✖


Jump to content

Электронно-лучевая литография

Пример установки электронно-лучевой литографии.

Электронно-лучевая литография (часто сокращенно называемая электронно-лучевой литографией или EBL ) — это практика сканирования сфокусированного луча электронов для рисования нестандартных форм на поверхности, покрытой электроно-чувствительной пленкой, называемой резистом ( экспонированием). [1] Электронный луч изменяет растворимость резиста, позволяя избирательно удалять экспонированные или неэкспонированные области резиста путем погружения его в растворитель (проявитель). Целью, как и в случае с фотолитографией , является создание в резисте очень маленьких структур, которые впоследствии можно перенести на материал подложки, часто путем травления .

менее 10 нм Основное преимущество электронно-лучевой литографии заключается в том, что она позволяет создавать индивидуальные узоры (прямой записи) с разрешением . Эта форма безмасочной литографии имеет высокое разрешение, но низкую производительность, что ограничивает ее использование изготовлением фотомасок , мелкосерийным производством полупроводниковых устройств , а также исследованиями и разработками .

Системы

[ редактировать ]

Системы электронно-лучевой литографии, используемые в коммерческих приложениях, представляют собой специализированные системы электронной лучевой записи, которые очень дороги (> 1 миллион долларов США). Для исследовательских целей очень часто электронный микроскоп преобразуют в систему электронно-лучевой литографии с использованием относительно недорогих аксессуаров (< 100 тысяч долларов США). Такие преобразованные системы обеспечивают ширину линий ~ 20 нм, по крайней мере, с 1990 года, в то время как современные специализированные системы обеспечивают ширину линий порядка 10 нм или меньше.

Системы электронно-лучевой литографии можно классифицировать как по форме луча, так и по стратегии отклонения луча. В более старых системах использовались лучи гауссовой формы, которые сканировали эти лучи в растровом режиме. В новых системах используются профилированные лучи, которые можно отклонять в различные положения в поле письма (также известное как векторное сканирование ).

Источники электронов

[ редактировать ]

В системах более низкого разрешения могут использоваться термоэмиссионные источники (катод), которые обычно изготавливаются из гексаборида лантана . Однако системы с требованиями более высокого разрешения должны использовать источники автоэлектронной эмиссии , такие как нагретый W/ZrO 2 для меньшего разброса энергии и повышения яркости. Источники теплового поля предпочтительнее источников холодного излучения, несмотря на немного больший размер луча первых, поскольку они обеспечивают лучшую стабильность в течение типичного времени записи, составляющего несколько часов.

Линзы

[ редактировать ]

Можно использовать как электростатические, так и магнитные линзы. Однако электростатические линзы имеют больше аберраций и поэтому не используются для точной фокусировки. В настоящее время существует [ когда? ] нет механизма для изготовления ахроматических линз электронного луча, поэтому для наилучшей фокусировки необходима чрезвычайно узкая дисперсия энергии электронного луча. [ нужна ссылка ] [ нужно обновить ]

Этап, сшивание и выравнивание

[ редактировать ]
Полевая вышивка. Сшивание — это проблема критически важных объектов, пересекающих границу поля (красная пунктирная линия).

Обычно для очень малых отклонений луча используются электростатические «линзы» отклонения; большие отклонения луча требуют электромагнитного сканирования. Из-за неточности и конечного числа шагов в сетке экспонирования поле записи составляет порядка 100 микрометров – 1 мм. Более крупные узоры требуют сценических движений. Точный этап имеет решающее значение для сшивания (размещения полей письма точно друг против друга) и наложения рисунка (совмещения рисунка с ранее выполненным).

Время записи электронного луча

[ редактировать ]

Минимальное время облучения заданной площади для заданной дозы определяется по следующей формуле: [2]

где время экспонирования объекта (можно разделить на время экспонирования/размер шага), ток пучка, это доза и это открытая область.

Например, если предположить, что площадь воздействия составляет 1 см. 2 , доза 10 −3 кулоны /см 2 , а ток пучка 10 −9 ампер , результирующее минимальное время записи будет 10 6 секунд (около 12 дней). Это минимальное время записи не включает время перемещения столика вперед и назад, а также время гашения луча (блокировки пластины во время отклонения), а также время для других возможных корректировок и корректировок луча в середине. письма. Для покрытия 700 см 2 площади поверхности кремниевой пластины диаметром 300 мм минимальное время записи увеличится до 7*10 8 секунды, около 22 лет. Это примерно в 10 миллионов раз медленнее, чем современные инструменты оптической литографии. Понятно, что пропускная способность является серьезным ограничением для электронно-лучевой литографии, особенно при написании плотных рисунков на большой площади.

