Jump to content

Унитарность (физика)

(Перенаправлено с Унитарности )

В физике квантовой унитарность — это (или унитарный процесс ) условие, при котором временная эволюция квантового состояния согласно уравнению Шрёдингера математически представляется унитарным оператором . Обычно это воспринимается как аксиома или основной постулат квантовой механики, в то время как обобщения унитарности или отклонения от нее являются частью рассуждений о теориях, которые могут выходить за рамки квантовой механики. [1] является Границей унитарности любое неравенство, которое следует из унитарности оператора эволюции , т.е. из утверждения, что временная эволюция сохраняет скалярные продукты в гильбертовом пространстве .

Гамильтонова эволюция

[ редактировать ]

Эволюция времени, описываемая независимым от времени гамильтонианом , представлена ​​однопараметрическим семейством унитарных операторов , для которых гамильтониан является генератором: . В картине Шрёдингера предполагается, что унитарные операторы воздействуют на квантовое состояние системы, тогда как в картине Гейзенберга включается временная зависимость вместо этого в наблюдаемые . [2]

Влияние унитарности на результаты измерений

[ редактировать ]

В квантовой механике каждое состояние описывается как вектор в гильбертовом пространстве . Когда выполняется измерение, это пространство удобно описывать с помощью векторного базиса , в котором каждый базисный вектор имеет определенный результат измерения – например, векторный базис с определенным импульсом в случае измерения импульса. В этом базисе оператор измерения является диагональным. [3]

Вероятность получения конкретного измеренного результата зависит от амплитуды вероятности, определяемой внутренним произведением физического состояния. с базисными векторами которые диагонализуют оператор измерения. Для физического состояния, которое измеряется после его развития во времени, амплитуда вероятности может быть описана либо внутренним произведением физического состояния после временной эволюции с соответствующими базисными векторами, либо, что то же самое, внутренним произведением физического состояния с базисные векторы, которые развиваются назад во времени. Использование оператора временной эволюции , у нас есть: [4]

Но по определению эрмитова сопряжения это также:

Поскольку эти равенства верны для каждых двух векторов, получаем

Это означает, что гамильтониан эрмитов , а оператор эволюции во времени является унитарным .

Поскольку по правилу Борна норма определяет вероятность получения определенного результата при измерении, унитарность вместе с правилом Борна гарантирует, что сумма вероятностей всегда равна единице. Более того, унитарность вместе с правилом Борна подразумевает, что операторы измерения в картине Гейзенберга действительно описывают, как результаты измерений должны меняться во времени.

Влияние на форму гамильтониана

[ редактировать ]

То, что оператор временной эволюции унитарен, эквивалентно тому, что гамильтониан является эрмитовым . Эквивалентно это означает, что возможные измеренные энергии, которые являются собственными значениями гамильтониана, всегда являются действительными числами.

Амплитуда рассеяния и оптическая теорема

[ редактировать ]

используется S-матрица для описания того, как физическая система изменяется в процессе рассеяния. Фактически он равен оператору временной эволюции в течение очень длительного времени (приближающемуся к бесконечности), действующему на импульсные состояния частиц (или связанного комплекса частиц) на бесконечности. Таким образом, он также должен быть унитарным оператором; расчет, дающий неунитарную S-матрицу, часто подразумевает, что связанное состояние было упущено из виду.

Оптическая теорема

[ редактировать ]

Унитарность S-матрицы предполагает, помимо прочего, оптическую теорему . Это можно увидеть следующим образом: [5]

S-матрицу можно записать как:

где – часть S-матрицы, обусловленная взаимодействиями; например просто подразумевает, что S-матрица равна 1, взаимодействия не происходит и все состояния остаются неизменными.

Унитарность S-матрицы:

тогда эквивалентно:

Левая часть в два раза больше мнимой части S-матрицы. Чтобы увидеть, что такое правая часть, давайте посмотрим на любой конкретный элемент этой матрицы, например, между некоторым начальным состоянием и окончательное состояние , каждый из которых может включать множество частиц. Тогда матричный элемент:

где {A i } — множество возможных состояний на оболочке, т.е. состояния импульса частиц (или связанного комплекса частиц) на бесконечности.

Таким образом, удвоенная мнимая часть S-матрицы равна сумме, представляющей собой произведения вкладов всех рассеяний начального состояния S-матрицы в любое другое физическое состояние на бесконечности с рассеяниями последнего в конечное состояние S-матрицы. Поскольку мнимая часть S-матрицы может быть вычислена по виртуальным частицам, появляющимся в промежуточных состояниях диаграмм Фейнмана , отсюда следует, что эти виртуальные частицы должны состоять только из реальных частиц, которые могут появляться и в качестве конечных состояний. Математический аппарат, который используется для обеспечения этого, включает калибровочную симметрию , а иногда и призраки Фаддеева – Попова .

Границы унитарности

[ редактировать ]

Согласно оптической теореме амплитуда вероятности M (= iT) для любого процесса рассеяния должна подчиняться

Подобные границы унитарности подразумевают, что амплитуды и сечение не могут слишком сильно увеличиваться с энергией или должны уменьшаться так быстро, как определенная формула [ который? ] диктует. Например, граница Фруассара гласит, что полное сечение рассеяния двух частиц ограничено величиной , где является константой, и – квадрат энергии центра масс. (См. переменные Мандельштама )

См. также

[ редактировать ]
  1. ^ Уэллетт, Дженнифер . «Алиса и Боб встречают стену огня» . Журнал Кванта . Проверено 15 июня 2023 г.
  2. ^ «Лекция 5: Эволюция во времени» (PDF) . 22.51. Квантовая теория радиационных взаимодействий . MIT OpenCourseWare . Проверено 21 августа 2019 г.
  3. ^ Коэн-Таннуджи, К., Диу, Б., Лало, Ф., и Дуи, Б. (2006). Квантовая механика (2 т. комплект).
  4. ^ Париж, MG (2012). Современные инструменты квантовой механики. Специальные темы Европейского физического журнала, 203 (1), 61–86.
  5. ^ Пескин, М. (2018). Введение в квантовую теорию поля , Гл. 7.3. ЦРК Пресс.
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 0010ce54ab0b9ee7154535fc352bbad7__1691320440
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/00/d7/0010ce54ab0b9ee7154535fc352bbad7.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Unitarity (physics) - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)