Унитарность (физика)
Эта статья нуждается в дополнительных цитатах для проверки . ( февраль 2017 г. ) |
В физике квантовой унитарность — это (или унитарный процесс ) условие, при котором временная эволюция квантового состояния согласно уравнению Шрёдингера математически представляется унитарным оператором . Обычно это воспринимается как аксиома или основной постулат квантовой механики, в то время как обобщения унитарности или отклонения от нее являются частью рассуждений о теориях, которые могут выходить за рамки квантовой механики. [1] является Границей унитарности любое неравенство, которое следует из унитарности оператора эволюции , т.е. из утверждения, что временная эволюция сохраняет скалярные продукты в гильбертовом пространстве .
Гамильтонова эволюция
[ редактировать ]Эволюция времени, описываемая независимым от времени гамильтонианом , представлена однопараметрическим семейством унитарных операторов , для которых гамильтониан является генератором: . В картине Шрёдингера предполагается, что унитарные операторы воздействуют на квантовое состояние системы, тогда как в картине Гейзенберга включается временная зависимость вместо этого в наблюдаемые . [2]
Влияние унитарности на результаты измерений
[ редактировать ]В квантовой механике каждое состояние описывается как вектор в гильбертовом пространстве . Когда выполняется измерение, это пространство удобно описывать с помощью векторного базиса , в котором каждый базисный вектор имеет определенный результат измерения – например, векторный базис с определенным импульсом в случае измерения импульса. В этом базисе оператор измерения является диагональным. [3]
Вероятность получения конкретного измеренного результата зависит от амплитуды вероятности, определяемой внутренним произведением физического состояния. с базисными векторами которые диагонализуют оператор измерения. Для физического состояния, которое измеряется после его развития во времени, амплитуда вероятности может быть описана либо внутренним произведением физического состояния после временной эволюции с соответствующими базисными векторами, либо, что то же самое, внутренним произведением физического состояния с базисные векторы, которые развиваются назад во времени. Использование оператора временной эволюции , у нас есть: [4]
Но по определению эрмитова сопряжения это также:
Поскольку эти равенства верны для каждых двух векторов, получаем
Это означает, что гамильтониан эрмитов , а оператор эволюции во времени является унитарным .
Поскольку по правилу Борна норма определяет вероятность получения определенного результата при измерении, унитарность вместе с правилом Борна гарантирует, что сумма вероятностей всегда равна единице. Более того, унитарность вместе с правилом Борна подразумевает, что операторы измерения в картине Гейзенберга действительно описывают, как результаты измерений должны меняться во времени.
Влияние на форму гамильтониана
[ редактировать ]То, что оператор временной эволюции унитарен, эквивалентно тому, что гамильтониан является эрмитовым . Эквивалентно это означает, что возможные измеренные энергии, которые являются собственными значениями гамильтониана, всегда являются действительными числами.
Амплитуда рассеяния и оптическая теорема
[ редактировать ]используется S-матрица для описания того, как физическая система изменяется в процессе рассеяния. Фактически он равен оператору временной эволюции в течение очень длительного времени (приближающемуся к бесконечности), действующему на импульсные состояния частиц (или связанного комплекса частиц) на бесконечности. Таким образом, он также должен быть унитарным оператором; расчет, дающий неунитарную S-матрицу, часто подразумевает, что связанное состояние было упущено из виду.
Оптическая теорема
[ редактировать ]Унитарность S-матрицы предполагает, помимо прочего, оптическую теорему . Это можно увидеть следующим образом: [5]
S-матрицу можно записать как:
где – часть S-матрицы, обусловленная взаимодействиями; например просто подразумевает, что S-матрица равна 1, взаимодействия не происходит и все состояния остаются неизменными.
Унитарность S-матрицы:
тогда эквивалентно:
Левая часть в два раза больше мнимой части S-матрицы. Чтобы увидеть, что такое правая часть, давайте посмотрим на любой конкретный элемент этой матрицы, например, между некоторым начальным состоянием и окончательное состояние , каждый из которых может включать множество частиц. Тогда матричный элемент:
где {A i } — множество возможных состояний на оболочке, т.е. состояния импульса частиц (или связанного комплекса частиц) на бесконечности.
Таким образом, удвоенная мнимая часть S-матрицы равна сумме, представляющей собой произведения вкладов всех рассеяний начального состояния S-матрицы в любое другое физическое состояние на бесконечности с рассеяниями последнего в конечное состояние S-матрицы. Поскольку мнимая часть S-матрицы может быть вычислена по виртуальным частицам, появляющимся в промежуточных состояниях диаграмм Фейнмана , отсюда следует, что эти виртуальные частицы должны состоять только из реальных частиц, которые могут появляться и в качестве конечных состояний. Математический аппарат, который используется для обеспечения этого, включает калибровочную симметрию , а иногда и призраки Фаддеева – Попова .
Границы унитарности
[ редактировать ]Согласно оптической теореме амплитуда вероятности M (= iT) для любого процесса рассеяния должна подчиняться
Подобные границы унитарности подразумевают, что амплитуды и сечение не могут слишком сильно увеличиваться с энергией или должны уменьшаться так быстро, как определенная формула [ который? ] диктует. Например, граница Фруассара гласит, что полное сечение рассеяния двух частиц ограничено величиной , где является константой, и – квадрат энергии центра масс. (См. переменные Мандельштама )
См. также
[ редактировать ]- Антиунитарный оператор
- правило Борна
- Аксиомы вероятности
- Квантовый канал
- Теорема Стоуна об однопараметрических унитарных группах
- Теорема Вигнера
Ссылки
[ редактировать ]- ^ Уэллетт, Дженнифер . «Алиса и Боб встречают стену огня» . Журнал Кванта . Проверено 15 июня 2023 г.
- ^ «Лекция 5: Эволюция во времени» (PDF) . 22.51. Квантовая теория радиационных взаимодействий . MIT OpenCourseWare . Проверено 21 августа 2019 г.
- ^ Коэн-Таннуджи, К., Диу, Б., Лало, Ф., и Дуи, Б. (2006). Квантовая механика (2 т. комплект).
- ^ Париж, MG (2012). Современные инструменты квантовой механики. Специальные темы Европейского физического журнала, 203 (1), 61–86.
- ^ Пескин, М. (2018). Введение в квантовую теорию поля , Гл. 7.3. ЦРК Пресс.