Электронно-лучевая литография не подходит для крупносерийного производства из-за ограниченной производительности. Меньшее поле записи электронным лучом приводит к очень медленному созданию рисунка по сравнению с фотолитографией (нынешним стандартом), поскольку для формирования окончательной площади рисунка необходимо сканировать большее количество полей экспозиции (≤ мм). 2 для электронного луча по сравнению с ≥40 мм 2 для проекционного сканера оптической маски). Сцена перемещается между сканированиями поля. Поле электронного луча настолько мало, что требуется растровое или змеевидное движение предметного столика, например, для формирования изображения на площади 26 x 33 мм, тогда как в фотолитографическом сканере будет достаточно только одномерное движение щелевого поля размером 26 x 2 мм. необходимый.

оптической безмасочной литографии. В настоящее время инструмент [3] намного быстрее, чем инструмент с электронным лучом, используемый с тем же разрешением для создания рисунка фотомаски.

Шум выстрела

[ редактировать ]

По мере уменьшения размеров элементов число падающих электронов при фиксированной дозе также уменьшается. Как только это число достигает ~10 000, эффекты дробового шума становятся преобладающими, что приводит к существенному изменению естественной дозы в пределах большой популяции объектов. С каждым последующим технологическим узлом, поскольку площадь объекта уменьшается вдвое, минимальная доза должна удваиваться, чтобы поддерживать тот же уровень шума. Следовательно, производительность инструмента будет уменьшаться вдвое с каждым последующим узлом процесса.

диаметр элемента (нм) минимальная доза при ошибке дозы 5% один на миллион (мкКл/см 2 )
40 127
28 260
20 509
14 1039
10 2037
7 4158

Примечание. 1 часть на миллион популяции отличается примерно на 5 стандартных отклонений от средней дозы.

Ссылка: SPIE Proc. 8683-36 (2013)

Дробовой шум является важным фактором даже при изготовлении масок. Например, в коммерческой маске, устойчивой к электронному лучу, такой как FEP-171, будут использоваться дозы менее 10 мкКл/см. 2 , [4] [5] тогда как это приводит к заметному дробовому шуму для целевого критического размера (CD) даже порядка ~ 200 нм на маске. [6] [7] Изменение CD может составлять порядка 15–20% для функций размером менее 20 нм. [8] [9]

Дефекты электронно-лучевой литографии

[ редактировать ]

Несмотря на высокое разрешение электронно-лучевой литографии, пользователи часто не учитывают возникновение дефектов при электронно-лучевой литографии. Дефекты можно разделить на две категории: дефекты, связанные с данными, и физические дефекты.

Дефекты, связанные с данными, можно разделить на две подкатегории. Ошибки гашения или отклонения возникают, когда электронный луч не отклоняется должным образом, как предполагалось, тогда как ошибки формирования возникают в системах пучков переменной формы, когда на образец проецируется неправильная форма. Эти ошибки могут возникать либо из-за аппаратного обеспечения электронно-оптического управления, либо из-за записанных на пленку входных данных. Как и следовало ожидать, файлы данных большего размера более подвержены дефектам, связанным с данными.

Физические дефекты более разнообразны и могут включать заряд образца (отрицательный или положительный), ошибки расчета обратного рассеяния, ошибки дозы, запотевание (отражение обратно рассеянных электронов на большие расстояния), выделение газа, загрязнение, дрейф луча и частицы. Поскольку время записи при электронно-лучевой литографии может легко превысить сутки, более вероятно возникновение «случайных» дефектов. И здесь файлы данных большего размера могут представлять больше возможностей для возникновения дефектов.

Дефекты фотошаблона в основном возникают во время электронно-лучевой литографии, используемой для определения рисунка.

Выделение энергии электронов в веществе

[ редактировать ]
Траектории электронов в резисте: падающий электрон (красный) производит вторичные электроны (синий). Иногда падающий электрон может сам рассеяться обратно, как показано здесь, и покинуть поверхность резиста (желтый цвет).

Первичные электроны падающего пучка теряют энергию при попадании в материал из-за неупругого рассеяния или столкновений с другими электронами. При таком столкновении передача импульса от налетающего электрона атомному электрону может быть выражена как [10] , где b — расстояние наибольшего сближения между электронами, а v — скорость падающего электрона. Энергия, передаваемая при столкновении, определяется выражением , где m — масса электрона, а E — энергия падающего электрона, определяемая выражением . Интегрируя по всем значениям T между наименьшей энергией связи E 0 и падающей энергией, можно получить результат, что полное сечение столкновения обратно пропорционально падающей энергии. , и пропорциональна 1/E 0 – 1/E . Обычно E >> E 0 , поэтому результат по существу обратно пропорционален энергии связи.

