Jump to content

Скорость отклонения

(Перенаправлено из Температурный градиент )
Верхнее озеро Черный Став под Рысами (высота 1583 метра (5194 футов)) все еще замерзло, поскольку нижнее озеро Морское Око уже почти растаяло (высота 1395 метров (4577 футов)). Фотография с польской стороны Татр , май 2019 года.

Скорость градиента — это скорость, с которой атмосферная переменная, обычно температура в атмосфере Земли , падает с высотой . [1] [2] Уровень падения происходит от слова lapse в смысле постепенного падения. В сухом воздухе скорость адиабатического градиента (т. е. понижение температуры части воздуха, которая поднимается в атмосфере без обмена энергией с окружающим воздухом) составляет 9,8 °C/км (5,4 °F на 1000 футов). Насыщенно-адиабатический градиент (SALR) или влажно-адиабатический градиент (MALR) представляет собой уменьшение температуры части водонасыщенного воздуха, поднимающегося в атмосфере. она варьируется в зависимости от температуры и давления посылки и часто находится в диапазоне от 3,6 до 9,2 °C/км (от 2 до 5 °F/1000 футов По данным Международной организации гражданской авиации (ИКАО), ). Скорость изменения окружающей среды - это снижение температуры воздуха с высотой в определенное время и в определенном месте (см. Ниже). Оно может сильно варьироваться в зависимости от обстоятельств.

соответствует вертикальной составляющей пространственного градиента температуры Скорость изменения . Земли Хотя эта концепция чаще всего применяется к тропосфере , ее можно распространить на любой участок газа, поддерживаемый гравитацией .

Определение

[ редактировать ]

Формальное определение из Словаря метеорологии. [3] является:

Уменьшение атмосферной переменной с высотой, причем переменной является температура, если не указано иное.

Обычно градиент является отрицательным по отношению к скорости изменения температуры с изменением высоты:

где (иногда ) — скорость градиента, выраженная в единицах температуры, деленная на единицы высоты, T — температура, а z — высота. [а]

Конвекция и адиабатическое расширение

[ редактировать ]
Диаграмма электронной диаграммы, показывающая изменение сухих адиабат (жирные линии) и влажных адиабат (пунктирные линии) в зависимости от давления и температуры.

Профиль температуры атмосферы является результатом взаимодействия теплопроводности , теплового излучения и естественной конвекции . Солнечный свет попадает на поверхность земли (суши и моря) и нагревает их. Затем они нагревают воздух над поверхностью. Если бы радиация была единственным способом передачи энергии от земли в космос, парниковый эффект газов в атмосфере поддерживал бы температуру земли примерно 333 К (60 °C; 140 °F). [6] : 60 

Однако когда воздух горячий, он имеет тенденцию расширяться, что снижает его плотность. Таким образом, горячий воздух стремится подняться и унести внутреннюю энергию вверх. Это процесс конвекции . Вертикальное конвективное движение прекращается, когда часть воздуха на данной высоте имеет ту же плотность, что и другой воздух на той же высоте.

Когда пакет воздуха расширяется, он толкает воздух вокруг себя, совершая термодинамическую работу . Расширение или сжатие воздушной массы без передачи тепла внутрь или наружу — это адиабатический процесс . Воздух имеет низкую теплопроводность , а частицы воздуха очень велики, поэтому передача тепла путем теплопроводности пренебрежимо мала. Кроме того, при таком расширении и сжатии внутриатмосферная радиационная теплопередача происходит относительно медленно и поэтому незначительна. Поскольку движущийся вверх и расширяющийся пакет выполняет работу, но не получает тепла, он теряет внутреннюю энергию , поэтому его температура снижается.

