складки Купол гомоклин моноклиналь Синклиналь Вергентность
Будинаж	Компетентность
Кинематический анализ	3D-эволюция складок Палеострессовая инверсия Палеостресс Восстановление раздела
Зона сдвига	Милонит Чистый сдвиг сдвиг
Категория