Используя тот же метод интегрирования, но в диапазоне от 2E 0 до E , путем сравнения сечений получается, что половина неупругих столкновений падающих электронов производит электроны с кинетической энергией, большей, чем E 0 . Эти вторичные электроны способны разрывать связи (с энергией связи E 0 ) на некотором расстоянии от первоначального столкновения. Кроме того, они могут генерировать дополнительные электроны с более низкой энергией, что приводит к электронному каскаду . Следовательно, важно признать существенный вклад вторичных электронов в распространение энерговыделения.

В общем случае для молекулы AB: [11]

и − + АВ → АВ − → А + Б −

Эта реакция, также известная как «присоединение электрона» или «диссоциативное присоединение электрона», скорее всего, произойдет после того, как электрон существенно замедлился до полной остановки, поскольку в этот момент его легче всего захватить. Сечение присоединения электрона обратно пропорционально энергии электрона при высоких энергиях, но приближается к максимально предельному значению при нулевой энергии. [12] С другой стороны, уже известно, что длина свободного пробега при самых низких энергиях (от нескольких эВ или меньше, когда диссоциативное присоединение существенно) значительно превышает 10 нм. [13] [14] тем самым ограничивая возможность последовательного достижения разрешения в этом масштабе.

Разрешение

[ редактировать ]
Миграция электронов низкой энергии. Расстояние (r), пройденное электроном низкой энергии, влияет на разрешение и может составлять как минимум несколько нанометров.

Благодаря современной электронной оптике ширина электронного луча обычно может снижаться до нескольких нанометров. Это ограничивается главным образом аберрациями и пространственным зарядом . Однако предел разрешения объекта определяется не размером луча, а рассеянием вперед (или эффективным расширением луча) в резисте , тогда как предел разрешения по шагу определяется перемещением вторичных электронов в резисте . [15] [16] Эта точка зрения была подтверждена демонстрацией двойного рисунка в 2007 году с использованием электронно-лучевой литографии при изготовлении зональных пластин с полушагом 15 нм. [17] Хотя элемент размером 15 нм был разрешен, шаг 30 нм все еще был затруднен из-за рассеяния вторичных электронов на соседнем элементе. Использование двойного рисунка позволило сделать расстояние между элементами достаточно широким, чтобы значительно уменьшить рассеяние вторичных электронов.

Рассеяние вперед можно уменьшить, используя электроны с более высокой энергией или более тонкий резист, но генерация вторичных электронов неизбежна. Сейчас признано, что в изоляционных материалах, таких как ПММА , электроны низкой энергии могут перемещаться на довольно большие расстояния (возможно несколько нм). Это связано с тем, что ниже потенциала ионизации единственный механизм потери энергии происходит в основном за счет фононов и поляронов . Хотя последний в основном представляет собой эффект ионной решетки, [18] Прыжки поляронов могут достигать 20 нм. [19] Расстояние перемещения вторичных электронов не является фундаментально полученной физической величиной, а является статистическим параметром, который часто определяется на основе многих экспериментов или моделирования Монте-Карло до значений < 1 эВ. Это необходимо, поскольку пик энергетического распределения вторичных электронов значительно ниже 10 эВ. [20] Следовательно, предел разрешения обычно не указывается как четко фиксированное число, как в случае системы, ограниченной оптической дифракцией. [15] Повторяемость и контроль на практическом пределе разрешения часто требуют рассмотрения, не связанного с формированием изображения, например, сопротивление проявлению и межмолекулярные силы.

Исследование Колледжа наномасштабной науки и техники (CNSE), представленное на семинаре EUVL в 2013 году, показало, что, как показатель размытия электронов, электроны с энергией 50–100 эВ легко проникают за пределы толщины резиста, превышающего 10 нм, в ПММА или коммерческий резист. Кроме того, возможен разряд при пробое диэлектрика. [21] Более поздние исследования показали, что резист толщиной 20 нм может быть проникнут электронами низкой энергии (достаточной дозы), а электронно-лучевая литография с полушагом менее 20 нм уже требовала двойного нанесения рисунка. [22] [23]

По состоянию на 2022 год современный электронный многолучевой записывающий устройство достигнет разрешения около 20 нм. [24] [25]

Рассеяние

[ редактировать ]