Адиабатический процесс для воздуха имеет характерную кривую температура-давление, поэтому процесс определяет скорость градиента. Когда воздух содержит мало воды, этот градиент известен как сухоадиабатический градиент: скорость снижения температуры составляет 9,8 °C/км ( 5,4 °F на 1000 футов) (3,0 °C/1000 футов). Обратное происходит для тонущего пакета воздуха. [7]

Когда градиент меньше адиабатического градиента, атмосфера стабильна и конвекция не возникает. [6] : 63 

Только тропосфера (примерно до 12 километров (39 000 футов) над уровнем моря) в атмосфере Земли подвергается конвекции : в стратосфере конвекция обычно не происходит. [8] Однако некоторые исключительно энергичные конвекционные процессы, такие как столбы извержений вулканов и выступающие вершины , связанные с сильными грозами суперячейки , могут локально и временно вызывать конвекцию через тропопаузу в стратосферу.

Перенос энергии в атмосфере более сложен, чем взаимодействие излучения и конвекции. Теплопроводность , испарение , конденсация , осадки – все это влияет на температурный профиль, как описано ниже.

Математика адиабатического градиента

[ редактировать ]
Упрощенный график градиента атмосферного градиента вблизи уровня моря

Следующие расчеты используют очень простую модель атмосферы. В этой модели атмосфера либо сухая, либо влажная и существует в неподвижном вертикальном столбе в равновесии.

Сухой адиабатический градиент

[ редактировать ]

Термодинамика определяет адиабатический процесс как:

первый закон термодинамики можно записать как

Кроме того, поскольку плотность и , мы можем показать, что:

где - удельная теплоемкость при постоянном давлении.

Предположим, что атмосфера находится в гидростатическом равновесии : [9]

где g стандартная сила тяжести . Объединив эти два уравнения для исключения давления, можно получить результат для сухоадиабатического градиента (DALR): [10]

Влажно-адиабатический градиент

[ редактировать ]

Наличие воды в атмосфере (обычно в тропосфере) усложняет процесс конвекции. Водяной пар содержит скрытую теплоту парообразования . Когда порция воздуха поднимается и охлаждается, она в конечном итоге становится насыщенной ; то есть давление пара воды, находящейся в равновесии с жидкой водой, уменьшилось (по мере снижения температуры) до точки, где оно равно фактическому давлению пара воды. При дальнейшем понижении температуры водяной пар, превышающий равновесное количество, конденсируется, образуя облако и выделяя тепло (скрытую теплоту конденсации). До насыщения восходящий воздух следует сухоадиабатическому градиенту. После насыщения восходящий воздух следует влажному (или влажному ) адиабатическому градиенту. [11] Выделение скрытого тепла является важным источником энергии при развитии грозы.

В то время как сухоадиабатический градиент постоянен и составляет 9,8 °C/км ( 5,4 °F на 1000 футов, 3 °C/1000 футов ), влажно-адиабатический градиент сильно меняется в зависимости от температуры. Типичное значение составляет около 5 °C/км ( 9 °F/км , 2,7 °F/1000 футов , 1,5 °C/1000 футов ). [12] Формула для влажно-адиабатического градиента определяется следующим образом: [13]

где:

, влажно-адиабатический градиент, К/м
, Земли Гравитационное ускорение = 9,8076 м/с. 2
, теплота парообразования воды = 2 501 000 Дж/кг
, удельная газовая постоянная сухого воздуха = 287 Дж/кг·К
, удельная газовая постоянная водяного пара = 461,5 Дж/кг·К
, безразмерное отношение удельной газовой постоянной сухого воздуха к удельной газовой постоянной водяного пара = 0,622
, давление водяного пара насыщенного воздуха
, при смешивании отношение массы водяного пара к массе сухого воздуха [14]
, давление насыщенного воздуха
, температура насыщенного воздуха, К
, удельная теплоемкость сухого воздуха при постоянном давлении, = 1003,5   Дж/кг·К

Уровень экологических отклонений

[ редактировать ]

Скорость отклонения от окружающей среды (ELR) - это скорость уменьшения температуры с высотой в стационарной атмосфере в данное время и в данном месте. в среднем Международная организация гражданской авиации (ИКАО) определяет международную стандартную атмосферу (ISA) со скоростью отклонения температуры 6,50 °C/км. [15] (3,56 °F или 1,98 °C/1000 футов) от уровня моря до 11 км (36 090 футов или 6,8 миль) . На расстоянии от 11 до 20 км (65 620 футов или 12,4 миль) постоянная температура составляет -56,5 ° C (-69,7 ° F) , что является самой низкой предполагаемой температурой в ISA. Стандартная атмосфера не содержит влаги. В отличие от идеализированной МСА, температура реальной атмосферы не всегда падает с высотой с одинаковой скоростью. Например, может существовать инверсионный слой, в котором температура увеличивается с высотой.