Помимо создания вторичных электронов, первичные электроны падающего луча с энергией, достаточной для проникновения в резист, могут многократно рассеиваться на большие расстояния от нижележащих пленок и/или подложки. Это приводит к облучению участков, находящихся на значительном расстоянии от желаемого места воздействия. Для более толстых резистов, по мере продвижения первичных электронов вперед, у них появляется все больше возможностей рассеиваться вбок от места, определенного лучом. Это рассеяние называется рассеянием вперед . Иногда первичные электроны рассеиваются на углы, превышающие 90 градусов, т. е. больше не продвигаются дальше в резист. Эти электроны называются электронами обратного рассеяния и оказывают тот же эффект, что и дальняя вспышка в оптических проекционных системах. Достаточно большая доза обратно рассеянных электронов может привести к полному обнажению резиста на площади, намного большей, чем определяется пятном луча.

Эффект близости

[ редактировать ]

Наименьшие элементы, полученные с помощью электронно-лучевой литографии, обычно представляют собой изолированные элементы, поскольку вложенные элементы усугубляют эффект близости , в результате чего электроны от воздействия соседней области переходят на экспонирование текущего написанного элемента, эффективно увеличивая его изображение и уменьшая его. контраст, т. е. разница между максимальной и минимальной интенсивностью. Следовательно, разрешение вложенных функций сложнее контролировать. Для большинства резистов трудно превысить 25 нм линий и пробелов, и был найден предел в 20 нм линий и пробелов. [26] В действительности же дальность рассеяния вторичных электронов весьма далека, иногда превышая 100 нм. [27] но становится очень значительным ниже 30 нм. [28]

Эффект близости также проявляется в том, что вторичные электроны покидают верхнюю поверхность резиста, а затем возвращаются на расстояние в несколько десятков нанометров. [29]

Эффекты близости (из-за рассеяния электронов) можно устранить, решив обратную задачу и вычислив функцию воздействия E(x,y), которая приводит к распределению дозы, максимально близкому к желаемой дозе D(x,y) при свертке по распределения рассеяния формуле функция распространения точки PSF(x,y) . Однако следует помнить, что ошибка в применяемой дозе (например, из-за дробового шума) приведет к сбою коррекции эффекта близости.

Зарядка

[ редактировать ]

Поскольку электроны являются заряженными частицами, они имеют тенденцию заряжать подложку отрицательно, если не могут быстро получить доступ к пути к земле. При падении пучка высокой энергии на кремниевую пластину практически все электроны останавливаются в пластине, где они могут пройти путь к земле. Однако в кварцевой подложке, такой как фотомаска , внедренным электронам потребуется гораздо больше времени, чтобы добраться до земли. Часто отрицательный заряд, приобретенный подложкой, может быть компенсирован или даже превышен положительным зарядом на поверхности за счет вторичной эмиссии электронов в вакуум. Наличие тонкого проводящего слоя над или под резистом обычно имеет ограниченное применение для электронных пучков высокой энергии (50 кэВ и более), поскольку большая часть электронов проходит через слой в подложку. Слой рассеивания заряда обычно полезен только при напряжении около 10 кэВ или ниже, поскольку резист тоньше, и большинство электронов либо останавливаются в резисте, либо вблизи проводящего слоя. Однако они имеют ограниченное применение из-за высокого поверхностного сопротивления, что может привести к неэффективному заземлению.

Диапазон низкоэнергетических вторичных электронов (самый крупный компонент популяции свободных электронов в системе резист-подложка), которые могут способствовать заряду, не является фиксированным числом, а может варьироваться от 0 до 50 нм (см. раздел « Новые рубежи») . и экстремальная ультрафиолетовая литография ). Следовательно, заряд резиста-подложки не повторяется, и его трудно последовательно компенсировать. Отрицательный заряд отклоняет электронный луч от заряженной области, а положительный заряд отклоняет электронный луч к заряженной области.

Производительность электронно-лучевого сопротивления

[ редактировать ]

Поскольку эффективность расщепления обычно на порядок превышает эффективность сшивки, большинство полимеров, используемых для электронно-лучевой литографии положительного тона, также сшиваются (и, следовательно, приобретают отрицательный тон) в дозах, на порядок превышающих дозы, используемые для вызвать разрыв полимера для воздействия положительного тона. В случае ПММА воздействие электронов при температуре более 1000 мкКл/см 2 градационная кривая соответствует кривой «нормального» положительного процесса. Выше 2000 мкКл/см 2 преобладает процесс рекомбинантной сшивки, и примерно при 7000 мкКл/см 2 слой полностью сшит, что делает его более нерастворимым, чем неэкспонированный исходный слой. Если необходимо использовать отрицательные структуры ПММА, требуется более сильный проявитель, чем для положительного процесса. [30] Столь значительное увеличение дозы может потребоваться во избежание эффектов дробового шума. [31] [32] [33]

Исследование, проведенное в Военно-морской исследовательской лаборатории [34] показали, что электроны низкой энергии (10–50 эВ) способны повредить пленки ПММА толщиной ~ 30 нм. Ущерб проявился в утрате материала.