Влияние на погоду

[ редактировать ]
Скрытая теплота испарения добавляет энергии облакам и штормам.

Различия в скорости изменения окружающей среды в атмосфере Земли имеют решающее значение в метеорологии , особенно в тропосфере . Они используются для того, чтобы определить, поднимется ли пакет поднимающегося воздуха достаточно высоко, чтобы его вода конденсировалась с образованием облаков , и, образовав облака, будет ли воздух продолжать подниматься и образовывать более крупные ливневые облака, и станут ли эти облака равномерными. больше и образуют кучево-дождевые облака (грозовые облака).

По мере подъема ненасыщенного воздуха его температура падает с сухоадиабатической скоростью. Точка росы также падает (в результате снижения давления воздуха), но гораздо медленнее, обычно около 2 °C на 1000 м. Если ненасыщенный воздух поднимется достаточно высоко, со временем его температура достигнет точки росы и начнет образовываться конденсат. Эта высота известна как уровень подъемной конденсации (LCL), когда присутствует механический подъемник, и уровень конвективной конденсации (CCL), когда механический подъемник отсутствует, и в этом случае посылка должна быть нагрета снизу до ее конвективной температуры . Основание облака будет где-то внутри слоя, ограниченного этими параметрами.

Разница между сухоадиабатическим градиентом и скоростью падения точки росы составляет около 4,5 °C на 1000 м. Учитывая разницу в показаниях температуры и точки росы на земле, можно легко найти LCL, умножив разницу на 125 м/°C.

Если скорость падения температуры окружающей среды меньше влажно-адиабатической скорости падения, воздух абсолютно стабилен — поднимающийся воздух будет охлаждаться быстрее, чем окружающий воздух, и терять плавучесть . Часто это происходит ранним утром, когда воздух у земли за ночь остыл. Образование облаков в стабильной атмосфере маловероятно.

Если скорость градиента окружающей среды находится между влажным и сухим адиабатическим градиентом, воздух условно неустойчив - ненасыщенный пакет воздуха не имеет достаточной плавучести, чтобы подняться до LCL или CCL, и он устойчив к слабым вертикальным смещениям в любом направлении. . Если посылка насыщена, она нестабильна и поднимется до LCL или CCL и либо будет остановлена ​​из-за инверсионного слоя конвективного торможения , либо, если подъем продолжится, может возникнуть глубокая влажная конвекция (DMC), поскольку посылка поднимается до уровень свободной конвекции (СФК), после чего он попадает в слой свободной конвекции (СКС) и обычно повышается до равновесного уровня (EL).

Если скорость градиента окружающей среды больше, чем сухоадиабатическая скорость градиента, он имеет сверхадиабатический градиент, воздух абсолютно нестабилен - порция воздуха будет приобретать плавучесть, когда она поднимается как ниже, так и выше уровня подъемной конденсации или уровня конвективной конденсации. Это часто происходит во второй половине дня, главным образом над сушей. вероятность кучевых облаков , ливней или даже гроз В этих условиях увеличивается .

Метеорологи используют радиозонды для измерения скорости изменения температуры окружающей среды и сравнения ее с прогнозируемой адиабатической скоростью изменения, чтобы спрогнозировать вероятность подъема уровня воздуха. Диаграммы отклонения от нормы окружающей среды известны как термодинамические диаграммы , примеры которых включают диаграммы Skew-T log-P и тефиграммы . (См. также Термики ).

Разница в скорости влажно-адиабатического градиента и скорости засухи является причиной явления фена (также известного как « ветры Чинука » в некоторых частях Северной Америки). Это явление существует потому, что теплый влажный воздух поднимается за счет орографического поднятия вверх и над вершиной горного хребта или большой горы. Температура снижается с увеличением сухоадиабатического градиента, пока не достигнет точки росы, при которой водяной пар в воздухе начинает конденсироваться. Выше этой высоты адиабатический градиент уменьшается до влажно-адиабатического градиента по мере того, как воздух продолжает подниматься. За конденсацией также обычно выпадают осадки на вершине и наветренных склонах горы. Когда воздух опускается с подветренной стороны, он нагревается за счет адиабатического сжатия с сухоадиабатическим градиентом. Таким образом, феновый ветер на определенной высоте теплее, чем на соответствующей высоте на наветренной стороне горного хребта. Кроме того, поскольку воздух потерял большую часть первоначального содержания водяного пара, нисходящий воздух создает засушливая местность на подветренной стороне горы. [16]

См. также

[ редактировать ]

Примечания

[ редактировать ]
  1. ^ Примечание: и оба используются в этой статье, но имеют очень разные значения. [4] [5]
  1. ^ Джейкобсон, Марк Закари (2005). Основы моделирования атмосферы (2-е изд.). Издательство Кембриджского университета . ISBN  978-0-521-83970-9 .
  2. ^ Аренс, К. Дональд (2006). Метеорология сегодня (8-е изд.). Брукс/Коул Паблишинг. ISBN  978-0-495-01162-0 .
  3. ^ Тодд С. Гликман (июнь 2000 г.). Глоссарий метеорологии (2-е изд.). Американское метеорологическое общество , Бостон . ISBN  978-1-878220-34-9 . (Глоссарий метеорологии)
  4. ^ Саломонс, Эрик М. (2001). Вычислительная акустика атмосферы (1-е изд.). Академическое издательство Клувер. ISBN  978-1-4020-0390-5 .
  5. ^ Столл, Роланд Б. (2001). Введение в метеорологию пограничного слоя (1-е изд.). Академическое издательство Клувер. ISBN  978-90-277-2769-5 .
  6. ^ Перейти обратно: а б Ричард М. Гуди; Джеймс К. Г. Уокер (1972). «Температура атмосферы» (PDF) . Атмосфера . Прентис-Холл. Архивировано из оригинала (PDF) 3 июня 2016 г.
  7. ^ Дэниэлсон, EW; Левин, Дж; Абрамс, Э. (2002). Метеорология . Высшее образование Макгроу Хилл. ISBN  9780072420722 .
  8. ^ «Стратосфера: обзор» . УКАР . Проверено 2 мая 2016 г.
  9. ^ Ландау и Лифшиц, Механика жидкости , Пергамон, 1979.
  10. ^ Киттель; Кремер (1980). «6» . Теплофизика . У. Х. Фриман. п. 179. ИСБН  978-0-7167-1088-2 . проблема 11
  11. ^ «Скорость сухоадиабатического отклонения» . tpub.com. Архивировано из оригинала 3 июня 2016 г. Проверено 2 мая 2016 г.
  12. ^ Миндер, младший; Моте, П.В.; Лундквист, доктор медицинских наук (2010). «Скорость изменения температуры поверхности на сложной местности: уроки Каскадных гор» . Дж. Геофиз. Рез . 115 (Д14): Д14122. Бибкод : 2010JGRD..11514122M . дои : 10.1029/2009JD013493 .
  13. ^ «Адиабатический градиент насыщения» . Глоссарий . Американское метеорологическое общество.
  14. ^ «Пропорции смешивания» . Глоссарий . Американское метеорологическое общество.
  15. ^ Руководство по стандартной атмосфере ИКАО (расширено до 80 километров (262 500 футов)) (Третье изд.). Международная организация гражданской авиации . 1993. ISBN  978-92-9194-004-2 . Док 7488-CD.
  16. ^ Уайтмен, К. Дэвид (2000). Горная метеорология: основы и приложения . Издательство Оксфордского университета. ISBN  978-0-19-513271-7 .

Дальнейшее чтение

[ редактировать ]
[ редактировать ]
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: c7f5520adfca26a5a9d820e8990a6d84__1719138600
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/c7/84/c7f5520adfca26a5a9d820e8990a6d84.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Lapse rate - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)