  • Для популярного электронно-лучевого резиста ZEP-520 найден предел шагового разрешения 60 нм (линии и пробелы 30 нм), не зависящий от толщины и энергии пучка. [35]
  • Разрешение 20 нм также было продемонстрировано с использованием электронного луча 3 нм с энергией 100 кэВ и резиста из ПММА. [36] Неэкспонированные промежутки в 20 нм между экспонированными линиями свидетельствуют о непреднамеренном воздействии вторичных электронов.
  • Водородный силсесквиоксан (HSQ) представляет собой резист отрицательного тона, который способен формировать изолированные линии шириной 2 нм и периодические массивы точек 10 нм (шаг 10 нм) в очень тонких слоях. [37] Сам HSQ похож на пористый гидрогенизированный SiO 2 . Его можно использовать для травления кремния, но не диоксида кремния или других подобных диэлектриков.

В 2018 году был разработан тиол-еновый резист с нативными реакционноспособными поверхностными группами, что позволяет напрямую функционализировать поверхность резиста биомолекулами. [38]

Новые рубежи

[ редактировать ]

Чтобы обойти генерацию вторичных электронов, необходимо будет использовать электроны низкой энергии в качестве первичного излучения для воздействия на сопротивление. В идеале эти электроны должны иметь энергию порядка нескольких эВ , чтобы обнажить резист без образования вторичных электронов, поскольку они не будут иметь достаточной избыточной энергии. Такое воздействие было продемонстрировано с использованием сканирующего туннельного микроскопа в качестве источника электронного пучка. [39] Данные показывают, что электроны с энергией всего 12 эВ могут проникать через полимерный резист толщиной 50 нм. Недостатком использования электронов низкой энергии является то, что трудно предотвратить распространение электронного луча в резисте. [40] Электронно-оптические системы низкой энергии также сложно разработать для обеспечения высокого разрешения. [41] Кулоновское межэлектронное отталкивание всегда становится более сильным при более низкой энергии электронов.

Сканирующая зондовая литография. Сканирующий зонд можно использовать для литографии низкоэнергетическими электронными лучами, обеспечивая разрешение менее 100 нм, определяемое дозой низкоэнергетических электронов.

Другой альтернативой электронно-лучевой литографии является использование чрезвычайно высоких энергий электронов (не менее 100 кэВ) для «сверления» или распыления материала. Это явление часто наблюдалось в просвечивающей электронной микроскопии . [42] Однако это очень неэффективный процесс из-за неэффективной передачи импульса от электронного луча к материалу. В результате это медленный процесс, требующий гораздо большего времени экспозиции, чем обычная электронно-лучевая литография. Кроме того, лучи высокой энергии всегда вызывают беспокойство по поводу повреждения подложки.

Интерференционная литография с использованием электронных лучей — еще один возможный путь создания массивов с периодами нанометрового масштаба. Ключевым преимуществом использования электронов перед фотонами в интерферометрии является гораздо более короткая длина волны при той же энергии.

Несмотря на различные сложности и тонкости электронно-лучевой литографии при разных энергиях, она остается наиболее практичным способом сконцентрировать большую часть энергии на минимальной площади.

Был значительный интерес к разработке подходов к литографии с использованием нескольких электронных лучей с целью увеличения производительности. Эта работа была поддержана SEMATECH и начинающими компаниями, такими как Multibeam Corporation , [43] картограф [44] и ИМС. [45] IMS Nanofabrication коммерциализировала многолучевой маскиратор и начала его внедрение в 2016 году. [46]

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ МакКорд, Массачусетс; Рукс, MJ (2000). «2. Электронно-лучевая литография» . Микролитография . Справочник SPIE по микролитографии, микрообработке и микропроизводству. Том. 1. Архивировано из оригинала 19 августа 2019 г. Проверено 4 января 2007 г.
  2. ^ Паркер, Северо-Запад; и др. (2000). Добиш, Элизабет А. (ред.). «Высокопроизводительная система электронно-лучевой литографии прямой записи NGL». Учеб. ШПИОН . Новые литографические технологии IV. 3997 : 713. Бибкод : 2000SPIE.3997..713P . дои : 10.1117/12.390042 . S2CID   109415718 .
  3. ^ Более быстрое и дешевое создание рисунка фотомаски 65 нм и 45 нм. [ мертвая ссылка ]
  4. ^ Кемпселл, ML; Хендрикс, Э.; Тричков, А.; Сакадзири, К.; Ясуи, К.; Ёситаке, С.; Граник Ю.; Ванденберге, Г.; Смит, BW (2009). «Обратная литография для контактных отверстий в узлах 45 нм при числовой апертуре 1,35». Журнал микро/нанолитографии, MEMS и MOEMS . 8 (4): 043001. дои : 10.1117/1.3263702 .
  5. ^ Сунаоши, Х.; Тачикава, Ю.; Хигураши, Х.; Иидзима, Т.; Сузуки, Дж.; Камикубо, Т.; Отоши, К.; Анз, Х.; Кацумата, Т.; Накаямада, Н.; Хара, С.; Тамамуси, С.; Огава, Ю. (2006). «EBM-5000: писатель электронно-лучевой маски для узла 45 нм». Фотомаска и технология литографических масок нового поколения XIII . Слушания SPIE. Том. 6283. с. 628306. дои : 10.1117/12.681732 .
  6. ^ Угаджин, К.; Сайто, М.; Суэнага, М.; Хигаки, Т.; Нишино, Х.; Ватанабэ, Х.; Икенага, О. (2007). «Локальная точность компакт-диска 1 нм для фотомаски с узлом 45 нм с низкой чувствительностью CAR для записи электронного луча». Фотошаблоны и технология литографических масок нового поколения XIV . Слушания SPIE. Том. 6607. стр. 90–97.
  7. ^ Чен, Фредерик; Чен, Вэй-Су; Цай, Минг-Джинн; Ку, Цзы-Кун (2013). «Маска модуляции наклона профиля боковой стенки (SPIMM): модификация маски с ослабленным фазовым сдвигом для создания двойного и множественного рисунка с однократной экспозицией». Оптическая микролитография XXVI . Слушания SPIE. Том. 8683. с. 868311. дои : 10.1117/12.2008886 .
  8. ^ Значение функций рассеяния точки со стохастическим поведением в электронно-лучевой литографии
  9. ^ Ичимура, Кодзи; Ёсида, Кодзи; Чо, Хидеки; Хикичи, Рюго; Курихара, Масааки (2022). «Характеристики шаблонов с мелкими характерными отверстиями для литографии наноимпринтов размером до 2 нм и выше». Технология фотомаски . Слушания SPIE. Том. 12293. стр. 122930F. дои : 10.1117/12.2643250 .
  10. ^ Л. Фельдман; Дж. Майер (1986). Основы анализа поверхности и тонких пленок . Том. 54. Северная Голландия. стр. 130–133. ISBN  978-0-444-00989-0 .
  11. ^ Мейсон, Найджел Дж; Дюжарден, Ж; Гербер, Г; Джантурко, Ф; Маерк, Т.Д. (январь 2008 г.). «EURONanochem – химический контроль на наноуровне» . Словенское исследовательское агентство . Европейский космический фонд. Архивировано из оригинала 20 июля 2011 г.
  12. ^ Стоффельс, Э; Стоффельс, WW; Кроезен, GMW (2001). «Плазмохимия и поверхностные процессы отрицательных ионов». Плазменные источники Наука и техника . 10 (2): 311. Бибкод : 2001ПССТ...10..311С . CiteSeerX   10.1.1.195.9811 . дои : 10.1088/0963-0252/10/2/321 . S2CID   250916447 .
  13. ^ Сих, член парламента; Денч, Вашингтон (1979). «Количественная электронная спектроскопия поверхностей: стандартная база данных по неупругим средним пробегам электронов в твердых телах». Анализ поверхности и интерфейса . 1 : 2. дои : 10.1002/sia.740010103 .
  14. ^ Танума, С.; Пауэлл, CJ; Пенн, ДР (1994). «Расчеты неупругих сред свободного пробега электронов. V. Данные для 14 органических соединений в диапазоне 50–2000 эВ» . Анализ поверхности и интерфейса . 21 (3): 165. дои : 10.1002/sia.740210302 .
  15. ^ Jump up to: а б Броерс, АН; и др. (1996). «Электронно-лучевая литография. Пределы разрешения». Микроэлектронная инженерия . 32 (1–4): 131–142. дои : 10.1016/0167-9317(95)00368-1 .
  16. ^ К.В. Ли (2009). «Генерация вторичных электронов в твердых телах, облученных электронным лучом: пределы разрешения нанолитографии» . Дж. Корейская физика. Соц . 55 (4): 1720. Бибкод : 2009JKPS...55.1720L . дои : 10.3938/jkps.55.1720 . Архивировано из оригинала 22 июля 2011 г.
  17. ^ Отдел новостей SPIE: Двойная экспозиция позволяет получить плотную дифракционную оптику высокого разрешения . Шпи.орг (03.11.2009). Проверено 27 августа 2011 г.
  18. ^ Дапор, М.; и др. (2010). «Моделирование Монте-Карло в низкоэнергетической области вторичной электронной эмиссии полиметилметакрилата для сканирующей электронной микроскопии критического размера». Дж. Микро/Нанолит. МЭМС МОЭМС . 9 (2): 023001. дои : 10.1117/1.3373517 .
  19. ^ П.Т. Хендерсон; и др. (1999). «Перенос заряда на большие расстояния в дуплексной ДНК: поляроноподобный механизм прыжков с помощью фононов» . Учеб. Натл. акад. наук. США . 96 (15): 8353–8358. Бибкод : 1999PNAS...96.8353H . дои : 10.1073/pnas.96.15.8353 . ПМК   17521 . ПМИД   10411879 .
  20. ^ Х. Зейлер (1983). «Вторичная электронная эмиссия в сканирующем электронном микроскопе». Дж. Прил. Физ . 54 (11): Р1–Р18. Бибкод : 1983JAP....54R...1S . дои : 10.1063/1.332840 .
  21. ^ Денбо, Г.; Торок, Дж.; Дель Ре, Р.; Хербол, Х.; Дас, С.; Бочарова И.; Паолуччи, А.; Окола, Ле; Вентрис-младший, К.; Лифшин Е.; Брейнард, РЛ (2013). «Измерение роли вторичных электронов при воздействии сопротивления EUV» (PDF) . Международный семинар по EUV-литографии .
  22. ^ Сложности пределов разрешения продвинутой литографии
  23. ^ Пределы разрешения
  24. ^ Чен, Фредерик (2023). Влияние электронного размытия на электронный луч и EUV-литография .
  25. ^ Чандрамули, М.; Лю, Б.; Альберти, З.; Аббуд, Ф.; Хохляйтнер, Г.; Врочевский, В.; Кун, С.; Кляйн, К.; Платцгуммер, Э. (2022). «Требования к многолучевой маске для расширенного формирования EUV-изображений». Технология фотомаски . Слушания SPIE. Том. 12293. стр. 122930О. дои : 10.1117/12.2645895 .
  26. ^ Дж. А. Лиддл; и др. (2003). «Требования к сопротивлению и ограничения для наномасштабного формирования рисунка электронного пучка» . Матер. Рез. Соц. Симп. Проц . 739 (19): 19–30. [ постоянная мертвая ссылка ]
  27. ^ Ивин, В. (2002). «Включение вторичных электронов и тормозного рентгеновского излучения в модель резиста электронного пучка». Микроэлектронная инженерия . 61–62: 343. doi : 10.1016/S0167-9317(02)00531-2 .
  28. ^ Ямадзаки, Кендзи; Курихара, Кендзи; Ямагучи, Тору; Намацу, Хидео; Нагасе, Масао (1997). «Новый эффект близости, включая развитие сопротивления в зависимости от рисунка в электронно-лучевой нанолитографии». Японский журнал прикладной физики . 36 (12B): 7552. Бибкод : 1997JaJAP..36.7552Y . дои : 10.1143/JJAP.36.7552 . S2CID   250783039 .
  29. ^ Рено, Р; Аттард, К; Ганашо, JP; Бартоломе, С; Дубус, А (1998). «Влияние на выход вторичных электронов пространственного заряда, индуцированного в изолирующей мишени электронным лучом». Физический журнал: конденсированное вещество . 10 (26): 5821. Бибкод : 1998JPCM...10.5821R . дои : 10.1088/0953-8984/26.10.010 . S2CID   250739239 .
  30. ^ Дж. Н. Хелберт и др., Макромолекулы , том. 11, 1104 (1978).
  31. ^ Виланд, М.; де Бур, Г.; тен Берге, Г.; Джагер, Р.; ван де Пеут, Т.; Пейстер, Дж.; Слот, Э.; Стинбринк, С.; Типен, Т.; ван Вин, AHV; Камфербек, Би Джей (2009). «MAPPER: высокопроизводительная безмасочная литография». Альтернативные литографические технологии . Слушания SPIE. Полный. 7271. стр. 72710О. дои : 10.1117/12.814025 .
  32. ^ Чен, Фредерик; Чен, Вэй-Су; Цай, Минг-Джинн; Ку, Цзы-Кун (2012). «Экспонирование дополнительной полярности для экономичной линейной резки при литографии с несколькими рисунками». Оптическая микролитография XXV . Слушания SPIE. Том. 8326. стр. 83262Л. дои : 10.1117/12.912800 .
  33. ^ Круит, П.; Стинбринк, С.; Джагер, Р.; Виланд, М. (2004). «Оптимальная доза дробового шума ограничивает однородность компакт-диска в электронно-лучевой литографии». Журнал вакуумной науки и технологий B. 22 (6): 2948–55. Бибкод : 2004JVSTB..22.2948K . дои : 10.1116/1.1821577 .
  34. ^ Бермудес, В.М. (1999). «Воздействие низкоэнергетического электронного пучка на пленки резиста из полиметилметакрилата». Журнал вакуумной науки и техники Б. 17 (6): 2512. Бибкод : 1999JVSTB..17.2512B . дои : 10.1116/1.591134 .
  35. ^ Х. Ян и др. , Труды 1-го IEEE Intl. Конф. «Нано/микроинженерные и молекулярные системы», стр. 391–394 (2006).
  36. ^ Камминг, DRS; Томс, С.; Бомонт, СП; Уивер, JMR (1996). «Изготовление проводов толщиной 3 нм с использованием электронно-лучевой литографии с энергией 100 кэВ и резиста из полиметилметакрилата». Письма по прикладной физике . 68 (3): 322. Бибкод : 1996ApPhL..68..322C . дои : 10.1063/1.116073 .
  37. ^ Манфринато, Витор Р.; Чжан, Лихуа; Су, Донг; Дуань, Хуйгао; Хоббс, Ричард Г.; Стах, Эрик А .; Берггрен, Карл К. (2013). «Пределы разрешения электронно-лучевой литографии в атомном масштабе» (PDF) . Нано Летт . 13 (4): 1555–1558. Бибкод : 2013NanoL..13.1555M . дои : 10.1021/nl304715p . hdl : 1721.1/92829 . ПМИД   23488936 . S2CID   1060983 .
  38. ^ Шафаг, Реза; Вастессон, Александр; Го, Вэйджин; из Вейнгаарта — Воутер; Харальдссон, Томми (2018). «Электронно-лучевое наноструктурирование и биофункционализация тиол-енового резиста прямым щелчком» . АСУ Нано . 12 (10): 9940–6. дои : 10.1021/acsnano.8b03709 . ПМИД   30212184 . S2CID   52271550 .
  39. ^ Марриан, CRK (1992). «Электронно-лучевая литография на сканирующем туннельном микроскопе» . Журнал вакуумной науки и технологий . 10 (Б): 2877–81. Бибкод : 1992JVSTB..10.2877M . дои : 10.1116/1.585978 .
  40. ^ Майер, ТМ; и др. (1996). «Автоэмиссионные характеристики сканирующего туннельного микроскопа для нанолитографии» . Журнал вакуумной науки и технологий . 14 (Б): 2438–44. Бибкод : 1996JVSTB..14.2438M . дои : 10.1116/1.588751 .
  41. ^ Хордон, Л.С.; и др. (1993). «Пределы электронной оптики низких энергий». Журнал вакуумной науки и технологий . 11 (Б): 2299–2303. Бибкод : 1993JVSTB..11.2299H . дои : 10.1116/1.586894 .
  42. ^ Эгертон, РФ; и др. (2004). «Радиационное повреждение в ПЭМ и СЭМ». Микрон . 35 (6): 399–409. doi : 10.1016/j.micron.2004.02.003 . ПМИД   15120123 .
  43. ^ Корпорация Multibeam . Multibeamcorp.com (4 марта 2011 г.). Проверено 27 августа 2011 г.
  44. ^ Литография Mapper. Архивировано 20 декабря 2016 г. в Wayback Machine . Картографическая литография (18 января 2010 г.). Проверено 27 августа 2011 г.
  45. ^ IMS Нанофабрикации . IMS Nanofabrication (07.12.2011). Проверено 28 февраля 2019 г.
  46. ^ IMS Нанофабрикации . IMS Nanofabrication (07.12.2011). Проверено 28 февраля 2019 г.
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Electron-beam_lithography&oldid=1233672429"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 7693e5067b2afbc92570f20452a71b3d__1720591320
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/76/3d/7693e5067b2afbc92570f20452a71b3d.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Electron-beam lithography - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)